射電噴流與中央能源

1、射電噴流與中央能源蔣棟榮上海天文臺(tái)一一. 噴流的觀測研究噴流的觀測研究 河外射電源的噴流是射電天文的主要研究河外射電源的噴流是射電天文的主要研究目標(biāo)之一目標(biāo)之一 噴流的成分，物理參數(shù)，速度和定向，輻射機(jī)制； 噴流與中央能源：黑洞和吸積盤的關(guān)系 產(chǎn)生機(jī)制和準(zhǔn)直機(jī)制，壽命，對(duì)稱性； 噴流的傳遞以及與周圍介質(zhì)的相互作用及其對(duì)星系演化的影響等。射電強(qiáng)與射電寧靜AGN 活動(dòng)星系核有著很多的分類, 大多是根據(jù)觀測特征進(jìn)行分類的,其物理的起源也是不完全理解的. 其中最重要的一種分類是射電強(qiáng)和射電寧靜. 這種分類 1) 是基于射電噪度R(radio-loudness) (在源坐標(biāo)系中 5GHz的射電流量密度與

2、4400A光學(xué)流量密度的比). R10 射電強(qiáng)活動(dòng)星系核 10% R 10 射電寧靜活動(dòng)星系核 這種分類的物理意義是不完全清楚的 由于通常在射電強(qiáng)活動(dòng)星系核中, 高分辨率射電觀測中觀測到射電噴流, 其總的射電輻射的強(qiáng)度比射電寧靜活動(dòng)星系核高約3個(gè)量級(jí). 但是這二類源的紅外,光學(xué)/紫外連續(xù)譜沒有明顯差異. 在某種意義上作為是否存在射電噴流或噴流輻射相對(duì)于光學(xué)輻射強(qiáng)弱的分類. 隨著射電干涉儀靈敏度的提高已經(jīng)在很多射電弱的AGN中檢測到致密射電核及射電噴流.射電強(qiáng)射電寧靜耀變體BL Lacs, OVVs噴流觀測 射電噴流 主要觀測設(shè)備: 射電干涉儀 VLA 5GHz VLA-A 0.1角秒 MERL

3、IN 50mas VLBI: VLBA,EVN, VLBA+EVN 天文觀測中最高的角分辨率 D干涉儀中最長的基線長度 毫角秒-幾十微角秒Dbeam1.2 大尺度結(jié)構(gòu) 核(Core)主導(dǎo)AGN 平譜- 致密(VLA尺度上) 瓣(Lobe)主導(dǎo)AGN 陡譜-光學(xué)薄的同步加速輻射 延展 FRI 與 FRII 復(fù)雜形態(tài) FRI與FRII 射電星系在 P(178MHz) = 5 x 1025 w/ Hz 處分為兩類 ( Fanaroff and Riley 1974) FRI P(178MHz) 5x1025 w/Hz 峰值亮度間隔與源大小之比接近 1 (edge-brightened ) 有亮的外部

4、熱斑 噴流和核的絕對(duì)光度通常大于FRI， 但是由于瓣和熱斑的光度增加使核和噴流遠(yuǎn)沒有在FRI中突出。僅約10%的源檢測到噴流。 磁場平行于噴流，噴流中的亮 knots 的磁場垂直于噴流。 Cyg A VLA 4885MHz map Cyg AlobecorehotspotsjetVLA imageVLBI image22 GHzNGC6251射電圖象黑洞并合NGC326X形狀的星系占總的星系的7%射電圖（AT）+HST 二個(gè)互作用星系圖象黑洞并合的證據(jù)并合使噴流的軸發(fā)生了約90度的變化3C75 正在并合的 系統(tǒng) ？VLA 圖 光學(xué)上二個(gè)核 射電四條噴流3C75S3C75NRestarted a

5、ctivity (Lara etal. 1999,A&A,348,704)外部Lobe的譜年齡3.5106年2.3106年光學(xué)觀測可能互作用1.3 pc尺度的噴流視超光速運(yùn)動(dòng) VLBI觀測已經(jīng)發(fā)現(xiàn)在相當(dāng)數(shù)量的平譜射電源噴流中的子源存在視超光速運(yùn)動(dòng).多個(gè)歷元的VLBI觀測,可以測量噴流中一個(gè)子源(component)相對(duì)于核(core)運(yùn)動(dòng)的角速度, 稱自行 (mas/yr)宇宙學(xué)距離 (自行距離DM=(1+z)Da) 視橫向運(yùn)動(dòng)速度速度大小依賴于所采用的宇宙學(xué)模型參數(shù)(H0, q0)MappD視超光速運(yùn)動(dòng)3C279 類星體 (z = 0.536)Kellermann et al,200

