焓的定義是.doc

焓的定義是：H = U + pV其中H表示焓，U表示內能。內能來自于熱能-以分子不規(guī)則運動為依據（動能，旋轉動能，振動能），化學能和原子核的勢能。此外還有偶極子的電磁轉換。焓由系統(tǒng)溫度的提高而成比例增大，在絕對零度時為零點能量。在這里體積功直接視為對壓強（p）引起體系體積（V）變化 V 而形成的功。由微分形式表達為：注意：微分符號中的正體d和斜體d的區(qū)別，正體d為狀態(tài)參數所保留。編輯 定義定義一個系統(tǒng)內:H = U + pV式子H為焓，U為系統(tǒng)內能，p為其壓強，V則為體積。對于在大氣內進行的化學反應，壓強一般保持常值，則有H = U + pV規(guī)定放熱反應的焓取負值。 如：SO3(g)+H2O(l)H2SO4(l)；H= -130.3 kJ/mol表示每生成1 mol H2SO4 放出 130.3 kJ 的熱。嚴格的標準熱化學方程式格式: H2(g)+1/2O2(g)H2O(l) rHm=-286kJmol-1 (表示標準態(tài),r表示反應,m表示1mol反應.含義為標準態(tài)下進行一摩爾反應的焓變)編輯 標準生成焓標準生成焓是指在標準狀態(tài)(1,013 bar；25 )下生成一摩爾最穩(wěn)定形態(tài)純凈物質放出（放熱反應，符號為負）或者吸收（吸熱反應，符號為正）的焓，單位千焦/摩爾，符號 Hf0。焓為負時，表明構成此物質的過程中放出能量；相反焓為正時，構成此物質的過程中需要吸收能量。標準生成焓為極大的負值表明此物質有極高的化學穩(wěn)定性（就是說，構成此物質時放出了極大能量，而要破壞此物質，同樣需要極大的能量）?；瘜W元素在最穩(wěn)定狀態(tài)（氫|H2,氦|He,鋰|Li,.）下的標準生成焓，是通過0KJ/Mol定義的。標準生成焓的一個重要應用是通過赫士定律(又稱蓋斯定律)計算反應焓：反應焓等于反應產物的標準生成焓與反應物的標準生成焓之差。公式表示為這與定理等效：生成焓在通常條件下只與物質本身相關，而與反應的過程無關。 生成焓是一個熱力學狀態(tài)參數。其所有值與熱力學平衡相關，因為溫度并未定義。焓變的定義是：焓是一個狀態(tài)函數,也就是說,系統(tǒng)的狀態(tài)一定,焓的值就定了。焓的定義式是這樣的：H=U+pV 其中U表示熱力學能，也稱為內能，即系統(tǒng)內部的所有能量 p是系統(tǒng)的壓力，V是系統(tǒng)的體積 作為一個描述系統(tǒng)狀態(tài)的狀態(tài)函數，焓沒有明確的物理意義 H(焓變)表示的是系統(tǒng)發(fā)生一個過程的焓的增量 H=U+（pV） 在恒壓條件下，H(焓變)可以表示過程的熱力學能變熵根據ds=dQ/T以及熵增加原理。若T不變，而ds必大于等于零，若Q不變，則dQ=0,ds=0.若ds0,則必吸熱。因此只要構造等溫不可逆絕熱過程就可以了 PS:樓上的例子MS不對，關于熵增加原理的前提是系統(tǒng)是孤立的樓上這個例子中系統(tǒng)和外界發(fā)生了相互作用，這就不孤立了。熱學里面有一個例子，假設有一個絕熱容器，中間用隔板隔開。一邊有氣體，一邊為真空。然后把隔板取掉，氣體會向真空擴散，這個過程等效于一個等溫膨脹的過程 .不是的，常識理解都是溫度降低，但是由于是非準靜態(tài)過程，它可以等價于一個等溫過程，你可以找熱學那本書來看，里面多次出現了這個例子。因為求熵時不關注過程，只關注始末態(tài) 博弈圣經中說；熵就是混沌，就是無序科學家已經發(fā)明了測量無序的量，它稱作熵，熵也是混沌度，是內部無序結構的總量物理意義：物質微觀熱運動時，混亂程度的標志。 熱力學中表征物質狀態(tài)的參量之一，通常用符號S表示。在經典熱力學中，可用增量定義為dS(dQ/T)，式中T為物質的熱力學溫度；dQ為熵增過程中加入物質的熱量。下標“可逆”表示加熱過程所引起的變化過程是可逆的。