等法規(guī)等法規(guī)等飛

等法規(guī)等法規(guī)等飛第1頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

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惠更斯原理

第2頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

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惠更斯原理一.惠更斯原理

第3頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

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惠更斯原理一.惠更斯原理

第4頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

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惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第5頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月t時刻波陣面

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惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第6頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月t時刻波陣面

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惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第7頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月t+ΔuΔttt時刻波陣面

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惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第8頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月t+ΔuΔttt時刻波陣面t時刻波陣面

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惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第9頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月t+ΔuΔttt時刻波陣面t時刻波陣面

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惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第10頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

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惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。t+tΔuΔtΔutt+Δtt時刻波陣面t時刻波陣面第11頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月二.惠更斯原理的應(yīng)用第12頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月用惠更斯原理解釋折射定律二.惠更斯原理的應(yīng)用第13頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月二.惠更斯原理的應(yīng)用用惠更斯原理解釋折射定律inn12A第14頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月用惠更斯原理解釋折射定律iuΔt1nn12CBAiuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第15頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12tnn12CBAiuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第16頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12tnn12CBADiuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第17頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12tnn12CBADiuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第18頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12CBADiruΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第19頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12sinsinir=CBADCBABADABiruΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第20頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=uuΔΔ12irttuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第21頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=uuΔΔ112=u2uirttuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第22頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=uuΔΔ1122=u2u=nn1irttuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第23頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=uuΔΔ1122=u2u==nn1n12irttuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第24頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月波節(jié)波腹第25頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月駐波的特點(diǎn)：

波節(jié)波腹第26頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月駐波的特點(diǎn)：

1.有波節(jié)、波腹；

波節(jié)波腹第27頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月駐波的特點(diǎn)：

1.有波節(jié)、波腹；

2.波節(jié)兩側(cè)質(zhì)點(diǎn)的振動周相相反，

波節(jié)波腹第28頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月駐波的特點(diǎn)：

1.有波節(jié)、波腹；

2.波節(jié)兩側(cè)質(zhì)點(diǎn)的振動周相相反，相鄰兩波節(jié)之間的質(zhì)點(diǎn)振動周相相同。

波節(jié)波腹第29頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月駐波的特點(diǎn)：

1.有波節(jié)、波腹；

2.波節(jié)兩側(cè)質(zhì)點(diǎn)的振動周相相反，相鄰兩波節(jié)之間的質(zhì)點(diǎn)振動周相相同。

3.波的強(qiáng)度為零，不發(fā)生能量由近及遠(yuǎn)的傳播。波節(jié)波腹第30頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月四.半波損失第31頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月媒質(zhì)1四.半波損失媒質(zhì)1ρu11ρu22媒質(zhì)2第32頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月ρρuu2211＞媒質(zhì)1四.半波損失若媒質(zhì)1ρu11ρu22媒質(zhì)2第33頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月稱媒質(zhì)1

為波疏媒質(zhì)；

ρρuu2211＞媒質(zhì)1四.半波損失若媒質(zhì)1ρu11ρu22媒質(zhì)2第34頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月稱媒質(zhì)1

為波疏媒質(zhì)；

ρρuu2211＞媒質(zhì)1四.半波損失若媒質(zhì)1ρu11ρu22媒質(zhì)2媒質(zhì)2

為波密媒質(zhì)。第35頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

1.

繩子波在固定端反射第36頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

1.

繩子波在固定端反射入射波墻體)波密媒質(zhì)(y第37頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波墻體)波密媒質(zhì)(yy第38頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy第39頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy在反射端形成波節(jié)。第40頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy在反射端形成波節(jié)。在反射端入射波和反射波周相相反，第41頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy在反射端形成波節(jié)。在反射端入射波和反射波周相相反，即入射波到達(dá)兩種媒質(zhì)分界面時發(fā)生相位突變，第42頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy在反射端形成波節(jié)。在反射端入射波和反射波周相相反，即入射波到達(dá)兩種媒質(zhì)分界面時發(fā)生相位突變，稱為半波損失。第43頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

2.

繩子波在自由端反射第44頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月入射波反射波疊加后的波形yy自由端

2.

繩子波在自由端反射第45頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月入射波反射波疊加后的波形yy自由端

2.

