第四章 交流電機(jī)繞(6)

1、1第四章第四章 交流電機(jī)繞組的交流電機(jī)繞組的基本理論基本理論2幾點(diǎn)說(shuō)明幾點(diǎn)說(shuō)明與交流有關(guān)的旋轉(zhuǎn)的能量轉(zhuǎn)換裝置稱為交流電機(jī)。分類同步電機(jī)異步電機(jī)同步發(fā)電機(jī)同步電動(dòng)機(jī)異步發(fā)電機(jī)異步電動(dòng)機(jī)3 交流電機(jī)的共同性問(wèn)題交流電機(jī)的共同性問(wèn)題 雖然兩種電機(jī)的激磁方式和運(yùn)行性能有很大差別，但電機(jī)內(nèi)部發(fā)生的電磁現(xiàn)象和機(jī)電能量轉(zhuǎn)換原理基本相同，故存在共同性問(wèn)題如下：（1）繞組的結(jié)構(gòu)形式）繞組的結(jié)構(gòu)形式（2）電勢(shì)和磁勢(shì)的計(jì)算方法）電勢(shì)和磁勢(shì)的計(jì)算方法44.1 交流繞組的基本要求交流繞組的基本要求(basic requirements AC winding ) 一、對(duì)交流繞組的基本要求 1.繞組產(chǎn)生的電動(dòng)勢(shì)（磁動(dòng)勢(shì)）接

2、近正弦波； 2.具有一定極對(duì)數(shù)的，能產(chǎn)生對(duì)稱電勢(shì)和磁勢(shì)的三相對(duì)稱繞組； 3.用銅量小，省材料，工藝簡(jiǎn)單。5 為滿足上述三項(xiàng)設(shè)計(jì)要求，應(yīng)遵循的設(shè)計(jì)原則為滿足上述三項(xiàng)設(shè)計(jì)要求，應(yīng)遵循的設(shè)計(jì)原則 1.正弦分布的磁場(chǎng)在導(dǎo)體中感應(yīng)正弦波電動(dòng)勢(shì)逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)。動(dòng)以轉(zhuǎn)速磁的磁極由原動(dòng)機(jī)拖，已勵(lì)極對(duì)數(shù)，磁定子槽數(shù)14236nPZ6cos(cosLvBLvbeBbbmcm）感應(yīng)電勢(shì)為旋轉(zhuǎn)磁場(chǎng)在定子導(dǎo)體中）（）呈正弦分布。（隙中磁感應(yīng)強(qiáng)度合理設(shè)計(jì)磁極形狀，氣7tLvBetnPmccos6021則8. 21但在時(shí)間相位上不同相等，動(dòng)勢(shì)都是正弦波，幅值上每槽導(dǎo)體中感應(yīng)的電旋轉(zhuǎn)時(shí)，在定子圓周速當(dāng)正弦分布的磁場(chǎng)以轉(zhuǎn)稱保證三相

3、感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)對(duì)用槽電勢(shì)星形圖分相以n槽距角和槽距電角它們，引入如下參數(shù)：為了用電勢(shì)相量來(lái)表示90001036360360Z度相鄰兩槽之間的機(jī)械角槽距角PZP011360即：度相鄰兩槽間相距的電角槽距電角10000120363602360ZP槽距電角：11動(dòng)勢(shì)的對(duì)稱性?？梢员ＷC三相繞組電利用槽電勢(shì)星形圖分相相帶0120) 1 (12相帶。稱為等份，故形圖分成相帶分相，將槽電勢(shì)星用相帶）（00060660602134.2 三相單層繞組三相單層繞組(three-phase single-layer winding )迭繞組展開圖。，一條支路的三相單層槽，例：試安排一、單層迭繞組4224PZ繞組都是整距

