傳遞過(guò)程原理知到智慧樹(shù)章節(jié)測(cè)試課后答案2024年秋華南理工大學(xué)

傳遞過(guò)程原理知到智慧樹(shù)章節(jié)測(cè)試課后答案2024年秋華南理工大學(xué)第一章單元測(cè)試

與牛頓粘性定律直接有關(guān)的因素是（）。

A:剪應(yīng)力和剪切變形B:剪應(yīng)力和剪切變形速率C:剪應(yīng)力和壓強(qiáng)D:剪應(yīng)力和流速

答案:剪應(yīng)力和剪切變形速率傅里葉定律描述的是（），費(fèi)克定律描述的是（）。（）。

A:動(dòng)量傳遞，熱傳導(dǎo)B:質(zhì)量傳遞，流體內(nèi)的摩擦C:熱傳導(dǎo)，質(zhì)量傳遞D:流體內(nèi)的摩擦，熱傳導(dǎo)

答案:熱傳導(dǎo)，質(zhì)量傳遞對(duì)于微分衡算中所考察的對(duì)象，控制體的（）固定，系統(tǒng)的（）固定。（）。

A:所包含的質(zhì)點(diǎn)或質(zhì)量，空間位置和體積B:空間的流線方向，所包含的質(zhì)點(diǎn)或質(zhì)量C:空間位置和體積，所包含的質(zhì)點(diǎn)或質(zhì)量D:空間位置和體積，所包含的能量

答案:空間位置和體積，所包含的質(zhì)點(diǎn)或質(zhì)量傳遞過(guò)程現(xiàn)象定律：通量=—擴(kuò)散系數(shù)×濃度梯度，這一表達(dá)式中的負(fù)號(hào)代表什么？（）。

A:傳遞通量的數(shù)值為負(fù)，濃度梯度的數(shù)值為正B:傳遞通量的數(shù)值為正，濃度梯度的數(shù)值為負(fù)C:傳遞通量的方向與濃度梯度相反D:傳遞通量的方向與濃度梯度相同

答案:傳遞通量的方向與濃度梯度相反不可壓縮流體的性質(zhì)為（），其直角坐標(biāo)系下連續(xù)性方程可以表示為（）。（）。

A:密度為常數(shù)，速度的旋度為0B:壓力為常數(shù)，速度的旋度為0C:密度為常數(shù)，速度的散度為0D:壓力為常數(shù)，速度的散度為0

答案:密度為常數(shù)，速度的散度為0下面哪個(gè)例子不能用隨體導(dǎo)數(shù)來(lái)表示（）。

A:馬拉松比賽時(shí)，補(bǔ)給點(diǎn)工作人員觀察到的運(yùn)動(dòng)員濃度隨時(shí)間的變化率B:車(chē)輛運(yùn)行中，駕駛員觀察到的車(chē)內(nèi)氣壓變化隨時(shí)間的變化率C:馬拉松比賽時(shí)，隊(duì)伍中的一名運(yùn)動(dòng)員觀察到的運(yùn)動(dòng)員濃度隨時(shí)間的變化率D:車(chē)輛運(yùn)行中，乘客觀察到的車(chē)內(nèi)溫度隨時(shí)間的變化率

答案:馬拉松比賽時(shí)，補(bǔ)給點(diǎn)工作人員觀察到的運(yùn)動(dòng)員濃度隨時(shí)間的變化率以下關(guān)于連續(xù)性方程的描述，不正確的是（）。

A:連續(xù)性方程適用于粘性及無(wú)粘流體B:連續(xù)性方程適用于穩(wěn)態(tài)及非穩(wěn)態(tài)情況C:連續(xù)性方程是根據(jù)能量守恒推導(dǎo)出來(lái)的D:連續(xù)性方程既可以用歐拉方法，又可以用拉格朗日方法推導(dǎo)

答案:連續(xù)性方程是根據(jù)能量守恒推導(dǎo)出來(lái)的質(zhì)量擴(kuò)散系數(shù)屬于（），其量綱為（）。（）。

A:物性參數(shù)，m2/sB:物性參數(shù)，m/sC:非物性參數(shù)，m2/sD:非物性參數(shù)，m/s

答案:物性參數(shù)，m2/s對(duì)于連續(xù)性方程，錯(cuò)誤的是（）。

A:連續(xù)性方程是求解運(yùn)動(dòng)和能量方程的基礎(chǔ)B:所有流動(dòng)包括稀薄氣體都滿足連續(xù)性方程C:連續(xù)性方程基于質(zhì)量守恒D:可壓縮和不可壓縮流體都滿足連續(xù)性方程

