彈性力學(xué) 應(yīng)力理論PPT課件

1、應(yīng)力理論Chapter 3 外力、內(nèi)力與應(yīng)力 柯西公式 主應(yīng)力與應(yīng)力不變量 最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力 平衡微分方程第1頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1 外 力第2頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1 外 力n 體體 力力即分布在物體體積內(nèi)部各個質(zhì)點上的力，又稱為即分布在物體體積內(nèi)部各個質(zhì)點上的力，又稱為質(zhì)量力。例如物體的重力、運轉(zhuǎn)零件的慣性力等。質(zhì)量力。例如物體的重力、運轉(zhuǎn)零件的慣性力等。n 面面 力力即作用在物體表面上的力，例如作用在飛機機翼即作用在物體表面上的力，例如作用在飛機機翼上的空氣動力、水壩所受的水壓力等。上的空氣動力、水壩所受的水壓力等。第3頁

2、/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1 定定 義義 式式體力：體力：0limVV Ff110limVFfV 220limVFfV 330limVFfV 0limiiVFfV 第4頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1 定定 義義 式式0limSS PX面力：面力：0limiiSPXS 第5頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1 內(nèi) 力物體內(nèi)部各個部分之間將產(chǎn)生相互作用，這種物體一物體內(nèi)部各個部分之間將產(chǎn)生相互作用，這種物體一部分與相鄰部分之間的作用力，稱為內(nèi)力。部分與相鄰部分之間的作用力，稱為內(nèi)力。內(nèi)力也是分布力，它起著平衡外力和傳遞外力的作用，內(nèi)力也是

3、分布力，它起著平衡外力和傳遞外力的作用，是變形體力學(xué)研究的重要對象之一。應(yīng)力的概念正是是變形體力學(xué)研究的重要對象之一。應(yīng)力的概念正是為了精確描述內(nèi)力而引進的。為了精確描述內(nèi)力而引進的。第6頁/共96頁S 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1 應(yīng) 力 應(yīng)力矢量應(yīng)力矢量第7頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1( )0limSS F 若取若取 為變形前面元的初始面積，則上式給出為變形前面元的初始面積，則上式給出工程工程應(yīng)力應(yīng)力，亦稱，亦稱名義應(yīng)力名義應(yīng)力，常用于小變形情況。，常用于小變形情況。對于大變形問題，應(yīng)取對于大變形問題，應(yīng)取 為變形后面元的實際面積，為變形后面元的實際面積，

4、稱稱真實應(yīng)力真實應(yīng)力，簡稱真應(yīng)力，簡稱真應(yīng)力, 也稱也稱柯西應(yīng)力柯西應(yīng)力。SSS應(yīng)力矢量：第8頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1應(yīng)力的定義第9頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1 應(yīng)力矢量的大小和方向不僅和應(yīng)力矢量的大小和方向不僅和 M 點的位置有關(guān)，而點的位置有關(guān)，而且和面元法線方向且和面元法線方向 有關(guān)。有關(guān)。第10頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力 作用在同一點不同法向面元上的應(yīng)力矢量各不相同，作用在同一點不同法向面元上的應(yīng)力矢量各不相同，反之，不同曲面上的面元，只要通過同一點且法線方反之，不同曲面上的面元，只要通過同一點且法線方向相同，則應(yīng)力矢量也相同。向

5、相同，則應(yīng)力矢量也相同。第11頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1( )00limlimiiSiiSFSPXS 應(yīng)力矢量應(yīng)力矢量和和 面力矢量面力矢量的數(shù)的數(shù)學(xué)定義和物理量綱都相同。學(xué)定義和物理量綱都相同。區(qū)別在于：應(yīng)力是作用在物體內(nèi)界面上的區(qū)別在于：應(yīng)力是作用在物體內(nèi)界面上的未知內(nèi)力未知內(nèi)力，而面力是作用在物體外表面的而面力是作用在物體外表面的已知外力已知外力。當內(nèi)截面無。當內(nèi)截面無限趨近于外表面時，應(yīng)力也趨近于外加面力之值。限趨近于外表面時，應(yīng)力也趨近于外加面力之值。第12頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1正六面體微元正六面體微元: 外法線與外法線與坐標軸

