畢業(yè)設計論文-副本1

1、本科畢業(yè)設計（論文）題 目：基于gassmann方程的流體替換及AVO正演響 應 學生姓名：呂同兵 學 號：11014219 專業(yè)班級：勘查技術與工程11-2班 指導教師：張繁昌2015年6月20日 中國石油大學（華東）本科畢業(yè)設計（論文）摘 要 現(xiàn)階段東部許多老油田勘探開發(fā)進入中后期，其中勘探的重點也由原來的構造油氣藏向巖性油氣藏、非常規(guī)油氣藏發(fā)生重大轉移，這就對巖性預測和儲層預測的精度要求很高，其中巖石物理學的研究已成為連接地震數(shù)據(jù)和儲層參數(shù)的有利橋梁。Gassmann方程是巖石物理研究的重要理論工具，該文章將著重介紹Gassmann方程在流體替換中的應用，然后將它應用到砂、泥巖分層模型中

2、，分析當儲層中含不同流體及流體飽和度變化時對縱波速度和橫波速度的影響，最后分析砂巖儲層中充填不同流體時的AVO正演響應。 本文首先介紹巖石物理的基本性質以及地震波在地層中傳播的理論方法，通過“等效介質模型”的研究，重點分析了儲層中含不同流體時地震波中其中的速度變化情況，通過模型中已知地層中只含水時的情況計算干巖石即巖石骨架的體積模量，再計算地層中含油、含氣時的體積模量，之后計算縱橫波在相應儲層中的速度，本文分析的是儲層孔隙度為25%時的地層情況，研究的地質模型就是三層地層上下圍巖為純泥巖，儲層為純砂地層。 本篇文章就是利用Gassmann方程的中間作用，計算體積模量，再利用體積模量計算縱橫波速

3、度。油氣田開發(fā)本來就是儲層流體不斷變化的過程，其中儲層中油氣的飽和度不斷變小，同時往地層中不斷注水使的水的飽和度不斷變大，這就用到利用Gassmann方程做流體替換的內容了，由于東部老油田的地質條件比國外復雜的多，致使東部油田對勘探技術要求的比較高也比較苛刻，所以中國石油勘探者對巖石物理的研究也比較深入。 關鍵字：Gassmann方程；巖石物理；AVO正演；中國石油大學（華東）本科畢業(yè)設計（論文） 目 錄第1章 緒論第2章 巖石物理的理論基礎2.1 彈性參數(shù)2.2 時間平均方程及Wood方程2.3 Gassmann方程理論2.4 儲層流體替換第3章 Zoeppritz方程3.1推導Zoeppr

4、itz方程3.2 Zoeppritz方程的應用第4章 AVO正演技術4.1 AVO的概念4.2 AVO理論基礎4.3 AVO正演模擬第5章 模型分析5.1 儲層不含流體時模型分析5.2 儲層含水時模型分析5.3 儲層含油時模型分析5.4 儲層含氣時模型分析5.5 儲層含水氣混合時模型分析第6章 結論總結致 謝參考文獻附錄第1章 緒論第1章 緒論1.1 研究意義 隨著地震勘探技術的飛速發(fā)展，中國大多數(shù)油田進入到勘探難度的深水區(qū)，隨之而來的對勘探技術要求更加苛刻，特別是在東部老油田增儲上產(chǎn)的難度正在加大，對儲層及巖性的預測要求更加精確。本篇文章主要講述就是基于“基于Gassmann方程的流體替換及

5、AVO正演響應”，首先研究的雙相介質理論就是骨架和空隙流體的物性參數(shù)對巖石整體物性參數(shù)的影響，其中儲層及巖性預測上做了含有各種流體時的正演模擬，分析不含流體、單項流體、氣體以及混合流體時對儲層彈性參數(shù)的影響，再分析儲層含有不同流體時地震波穿過儲層時速度變化情況，計算出儲層中縱、橫速度之后，分析縱波不同入射角時的反射和透射情況，再通過Zoeppritz方程得出不同入射角時的反射系數(shù)和透射系數(shù),又因為野外共中心點地震到記錄可以等價地用界面深度和炮檢距來表示地震波入射角，所以就可以利用得到的反射系數(shù)得到AVO正演響應。整個正演過程的意義就在以后實際生產(chǎn)時遇到相似的地震資料解釋時能更加精準的描述儲層構