答案:所有流動(dòng)包括稀薄氣體都滿足連續(xù)性方程直角坐標(biāo)系中，隨體導(dǎo)數(shù)中的對(duì)流導(dǎo)數(shù)與下面哪一項(xiàng)無(wú)關(guān)（）。

A:速度uyB:速度uzC:時(shí)間τD:速度ux

答案:時(shí)間τ

第二章單元測(cè)試

邊界層分離不會(huì)（）。

A:減小摩擦阻力B:產(chǎn)生漩渦C:產(chǎn)生壓強(qiáng)阻力D:增加能量損失

答案:減小摩擦阻力速度勢(shì)函數(shù)存在于流動(dòng)中的（）。

A:平面連續(xù)流動(dòng)B:任意平面流動(dòng)C:所有無(wú)旋流動(dòng)D:不可壓縮流體

答案:所有無(wú)旋流動(dòng)當(dāng)來(lái)流方向?yàn)閤方向、y方向?yàn)檫吔鐚雍穸确较蚴剑豢蓧嚎s流體二維流動(dòng)時(shí)的邊界層內(nèi)（）。

A:壓力p僅隨y的變化而變化B:壓力p不隨y的變化而變化C:壓力p不隨x的變化而變化D:壓力p僅隨x的變化而變化

答案:壓力p不隨y的變化而變化歐拉觀點(diǎn)著眼于（），拉格朗日觀點(diǎn)著眼于（）。（）。

A:固定質(zhì)量的流體質(zhì)點(diǎn)，流場(chǎng)中固定的空間點(diǎn)B:流場(chǎng)中固定的空間點(diǎn)，固定體積的流體質(zhì)點(diǎn)C:流場(chǎng)中體積可變的空間點(diǎn)，可變質(zhì)量的流體質(zhì)點(diǎn)D:流場(chǎng)中固定的空間點(diǎn)，固定質(zhì)量的流體質(zhì)點(diǎn)

答案:流場(chǎng)中固定的空間點(diǎn)，固定質(zhì)量的流體質(zhì)點(diǎn)以應(yīng)力表示的運(yùn)動(dòng)方程中，共有9個(gè)應(yīng)力項(xiàng)，其中（）個(gè)為正應(yīng)力，（）個(gè)為剪應(yīng)力（或叫切應(yīng)力）。（）。

A:4，5B:3，6C:2，7D:5，4

答案:3，6當(dāng)求解平壁上層流流動(dòng)的解析解時(shí)，為了將動(dòng)量傳遞偏微分方程化為常微分方程，需要引入（）。

A:以x和y為變量的勢(shì)函數(shù)B:以x和y為變量的無(wú)量綱流函數(shù)C:以η(x,y)為單一變量的勢(shì)函數(shù)D:以η(x,y)為單一變量的無(wú)量綱流函數(shù)

答案:以η(x,y)為單一變量的無(wú)量綱流函數(shù)關(guān)于豎壁上自由降膜，下面描述不正確的是（）。

A:自由液面上剪應(yīng)力為0B:降膜內(nèi)的流速分布為指數(shù)型C:壁面處的流速為0D:自由液面上流體壓力與當(dāng)?shù)卮髿鈮合嗟?/p>

答案:降膜內(nèi)的流速分布為指數(shù)型不可壓縮流體兩平壁間穩(wěn)態(tài)層流速度分布為（），剪應(yīng)力分布為（）。（）。

A:拋物線型，線性B:拋物線型，對(duì)數(shù)型C:線性，拋物線型D:對(duì)數(shù)型，拋物線型

答案:拋物線型，線性邊界層分離時(shí)，關(guān)于停滯點(diǎn)的描述，錯(cuò)誤的是（）。

A:停滯點(diǎn)速度達(dá)到極大值B:后續(xù)流體不能接近停滯點(diǎn)C:停滯點(diǎn)速度為0D:停滯點(diǎn)壓力達(dá)到極大值