6、3內(nèi)部噴流的彎曲EGRET源的VLBI觀測 Jostad etal. (2001,ApJS,134,181） 對(duì)42個(gè)Gamma Blarza 1993-1997多波段多歷元觀測 33個(gè)源有視超光速運(yùn)動(dòng)。視速度分布高于其它強(qiáng)致密射電源中視速度的平均速度 VLBI核光度與Gamma光度相關(guān) 視超光速運(yùn)動(dòng)速度與視Gamma光度的相關(guān)強(qiáng)于與射電核光度的相關(guān) EGRET源是高度beamed的活動(dòng)星系核1156+296 Helical jet(Hong, Jiang etal. AA,2004,417,887)MERLIN5 GHzMERLIN1.6GHzVLBA1.6GHzGlobal5 GHzNGC

7、4261 吸積盤正向噴流反向噴流吸積盤的吸收NGC4258 H2O maser VLBI 3.5x107 M中央黑洞年青的射電源 VLBI觀測發(fā)現(xiàn)存在致密陡譜源（CSS，源大15kpc）GPS（GHz Peaked spectrum）GPS源中有相當(dāng)高比例的源為致密對(duì)稱雙源(CSO,源大小1kpc)這些源的turn-over頻率與源大小存在反相關(guān) 致密對(duì)稱源（CSOs） VLBI尺度上發(fā)現(xiàn)一批致密對(duì)稱雙源 通過VLBI自行測量表明結(jié)構(gòu)分離速度0.1-0.4C，相應(yīng)的運(yùn)動(dòng)學(xué)年齡102 104年。 譜年齡估算與運(yùn)動(dòng)學(xué)年齡相符合 高的HI吸收檢測率 某些源有高的塵埃含量，寄主星系有108年前merg

8、er證據(jù) 年輕的射電活動(dòng)源 與大對(duì)稱雙源的演化關(guān)系？1.4 光學(xué)噴流 HST 分辨率0.1角秒 與射電VLA 相當(dāng) 至今 發(fā)現(xiàn) 26 個(gè)活動(dòng)星系核光學(xué)噴流 M87， 3C264 FRI 射電星系 3C273 射電強(qiáng)類星體 PKS 0521-365 BLLac Obj. - Seyfert 1 3C371 OVV - Radio BL Lac Obj 主要結(jié)果1. 光學(xué)噴流結(jié)構(gòu)與射電 kpc 噴流結(jié)構(gòu)通常有很好的對(duì)應(yīng)關(guān)系 2. 通常認(rèn)為是同步加速輻射 3. M87 中已觀測到 光學(xué)噴流的視超光速運(yùn)動(dòng)4 . 強(qiáng)beamed源5. 可能需要加速機(jī)制？ M87 FR1 radio galaxy射電VL

9、BI和光學(xué)HST觀測-視超光速運(yùn)動(dòng)PKS 05213651.5 X-ray 噴流 至今已觀測到37個(gè)射電源的X射線噴流(Harris, 2003, ASP conference Vol,XXX).基本解釋 除了熱斑以外, X射線噴流全是單邊的-不管什么輻射機(jī)制,需要相對(duì)論Beam 效應(yīng). FRI : 同步加速輻射 FRII: SSC 宇宙微波背景輻射的IC 熱斑輻射: SSC 要求有些噴流在Kpc及更遠(yuǎn)的距離上仍然是相對(duì)論性的. （Lorentz factor 5-10) 噴流中的分量的X波段同步加速輻射要求輻射電子的e107, 同步加速輻射電子的輻射壽命僅幾年,需要電子加速區(qū)(激波區(qū))Cen