6、造及儲層空隙所含流體的成分。本文重點介紹了Gassmann方程，該方程就利用已知的基質、骨架、流體的體積模量和孔隙度求取空隙流體飽和巖石的體積模量，據(jù)學者陳信平統(tǒng)計，在巖石物理的研究論文中約三分之一的文章涉及到Gassmann方程，可見Gassmann方程在巖石物理研究中的重要性。1.2 研究現(xiàn)狀 巖石物理學是地震勘探的理論基礎，流體替換模型分析的核心部分，同時也是利用地震資料和測井資料進行儲層預測和油氣定性分析的理論基礎。Gassmann等效介質理論是流體替換理論的基礎，它利用基質的體積模量、流體的體積模量、骨架的體積模量、孔隙度計算空隙飽和流體時的體積模量，同時還確定體積模量之間的關系，最

7、后計算縱波速度。隨著時間的推移Gassmann方程的重要性得到了科研人員的重視，并在以后的石油勘探中得到了廣泛的應用?；贕assmann方程的流體替換研究的就是流體介質的物性參數(shù)對巖石整體的影響。于是在1965年White將Gassmann方程做了適當?shù)淖儞Q得到了流體介質對縱橫波速度影響的表達式。 在地球物理學中，巖石物理的研究成果已經(jīng)非常成熟的運用到現(xiàn)代的石油勘探中了，其中巖石物理在巖石的物理屬性與地球物理觀測之間起到關鍵的作用。近幾年的地震勘探在石油勘探的廣泛應用，巖石物理的研究也向巖石的地震特性傾斜。巖石物理的主要研究是從地面采集得到的地震數(shù)據(jù)中提取反應地下巖石及流體的物理性質，了解巖

8、石、流體性質與地震波之間的關系。 油田進入生產(chǎn)開發(fā)之后實質上就是一個流體不斷替換的過程，油田在開采過程中儲層流體的飽和度不斷變化，其中水的飽和度不斷升高，油氣的飽和度不斷減小，利用多空隙介質中的地震波傳播理論確定空隙中流體的變化與地震波和波阻抗之間的關系，對油氣藏進行定性定量的描述。1.3 研究內容1第1章 緒論 本文的主要研究內容就是基于Gassmann方程的流體替換及AVO正演，首先模型分析就是地震波速度在儲層中含不同流體時的變化情況，闡述Gassmann方程流體替換理論中的假設條件，詳細的推導了不同流體時Gassmann方程的數(shù)學表達形式，總結出了Gassmann方程的4流體替換的詳細的

9、流程，針對不同巖性的巖石，利用Gassmann方程進行不同形式的流體替換，之后再定量分析。第2章 巖石物理的理論基礎第2章 巖石物理的理論基礎 所謂巖石物理，就是地層中巖石所具中巖石有的物理性質，對于石油勘探者而言主要研究的是儲層物理性質，它包括巖性、孔隙度和孔隙流體的性質。工作人員通過地表接收到的地震波特征來識別地下儲層參數(shù)。巖石物理的三個主要的影響因素是（1）巖石的組成成分；（2）巖石的內部構造形態(tài)；（3）巖石周圍的熱力學環(huán)境對巖石的影響。地層中的巖石物理性質決定了地震波通過該地層時的縱波、橫波速度以及地層的密度和彈性模量，利用上述幾個參數(shù)再通過公式可以大概的得到該地層的巖性、孔隙度、孔隙

10、流體等重要參數(shù)。2.1 彈性參數(shù)首先，宏觀的彈性參數(shù)包括很多種，而地球物理學中普遍使用的彈性參數(shù)有彈性模量、密度、縱波速度、橫波速度、泊松比等，有了這些彈性參數(shù)我們就能更加準確的理解巖石的物理性質，同時也更加方便地研究儲層和識別儲層中的油氣。彈性模量就是巖石在受到外力作用時巖石的形狀發(fā)生沿力方向的變化和垂直力方向的變化和體積變化的重要參數(shù)，是反映應力-應變關系的常量，剪切應力作用在巖石上使產(chǎn)生剪切應變，兩者之比為剪切模量，在外力作用下巖石發(fā)生伸縮變化為楊氏模量，外力作用在巖石上使其體積發(fā)生的變化為體積模量，該彈性模量反應巖石的可壓縮性，定義平面模量為M=+2。E楊氏模量是正應力與正應變的比例系

