巖土塑性力學(xué)原理-廣義塑性力學(xué)

鄭穎人院士學(xué)術(shù)報告會Wednesday,April3,20241整理ppt鄭穎人院士學(xué)術(shù)報告會Tuesday,April2,20巖土塑性力學(xué)原理——廣義塑性力學(xué)Wednesday,April3,2024

鄭穎人院士中國人民解放軍后勤工程學(xué)院

2整理ppt巖土塑性力學(xué)原理Tuesday,April2,2024主要內(nèi)容概論應(yīng)力－應(yīng)變及其基本方程屈服條件與破壞條件塑性位勢理論加載條件與硬化規(guī)律廣義塑性力學(xué)中的彈塑性本構(gòu)關(guān)系廣義塑性力學(xué)中的加卸載準(zhǔn)則包含主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性力學(xué)巖土彈塑性模型3整理ppt主要內(nèi)容概論3整理ppt第1章

概論

巖土塑性力學(xué)的提出

巖土材料的試驗(yàn)結(jié)果

巖土塑性力學(xué)與傳統(tǒng)塑性力學(xué)不同點(diǎn)巖土本構(gòu)模型的建立

巖土材料的基本力學(xué)特點(diǎn)

巖土塑性力學(xué)及其本構(gòu)模型發(fā)展方向4整理ppt第1章概論巖土塑性力學(xué)的提出巖土材料的試驗(yàn)結(jié)果巖

巖土塑性力學(xué)的提出材料受力三個階段：彈性→塑性→破壞彈性力學(xué)塑性力學(xué)破壞力學(xué)斷裂力學(xué)等5整理ppt巖土塑性力學(xué)的提出材料受力三個階段：彈性→塑塑性力學(xué)與彈性力學(xué)的不同點(diǎn)：存在塑性變形應(yīng)力應(yīng)變非線性加載、卸載變形規(guī)律不同受應(yīng)力歷史與應(yīng)力路徑的影響

巖土塑性力學(xué)的提出6整理ppt塑性力學(xué)與彈性力學(xué)的不同點(diǎn)：存在塑性變形巖土塑性力學(xué)的提7整理ppt7整理ppt力學(xué)要解決的問題：

已知應(yīng)力矢量(方向與大小)求應(yīng)變矢量(方向與大小)彈性力學(xué):(單軸情況)與彈性力學(xué)理論及材料宏觀試驗(yàn)參數(shù)有關(guān)塑性力學(xué):

巖土塑性力學(xué)的提出Q—塑性勢函數(shù)、F—屈服函數(shù)；H—硬化函數(shù)。

8整理ppt力學(xué)要解決的問題：已知應(yīng)力矢量(方向與大小)巖土塑性力學(xué)傳統(tǒng)塑性力學(xué)：基于金屬材料的變形機(jī)制①傳統(tǒng)塑性位勢理論：（給出應(yīng)變增量的方向）②屈服條件與硬化規(guī)律：（給出應(yīng)變增量的大?。﹤鹘y(tǒng)塑性力學(xué)應(yīng)用于巖土材料并進(jìn)一步發(fā)展巖土塑性力學(xué)

巖土塑性力學(xué)的提出9整理ppt傳統(tǒng)塑性力學(xué)：基于金屬材料的變形機(jī)制①傳統(tǒng)塑性位勢理論：傳統(tǒng)塑性力學(xué)發(fā)展歷史1864年Tresca準(zhǔn)則出現(xiàn)，建立起經(jīng)典塑性力學(xué)；19世紀(jì)40年代末，提出Drucker塑性公論，經(jīng)典塑性力學(xué)完善；1773年Coulomb提出的土質(zhì)破壞條件，其后推廣為莫爾—庫侖準(zhǔn)則；1957年Drucker提出考慮巖土體積屈服的帽子屈服面；1958年Roscoe等人提出臨界狀態(tài)土力學(xué)，1963年提出劍橋模型。巖土塑性力學(xué)建立。10整理ppt塑性力學(xué)發(fā)展歷史1864年Tresca準(zhǔn)則出現(xiàn)，建立起經(jīng)典塑

巖土塑性力學(xué)及其本構(gòu)模型發(fā)展方向建立和發(fā)展適應(yīng)巖土材料變形機(jī)制的、系統(tǒng)的、嚴(yán)密的廣義塑性力學(xué)體系理論、試驗(yàn)及工程實(shí)踐相結(jié)合，通過試驗(yàn)確定屈服條件及其參數(shù)，以提供客觀與符合實(shí)際的力學(xué)參數(shù)建立復(fù)雜加荷條件下、各向異性情況下、動力加荷以及非飽和土情況下的各類實(shí)用模型引入損傷力學(xué)、不連續(xù)介質(zhì)力學(xué)、智能算法等新理論，宏細(xì)觀結(jié)合，開創(chuàng)土的新一代結(jié)構(gòu)性本構(gòu)模型巖土材料的穩(wěn)定性、應(yīng)變軟化、損傷、應(yīng)變局部化（應(yīng)力集中)與剪切帶等問題11整理ppt巖土塑性力學(xué)及其本構(gòu)模型發(fā)展方向建立和發(fā)展適應(yīng)巖土材料變

巖土材料的試驗(yàn)結(jié)果土的單向或三向固結(jié)壓縮試驗(yàn)：土有塑性體變初始加載：卸載與再加載：12整理ppt巖土材料的試驗(yàn)結(jié)果土的單向或三向固結(jié)壓縮試驗(yàn)：土有塑性體土的三軸剪切試驗(yàn)結(jié)果：（1）常規(guī)三軸土有剪脹（縮）性；土有應(yīng)變軟化現(xiàn)象；

巖土材料的試驗(yàn)結(jié)果13整理ppt土的三軸剪切試驗(yàn)結(jié)果：（1）常規(guī)三軸土有剪脹（縮）性；巖土（2）真三軸：土受應(yīng)力路徑的影響

巖土材料的試驗(yàn)結(jié)果

b=0常理試驗(yàn)；隨b增大，曲線變陡，出現(xiàn)軟化，峰值提前，材料變脆。14整理ppt（2）真三軸：土受應(yīng)力路徑的影響巖土材料的試驗(yàn)結(jié)果b=0應(yīng)力應(yīng)變曲線：硬化型：雙曲線軟化型：駝峰曲線壓縮型：壓縮剪脹型：先縮后脹壓縮剪脹型：先縮后脹對應(yīng)體變曲線對應(yīng)體變曲線相應(yīng)地，可把巖土材料分為3類壓縮型：如松砂、正常固結(jié)土硬化剪脹型：如中密砂、弱超固結(jié)土軟化剪脹型：如巖石、密砂與超固結(jié)土

巖土材料的試驗(yàn)結(jié)果15整理ppt應(yīng)力應(yīng)變曲線：硬化型：軟化型：壓縮型：壓縮剪脹型：先縮后脹壓

巖土材料的基本力學(xué)特點(diǎn)壓硬性等壓屈服特性剪脹性應(yīng)變軟化特性與應(yīng)力路徑相關(guān)性巖土系顆粒體堆積或膠結(jié)而成的多相體，算多相體的摩擦型材料?；玖W(xué)特性：16整理ppt巖土材料的基本力學(xué)特點(diǎn)壓硬性巖土系顆粒體堆積或膠結(jié)而成的多

巖土塑性力學(xué)與傳統(tǒng)塑性力學(xué)不同點(diǎn)球應(yīng)力與偏應(yīng)力之間存在交叉影響；考慮等向壓縮屈服屈服準(zhǔn)則要考慮剪切屈服與體積屈服，剪切屈服中要考慮平均應(yīng)力；Kp，Ks，Gp，Gs——彈塑性體積模量，剪縮模量，壓硬模量，彈塑性剪切模量17整理ppt巖土塑性力學(xué)與傳統(tǒng)塑性力學(xué)不同點(diǎn)球應(yīng)力與偏應(yīng)力之間存在交叉