4、繞組。時(shí)稱為長(zhǎng)距。一般單層時(shí)稱為短距；時(shí)，稱整距；以槽數(shù)計(jì)。般圓周上所跨的距離，一一個(gè)線圈的兩邊在定子節(jié)距）（槽數(shù)計(jì)所跨的距離，一般以槽一個(gè)磁極在定子圓周上極距）（計(jì)算有關(guān)數(shù)據(jù)步驟：11112642421. 1yyyyPZ14相帶。為電角度，故稱即每個(gè)極相組占稱為極相組。極下所占有的槽數(shù)，亦每個(gè)整個(gè)電機(jī)定子中每相在每極每相槽數(shù)）（槽距電角：）（0001000160603022322242_4302436023603qPmZqqZP15單層迭繞組展開圖單層迭繞組展開圖2.繪制單迭繞組的展開圖繪制單迭繞組的展開圖16二、單層同心式繞組單層同心式繞組展開圖單層同心式繞組展開圖17）端部省銅。的情況；

5、（）只適用于特點(diǎn)：（三、單層鏈?zhǔn)嚼@組221*q單層鏈試?yán)@組展開圖單層鏈試?yán)@組展開圖18以下的小型電機(jī)。單層繞組一般用于好；不能短距，電勢(shì)波形不）（圈好繞，下線方便）；線圈少，便于制造（線）（四、單層繞組的特點(diǎn)：KW1021194.3 三相雙層繞組三相雙層繞組(three-phase two-layer winding )展開圖。的三相雙層短距迭繞組，槽，舉例：試安排一、雙層迭繞組24224aPZ（槽）（槽）（槽）計(jì)算有關(guān)數(shù)據(jù)5665653036023424264242. 11001yZPPmZqPZ20三相雙層迭繞組展開圖三相雙層迭繞組展開圖2.繪制三相雙層迭繞組展開圖繪制三相雙層迭繞組展開圖

6、21容量電機(jī)。般用在大），電動(dòng)勢(shì)波形好，一可以短距（雙層繞組的特點(diǎn)：1. 1*yPa2. 2max聯(lián)支路數(shù)：雙層繞組的每相最大并224.4 在正弦分布磁場(chǎng)下的繞組電動(dòng)勢(shì)在正弦分布磁場(chǎng)下的繞組電動(dòng)勢(shì) (Winding electromotive force of sinusoidal distribution magnetic field ) 的頻率電動(dòng)勢(shì)基本要素。的小是感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)頻率、波形、對(duì)稱、大的基本要素一、三相交流電動(dòng)勢(shì)EEE. 1601Pnf 23正弦波電動(dòng)勢(shì)。的磁場(chǎng)在導(dǎo)體中感應(yīng)氣隙中按正弦規(guī)律分布感應(yīng)電勢(shì)波形. 2。相等的三相對(duì)稱電動(dòng)勢(shì)，大小，可得到三相互差只要三相繞組按排合適對(duì)稱0

7、120. 3三相電勢(shì)單相電勢(shì)個(gè)線圈電勢(shì)匝線圈電勢(shì)匝線圈電勢(shì)導(dǎo)體電勢(shì)研究思路：先研究一根值）感應(yīng)電勢(shì)的大?。ㄓ行NECy1. 424）長(zhǎng)度（為導(dǎo)體在磁場(chǎng)中的有效）為轉(zhuǎn)子轉(zhuǎn)速（），為以長(zhǎng)度計(jì)的極距（）幅值（為正弦波磁感應(yīng)強(qiáng)度的式中：導(dǎo)體中的感應(yīng)電勢(shì)二、繞組電勢(shì)mLrnmmWbBnPvLvBEEmmCCmin/60221. 11211111LBLBLBmmP1221111度，其每極磁通對(duì)應(yīng)于正弦波磁感應(yīng)強(qiáng)25111111122. 226026021221ffPnnPLLEC。的單位為時(shí)，電動(dòng)勢(shì)的率取，頻單位取當(dāng)磁通和頻率的乘積成正比，效值與每極磁通量導(dǎo)體中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的有VEHzWbC111122.

