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文檔簡介
1、第五章第五章 結(jié)構(gòu)的聲輻射特性結(jié)構(gòu)的聲輻射特性 5.1 引引 言言 v聲場是由振動(dòng)產(chǎn)生的。聲場是由振動(dòng)產(chǎn)生的。 v有些振動(dòng)是用來專門產(chǎn)生聲波的,而有有些振動(dòng)是用來專門產(chǎn)生聲波的,而有 些是結(jié)構(gòu)振動(dòng)產(chǎn)生的副產(chǎn)品。些是結(jié)構(gòu)振動(dòng)產(chǎn)生的副產(chǎn)品。 v對結(jié)構(gòu)的聲輻射特性,用波動(dòng)方法來理解。對結(jié)構(gòu)的聲輻射特性,用波動(dòng)方法來理解。 v固體能儲存固體能儲存剪切剪切和和壓縮壓縮能量,所以能在結(jié)構(gòu)能量,所以能在結(jié)構(gòu) 內(nèi)內(nèi)保持所有形式的波保持所有形式的波,即,即壓縮(縱向)波壓縮(縱向)波、 撓曲(橫向或彎曲)波撓曲(橫向或彎曲)波、剪切波剪切波和和扭轉(zhuǎn)波扭轉(zhuǎn)波。 v由于由于流體只能儲存壓縮能量流體只能儲存壓縮能量,
2、所以它僅能維,所以它僅能維 持持縱向波縱向波。 是在結(jié)構(gòu)波型中與聲場起直接作用的是在結(jié)構(gòu)波型中與聲場起直接作用的 唯一的波形,主要的理由是因?yàn)槲ㄒ坏牟ㄐ?,主要的理由是因?yàn)榻Y(jié)構(gòu)中彎曲結(jié)構(gòu)中彎曲 波微粒速度垂直于波傳播方向,帶來結(jié)構(gòu)和波微粒速度垂直于波傳播方向,帶來結(jié)構(gòu)和 流體之間有效的能量交換流體之間有效的能量交換。 S a sp d v聲場中的聲壓和該處介質(zhì)的質(zhì)點(diǎn)振速成正比聲場中的聲壓和該處介質(zhì)的質(zhì)點(diǎn)振速成正比 v貼近振動(dòng)面的介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)的法向振速和振動(dòng)面貼近振動(dòng)面的介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)的法向振速和振動(dòng)面 的法向振速完全相等(法向振速以指向流體的法向振速完全相等(法向振速以指向流體 介質(zhì)的方向?yàn)檎┙橘|(zhì)的方向
3、為正) 0 uZp 介質(zhì)的波阻抗介質(zhì)的波阻抗 aaa Zup 振動(dòng)面上的法向振動(dòng)面上的法向 振速振速 S aa S a sZuspFdd S aa sZuFd cZ a0 a cu 0 aaa iRZ sassa S aaa ZuiRusiRuF )(d)( sss iRZ xikB eVxV 0 )( BB B c k 2 yik xik y B eepyxp 0 ),( 0 1 2 2 2 2 t p c p 0 22 pkp 0)( 2 0 22 0 yik xik yik xik yB y B y B eekpeekkp 222 By kkk xik y y y B e kp y p
4、i V 0 0 0 0 0 )( 1 xikB eVxV 0 )( yy k ckV k V p 0000 0 yik xik y B eepyxp 0 ),( ykkixik B B B ee kk cV yxp 22 )/(1 ),( 22 00 2 4 2 2 m B kB B c f c2 B kk )()()()()()( 00000 2 0 2 zzyyxxrrrrGkrrG 二、格林函數(shù)的對稱性二、格林函數(shù)的對稱性 三、輻射積分公式三、輻射積分公式 聲場中的聲壓應(yīng)滿足波動(dòng)方程聲場中的聲壓應(yīng)滿足波動(dòng)方程 0)()( 22 rpkrp )()()()()()( 0 2 00 2 rr
5、rprprrGrrGrp VrrrpVrprrGrrGrpd)()( d)()()()( 000 2 00 2 0 s n rp rrG n rrG rprpd )( )( )( )()( 0 0 0 0 0 ),( ),( 2 2 4 t tyxW mtyxWD tj eyxwtyxW ),(),( 0),(),( 2 4 yxw D m yxw 1111 sinsin),( mn nm mn mnnm b yn a xm aayxw 11 2 4224 0sinsin2 mn nm b yn a xm D m b n b n a m a m a m D b n a m mn 22 0 M
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