電磁學(xué)名詞解釋

1、在恒定電流的磁場中，磁感強(qiáng)度沿任何閉合路徑的線積分等于此路徑安培環(huán)路定理所環(huán)繞的電流的代數(shù)和的 0 倍。安培載流導(dǎo)線在磁場中所受的作用力。畢奧 - 薩伐爾定律實(shí)驗(yàn)指出，一個(gè)電流元Idl產(chǎn)生的磁場為電場中某點(diǎn)的電場強(qiáng)度等于各個(gè)電荷單獨(dú)在該點(diǎn)產(chǎn)生的電場強(qiáng)度的疊場強(qiáng)疊加原理加 ( 矢量和 ) 。空間某一點(diǎn)的磁場( 以磁感強(qiáng)度示) 是各個(gè)磁場源( 電流或運(yùn)動(dòng)電荷) 各磁場疊加原理自在該點(diǎn)產(chǎn)生的磁場的疊加( 矢量和 ) 。磁場能量密度單位磁場體積的能量。是 討 論 有 磁 介 質(zhì) 時(shí) 的 磁 場 問 題 引 入 的 輔 助 物 理 量 ， 其 定 義 是磁場強(qiáng)度磁場強(qiáng)度的環(huán)路定理沿磁場中任一閉合路徑的磁

2、場強(qiáng)度的環(huán)量( 線積分 ) 等于此閉合路徑所環(huán)繞的傳導(dǎo)電流的代數(shù)和。鐵磁質(zhì)中存在的自發(fā)磁化的小區(qū)域。一個(gè)磁疇中的所有原子的磁矩( 鐵磁疇磁質(zhì)中起主要作用的是電子的自旋磁矩) 可以不靠外磁場而通過一種量子力學(xué)效應(yīng) ( 交換耦合作用 ) 取得一致方向。磁化在外磁場作用下磁介質(zhì)出現(xiàn)磁性或磁性發(fā)生變化的現(xiàn)象。返回頁首磁化電流 ( 束縛電流 )磁介質(zhì)磁化后，在磁介質(zhì)體內(nèi)和表面上出現(xiàn)的電流，它們分別稱作體磁化電流和面磁化電流。磁化強(qiáng)度單位體積內(nèi)分子磁矩的矢量和。磁鏈穿過一個(gè)線圈的各匝線圈的磁通量之和稱作穿過整個(gè)線圈的磁鏈，又稱 全磁通 。閉合的鐵磁質(zhì)殼體可有效地減弱外界磁場對(duì)殼內(nèi)空間的影響的作用稱磁屏蔽作

3、磁屏蔽。磁通連續(xù)原理( 磁場的在任何磁場中，通過任意封閉曲面的磁通量總為零。高斯定理 )磁通量通過某一面積的磁通量的概念由下式定義鐵磁質(zhì)中磁化方向的改變會(huì)引起介質(zhì)晶格間距的改變，從而使得鐵磁磁滯伸縮質(zhì)的長度和體積發(fā)生改變的現(xiàn)象。鐵磁質(zhì)在交變磁場作用下反復(fù)磁化時(shí)的發(fā)熱損耗。它是磁疇反復(fù)變向磁滯損耗時(shí)，由磁疇壁的摩擦引起的。磁滯現(xiàn)象鐵磁質(zhì)工作在反復(fù)磁化時(shí)，B 的變化落后于H 的變化的現(xiàn)象。通過任意閉合曲面的電位移通量等于該閉合面所包圍的自由電荷的代D的高斯定理數(shù)和。其表示式是帶電體在外電場中的電即該帶電體和產(chǎn)生外電場的電荷間的相互作用能。勢(shì)能電場能量密度電場中單位體積的能量電場中某點(diǎn)的電場強(qiáng)度(簡