6、同向的三個面稱坐標軸同向的三個面稱為為正面正面，記為，記為dSi，它們它們的單位法向矢量為的單位法向矢量為 iei， ei是是沿坐標軸的單位矢量；沿坐標軸的單位矢量；另三個外法線與坐標軸另三個外法線與坐標軸反向的面元稱為反向的面元稱為負面負面。yzxo第13頁/共96頁yzxo 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1yxyyyz( ) 第14頁/共96頁yzxo 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1xxxyxzxxxyxzzxzyzzzxzyzzyxyyyzyxyyyz應(yīng)力分量的正負號規(guī)定第15頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1yzxoxxxyxzyxyyyzzxzyzz應(yīng)

7、力分量的個數(shù)第16頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1x2 22x1 11 31e2e3 e1x3 33 32 13 23 21 12第17頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1把作用在正面把作用在正面dSi上的應(yīng)力矢量沿坐標軸正向分解得：上的應(yīng)力矢量沿坐標軸正向分解得：即：即：(1)11 112213 31(2)21 122223 32(3)31 132233 33jjjjjjeeeeeeeeeeee ( ) iijje x2 22x1 11 31e2e3e1x3 33 32 13 23 21 12第18頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1(1)

8、11 112213 31(2)21 122223 32(3)31 132233 33 jjjjjj eeeeeeeeeeee共出現(xiàn)九個應(yīng)力分量：共出現(xiàn)九個應(yīng)力分量：111213212223313233()ij第19頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1111213212223313233()ij 第一指標第一指標i表示面元的法線方向，稱表示面元的法線方向，稱面元指標面元指標；第；第二指標二指標j表示應(yīng)力的分解方向，稱表示應(yīng)力的分解方向，稱方向指標方向指標。 當當ij時，應(yīng)力分量垂直于面元，稱為時，應(yīng)力分量垂直于面元，稱為正應(yīng)力正應(yīng)力。當。當ij 時，應(yīng)力分量作用在面元平面內(nèi)，稱為

9、時，應(yīng)力分量作用在面元平面內(nèi)，稱為剪應(yīng)力剪應(yīng)力。第20頁/共96頁 外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter 3.1x2 22x1 11 31e2e3e1x3 33 32 13 23 21 12方向規(guī)定：正面上與坐標軸同向或負面上與坐標軸反向為正。亦即 “受拉為正，受壓為負”。第21頁/共96頁應(yīng)力理論Chapter 3 外力、內(nèi)力與應(yīng)力 柯西公式 主應(yīng)力與應(yīng)力不變量 最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力 平衡微分方程第22頁/共96頁Chapter 3.2柯西公式x1x3x2 四面體四面體OABC，由三個負，由三個負面和一個法向矢量為面和一個法向矢量為的斜截面組成，其中的斜截面組成，其中為為 方向的方向余弦。方向

10、的方向余弦。1 1223 3iieeee cos( ,)iiiee斜截面上的應(yīng)力第23頁/共96頁Chapter 3.2斜截面上的應(yīng)力x1x3x2111213212223313233( )? 柯西公式第24頁/共96頁Chapter 3.2 柯西公式 柯西公式第25頁/共96頁Chapter 3.2 的面積為的面積為dS, 則三個負面的面積分別為則三個負面的面積分別為ABC111222333dd()ddd()ddd()dSOBCSSSOCASSSOABSS eee 斜截面的面元矢量為：斜截面的面元矢量為：1 1223 3ddddSSSS eee柯西公式第26頁/共96頁Chapter 3.2四

11、面體的體積為：四面體的體積為：dh為頂點為頂點 O 到斜面到斜面的垂直距離的垂直距離13d dVh S 柯西公式第27頁/共96頁Chapter 3.2四面體上作用力的平衡條件是：四面體上作用力的平衡條件是：(1)1(2)2(3)3( )ddd1d( d d )03SSSSfhS 第五項是體力的合力，由于第五項是體力的合力，由于dh是小量，故體力項可以是小量，故體力項可以略去?？傻茫郝匀ァ？傻茫? )1(1)2(2)3(3)1(1)2(2)3(3)()()() ()eeeeee柯西公式第28頁/共96頁Chapter 3.2( )112233()()jjjjjjijijeeeeeee e 根據(jù)

12、商判則，知根據(jù)商判則，知 必是一個二階張量，于是定義必是一個二階張量，于是定義應(yīng)力張量應(yīng)力張量ijije eijije e 柯西公式第29頁/共96頁這就是著名的這就是著名的柯西公式柯西公式，又稱，又稱斜面應(yīng)力公式斜面應(yīng)力公式。Chapter 3.2( )()ijije e 柯西公式第30頁/共96頁Chapter 3.2( ) 把斜面應(yīng)力沿坐標軸方向分解：把斜面應(yīng)力沿坐標軸方向分解：則柯西公式的分量表達式為則柯西公式的分量表達式為( )( )1 1( )22( )3 3( ) jjeeee ( ) jiij ( )1111221331( )2112222332( )3113223333 即即