巖土塑性力學(xué)與傳統(tǒng)塑性力學(xué)不同點(diǎn)考慮摩擦強(qiáng)度；考慮體積屈服；考慮應(yīng)變軟化；不存在塑性應(yīng)變增量方向與應(yīng)力唯一性；不服從正交流動法則；應(yīng)考慮應(yīng)力主軸旋轉(zhuǎn)產(chǎn)生的塑性變形。18整理ppt巖土塑性力學(xué)與傳統(tǒng)塑性力學(xué)不同點(diǎn)考慮摩擦強(qiáng)度；18整理pp19整理ppt19整理ppt

洛德參數(shù)與受力狀態(tài)20整理ppt洛德參數(shù)與受力狀態(tài)20整理ppt

洛德參數(shù)與受力狀態(tài)純拉時，純剪時，純壓時，21整理ppt洛德參數(shù)與受力狀態(tài)純拉時，21整理ppt

洛德參數(shù)與受力狀態(tài)主偏應(yīng)力方程，三角恒等式模擬，

、、、、22整理ppt洛德參數(shù)與受力狀態(tài)主偏應(yīng)力方程，、、

巖土本構(gòu)模型建立理論、實(shí)驗(yàn)（屈服面、參數(shù)）要求符合力學(xué)與熱力學(xué)理論，反映巖土實(shí)際變形狀況、簡便廣義塑性理論為巖土本構(gòu)模型提供了理論基礎(chǔ)，由試驗(yàn)確定屈服條件進(jìn)一步增強(qiáng)了巖土本構(gòu)的客觀性，從而把巖土本構(gòu)模型提高到新的高度23整理ppt巖土本構(gòu)模型建立理論、實(shí)驗(yàn)（屈服面、參數(shù)）23整理ppt第2章

應(yīng)力-應(yīng)變及其基本方程一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)應(yīng)力張量分解及其不變量應(yīng)力空間與平面上的應(yīng)力分量應(yīng)力路徑應(yīng)變張量分解應(yīng)變空間與應(yīng)變平面應(yīng)力和應(yīng)變的基本方程24整理ppt第2章應(yīng)力-應(yīng)變及其基本方程一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)24整理pp一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)yxz25整理ppt一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)yxz25整理ppt

一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)應(yīng)力張量不變量主應(yīng)力方程：應(yīng)力張量第一不變量，是平均應(yīng)力p的三倍。26整理ppt一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)應(yīng)力張量不變量主應(yīng)力方程：應(yīng)力張量第一應(yīng)力張量分解及其不變量球應(yīng)力張量偏應(yīng)力張量應(yīng)力張量應(yīng)力球張量不變量：、、27整理ppt應(yīng)力張量分解及其不變量球應(yīng)力張量偏應(yīng)力張量應(yīng)力張量應(yīng)力球張應(yīng)力張量分解及其不變量應(yīng)力偏量Sij的不變量在巖土塑性理論中，常用I1、J2、J3表示一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)

（八面體剪應(yīng)力倍數(shù)）

（與剪應(yīng)力方向有關(guān)）28整理ppt應(yīng)力張量分解及其不變量應(yīng)力偏量Sij的不變量在巖土塑性理應(yīng)力張量分解及其不變量等斜面與八面體132等斜面正八面體54.44°29整理ppt應(yīng)力張量分解及其不變量等斜面與八面體132等斜面正八面體

應(yīng)力張量分解及其不變量八面體上正應(yīng)力：八面體上剪應(yīng)力：廣義剪應(yīng)力q或應(yīng)力強(qiáng)度

i：純剪應(yīng)力

s（剪應(yīng)力強(qiáng)度）：單向受拉時，；常規(guī)三軸時，純剪應(yīng)力，30整理ppt應(yīng)力張量分解及其不變量八面體上正應(yīng)力：八面體上剪應(yīng)力：應(yīng)力空間與平面上的應(yīng)力分量主應(yīng)力空間與平面等頃線平面應(yīng)力點(diǎn)三個主應(yīng)力構(gòu)成的三維應(yīng)力空間

平面的方程：31整理ppt應(yīng)力空間與平面上的應(yīng)力分量主應(yīng)力空間與平面等頃線平面應(yīng)力空間與平面上的應(yīng)力分量主應(yīng)力

平面上正應(yīng)力分量：

平面上剪應(yīng)力：32整理ppt應(yīng)力空間與平面上的應(yīng)力分量主應(yīng)力平面上剪應(yīng)力：32應(yīng)力空間與平面上的應(yīng)力分量主應(yīng)力在

平面上的投影

的模與方位角（洛德角）33整理ppt應(yīng)力空間與平面上的應(yīng)力分量主應(yīng)力在平面上的投影的模應(yīng)力空間與平面上的應(yīng)力分量

平面上應(yīng)力在x、y軸上的投影為：則：

（平面矢徑大?。?/p>

（平面矢徑方向）34整理ppt應(yīng)力空間與平面上的應(yīng)力分量平面上應(yīng)力在x、y軸上的投影應(yīng)力路徑應(yīng)力路徑的基本概念應(yīng)力空間中的應(yīng)力路徑應(yīng)力路徑：描述一單元應(yīng)力狀態(tài)變化的路線有效應(yīng)力路徑：總應(yīng)力路徑：35整理ppt應(yīng)力路徑應(yīng)力路徑的基本概念應(yīng)力空間中的應(yīng)力路徑應(yīng)力路徑應(yīng)力路徑不同加荷方式的應(yīng)力路徑三軸儀上的應(yīng)力條件等壓固結(jié)K0固結(jié)三軸壓縮剪切三軸伸長剪切36整理ppt應(yīng)力路徑不同加荷方式的應(yīng)力路徑三軸儀上的應(yīng)力條件等壓固應(yīng)力路徑不同加荷方式的應(yīng)力路徑三軸儀上的應(yīng)力路徑37整理ppt應(yīng)力路徑不同加荷方式的應(yīng)力路徑三軸儀上的應(yīng)力路徑37整應(yīng)力路徑不排水條件下三軸壓縮試驗(yàn)的總應(yīng)力路徑與有效應(yīng)力路徑總應(yīng)力路徑有效應(yīng)力路徑破壞時孔壓38整理ppt應(yīng)力路徑不排水條件下三軸壓縮試驗(yàn)的總應(yīng)力路徑與有效應(yīng)力應(yīng)力路徑偏平面上的應(yīng)力路徑三軸壓縮三軸拉伸偏平面上的應(yīng)力路徑普通三軸儀只能作出TC與TE路徑采用真三軸儀，通過改變

1、3的比值，在改變2試驗(yàn)直至破壞，可得到不同的

與r

值，即能給出偏平面上的破壞曲線39整理ppt應(yīng)力路徑偏平面上的應(yīng)力路徑三軸壓縮三軸拉伸偏平面上的應(yīng)力應(yīng)變張量的分解＝＋立方體變形純體積變形純畸變變形40整理ppt應(yīng)變張量的分解＝＋立方體變形純體積變形純畸變變形40整理p應(yīng)變空間與應(yīng)變平面應(yīng)變空間與應(yīng)變平面應(yīng)變空間：三個主應(yīng)變構(gòu)成的三維空間應(yīng)變

平面的方程：

平面上法向應(yīng)變：

平面上剪應(yīng)變：41整理ppt應(yīng)變空間與應(yīng)變平面應(yīng)變空間與應(yīng)變平面應(yīng)變空間：三個主應(yīng)各種剪應(yīng)變八面體上正應(yīng)變：八面體上剪應(yīng)變：