8、 2fEC26）電角度。（或相角滯后線圈的節(jié)距為、感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)分別為、構(gòu)成線圈的兩根導(dǎo)體及短距系數(shù)一匝線圈中的感應(yīng)電勢(shì)1111.2.12.1.21,. 2yyEEyEECCCCCC111000101180236036022360yyPPZPPZPZZP2711.1.2.1.1.*jyCCCCteEEEEE為：一匝線圈中的感應(yīng)電勢(shì)1111112)2sin(21CytCtEEyyEE ）（，即線圈為整距時(shí)當(dāng)勢(shì)）（對(duì)應(yīng)整距線圈的電動(dòng)的線圈電動(dòng)勢(shì)）節(jié)距為11112(CtyEyEK1111111144. 421)2sin(yyCtyyKfKEEKyK即短距系數(shù)：281111111144. 444. 42s

9、in2. 3fKNKNfyENENENyCyCCCtCyC）（匝線圈中的感應(yīng)電勢(shì)：個(gè)線圈電動(dòng)勢(shì)相量和為數(shù)線圈組電動(dòng)勢(shì)和分布系q. 4)1 (121)1(1.1.qjjjyqeeeEE293011111111111111111112sin2sin2sin2sin2sin2222sin2sin2222sinqyyyqyyyyqqqKqEqqqEqEEERREREERqREREREq之間存在下列關(guān)系：與線圈電勢(shì)而外接圓半徑11q1.yE2.yE3.yE3.yE2.yE1.yE1.qE1R31稱為繞組的分布系數(shù)數(shù)和）個(gè)集中線圈電動(dòng)勢(shì)的代（對(duì)應(yīng)相量和）個(gè)分布線圈的電動(dòng)勢(shì)的（式中：1111112sin2s

10、inqyqqKqqqqEqEK1111111144. 444. 4fKqNfKKqNKqEENCqyCqyq）（波電動(dòng)勢(shì)應(yīng)打的折扣。線圈和分布繞組時(shí)，基采用短距稱為繞組系數(shù)，它表示個(gè)線圈的總匝數(shù)。為式中：111qyNCKKKqqN32相電動(dòng)勢(shì). 5聯(lián)匝數(shù)。為相繞組串條支路串聯(lián)的匝數(shù)，稱，代表一相繞組中一令：）（CNCqcqNNfKcqNcEE111144. 4aN3整個(gè)電機(jī)繞組總匝數(shù)11144. 4）（NNKfE33aPqNaPqNaZNNPqZPZqZNNCCCC2323323231. 1相繞組串聯(lián)匝數(shù)整個(gè)電機(jī)繞組總匝數(shù)圈數(shù)等于槽數(shù)，所以，對(duì)于雙層繞組，由于線）（的計(jì)算相繞組串聯(lián)匝數(shù)說(shuō)明：a

11、PqNNZNCC212電機(jī)繞組總匝數(shù)）對(duì)于單層繞組，整個(gè)（34。電動(dòng)機(jī)中為分布繞組變壓器中為集中繞組：為電機(jī)中每極磁通；：變壓器中為磁通幅值不同點(diǎn)有：形式相同與變壓器電動(dòng)勢(shì)1144. 4. 21111NNmmKKfNEE354.5 在非正弦分布磁場(chǎng)下電動(dòng)勢(shì)中的高次諧波在非正弦分布磁場(chǎng)下電動(dòng)勢(shì)中的高次諧波及其削弱方法及其削弱方法。形的對(duì)稱性諧波次數(shù)場(chǎng)波系列高次諧波，根據(jù)磁和一級(jí)數(shù)可將其分解為基波立葉般呈平頂波形，利用傅布一極磁場(chǎng)沿電樞表面的分磁在同步電機(jī)氣隙磁場(chǎng)中主極磁場(chǎng)沿氣隙分布波次諧波一、感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)中的高7 . 5. 3 . 1. 136153121. 2PPBBBmmm倍：的次諧波的極對(duì)數(shù)