答案:停滯點(diǎn)速度達(dá)到極大值沿壁面下降的液膜中速度分布形態(tài)為（）。

A:對(duì)數(shù)型B:拋物線型C:指數(shù)型D:線性

答案:拋物線型

第三章單元測(cè)試

對(duì)于湍流描述正確的是（）。

A:能量耗散比層流小B:流動(dòng)阻力遠(yuǎn)大于層流C:在流動(dòng)垂直的方向上，流體速度分布較層流更不均勻D:僅存在流體質(zhì)點(diǎn)的脈動(dòng)

答案:流動(dòng)阻力遠(yuǎn)大于層流關(guān)于Prandtl普朗特混合長(zhǎng)的描述中，錯(cuò)誤的是（）。

A:混合長(zhǎng)是一個(gè)可以通過(guò)實(shí)驗(yàn)測(cè)定的值B:可由普朗特混合長(zhǎng)估算渦流粘度的值C:所有無(wú)旋流動(dòng)普朗特混合長(zhǎng)假設(shè)了各方向上脈動(dòng)速度與時(shí)均速度的關(guān)系D:湍流運(yùn)動(dòng)中存在一個(gè)混合長(zhǎng)，渦團(tuán)移動(dòng)一個(gè)混合長(zhǎng)后才與周?chē)牧黧w混合，在此以前其具有的物理屬性保持不變

答案:混合長(zhǎng)是一個(gè)可以通過(guò)實(shí)驗(yàn)測(cè)定的值湍流產(chǎn)生雷諾應(yīng)力產(chǎn)生的原因是流體中存在（）。

A:重力B:分子運(yùn)動(dòng)產(chǎn)生動(dòng)量變換C:質(zhì)點(diǎn)脈動(dòng)速度引起的動(dòng)量交換D:分子內(nèi)聚力

答案:質(zhì)點(diǎn)脈動(dòng)速度引起的動(dòng)量交換湍流邊界層中，與層流底層相比，湍流核心區(qū)（）。

A:速度梯度較大，雷諾應(yīng)力占主導(dǎo)作用B:速度梯度較大，粘性應(yīng)力占主導(dǎo)作用C:速度梯度較小，雷諾應(yīng)力占主導(dǎo)作用D:速度梯度較小，粘性應(yīng)力占主導(dǎo)作用

答案:速度梯度較小，雷諾應(yīng)力占主導(dǎo)作用關(guān)于管內(nèi)流動(dòng)中，流動(dòng)平均速度，又稱(chēng)為主體流度（或混合杯速度）的定義為（）。

A:流體的體積流量與流道截面積之比B:流體的體積流量與流道半徑之比C:流體的質(zhì)量流量與流道半徑之比D:流體的質(zhì)量流量與流道截面積之比

答案:流體的體積流量與流道截面積之比布拉修斯提出了著名的七分之一次方定律，認(rèn)為平壁湍流邊界層速度分布為（），但該式不適用于（）。（）。

A:拋物線型，層流內(nèi)層B:拋物線型，湍流核心C:指數(shù)型，湍流核心D:指數(shù)型，層流內(nèi)層

答案:指數(shù)型，層流內(nèi)層湍流的形成包含兩個(gè)要素，分別為（）。

A:①流體具有粘性②形成的渦旋脫離原來(lái)的流層進(jìn)入新的流層B:①流體具有粘性②流層的波動(dòng)C:①形成渦旋②形成的渦旋脫離原來(lái)的流層進(jìn)入新的流層D:①形成渦旋②流層的波動(dòng)

答案:①形成渦旋②形成的渦旋脫離原來(lái)的流層進(jìn)入新的流層在時(shí)均值運(yùn)算法則中，不正確的是（）。

A:兩個(gè)瞬時(shí)值先相乘再取時(shí)均，與這兩個(gè)瞬時(shí)值先取時(shí)均再相乘相等B:兩個(gè)瞬時(shí)值先相加再取時(shí)均，與這兩個(gè)瞬時(shí)值先取時(shí)均再相加相等C:一個(gè)瞬時(shí)值取兩次時(shí)均，與這個(gè)瞬時(shí)值取一次時(shí)均相等D:對(duì)脈動(dòng)值取時(shí)均，結(jié)果為0