廣義剪應(yīng)變（又稱應(yīng)變強(qiáng)度）：純剪應(yīng)變（剪應(yīng)力強(qiáng)度）：42整理ppt各種剪應(yīng)變八面體上正應(yīng)變：八面體上剪應(yīng)變：廣義剪應(yīng)變應(yīng)力和應(yīng)變的基本方程體力和面力Fi，Ti位移ui應(yīng)力

ij應(yīng)變

ij平衡相容性（幾何）本構(gòu)關(guān)系固體力學(xué)問題解法中各種變量的相互關(guān)系43整理ppt應(yīng)力和應(yīng)變的基本方程體力和面力Fi，Ti位移ui應(yīng)力ij應(yīng)力和應(yīng)變的基本方程運(yùn)動方程與平衡方程：幾何方程與連續(xù)方程：本構(gòu)方程：本書重點(diǎn)，后面詳細(xì)介紹對于靜力問題：

或邊界條件和初始條件：應(yīng)力：位移：44整理ppt應(yīng)力和應(yīng)變的基本方程運(yùn)動方程與平衡方程：幾何方程與連續(xù)第3章

屈服條件與破壞條件基本概念巖土材料的臨界狀態(tài)線巖土材料的破壞條件偏平面上破壞條件的形狀函數(shù)45整理ppt第3章屈服條件與破壞條件基本概念45整理ppt基本概念定義屈服：彈性進(jìn)入塑性屈服條件：屈服滿足的應(yīng)力或應(yīng)變條屈服面：屈服條件的幾何曲面初始屈服條件→后繼屈服條件→破壞條件初始屈服面→加載面→破壞面46整理ppt基本概念定義屈服：彈性進(jìn)入塑性初始屈服條件→后繼屈服條件47整理ppt47整理ppt基本概念初始屈服函數(shù)的表達(dá)式均質(zhì)各向同性，不考慮應(yīng)力主軸旋轉(zhuǎn)時

或略去時間與溫度的影響，并考慮應(yīng)力與應(yīng)變的一一對應(yīng)關(guān)系，則有48整理ppt基本概念初始屈服函數(shù)的表達(dá)式均質(zhì)各向同性，不考慮應(yīng)力主軸基本概念pq

p,q,

空間金屬材料屈服面主應(yīng)力空間金屬材料屈服面?zhèn)鹘y(tǒng)塑性力學(xué)中與I1無關(guān)

1，

1

2，

2

3，

349整理ppt基本概念pqp,q,空間金屬材料屈服面主應(yīng)力空間基本概念巖土塑性力學(xué)中采用分量屈服函數(shù)如p方向屈服，F(xiàn)v=0即產(chǎn)生體變;如q方向不屈服，F(xiàn)γ＜0，無剪切變形產(chǎn)生50整理ppt基本概念巖土塑性力學(xué)中采用分量屈服函數(shù)如p方向屈服，F(xiàn)51整理ppt51整理ppt基本概念屈服面與屈服曲線屈服面——狹義：初始屈服函數(shù)的幾何曲面廣義：屈服函數(shù)的幾何曲面（加載面）一個空間屈服面可以采用兩個平面上的屈服曲線表達(dá)：π平面的屈服曲線子午平面屈服曲線52整理ppt基本概念屈服面與屈服曲線屈服面——狹義：初始屈服函數(shù)的幾基本概念屈服曲線與屈服面53整理ppt基本概念屈服曲線與屈服面53整理ppt基本概念理想塑性：

屈服面內(nèi)F(σij)<0：彈性

屈服面上F(σij)=0：屈服

屈服面外F(σij)>0：不可能硬（軟）化塑性：加載面Φ(σij,H)<0：彈性加載面Φ(σij,H)＝0：屈服，屈服為一系列曲面，因而可在某一屈服面外（硬化），亦可在屈服面內(nèi)（軟化）54整理ppt基本概念理想塑性：54整理ppt基本概念塑性力學(xué)中的破壞：某單元體進(jìn)入無限塑性（流動）狀態(tài)破壞條件真正破壞：整個物體不能承載①某單元進(jìn)入流動狀態(tài)不等于物體破壞；破壞不是針對一個單元的②塑性力學(xué)某單元處于流動狀態(tài)，并非某單元破壞，如理想塑性狀態(tài)。破壞面上各點(diǎn)應(yīng)變都超過極限應(yīng)變，物體才真正破壞。55整理ppt基本概念塑性力學(xué)中的破壞：某單元體進(jìn)入無限塑性（流動）狀態(tài)基本概念三種材料的破壞狀態(tài)：①理想塑性：屈服即破壞②硬化材料：屈服的最終應(yīng)力狀態(tài)F(σij)=從C1增加到C2③軟化材料：屈服的殘余應(yīng)力狀態(tài)F(σij)=從C1降低到C2破壞條件56整理ppt基本概念三種材料的破壞狀態(tài)：破壞條件56整理ppt基本概念巖土材料的各種剪切屈服面57整理ppt基本概念巖土材料的各種剪切57整理ppt基本概念巖土材料的體積屈服面壓縮型壓縮剪脹型58整理ppt基本概念巖土材料的體積屈服面壓縮型壓縮剪脹型58整理pp基本概念巖土材料屈服曲線的特點(diǎn)①有三個方向的應(yīng)變，可有三條或兩條屈服曲線；（右圖）②子午平面上的剪切屈服曲線為不平行p軸的非封閉的曲線或直線；偏平面上為封閉曲線；59整理ppt基本概念巖土材料屈服曲線的特點(diǎn)①有三個方向的應(yīng)變，可有三基本概念巖土材料屈服曲線的特點(diǎn)（續(xù)）③子午平面上的體積屈服曲線與p軸相交；④巖土材料屈服曲線不一定外凸；預(yù)估偏平面上仍外凸。⑤π平面屈服曲線封閉，且在6個60o扇形區(qū)域?qū)ΨQ（右圖）巖土材料在π平面屈服曲線60整理ppt基本概念巖土材料屈服曲線的特點(diǎn)（續(xù)）③子午平面上的體積屈巖土材料的臨界狀態(tài)線正常固結(jié)粘土排水與不排水試驗(yàn)的破壞線臨界狀態(tài)線通過分析粘土的三軸剪切試驗(yàn)結(jié)果，可見，排水和不排水兩類試驗(yàn)的破壞點(diǎn)均落在一條直線上。這條線表示了一種臨界狀態(tài)，稱為臨界狀態(tài)線(CriticalStateLine)。61整理ppt巖土材料的臨界狀態(tài)線正常固結(jié)粘土排水與不排水試驗(yàn)的破壞線巖土材料的臨界狀態(tài)線

q-p-v空間的臨界狀態(tài)線q-p-v空間的臨界狀態(tài)線臨界狀態(tài)線在q-p-v三維空間內(nèi)是q、p、v的函數(shù)，正常各向等壓固結(jié)線在q=0的平面上。它在q-p平面與q=0平面上的投影如右圖所示。62整理ppt巖土材料的臨界狀態(tài)線q-p-v空間的臨界狀q-p巖土材料的臨界狀態(tài)線臨界狀態(tài)線的特點(diǎn)是一條破壞狀態(tài)線，或叫極限狀態(tài)線。無論是排水與不排水試驗(yàn)，或通過任何一種應(yīng)力路徑，只要達(dá)到這一狀態(tài)就發(fā)生破壞。試樣產(chǎn)生很大的剪切變形，而p、q，體積（或比容和孔隙比）均不再發(fā)生變化。對既有硬化又有軟化的巖土材料來說，是硬化面與軟化面的分界線。在q-p平面上可表示為：63整理ppt巖土材料的臨界狀態(tài)線臨界狀態(tài)線的特點(diǎn)是一條破壞狀態(tài)線，巖土材料的破壞條件廣義米賽斯條件(德魯克－普拉格條件)：平面應(yīng)變條件下導(dǎo)出α、k，有外角圓錐、內(nèi)角圓錐、內(nèi)切圓錐及等效莫爾－庫侖圓錐等四種狀況。（1）定義：64整理ppt巖土材料的破壞條件廣義米賽斯條件(德魯克－普拉格條件)：平廣義米賽斯條件的屈服面（2）幾何圖形－圓錐面I1增大，rσ減小巖土材料的破壞條件65整理ppt廣義米賽斯條件的屈服面（2）幾何圖形I1增大，rσ減小巖土（1）形式：①τ、σ：②σ1,σ3:③I1,J2,θσ：莫爾－庫侖條件：莫爾－庫侖屈服條件巖土材料的破壞條件66整理ppt（1）形式：莫爾－庫侖條件：莫爾－庫侖屈服條件巖土材料的破莫爾－庫侖屈服面④p，q，θσ：（2）幾何圖形：不規(guī)則的六邊形截面的角錐體表面，如右圖所示。巖土材料的破壞條件67整理ppt莫爾－庫侖屈服面④p，q，θσ：（2）幾何圖形：巖土材料（3）屈服曲線為不等六邊形的論證：巖土受拉與受壓時