13、柯西公式第31頁/共96頁Chapter 3.2 柯西公式應(yīng)用計算斜截面上的應(yīng)力柯西公式應(yīng)用計算斜截面上的應(yīng)力斜面上應(yīng)力的大小斜面上應(yīng)力的大小( )1( )2( )3( )( )222( )1/21/2 iilikkil 柯西公式第32頁/共96頁Chapter 3.2 柯西公式應(yīng)用計算斜截面上的應(yīng)力柯西公式應(yīng)用計算斜截面上的應(yīng)力斜面上應(yīng)力的方向斜面上應(yīng)力的方向即即( ) n( )1( )2( )1( )2( )3( )3cos, ; cos,cos,eee 柯西公式第33頁/共96頁Chapter 3.2斜面正應(yīng)力斜面正應(yīng)力斜面剪應(yīng)力斜面剪應(yīng)力( )n22n 柯西公式應(yīng)用計算斜截面上的應(yīng)力柯

14、西公式應(yīng)用計算斜截面上的應(yīng)力柯西公式( )=nijij 第34頁/共96頁Chapter 3.2 若斜面是物體的邊界面，則柯西公式可用作未知應(yīng)若斜面是物體的邊界面，則柯西公式可用作未知應(yīng)力場的力邊界條件力場的力邊界條件：其中其中pj是面力是面力p沿坐標軸方向的分量，通常記為沿坐標軸方向的分量，通常記為xxyzxyxyzyxzyzzXlmnYlmnZlmnjiijp 寫成指標符號寫成指標符號, ,X Y Z 柯西公式應(yīng)用給定應(yīng)力邊界條件柯西公式應(yīng)用給定應(yīng)力邊界條件柯西公式第35頁/共96頁應(yīng)力理論 外力、內(nèi)力與應(yīng)力 柯西公式 主應(yīng)力與應(yīng)力不變量 最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力 平衡微分方程第36頁/共

15、96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量x1x3x2111213212223313233( ) 第37頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量 概 念 切應(yīng)力為零的微分面稱為切應(yīng)力為零的微分面稱為主微分平面主微分平面，簡稱，簡稱主平面主平面。 主平面的法線稱為主平面的法線稱為應(yīng)力主軸，應(yīng)力主軸，或者稱為或者稱為應(yīng)力主方向應(yīng)力主方向。 主平面上的正應(yīng)力稱為主平面上的正應(yīng)力稱為主應(yīng)力主應(yīng)力。第38頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量 主應(yīng)力和應(yīng)力不變量假設(shè)存在主平面假設(shè)存在主平面BCD，其法線方向為，其法線方向為n(l,m

16、,n)，截面截面上的總應(yīng)力上的總應(yīng)力 pn ，亦即亦即n方向截面上剪應(yīng)力為零。方向截面上剪應(yīng)力為零。則截面上總應(yīng)力則截面上總應(yīng)力pn在坐標軸方向的分量可以表示為在坐標軸方向的分量可以表示為nxnynzplpmpn第39頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量對斜面對斜面BCD運用柯西公式，可得：運用柯西公式，可得：由由剪應(yīng)力互等定理剪應(yīng)力互等定理可得：可得：nxxyxzxnyxyyzynzxzyzzplmnplmnplmnnxxxyxznyxyyyznzxzyzzplmnplmnplmn第40頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量(1) n

17、xxxyxznyxyyyznzxzyzzplmnplmnplmn(2) nxnynzplpmpn由由(1)(1)和和(2)(2)式得：式得：000 xxyxzxyyyzxzyzzlmnlmnlmn第41頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量由于由于 ，所以要有非零解，則上述三，所以要有非零解，則上述三個方程必須是線性相關(guān)的，亦即系數(shù)行列式為零：個方程必須是線性相關(guān)的，亦即系數(shù)行列式為零：2221lmn000 xxyxzxyyyzxzyzzlmnlmnlmn0 xxyxzxyyyzxzyzz第42頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量0 x

