連續(xù)信號與系統(tǒng)的頻域分析x

1、連續(xù)信號與系統(tǒng)的頻域分析開始下一頁結束本章說明 以正弦信號為基本信號，分析工程上常用的周期信號和非周期信號的基本特性以及信號在系統(tǒng)中傳輸問題。建立周期信號頻譜概念，掌握其特點。利用傅里葉變換建立信號時域和頻域的內在聯(lián)系。通過傅里葉變換性質進一步揭示信號在一個域的變換與運算在另一個與所引起的效應。了解系統(tǒng)頻率特性對信號傳輸?shù)挠绊?。給出理想濾波器與實際濾波器的概念。n1.深刻理解周期信號和非周期信號頻譜的概念及意義n2.掌握傅里葉變換的主要性質及應用n3.深刻理解系統(tǒng)函數(shù)的定義及物理意義n4.掌握連續(xù)系統(tǒng)的頻域分析法n5.理解信號不失真?zhèn)鬏敆l件的意義及信號通過理想濾波器的概念n6.了解理想濾波器與

2、實際濾波器的概念及特性開始下一頁結束內容n周期信號的分解與合成n 周期信號的傅里葉變換n 周期信號的諧波分析n 吉伯斯現(xiàn)象n 周期信號的對稱性與諧波含量的關系n周期信號的頻譜及特點n 頻譜的概念n 周期信號頻譜特點n 指數(shù)形式的傅里葉級數(shù)n 雙邊頻譜n 周期、脈寬與頻譜的關系n 信號的頻寬與信號的持續(xù)時間的關系開始上一頁 下一頁結束n非周期信號的頻譜傅里葉變換n 非周期信號的傅里葉變換n 單個脈沖信號的頻譜及特點n 典型信號及其頻譜n傅里葉變換性質及應用n系統(tǒng)的頻域分析n 系統(tǒng)的頻域分析及頻響特性n 信號不失真?zhèn)鬏攏 理想濾波器與實際濾波器n信號的功率譜和能量譜n調幅波及其頻譜引言 由電路理論

3、的學習可知，簡單信號（如直流信號和正弦交流信號）作用于線性系統(tǒng)的響應一般較容易求取，這些方法在電路課中已經學習并已完成。但是由于通信系統(tǒng)所要傳輸?shù)男盘柺嵌喾N多樣的且常常具有較為復雜的波形，要求這樣一些信號的響應就不容易了。為了解決這個問題，我們再次應用前一章的思想。一.思想1.將復雜信號分解成許多簡單信號不同頻率不同幅值的正弦信號（時域 分析中是分解成許多沖激信號或階躍信號）；2.用電路中相量法求出每個正弦信號（許多虛指數(shù)）激勵的響應；3.疊加全部響應獲得復雜激勵作用下的響應。此外，信號和系統(tǒng)均具有其頻率特性，也需要我們研究其頻率特性二.信號的頻率特性信號的分解 周期信號的傅立葉級數(shù) 非周期信

4、號的傅立葉變換（從頻率角度認識信號特性）三.系統(tǒng)的頻率特性研究信號通過系統(tǒng)時，系統(tǒng)頻率特性對信號的影響。 傅立葉變換還可以將系統(tǒng)的時域微分方程變成頻域的代數(shù)方程，并為零狀態(tài)響應求取又開辟了另一條路徑?，F(xiàn)在我們就進行信號的頻域分析。 開始上一頁 下一頁結束一.周期信號分解與合成傅氏變換n1.周期信號的傅里葉級數(shù)諧波之和形式的傅氏級數(shù)一個周期為T的周期信號 在一個周期內-T/2,+T/2滿足狄利赫理條件(1.連續(xù)或只有有限個間斷點2.只有有限個極值點3.在一個周期內絕對可積）信號 可以表示成：信號與系統(tǒng)的頻域分析可以直觀地觀察到一個時間信號的頻率特性從頻域角度認識信號特性傅里葉變換可以將系統(tǒng)時域微

