高等電磁波理論 課件 20 波導(dǎo)中的場(chǎng)激勵(lì)_第1頁
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文檔簡介

第五章導(dǎo)波與諧振

5.3波導(dǎo)中的場(chǎng)激勵(lì)浙江大學(xué)信息與電子工程學(xué)院《高等電磁波理論》12波導(dǎo)中的源波導(dǎo)里施加任意電流源，如何分析激發(fā)的導(dǎo)波模式？3面電流激勵(lì)波導(dǎo)中激勵(lì)一個(gè)面電流：（沿+z方向傳播的總場(chǎng)）（沿-z方向傳播的總場(chǎng)）z=0其中，第i

個(gè)波導(dǎo)模式：（+z方向）（-z方向）待解未知數(shù)：ai,bi4面電流激勵(lì)（2）在面電流所在位置運(yùn)用邊界條件：z=0模式正交性兩邊點(diǎn)乘兩邊積分模式正交性（歸一化常數(shù)）5體電流激勵(lì)波導(dǎo)中激勵(lì)任意體電流z=z1z=z2總場(chǎng)表達(dá)式：待求系數(shù)函數(shù)其中，第i

個(gè)波導(dǎo)模式：（+z方向）（-z方向）6體電流激勵(lì)（2）z=z1z=z2系數(shù)函數(shù)需滿足邊界條件朝右向傳播的模式場(chǎng)應(yīng)為0朝左向傳播的模式場(chǎng)應(yīng)為07互易定理體電流激勵(lì)（3）在區(qū)域[z1,z2]內(nèi)運(yùn)用互易定理令右側(cè)源產(chǎn)生的左向波體電流

Jimp的輻射波z=z1z=z28體電流激勵(lì)（4）z=z1z=z2金屬壁切向電場(chǎng)為0剩余2個(gè)面積分左側(cè)截面右側(cè)截面模式正交性0僅留下i=j

的模式積分9體電流激勵(lì)（5）z=z1z=z2得到右向傳播模場(chǎng)系數(shù)類似地，令左側(cè)源產(chǎn)生的右向波體電流

Jimp的輻射波得到左向傳播模場(chǎng)系數(shù)10思考z=z1z

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