18、xyxzxyyyzxzyzz展開行列式得到展開行列式得到應(yīng)力狀態(tài)應(yīng)力狀態(tài)的的特征方程特征方程： 式中式中321230III1112233xyziiI第43頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量31232222xxyzxxyyyzijkijkzxyzzxyzxyyzzxxyzyzxzxyIe 2222211122xxyyyzzzxxyyyzzzxxxyyzzxxyyzzxiijjijijijijII 第44頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量321230III求解應(yīng)力狀態(tài)的特征方程，可以得到求解應(yīng)力狀態(tài)的特征方程，可以得到三個實根三個實根

19、： 1，2，3，即為該點的三個即為該點的三個主應(yīng)力主應(yīng)力。第45頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量若將一個根代入如下方程組：若將一個根代入如下方程組：可以順次求出相應(yīng)于可以順次求出相應(yīng)于1，2和和3的三個主方向：的三個主方向：2220001xxyxzxyyyzxzyzzlmnlmnlmnlmn 111222333 , , , , , , , , lmnlmnlmn第46頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量 I1、I2和和 I3是三個與坐標選擇無關(guān)的標量，稱為應(yīng)是三個與坐標選擇無關(guān)的標量，稱為應(yīng)力張量的第一、第二和第三力張量的第一、第

20、二和第三不變量不變量。它們是相互獨立。它們是相互獨立的。的。321230III 通常主應(yīng)力按其通常主應(yīng)力按其代數(shù)值的大小代數(shù)值的大小排列，稱為第一主排列，稱為第一主應(yīng)力應(yīng)力1、第二主應(yīng)力、第二主應(yīng)力2和第三主應(yīng)力和第三主應(yīng)力3 ，且，且 123第47頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量 主應(yīng)力的性質(zhì) 不變性不變性 由于特征方程的三個系數(shù)是不變量，所以作為特由于特征方程的三個系數(shù)是不變量，所以作為特征根的主應(yīng)力及相應(yīng)主方向都是不變量。征根的主應(yīng)力及相應(yīng)主方向都是不變量。 實數(shù)性實數(shù)性 即特征方程的根永遠是實數(shù)。即特征方程的根永遠是實數(shù)。321230III123, 1

21、23, 第48頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量 極值性極值性主應(yīng)力主應(yīng)力1和和3是一點正應(yīng)力的最大值和最小值。是一點正應(yīng)力的最大值和最小值。在主坐標系中，任意斜截面上正應(yīng)力的表達式：在主坐標系中，任意斜截面上正應(yīng)力的表達式：=nijij 222112233 = 2211222331 =()() 2213123233 =()() 第49頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量正交性正交性 特征方程無重根特征方程無重根時，三個主應(yīng)力必兩兩正交；時，三個主應(yīng)力必兩兩正交； 特征方程有一對重根特征方程有一對重根時，在兩個相同主應(yīng)力的作時，在兩

22、個相同主應(yīng)力的作用平面內(nèi)呈現(xiàn)雙向等拉用平面內(nèi)呈現(xiàn)雙向等拉( (或等壓或等壓) )狀態(tài)，可在面內(nèi)狀態(tài)，可在面內(nèi)任選兩個相互正交的方向作為主方向；任選兩個相互正交的方向作為主方向； 特征方程出現(xiàn)三重根特征方程出現(xiàn)三重根時，空間任意三個相互正交時，空間任意三個相互正交的方向都可作為主方向。的方向都可作為主方向。第50頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量 在任意一點，都能找到一組三個相互正交的主方向，在任意一點，都能找到一組三個相互正交的主方向，沿每點主方向的直線稱為該點的沿每點主方向的直線稱為該點的主軸主軸。 處處與主方向相切的曲線稱為處處與主方向相切的曲線稱為主應(yīng)力跡

23、線主應(yīng)力跡線。 以主應(yīng)力跡線為坐標曲線的坐標系稱為以主應(yīng)力跡線為坐標曲線的坐標系稱為主坐標系主坐標系。在主坐標系中，應(yīng)力張量可以簡化成對角型在主坐標系中，應(yīng)力張量可以簡化成對角型12300()0000ij 主應(yīng)力坐標系主應(yīng)力坐標系第51頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量在主坐標系中，主不變量表示為在主坐標系中，主不變量表示為 主應(yīng)力坐標系主應(yīng)力坐標系112321223313123III 第52頁/共96頁例：已知受力物體中某點的應(yīng)力分量為（單位：已知受力物體中某點的應(yīng)力分量為（單位：MPa）試求主應(yīng)力分量及主方向余弦。試求主應(yīng)力分量及主方向余弦。解：此點的應(yīng)力狀