5、分方程轉化成頻域代數(shù)方程sec/221radTfT為周期信號的周期開始上一頁 下一頁結束)(tf)(tf物理意義：任意一個代表信號的周期函數(shù)均可以用一個直流分量、基波分量和一系列諧波分量之和表示任意一個代表信號的周期函數(shù)是由許許多多的不同頻率、不同幅值的正弦分量組成 )cos()2cos()cos(212121110kktkAtAtAa 的直流分量 的基波分量 的二次諧波分量 的K次諧波分量n2.周期信號的諧波分析周期信號的分解與合成周期信號是由直流分量，基波分量及一系列諧波分量之和組成周期方波信號：僅含有奇次諧波為偶數(shù)為奇數(shù)）.)5sin513sin31(sin2)()(0,(2, 0)si

6、ncos(2)(010tttAtfnbnnAbaatnbtnaatfTnnnnnnT開始上一頁 下一頁結束)(tf)(tf)(tf)(tftAtfnTsin2)(1)3sin31(sin2)(3ttAtfnT)5sin513sin31(sin2)(5tttAtfnT 可見隨著所取得諧波項數(shù)的增加，合成信號的邊沿更陡峭，頂部紋波增多但更趨平坦更接近方波形狀結論：用基波及各次諧波來近似（組成）信號時所取得諧波分量愈多，波形越接 近原信號波形。 1.頻率較低的諧波振幅較大，它們是組成方波的主體（含主要信息量） 2.頻率較高的諧波分量振幅較小，它們決定了方波的細節(jié)（含細節(jié)信息）由直流分量、基波分量以及

7、具有不同幅值和相位的各次諧波的疊加可以在時域內構成原周期信號。 開始上一頁 下一頁結束n3.吉伯斯現(xiàn)象 由具有不連續(xù)點的周期信號的合成可見，當選取傅里葉級數(shù)項數(shù)增多時，合成的波形雖在總趨勢上更逼近原信號，但在不連續(xù)點兩側呈現(xiàn)起伏。隨著項數(shù)的增多，起伏峰便靠近不連續(xù)點，但峰值的大小并不下降，且起伏在不連續(xù)點兩側呈衰減振蕩形式的現(xiàn)象。 n4.周期信號的對稱性與諧波含量的關系1偶函數(shù)信號關于Y軸對稱開始上一頁 下一頁結束2奇函數(shù)信號關于原點對稱3偶諧函數(shù)信號半波重疊信號開始上一頁下一頁結束4奇諧函數(shù)信號半波鏡像信號開始上一頁 下一頁結束幾種常用的周期信號的傅里葉級數(shù)周期方波周期矩形波周期三角波周期鋸

8、齒波全波整流半波整流開始上一頁 下一頁結束二.周期信號的頻譜及特點n1.周期信號的頻譜概念頻譜：為了直觀而準確地表示信號中各頻率分量的大小和相位，將各次諧波分 量大或相位按頻率的高低排列成譜線得到的圖稱為頻譜。它從頻域的角度 反映了該信號所攜帶的信息。可分為：幅度譜將信號的各次諧波的振幅按頻率的高低排列的譜線 （各次諧波的振幅隨頻率變化的關系）相位譜將信號的各次諧波的相位按頻率的高低排列的譜線 （各次諧波的相位隨頻率變化的關系） 頻譜圖中的每一個垂線稱譜線，所在位置為n倍角頻率，每個譜線的高度為高次諧波的振幅或相位。開始上一頁 下一頁結束n2.周期信號的頻譜特點離散的由頻率離散的譜線組成，每個

