光學(xué)相干斷層掃描

1、光學(xué)相干斷層掃描維基百科，自由的百科全書指尖的光學(xué)相干斷層掃描圖像。光學(xué)相干斷層掃描（英文: Optical coherence tomography，簡稱OCT）是一種光學(xué)信號(hào)獲取與處理的方式。它可以對(duì)光學(xué)散射介質(zhì)如生物組織等進(jìn)行掃描，獲得的三維圖像分辨率可以達(dá)到微米級(jí)。光學(xué)相干斷層掃描技術(shù)利用了光的干涉原理，通常采用近紅外光進(jìn)行拍照。由于選取的光線波長較長，可以穿過掃描介質(zhì)的一定深度。另一種類似的技術(shù)，共焦顯微技術(shù)，穿過樣品的深度不如光學(xué)相干斷層掃描。光學(xué)相干斷層掃描使用的光源包括超輻射發(fā)光二極管與超短脈沖激光。根據(jù)光源性質(zhì)的不同，這種掃描方式甚至可以達(dá)到亞微米級(jí)的分辨率，這時(shí)需要光源的頻

2、譜非常寬，波長的變化范圍在100納米左右。光學(xué)相干斷層掃描技術(shù)是光學(xué)斷層掃描技術(shù)的一種。目前比較先進(jìn)的一種光學(xué)相干斷層掃描技術(shù)為頻域光學(xué)相干斷層掃描，這種掃描方式的信噪比較高，獲得信號(hào)的速度也比較快。商用的光學(xué)相干斷層掃描系統(tǒng)有多種應(yīng)用，包括藝術(shù)品保存和診斷設(shè)備，尤其是在眼科中，這種斷層掃描系統(tǒng)可以獲取視網(wǎng)膜的細(xì)節(jié)圖像。最近，這種技術(shù)也被用于心臟病學(xué)的研究，以對(duì)冠狀動(dòng)脈的疾病進(jìn)行診斷 1。目錄顯示編輯簡介一個(gè)肉瘤的光學(xué)相干斷層掃描圖像。在全世界范圍內(nèi)，有數(shù)個(gè)研究組織從采用白光干涉對(duì)活體內(nèi)人眼進(jìn)行測(cè)量開始23對(duì)人體組織，尤其是眼睛的成像進(jìn)行研究。1990年的 ICO-15 SAT 會(huì)議上，首先展

3、示了一張基于白光干涉深度掃描原理的對(duì)活體內(nèi)人眼眼底沿眼水平子午線的二維圖像4。1990年，丹野直弘對(duì)這個(gè)方案進(jìn)行了進(jìn)一步的研究56，隨后日本山形大學(xué)的一位教授也對(duì)此展開了研究7。這些研究使得光學(xué)相干斷層掃描技術(shù)擁有了微米級(jí)的分辨率和毫米級(jí)的穿透深度，還擁有產(chǎn)生截面圖像的能力，因此它成為一種重要的生物組織成像技術(shù)8。1993年，首次采用光學(xué)相干斷層掃描技術(shù)對(duì)活體內(nèi)的視網(wǎng)膜結(jié)構(gòu)成像910 。 光學(xué)相干斷層掃描也被應(yīng)用于許多藝術(shù)品保護(hù)的項(xiàng)目中，它被用來分析繪畫作品的不同層次。與其他醫(yī)學(xué)圖像系統(tǒng)相比，光學(xué)相干斷層掃描有很大的優(yōu)勢(shì)。醫(yī)用超聲成像和核磁共振成像由于分辨率不夠，無法用于形態(tài)組織成像，而共焦顯