10、taurus ARed RadioBlue X-ray4000光年噴流噴流與星系氣體碰撞產(chǎn)生激波,產(chǎn)生高能粒子發(fā)射X射線PKS0637-752Radio 8.6GHzATCAChandra X ray1.6 若干主要的結(jié)果及解釋1) 經(jīng)典雙源的lobes對(duì)稱地分布在核的二邊, lobes 的巨大能量是AGN活動(dòng)性的信標(biāo)之一。 譜指數(shù)，高亮溫度，偏振相對(duì)論電子的同步加速發(fā)射 雙向噴流模型是由于經(jīng)典射電源的總的對(duì)稱性所推動(dòng)的。2) 大、小尺度上檢測到噴流并準(zhǔn)直，星系核向lobes傳遞能量的證據(jù)。3) 噴流常呈不對(duì)稱性，VLBI尺度上的噴流幾乎都是單邊的，并發(fā)現(xiàn)射電噴流中的視超光速運(yùn)動(dòng)(SLM)，推

11、動(dòng)了相對(duì)論性噴流模型的發(fā)展。 4) 物質(zhì)從環(huán)繞黑洞的相對(duì)論性勢井中的逃逸速度近似光速,預(yù)期從黑洞環(huán)境中拋射的物質(zhì)是在相對(duì)論性速度上運(yùn)動(dòng)的.5) 從一個(gè)自旋的超重黑洞噴出的物質(zhì)是在很小的尺度上準(zhǔn)直的,并可以在很長的時(shí)間中保持其準(zhǔn)直性。VLBI噴流是在小于0.1 pc上形成和準(zhǔn)直的,在許多射電源中pc 尺度和 kpc尺度的噴流保持很好的準(zhǔn)直。6). AGN核區(qū)域物質(zhì)的相對(duì)論性團(tuán)塊運(yùn)動(dòng)產(chǎn)生的beam效應(yīng)至少在射電強(qiáng)的AGN中是重要的,因此它們的外貌和分類必定高度取決于源與觀測者的相對(duì)定向.7). 在射電強(qiáng)的AGN中,可以預(yù)期從射電到高能輻射都受到相對(duì)論性噴流的beam效應(yīng)的影響.相對(duì)論性噴流模型（團(tuán)

12、塊運(yùn)動(dòng)速度， Lorentz因子，視角） 多普勒增亮因子 頻率 0 = 1 時(shí)間 dt0 = dt1 / 譜強(qiáng)度 I0 (0) = I1 (1) 3 = I1 (0) (3+) 橫向運(yùn)動(dòng) 雙向噴流對(duì)比度 （p=3+ or p=2+)噴流彎曲 )cos1 (1cos1sinapppcounterjetjetss)cos1cos1(sinPA相對(duì)論性噴流模型可以解釋 噴流子源的SLM運(yùn)動(dòng), 單邊噴流及彎曲, 高亮溫度,高變化性等現(xiàn)象相對(duì)論性噴流模型torus的遮擋效應(yīng)為活動(dòng)星系核的統(tǒng)一模型提供了依據(jù)。非均勻噴流模型(Konigle,1981,ApJ,243,700) 視角 Opening angl

13、e 速度 () 電子密度 磁場)12(11)(),(eneerrnrnmrrBrB)()(11 VLBI觀測到的core大小相應(yīng)于光學(xué)厚的噴流在天空平面的投影 Core的流量密度 n=2,m=1 時(shí) kkkaczBnrcD/1/ )52/()32(1)52/(2112)1 ()(csc)(2sin522)32(2mnk)52(2/()4)(32(2/1)2/ )4(2/5()(kmkmcores1core0cores1k 理論上 利用app和 可以確定噴流團(tuán)塊速度及視角。 實(shí)際上的估算是較困難的。 有幾種模型依賴的方法 均勻球的SSC模型ssc 能均分equi 非均勻噴流的SSC模型jet 這

14、些方法各存在若干問題，所以只能在一定程度上描述相對(duì)論性增亮的程度，定量上可能有很大的誤差。核主導(dǎo)參數(shù)Rc 假定射電源的發(fā)射在VLA圖像中核(core)區(qū)域的發(fā)射是相對(duì)論性噴流增亮的,而延展發(fā)射幾乎是各向同性的 通常將在源坐標(biāo)系中5GHz上這兩個(gè)發(fā)射的比定義為核主導(dǎo)參數(shù)Rc. 它反映了核輻射相對(duì)于延展輻射的主導(dǎo)程度,coreextzGHzSSGHzSGHzSRobsobsobsextobsobscoreeextecore)1 (5)()()5()5( 存在相對(duì)論性運(yùn)動(dòng)時(shí) ( core 有 增亮?xí)r) P=3+ 球分量 P=2+ 連續(xù)噴流 源相對(duì)于觀測者定向的指針(如果噴流團(tuán)塊運(yùn)動(dòng)的Lorentz因