不同；（4）莫爾—庫侖條件的另一種形式:（5）莫爾－庫侖條件的幾種特殊情況：①

＝0為屈氏條件；②

＝0，

＝0為米氏條件;巖土材料的破壞條件68整理ppt（3）屈服曲線為不等六邊形的論證：巖土受拉與受壓時不同；時，內(nèi)切圓破壞條件（屈服面積最小）等面積圓見式（3、4、24）

、k值不同，塑性區(qū)差別可達(dá)4—5倍。屈服面積是關(guān)鍵，屈服曲線形狀影響不大。等面積圓塑性區(qū)與莫爾—庫侖塑性區(qū)十分接近。③

＝－30o時，受拉破壞條件（平面上內(nèi)角）;④

＝30o時，受壓破壞條件（平面上外角）;不同、k系數(shù)的三個圓錐屈服面巖土材料的破壞條件69整理ppt時，內(nèi)切圓破壞條件（屈服面積最?。郏剑?0o時，受拉廣義雙剪應(yīng)力條件：廣義壓縮：廣義拉伸：巖土材料的破壞條件70整理ppt廣義雙剪應(yīng)力條件：廣義壓縮：廣義拉伸：巖土材料的破壞條件7辛克維茲－潘德條件：莫爾－庫侖屈服面是比較可靠的，其缺點(diǎn)是存在尖頂和棱角的間斷點(diǎn)、線，致使計(jì)算變繁與收斂緩慢。辛克維茲－潘德提出一些修正形式：在π平面上是抹圓了角的六角形，而其子午線是二次式。巖土材料的破壞條件71整理ppt辛克維茲－潘德條件：莫爾－庫侖屈服面是比較可靠的，其缺點(diǎn)是（1）一次式時——莫爾－庫侖條件（＝0）

＝/6時，g(

)=1,外角圓半徑：受壓狀態(tài)

＝－/6時，g(

)=k,外角圓半徑：受拉狀態(tài)實(shí)用莫爾－庫侖條件：

＝±/6時，巖土材料的破壞條件72整理ppt（1）一次式時——莫爾－庫侖條件（＝0）＝/6π平面上莫爾-庫侖不規(guī)則六角形的逼近：Williams

→Gudehus近似式:→鄭穎人近似式：→等面積圓：與莫爾－庫侖六角形面積相等的圓(如右下圖所示）

e

21KWilliamsGudehus巖土材料的破壞條件73整理pptπ平面上莫爾-庫侖不規(guī)則六角形的逼近：Williams→G（2）二次曲線——辛克維茲條件（a）雙曲線：（b）拋物線：（c）橢圓：辛克維茲式系數(shù)已作修正巖土材料的破壞條件74整理ppt（2）二次曲線——辛克維茲條件（a）雙曲線：巖土材料的破壞巖土材料的破壞條件（2）二次曲線——辛克維茲條件（續(xù)）子午平面上二次式屈服曲線的三種形式雙曲線拋物線橢圓75整理ppt巖土材料的破壞條件（2）二次曲線——辛克維茲條件（續(xù)）子午巖土材料的破壞條件巖土材料的統(tǒng)一破壞條件（14種條件）：概括了前面所述的所有破壞條件，其相應(yīng)的系數(shù)值詳見書中表3-1（61頁）76整理ppt巖土材料的破壞條件巖土材料的統(tǒng)一破壞條件（14種條件）：概巖土材料的破壞條件Hoek—Brown條件（適用巖體）：特點(diǎn):（1）考慮圍壓；（2）未考慮中主應(yīng)力；（3）考慮巖體的破碎程度；（4）子午平面上是一條曲線應(yīng)力空間中的Hoek-Brown條件77整理ppt巖土材料的破壞條件Hoek—Brown條件（適用巖體）：特偏平面上破壞條件的形狀函數(shù)定義：必須滿足的三個條件：（1）外凸曲線78整理ppt偏平面上破壞條件的形狀函數(shù)定義：必須滿足的三個條件：（1）（2）g(30o)=1,r

(30o)=rc;

g(-30o)=k,r

(-30o)=rlK由實(shí)驗(yàn)得到或近似用:k=rl/rc=(3-sin

)/(3+sin

)偏平面上破壞條件的形狀函數(shù)（3）

＝±30o時：莫爾－庫侖線→雙剪應(yīng)力角隅模型→Lade曲線→Matsouka→清華→后工79整理ppt（2）g(30o)=1,r(30o)=rc;偏平面偏平面上破壞條件的形狀函數(shù)π平面上Lade、鄭穎人-陳瑜瑤、Matsuoka-Nakai屈服曲線π平面上渥太華砂真三軸試驗(yàn)結(jié)果80整理ppt偏平面上破壞條件的形狀函數(shù)π平面上Lade、鄭穎人-陳瑜瑤第4章

塑性位勢理論德魯克塑性公設(shè)傳統(tǒng)塑性位勢理論傳統(tǒng)塑性位勢理論剖析不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論屈服面的形式及其與塑性勢面的關(guān)系廣義塑性力學(xué)的基本特征81整理ppt第4章塑性位勢理論德魯克塑性公設(shè)81整理ppt德魯克塑性公設(shè)1928年，米賽斯提出塑性位勢函數(shù)梯度方向是塑性流動方向，并以屈服函數(shù)作為勢函數(shù)。此后引用德魯克公設(shè)加以證明。穩(wěn)定材料的定義穩(wěn)定材料不穩(wěn)定材料附件應(yīng)力對附加應(yīng)變作功為非負(fù)（非必要條件）82整理ppt德魯克塑性公設(shè)1928年，米賽斯提出塑性德魯克塑性公設(shè)德魯克公設(shè)：附加應(yīng)力在應(yīng)力循環(huán)內(nèi)作塑性功非負(fù):注意附加應(yīng)力功是假想的功應(yīng)力循環(huán)83整理ppt德魯克塑性公設(shè)德魯克公設(shè)：附加應(yīng)力在應(yīng)力循環(huán)內(nèi)作塑性功非德魯克塑性公設(shè)兩個重要不等式：屈服面的外凸性塑性應(yīng)變增量的正交性兩個重要結(jié)論：（1）屈服面的外凸性（2）塑性應(yīng)變增量方向與屈服面的法向平行（正交流動法則）84整理ppt德魯克塑性公設(shè)兩個重要不等式：屈服面的外凸性塑性應(yīng)變增量德魯克塑性公設(shè)加卸載準(zhǔn)則：對德魯克塑性公設(shè)的不同觀點(diǎn)：（1）德魯克公設(shè)基于熱力學(xué)定律得出，是一般性準(zhǔn)則；（2）德魯克公設(shè)不符合熱力學(xué)定律，只是某些材料符合德魯克公設(shè)；（3）德魯克公設(shè)是作為彈性穩(wěn)定材料定義提出的，并非普遍客觀定律，須由材料的客觀力學(xué)行為來判定它是否適用。85整理ppt德魯克塑性公設(shè)加卸載準(zhǔn)則：對德魯克塑性公設(shè)的不同觀點(diǎn)：（1德魯克塑性公設(shè)德魯克公設(shè)的適用條件：（1）應(yīng)力循環(huán)中外載所作的真實(shí)功與