9、譜線位移各諧波分量。諧波的譜線只在基波的整數(shù)倍頻率上出現(xiàn)。收斂的隨諧波頻率增加各次諧波的振幅下降。 當諧波次數(shù)趨于無窮大時，諧波分量的振幅趨于零n3.指數(shù)形式的傅里葉級數(shù)njnnTTtjnTntjnnnTeAAdtetfTAeAtf2/2/)(221)(開始上一頁 下一頁結束周期信號可以由直流分量和一系列虛指數(shù)信號組成；在指數(shù)形式的傅里葉級數(shù)中由于每對相同N值的正負倍基波頻率合成一個余弦信號（諧波分量）所以其頻譜圖的譜線在頻率軸的負半軸也存在雙邊頻譜。但這并不意味著有負頻率的存在， 只是把第n次諧波正弦分量分解成兩個虛指數(shù)后出現(xiàn)的數(shù)學形式?？梢援嬚l率軸的單邊頻譜（只有幅度譜為實數(shù)時才可以將幅

10、度譜和相位譜畫在一起）。n4.雙邊頻譜周期矩形脈沖頻譜開始上一頁 下一頁結束n實例：開始上一頁 下一頁結束n5.周期和脈寬與頻譜的關系2,2,2BTAATn信號頻帶寬幅度基波頻率開始上一頁 下一頁結束1當信號的周期不變，脈沖寬度減小時 頻譜幅度減小；相鄰譜線間隔不變；頻譜包絡線過零點的頻率增高，頻譜幅度收斂速度變慢；頻率分量增多；2當脈沖寬度不變，周期增大時 頻譜幅度減??；譜線間隔變小，譜線加密；包絡線過零點的頻率不變； 離散譜變成連續(xù)譜，幅度趨近于零，但頻譜包絡形狀不變 （各次諧波分量的幅度之間的相對比例關系不變）；信號的頻帶寬度： 從頻譜圖上可以看出，信號的主要信息部分（幅度）集中在的低頻

11、分量， 而頻率較高的分量的信息（分量）較小，可以視近似程度加以忽略。因此， 定義信號頻帶寬度為頻譜第一個過零點的頻率。T2Bn6.信號頻寬與信號持續(xù)時間的關系信號的頻帶寬度與信號的持續(xù)時間成反比（脈寬與頻寬成反比）即信號持續(xù)時間愈長（時域脈寬寬，變化速度慢）信號的頻帶愈窄（頻域變化速度快）；反之亦然。開始上一頁 下一頁結束三.非周期信號頻譜傅里葉變換n1.非周期信號的傅里葉變換 當周期信號的周期趨于無窮大，周期信號就變成了非周期信號。所謂無限大周期是指一個信號作用系統(tǒng)之前，前一個信號作用的效應已全部消失非周期信號。非周期信號的分解傅里葉變換。即：將非周期信號表示成為虛指數(shù)函數(shù)的連續(xù)和。從頻域角

12、度認識信號的頻率特性。)(1)()()()()()()()(jjejFjFtfjFFjFtfFjFtf為復數(shù)，簡稱頻譜密度函數(shù)。為幅度譜，表示各頻率分量幅度的相對大小。 為相位譜)(jF)(j)(jF開始上一頁下一頁結束傅里葉變換的物理意義：1非周期信號可以分解為無限多個頻率為，幅度為djF)(tjetjen2.單個脈沖信號的（頻譜）傅里葉變換開始上一頁下一頁結束)(tf的虛指數(shù)信號分量的連續(xù)和形式，每一對 的分量對應一個正弦分量。2周期信號的能量是集中在一些諧波分量中；非周期信號的能量是分布在所有頻率分量中，每個頻率分量的能量為無窮??；3信號也應滿足狄氏條件即絕對可積說明：1非周期單個矩形脈