15、子近似相同的話).prestextrestcoreeextecoreGHzSGHzSGHzSGHzSR)5()5()5()5(二二 disk-jet connection 各種相關(guān)關(guān)系 -各種物理過程之間的聯(lián)系 吸積盤輻射-熱輻射 譜線輻射-盤輻射的電離光子被發(fā)射線云吸收后的再輻射 射電噴流-相對(duì)論性電子的同步加速輻射，提取吸積盤的能量或黑洞自旋能量 高能輻射 低頻光子逆康普頓散射 同步加速輻射的尾部 極高溫氣體的熱輻射射電與光學(xué)連續(xù)譜輻射研究的困難 1) 射電強(qiáng)活動(dòng)星系核的射電輻射存在著相對(duì)論beam效應(yīng)的Doppler增亮。 2) 光學(xué)連續(xù)譜觀測的分辨率太低, 通常觀測到的輻射中包括了核及

16、寄主星系的貢獻(xiàn). 3）disk輻射存在幾何學(xué)效應(yīng)以及torus的遮擋問題，加上對(duì)射電強(qiáng)的活動(dòng)星系核,其光學(xué)輻射中可能包括了相對(duì)論性噴流(被Doppler增亮的)輻射的貢獻(xiàn) 4) 光度光度相關(guān)可能由于對(duì)光度距離的共同依賴關(guān)系而產(chǎn)生的偽相關(guān)射電與光學(xué)連續(xù)譜相關(guān) 陡譜射電類星體樣本,噴流軸接近天空平面,避免相對(duì)論性噴流的影響. 發(fā)現(xiàn)射電總流量與光學(xué)流量相關(guān)(光度相關(guān)). (Serjeant et al,MNRAS,1998,294,494) HST FRI光學(xué)致密核與射電核輻射相關(guān)（Chiaberge et al. 1999，AA，349，77）光學(xué)核同步加速輻射FRI&FRII光學(xué)核光度與

17、核主導(dǎo)參數(shù)相關(guān)（Kharb et al., 2004,A&A,425，825）光學(xué)核輻射beamed 同步加速輻射對(duì)FRI及窄線FRII吸積盤的輻射不重要射電與發(fā)射線輻射相關(guān) 譜線輻射沒有相對(duì)論性增亮的問題直接聯(lián)系到中央輻射源的電離光度問題： 窄線：噴流與窄線云的互作用。 寬線：disk-like幾何學(xué)可能存小的定向效應(yīng)射電光度與光學(xué)窄線光度相關(guān) (Xu etal 1999, AJ, 118, 1169 )射電與窄線光度相關(guān)(Willott et al. ,MNRAS,1999，309，1017) 7C紅移巡天（151MHz）射電星系和陡譜類星體3CR樣本。04. 079. 0151

18、LLNLR(Celotti et al.,MNRAS,1997,286,415): 利用統(tǒng)計(jì)得到的各種寬線的相對(duì)比值模型,將觀測到的寬線加權(quán)相加估算寬發(fā)射線光度. 射電延展輻射與寬線光度相關(guān)Cao&Jiang(MNRAS,2001,320,347) 利用VLA的觀測得到延展輻射(沒有Doppler增亮的射電輻射)與寬線光度統(tǒng)計(jì)研究發(fā)現(xiàn)很好的相關(guān).寬線光度的估算 Celotti et al. 的方法 1Jy, s4,s5樣本譜線輻射與VLA核輻射噴流功率 活動(dòng)星系核的噴流從亞pc尺度到Mpc尺度有著相干的結(jié)果，人們可以在不同的空間尺度上研究噴流的基本參數(shù)，并給出類似的結(jié)果。如可以用FRI