4、微技術(shù)則缺少毫米級(jí)的穿透能力1112。光學(xué)相干斷層掃描是基于弱相干干涉學(xué)理論發(fā)展的131415。在傳統(tǒng)的干涉學(xué)中需要使用相干長度很長的光源，因此通常選用激光作為干涉光源，相干長度通常達(dá)到數(shù)米。而在光學(xué)相干斷層掃描技術(shù)中，由于使用了寬帶光源，相干長度被縮短到了幾個(gè)微米。寬帶光源通?？梢允褂贸椛浒l(fā)光二極管或超短脈沖的激光（飛秒激光器）來實(shí)現(xiàn)。白光也是一種功率較低的寬帶光源。光學(xué)相干斷層掃描系統(tǒng)中的光束被分成兩部分：一部分稱為樣品光臂，照射在樣品上；一部分被稱為參考光臂，通常照在鏡子上。樣品產(chǎn)生的反射光和參考光臂產(chǎn)生的反射光會(huì)發(fā)生干涉，而僅僅當(dāng)兩條光路的長度相同（差距小于相干長度）時(shí)，會(huì)產(chǎn)生穩(wěn)定的

5、干涉圖樣。通過調(diào)整參考光臂的鏡子，可以得到樣品的反射輪廓，這種技術(shù)被稱為時(shí)域光學(xué)相干斷層掃描。樣品反射能力較強(qiáng)的區(qū)域會(huì)產(chǎn)生較強(qiáng)的干涉，而超出干涉長度的反射光將不會(huì)產(chǎn)生干涉。這樣產(chǎn)生的反射輪廓被稱為A掃描，包含有我們觀察的樣品內(nèi)部結(jié)構(gòu)的空間大小與位置的信息。截面斷層掃描B掃描可以通過結(jié)合不同深度的A掃描結(jié)果來重建。根據(jù)使用的成像引擎的能力，還可以實(shí)現(xiàn)在給定深度上的C掃描。編輯原理光學(xué)相干斷層掃描可以獲得透明或者不透明物質(zhì)的表面以及次表面圖像，圖像的分辨率與小型顯微鏡相同。它可以認(rèn)為是一種類似超聲成像的光學(xué)技術(shù)，通過組織對(duì)光線的反射來提供截面圖像。與其它成像技術(shù)相比，光學(xué)相干斷層掃描可以提供擁有微

6、米級(jí)分辨率的活體組織形態(tài)圖像，因此，在醫(yī)學(xué)界，它是一種非常具有吸引力的技術(shù)。光學(xué)相干斷層掃描的主要優(yōu)點(diǎn)是· 對(duì)活體組織成像，分辨率可達(dá)微米級(jí)· 對(duì)組織形態(tài)迅速、直接的成像· 不需要制備樣品· 不需要離子輻射由于光學(xué)相干斷層掃描采用了波長很短的光波作為探測(cè)手段，它可以達(dá)到很高的分辨率。首先將一束光波照在組織上，一小部分光被樣品表面反射，然后被收集起來。大部分的光線被樣品散射掉了，這些散射光失去了遠(yuǎn)視的方向信息，因此無法形成圖像，只能形成耀斑。散射光形成的耀斑會(huì)引起光學(xué)散射物質(zhì)（如生物組織、蠟、特定種類的塑料等等）看起來不透明或者透明，盡管他們并不是強(qiáng)烈吸收

7、光的材料。采用光學(xué)相干斷層掃描技術(shù)，散射光可以被濾除，因此可以消除耀斑的影響。即使僅僅有非常微小的反射光，也可以被采用顯微鏡的光學(xué)相干斷層掃描設(shè)備檢測(cè)到并形成圖像。光學(xué)相干是濾除散射光的物理機(jī)制。反射光可以作為相干光，而由于散射光散射的位置不同，造成光路長度的差異，再加上光源的相干長度極短，使得散射光失去了相干的性質(zhì)。在光學(xué)相干斷層掃描設(shè)備中，光學(xué)干涉儀被用來檢測(cè)相干光。從原理上說，干涉儀可以將散射光從反射光中濾除，以得到生成圖像的信號(hào)。在信號(hào)處理過程中，可以得到從某一次表面反射的反射光深度和強(qiáng)度。三維圖像可以通過類似聲納和雷達(dá)的掃描來構(gòu)建。在已經(jīng)引入醫(yī)學(xué)研究的無創(chuàng)三維成像技術(shù)中，光學(xué)相干斷層