11、數(shù)；切邊模量是切應力與切應變的比例系數(shù)；，拉梅系數(shù)反映正應力與正應變的比例系數(shù)的另一種形式；K壓縮模量或體變模量表示單元在脹縮應變狀態(tài)下，相對體變與周圍壓力間的比例系數(shù)；泊松比是表示橫向應變與縱向應變的比例系數(shù)也稱橫向形變系數(shù)。對于各向同性均勻的介質而言，其單位體積巖石的質量稱為密度，可用密度，拉梅常數(shù)、和體積模量K來表示縱波速度Vp和橫波速度Vs.用公式可表示為： （2-1-1） （2-1-2）2.2 時間平均方程 Wyllie于1956年提出的“時間平均方程”，它是一個描述地震波通過巖石時的波速與該地層的孔隙度關系的實驗公式。即： （2-2-1）2第2章 巖石物理的理論基礎式中為孔隙度；V

12、m為巖石骨架的波速；Vf為孔隙中所含流體時的波速；V為流體飽和巖石的波速。所謂儲層中巖石的孔隙度是孔隙體積與巖石總體積之比。即： （2-2-2）巖石總孔隙體積包括有效孔隙體積和不連通孔隙體積，其中有效孔隙體積又包括可流動的孔隙體積和不可流動孔隙體積。微毛細管孔隙雖然彼此都是連通，但是由于孔隙通道狹小未必都能讓流體流過，所以微毛細管孔隙是不可流動的孔隙。對于喉道半徑極小的孔隙來說，對儲層開采壓差要小于微毛細管孔隙對流體的阻力，所以難以使流體流過；由于親水巖石的孔壁表面附著的一層水膜，使得孔隙通道比原來更小。 有效孔隙與流動孔隙度不是同一種孔隙，有效孔隙既排除了死孔隙，又排除了微毛細管孔隙體積。流

13、動孔隙度不是一個定值，它隨地層中的壓力梯度和液體的物理化學性質而變化。在油氣田開發(fā)中，流動孔隙度具有一定的實用價值。三者的關系為：絕對孔隙度有效孔隙度流動孔隙度在計算中等孔隙度的砂巖速度時“時間平均方程”得到了很好的效果，但是隨著“時間平均方程”的廣泛運用，工作人員發(fā)現(xiàn)其有不足之處，特別是在聲波測井中過高的估計了波在含粘土砂巖中的速度。為了適用于更大的孔隙度范圍，其中包括高孔隙度的非固結沉積物，Raymer在1980年提出了非線性經(jīng)驗公式。即： （2-2-3）2.3 Gassmann方程理論 1956年提出非常著名的Boit雙相介質理論，所謂雙相介質就是當空隙中含有流體時的介質，通過研究骨架及

14、流體中的各個組成成分的物性對巖石整體物理性質的作用和貢獻來研究雙相介質理論，總體而言，理論大致可以分為三種：有效介質理論、自適應理論、接觸理論。 而Gassmann方程就是自適應理論基于波動方程作了自適應假設之后推導出來的，相對于Biot理論、Kuster-Toksoz模型、Wu模型及Korrings模型而言Gassmann理論是應用最廣泛的雙向介質理論。 Gassmann方程的具體表達方程式： （2-3-1） （2-3-2） （2-3-3） 式中、分別表示為濕巖樣的體積模量、剪切模量和密度；為干巖樣的體積模量；為干巖石的剪切模量；為流體的體積模量；為流體的密度；分別為骨架的體積模量和密度，G

15、assmann方程適用于頻率足夠低的巖石。 Mavko于1998年給出了孔隙度為零的幾種礦物的體積模量的經(jīng)驗數(shù)據(jù)：礦物體積模量GPa密度g/1粘土252.552煤層51.403石英402.654石鹽252.165方解石712.716硬石膏542.987白云巖802.878斜長石762.63表2-1巖石基質礦物體積模量和密度值得經(jīng)驗數(shù)據(jù) Gassmann方程基本假設包括以下五大方面： 觀測巖石的骨架和基質是均勻分布的。所有的空隙是連通的，該條件意味著觀測巖石有絕對高的空隙度和滲透率?？障吨谐錆M無摩擦的流體、氣體或混合物的流體，該條件意味著空隙中充填的流體粘度為零。研究的巖石-流體是不排除流體的，