答案:兩個(gè)瞬時(shí)值先相乘再取時(shí)均，與這兩個(gè)瞬時(shí)值先取時(shí)均再相乘相等關(guān)于湍流流動(dòng)的雷諾轉(zhuǎn)換，下面描述錯(cuò)誤的是（）。

A:湍流的脈動(dòng)速度分量滿足連續(xù)性方程B:湍流的瞬時(shí)速度滿足連續(xù)性方程C:湍流的瞬時(shí)速度散度等于零D:湍流的時(shí)均速度分量滿足連續(xù)性方程

答案:湍流的瞬時(shí)速度散度等于零關(guān)于雷諾應(yīng)力，下面描述正確的是（）。

A:雷諾應(yīng)力促進(jìn)流體質(zhì)點(diǎn)前進(jìn)，黏性應(yīng)力阻礙流體質(zhì)點(diǎn)前進(jìn)B:雷諾應(yīng)力阻礙流體質(zhì)點(diǎn)前進(jìn)，黏性應(yīng)力阻礙流體質(zhì)點(diǎn)前進(jìn)C:雷諾應(yīng)力與黏性應(yīng)力共同阻礙流體質(zhì)點(diǎn)前進(jìn)D:雷諾應(yīng)力與黏性應(yīng)力共同促進(jìn)流體質(zhì)點(diǎn)前進(jìn)

答案:雷諾應(yīng)力與黏性應(yīng)力共同阻礙流體質(zhì)點(diǎn)前進(jìn)

第四章單元測(cè)試

傳熱過(guò)程中湍流邊界層的層流內(nèi)層區(qū)的溫度梯度比湍流核心區(qū)的（）。

A:小B:相等C:大D:不確定

答案:大非穩(wěn)態(tài)熱傳導(dǎo)可以采用集中參數(shù)法的前提條件為（）。

A:可以忽略表面?zhèn)鳠釤嶙鐱:物體內(nèi)部溫度梯度很大C:物體表面瞬間與周?chē)黧w溫度一致D:可以忽略物體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻

答案:可以忽略物體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻熱力學(xué)第一定律在微元體上的表達(dá)式為（）。

A:輸入輸出微元體的熱量-表面應(yīng)力對(duì)微元體做的功-微元體內(nèi)能的增加=0B:輸入輸出微元體的熱量+表面應(yīng)力對(duì)微元體做的功+微元體內(nèi)能的增加=0C:輸入輸出微元體的熱量+表面應(yīng)力對(duì)微元體做的功=微元體內(nèi)能的增加D:輸入輸出微元體的熱量-表面應(yīng)力對(duì)微元體做的功=微元體內(nèi)能的增加

答案:輸入輸出微元體的熱量+表面應(yīng)力對(duì)微元體做的功=微元體內(nèi)能的增加導(dǎo)熱系數(shù)的單位為（），熱擴(kuò)散率的單位為（）。（）。

A:w/（m·K），m2/sB:w/（m2·K），m/sC:w/（kg·K），m/sD:w/（J·K），m2/s

答案:w/（m·K），m2/s對(duì)于內(nèi)熱阻可忽略的非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱，可采用集中參數(shù)法，所獲得的過(guò)余溫度的表達(dá)式為（）。

A:exp（-Bi·Fo）B:exp（Bi·Fo）C:exp（-Fo/Bi）D:exp（Fo/Bi）

答案:exp（-Bi·Fo）熱傳導(dǎo)問(wèn)題數(shù)值解法中，有限差分法的數(shù)學(xué)基礎(chǔ)是（）。

A:用連續(xù)值代替差值B:用差商代替微商C:用差值代替連續(xù)值D:用微商代替差商

答案:用差商代替微商非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱時(shí)，采用有限差分法數(shù)值求解，其非穩(wěn)態(tài)項(xiàng)為（）。

A:網(wǎng)格單元內(nèi)熱源發(fā)熱量隨時(shí)間的變化率B:網(wǎng)格單元內(nèi)能隨坐標(biāo)值的變化率C:導(dǎo)入導(dǎo)出網(wǎng)格單元的凈熱量隨時(shí)間的變化率D:網(wǎng)格單元內(nèi)能隨時(shí)間的變化率