8、掃描技術(shù)與超聲成像都采用了回波處理技術(shù)，因此他們的原理相似。其他的醫(yī)學(xué)成像技術(shù)如計(jì)算機(jī)斷層掃描、核磁共振成像以及正電子發(fā)射斷層掃描都沒有利用回聲定位的原理。光學(xué)相干斷層掃描的局限性是僅能掃描生物組織表面下1-2毫米的深度。這是由于深度越大，光線無散射的射出表面的比例就越小，以至于無法檢測(cè)到。但是在檢測(cè)過程中不需要樣品制備過程，成像過程也不需要接觸被成像的組織。更重要的是，設(shè)備產(chǎn)生的激光是對(duì)人眼安全的近紅外線，因此幾乎不會(huì)對(duì)組織造成傷害。編輯理論細(xì)節(jié)光學(xué)相干斷層掃描的基礎(chǔ)理論是白光或低相干光的干涉。在這種技術(shù)中，光學(xué)設(shè)備包括一個(gè)干涉儀（在圖.1中，使用了典型的邁克耳孫干涉儀），和低相干的寬帶光源

9、。光線被分成兩束，分別稱為參考光臂和樣品光臂，然后又將這兩束光合并以產(chǎn)生干涉圖樣。圖1. 全場相干斷層掃描的光學(xué)設(shè)備。主要結(jié)構(gòu)的名稱：超輻射發(fā)光二極管（SLD），凸透鏡（L1），50/50分光器（BS），照相機(jī)物鏡（CO），CMOS-DSP照相機(jī)（CAM），參考平面（REF）和樣品（SMP）。照相機(jī)的功能是一個(gè)二維探測(cè)器陣列。當(dāng)該設(shè)備對(duì)深度掃描的時(shí)候，可以以無損的方式重建樣品的三維圖像。圖2. 典型的單點(diǎn)光學(xué)相干斷層掃描的光學(xué)設(shè)備。通過掃描照射在樣品上的光束可以以微米級(jí)的分辨率以無損的方式重建樣品的截面圖，深度最深可達(dá)3mm。圖3. 采用光源掃頻相干斷層掃描技術(shù)來鑒別頻譜。主要結(jié)構(gòu)名稱：掃頻光

10、源或可調(diào)激光器（SS），分光器（BS），參考鏡面（REF），樣品（SMP），光子探測(cè)器（PD）以及數(shù)字信號(hào)處理模塊（DSP）。圖4. 采用頻域光學(xué)相干斷層掃描技術(shù)來鑒別頻譜。主要結(jié)構(gòu)名稱：低相干光源（LCS），分光器（BS），參考鏡面（REF），樣品（SMP），衍射光柵（DG），作為光譜儀的全場探測(cè)器（CAM）以及數(shù)字信號(hào)處理模塊（DSP）。編輯時(shí)域光學(xué)相干斷層掃描在時(shí)域光學(xué)相干斷層掃描中，參考光臂的光路長度可以轉(zhuǎn)換為時(shí)間。低相干光源干涉的一個(gè)重要特征是相干圖樣，也就是明暗相間的條紋，僅當(dāng)光路的長度差小于光源的相干長度時(shí)才會(huì)發(fā)生。這種干涉稱為對(duì)稱干涉儀中的自相關(guān)（兩個(gè)光臂具有相同的反射性）。在

