《電磁場(chǎng)與電磁波》習(xí)題參考答案.doc

.電磁場(chǎng)與電磁波知識(shí)點(diǎn)及參考答案第1章 矢量分析1、如果矢量場(chǎng)的散度處處為0，即，則矢量場(chǎng)是無散場(chǎng)，由旋渦源所產(chǎn)生，通過任何閉合曲面的通量等于0。2、如果矢量場(chǎng)的旋度處處為0，即，則矢量場(chǎng)是無旋場(chǎng)，由散度源所產(chǎn)生，沿任何閉合路徑的環(huán)流等于0。3、矢量分析中的兩個(gè)重要定理分別是散度定理（高斯定理）和斯托克斯定理, 它們的表達(dá)式分別是：散度（高斯）定理：和斯托克斯定理： 。4、在有限空間V中，矢量場(chǎng)的性質(zhì)由其散度、旋度和V邊界上所滿足的條件唯一的確定。（ ）5、描繪物理狀態(tài)空間分布的標(biāo)量函數(shù)和矢量函數(shù)，在時(shí)間為一定值的情況下，它們是唯一的。（ ）6、標(biāo)量場(chǎng)的梯度運(yùn)算和矢量場(chǎng)的旋度運(yùn)算都是矢量。（ ）7、梯度的方向是等值面的切線方向。（ ）8、標(biāo)量場(chǎng)梯度的旋度恒等于0。（ ）9、習(xí)題1.12, 1.16。第2章 電磁場(chǎng)的基本規(guī)律（電場(chǎng)部分）1、靜止電荷所產(chǎn)生的電場(chǎng)，稱之為靜電場(chǎng)；電場(chǎng)強(qiáng)度的方向與正電荷在電場(chǎng)中受力的方向相同。2、在國(guó)際單位制中，電場(chǎng)強(qiáng)度的單位是V/m(伏特/米)。3、靜電系統(tǒng)在真空中的基本方程的積分形式是：和。4、靜電系統(tǒng)在真空中的基本方程的微分形式是：和。5、電荷之間的相互作用力是通過電場(chǎng)發(fā)生的，電流與電流之間的相互作用力是通過磁場(chǎng)發(fā)生的。6、在兩種媒質(zhì)分界面的兩側(cè)，電場(chǎng)的切向分量E1tE2t0；而磁場(chǎng)的法向分量 B1nB2n0。7、在介電常數(shù)為的均勻各向同性介質(zhì)中，電位函數(shù)為 ,則電場(chǎng)強(qiáng)度=。8、靜電平衡狀態(tài)下，導(dǎo)體內(nèi)部電場(chǎng)強(qiáng)度、磁場(chǎng)強(qiáng)度等于零，導(dǎo)體表面為等位面；在導(dǎo)體表面只有電場(chǎng)的法向分量。9、電荷只能在分子或原子范圍內(nèi)作微小位移的物質(zhì)稱為( D )。 A.導(dǎo)體B.固體 C.液體D.電介質(zhì)10、相同的場(chǎng)源條件下，真空中的電場(chǎng)強(qiáng)度是電介質(zhì)中的( C )倍。 A.0rB. 1/0r C. rD. 1/r11、導(dǎo)體電容的大小( C )。 A.與導(dǎo)體的電勢(shì)有關(guān)B.與導(dǎo)體所帶電荷有關(guān) C.與導(dǎo)體的電勢(shì)無關(guān)D.與導(dǎo)體間電位差有關(guān)12、z0半空間中為=20的電介質(zhì)，z0半空間中為空氣，在介質(zhì)表面無自由電荷分布。若空氣中的靜電場(chǎng)為 ，則電介質(zhì)中的靜電場(chǎng)為（ B ）。 13、介電常數(shù)為的各向同性介質(zhì)區(qū)域中，自由電荷的體密度為，已知這些電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)為E=E（x，y，z），下面表達(dá)式中始終成立的是（ C ）。14、在靜電場(chǎng)中電力線不是閉合的曲線，所以在交變場(chǎng)中電力線也是非閉合的曲線。（ ）15、根據(jù)，0處,E0; 0; =0處,E=0。（ ）16、恒定電場(chǎng)中，電源內(nèi)部存在庫(kù)侖場(chǎng)E和非庫(kù)侖場(chǎng)E，兩者的作用方向總是相反。（ ）17、電介質(zhì)在靜電場(chǎng)中發(fā)生極化后，在介質(zhì)的表面必定會(huì)出現(xiàn)束縛電荷。（ ）18、在理想導(dǎo)體與理想介質(zhì)的分界面上，電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量是不連續(xù)的。