24、態(tài)張量的矩陣形式為：此點的應(yīng)力狀態(tài)張量的矩陣形式為：100,160,140,40,120,0 xyzxyyzzx 100400401601200120140ij 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量第53頁/共96頁321230III1222222231203640023456000 xyzxyyzzxxyyzzxxyzxyyzzxxyzyzxzxyIII 首先，求出應(yīng)力不變量為首先，求出應(yīng)力不變量為于是，特征方程為于是，特征方程為321203640034560000 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量第54頁/共96頁求解此特征方程，得三個主應(yīng)力分別為求解此特征方程，得三個主應(yīng)力分別為32120364

25、0034560000123214.688.2182.8 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量第55頁/共96頁2220001xxyxzxyyyzxzyzzlmnlmnlmnlmn將三個主應(yīng)力值依次分別代入上式中的任意兩式，將三個主應(yīng)力值依次分別代入上式中的任意兩式，并利用關(guān)系式并利用關(guān)系式 ，聯(lián)立求解即可得，聯(lián)立求解即可得到三個主方向的方向余弦。例如為求到三個主方向的方向余弦。例如為求1的方向余弦，的方向余弦，l1、m1、n1，將將1214.6代入上式的前兩式得代入上式的前兩式得2221lmn 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量第56頁/共96頁1111122211157.32002027.36001l

26、mlmnlmn1110.3140.9000.305lmn 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量第57頁/共96頁同樣可得其余兩組方向余弦為：同樣可得其余兩組方向余弦為：主應(yīng)力：主應(yīng)力：主方向方向余弦：主方向方向余弦：1123212321230.3140.9000.3050.9480.282+0.1460.0480.3370.940 eeeeeeeee123214.6, 88.2, 182.8 (0.948, 0.282, 0.146); ( 0.048, 0.337, 0.940) 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量第58頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量 應(yīng)力偏量將應(yīng)力

27、張量分解成球形張量和偏斜張量將應(yīng)力張量分解成球形張量和偏斜張量其中其中球形應(yīng)力張量：球形應(yīng)力張量：0I00000000100 300ijijkk 00ijijIe e第59頁/共96頁Chapter 3.3 主應(yīng)力 & 應(yīng)力不變量應(yīng)力偏量應(yīng)力偏量ijije e 1101213021220233132330ijijij 0kk 第60頁/共96頁應(yīng)力理論Chapter 3 外力、內(nèi)力與應(yīng)力 柯西公式 應(yīng)力轉(zhuǎn)換公式 主應(yīng)力與應(yīng)力不變量 最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力 平衡微分方程第61頁/共96頁Chapter 3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力 最大剪應(yīng)力xo1x3x2231n第62頁/共

28、96頁Chapter 3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力 最大剪應(yīng)力 在主應(yīng)力坐標系中：在主應(yīng)力坐標系中：約束條件：約束條件：11122233322222222211223322221 122332222222()iiniiniiii eee22212310f 第63頁/共96頁Chapter 3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力引進拉格朗日乘子引進拉格朗日乘子 ，求泛函，求泛函 的極值。的極值。 相應(yīng)極值條件為相應(yīng)極值條件為于是，可得如下方程組于是，可得如下方程組2( , )if F200iiiFfFf第64頁/共96頁Chapter 3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力222211

29、11 1223322222221 1223322223331 1223322212320202010 可解出三個法線方向可解出三個法線方向 ，分別代入下式便可得到三個，分別代入下式便可得到三個剪應(yīng)力的極值，其中的最大者就是剪應(yīng)力的極值，其中的最大者就是最大剪應(yīng)力最大剪應(yīng)力。222222niiii i第65頁/共96頁Chapter 3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力剪應(yīng)力的三個極值：剪應(yīng)力的三個極值：(1)23(2)13(3)121()21()21()2方向：與對應(yīng)的兩個主應(yīng)力夾角為方向：與對應(yīng)的兩個主應(yīng)力夾角為 45 。O第66頁/共96頁xo1x3x2Chapter 3.4最大剪應(yīng)力&