12、是基波）（次數(shù)高，幅值?。海ǜ鞲叽沃C波特點(diǎn)倍。諧波的電角度是基波的）（極距：）（頻率：）（）（6560604311111fnPnPfnn37qyNqyqyNNNKKKqqKyKKKKfNKEfNKE2sin2sin2sin44. 444. 4. 3111111111111；）（；）（）（諧波電勢(shì)的大小2sin2sin2sin111qqKyKqy；）（布系數(shù)次諧波的短距系數(shù)和分分別表示、每極諧波磁通；qymmKKLBLB221138擾通信。串入電網(wǎng)的諧波電流干）（下降，溫升升高；耗增加，效率使發(fā)電機(jī)本身的雜散損）（壞；使發(fā)電機(jī)電動(dòng)勢(shì)波形變）（高次諧波電勢(shì)的危害321. 439范圍內(nèi)。之比在與極

13、距極靴寬度范圍內(nèi)之比在與最小一般取最大均勻氣隙，設(shè)計(jì)中對(duì)于凸極電機(jī)，采用非）（改善磁極的極靴外形法二、削弱高次諧波的方75. 07 . 00 . 25 . 11. 1minmaxPb范圍內(nèi)。之比設(shè)計(jì)在磁繞組部分與極距均勻的，把每極安放勵(lì)對(duì)于隱極電機(jī)，氣隙是）（8 . 07 . 0240次被抵消。即線電勢(shì)中，則線電動(dòng)勢(shì)）若三相繞組接成星形（采用對(duì)稱的三相繞組301. 23.3.3.BAABEEE?？箟航荡沃C波環(huán)流所引起的阻正好等于次諧波電勢(shì)，產(chǎn)生環(huán)流在閉合的三角形回路中于若三相接成三角形，由）（33.3.3.3.3.3.3.332ZIEIEEEECBA41）奇數(shù)，）（）（）（則只要選取節(jié)距次諧波

14、電動(dòng)勢(shì)，即要使要削除第電勢(shì)采用短距繞組削弱諧波021sin211sin1102sin. 311yyyKKyyK42相抵消的。導(dǎo)體中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)是互次諧波在線圈的兩個(gè)，如圖示可以使）（采用次諧波，例如，要消除5054511551yKy43善電動(dòng)勢(shì)波形。多，因此可以改次諧波分布系數(shù)就小很、，而分布系數(shù)小于采用分布繞組時(shí)，基波，可見，時(shí)，例如一般交流電機(jī)選擇采用分布繞組751177. 0217. 096. 0362. 4751qqqKKKqq44交流繞組的磁勢(shì)交流繞組的磁勢(shì)三相磁勢(shì)基波每相磁勢(shì)線圈組磁勢(shì)序?yàn)椋簡(jiǎn)蝹€(gè)線圈磁勢(shì)在某些前提下，研究次研究思路以幅值計(jì)算大小磁勢(shì)指是脈振磁勢(shì)還是旋轉(zhuǎn)性質(zhì)勢(shì)我們希望得

15、到正弦波磁波形及大小研究磁勢(shì)的波形、性質(zhì)繞組產(chǎn)生的磁勢(shì)本節(jié)研究的磁勢(shì)是定子幾點(diǎn)說(shuō)明：. 3. 2. 1454.6 單相繞組的磁動(dòng)勢(shì)脈振磁勢(shì)(magnetomotive force of single-phase winding pulsating magnetic field )忽略不計(jì)。，因而鐵心磁壓降可鐵心不飽和）（均勻的；轉(zhuǎn)子是圓柱形，氣隙是）（作余弦規(guī)律變化；繞組中通入電流隨時(shí)間）（假定)(321Fe46AXNSAAXCCINIdlH磁勢(shì)波形為一矩形波。單個(gè)線圈磁勢(shì)波形. 1tIiCCcos2勢(shì)一、整距集中線圈的磁47時(shí)0tCIi2 時(shí)090t0i時(shí)0180tCIi2tIiCcos2脈