4、稱場強(qiáng) ) 的大小等于位于該點(diǎn)的單位正電電場強(qiáng)度荷 ( 檢驗(yàn)電荷 ) 所受的電場力的大小，方向?yàn)樵撜姾伤茈妶隽Φ姆较颉ｋ妶鼍€數(shù)密度通過垂直于電場強(qiáng)度的首單位面積的電場線的條數(shù)。返回頁電磁波的動(dòng)量密度單位體積的電磁波具有的動(dòng)量，表示式為:電磁波的能量密度電磁波的單位體積的能量，其大小為單位時(shí)間內(nèi)通過與電磁波傳播方向垂直的單位面積的電磁波的能量，電磁波的能流密度( 坡印廷矢量 )其表示式為，麥克斯韋綜合了電磁場的所有規(guī)律提出表述電磁場普遍規(guī)律的方程組。其積分形式是，(1)電場的高斯定理(2) 磁場的高斯定理電磁場方程組(3) 電場的環(huán)路定理(4) 磁場的環(huán)路定理即全電流定律電磁單位制的有理化在

5、庫侖定律的表示式中引入4p 因子的作法，稱作單位制這樣作可使一些常用的電磁學(xué)規(guī)律的表示式因不出現(xiàn)4p的有理化。因子而變得簡單些。若一個(gè)帶電體的線度比帶電體間的距離( 或比所討論的問題中涉及的點(diǎn)電荷距離 ) 小得多， 則帶電體的形狀和電荷在其上的分布已無關(guān)緊要，帶電體可抽象為一個(gè)幾何點(diǎn)，這稱作點(diǎn)電荷點(diǎn) 電 荷 系 的 相 互 作 用把各點(diǎn)電荷由所在位置分散至彼此相距無窮遠(yuǎn)的過程中電場力作的能功。電動(dòng)勢(shì)把單位正電荷經(jīng)電源內(nèi)部由負(fù)極移向正極過程中，非靜電力所作的功。是表示空間某處帶電情況的物理量，分為：體電荷密度 單位體積的帶電量電荷密度面電荷密度 單位面積的帶電量線電荷密度 單位長度的帶電量返回頁

6、首在任何物理過程中，一個(gè)系統(tǒng)的正負(fù)電荷的代數(shù)和保持不變，稱作電電荷守恒定律荷守恒定律。為描寫電介質(zhì)極化的強(qiáng)弱，引入電極化強(qiáng)度( 矢量 ) ， 其定義是單位體電極化強(qiáng)度積內(nèi)分子電矩的矢量和。即絕緣體。理想的電介質(zhì)內(nèi)部沒有可以自由移動(dòng)的電荷，因而不能導(dǎo)電介質(zhì)電。電介質(zhì)分子可分為有極分子和無極分子兩類。若電介質(zhì)中的場強(qiáng)很大，電介質(zhì)分子的正負(fù)電荷有可能被拉開而變成電介質(zhì)的擊穿可自由移動(dòng)的電荷。大量自由電荷的產(chǎn)生，使電介質(zhì)的絕緣性能破壞而成為導(dǎo)體，這稱作電介質(zhì)的擊穿。在外電場中固有電矩取向( 取向極化 ) 或感生電矩產(chǎn)生( 位移極化 ) 從而電介質(zhì)的極化在電介質(zhì)內(nèi)部和表面上產(chǎn)生束縛電荷( 極化電荷 )

7、的現(xiàn)象。在導(dǎo)體內(nèi)各處的電流形成一個(gè) 電流場 ，在電流場中每一點(diǎn)都有自己電流場的電流密度。單位時(shí)間內(nèi)流出封閉曲面的凈電量應(yīng)等于封閉曲面內(nèi)電量的減少。電流連續(xù)性方程電流密度是個(gè)矢量，某點(diǎn)的電流密度，其方向 -該點(diǎn)正電荷定向運(yùn)動(dòng)電流密度的方向；大小 - 通過垂直于該點(diǎn)電荷運(yùn)動(dòng)方向的單位面積上的電流強(qiáng)度。電流強(qiáng)度單位時(shí)間通過導(dǎo)體某一橫截面的電量。電流線類似電場線， 在電流場中可畫出電流線。其特點(diǎn)是(1) 電流線上某點(diǎn)的切向與該點(diǎn) j 的方向一致； (2) 通過垂直于某點(diǎn) j的單位面積的電流線的條數(shù)等于該點(diǎn)j的大小。是一個(gè)矢量，其大小等于構(gòu)成電偶極子的電荷的電量與兩電荷距離的電偶極矩乘積，方向從負(fù)電荷指