30、amp;八面體剪應(yīng)力 正八面體123111 ; ; 333 1231 ()3 eee1231 ()3 eee第67頁/共96頁Chapter 3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力 八面體剪應(yīng)力123111 ; ; 333 xo1x3x21231 ()3 eee231第68頁/共96頁Chapter 3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力 八面體剪應(yīng)力八面體正應(yīng)力八面體正應(yīng)力0為為20123111()33iiI2222222123111 ; ; 333niiii 由由可得可得八面體剪應(yīng)力八面體剪應(yīng)力0 為為2220122331222(1)(2)(3)1()()()323第69頁/共96頁應(yīng)力理

31、論Chapter 3 外力、內(nèi)力與應(yīng)力 柯西公式與應(yīng)力轉(zhuǎn)換公式 主應(yīng)力與應(yīng)力不變量 最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力 平衡微分方程第70頁/共96頁Chapter 3.5平衡微分方程 笛卡爾坐標系中的平衡微分方程 考慮物體中考慮物體中A(x,y,z)點，其應(yīng)力狀態(tài)用直角坐標表示點，其應(yīng)力狀態(tài)用直角坐標表示如下如下(如圖標注如圖標注)而臨近一點而臨近一點B(x+dx,y+dy,z+dz)的應(yīng)力狀態(tài)也用直角坐的應(yīng)力狀態(tài)也用直角坐標示出，根據(jù)應(yīng)力為位置函數(shù)的概念，將應(yīng)力在附近標示出，根據(jù)應(yīng)力為位置函數(shù)的概念，將應(yīng)力在附近展開，保留一級微量連同應(yīng)計入的增量可得：展開，保留一級微量連同應(yīng)計入的增量可得：yz(

32、, , ) , ( , , ) , ( , , )( , , ) , ( , , ) ,( , , )xxyzxyxyyzyzzxzxx y zx y zx y zx y zx y zx y z第71頁/共96頁Chapter 3.5平衡微分方程 笛卡爾坐標系中的平衡微分方程 應(yīng)力場：應(yīng)力場：( , , ) , ( , , ) , ( , , ), ( , , ) , ( , , ) , ( , , )xxxxyyyyzzzzxyxyyzyzzxzxx y zx y zx y zx y zx y zx y z( , , ) ijijx y z第72頁/共96頁yzxo dyyyyyy dyxy

33、xyy dyzyzyyyxyyyz第73頁/共96頁yzxo dzzzzzz dzyzyzz dzxzxzz第74頁/共96頁yzxo dxxxxxx dxyxyxx dxzxzxx xz xx xy第75頁/共96頁yzxoxfyfzf第76頁/共96頁yzxo dxxxxxx dxyxyxx dxzxzxx xz xx xy dzzzzzz dzyzyzz dzxzxzz dyyyyyy dyxyxyy dyzyzyyyxyyyzxfyfzf第77頁/共96頁yzxo dxxxxxx xx dzxzxzz dyxyxyyyxxf第78頁/共96頁yzxo dxxxxxx xx dzxzxz

34、z dyxyxyyyxxfdd dd dyxyxyxyxzxzydddddxxxxxxxyzyzxdd dd dzxzxzxzxyxyzd dd0 xfxyz第79頁/共96頁yzxo dxxxxxx xx dzxzxzz dyxyxyyyxxf0yxxxzxxfxyz第80頁/共96頁OChapter 3.5平衡微分方程其中X,Y,Z表示單位體積力(與坐標軸同向為正)圖示正六面體代表通過圖示正六面體代表通過A(x,y,z)及及B(x+dx,y+dy,z+dz)兩兩個點的一個微體，個點的一個微體，A,B點各有三個正交面。點各有三個正交面。AB第81頁/共96頁Chapter 3.5平衡微分方程

35、d , d , dxyxxzxxyxzxxxxxxd , d , dyxyyzyxyyzyyyyyyd , d , dzyzxzzxzyzzzzzzz在前微面上在右微面上在上微面上見下頁圖標注第82頁/共96頁xyzOChapter 3.5平衡微分方程第83頁/共96頁Chapter 3.5平衡微分方程考慮微單元體的力的平衡條件，在x方向的合力為零。0X ddddddd dd ddd dd dd dd0yxxxxyxzxyxzxzxxyzyzyxzxyxzzxyxyXxyzzO第84頁/共96頁Chapter 3.5平衡微分方程ddddddd dd ddd dd dd dd0yxxxxyxzxyxzxzxxyzyzyxzxyxzzxyxyXxyzz化簡后得化簡后得0yxxzxXxyz此式即為此式即為x方向的平衡方程式方向的平衡方程式第85頁/共96頁Chapter 3.5平衡微分方程同理，得到同理，得到 y 方向和方向和 z 方