11、光路長度差發(fā)生變化的時(shí)候，調(diào)制的包絡(luò)也發(fā)生改變，而包絡(luò)的峰值對(duì)應(yīng)著光路的匹配。兩束部分相干的光線的干涉可以用光強(qiáng)的變化來表達(dá)其中，IS代表光強(qiáng)，k1 + k2 < 1表示相干光線分離比例，()被稱為相干度，這個(gè)函數(shù)是一個(gè)復(fù)數(shù)，它是依賴于參考光臂掃描（時(shí)間延遲）的干涉的包絡(luò)與載波的比例。在光學(xué)相干斷層掃描中，主要的工作就是計(jì)算相干度的大小。由于相干的門控效應(yīng)，相干度可以表示為一個(gè)高斯函數(shù)15其中，表示光源的頻譜寬度，0是光源的中心頻率。在等式（2）中，高斯函數(shù)包絡(luò)是光載波調(diào)制后的幅度，包絡(luò)的峰值表示樣品被測(cè)試的微結(jié)構(gòu)的位置，而幅度則依賴于樣品表面的反射性。光載波的頻率會(huì)受到掃描時(shí)干涉儀的光

12、臂移動(dòng)而產(chǎn)生多普勒效應(yīng)，其頻率可以由掃描的速度來控制。這樣，干涉儀臂的移動(dòng)有兩個(gè)作用，通過改變光路長度來實(shí)現(xiàn)深度掃描和帶有多普勒頻移的光載波。在光學(xué)相干斷層掃描中，多普勒頻移可以表達(dá)為時(shí)域和頻域的光學(xué)相干斷層掃描的干涉信號(hào)。其中 0 為光源的中心頻率，vs為光路變化的掃描速度，而c 代表光速。光學(xué)干涉斷層掃描的軸向和側(cè)向分辨率是彼此獨(dú)立的；前者是光原的相干長度，而后者是光學(xué)的函數(shù)。光源的相干長度，也就是斷層掃描的軸向分辨率為編輯頻域光學(xué)相干斷層掃描在頻域光學(xué)相干斷層掃描中，寬帶干涉的信號(hào)通過頻域分離的探測(cè)器來獲取，分離的方式可以通過使用可變頻率光源在不同時(shí)刻的頻率的時(shí)間編碼或者使用如光柵和線性

13、探測(cè)器陣列的色散探測(cè)器。根據(jù)傅立葉變換中的維納-辛欽定理，信號(hào)的自相關(guān)函數(shù)與其功率譜密度互為傅立葉變換對(duì)，因此深度掃描可以通過對(duì)獲得的頻譜進(jìn)行傅立葉變換立即得到，而不必移動(dòng)參考光臂1617。這個(gè)特點(diǎn)可以極大提高成像的速度，而且可以增強(qiáng)信噪比。然而對(duì)多種波長的并行檢測(cè)限制了掃描的范圍，光源的頻譜寬度也限定了軸向的分辨率。編輯空間編碼頻域光學(xué)相干斷層掃描空間編碼的頻域光學(xué)相干斷層掃描通過將不同光學(xué)頻率的光線分散透射在探測(cè)器陣列上來提取空間信息（參見圖4）。這樣，僅僅通過一次照射就可完成一次對(duì)深度的掃描。雖然理論上空間編碼頻域掃描所獲取的信號(hào)信噪比較高，但由于探測(cè)器的動(dòng)態(tài)范圍與光敏二極管相比較小，會(huì)

14、造成信噪比的損失。在使用1300納米波長工作的時(shí)候，由于在這個(gè)波長區(qū)域動(dòng)態(tài)范圍的問題并不嚴(yán)重，因此信噪比的損失尚可接受。這種方法的缺點(diǎn)是信噪比會(huì)出現(xiàn)嚴(yán)重下降的情況，信噪比的下降和零延遲的距離成正比。由于探測(cè)器的波長受限，信噪比依賴于深度以sinc函數(shù)的形式衰減。這是由于一個(gè)像素其實(shí)探測(cè)到的是光學(xué)頻譜區(qū)域的一段，而不是單一的頻率，對(duì)其進(jìn)行傅立葉變換就會(huì)產(chǎn)生sinc函數(shù)。另外，頻譜探測(cè)器中的色散元件一般也無法將光線依其頻率線性投射在探測(cè)器上，而通常是按照頻率的倒數(shù)投射，這種非線性效應(yīng)會(huì)進(jìn)一步的降低信號(hào)的質(zhì)量。但是隨著具有更多像素的新一代的CCD元件或光敏二極管陣列，信噪比的下降并不是一個(gè)嚴(yán)重的問題