13、沖頻譜與周期矩形脈沖的頻譜包絡形狀相同，均為抽樣函數(shù)信號 形狀（因為非周期信號的周期為無窮大各個頻率分量的實際振幅為無窮小，無法畫出了，因此必須用其頻譜密度函數(shù)作出，它反映了各頻率分量相對大小）2周期矩形脈沖的復振幅 非周期信號的頻譜密度函數(shù) 存在關系 只要知道非周期信號的頻譜，就可以利用以上關系求出該非周期信號變成周期信號后的復振幅也適用于其它信號，實現(xiàn)周期信號的傅里葉級數(shù)分解。3周期矩形脈沖信號頻譜的一些特點在單個矩形脈沖信號頻譜中仍然保留：脈寬與頻寬成反比，4非周期信號的頻譜特點：連續(xù)的，收斂的xxxSasin)()2/(2nSaTAAn)2/()(SaAjFnnjFTA)(2開始上一頁

14、 下一頁結束n3.典型非周期信號的（頻譜）傅里葉變換1單邊指數(shù)信號2方波信號開始上一頁 下一頁結束3余弦脈沖信號4沖激信號開始上一頁 下一頁結束5直流信號6階躍信號開始上一頁 下一頁結束7符號函數(shù)8單邊正、余弦信號開始上一頁 下一頁結束9抽樣信號開始上一頁 下一頁結束四.傅里葉變換性質及應用n1.線性性 傅里葉變換的性質揭示了信號的時域特性與其頻域特性的對應關系。即信號在一個域的運算或變化，在另一個域所引起的效應，從而可使變換運算時得以簡化。 n2.尺度變換性正常速度播放12倍原速度播放 二倍原速度播放以三種速度播放聲音及對應頻譜信號時域波形的壓縮與擴展對應其頻域圖形的擴展與壓縮，且兩域內壓擴

15、倍數(shù)一致開始上一頁 下一頁結束n3.對稱性)(211)(t信號時域波形與頻譜函數(shù)具有對稱互易關系，即除幅度相差 外其圖形可以互換2n4.時移性實例：開始上一頁 下一頁結束n5.頻移性)(000)(1)(abjtjeaFaebatf)()()()(00FetfFtftjtje0)(F0這種將頻譜搬移的過程稱調制。f (t) 稱為調制信號， )()(21cos)()()(000FFttfFtfttf0cos)(t0cos開始上一頁下一頁結束)(tf)(tf時域 乘對應頻域將頻譜沿軸向右向左搬移稱為載波信號，稱為已調信號比例、時移、頻移性綜合應用n6.時域微分及積分性0)(,tft)()0(Fn7.

16、時域卷積定理開始上一頁下一頁結束積分性微分性)()()(*)()()(),()(21212211jFjFtftfjFtfjFtf兩個門信號的卷積：兩個抽樣信號的卷積：實例：開始上一頁 下一頁結束n8.頻域卷積定理周期信號的傅里葉變換：)()(/2,)(221)(2/2/nAjFTeAAdtetfTAeAtfnnjnnTTtjnTntjnnnTnTnnTttnnT2, )()()()(沖激序列的頻譜：開始上一頁 下一頁結束)(*)(21)()()()(),()(21212211jFjFtftfjFtfjFtf)()(2*)(21)()()(*)()(000000FFetfejFtttfttftj

17、tj頻移特性有頻域卷積定理推出：五.連續(xù)系統(tǒng)的頻域分析n1.系統(tǒng)頻域分析（求響應）及系統(tǒng)頻響特性時域卷積定理和疊加定理為依據1系統(tǒng)函數(shù)定義：對于LTI系統(tǒng)，輸入激勵為 ，系統(tǒng)沖激響應為 則系統(tǒng)零狀態(tài)響應為 根據時域卷積定理)()()()()()()()(),()(jEjYjHjHjFjYjHthjFtfzszs系統(tǒng)函數(shù)為物理意義：單位沖激響應的傅里葉變換)()()(jjejHjH由系統(tǒng)本身的結構及參數(shù)特性，與激勵響應無關)()(jjH系統(tǒng)的幅頻特性，為偶函數(shù)系統(tǒng)的相頻特性，為奇函數(shù)開始上一頁 下一頁結束)(*)()(thtfty)(tf)(th2求系統(tǒng)響應 傅立葉變換可以將時域中激勵、響應的微