若過程是不可逆的，則dS(dQ/T)不可逆。單位質量物質的熵稱為比熵，記為s。 51定義G=HTS （Kj/mol) 吉布斯自由能相關書籍封面(1)G叫做吉布斯自由能。因為H、T、S均為狀態(tài)函數，所以G為狀態(tài)函數。 編輯本段特點G叫做吉布斯自由能變 吉布斯自由能的變化可作為恒溫、恒壓過程自發(fā)與平衡的判據。 吉布斯自由能改變量。表明狀態(tài)函數G是體系所具有的在等溫等壓下做非體積功的能力。反應過程中G的減少量是體系做非體積功的最大限度。這個最大限度在可逆途徑得到實現。反應進行方向和方式判據。 吉布斯自由能的變化可作為恒溫、恒壓過程自發(fā)與平衡的判據。 編輯本段范特霍夫等溫公式吉布斯自由能隨溫度和壓強變化很大。為了求出非標準狀況下的吉布斯自由能，可以使用范特霍夫等溫公式： G = G0 + RT ln J 其中，G0是同一溫度、標準壓強下的吉布斯自由能，R是氣體常數，J是反應熵。 溫度的變化在G0的使用上表現出來，不同的溫度使用不同的G0。非標準狀況的G0需要通過定義式（即吉布斯等溫公式）計算。壓強或濃度的變化在J的表達上表現出來。 編輯本段研究對象W非 反應以不可逆方式自發(fā)進行 W非 反應以可逆方式進行 W非 不能進行 若反應在等溫等壓下進行不做非體積功，即W非0則 0 不能進行 等溫等壓下體系的吉布斯自由能減小的方向是不做非體積功的化學反應進行的方向。 任何等溫等壓下不做非體積功的自發(fā)過程的吉布斯自由能都將減少。 編輯本段標準自由能在溫度T時，當反應物和生成物都處于標準態(tài)，發(fā)生反應進度 標準自由能推理過程為1 mol的化學反應Gibbs自由能的變化值，稱為標準摩爾反應吉布斯自由能變化值，用表示 標準吉布斯自由能與一般反應的吉布斯自由能的關系： 編輯本段平衡常數在等溫等壓反應中，如果吉布斯自由能為負，則正反應為自發(fā)，反之則逆反應自發(fā)。如果為0，則反應處于平衡狀態(tài)。此時，根據范特霍夫等溫公式，G = G0 + RT ln J，J變成平衡常數，于是有： G0 = -RT ln K 要注意，使用范特霍夫等溫公式時，G和G0的溫度一定要相等。 這樣，我們可以推出以下結論： G00時，K1； G0=0時，K=1； G01。函數 百科名片函數（function）表示每個輸入值對應唯一輸出值的一種對應關系。函數f中對應輸入值的輸出值x的標準符號為f(x)。包含某個函數所有的輸入值的集合被稱作這個函數的定義域，包含所有的輸出值的集合被稱作值域。若先定義映射的概念，可以簡單定義函數為，定義在非空數集之間的映射稱為函數。目錄隱藏簡介函數相關概念幾何含義函數的集合論（關系）定義定義域、對映域和值域單射、滿射與雙射函數三角函數像和原象函數圖像函數的性質奇函數或偶函數連續(xù)函數或不連續(xù)函數實函數或虛函數函數概念的發(fā)展歷史1.早期函數概念幾何觀念下的函數2.十八世紀函數概念代數觀念下的函數3.十九世紀函數概念對應關系下的函數4.現代函數概念集合論下的函數特殊的函數反函數隱函數多元函數按照未知數次數分類一次函數二次函數超越函數冪函數復變函數程序設計中的函數復合函數生成條件定義域周期性增減性數學中常用的具體函數一次函數的圖像性質簡介 函數相關概念 幾何含義 函數的集合論（關系）定義定義域、對映域和值域單射、滿射與雙射函數三角函數像和原象函數圖像函數的性質 奇函數或偶函數 連續(xù)函數或不連續(xù)函數 實函數或虛函數函數概念的發(fā)展歷史 1.早期函數概念幾何觀念下的函數 2.十八世紀函數概念代數觀念下的函數 3.十九世紀函數概念對應關系下的函數 4.現代函數概念集合論下的函數特殊的函數 反函數 隱函數 多元函數按照未知數次數分類 一次函數 二次函數超越函數冪函數復變函數程序設計中的函數復合函數 生成條件定義域周期性增減性數學中常用的具體函數一次函數的圖像性質 初中的三種函數編輯本段簡介函數是數學中的一種對應關系，是從非空數集A到實數集B的對應。