8、向正電荷。返回頁首電偶極子一對(duì)靠得很近的等量異號(hào)的點(diǎn)電荷所組成的帶電系統(tǒng)。一些實(shí)際的帶電系統(tǒng) ( 如電介質(zhì)的分子 ) 可簡化為電偶極子。電容 ( 量 )電容器的帶電量與其電壓之比。電場中某點(diǎn)的電勢(shì)等于把單位正電荷自該點(diǎn)移至 標(biāo)準(zhǔn)點(diǎn) 過程中電場電勢(shì)力作的功?；螂妶鲋心滁c(diǎn)的電勢(shì)等于單位正電荷在該點(diǎn)具有的電勢(shì)能。電勢(shì)差a、b 兩點(diǎn)的電勢(shì)差即把單位正電荷自a 點(diǎn)移至 b 點(diǎn)的過程中電場力作的功電勢(shì)疊加原理電場中某點(diǎn)的電勢(shì)等于各電荷單獨(dú)在該點(diǎn)產(chǎn)生的電勢(shì)的疊加( 代數(shù)和 ) 。等勢(shì)面電勢(shì)相等的點(diǎn)組成的面。0 在電場中某點(diǎn)a 的電勢(shì)能為把0 自 a 點(diǎn)移至 標(biāo)準(zhǔn)點(diǎn) 的過程中電qq電勢(shì)能場力作的功。電勢(shì)梯度是

9、個(gè)矢量，其方向是電勢(shì)增加最快的方向，大小為沿該方向電勢(shì)梯度的電勢(shì)變化率。電通量的概念由下式定義如借助電場線的概念，則通過某面積的電通電通量量等于通過該面積的電場線的條數(shù)。是在討論電介質(zhì)的電場問題時(shí)引入的一個(gè)輔助物理量，其定義是電位移矢量D為求某區(qū)域內(nèi)的電場，可在滿足原邊界條件的前提下在區(qū)域外放置一電象法定的假想電荷 ( 稱象電荷或電象 ) ，由區(qū)域內(nèi)電荷及電象即可求出區(qū)域內(nèi)的電場，這種求電場的方法稱電象法。動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)導(dǎo)體在恒定磁場中運(yùn)動(dòng)時(shí)產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。法拉第電磁感應(yīng)定律回路中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)和通過回路的磁通量的變化率成正比。兩條輸電線或任意兩條靠近的導(dǎo)線之間的電容，此電容分布在整個(gè)輸分布電容

10、( 雜散電容）電線 ( 或?qū)Ь€ ) 之間。返回頁首分子磁矩對(duì)順磁質(zhì)分子，分子磁矩即分子的固有磁矩；對(duì)抗磁質(zhì)分子，分子磁矩即分子的感生磁矩。分子電矩在電介質(zhì)分子的正負(fù)電 重心 相對(duì)錯(cuò)開時(shí)，可把電介質(zhì)的分子看作電偶極子 ( 物理模型 ) 。此電偶極子的電偶極矩即叫做分子電矩，其意義是在外磁場中，由于電子的軌道運(yùn)動(dòng)、自旋運(yùn)動(dòng)及核的自旋運(yùn)動(dòng)所產(chǎn)生附加磁矩的和外磁場方向相反的磁矩。輻射壓力由于電磁波有動(dòng)量，當(dāng)它入射到物體表面上時(shí)，對(duì)表面產(chǎn)生的壓力作用稱作輻射壓力或光壓。感生磁矩抗磁質(zhì)分子在外磁場中產(chǎn)生的和外磁場方向相反的磁矩。它是抗磁質(zhì)分子中所有附加磁矩( 其方向都相同 ) 的矢量和。感生電場當(dāng)磁場變化