18、分方程變成激勵、響應的代數(shù)方程從而簡化了零狀態(tài)響應的求取。但是是以增加兩次積分變換為代價的。A 周期信號通過線性系統(tǒng)的穩(wěn)態(tài)響應（分析）電路理論課中完成學習步驟：將周期信號傅立葉級數(shù)分解許多不同頻率和幅值的正 弦信號（各次諧波分量）. 分別求出各次諧波單獨作用于系統(tǒng)的響應電路理論方法 （直流穩(wěn)態(tài)分析和正弦穩(wěn)態(tài)分析的相量法） 【注意】直流信號激勵下電感L短路，電容C斷路 正弦信號激勵下容抗和感抗隨頻率變化 將各次諧波的的響應瞬時值疊加 LnXCnXLC1開始上一頁 下一頁結束B非周期信號通過線性系統(tǒng)的瞬態(tài)響應（分析）步驟：將非周期激勵信號傅里葉變換 求出系統(tǒng)的系統(tǒng)函數(shù) 求出零狀態(tài)響應)()()()

19、()()()()(jHjEjYjEjYjHjEtezszs實例：)(1)()(jEtejjjEYH11111)()()(jjjjEHUYR111)()(111)()()()(VtetettutyttC)()1 ()()()()(可見響應與激勵的波形也不同了信號在通過系統(tǒng)時，系統(tǒng)的頻率特性對其的影響使響應與激勵的波形發(fā)生了變化稱為失真。開始上一頁下一頁結束n2.理想不失真?zhèn)鬏斚到y(tǒng)輸出信號與輸入信號的不同將取決于系統(tǒng)的特性 當時間常數(shù)（系統(tǒng)的參數(shù)特性）愈小，輸出信號波形愈接近輸入信號波形，即失真愈小。 通過以上實例可見一般線性系統(tǒng)的響應波形與激勵波形不同。也就是說信號在通過系統(tǒng)傳輸過程中由于系統(tǒng)對

20、它的影響而發(fā)生失真。在通信技術中除了某些情況下有意識用電路進行波形變換外，總是希望在信號傳送過程中失真最小。因此我們需要針對產生是真的原因研究信號通過系統(tǒng)不產生失真的理想條件。1造成信號失真的因素由于系統(tǒng)對各個頻率分量的幅度衰減程度不同，從而使響應的各頻率分量的相 對比例關系發(fā)生了變化幅度失真由于系統(tǒng)使各個頻率分量的相位不與頻率成正比，從而使各個頻率分量的相對 位置發(fā)生變化相位失真但是在以上兩種失真中信號并沒有產生新的頻率分量因此稱為線性失真 開始上一頁 下一頁結束2理想不失真?zhèn)鬏敆l件信號不失真?zhèn)鬏?輸入信號經過系統(tǒng)后，輸出信號與輸入信號相比，只有幅度大小和出現(xiàn)時間的不同，而形狀不變。不失真?zhèn)?/p>

21、輸系統(tǒng)的頻率特性 即：系統(tǒng)幅頻特性在整個 頻率范圍內為常數(shù) （無限寬均勻通頻帶） 系統(tǒng)相頻特性在整個頻率 范圍內與頻率成正比 （過原點的直線）0)(0)(,)()()()()()()()()(),()()()(00tkHkeeHFYHekFYFtfYtyttkftytjjtj開始上一頁 下一頁結束3理想濾波器與實際濾波器濾波器能使規(guī)定頻率的信號通過，而其它頻率信號受到抑制的系統(tǒng)（裝置）理想濾波器系統(tǒng)的幅頻特性和相頻特性在某一頻帶內滿足不失真?zhèn)鬏敆l件（即幅頻特性在某一頻帶內為常數(shù)，相頻特性在某一頻帶內與頻率成正比或為過原點的直線）濾波器分類按頻率傳輸特性分 ： LPF（低通濾波器）HPF（高通濾