簡單地說，甲隨著乙變，甲就是乙的函數。精確地說，設X是一個非空集合，Y是非空數集 ，f是個對應法則 ， 若對X中的每個x，按對應法則f，使Y中存在唯一的一個元素y與之對應 ， 就稱對應法則f是X上的一個函數，記作yf（x），稱X為函數f（x）的定義域，集合y|y=f（x），xR為其值域（值域是Y的子集），x叫做自變量，y叫做因變量，習慣上也說y是x的函數。對應法則和定義域是函數的兩個要素。函數相關概念自變量，函數一個與他量有關聯的變量，這一量中的任何一值都能在他量中找到對應的固定值。 因變量(函數)，隨著自變量的變化而變化，且自變量取唯一值時，因變量(函數)有且只有唯一一值與其相對應。幾何含義函數與不等式和方程存在聯系（初等函數）。令函數值等于零，從幾何角度看，對應的自變量是圖像與X軸交點；從代數角度看，對應的自變量是方程的解。另外，把函數的表達式（無表達式的函數除外）中的“=”換成“”，再把“Y”換成其它代數式，函數就變成了不等式，可以求自變量的范圍。函數的集合論（關系）定義如果X到Y的二元關系fÍXY，對于每個xX，都有唯一的yY，使得f，則稱f為X到Y的函數，記做：f:XY。 當X=X1Xn時，稱f為n元函數。 其特點： 前域和定義域重合； 單值性：ff y=y編輯本段定義域、對映域和值域輸入值的集合X被稱為f 的定義域；可能的輸出值的集合Y被稱為f 的陪域。函數的值域是指定義域中全部元素通過映射f 得到的實際輸出值的集合。注意，把對映域稱作值域是不正確的，函數的值域是函數的對映域的子集。 計算機科學中，參數和返回值的數據類型分別確定了子程序的定義域和對映域。因此定義域和對映域是函數一開始就確定的強制約束。另一方面，值域和實際的實現有關。編輯本段單射、滿射與雙射函數單射函數，將不同的變量映射到不同的值。即：若x和y屬于定義域，則僅當x = y時有f（x）= f（y）。 滿射函數，其值域即為其對映域。即：對映射f的對映域中之任意y，都存在至少一個x滿足f（x）= y。 雙射函數，既是單射的又是滿射的。也叫一一對應。雙射函數經常被用于表明集合X和Y是等勢的，即有一樣的基數。如果在兩個集合之間可以建立一個一一對應，則說這兩個集合等勢。編輯本段三角函數三角函數（Trigonometric），是數學中屬于初等函數中的超越函數的一類函數。它們的本質是任意角的集合與一個比值的集合的變量之間的映射。通常的三角函數是在平面直角坐標系中定義的，其定義域為整個實數域。另一種定義是在直角三角形中，但并不完全?，F代數學把它們描述成無窮數列的極限和微分方程的解，將其定義擴展到復數系。它包含六種基本函數：正弦、余弦、正切、余切、正割、余割。由于三角函數的周期性，它并不具有單值函數意義上的反函數。三角函數在復數中有較為重要的應用。在物理學中，三角函數也是常用的工具。編輯本段像和原象元素xX在f 的像 就是f（x）。 子集AX 在f 的像是以其元素的像組成Y的子集，即 f(A) := f(x) : x A。 注意f 的值域就是定義域X 的像f（X）。在我們的例子里，2,3在f 的像是f(2, 3) = c, d而f 的值域是c, d。 根據此定義，f 可引申成為由X 的冪集（由X 的子集組成的集）到Y 的冪集之函數，亦記作f。 子集B Y在f 的原像（或逆像）是如下定義X的子集： f 1(B) := x X : f(x)B。 在我們的例子里，a, b的原像是f 1(a, b) = 1。 根據此定義，f 1是由Y 的冪集到X 的冪集之函數。 以下是f 及f 1的一些特性： f(A1 A2) = f(A1) f(A2). f(A1 A2) f(A1) f(A2). f 1(B1 B2) = f 1(B1) f 1(B2). f 1(B1 B2) = f 1(B1) f 1(B2). f(f 1(B) B. f 1(f(A) A. 這些特性適合定義域的任意子集A, A1及A2和輸出值域的任意子集B, B1及B2，甚至可推廣到任意子集群的交集和并集。