ij0起點(diǎn)無關(guān)；應(yīng)力循環(huán)中外載所作真實(shí)功與附加應(yīng)力功(2)附加應(yīng)力功不符合功的定義，并非真實(shí)功86整理ppt德魯克塑性公設(shè)德魯克公設(shè)的適用條件：（1）應(yīng)力循環(huán)中外載所德魯克塑性公設(shè)（4）德魯克公設(shè)的適用條件：①

ij0在塑性勢面與屈服面之內(nèi)時，德魯克公設(shè)成立；②

ij0在塑性勢面與屈服面之間時，德魯克公設(shè)不成立；附加應(yīng)力功為非負(fù)的條件（3）非真實(shí)物理功不能引用熱力學(xué)定律；87整理ppt德魯克塑性公設(shè)（4）德魯克公設(shè)的適用條件：附加應(yīng)力功為非負(fù)傳統(tǒng)塑性位勢理論定義：（假設(shè)）d

≥0，并要求應(yīng)力主軸與塑性應(yīng)變增量主軸一致；Q=

：關(guān)聯(lián)流動法則（正交流動法則）；Q≠

：非關(guān)聯(lián)流動法則（適用于巖土材料的非正交流動法則）；塑性應(yīng)變的分解88整理ppt傳統(tǒng)塑性位勢理論定義：（假設(shè)）d≥0，并要求應(yīng)力主軸與塑傳統(tǒng)塑性位勢理論流動法則分解：π平面上流動法則的幾何關(guān)系

d與

只有在勢面為圓形時相等89整理ppt傳統(tǒng)塑性位勢理論流動法則分解：π平面上流動法則的幾何關(guān)系傳統(tǒng)塑性位勢理論舉例：對于米賽斯條件，有屈瑞斯卡，統(tǒng)一剪切破壞條件90整理ppt傳統(tǒng)塑性位勢理論舉例：對于米賽斯條件，有屈瑞斯卡，統(tǒng)一剪切傳統(tǒng)塑性位勢理論剖析巖土界的四點(diǎn)共識：（1）不遵守關(guān)聯(lián)流動法則和德魯克公設(shè)；應(yīng)力增量對巖土塑性應(yīng)變增量方向的影響應(yīng)力增量的方向?qū)崪y的塑性應(yīng)變增量的方向91整理ppt傳統(tǒng)塑性位勢理論剖析巖土界的四點(diǎn)共識：應(yīng)力增量對巖土塑性應(yīng)傳統(tǒng)塑性位勢理論剖析（2）不具有塑性應(yīng)變增量方向與應(yīng)力唯一性假設(shè)，巖土材料的塑性應(yīng)變增量方向與應(yīng)力增量的方向有關(guān)；（3）盡管主應(yīng)力的大小相同，但主應(yīng)力軸方向發(fā)生變化也會產(chǎn)生塑性變形，即巖土材料應(yīng)考慮應(yīng)力主軸旋轉(zhuǎn)；（4）莫爾－庫侖類剪切模型產(chǎn)生過大剪脹；劍橋模型不能很好反映剪脹與剪切變形；92整理ppt傳統(tǒng)塑性位勢理論剖析（2）不具有塑性應(yīng)變增量方向與應(yīng)力唯一傳統(tǒng)塑性位勢理論剖析傳統(tǒng)塑性理論的三個假設(shè)：（1）遵守關(guān)聯(lián)流動法則；（2）傳統(tǒng)塑性勢理論假設(shè)；數(shù)學(xué)含義:按傳統(tǒng)塑性勢公式，即可得出塑性主應(yīng)變增量存在如下比例關(guān)系93整理ppt傳統(tǒng)塑性位勢理論剖析傳統(tǒng)塑性理論的三個假設(shè)：（1）遵守關(guān)聯(lián)傳統(tǒng)塑性位勢理論剖析式中矩陣［Ａｐ］中的各行元素必成比例，且［Ａｐ］的秩為1，它只有一個基向量。

物理含義：塑性應(yīng)變增量方向與應(yīng)力具有唯一性，塑性應(yīng)變增量的分量成比例，可采用一個勢函數(shù)。（3）不考慮應(yīng)力主軸旋轉(zhuǎn)假設(shè)經(jīng)典塑性力學(xué)中假設(shè)應(yīng)變主軸與應(yīng)力主軸始終重合，只有d

1，d

2，d

3，而無d

12，d

23，d

31，即不考慮應(yīng)力主軸旋轉(zhuǎn)。

94整理ppt傳統(tǒng)塑性位勢理論剖析式中矩陣［Ａｐ］中的各行元素必成比例，傳統(tǒng)塑性位勢理論剖析上述三個假設(shè)不符合巖土材料的變形機(jī)制：QPABoPQC位移矢量tg-1u巖土材料不適用于正交流動法則示意圖例如下圖，金屬材料位移矢量方向Q與屈服面OP垂直；巖土材料Q與屈服面OC不垂直。表明金屬材料服從關(guān)聯(lián)流動法則，巖土材料不服從關(guān)聯(lián)流動法則。95整理ppt傳統(tǒng)塑性位勢理論剖析上述三個假設(shè)不符合巖土材料的變形機(jī)制：不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論由張量定律導(dǎo)出廣義塑性位勢理論：式中Qk為應(yīng)力分量，作勢函數(shù)。不考慮應(yīng)力主軸旋轉(zhuǎn)時k=3。

應(yīng)力和應(yīng)變都是二階張量，按照張量定律可導(dǎo)出：96整理ppt不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論由張量定律導(dǎo)出廣義塑性位不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論廣義塑性位勢理論的特點(diǎn)：（1）塑性應(yīng)變增量方向與應(yīng)力增量的方向有關(guān)，因而無法用一個塑性勢函數(shù)確定塑性應(yīng)變總量的方向，但可確定三個分量的方向，即以三個分量作勢面；（2）采用三個線性無關(guān)的分量塑性勢函數(shù)；（3）d

k不要求都大于等于零；97整理ppt不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論廣義塑性位勢理論的特點(diǎn)：不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論（4）塑性勢面可任取，一般取ｐ、ｑ、

，也可取σ1、σ2、σ3；屈服面不可任取，必須與塑性勢面相應(yīng)，特殊情況相同；（5）三個屈服面各自獨(dú)立，體積屈服面只與塑性體變有關(guān)，而與塑性剪變無關(guān)；（6）廣義塑性力學(xué)不能采用正交流動法則。廣義塑性位勢理論的特點(diǎn)（續(xù)）：98整理ppt不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論（4）塑性勢面可任取，一不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論σ1、σ2、σ3為三個塑性勢函數(shù)：d

i求法：等向強(qiáng)化模型的三個主應(yīng)變屈服面99整理ppt不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論σ1、σ2、σ3為三個塑不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論ｐ、ｑ、

為三個塑性勢函數(shù)：等向硬化模型時100整理ppt不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論ｐ、ｑ、為三個塑性勢不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論對上式微分即有（1）101整理ppt不計(jì)主應(yīng)力軸旋轉(zhuǎn)的廣義塑性位勢理論對上式微分即有（1）10屈服面的形式及其與塑性勢面的關(guān)系屈服面的形式（等向硬化時以ｐ、ｑ、