19、I射電星系中噴流的大的延展的Lobe來估算噴流的功率。利用同步加速輻射理論或與熱的X射線發(fā)射氣體的互作用估算最小能量除以源的壽命（譜年齡等）。 射電核幾乎與外部條件無關(guān)，如果我們可以估算噴流的速度及物理參數(shù)，人們估算噴流的運(yùn)動(dòng)光度。 理論上噴流的功率的估算是較復(fù)雜的問題 a）對(duì)FRII延展射電源, jet時(shí)間平均功率 Qint熱斑內(nèi)能(包括粒子和磁場) Qadv 熱斑動(dòng)能 Qexp熱斑的膨脹能量 L 熱斑輻射能量 Qlobes傳送給Lobes的能量 大多數(shù)FRII射電源的同步加速輻射僅是噴流團(tuán)塊運(yùn)動(dòng)功率的一小部分。大部分儲(chǔ)存在Lobe中及由于源膨脹對(duì)環(huán)境作功而損失。lobesadvjetQLQ

20、QQQexpintQPjet 由于同步加速輻射損耗及宇宙微波背景的逆康普頓散射損耗，同步加速輻射的高頻譜將變陡，利用觀測到的射電譜形狀擬合可以發(fā)現(xiàn)譜發(fā)生變化的頻率（break frequency).用最小能量的假定（發(fā)射一個(gè)給定的同步加速光度的相對(duì)論性電子和磁場的總能量最小 ）近似相應(yīng)于粒子與磁場能均分假定。估算磁場Bretotuuku)1 (譜年齡（Parma et al,1999，A&A，344，7） 譜年齡 br break frequency in GHz B 磁場 in G BCMB3.2(1+z)2 G 微波背景輻射等效磁場 大多數(shù)延展源的譜年零估算在106-108年左右.

21、MyrszBBBtbrCMBs2/1222/13)1 ()(10*61. 1b)直接估算噴流團(tuán)塊的運(yùn)動(dòng)光度 利用VLBI觀測結(jié)果（core角大小，流量）及X射線觀測，估算，在某些假定條件下再估算團(tuán)塊Lorentz因子 共動(dòng)坐標(biāo)系中的電子密度 f1 正負(fù)電子對(duì) min=1 等離子體 min=100 （Celotti et al. MNRAS,1993,264,228）ccmfnrLeeVLBIkin222maxmin)(dNne Hirotani 2004 給出了一個(gè)類似的公式 正電荷粒子的平均Lorentz因子 電子的平均Lorentz因子 正電荷的質(zhì)量 )(1(222cmcmncrLeeVL

22、BIkin噴流功率與窄線光度 （方法a)Rawlings&Saunders(Nature,1991,349,138)39個(gè)z0.5 FRII射電星系樣本.能均分方法估算E 射電Lobe的譜年齡及其他估算年齡方法-T發(fā)現(xiàn)噴流功率與窄發(fā)射線光度有很好的線性相關(guān)關(guān)系. T源壽命 =0.5TE /Q (Willott et al. ,MNRAS,1999，309，1017) (方法a) 定義：噴流的時(shí)間平均功率為由噴流從中央能源傳送的總能量除以源的壽命 由產(chǎn)生所要求的同步加速輻射所需的內(nèi)能，源壽命，及轉(zhuǎn)換效率，可以估算噴流的平均功率。 窄線光度轉(zhuǎn)換為電離光度。7/6151LQ OIIphotL

23、Q105. 0photQQPunsly (astroph0503267)在假定Lobe中粒子占主導(dǎo)條件下（基于X射線觀測）給出估算噴流運(yùn)動(dòng)光度的公式結(jié)果表明與Willott等人給出的結(jié)果符合在2因子左右。sergsFZzQpar/)1 (107 . 51512144205. 0)1 (444. 0)1 (749. 0)1 (0203)1(65. 331. 3125. 0234zzzzZ噴流運(yùn)動(dòng)光度與窄線光度（方法b)Celotti et al. 1993,MNRAS，264，228X射線光度與光學(xué)發(fā)射線光度相關(guān)Falck etal,(astroph0409125） 認(rèn)為活動(dòng)星系核可分為二大類D

24、isk主導(dǎo)的AGN 吸積率大于臨界吸積率噴流主導(dǎo)的AGN 吸積率小于臨界吸積率 對(duì)噴流主導(dǎo)的源如果認(rèn)為噴流來自光學(xué)厚的同步加速輻射，X射線來自光學(xué)簿的同步加速輻射黑洞質(zhì)量，光學(xué)厚射電核輻射，光學(xué)薄X射線輻射形成一個(gè)基本平面射電輻射與中央黑洞質(zhì)量的關(guān)系 一個(gè)自然的問題： 射電輻射的強(qiáng)弱是否聯(lián)系到中央黑洞質(zhì)量的大小 射電輻射是否聯(lián)系到吸積率FBQS類星體 （Lacy et al. 2001，ApJ,551，L17）發(fā)現(xiàn)射電光度與黑洞質(zhì)量及吸積率的相關(guān)對(duì)L/LEdd0.1在低吸積率上相關(guān)變?nèi)? . 7)/lg(0 . 1lg9 . 1lg5EddbhGHzLLMLHo, 2001,ApJ,564,1