16、即是整個系統(tǒng)是封閉的，這就排除了空隙流體密度的變化對地震屬性的影響。 巖石基質和空隙流體不會發(fā)生任何化學及物理反應。 Gassmann方程利用骨架特性來計算流體置換對地震特性的影響，從已知的固體基質、骨架和空隙流體的體積模量，可以計算出空隙流體飽和巖石的體積模量。 推導Gassmann方程巖石在封閉狀態(tài)下的彈性參數(shù)、;巖石骨架的彈性參數(shù)；為空隙流體的體積模量；開放條件下和封閉狀態(tài)下應力變化的分量分別是，。根據(jù)廣義胡克定律在開放條件下有：式中是彈性參數(shù)；是應力分量，分別定義：針對各項同性介質：剩余的24個系數(shù)均為零。 類似的在封閉條件下得出： （2-3-4）Gassmann推出封閉狀態(tài)下和開放狀

17、態(tài)下的廣義胡克定律規(guī)定的彈性參數(shù)的關系式： （2-3-5）其中：取式（2-3-5）中任意一個，并且得： （2-3-5）取式（2-3-5）中任意一個，且得出方程： （2-3-6） （2-3-7）空隙流體的飽和度對巖石的剪切模量沒有影響得出： （2-3-8）其中是巖石骨架的剪切模量。 （2-3-9）為流體飽和巖石密度，為基質密度，為空隙流體密度，為巖石孔隙度。 利用已知的骨架巖石速度得出骨架巖石體積模量和剪切模量，即： （2-3-10） （2-3-11）為了計算混合流體的體積模量,Wood于1941年提出Wood方程，即： （2-3-12）其中分別是孔隙中水，氣，油的飽和度，并且它們的之和為1，且

18、分別是空隙中水油氣的體積模量。 （2-3-13）上式可以計算混合流體的體積密度，其中分別是油水氣的體積密度。干巖樣的體積模量一般是從實驗室直接測量得到的，其具體方法采用超聲波測量干燥巖石的縱橫波速度和密度，之后利用相關公式計算干巖樣的體積模量和剪切模量： （2-3-14） （2-3-15）還可以利用計算的方法計算干巖石的體積模量，就是從已知流體飽和巖石的縱橫波速度、密度的前提下計算干巖石的彈性模量，流體飽和巖石的縱橫波速度、密度可以從實驗室中測得或由測井資料提供，其中橫波數(shù)據(jù)可以從假定干巖石泊松比計算得出。 （2-3-16） （2-3-17） （2-3-18）其中分別是飽和巖石和干燥巖石的體積

19、模量。2.4 Gassmann方程的流體替換步驟流體替換有相同孔隙度的流體替換和不同空隙度的流體替換兩種方案，當已知飽和巖石的縱橫波速度和密度時，則有：（1） 當從實驗室得到飽和巖石的縱橫波速度和密度時，利用（2-3-16）和（2-3-17）分別求出干巖石的體積模量和剪切模量。（2） 利用干巖石的體積模量和剪切模量計算出干巖石的泊松比。（3） 利用已知的干巖石的體積模量和基質模量以及巖石的孔隙度，求巖石孔隙體積模量，。（4） 求新流體飽和巖石的干巖石的體積模量：當巖石的孔隙度沒有發(fā)生變化時，則求取與（1）中是相同的；當巖石的孔隙度發(fā)生變化時，則利用新的孔隙度和基質的體積模量通過（3）的公式求取

20、新流體飽和巖石的干巖石的體積模量。（5） 求新流體飽和巖石的干巖石的剪切模量：當巖石的孔隙度沒有發(fā)生變化時，則求取的與（1）中是相同；當巖石的孔隙度發(fā)生變化時，則利用（4）中求取的新流體時干巖石的體積模量和泊松比，再根據(jù)公式和（6） 對于新流體的體積模量和流體密度可以利用公式（2-3-12）和（2-3-13）求得。（7） 利用上述所有參數(shù)根據(jù)和公式（2-3-7）求取新流體飽和巖石的剪切模量和體積模量。（8） 根據(jù)公式求取新流體飽和巖石的縱波速度和橫波速度。20第3章 Zoeppritz方程第3章 Zoeppritz方程 隨著AVO技術在油氣勘探領域中的成功應用，Zoeppritz方程的重要性又

21、得到了科研人員的重新認識。Zoeppritz方程利用介質分界面上的邊界條件及（1）位移連續(xù)，（2）應力連續(xù)，有了這兩個定界條件我們很方便地求得波動方程的解，得到發(fā)射系數(shù)和透射系數(shù)，它們與介質的巖石物理性質和入射角成相應的函數(shù)。3.1 推導Zoeppritz方程 地表震源激發(fā)的地震波在往下非垂直傳播時，遇到波阻抗界面時會在此界面產(chǎn)生反射P波，反射S波，透射P波，透射S波。如圖所示： 圖3-1 地震波在彈性界面上的反射和透射其中是入射P波入射角和反射P波反射角，是透射P波透射角，分別是反射SV波的反射角和透射SV的透射角。其中角度和速度的關系還可以用斯奈爾定律表示：（3-1-1）圖中分別是上層介質