編輯本段函數圖像函數f 的圖像是平面上點對（x,f（x）的集合，其中x取定義域上所有成員的。函數圖像可以幫助理解證明一些定理。 如果X 和Y 都是連續(xù)的線，則函數的圖像有很直觀表示，如右圖是立方函數的圖像： 注意兩個集合X 和Y 的二元關系有兩個定義：一是三元組（X,Y,G），其中G 是關系的圖；二是索性以關系的圖定義。用第二個定義則函數f 等于其圖象。編輯本段函數的性質奇函數或偶函數設f(x)為一個實變量實值函數，則f為奇函數若下列的方程對所有實數x都成立： f(x) = f( x) 或 f( x) = f(x) 幾何上，一個奇函數對原點對稱，亦即其圖在繞原點做180度旋轉后不會改變。 奇函數的例子有x、sin(x)、sinh(x)和erf(x)。 設f(x)為一實變量實值函數，則f為偶函數若下列的方程對所有實數x都成立： f(x) = f( x) 幾何上，一個偶函數會對y軸對稱，亦即其圖在對y軸為鏡射后不會改變。 偶函數的例子有|x|、x、x2、cos(x)和cosh(sec)(x)。 偶函數不可能是個雙射映射。連續(xù)函數或不連續(xù)函數在數學中，連續(xù)是函數的一種屬性。直觀上來說，連續(xù)的函數就是當輸入值的變化足夠小的時候，輸出的變化也會隨之足夠小的函數。如果輸入值的某種微小的變化會產生輸出值的一個突然的跳躍甚至無法定義，則這個函數被稱為是不連續(xù)的函數（或者說具有不連續(xù)性）。 設f 是一個從實數集的子集 射到 的函數：。f 在 中的某個點c 處是連續(xù)的當且僅當以下的兩個條件滿足： f 在點c 上有定義。 c 是 中的一個聚點，并且無論自變量x 在 中以什么方式接近c，f(x) 的極限都存在且等于f(c)。 我們稱函數到處連續(xù)或處處連續(xù)，或者簡單的連續(xù)，如果它在其定義域中的任意點處都連續(xù)。更一般地，我們說一個函數在它定義域的子集上是連續(xù)的當它在這個子集的每一點處都連續(xù)。 不用極限的概念，也可以用下面所謂的 方法來定義實值函數的連續(xù)性。 仍然考慮函數。假設c是f的定義域中的元素。函數f被稱為是在c 點連續(xù)當且僅當以下條件成立： 對于任意的正實數，存在一個正實數 0 使得對于任意定義域中的， 只要x滿足c x 0時，開口方向向上，a0時，函數在x= -b/2a處取得最小值f(-b/2a)=4ac-b2/4a；在x|x-b/2a上是增函數；拋物線的開口向上；函數的值域是x|x4ac-b2/4a相反不變 當b=0時，拋物線的對稱軸是y軸，這時，函數是偶函數，解析式變形為y=ax2+c(a0) 二次函數與一元二次方程 特別地，二次函數（以下稱函數）y=ax2+bx+c， 當y=0時，二次函數為關于x的一元二次方程（以下稱方程）， 即ax2+bx+c=0 此時，函數圖像與x軸有無交點即方程有無實數根。 函數與x軸交點的橫坐標即為方程的根。 1二次函數y=ax2，y=a(x-h)2，y=a(x-h)2 +k，y=ax2+bx+c(各式中，a0)的圖象形狀相同，只是位置不同，它們的頂點坐標及對稱軸如下表： 解析式 y=ax2 y=a(x-h)2 y=a(x-h)2+k y=ax2+bx+c 頂點坐標 (0，0) (h，0) (h，k) (-b/2a，(4ac-b2)/4a) 對 稱 軸 x=0 x=h x=h x=-b/2a 當h0時，y=a(x-h)2的圖象可由拋物線y=ax2向右平行移動h個單位得到， 當h0,k0時，將拋物線y=ax2向右平行移動h個單位，再向上移動k個單位，就可以得到y(tǒng)=a(x-h)2 +k的圖象； 當h0,k0時，將拋物線y=ax2向右平行移動h個單位，再向下移動|k|個單位可得到y(tǒng)=a(x-h)2+k的圖象； 當h0時，將拋物線向左平行移動|h|個單位，再向上移動k個單位可得到y(tǒng)=a(x-h)2+k的圖象； 當h0,k0時，開口向上，當a0，當x -b/2a時，y隨x的增大而減小；當x -b/2a時，y隨x的增大而增大若a0，圖象與x軸交于兩點A(x，0)和B(x，0)，其中的x1,x2是一元二次方程ax2+bx+c=0 (a0)的兩根這兩點間的距離AB=|x-x| 另外，拋物線上任何一對對稱點的距離可以由|2（-b/2a）A |（A為其中一點） 當=0圖象與x軸只有一個交點； 當0時，圖象落在x軸的上方，x為任何實數時，都有y0；當a0時，圖象落在x軸的下方，x為任何實數時，都有y0(a0，則a可以是任意實數； 排除了為0這種可能，即對于x0的所有實數，q不能是偶數； 排除了為負數這種可能，即對于x為大于且等于0的所有實數，a就不能是負數。 總結起來，就可以得到當a為不同的數值時，冪函數的定義域的不同情況如下： 如果a為任意實數，則函數的定義域為大于0的所有實數； 如果a為負數，則x肯定不能為0，不過這時函數的定義域還必須根據q的奇偶性來確定，即如果同時q為偶數，則x不能小于0，這時函數的定義域為大于0的所有實數；如果同時q為奇數，則函數的定義域為不等于0 的所有實數。 在x大于0時，函數的值域總是大于0的實數。 在x小于0時，則只有同時q為奇數，函數的值域為非零的實數。 而只有a為正數，0才進入函數的值域。 由于x大于0是對a的任意取值都有意義的，因此下面給出冪函數在第一象限的各自情況. 可以看到： （1）所有的圖形都通過（1，1）這點。 （2）當a大于0時，冪函數為單調遞增的，而a小于0時，冪函數為單調遞減函數。 （3）當a大于1時，冪函數圖形下凹；當a小于1大于0時，冪函數圖形上凸。 （4）當a小于0時，a越小，圖形傾斜程度越大。 （5）a大于0，函數過（0，0）；a小于0，函數不過（0，0）點。 （6）顯然冪函數無界。編輯本段復變函數復變函數是定義域為復數集合的函數。 復數的概念起源于求方程的根，在二次、三次代數方程的求根中就出現了負數開平方的情況。在很長時間里，人們對這類數不能理解。但隨著數學的發(fā)展，這類數的重要性就日益顯現出來。復數的一般形式是：a+bi，其中i是虛數單位。 以復數作為自變量的函數就叫做復變函數，而與之相關的理論就是復變函數論。解析函數是復變函數中一類具有解析性質的函數，復變函數論主要就研究復數域上的解析函數，因此通常也稱復變函數論為解析函數論。 復變函數論的發(fā)展簡況 復變函數論產生于十八世紀。1774年，歐拉在他的一篇論文中考慮了由復變函數的積分導出的兩個方程。而比他更早時，法國數學家達朗貝爾在他的關于流體力學的論文中，就已經得到了它們。因此，后來人們提到這兩個方程，把它們叫做“達朗貝爾-歐拉方程”。到了十九世紀，上述兩個方程在柯西和黎曼研究流體力學時，作了更詳細的研究，所以這兩個方程也被叫做“柯西-黎曼條件”。 復變函數論的全面發(fā)展是在十九世紀，就像微積分的直接擴展統(tǒng)治了十八世紀的數學那樣，復變函數這個新的分支統(tǒng)治了十九世紀的數學。當時的數學家公認復變函數論是最豐饒的數學分支，并且稱為這個世紀的數學享受，也有人稱贊它是抽象科學中最和諧的理論之一。 為復變函數論的創(chuàng)建做了最早期工作的是歐拉、達朗貝爾，法國的拉普拉斯也隨后研究過復變函數的積分，他們都是創(chuàng)建這門學科的先驅。 后來為這門學科的發(fā)展作了大量奠基工作的要算是柯西、黎曼和德國數學家維爾斯特拉斯。二十世紀初，復變函數論又有了很大的進展，維爾斯特拉斯的學生，瑞典數學家列夫勒、法國數學家彭加勒、阿達瑪等都作了大量的研究工作，開拓了復變函數論更廣闊的研究領域，為這門學科的發(fā)展做出了貢獻。 復變函數論在應用方面，涉及的面很廣，有很多復雜的計算都是用它來解決的。比如物理學上有很多不同的穩(wěn)定平面場，所謂場就是每點對應有物理量的一個區(qū)域，對它們的計算就是通過復變函數來解決的。 比如俄國的茹柯夫斯基在設計飛機的時候，就用復變函數論解決了飛機機翼的結構問題，他在運用復變函數論解決流體力學和航空力學方面的問題上也做出了貢獻。 