11、時(shí)，不僅在導(dǎo)體回路中，而且在空間任一點(diǎn)都會(huì)激發(fā)出一種電場，這種電場稱作感生電場。感生電場的電流線是閉合的。高斯定理真空中靜電場內(nèi)，通過任意閉合曲面的電通量等于該曲面所包圍的電量的代數(shù)和的 1/ 0 倍。固有磁矩順磁質(zhì)分子在正常情況( 無外磁場 ) 下所具有的磁矩。它是分子中所有電子的軌道磁矩和自旋磁矩及所有核磁矩的矢量和。感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)當(dāng)通過回路的磁通量發(fā)生變化時(shí)，在回路中產(chǎn)生的電動(dòng)勢(shì)稱作感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。恒定電場是由不隨時(shí)間改變的電荷分布產(chǎn)生的不隨時(shí)間改變的電場。恒定電流是指電流場中各處的電流密度均不隨時(shí)間改變的電流?；ジ须妱?dòng)勢(shì)當(dāng)一個(gè)線圈中的電流隨時(shí)間變化時(shí)，在鄰近的其它線圈中產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)稱作互感

12、電動(dòng)勢(shì)。對(duì)于一對(duì)鄰近的線圈，當(dāng)在其中一個(gè)線圈通有電流時(shí)，在另一線圈中互感系數(shù)產(chǎn)生的磁鏈 ( 全磁通 ) 與此電流成正比，其比例系數(shù)稱作這對(duì)線圈的互感系數(shù)。返回頁首回路電壓定律( 基爾霍夫第二定律 )在恒定電流電路中， 沿任何閉合回路一周電勢(shì)降落的代數(shù)和等于零?；芈缝o止回路包圍的磁場變化時(shí)，在回路中產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)?；舳?yīng)在磁場中的載流導(dǎo)體上出現(xiàn)橫向電勢(shì)差的現(xiàn)象。利用霍耳效應(yīng)可以測(cè)量半導(dǎo)體中載流子的種類和濃度，還可用來測(cè)量磁感強(qiáng)度。節(jié)點(diǎn)電流定律( 基爾霍夫第一定律 )流入節(jié)點(diǎn)的電流之和與流出節(jié)點(diǎn)的電流之和相等。介電強(qiáng)度電介質(zhì)可承受的不被擊穿的最大場強(qiáng)。靜電場相對(duì)觀察者靜止的電荷產(chǎn)生的電場對(duì)任何

13、靜電場，電場強(qiáng)度的線積分只取決于起、終點(diǎn)a、 b靜電場的保守性的位置，而與積分路徑無關(guān)。 所以， 靜電力作功與路徑無關(guān)，靜電場是保守力場。靜電場的環(huán)路定理在靜電場中，電場強(qiáng)度沿任意閉合路徑的線積分等于零。靜電屏蔽空腔導(dǎo)體可保護(hù)腔內(nèi)空間的電場不受腔外帶電體的影響；接地空腔導(dǎo)體可保護(hù)腔外空間的電場不受腔內(nèi)帶電體的影響，這稱作靜電屏蔽。靜電平衡狀態(tài)導(dǎo)體內(nèi)部和表面都沒有電荷的定向移動(dòng)的狀態(tài)。等于把無限分散的電荷聚為該狀態(tài)( 電荷分布、位形 ) 外力所作的功。靜電體系在某狀態(tài)的靜或等于把該狀態(tài)的電荷無限分小，并移至彼此相距無窮遠(yuǎn)的過程中靜電能電力所作的功。 也可以說， 一個(gè)體系的靜電能即體系中所有電荷(

14、 指所有無限分小的電荷) 間的相互作用能。靜電體系的靜電能靜電體系處于某狀態(tài)的電勢(shì)能稱靜電勢(shì)能或靜電能。它包括體系內(nèi)各帶電體的自能和帶電體間的相互作用能是一個(gè)臨界溫度，當(dāng)達(dá)到這一溫度時(shí)， 鐵磁質(zhì)的鐵磁性消失，鐵磁質(zhì)居里溫度 ( 居里點(diǎn) )將變?yōu)轫槾刨|(zhì)。返回頁首庫侖定律真空中兩個(gè)靜止的點(diǎn)電荷之間的作用力與兩電荷電量的乘積成正比，與它們的距離的平方成反比，作用力的方向沿兩點(diǎn)電荷的連線。閉合回路中感應(yīng)電流的方向，總是使得它所產(chǎn)生的磁通阻止原磁通( 引楞次定律起感應(yīng)電流的磁通) 的變化。即感應(yīng)電流的效果總是阻止產(chǎn)生感應(yīng)電流的原因。連續(xù)帶電體的靜電能把帶電體的電荷無限分割并分散到彼此相距無窮遠(yuǎn)時(shí)，電場力