22、中縱波速度，橫波速度以及密度；分別是下層介質中的縱波速度，橫波速度以及密度。 設向右的x軸為正方向，向下的z軸為正方向，用位移位函數(shù)來表示入射、反射、透射的P波及反射和透射的SV波，因為P波和SV波的位移函數(shù)是矢量，在計算過程中還需考慮其振動方向，而位移位函數(shù)就沒有這個必要，方程式如下：入射縱波： （3-1-2）反射縱波： （3-1-3）反射橫波： （3-1-4）透射縱波： （3-1-5）透射橫波： （3-1-6）在z=0的界面處，透射波和反射波滿足的邊界條件有：位移連續(xù)： (3-1-7)應力連續(xù)： (3-1-8)根據(jù)位移與位移位的關系，有= 由和斯奈爾定律得： （3-1-9）同理有： 由和斯

23、奈爾定理得出： （3-1-10）根據(jù)胡可定律得出：由得出：（3-1-11）同理又得出：由得出：（3-1-12）由式（3-1-9）、（3-1-10）、（3-1-11）、（3-1-12）各式聯(lián)立可以得到諾特方程：令代入上述得出的諾特方程即可得到位移振幅比表示的反射透射系數(shù)，即Zoeppritz方程:在P波垂直入射到底層分界面時，此時入射角為零，相應即通過Zoeppritz方程得出反射透射系數(shù)的解：上述四個解可知當P波垂直入射到分界面時不存在轉換波，即不存在轉換橫波成分，這是由于P波垂直入射時，波只會在分界面的法線方向上引起位移，也就是說，只會使介質產(chǎn)生脹縮運動。第4章 AVO正演技術第4章 AVO

24、正演技術 20世紀70年代研究工作者首次提出了“亮點”技術，而該技術極大地改善了地震烴類直接檢測技術，隨著技術的應用及推廣“假亮點”和“非亮點”氣藏成為該技術的缺陷和不足。而AVO技術能有效地解決識別真假亮點的問題，與亮點技術相比的話更具有穩(wěn)定性。通過幾年的研究，在AVO反演技術的基礎之上又提出了疊前彈性波阻抗（EI）反演技術，它比AVO技術更加穩(wěn)定。4.1 什么是AVO技術 所謂AVO技術就是地震波振幅與炮檢距的關系或是振幅隨炮檢距的變化,（amplitude variation with offset）。當振幅隨入射角變化時稱為AVA技術。 AVO在地震勘探中是通過分析振幅隨炮檢距變化特征

25、來識別巖性及油氣藏的一門技術。AVO與AVA其實是等價的，因為共中點道集記錄可以等價的用炮檢距和反射界面深度來表示地震波的入射角。 利用AVO技術在碎屑巖中尋找天然氣時有獨特的優(yōu)勢，因為碎屑巖含有天然氣時縱波的速度明顯減小，而橫波的速度基本保持不變，即地層中含有氣體時該地層會使泊松比發(fā)生明顯的變化，這種變化肯定會導致不同炮檢距的反射振幅有明顯的不同。 比如；含水砂巖與含氣砂巖分界面或頁巖與含氣砂巖分界面在地震波穿過這種界面時，縱橫波速度的比值發(fā)生明顯的變化，在兩種分界面上入射波反射波振幅有明顯的不同，在含氣分界面上時振幅隨炮檢距增加而增加，在常規(guī)分界面上，一般隨炮檢距增加而減小，而這種振幅異常

26、分布就成為直接檢測油氣的標志。 利用AVO技術研究振幅時，它與入射角和分界面兩側介質地震參數(shù)有關，利用AVO關系可直接得到密度、縱波速度和橫波速度，定性定量地描述油氣藏。AVO反演之所以能引起人注目是因為AVO使用的是疊前數(shù)據(jù)，而疊前反演我們可以得出巖石密度和橫波速度，但是疊后反演只能得到縱波阻抗，因此地震勘探中利用AVO分析能充分挖掘疊前地震記錄中的非垂直炮檢距的信息。 在理想的共中點地震道集記錄中，含水砂巖AVO呈減少趨勢，含氣砂巖AVO呈增加趨勢。疊前破壞真實的振幅關系，導致AVO分析時遺漏了橫波信息，為了合理的進行地震屬性分析應該包括非零炮檢距的地震信息?？傊?，AVO分析最重要的思想是