15、。此外，合成陣列外差檢測(cè)可以作為解決這一問題的另一個(gè)手段，而不需要使用高色散的元件。編輯時(shí)間編碼頻域光學(xué)相干斷層掃描時(shí)間編碼頻域光學(xué)相干斷層掃描試圖將時(shí)域掃描和空間編碼頻域掃描的優(yōu)點(diǎn)結(jié)合起來。在這種技術(shù)中，頻譜中的不同成分不是在空間上區(qū)分的而是在時(shí)間上區(qū)分。通過濾波或者調(diào)節(jié)生成波的頻率可以產(chǎn)生連續(xù)頻率的光波，而頻譜可以在進(jìn)行傅立葉變換之前重建出來。通過使用掃頻光源（例如頻率掃描激光），采用的光學(xué)設(shè)備會(huì)比空間編碼頻域掃描的方式更簡單，如圖3所示，而掃描的問題則由光源頻率的變化來解決。這種掃描方法的主要優(yōu)勢(shì)是可以提供高信噪比的信號(hào)，而掃頻激光光源的瞬時(shí)帶寬很小，通常只有20千赫-200千赫，它的缺

16、點(diǎn)則是波長的非線性，這個(gè)問題在掃描頻率較高的時(shí)候尤其嚴(yán)重。在高頻率下的帶寬展寬會(huì)使其對(duì)掃描時(shí)的運(yùn)動(dòng)或樣品的運(yùn)動(dòng)高度敏感。編輯掃描方式將光線聚集在待測(cè)樣品表面上，并將反射光與參考光混合會(huì)產(chǎn)生關(guān)于樣品信息的干涉圖樣，這個(gè)干涉圖樣對(duì)應(yīng)于簡單的A掃描，因?yàn)樗鼉H僅掃描了Z軸。對(duì)樣品的掃描可以通過移動(dòng)照射在樣品上的光線或者移動(dòng)樣品來實(shí)現(xiàn)。線式掃描會(huì)產(chǎn)生一個(gè)二維的數(shù)據(jù)集，對(duì)應(yīng)于樣品的一個(gè)截面（X-Z軸掃描），而面積掃描會(huì)得到三維數(shù)據(jù)集，對(duì)應(yīng)于一個(gè)立體的圖像（X-Y-Z軸掃描），這也被稱為全場光學(xué)相干斷層掃描。編輯單點(diǎn)（共焦）光學(xué)相干斷層掃描基于單點(diǎn)光學(xué)相干斷層掃描的系統(tǒng)必須對(duì)樣品從兩個(gè)維度進(jìn)行掃描，然后使用

17、掃描時(shí)通過參考光臂軸向掃描的相干門控效應(yīng)所得到的深度信息來重建三維圖像。二維的側(cè)面掃描通過使用電子機(jī)械手段移動(dòng)樣品來實(shí)現(xiàn)17 。這種電子機(jī)械系統(tǒng)一般使用一個(gè)平移平臺(tái)和一個(gè)微機(jī)電掃描系統(tǒng)18。編輯并行（全場）光學(xué)相干斷層掃描在并行光學(xué)相干斷層掃描系統(tǒng)中，樣品采用全場照明的方式，使用電荷耦合器件（CCD）照相機(jī)將樣品的像記錄下來，因此不必使用機(jī)電方式來進(jìn)行側(cè)面掃描。通過移動(dòng)參考鏡面來記錄連續(xù)的正面圖像，隨后可以重建出三維的圖像。這種利用照相機(jī)的三維光學(xué)相干斷層掃描曾經(jīng)使用多種技術(shù)實(shí)現(xiàn)，包括相位步進(jìn)技術(shù)19、林尼克干涉儀測(cè)量幾何相位移動(dòng)技術(shù)20、雙照相機(jī)外差檢測(cè)技術(shù)21、以及使用晶振參考鏡面和軸向平