為勢面）：不完全等向硬化等向硬化硬化模量為：A=1102整理ppt屈服面的形式及其與塑性勢面的關(guān)系屈服面的形式（等向硬化時以屈服面的形式及其與塑性勢面的關(guān)系屈服面與塑性勢面的關(guān)系：（1）塑性勢面確定塑性應(yīng)變增量的方向，屈服面確定塑性應(yīng)變增量的大??；（2）塑性勢面可以任取，但必須保證各勢面間線性無關(guān)；屈服面則不可以任取，必須與塑性勢面相應(yīng)，如塑性勢面為q，則相應(yīng)的塑性應(yīng)變與硬化參量為

qp，屈服面為q方向上的剪切屈服面fq(

ij,

qp），即

qp的等值線；103整理ppt屈服面的形式及其與塑性勢面的關(guān)系屈服面與塑性勢面的關(guān)系：（屈服面的形式及其與塑性勢面的關(guān)系屈服面與塑性勢面的關(guān)系（續(xù)）：（3）三個分量屈服面各自獨(dú)立，體積屈服面只與塑性體變有關(guān)，而與塑性剪變無關(guān)；（4）由dq、d

引起的體變是真正的剪脹；（5）屈服面與塑性勢面相同，是相應(yīng)的一種特殊情況。如采用米賽斯屈服條件的金屬材料，式（1）中只保留一項(xiàng)，其余各項(xiàng)均為零。104整理ppt屈服面的形式及其與塑性勢面的關(guān)系屈服面與塑性勢面的關(guān)系（續(xù)廣義塑性力學(xué)的基本特征（1）塑性應(yīng)變增量分量不成比例基于塑性分量理論，塑性應(yīng)變增量的方向不僅取決于屈服面與應(yīng)力狀態(tài)，還取決于應(yīng)力增量的方向與大小。（2）塑性勢面與屈服面相應(yīng)（3）允許應(yīng)力主軸旋轉(zhuǎn)（4）解具有唯一性105整理ppt廣義塑性力學(xué)的基本特征（1）塑性應(yīng)變增量分量不成比例105第5章

加載條件與硬化規(guī)律加載條件概述硬化模型巖土材料的加載條件硬化定律的一般形式巖土塑性力學(xué)中的硬化定律廣義塑性力學(xué)中的硬化定律用試驗(yàn)擬合加載函數(shù)的方法106整理ppt第5章加載條件與硬化規(guī)律加載條件概述106整理ppt加載條件概述加載條件：變化的屈服條件加載面：材料發(fā)生塑性變形后的彈性范圍邊界初始屈服面→后繼屈服面（與應(yīng)力歷史有關(guān)）（加載面）→破壞面（硬化，軟化，理想塑性材料）定義：H

—塑性變形引起物質(zhì)微觀結(jié)構(gòu)變化的參量（硬化參量，內(nèi)變量）107整理ppt加載條件概述加載條件：變化的屈服條件定義：H—塑性變形引加載條件概述硬化參量的選用：傳統(tǒng)塑性力學(xué)常用硬化參量：Wp,

p,

p（計(jì)算結(jié)果一致）巖土塑性力學(xué)常用硬化參量：Wp,

p,

p,

vp(計(jì)算結(jié)果不同）108整理ppt加載條件概述硬化參量的選用：傳統(tǒng)塑性力學(xué)常用硬化參量：Wp硬化模型定義：硬化規(guī)律（模型）：加載面位置、形狀、大小變化規(guī)律硬化定律：確定加載面依據(jù)哪些具體的硬化參量而初始硬化的規(guī)律等向強(qiáng)化和隨動強(qiáng)化示意圖109整理ppt硬化模型定義：硬化規(guī)律（模型）：加載面位置、形狀、大小變化硬化模型硬化模型種類：1）等向強(qiáng)化：加載面大小變化，形狀、位置、主軸方向不變等向硬化（偏平面上）110整理ppt硬化模型硬化模型種類：1）等向強(qiáng)化：加載面大小變硬化模型（2）運(yùn)動強(qiáng)化：隨動硬化（偏平面上）剛性平移，形狀、大小、主軸方向不變（3）混合強(qiáng)化：大小、位置變，形狀、主軸方向不變111整理ppt硬化模型（2）運(yùn)動強(qiáng)化：隨動硬化（偏平面上）剛性平移，形狀巖土材料的加載條件單屈服面模型中的加載條件：（1）剪切型開口錐形加載面：

Wp,

p,

p不能良好反映體應(yīng)變，會出現(xiàn)過大剪脹（2）體變型帽形加載面：

vp，不能良好反映剪應(yīng)變（3）封閉型加載面：

p,

vp①錐形加載面與帽形加載面組合；②連續(xù)封閉加載面112整理ppt巖土材料的加載條件單屈服面模型中的加載條件：（1）剪切型開巖土材料的加載條件單屈服面模型的幾類加載面剪切型加載面體變型加載面封閉型加載面113整理ppt巖土材料的加載條件單屈服面模型的幾類加載面剪切型加載面體變巖土材料的加載條件Desai系列模型：(封閉型加載面的典型代表）Desai系列模型的加載面以與為硬化參量，其加載面是反子彈頭形，如右圖。表達(dá)式為114整理ppt巖土材料的加載條件Desai系列模型：(封閉型加載面的典型巖土材料的加載條件主應(yīng)變加載條件：應(yīng)力空間塑性應(yīng)變分量等值面三個塑性應(yīng)變的等值面，可根據(jù)不同應(yīng)力路徑上某一塑性主應(yīng)變分量的等值點(diǎn)，在應(yīng)力空間內(nèi)所構(gòu)成的連續(xù)曲面來建立115整理ppt巖土材料的加載條件主應(yīng)變加載條件：應(yīng)力空間塑性應(yīng)變分量等值巖土材料的加載條件剪切加載面：(q方向與

方向加載條件)

子午平面上剪切屈服曲線：

等于常數(shù)，為一條不封閉的外凸的曲線。等向強(qiáng)化下可寫作可表述成顯式時寫作子午平面上的剪切屈服曲線116整理ppt巖土材料的加載條件剪切加載面：(q方向與方向加載條件巖土材料的加載條件π平面上的剪切屈服曲線：p＝0，為一封閉曲線。根據(jù)試驗(yàn)結(jié)果，從實(shí)用角度出發(fā)，認(rèn)為試驗(yàn)所得應(yīng)力增量與塑性應(yīng)變增量的偏離狀況重慶紅粘土水泥粘土與成比例，偏平面上q方向與

方向上的兩個加載面相似，即形狀相同大小不同。117整理ppt巖土材料的加載條件π平面上的剪切屈服曲線：p＝0，巖土材料的加載條件體積加載面：(p方向加載條件)

硬化參量

的等值面（1）羅斯科(Roscoe)面：羅斯科面及其試驗(yàn)路線①從正常固結(jié)線到臨界狀態(tài)線所走路徑的曲面。在q/pc-p/pc座標(biāo)面內(nèi)歸一化成一條曲線。②在p-q平面上的羅斯科截面是一個等體積面。118整理ppt巖土材料的加載條件體積加載面：(p方向加載條件)（1）羅巖土材料的加載條件（1）羅斯科(Roscoe)面（續(xù)）：③羅斯科面是狀態(tài)邊界面，無論何種情況，當(dāng)進(jìn)入塑性時，一切應(yīng)力路線都不能逾越羅斯科面。歸一化的羅斯科面④q-p平面上的羅斯科面可以近似視作體積屈服面。羅斯科面是硬化屈服面，隨著體積變化，屈服面就會不斷增大。119整理ppt巖土材料的加載條件（1）羅斯科(Roscoe)面（續(xù)）：③巖土材料的加載條件（2）硬化壓縮型土的體積加載面：羅斯科面可以作為這種體積變形的體積加載面。它為封閉型，一端與p軸相接，另一端與極限狀態(tài)線相接。橢圓形：（殷宗澤）子彈頭形：120整理ppt巖土材料的加載條件（2）硬化壓縮型土的體積加載面：羅斯科面巖土材料的加載條件（3）硬化壓縮剪脹型土的體積加載面：硬化壓縮剪脹型土的體積加載面近似為S形，先壓縮后剪脹采用分段函數(shù)擬合試驗(yàn)曲線中密砂、弱超固結(jié)土等121整理ppt巖土材料的加載條件（3）硬化壓縮剪脹型土的體積加載面：硬化應(yīng)變軟化土的剪切加載面——伏斯列夫（Hvorslev）面