16、振磁勢(shì)磁勢(shì)的性質(zhì). 248線圈的中心線上。相同，磁勢(shì)的波幅落在頻率與交流電流的頻率為脈振磁勢(shì)，脈振的單個(gè)線圈所產(chǎn)生的磁勢(shì)結(jié)論：49222. 3CCCCCCCNIFNIIN勢(shì)應(yīng)為：每個(gè)氣隙中所消耗的磁的最大值為：則線圈電流所產(chǎn)生磁勢(shì)線圈中電流的有效值線圈匝數(shù)磁勢(shì)的大小50CCCCCCNINIFF9 . 022441基波幅值為：22CCCNIF 矩形波的幅值為：51磁勢(shì)二、整距分布線圈組的52整距分布線圈組磁勢(shì)波形整距分布線圈組磁勢(shì)波形線圈組的磁勢(shì)波形. 153線圈組磁勢(shì)的大小. 254基波磁勢(shì)的分布系數(shù)）（）（2sin2sin27. 49 . 0111111qqKKqNIKqFFqqCCqCq性

17、質(zhì)：為脈振磁勢(shì). 355的磁勢(shì)三、雙層短距分布繞組56雙層短距分布線圈組磁勢(shì)波形雙層短距分布線圈組磁勢(shì)波形布繞組層短距分的雙3q磁勢(shì)的波形. 157。須利用短距系數(shù)的概念短距繞組的磁勢(shì)時(shí)也必勢(shì)一樣，在計(jì)算雙層與前述求短距線圈的電，勢(shì)在空間的位移角的相角就是兩個(gè)基波磁相加。兩個(gè)空間相量于兩個(gè)空間相量的幾何勢(shì)波相加，即相當(dāng)兩個(gè)空間正弦分布的磁磁勢(shì)的大小. 25811111111111111129 . 0222sin2221sin2sinyqCCyqCyqqqKKqNIKKqFKFyFFFFyyyyy）（）（）（）（）（為基波磁勢(shì)的短距系數(shù)）（式中：2sin11yKy59善磁勢(shì)波形的作用。距、分布繞

18、組可起到改勢(shì)波形一樣，采用短接近正弦波，和改善電應(yīng)盡量使磁勢(shì)波形為了改善電機(jī)的性能，磁勢(shì)波形的影響分布繞組及短距繞組對(duì)勢(shì)磁勢(shì)的性質(zhì)：為脈振磁. 4. 360。電機(jī)的支路數(shù)線圈中流過(guò)的電流每相串聯(lián)匝數(shù)每相電流的有效值四、單相繞組的磁勢(shì)aIIaINICC61NPaqNaPqNNCC組的串聯(lián)匝數(shù)對(duì)于單層繞組，每相繞）（通過(guò)前面的分析可知：1NPaqNaPqNNCC222組的串聯(lián)匝數(shù)對(duì)于雙層繞組，每相繞）（62方法不同。的計(jì)算層、雙層繞組式中算，應(yīng)用時(shí)注意對(duì)于單計(jì)層繞組基波磁勢(shì)幅值的注意：可用于單層、雙N1111119 . 09 . 09 . 0NyqyqKPINKKPINKNKPaaIF63）（；其