18、移平臺(tái)的林尼克干涉儀22等不同技術(shù)。這種并行掃描方式的核心必須使用非?？焖俚腃CD照相機(jī)，或者采用高頻振動(dòng)參考鏡面的方式來跟蹤斷層掃描載波的高頻變化。編輯時(shí)域光學(xué)相干斷層掃描智能陣列探測(cè)器有人曾經(jīng)使用一個(gè)二維的智能探測(cè)器陣列來演示全場光學(xué)相干斷層掃描的技術(shù)。這個(gè)探測(cè)器陣列采用了2微米互補(bǔ)金屬氧化物半導(dǎo)體（CMOS）工藝23。采用了這個(gè)探測(cè)器陣列的光學(xué)設(shè)備與圖3相似，相對(duì)來說比較簡單。這個(gè)智能探測(cè)器陣列中有58x58 個(gè)像素，每個(gè)像素都可以作為一個(gè)單獨(dú)的光敏二極管，包含了自己的硬件解調(diào)電路。編輯應(yīng)用場合光學(xué)相干斷層掃描是一種已經(jīng)成熟的醫(yī)學(xué)成像技術(shù)。它被廣泛的應(yīng)用于獲得視網(wǎng)膜和眼前段的高分辨率圖像

19、，可以提供直接評(píng)估多發(fā)性硬化中的軸突完整性的手段24。研究人員還試圖尋找一種利用頻域光學(xué)相干斷層掃描技術(shù)來拍攝冠狀動(dòng)脈的方法，以檢測(cè)脆弱的富脂斑塊。光學(xué)相干斷層掃描也被廣泛的應(yīng)用于工業(yè)界，如無損檢測(cè)、材料厚度測(cè)量、表面粗糙度測(cè)量、表面和截面成像25 以及體積損耗測(cè)量。帶有反饋的光學(xué)相干斷層掃描系統(tǒng)可以用于控制制造過程。由于獲取速度高和其微米級(jí)的分辨率，光學(xué)斷層掃描可以在線上或者離線運(yùn)行?；诠饫w的光學(xué)斷層掃描更加適用于工業(yè)環(huán)境。它們可以進(jìn)入并掃描通常手段難于進(jìn)入的空間內(nèi)部26 ，也可以在有害的環(huán)境中進(jìn)行操作，例如放射性環(huán)境、低溫高溫環(huán)境等場合27。編輯另見· 干涉· 干涉儀

20、· 斷層掃描· 角分辨低相干干涉· 彈道光子· 光學(xué)外差檢測(cè)編輯參考文獻(xiàn)1. Hiram G. Bezerra, MD, PhD*, Marco A. Costa, MD, PhD*,*, Giulio Guagliumi, MD, Andrew M. Rollins, PhD, Daniel I. Simon, MD*. "Intracoronary Optical Coherence Tomography: A Comprehensive Review: Clinical and Research Applications". J

21、ACC Cardiological Interventions . VOL. 2, NO. 11, 2009 p.1035-1046. Web. .2. A. F. Fercher and E. Roth, “Ophthalmic laser interferometry. Proc. SPIE vol. 658, pp. 48-51. 1986.3. Fercher, AF; Mengedoht, K; Werner, W. Eye-length measurement by interferometry with partially coherent light. Optics lette

22、rs. 1988, 13 (3): 1868. doi:. PMID 19742022.4. A. F. Fercher, “Ophthalmic interferometry,” Proceedings of the International Conference on Optics in Life Sciences, Garmisch-Partenkirchen, Germany, 1216 August 1990. Ed. G. von Bally and S. Khanna, pp. 221-228. ISBN 0-444-89860-3.5. Naohiro Tanno,

23、 Tsutomu Ichikawa, Akio Saeki: “Lightwave Reflection Measurement,” Japanese Patent # 2010042 (1990) (Japanese Language)6. Shinji Chiba, Naohiro Tanno “Backscattering Optical Heterodyne Tomography”, prepared for the 14th Laser Sensing Symposium (1991) (in Japanese)7. Huang, D; Swanson, EA; Lin, CP; S