27、通過分析疊前地震信息隨炮檢距的變化特征來揭示巖性和油氣的關系。4.2 AVO理論基礎 地震波的反射和透射理論就是AVO理論基礎，研究巖石物理學基礎的目的就是識別地層中巖石的巖性及烴類。 在巖石物理中描述巖石彈性特征的地震參數(shù)有巖石的彈性模量，縱橫波速度和巖石密度，其中速度描述的是地震波在巖石中傳播的特征。由于砂巖和泥巖的速度出現(xiàn)很大的重疊區(qū)，如果單純的利用縱橫波來區(qū)分砂巖和泥巖是相當困難的，而綜合考慮泊松比和縱波速度來區(qū)分砂巖和泥巖情況就得到極大地改善,同時也可以用它來區(qū)分油氣藏，所以利用總橫波速度比來考慮比單純使用縱波速度更為有效，當砂巖中含氣和含水時巖石的彈性模量是不同的，雖然彈性模量有重

28、疊區(qū)，但是含氣砂巖的值一般比較低，特別是泊松比在含氣砂巖中通常顯示相當?shù)偷闹?，這是因為P波速度在氣體中衰減的幅度特別的大，而S波速度基本保持不變，就導致泊松比減小，因此利用泊松比來區(qū)分水層和氣層有著非常特殊的意義。4.3 AVO正演模擬 基于非垂直入射理論和疊前地震記錄誕生了地震屬性和地震振幅分析方法。所謂廣義AVO就是根據(jù)地質、測井、疊前地震記錄分析收集到的地震信息與炮檢距、巖性、含油氣性的關系。對油氣藏進行定性定量的描述。AVO分析處理流程生成各種AVO屬性剖面 AVO正演模擬一般用于定性描述油氣藏，結合本區(qū)的油藏特征，分析不同地質條件下的油、氣、水及特殊巖性體的AVO響應，建立相應的AV

29、O檢測標志。符合AVO現(xiàn)象解釋模擬各種AVO響應Zoeppritz方程求解正演反射系數(shù)道集巖石物理實驗鉆井、測井數(shù)據(jù)地震數(shù)據(jù)（3D數(shù)據(jù)）疊前數(shù)據(jù)處理流程生成CMP反射系數(shù)道集測井數(shù)據(jù)約束與控制各種校正、轉換波處理得到等底層厚度參數(shù) 數(shù)據(jù)處理流程 正演模擬流程 AVO分析工作框圖第6章 結論總結 在指導老師和繼承前人研究成果的基礎之上，本篇文章通過對巖石物理和AVO正演響應的學習，得到了如下幾點知識：（1） 本文首先介紹了巖石物理在地震勘探中的應用，又介紹了地震波在含流體介質中的傳播理論，同時詳細地推導了Gassmann方程以及Gassmann方程在做流體替換是所起的作用，論述了雙向介質中不同流

30、體對地震波傳播的影響。（2） “多孔隙介質的流體替換模型”是地震巖石物理研究的核心內容，重點講述了Gassmann方程計算不同流體飽和巖石的體積模量和剪切模量，集中論述了巖石密度，孔隙度，泥質含量，流體飽和度等因素對地震波速度的影響。（3） 利用Gassmann方程研究巖石的物理屬性，期中流體替換是研究巖石物理的重要手段，同時也是地震勘探中正演模擬的理論基礎，正演模擬有機的將地質模型與地震模型結合在一起，使以后的地震反射特征更加有明確的地質意義，不僅能有效區(qū)分油氣藏，同時也對烴類檢測。（4） 模型分析中分析儲層中含水，油，氣以及水氣混合時的AVO正演響應，在常規(guī)的分界面出，地震波的振幅一般隨炮檢距的增加而減小，當?shù)卣鸩ń?jīng)過含氣的分界面時由于波阻抗差異比較大，地震波振幅的極性發(fā)生反轉，這種異常的振幅響應成為直接檢測油氣的標志。（5） 在第5章的模型分析中應用了Gassmann方程編寫的程序和Zoeppritz方程編寫的AVO正演響應程序進行模型分析，在這其中遇到了不少麻煩，本篇文章的初始模型為儲層中只含水時給出的上下圍巖和儲層的密度、縱橫波速度，然后推導出干巖石即巖石骨架時的體積模量