19、中：次諧波磁動(dòng)勢(shì)幅值為：，則相繞組第為，其諧波繞組系數(shù)次諧波磁動(dòng)勢(shì)極對(duì)數(shù)考慮到第次諧波的磁動(dòng)勢(shì)說(shuō)明：第2sin2sin2sin9 . 011111yKqqKKKKKPINFKPPyqyqNNN。波、空間波具有統(tǒng)一性，時(shí)間勢(shì)、磁動(dòng)勢(shì)具有相似性完全相同，它表明電動(dòng)、短距系數(shù)計(jì)算公式節(jié)中電動(dòng)勢(shì)的分布系數(shù)上式與 5 . 464勢(shì)五、單相繞組的脈動(dòng)磁cos1Ff）（波形應(yīng)為：原點(diǎn)，則磁勢(shì)空間分布的為空間坐標(biāo)的如果取基波磁勢(shì)的軸線）（），（的數(shù)學(xué)表達(dá)式應(yīng)為：?jiǎn)蜗嗬@組脈振磁勢(shì)完整34. 4coscos1tFtf65。的函數(shù)，又是空間函數(shù)）既是時(shí)間。式（不斷隨時(shí)間變化的磁勢(shì)在空間不動(dòng)，但振幅動(dòng)磁勢(shì)，就是磁勢(shì)軸

20、線脈振磁勢(shì)，所謂脈單相繞組產(chǎn)生的磁勢(shì)是34. 466相反的旋轉(zhuǎn)磁勢(shì)轉(zhuǎn)向分解為兩個(gè)大小相等，六、單相脈動(dòng)磁動(dòng)勢(shì)可磁勢(shì)。則分別代表著兩個(gè)旋轉(zhuǎn)而變化，但等式的右邊小則隨時(shí)間定不動(dòng)，各點(diǎn)磁勢(shì)的大特征是：磁勢(shì)的軸線固動(dòng)磁勢(shì)，其，等式的左邊代表著脈所代表的意義卻不相同，但它們右邊在數(shù)值上完全相等上式中等式左邊和等式）（）（），（tFtFtFtfcos21cos21coscos11167 Synthesis magnetomotive force of )脈動(dòng)磁勢(shì)之間的關(guān)系。三個(gè)的性質(zhì)，首先必須研究明了三相繞組合成磁勢(shì)，要繞組分別產(chǎn)生脈動(dòng)磁勢(shì)組所組成，這三個(gè)單相相繞礎(chǔ)。三相繞組是三個(gè)單勢(shì)是研究交流電機(jī)的基的

21、磁，因此，分析三相繞組步電機(jī)通常也是三相的和異三相制，所以同步電機(jī)由于現(xiàn)代電力系統(tǒng)都是68大小、性質(zhì)。分析合成磁勢(shì)的波形、磁勢(shì)表達(dá)式合成三相達(dá)式寫出每個(gè)單相磁勢(shì)的表建立坐標(biāo)研究思路：一、數(shù)學(xué)分析法mAIit 0120120. 100時(shí)間坐標(biāo)：。間上也彼此相差電角度，三相電流在時(shí)差此相個(gè)單相繞組在空間上彼在三相交流電機(jī)中，三建立坐標(biāo)）（）（00120cos120coscostIitIitIimCmBmA69相繞組的軸線上點(diǎn)取在空間坐標(biāo)：A070)35. 4(34cos34cos32cos32coscoscos. 2111111）（）（）（）（相脈振磁勢(shì)基波為：根據(jù)建立坐標(biāo)，三個(gè)單式三個(gè)單相磁勢(shì)基

22、波表達(dá)、寫出tFftFftFfCBACBA71）（）（），（）（）（），（）（）（），（32cos21cos2134cos21cos21cos21cos21111111111tFtFtftFtFtftFtFtfCBA）（）（），（），（），（），（三相合成磁動(dòng)勢(shì)tFtFtftftftfCBAcoscos23. 3111111721111135. 19 . 02323NNKPINKPINFFF的幅值為三相基波合成磁動(dòng)勢(shì)1119 . 022NKPINmFmFm勢(shì)幅值為相對(duì)稱繞組，基波磁動(dòng)對(duì)于73定不變的旋轉(zhuǎn)波。波是一個(gè)波幅恒：三相合成磁動(dòng)勢(shì)的基性質(zhì)性質(zhì)三相合成磁動(dòng)勢(shì)基波的1*. 474處波幅在時(shí)，