25、20總射電輻射射電核輻射Snellen et al, 2003,MNRAS，342，889 射電輻射與中央黑洞質(zhì)量(SDSS)(McLure&Javis,2004,) 經(jīng)Kendall測試，作者認(rèn)為黑洞質(zhì)量與射電光度及射電噪度（R）都存在相關(guān)。 但是沒有緊密的相關(guān)，在一個(gè)給定的黑洞質(zhì)量上，射電光度可以覆蓋好幾個(gè)量級(jí)。 黑洞質(zhì)量，吸積率，定向，寄主星系的性質(zhì)，及成團(tuán)環(huán)境都難以解釋射電強(qiáng)及射電寧靜。 黑洞自旋及演化效應(yīng)可能必須考慮Wang et al.,2004,ApJ,615,L9 利用Celotti et al （1997）方法估算35個(gè)Blazars 噴流的運(yùn)動(dòng)光度，發(fā)現(xiàn)噴流運(yùn)動(dòng)光度

26、與disk光度相關(guān)，并發(fā)現(xiàn)如包括黑洞質(zhì)量作為第二個(gè)參數(shù)相關(guān)進(jìn)一步改善。三三 . 噴流加速問題噴流加速問題 輻射壓加速 吸積盤磁場加速 轉(zhuǎn)動(dòng)黑洞磁場加速輻射壓加速噴流模型 吸積盤內(nèi)區(qū)的輻射壓很大,吸積盤表面的部分物質(zhì)在吸積盤輻射壓作用下離開吸積盤. 當(dāng)吸積率很大時(shí),吸積盤內(nèi)區(qū)的輻射壓會(huì)使盤變厚,形成幾何厚的盤,在盤的軸向形成漏斗狀通道, 由于在通道內(nèi)輻射的凈流量有向內(nèi)及向外的分量，所以物質(zhì)被準(zhǔn)直和加速. 加速區(qū)域大約在100Rs以內(nèi)，這種加速機(jī)制可使噴流團(tuán)塊速度小于0.8c.如果噴流物質(zhì)是正負(fù)電子對(duì)，團(tuán)塊的Lorentz因子可能達(dá)到34。噴流的半張角大于10度(Beam and Jet in A

27、strophysics).吸積盤磁場加速噴流 吸積盤中得物質(zhì)環(huán)繞中央黑洞轉(zhuǎn)動(dòng),運(yùn)動(dòng)速度接近Kepler速度,由于磁凍結(jié)效應(yīng),吸積盤上的有序磁場會(huì)隨吸積物質(zhì)繞黑洞轉(zhuǎn)動(dòng),盤表面的氣體離開吸積盤沿磁力線加速運(yùn)動(dòng). 噴流的動(dòng)能來自吸積物質(zhì)環(huán)繞黑洞轉(zhuǎn)動(dòng)的動(dòng)能 需要有開放的有序磁場. 磁場與吸積盤面夾角小于60度時(shí),噴流才能加速轉(zhuǎn)動(dòng)黑洞磁場加速噴流 噴流的動(dòng)能來自快速自轉(zhuǎn)的黑洞動(dòng)能 需要帶電的轉(zhuǎn)動(dòng)黑洞產(chǎn)生磁場轉(zhuǎn)動(dòng)黑洞的磁場只能有吸積盤中的電流來維持.Junor et al. Nature,1999,401,891中央黑洞質(zhì)量 3*109太陽質(zhì)量Rs 0.0003pc噴流的強(qiáng)準(zhǔn)直發(fā)生在離core30-100Rs處,并繼續(xù)到1000Rs處, 作者解釋噴流起源于disk的外流,加速機(jī)制是MHD 模型二種磁場加速噴流的比較(Livio et al., ApJ, 1999, 512,100) 黑洞半徑Rh 黑洞自旋角速度h, 極向磁場(poloidal