四章等離子體約束和輸運ppt課件

1、第四章，等離子體約束和輸運o引言o實驗結(jié)果oL-H轉(zhuǎn)換物理o能量約束定標(biāo)律o粒子輸運o動量約束L-H轉(zhuǎn)換物理輸運壘的特征o寬度0.5-3cm，離子極向盤旋半徑量級o密度梯度添加，溫度梯度添加o大的徑向電場，普通為負(fù)值o離子極向旋轉(zhuǎn)速度添加o湍流得到抑制o密度漲落和磁漲落幅度降低o漲落量間位相差變化o徑向相關(guān)長度降低JFT-2M上LH轉(zhuǎn)換前后邊境區(qū)參數(shù)分布極向旋轉(zhuǎn)速度，徑向電場，離子溫度，等離子體電位徑向電場的作用o在歐姆加熱或模中發(fā)現(xiàn)，Er驅(qū)動ErB剪切流，使湍流去相關(guān)oL-H轉(zhuǎn)換中對變化的驅(qū)動項的時序徑向力平衡方程轉(zhuǎn)換前轉(zhuǎn)換開場后轉(zhuǎn)換后期ErB是抑制湍流的主要緣由剪切流會驅(qū)動Kelvin-h

2、olmholtz不穩(wěn)定性，但磁剪切會予以抑制邊緣區(qū)剪切流的解耦作用湍流分散系數(shù)D 2/cCT-6B安裝上的H線丈量結(jié)果等效熱導(dǎo)104cm2/scrLHEba|1/2222漲落幅度降低和電場剪切關(guān)系實際徑向電場和湍流輸運的相關(guān)Reynold strees雷諾協(xié)強的穩(wěn)定作用P.H.Diamond, et.al. Phys.Fluids B3(1991) 1626湍流呵斥的電子、離子流可驅(qū)動徑向電流徑向電流可導(dǎo)致極向旋轉(zhuǎn)，其平均極向流)()(erireirnvnveej)(vvrtvrrVBBEvr1rVBBEvr1Reynold strees可從等離子體電位丈量V反剪切位形的L-H轉(zhuǎn)換機制反剪切位

3、形的構(gòu)成：放電初期快速加熱離軸電流驅(qū)動技術(shù)能夠的轉(zhuǎn)換機制：負(fù)磁剪切抑制高n模抑制鋸齒振蕩Er抑制湍流L-H轉(zhuǎn)換o徑向電場漲落om=n=0o短的徑向相關(guān)o有限徑向模數(shù)，kk=0o兩種類型新的L-H轉(zhuǎn)換物理機制：層狀Zonal流Zonal流和漂移波的關(guān)系Zonal流的隨機解耦Zonal流的數(shù)值模擬Zonal流的數(shù)值模擬續(xù)Zonal流的實驗觀測CHS上用雙HIB探針得到的穩(wěn)態(tài)zonal流Zonal流的時空構(gòu)造從相關(guān)函數(shù)空間相關(guān)不同時間H-1heliac的實驗結(jié)果Blob景象：直線安裝PISCES和Tore-Supra實驗結(jié)果比較Phys.Rev.Lett.87(2019)9650012/323)()

4、(xxxxskewness224)()(xxxxkurtosisflatnessPDF分析：斜度，Gauss分布峰度， Gauss分布Blob:刪削區(qū)漲落非線性耦合產(chǎn)生的相關(guān)構(gòu)造構(gòu)造沿磁力線伸長，截面近園形密度溫度較周圍高曲率漂移產(chǎn)生極化，EB力向外運動，構(gòu)成陣發(fā)型非分散粒子損失模的損失幅度遠(yuǎn)大于模數(shù)值模擬研討B(tài)lob穩(wěn)定性DIIID上的陣發(fā)景象和blobPhys.Plasmas 8(2019)4826束發(fā)射光譜得到的密度分布，高密度區(qū)域尺度為2cm，極向徑向速度分別為5km/s,1.5km/s幾種丈量信號的相關(guān)模和模粒子流幅度邊緣臺基(pedestal)作用DIIID能量約束增大因子和臺基壓強(kPa)的定標(biāo)ASDA