（ ）19、一個(gè)有兩層介質(zhì)（，）的平行板電容器，兩種介質(zhì)的電導(dǎo)率分別為和，電容器極板的面積為S，如右圖。當(dāng)外加壓力為U時(shí)，求：電容器的電場(chǎng)強(qiáng)度；兩種介質(zhì)分界面上表面的自由電荷密度；電容器的漏電導(dǎo)；當(dāng)滿足參數(shù)是，問G/C=?(C為電容器電容)解： 由，得，兩介質(zhì)分界面的法線由1指向2由，得=由，知G=G/C=（磁場(chǎng)部分）1、位移電流與傳導(dǎo)電流不同，它與電荷運(yùn)動(dòng)無關(guān)，只要電場(chǎng)隨時(shí)間變化，就會(huì)有位移電流；而且頻率越高，位移電流密度越大。2、法拉弟電磁感應(yīng)定律的方程式為，當(dāng)d/dt0時(shí)，其感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)將阻止原磁場(chǎng)增加； 磁場(chǎng)強(qiáng)度的單位是A/m(安培/米)。3、在兩種媒質(zhì)分界面的兩側(cè)，電場(chǎng)的切向分量E1tE2t0；而磁場(chǎng)的法向分量 B1nB2n0。4、微分形式的安培環(huán)路定律表達(dá)式為，其中的（ A ）。A是自由電流密度B是束縛電流密度C是自由電流和束縛電流密度D若在真空中則是自由電流密度；在介質(zhì)中則為束縛電流密度5、兩個(gè)載流線圈之間存在互感，對(duì)互感沒有影響的是（ A ）。 A線圈上的電流 B兩個(gè)線圈的相對(duì)位置C線圈的尺寸 D線圈所在空間的介質(zhì)6、一導(dǎo)體回路位于與磁場(chǎng)力線垂直的平面內(nèi)，欲使回路中產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，應(yīng)使（ B ）。A回路運(yùn)動(dòng) B磁場(chǎng)隨時(shí)間變化 C磁場(chǎng)分布不均勻 D同時(shí)選擇A和B 7、在兩種媒質(zhì)的分界面上，若分界面上存在傳導(dǎo)電流，則邊界條件為( B )。 A. Ht不連續(xù)，Bn不連續(xù)B. Ht不連續(xù)，Bn連續(xù) C. Ht連續(xù)，Bn不連續(xù)D. Ht連續(xù)，Bn連續(xù)8、磁感應(yīng)強(qiáng)度在某磁媒質(zhì)中比無界真空中小，稱這種磁媒質(zhì)是( B )。 A.順磁物質(zhì)B.逆磁物質(zhì) C.永磁物質(zhì)D.軟磁物質(zhì)9、相同尺寸和匝數(shù)的空心線圈的電感系數(shù)( C )鐵心線圈的電感系數(shù)。 A.大于B.等于 C.小于D.不確定于10、恒定電流場(chǎng)是一個(gè)無散度場(chǎng)。（ ）11、一般說來，電場(chǎng)和磁場(chǎng)是共存于同一空間的，但在靜止和恒定的情況下，電場(chǎng)和磁場(chǎng)可以獨(dú)立進(jìn)行分析。（ ）12、靜電場(chǎng)和恒定磁場(chǎng)都是矢量場(chǎng)，在本質(zhì)上也是相同的。（ ）13、靜電場(chǎng)是有源無旋場(chǎng)，恒定磁場(chǎng)是有旋無源場(chǎng)。（ ）14、位移電流是一種假設(shè)，因此它不能象真實(shí)電流一樣產(chǎn)生磁效應(yīng)。（ ）15、法拉第電磁感應(yīng)定律反映了變化的磁場(chǎng)可以產(chǎn)生變化的電場(chǎng)。（ ）16、物質(zhì)被磁化問題和磁化物質(zhì)產(chǎn)生的宏觀磁效應(yīng)問題是不相關(guān)的兩方面問題。（）17、圓形載流線圈在遠(yuǎn)處一點(diǎn)的磁場(chǎng)相當(dāng)于一個(gè)磁偶極子的磁場(chǎng)。（ ）18、若半徑為a、電流為I的無線長(zhǎng)圓柱導(dǎo)體置于空氣中，已知導(dǎo)體的磁導(dǎo)率為0，求導(dǎo)體內(nèi)、外的磁場(chǎng)強(qiáng)度H和磁通密度B。解：（1）導(dǎo)體內(nèi)：0a 由安培環(huán)路定理，= = 所以， ， ， （2）導(dǎo)體外：a +=I, 所以,，（麥克斯韋方程組部分）1、已知麥克斯韋第二方程為，試說明其物理意義，并寫出方程的微分形式。