23、當(dāng)）（），（000cos11tttFtf處波幅在時(shí)當(dāng)ttt75處）。角度（因波幅總是在空間轉(zhuǎn)過(guò)同樣數(shù)值的電電角度，旋轉(zhuǎn)磁勢(shì)波在電流在時(shí)間上經(jīng)過(guò)多少t：性質(zhì)2*）（），（tFtfcos1176。的轉(zhuǎn)速為同步轉(zhuǎn)速的角頻率；旋轉(zhuǎn)磁動(dòng)勢(shì)電角速度等于交流電流旋轉(zhuǎn)磁動(dòng)勢(shì)基波旋轉(zhuǎn)的1n：性質(zhì)3*（交流電流的角頻率）秒弧度；），（時(shí)，當(dāng)）（），（旋轉(zhuǎn)磁勢(shì)的電角速度11111112cos) 1 (fdtdFtfttFtf分）轉(zhuǎn)（旋轉(zhuǎn)磁動(dòng)勢(shì)的轉(zhuǎn)速PfPfPnn11111606022602)2(77相繞組軸線。轉(zhuǎn)向滯后相電流所在的在的相繞組軸線旋轉(zhuǎn)磁場(chǎng)從超前電流所：性質(zhì)4*相軸線）（，磁勢(shì)波幅在時(shí)，當(dāng)相軸線）（，磁

24、勢(shì)波幅在時(shí)，當(dāng)相軸線上）（，磁勢(shì)波幅在時(shí)，當(dāng)分析：CtIitBtIitAtIitmcmBmA3434323200線重合。波幅就與該相繞組的軸成磁勢(shì)的基波流達(dá)最大值時(shí)，三相合所以，當(dāng)某相繞組中電78則旋轉(zhuǎn)磁場(chǎng)改變方向。中三相電流的相序，如果改變通入三相繞組：性質(zhì)5*中產(chǎn)生旋轉(zhuǎn)磁動(dòng)勢(shì)。隙稱的三相電流時(shí)，在氣對(duì)稱三相繞組中通入對(duì)條性質(zhì)，可得如下結(jié)論結(jié)論：由以上5。衡量距離遠(yuǎn)近的空間角個(gè)是時(shí)間長(zhǎng)短的時(shí)間角，一概念不同，一個(gè)是衡量物理在數(shù)值上是相等的，但兩個(gè)電角度的大小雖然不過(guò)，時(shí)間上變化的電角度，角度恰好就等于電流在動(dòng)的電轉(zhuǎn)磁勢(shì)在空間位置上移注意：三相合成基波旋79 ans Oval rotating magnetic field)。磁場(chǎng)稱為圓形旋轉(zhuǎn)磁場(chǎng)形旋轉(zhuǎn)磁動(dòng)勢(shì)，相應(yīng)的稱為圓一個(gè)圓，故這種磁動(dòng)勢(shì)動(dòng)勢(shì)，其波幅的軌跡是旋轉(zhuǎn)磁幅值恒定，轉(zhuǎn)速恒定的中的合成磁動(dòng)勢(shì)是一個(gè)氣隙過(guò)對(duì)稱的三相電流時(shí)，在對(duì)稱的三相繞組中流場(chǎng)？一、什么是圓形旋轉(zhuǎn)磁80。、以及另序分量、和負(fù)序分量、為正序分量稱分量法將它們分解成不對(duì)稱時(shí)，可以利用對(duì)、當(dāng)三相電流二、橢圓形旋轉(zhuǎn)磁場(chǎng)0.0.0.CBACBACBACBAIIIIIIIIIIII）（）（），（tFtFtfcoscos81便是一個(gè)脈振磁勢(shì)。磁勢(shì)時(shí)，得到合成的軌跡是一個(gè)橢圓。當(dāng)磁勢(shì)時(shí)，合成當(dāng)轉(zhuǎn)速相同，轉(zhuǎn)向