22、波器）BPF（帶通濾波器）開始上一頁 下一頁結束按通帶特性分：（低通濾波器為例）巴特沃茲濾波器通帶平滑（最平坦型）過渡帶陡度不嚴格（階躍響應有過沖） 邊界逼近程度差切比雪夫濾波器通帶紋波（起伏型）過渡帶陡度嚴格（階躍響應有過沖） 邊界逼近程度好貝賽爾濾波器通帶平滑（較平坦型）過渡帶陡度不嚴格（階躍響應無過沖） 邊界逼近程度差理想低通濾波器特性在（ ）頻率范圍內，信號不失真?zhèn)鬏斊渌l率信號完全受到限制（阻斷）cc,開始上一頁 下一頁結束理想低通濾波器的沖激響應與階躍響應 沖激響應可見，在t0時h(t)0，理想濾波器它們均是非因果系統(tǒng)，是物理不可實現(xiàn)系統(tǒng)。實際低通濾波器的頻率特性 實際低通濾波器的

23、沖激響應開始上一頁下一頁結束階躍響應六.信號的功率譜和能量譜我們前面用頻譜來表征信號頻率特性，現(xiàn)在我們將用另一種表征信號特性的方法。n1.周期信號的功率譜周期信號具有無限大的能量，但其功率是有限的功率信號，其重要參數(shù)為平均功率。電路理論的結論：非正弦周期信號（電壓和電流）的有效值為該信號所含各次諧波分量有效值的平方和的平方根。表示成 所有的理想（低通、高通、帶通、帶阻）濾波器均為非因果系統(tǒng)，是物理無法實現(xiàn)的。物理上可以實現(xiàn)的系統(tǒng)只能是用對理想特性的逼近來實現(xiàn)。當然所找到的系統(tǒng)函數(shù)與理想特性間的誤差應在工程允許范圍內。按其逼近方式不同，選擇不同的系統(tǒng)函數(shù)，設計出的濾波器也不同。（有巴特沃茲濾波器

24、，切比雪夫濾波器，貝塞爾濾波器等） 122012201220212202;21;21nnnnnnmnnmUUUIIIUUUIII或開始上一頁 下一頁結束如果該電流或電壓作用于單位電阻，則在一個周期內吸收平均功率 即：周期信號的平均功率為該信號各次諧波分量之和帕什瓦爾定理，表明時域中信號與頻域中的信號功率相等。功率隨頻率的變化關系稱信號的功率譜其形狀與振幅譜的平方相同，周期信號的功率分布在各次諧波分量中。二.非周期信號的能量譜非周期信號的能量是有限的能量信號，在 平均功率為零。信號的總能量即信號在1電阻上瞬時功率為在信號出現(xiàn)的全部時間內可以證明該等式表明信號在時域的能量于在頻域的能量相等帕什瓦爾

25、定理在非周期信號的表示式雷利定理 1002/2/12202122022/2/2cos;)(1)(1nnnnTTnnnnTTIUIUUUUIIdttuTdttiTP1220212nnAAPtdFdttfW22)(21)()(2tf開始上一頁 下一頁結束非周期信號是由無限多個振幅為無窮小的頻率分量所組成，因此個頻率分量的能量也為無窮小，為了表明信號能量在各個頻率分量中的分布情況，我們也利用分析振幅頻譜類似方法借助密度的概念來定義能量密度頻譜函數(shù)（單位頻帶內的能量）簡稱能量譜 與幅度頻譜的平方相同信號在整個頻率范圍全部能量為2)(1)(FG0)(dGW七.調幅波及其頻譜n1.調制的概念用待傳輸?shù)牡皖l