巖土材料的加載條件排水試驗(yàn)的應(yīng)力路線不排水試驗(yàn)的簡化應(yīng)力路線122整理ppt應(yīng)變軟化土的剪切加載面——伏斯列夫（Hvorslev）面應(yīng)變軟化土的剪切加載面——伏斯列夫（Hvorslev）面

巖土材料的加載條件①伏斯列夫面與羅斯科面都是狀態(tài)邊界面；②在q-p平面上的伏斯列夫面，既是剪切屈服面，又是近似的體積屈服面；③伏斯列夫面隨v而變。峰值破壞面與殘余破壞面。伏斯列夫面可作為軟化巖土材料的剪切屈服面與體積屈服面。123整理ppt應(yīng)變軟化土的剪切加載面——伏斯列夫（Hvorslev）面硬化定律的一般形式硬化定律:

是給定應(yīng)力增量條件下會引起多大塑性應(yīng)變的一條準(zhǔn)則，也是從某屈服面如何進(jìn)入后繼屈服面的一條準(zhǔn)則，目的為求d

(A或h)定義：硬化定律以引用何種硬化參量而命名124整理ppt硬化定律的一般形式硬化定律:是給定應(yīng)力增量條件下會引起多硬化定律的一般形式A的一般公式：混合硬化模型假設(shè)不同的c,A形成不同的硬化規(guī)律125整理ppt硬化定律的一般形式A的一般公式：混合硬化模型假設(shè)不同的c,硬化定律的一般形式Wp硬化定律：矩陣形式：126整理ppt硬化定律的一般形式Wp硬化定律：矩陣形式：126整理ppt巖土塑性力學(xué)中的硬化定律硬化定律設(shè)或廣義塑性力學(xué)中，如則A＝1；如：則：127整理ppt巖土塑性力學(xué)中的硬化定律硬化定律設(shè)或廣義塑性巖土塑性力學(xué)中的硬化定律硬化定律設(shè)或廣義塑性力學(xué)中，如則A＝1；如：則：128整理ppt巖土塑性力學(xué)中的硬化定律硬化定律設(shè)或廣義塑性巖土塑性力學(xué)中的硬化定律硬化定律設(shè)或廣義塑性力學(xué)中，如則A＝1；如：則：129整理ppt巖土塑性力學(xué)中的硬化定律硬化定律設(shè)或廣義塑性巖土塑性力學(xué)中的硬化定律采用各種硬化參量的硬化定律130整理ppt巖土塑性力學(xué)中的硬化定律采用各種硬化參量的硬化定律130整廣義塑性力學(xué)中的硬化定律式中式中三種模式：①直接基于塑性總應(yīng)變與應(yīng)力具有唯一性關(guān)系；②給出多重屈服面的硬化定律；③通過試驗(yàn)數(shù)據(jù)擬合直接確定塑性系數(shù)。等向硬化模型加載面寫成：131整理ppt廣義塑性力學(xué)中的硬化定律式中式中三種模式：①直接基于塑性總式中廣義塑性力學(xué)中的硬化定律d

k也可通過試驗(yàn)直接確定同理可得：132整理ppt式中廣義塑性力學(xué)中的硬化定律dk也可通過試驗(yàn)直接確定同理用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法屈服條件（加載條件）的物理意義給出應(yīng)力－應(yīng)變關(guān)系，目的在于已知應(yīng)力或應(yīng)力增量大小和方向的情況下求應(yīng)變增量的方向與大小。（1）線彈性：單軸應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系應(yīng)力應(yīng)變方向相同，參數(shù)1/E為彈性系數(shù)，E為彈模；是一個材料參數(shù)，由試驗(yàn)求得（應(yīng)力應(yīng)變曲線斜率），只與材料性質(zhì)有關(guān)；E133整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法屈服條件（加載條件）的物理意義用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法(2)非線彈性：單軸應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系Et為應(yīng)力應(yīng)變曲線切線斜率，與材料性質(zhì)及應(yīng)力狀態(tài)有關(guān)，也由試驗(yàn)求得134整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法(2)非線彈性：單軸應(yīng)力應(yīng)變關(guān)用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法（3）傳統(tǒng)彈塑性：應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系塑性應(yīng)變方向由屈服面的法線確定，塑性系數(shù)與

(

ij,

kp)有關(guān)，即與材料性質(zhì)、應(yīng)力狀態(tài)及應(yīng)力歷史有關(guān)，也只能由試驗(yàn)所得的一組曲線確定。

=c2pq

=c1

=c3

=c4135整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法（3）傳統(tǒng)彈塑性：應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法(4)廣義彈塑性：應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系與傳統(tǒng)塑性力學(xué)一樣，但屈服面為三個分量屈服面Qk,

k為三個分量的塑性勢函數(shù)與屈服函數(shù)，屈服條件由幾組試驗(yàn)曲線確定。pq136整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法(4)廣義彈塑性：應(yīng)力應(yīng)變關(guān)用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法小結(jié)：137整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法小結(jié)：137整理ppt①屈服條件是狀態(tài)參數(shù)，也是試驗(yàn)參數(shù)，因而屈服條件應(yīng)按當(dāng)?shù)赝馏w的試驗(yàn)擬合得到，不應(yīng)有人為性；②土工試驗(yàn)主要是常規(guī)三軸試驗(yàn)，由勘測提供數(shù)據(jù)，不必多花錢，經(jīng)濟(jì)合理；③設(shè)計(jì)人員應(yīng)用廣義塑性理論及試驗(yàn)得到的屈服條件進(jìn)行計(jì)算，可得唯一解，不必引用現(xiàn)行模型。用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法小結(jié)（續(xù)）：138整理ppt①屈服條件是狀態(tài)參數(shù)，也是試驗(yàn)參數(shù)，因而屈服條件應(yīng)按當(dāng)?shù)赝劣迷囼?yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法由試驗(yàn)數(shù)據(jù)構(gòu)造屈服面的思路屈服曲線是硬化參量

p的等值線（1）在不同狀態(tài)下作各種試驗(yàn)；（2）給出硬化參量

p的等值點(diǎn)，如c1，c2，c3等；（3）在主應(yīng)力圖中給出屈服曲線。塑性應(yīng)變與應(yīng)力的關(guān)系139整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法由試驗(yàn)數(shù)據(jù)構(gòu)造屈服面的思路用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法屈服面由此可在應(yīng)力空間內(nèi)找出一組連續(xù)的等值的空間曲線，按屈服面的定義，它就是屈服曲線。同理可得另兩組、的屈服曲線。由試驗(yàn)數(shù)據(jù)構(gòu)造屈服面的思路（續(xù)）140整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法屈服面由此可在應(yīng)力空間內(nèi)找出一用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法剪切屈服曲線的擬合1.p－q平面（子午平面）上：(1)由經(jīng)驗(yàn)假設(shè)曲線的形式(a)雙曲線針對不同的得a，b的值（見表1)，建立a,b與

p關(guān)系，由試驗(yàn)數(shù)據(jù)（重慶紅粘土）擬合得141整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法剪切屈服曲線的擬合1.p－用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法剪切屈服曲線的擬合(續(xù))(b)拋物線同理，針對不同的