答案:網(wǎng)格單元內(nèi)能隨時(shí)間的變化率能量方程推導(dǎo)時(shí)使用拉格朗日觀點(diǎn)更簡(jiǎn)單，因?yàn)椋ǎ?/p>

A:可以忽略微元與周?chē)黧w的對(duì)流傳熱B:可以忽略輻射傳熱速率C:可以忽略加入流體微元的熱速率D:可以忽略流體微元的發(fā)熱速率

答案:可以忽略微元與周?chē)黧w的對(duì)流傳熱Bi很大時(shí)，可以忽略（），可認(rèn)為（）與流體溫度一致，物體內(nèi)的溫度梯度（）。（）。

A:對(duì)流換熱熱阻，物體表面溫度，很大B:導(dǎo)熱熱阻，物體內(nèi)部溫度，很大C:導(dǎo)熱熱阻，物體表面溫度，很小D:對(duì)流換熱熱阻，物體內(nèi)部溫度，很小

答案:對(duì)流換熱熱阻，物體表面溫度，很大能量方程的推導(dǎo)中，環(huán)境對(duì)流體微元所作的功率不包括（）。

A:邊界層分離所產(chǎn)生的摩擦熱B:法向應(yīng)力引起的膨脹功C:壓力引起的膨脹功D:摩擦作用所產(chǎn)生的摩擦熱

答案:邊界層分離所產(chǎn)生的摩擦熱

第五章單元測(cè)試

圓管內(nèi)的層流傳熱過(guò)程中，恒熱流與等壁溫邊界條件下，哪一種情況的Nu數(shù)較大？（）。

A:兩者相等B:恒熱流C:等壁溫D:缺少條件，無(wú)法確定

答案:恒熱流對(duì)管內(nèi)湍流傳熱類(lèi)似律表述不正確的是（）。

A:柯?tīng)柋镜玫搅艘詫?shí)驗(yàn)為基礎(chǔ)的類(lèi)似律B:馮卡門(mén)類(lèi)似律考慮了湍流邊界層中緩沖層的影響C:雷諾導(dǎo)出了摩擦系數(shù)與對(duì)流傳熱系數(shù)之間的關(guān)系式D:普朗特認(rèn)為湍流邊界層是三層模型

答案:普朗特認(rèn)為湍流邊界層是三層模型與管壁溫度不同的流體在管內(nèi)層流流動(dòng)時(shí)，以下描述不正確的是（）。

A:流體內(nèi)部熱傳遞以導(dǎo)熱為主B:流體與管壁存在著熱傳遞C:速度邊界層與溫度邊界層重合D:同時(shí)存在速度邊界層和溫度邊界層

答案:速度邊界層與溫度邊界層重合Nu數(shù)的定義為（）。

A:對(duì)流傳質(zhì)系數(shù)/擴(kuò)散系數(shù)B:（對(duì)流傳熱系數(shù)×特征長(zhǎng)度）/熱導(dǎo)率C:對(duì)流傳熱系數(shù)/熱導(dǎo)率D:（對(duì)流傳質(zhì)系數(shù)×特征長(zhǎng)度）/擴(kuò)散系數(shù)

答案:（對(duì)流傳熱系數(shù)×特征長(zhǎng)度）/熱導(dǎo)率平板上層流傳熱過(guò)程，流動(dòng)邊界層和溫度邊界層的相對(duì)關(guān)系和（）相關(guān)。（）。

A:PrB:Sc和LeC:Pr和ScD:Sc

答案:Pr根據(jù)傅里葉定律和牛頓冷卻公式，對(duì)流傳熱系數(shù)的定義式為（）。

A:貼近壁面一薄層內(nèi)的導(dǎo)熱量與壁面及流體的溫差的比值B:對(duì)流傳熱系數(shù)非物性參數(shù)，無(wú)定義式C:貼近壁面一薄層內(nèi)的導(dǎo)熱量與流體溫度的比值D:貼近壁面一薄層內(nèi)的導(dǎo)熱量

答案:貼近壁面一薄層內(nèi)的導(dǎo)熱量與壁面及流體的溫差的比值柯?tīng)柋绢?lèi)似律在圓管湍流傳熱中應(yīng)用十分廣泛，下述描述錯(cuò)誤的是（）。