26、信號去控制一個高頻振蕩的振幅頻譜或初相等參數(shù)之一。 振幅調幅AM用低頻信號去 控制高頻振蕩的 頻率調頻FM 相位調相PM 待傳輸?shù)牡皖l信號稱為調制信號 高頻信號稱為載波信號，仿佛起著運送低頻信號的工具作用。 稱為已調信號載波信號的幅度隨調制信號變化就稱為調幅波)(tftA0costtAf0cos)(開始上一頁 下一頁結束2.調制的目的1因為聲音、圖像、編碼所轉變的電信號的主要信息量（主要頻率分量）集中在低頻段上，不能直接以電磁波形式輻射到空間進行遠距離傳播，因為只有當饋送到天線的電信號頻率足夠高（即信號的波長足夠短）天線的尺寸可以與波長相比擬，才有足夠的電磁波能量輻射到空間去傳輸信號。但是低頻

27、信號所對應的波長可以從十幾公里到幾十時公里，要造出如此大的天線顯然是不可能的。 即使可以有如此大的天線，把這種低頻信號輻射出去，各個電臺所發(fā)出的信號也將在空間糾混在一起，相互干擾，使接收者無法獲得所需要的信號。因此為了能將信號輻射出去，需要把要傳輸?shù)牡皖l信號托附到高頻振蕩上。 開始上一頁 下一頁結束2頻分復用：同時為了使接收者有效接收所需要的信號，不同電臺可以使用不同的高頻載波信號，接收者只要用一個選頻網絡就可以避免干擾地把所需電臺信號接收。因此將若干個要傳送的信號，分別搬移到不同載波頻率上，并使各信號的頻譜互不重疊，就可以在一個信道內同時傳送多個信號（或者：將信道按頻率劃分成若干個頻段，使每

28、個頻段內僅傳輸一路信號），使信號互不重疊傳送的傳輸方式稱為頻分復用。開始上一頁 下一頁結束3.調制原理傅立葉變換的頻移特性的應用)()(21)()(*)(21)(*)(21)()(21)(21cos)()()()()(cos)(),()(),()(0000000000FFAAFXFYetAfetAfttAftyAXtAtxYtyFtfjtj開始上一頁 下一頁結束可見信號時域乘以一個等幅高頻振蕩，相當于在頻域把原信號的各頻率分量均搬至高頻振蕩的頻率上，幅度為原來的信號的一半。即在響應 中保留有原信號的各頻率分量信息我們現(xiàn)在實現(xiàn)了把低頻信號送到高頻段上，可以較容易用天線發(fā)射出去。但到了接收端，要得

29、到我們所需信息就應使之還原為原低頻信號解調)()(21)(2cos)(21)(212cos1)(21cos)()(,cos)()(221Ytftyttftfttfttftyttftycccc開始上一頁 下一頁結束)(Y4.解調原理1同步解調由于上面的解調方式由在接收端乘上一個本地載波，因此會使接收機復雜化。由于在實際中接收機數(shù)量太多，而發(fā)射機數(shù)目一般很少，因此為了在接收機 端省去一個本地載波故而只好在發(fā)射機上做文章。在發(fā)射機上加一定強度的高頻振蕩（載波信號）2包絡解調這時可以利用簡單的包絡檢波器（二極管RC電路）方便地提取一已調信號的包絡（調制信號）來恢復原信號。)(0)(,cos)()(teAteAAtteAtfc已調信號的包絡為足夠大，只要開始上一頁 下一頁結束5.調幅波的頻譜1調制信號為一個某頻率的正弦信號 )cos(2)cos(2)cos()cos()cos(1 )(0000tAmtAmtAttmAtfcccc結論：已調波（調幅波）信號的頻譜有三個不同頻率的正弦波組 成。上下邊頻對稱排列在載頻兩側。 已調波（調幅波）信號的頻寬為調制信號頻率的二倍2調制信號為復雜的周期信號有許多不同頻率的諧波分量組成 2SB開