答：其物理意義：隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)可以產(chǎn)生電場(chǎng)。 方程的微分形式： 2、簡(jiǎn)述恒定磁場(chǎng)的性質(zhì)，并寫出其兩個(gè)基本方程。答：恒定磁場(chǎng)是連續(xù)的場(chǎng)或無散場(chǎng)，即磁感應(yīng)強(qiáng)度沿任一閉合曲面的積分等于零。產(chǎn)生恒定磁場(chǎng)的源是矢量源。 兩個(gè)基本方程： 3、寫出麥克斯韋方程組，并簡(jiǎn)述其物理意義。答：麥克斯韋方程組的積分形式： 麥克斯韋方程組的微分形式： 每個(gè)方程的物理意義：(a) 安培環(huán)路定理，其物理意義為分布電流和時(shí)變電場(chǎng)均為磁場(chǎng)的源。 (b) 法拉第電磁感應(yīng)定律，表示時(shí)變磁場(chǎng)產(chǎn)生時(shí)變電場(chǎng)，即動(dòng)磁生電。 (c) 磁場(chǎng)高斯定理，表明磁場(chǎng)的無散性和磁通連續(xù)性。 (d)高斯定理，表示電荷為激發(fā)電場(chǎng)的源。 本章習(xí)題：P8488 2.11、2.17、2.22、2.25、2.31.第3章 靜態(tài)電磁場(chǎng)及邊值問題的解法1、鏡象法的理論依據(jù)是靜電場(chǎng)的唯一性定理?；痉椒ㄊ窃谒髨?chǎng)域的外部放置鏡像電荷以等效的取代邊界表面的感應(yīng)電荷或極化電荷。2、在邊界形狀完全相同的兩個(gè)區(qū)域內(nèi)的靜電場(chǎng)，滿足相同的邊界條件，則兩個(gè)區(qū)域中的場(chǎng)分布（ C ）。A一定相同 B一定不相同 C不能斷定相同或不相同3、兩相交并接地導(dǎo)體平板夾角為，則兩板之間區(qū)域的靜電場(chǎng)（ C ）。A總可用鏡象法求出。B不能用鏡象法求出。C當(dāng) 且n為正整數(shù)時(shí)，可以用鏡象法求出。D當(dāng) 且n為正整數(shù)時(shí)，可以用鏡象法求出。4、用鏡像法求解電場(chǎng)邊值問題時(shí)，判斷鏡像電荷的選取是否正確的根據(jù)是（ D ）。 A鏡像電荷是否對(duì)稱 B電位所滿足的方程是否未改變 C邊界條件是否保持不變 D同時(shí)選擇B和C 5、靜電場(chǎng)邊值問題的求解，可歸結(jié)為在給定邊界條件下，對(duì)拉普拉斯方程的求解，若邊界形狀為圓柱體，則宜適用( B )。 A.直角坐標(biāo)中的分離變量法B.圓柱坐標(biāo)中的分離變量法 C.球坐標(biāo)中的分離變量法D.有限差分法6、對(duì)于靜電場(chǎng)問題，僅滿足給定的泊松方程和邊界條件，而形式上不同的兩個(gè)解是不等價(jià)的。（ ）7、研究物質(zhì)空間內(nèi)的電場(chǎng)時(shí)，僅用電場(chǎng)強(qiáng)度一個(gè)場(chǎng)變量不能完全反映物質(zhì)內(nèi)發(fā)生的靜電現(xiàn)象。（ ）8、泊松方程和拉普拉斯方程都適用于有源區(qū)域。（ ）9、靜電場(chǎng)的邊值問題，在每一類的邊界條件下，泊松方程或拉普拉斯方程的解都是唯一的。（ ）orQ (1,/6)Q3 Q1 Q2 10、將一無窮大導(dǎo)體平板折成如圖的90角，一點(diǎn)電荷Q位于圖中（1, /6）點(diǎn)處，求所有鏡像電荷的大小和位置并在圖中標(biāo)出。 解：在如圖的極坐標(biāo)系中，三個(gè)鏡像電荷的大小和位置分別為：Q1 = -Q ，位置：（1, 5/6）Q2 = Q ，位置：（1, -5/6）Q3 = -Q ，位置：（1, -/6）11、將一無窮大導(dǎo)體平板折成90角并接地，兩點(diǎn)電荷Q1=Q2=5C位于角平分線上距離頂點(diǎn)1m和2m處，現(xiàn)欲運(yùn)用鏡像法求兩點(diǎn)電荷所在區(qū)域內(nèi)的場(chǎng)。（1）請(qǐng)?jiān)趫D中標(biāo)出所有鏡像電荷的位置；（2）請(qǐng)寫出各鏡像電荷的電量；（3）請(qǐng)寫出各鏡像電荷的坐標(biāo)。 解：鏡像電荷Q3 、Q4 、Q5 、Q6 、Q7 、Q8 的電量分別為：Q3=Q4=Q5=Q6= 5C, Q7=Q8=5CorQ1Q2Q6Q5Q3Q4 Q7Q8/4各鏡像電荷的坐標(biāo)分別為：Q3: (,), Q4: (,)Q5: (,