A:柯?tīng)柋绢?lèi)似律是根據(jù)理論假設(shè)推導(dǎo)得到的B:Pr=1時(shí)，柯?tīng)柋绢?lèi)似律退化為雷諾類(lèi)似律C:柯?tīng)柋绢?lèi)似律是根據(jù)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)獲得的D:柯?tīng)柋绢?lèi)似律適用于湍流工況

答案:柯?tīng)柋绢?lèi)似律是根據(jù)理論假設(shè)推導(dǎo)得到的管內(nèi)流動(dòng)的主體平均溫度，或稱(chēng)為混合杯溫度，定義為（）。

A:管截面上的溫度與管截面積之比B:管截面的溫度與通過(guò)相應(yīng)管截面上的流速與熱容的積分之比C:通過(guò)管截面的熱量流率與管截面上的溫度與管截面積之比D:通過(guò)管截面的熱量流率與通過(guò)相應(yīng)管截面上的質(zhì)量流率與熱容的積分之比

答案:通過(guò)管截面的熱量流率與通過(guò)相應(yīng)管截面上的質(zhì)量流率與熱容的積分之比動(dòng)量與熱量傳遞類(lèi)似的體現(xiàn)，不正確的是（）。

A:傳遞機(jī)理類(lèi)似B:數(shù)學(xué)模型和求解方法類(lèi)似C:兩個(gè)傳遞系數(shù)可用一定的關(guān)系聯(lián)立D:傳遞速率類(lèi)似

答案:傳遞速率類(lèi)似平板壁面上層流傳熱近似解的求解過(guò)程中，假設(shè)溫度邊界層厚度（）速度邊界層厚度，因此（）于Pr極低的液態(tài)金屬。（）

A:大于，適用B:小于，適用C:大于，不適用D:小于，不適用

答案:小于，不適用

第六章單元測(cè)試

宏觀上靜止的多組分分子傳質(zhì)過(guò)程，下述描述正確的是（）。

A:為均相或擬均相，各處物性基本一致B:由于各組分?jǐn)U散性質(zhì)不同，會(huì)產(chǎn)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)C:與導(dǎo)熱類(lèi)似，沒(méi)有流體介質(zhì)本身移動(dòng)D:僅存在擴(kuò)散，沒(méi)有流動(dòng)通量

答案:由于各組分?jǐn)U散性質(zhì)不同，會(huì)產(chǎn)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)對(duì)于傳質(zhì)通量，通過(guò)的參照平面為移動(dòng)平面的通量稱(chēng)為（），通過(guò)的參照平面為靜止平面的通量稱(chēng)為（）。

A:流動(dòng)通量，流動(dòng)通量B:擴(kuò)散通量，擴(kuò)散通量C:擴(kuò)散通量，流動(dòng)通量（或主體流動(dòng)通量）D:流動(dòng)通量，擴(kuò)散通量

答案:擴(kuò)散通量，流動(dòng)通量（或主體流動(dòng)通量）對(duì)于多元混合物中某一組份A的分子傳質(zhì)，其該組分的速度uA、混合物平均速度u及該組分的擴(kuò)散速度udA的關(guān)系式為（）。

A:uA=u-udAB:udA=u+uAC:udA=u-uAD:uA=u+udA

答案:uA=u+udA多元混合物傳質(zhì)中，關(guān)于某一組份的擴(kuò)散通量，下述描述錯(cuò)誤的是（）。

A:可以寫(xiě)為該組分的質(zhì)擴(kuò)散系數(shù)與質(zhì)量濃度梯度的乘積B:可以寫(xiě)為該組分的質(zhì)量濃度與擴(kuò)散速度的乘積C:可以寫(xiě)為該組分的質(zhì)量濃度與混合物平均速度的乘積D:可以寫(xiě)為該組分的質(zhì)擴(kuò)散系數(shù)與摩爾濃度梯度的乘積

答案:可以寫(xiě)為該組分的質(zhì)量濃度與混合物平均速度的乘積氣體中的分子擴(kuò)散中，當(dāng)組份A通過(guò)停滯組份B的擴(kuò)散，有傳質(zhì)通量（）。