qp值，可以擬合出不同的a值。對于重慶紅粘土142整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法剪切屈服曲線的擬合(續(xù))(b)用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法(2)剪切屈服面的驗(yàn)證將上述擬合得到的屈服曲線與試驗(yàn)數(shù)據(jù)點(diǎn)比較，確定屈服曲線的合理形式。雙曲線較好，見下圖雙曲線拋物線143整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法(2)剪切屈服面的驗(yàn)證將上述擬2.π平面（偏平面）上：對重慶紅粘土進(jìn)行真三軸試驗(yàn)，擬合得到K＝0.69，＝0.45用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法144整理ppt2.π平面（偏平面）上：對重慶紅粘土進(jìn)行真三軸試驗(yàn)，擬合得用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法體積屈服曲線不同的土選擇不同的屈服曲線(1)壓縮型土體（重慶紅粘土），橢圓型屈服面壓縮型土體（重慶紅粘土）的橢圓形體積屈服條件與試驗(yàn)數(shù)據(jù)的驗(yàn)證145整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法體積屈服曲線不同的土選擇不同的用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法體積屈服曲線(續(xù))(2)壓縮剪脹型土體（中密砂），S型屈服面直線段曲線段壓縮剪脹型土體（福建標(biāo)準(zhǔn)砂）的S形體積屈服條件與試驗(yàn)數(shù)據(jù)的驗(yàn)證146整理ppt用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法體積屈服曲線(續(xù))(2)壓縮剪

方向上剪切屈服曲線（偏平面上）用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法(1)試驗(yàn)確定塑性應(yīng)變增量的方向（真三軸試驗(yàn)）(2)應(yīng)力水平低時，塑性應(yīng)變增量與應(yīng)力增量同向；應(yīng)力水平高時，兩者偏離，但偏離角不大，可認(rèn)為常數(shù)，

在10o~15o內(nèi)取值。見下頁圖。147整理ppt方向上剪切屈服曲線（偏平面上）用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的試驗(yàn)所得應(yīng)力增量與塑性應(yīng)變增量的偏離狀況重慶紅粘土水泥粘土用試驗(yàn)數(shù)據(jù)確定加載函數(shù)的方法—偏離角，重慶紅粘土＝11o，約有10％左右的影響148整理ppt試驗(yàn)所得應(yīng)力增量與塑性應(yīng)變增量的偏離狀況重慶紅粘土水泥粘土第6章

廣義塑性力學(xué)中的彈塑性本構(gòu)關(guān)系彈塑性剛度矩陣[Dep]的物理意義廣義塑性力學(xué)中的柔度矩陣廣義塑性力學(xué)中[Dep]的一般表達(dá)式149整理ppt第6章廣義塑性力學(xué)中的彈塑性本構(gòu)關(guān)系彈塑性剛度矩陣[De彈塑性剛度矩陣[Dep]的物理意義De、Dp、Dep的幾何意義彈塑性應(yīng)力-應(yīng)變關(guān)系的矩陣表達(dá)式：彈塑性剛度矩陣[Dep]的物理意義，可用一個單向受壓的σ-ε關(guān)系圖來說明，如右圖所示。150整理ppt彈塑性剛度矩陣[Dep]的物理意義De、Dp、Dep的幾何彈塑性剛度矩陣[Dep]的物理意義由于式中De就是塑性模量E；Dp就是塑性模量Ep；Dep就是彈塑性模量Eep。[Cep]為彈塑性柔度矩陣，求逆后即為彈塑性剛度矩陣[Dep]。151整理ppt彈塑性剛度矩陣[Dep]的物理意義由于式中De就是塑性模量廣義塑性力學(xué)中的柔度矩陣依據(jù)單屈服面模型中[Cep]推廣求廣義塑性力學(xué)中的[Cep]152整理ppt廣義塑性力學(xué)中的柔度矩陣依據(jù)單屈服面模型中[Cep]推廣求廣義塑性力學(xué)中的柔度矩陣因此有令：則：有：153整理ppt廣義塑性力學(xué)中的柔度矩陣因此有令：則：有：153整理ppt廣義塑性力學(xué)中的柔度矩陣先求主應(yīng)力空間中塑性柔度矩陣[Ap]，然后通過轉(zhuǎn)換求[Cep]154整理ppt廣義塑性力學(xué)中的柔度矩陣先求主應(yīng)力空間中塑性柔度矩陣[Ap廣義塑性力學(xué)中[Dep]的一般表達(dá)式式中：矩陣中元素：其中：單屈服面時即為傳統(tǒng)塑性力學(xué)中的[Dep]155整理ppt廣義塑性力學(xué)中[Dep]的一般表達(dá)式式中：矩陣中元素：其中第7章

廣義塑性力學(xué)中的加卸載準(zhǔn)則應(yīng)力型加卸載準(zhǔn)則應(yīng)變型加卸載準(zhǔn)則考慮土體壓縮剪脹的綜合型加卸載準(zhǔn)則156整理ppt第7章廣義塑性力學(xué)中的加卸載準(zhǔn)則應(yīng)力型加卸載準(zhǔn)則156整應(yīng)力型加卸載準(zhǔn)則基于加卸載定義確定加卸載準(zhǔn)則采用應(yīng)力參量：p，q，dp，dq作為加卸載的依據(jù)來表述加載加載卸載卸載157整理ppt應(yīng)力型加卸載準(zhǔn)則基于加卸載定義確定加卸載準(zhǔn)則采用應(yīng)力參量：應(yīng)力型加卸載準(zhǔn)則由于塑性變形與應(yīng)力無一一對應(yīng)關(guān)系，該準(zhǔn)則理論上存在缺陷，也沒有考慮到p，q同時變化的情況和忽略了應(yīng)力洛德角的影響，是不完全的加卸載準(zhǔn)則。彈性重加載彈性重加載158整理ppt應(yīng)力型加卸載準(zhǔn)則由于塑性變形與應(yīng)力無一一對應(yīng)關(guān)系，該準(zhǔn)則理應(yīng)變型加卸載準(zhǔn)則無論加載或卸載，總應(yīng)變始終是一個單調(diào)變化的量。加載時，總應(yīng)變總是增加；卸載時，總應(yīng)變總是減少，而且無論硬化材料或軟化材料都是如此。如右圖所示。159整理ppt應(yīng)變型加卸載準(zhǔn)則無論加載或卸載，總應(yīng)變始終是一個單調(diào)變化通過對加卸載過程的分析），提出了彈性應(yīng)變增量、應(yīng)變總量為參量的對硬化材料普適的加卸載準(zhǔn)則。應(yīng)變型加卸載準(zhǔn)則以體應(yīng)變?yōu)槔?，可寫成：彈性卸載彈性加載中性變載加載卸載160整理ppt通過對加卸載過程的分析），提出了彈性應(yīng)變增量、應(yīng)變總量為參量應(yīng)變型加卸載準(zhǔn)則由前圖可見，硬化材料加載時，因而為加載，反之為卸載。同理可用來分析剪切屈服的情況。本準(zhǔn)則非常適用于迭代法的數(shù)值求解，因?yàn)椴捎脧椥缘贸鰪椥詰?yīng)變增量可以直接進(jìn)行加卸載判斷。161整理ppt應(yīng)變型加卸載準(zhǔn)則由前圖可見，硬化材料加載時考慮土體壓縮剪脹的綜合型加卸載準(zhǔn)則壓縮型土體：先縮后脹，d

1=d

vp可能大于0，也可能小于0。塑性體應(yīng)變的加卸載準(zhǔn)則時：塑性壓縮塑性剪脹彈性卸載162整理ppt考慮土體壓縮剪脹的綜合型加卸載準(zhǔn)則壓縮型土體：先縮后脹，d考慮土體壓縮剪脹的綜合型加卸載準(zhǔn)則時：塑性壓縮彈性卸載塑性剪應(yīng)變的加卸載準(zhǔn)則：塑性剪應(yīng)變的變化是單調(diào)的彈性卸載彈性加載塑性加載塑性重加載163整理ppt