復變函數論不但在其他學科得到了廣泛的應用，而且在數學領域的許多分支也都應用了它的理論。它已經深入到微分方程、積分方程、概率論和數論等學科，對它們的發(fā)展很有影響。 復變函數論的內容 復變函數論主要包括單值解析函數理論、黎曼曲面理論、幾何函數論、留數理論、廣義解析函數等方面的內容。 如果當函數的變量取某一定值的時候，函數就有一個唯一確定的值，那么這個函數解就叫做單值解析函數，多項式就是這樣的函數。 復變函數也研究多值函數，黎曼曲面理論是研究多值函數的主要工具。由許多層面安放在一起而構成的一種曲面叫做黎曼曲面。利用這種曲面，可以使多值函數的單值枝和枝點概念在幾何上有非常直觀的表示和說明。對于某一個多值函數，如果能作出它的黎曼曲面，那么，函數在離曼曲面上就變成單值函數。 黎曼曲面理論是復變函數域和幾何間的一座橋梁，能夠使我們把比較深奧的函數的解析性質和幾何聯系起來。近來，關于黎曼曲面的研究還對另一門數學分支拓撲學有比較大的影響，逐漸地趨向于討論它的拓撲性質。 復變函數論中用幾何方法來說明、解決問題的內容，一般叫做幾何函數論，復變函數可以通過共形映象理論為它的性質提供幾何說明。導數處處不是零的解析函數所實現的映像就都是共形映象，共形映像也叫做保角變換。共形映象在流體力學、空氣動力學、彈性理論、靜電場理論等方面都得到了廣泛的應用。 留數理論是復變函數論中一個重要的理論。留數也叫做殘數，它的定義比較復雜。應用留數理論對于復變函數積分的計算比起線積分計算方便。計算實變函數定積分，可以化為復變函數沿閉回路曲線的積分后，再用留數基本定理化為被積分函數在閉合回路曲線內部孤立奇點上求留數的計算，當奇點是極點的時候，計算更加簡潔。 把單值解析函數的一些條件適當地改變和補充，以滿足實際研究工作的需要，這種經過改變的解析函數叫做廣義解析函數。廣義解析函數所代表的幾何圖形的變化叫做擬保角變換。解析函數的一些基本性質，只要稍加改變后，同樣適用于廣義解析函數。 廣義解析函數的應用范圍很廣泛，不但應用在流體力學的研究方面，而且象薄殼理論這樣的固體力學部門也在應用。因此，近年來這方面的理論發(fā)展十分迅速。 從柯西算起，復變函數論已有170多年的歷史了。它以其完美的理論與精湛的技巧成為數學的一個重要組成部分。它曾經推動過一些學科的發(fā)展，并且常常作為一個有力的工具被應用在實際問題中，它的基礎內容已成為理工科很多專業(yè)的必修課程。現在，復變函數論中仍然有不少尚待研究的課題，所以它將繼續(xù)向前發(fā)展，并將取得更多應用。 upcase 字符型 使小寫英文字母變?yōu)榇髮?字符型 downcase 字符型 使大寫英文字母變?yōu)樾?字符型編輯本段程序設計中的函數許多程序設計語言中，可以將一段經常需要使用的代碼封裝起來，在需要使用時可以直接調用，這就是程序中的函數。比如在C語言中: int max(int x,int y) return(xy?x:y;); 就是一段比較兩數大小的函數，函數有參數與返回值。C+程序設計中的函數可以分為兩類：帶參數的函數和不帶參數的函數。這兩種參數的聲明、定義也不一樣。 帶有（一個）參數的函數的聲明： 類型名標示符+函數名+（類型標示符+參數） / 程序代碼 沒有返回值且不帶參數的函數的聲明： void+函數名（） / 程序代碼 花括號內為函數體。 如果沒有返回值類型名為void, int 類型返回值為int,以此類推 類型名有:void int long float int* long* float* C+中函數的調用：函數必須聲明后才可以被調用。調用格式為：函數名（實參） 調用時函數名后的小括號中的實參必須和聲明函數時的函數括號中的形參個數相同。 有返回值的函數可以進行計算，也可以做為右值進行賦值。 #include using namespace std; int f1(int x, int y) int z; return x+y; void main() coutf