24、chuman, JS; Stinson, WG; Chang, W; Hee, MR; Flotte, T et al. Optical coherence tomography. Science. 1991, 254 (5035): 117881. PMID 1957169.8. Zysk, AM; Nguyen, FT; Oldenburg, AL; Marks, DL; Boppart, SA. Optical coherence tomography: a review of clinical development from bench to bedside. Journa

25、l of biomedical optics. 2007, 12 (5): 051403. doi:10.1117/1.2793736. PMID 17994864.9. A. F. Fercher, C. K. Hitzenberger, W. Drexler, G. Kamp, and H. Sattmann, “ In Vivo Optical Coherence Tomography,” Am. J. Ophthalmol., vol. 116, no. 1, pp. 113-114. 1993.10. Swanson, E. A.; Izatt, J. A.; Hee, M

26、. R.; Huang, D.; Lin, C. P.; Schuman, J. S.; Puliafito, C. A.; Fujimoto, J. G. In vivo retinal imaging by optical coherence tomography. Optics Letters. 1993, 18 (21): 1864. doi:. PMID 19829430.11. Drexler, Wolfgang; Morgner, Uwe; Ghanta, Ravi K.; Kärtner, Franz X.; Schuman, Joel S.; Fujimo

27、to, James G. Ultrahigh-resolution ophthalmic optical coherence tomography. Nature Medicine. 2001, 7 (4): 502. doi:10.1038/86589. PMID 11283681.12. Kaufman, S; Musch, DC; Belin, MW; Cohen, EJ; Meisler, DM; Reinhart, WJ; Udell, IJ; Van Meter, WS. Confocal microscopy*1A report by the American Acad

28、emy of Ophthalmology. Ophthalmology. 2004, 111 (2): 396. doi:. PMID 15019397.13. Riederer, S.J. Current technical development of magnetic resonance imaging. IEEE Engineering in Medicine and Biology Magazine. 2000, 19: 34. doi:10.1109/51.870229.14. M. Born and E. Wolf. Principles of Optics: Elec

29、tromagnetic Theory of Propagation, Interference and Diffraction of Light. Cambridge University Press. 2000. ISBN 0521784492.15. 15.0 15.1 Fercher, A. F.; Mengedoht, K.; Werner, W. Eye-length measurement by interferometry with partially coherent light. Optics Letters. 1988, 13 (3): 186. doi:. PM

30、ID 19742022.16. Schmitt, J.M. Optical coherence tomography (OCT): a review. IEEE Journal of Selected Topics in Quantum Electronics. 1999, 5: 1205. doi:10.1109/2944.796348.17. 17.0 17.1 Fercher, A. Measurement of intraocular distances by backscattering spectral interferometry. Optics Communicati

31、ons. 1995, 117: 43. doi:10.1016/0030-4018(95)00119-S.18. Micromachined 2-D scanner for 3-D optical coherence tomography. Sensors and Actuators A: Physical. 2005, 117: 331. doi:.19. Dunsby, C; Gu, Y; French, P. Single-shot phase-stepped wide-field coherencegated imaging. Optics express. 2003, 11 (2):

32、 10515. doi:. PMID 19461712.20. Roy, M. Geometric phase-shifting for low-coherence interference microscopy. Optics and Lasers in Engineering. 2002, 37: 631. doi:10.1016/S0143-8166(01)00146-4.21. Akiba, M.; Chan, K. P.; Tanno, N. Full-field optical coherence tomography by two-dimensional heterod

33、yne detection with a pair of CCD cameras. Optics Letters. 2003, 28 (10): 816. doi:. PMID 12779156.22. Dubois, A; Vabre, L; Boccara, AC; Beaurepaire, E. High-resolution full-field optical coherence tomography with a Linnik microscope. Applied optics. 2002, 41 (4): 80512. doi:. PMID 11993929.23. Bour