15、作的功。半導(dǎo)體在極低溫度和強(qiáng)磁場中，其霍耳電阻和磁感強(qiáng)度的關(guān)系并不是量子霍耳效應(yīng)線性關(guān)系，而是有一系列臺(tái)階式的改變，這稱作量子霍耳效應(yīng)。德國物理學(xué)家克里青(K.Klitzing)因這一發(fā)現(xiàn)而獲得1985 年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。洛侖茲力運(yùn)動(dòng)電荷在磁場中所受的作用力。面磁化電流密度磁介質(zhì)表面上，垂直于磁化電流方向的單位寬度上的電流。漂移速度金屬中電子的平均定向速度。它等于通過該面積的磁感線的根數(shù)。通過空間某截面的傳導(dǎo)電流與位移電流之和稱通過該截面的全電流。全電流全電流是連續(xù)的，在空間構(gòu)成閉合回路。全電流定律即推廣了的H的環(huán)路定理，趨膚效應(yīng)高頻電路中，傳導(dǎo)電流集中到導(dǎo)線表面附近的現(xiàn)象。有極分子在外電場中

16、，其固有電矩要沿外電場的方向取向，稱作有極取向極化分子的取向極化。返回頁首電介質(zhì)極化后可在電介質(zhì)內(nèi)部和表面上產(chǎn)生附加電荷，由于這種電荷束縛電荷不像導(dǎo)體中的自由電荷那樣可用傳導(dǎo)的方法引走，故稱作束縛電荷或極化電荷。電位移矢量的時(shí)間變化率叫做位移電流密度。位移電流密度位移電流強(qiáng)度和位移電流密度的關(guān)系即 通量 和 場 的關(guān)系。位移電流 ( 強(qiáng)度 )麥克斯韋假設(shè)變化的電場可以產(chǎn)生磁場，并把電位移通量的時(shí)間變化率叫做位移電流 ( 強(qiáng)度 ) 。位移極化在外電場中， 無極分子的正負(fù)電 重心 相對(duì)錯(cuò)開，產(chǎn)生感生電矩， 稱 作無極分子的位移極化。唯一性定理若已知某區(qū)域內(nèi)的電荷分布及區(qū)域的邊界條件，則此區(qū)域內(nèi)的電

17、場分布將唯一確定。渦流大塊金屬導(dǎo)體中的感應(yīng)電流。因其電流線呈閉合的渦旋狀，故這種感應(yīng)電流稱作渦流無極分子正常情況下電荷分布對(duì)稱，正負(fù)電 重心 重合，無固有電矩。將靜電體系內(nèi)的各帶電體從所在位置，在保持各自電荷分布不變的情相互作用能況下，把它們移至彼此相距無窮遠(yuǎn)，它們間的靜電力所做的功，稱作靜電體系在原來狀態(tài)的相互作用能有極分子正常情況下，內(nèi)部電荷分布不對(duì)稱，正負(fù)電 重心 已錯(cuò)開，有固有電矩。源電荷對(duì)于所討論的電場，產(chǎn)生它的電荷即該電場的源電荷返回頁首線圈的磁矩是一個(gè)矢量，其大小為線圈中的電流與線圈面積的乘積，載流線圈的磁矩方向與電流成右手螺旋關(guān)系。載流子形成電流的帶電粒子( 如電子、質(zhì)子、離子、空穴等) 的統(tǒng)稱。真空介電常量真空介電常量 ( 或真空電容率 ) 0：是電磁學(xué)中的一個(gè)重要常數(shù)。