A:傳質(zhì)通量NA=NBB:傳質(zhì)通量NA=-NBC:傳質(zhì)通量NB=0D:傳質(zhì)通量NA=0

答案:傳質(zhì)通量NB=0氣體中的分子擴(kuò)散中，當(dāng)組份A通過(guò)停滯組份B的擴(kuò)散，有擴(kuò)散通量（）。

A:擴(kuò)散通量JA=-JBB:擴(kuò)散通量JB=0C:擴(kuò)散通量JA=0D:擴(kuò)散通量JA>0,JB>0

答案:擴(kuò)散通量JA>0,JB>0傳質(zhì)微分方程，又稱(chēng)為擴(kuò)散方程，關(guān)于其邊界條件的描述，錯(cuò)誤的是（）。

A:邊界條件可以是已知邊界處的化學(xué)反應(yīng)速率B:常見(jiàn)的邊界條件包括第一類(lèi)、第二類(lèi)及第三類(lèi)邊界條件C:邊界條件可以是已知邊界處的溫度和流速D:非穩(wěn)態(tài)傳質(zhì)需要給出初始條件

答案:邊界條件可以是已知邊界處的溫度和流速多孔介質(zhì)內(nèi)的擴(kuò)散可根據(jù)（），分為三類(lèi)（）。

A:多孔介質(zhì)內(nèi)毛細(xì)通道管徑的大小B:多孔介質(zhì)內(nèi)毛細(xì)通道管徑與固體尺寸的相對(duì)關(guān)系C:分子平均自由程的大小D:分子平均自由程與多孔介質(zhì)內(nèi)毛細(xì)通道管徑的相對(duì)關(guān)系

答案:分子平均自由程與多孔介質(zhì)內(nèi)毛細(xì)通道管徑的相對(duì)關(guān)系關(guān)于分子傳質(zhì)的描述，不正確的是（）。

A:只存在于無(wú)宏觀運(yùn)動(dòng)的體系中B:只要存在濃度梯度，就會(huì)發(fā)生分子傳質(zhì)C:依靠分子無(wú)規(guī)則運(yùn)動(dòng)而引起的質(zhì)量傳遞D:在氣相、液相和固相中均能發(fā)生

答案:只存在于無(wú)宏觀運(yùn)動(dòng)的體系中傳質(zhì)微分方程中，不包含（）

A:濃度隨時(shí)間的變化率B:質(zhì)擴(kuò)散系數(shù)C:流體速度D:環(huán)境對(duì)流體微元所做的功

答案:環(huán)境對(duì)流體微元所做的功

第七章單元測(cè)試

對(duì)于相間傳質(zhì)而言，溶質(zhì)滲透模型認(rèn)為（）相等，而表面更新模型認(rèn)為（）相等。（）。

A:界面處微元被替換的概率B:微元暴露在界面的時(shí)間，界面處微元被替換的概率C:微元暴露在界面的時(shí)間D:界面處微元被替換的概率，微元暴露在界面的時(shí)間

答案:微元暴露在界面的時(shí)間，界面處微元被替換的概率Marangoni效應(yīng)指的是（）。

A:指液體在蒸發(fā)成氣體的過(guò)程中會(huì)吸熱，從而降低周?chē)臏囟绕鸬嚼鋮s的效果B:相間傳質(zhì)使界面局部濃度發(fā)生變化，從而引起界面張力變化，誘發(fā)界面液體的脈動(dòng)C:氣泡在液體中通過(guò)擴(kuò)散，先把氣體擴(kuò)散到液體中,再通過(guò)液體擴(kuò)散到其他氣泡中D:相間傳質(zhì)界面是穩(wěn)定的，不會(huì)出現(xiàn)任何波紋

答案:相間傳質(zhì)使界面局部濃度發(fā)生變化，從而引起界面張力變化，誘發(fā)界面液體的脈動(dòng)三傳過(guò)程中，雷諾類(lèi)似律在（）時(shí)適用。（）。

A:Pr=0，Sc=0B:Pr=1，Sc=1C:Sc=1D:Pr=1

答案:Pr=1，Sc=1氣液兩相傳質(zhì)時(shí)，如果氣體難溶于液體，此時(shí)（）可以忽略，稱(chēng)為（）。

A:液相傳質(zhì)阻力，氣相控制體系B:氣相傳質(zhì)阻力，液相控