繩子波在自由端反射在反射端形成波腹在反射端入射波和反射波周相相同，無半波損失。第46頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

[

例1]

以P

點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動作為計(jì)時零點(diǎn)，寫出波動方程。yxPoud第47頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

[

例1]

以P

點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動作為計(jì)時零點(diǎn)，寫出波動方程。yxPou解：p=π2dφ第48頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

[

例1]

以P

點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動作為計(jì)時零點(diǎn)，寫出波動方程。yxPou解：p=π2dπωyp=Acost)(2φ第49頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

[

例1]

以P

點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動作為計(jì)時零點(diǎn)，寫出波動方程。yxPou解：p=π2dππωyp=Acost)(2Acosdt)(ω2y=o[]+uφ第50頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

[

例1]

以P

點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動作為計(jì)時零點(diǎn)，寫出波動方程。yxPou解：p=π2dππωyp=Acost)(2Acosdt)(ω2y=o[]+uAcosdtπ)(ω2=+uy[xu]φ第51頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

[

例1]

以P

點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動作為計(jì)時零點(diǎn)，寫出波動方程。yxPou解：p=π2dππωyp=Acost)(2Acosdt)(ω2y=o[]+uAcosdtπ)(ω2=+uy[xu]φAcosdtπ)(ω2=y[xu]第52頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)第53頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t=0(o點(diǎn))第54頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t===Ay00(o點(diǎn))22第55頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t===Ayv000(o點(diǎn))22＞0{第56頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月3

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t====Ayφvπ0000(o點(diǎn))22＞0{...第57頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月3

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t====Ayφvπ0000(o點(diǎn))22＞0{...=t0(p點(diǎn))第58頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月3

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t====Ayφvπ0000(o點(diǎn))22＞0{...=y0t0(p點(diǎn))=0第59頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月3

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t====Ayφvπ0000(o點(diǎn))22＞0{...=yv00t0(p點(diǎn))=0＜0{第60頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月23

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t=====Ayφφvππ000p0(o點(diǎn))22＞0{...=yv00t0(p點(diǎn))=0＜0{...第61頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月23uy(m)p4532ox(m)==φφππ0p...d第62頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月23uy(m)p4532ox(m)==φφππ0p...φφπλp=20dd第63頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月23uy(m)p4532ox(m)==φφππ0p...φφπλp=20dφφπλ0p=2dd...第64頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月23uy(m)p4532ox(m)==φφππ0p...φφπλp=20dφφππππλ0p=2d=22×35()3d...第65頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月23uy(m)p4532ox(m)==φφππ0p...φφπλp=20dφφππππλ0p=2d==22×35()34(m)d...第66頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月λ=4(m)第67頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月=ω2πνλ=4(m)第68頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月λ==ω2ππν2uλ=4(m)第69頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月λ==ω2πππν2u=24004λ=4(m)第70頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月λ==ω2πππν2002u==24004πS1λ=4(m)()第71頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月yλ==ω2ππππν2002u===24004π04cos)(200π3tS1λ=4(m)()第72頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月y=Acosdωt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波ox

[

例3

]

設(shè)波源（在原點(diǎn)O）的振動方程為：第73頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月y=Aycoscos=d()uωωtt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入Ax入射波ox

[

例3

]

設(shè)波源（在原點(diǎn)O）的振動方程為：第74頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月y=Ayycoscoscos==ddp(())uuωωωttt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入AAx入射波ox

[

例3

]

設(shè)波源（在原點(diǎn)O）的振動方程為：第75頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月y=Ayycoscoscos==ddp(())uuωωωttt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入AA考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動方程：x入射波ox

[

例3

]

設(shè)波源（在原點(diǎn)O）的振動方程為：第76頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月y=Acosyyycoscoscos===ddd+pp((()))uuuωωωωtttt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入AAA考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動方程：[π]x入射波ox

[

例3

]

設(shè)波源（在原點(diǎn)O）的振動方程為：第77頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波o第78頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波o考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動方程：第79頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波ocosy=d+p()uωtA考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動方程：[π]第80頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波o反射波在疊加點(diǎn)(m點(diǎn))

的振動方程：cosy=d+p()uωtA考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動方程：[π]第81頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波oycosdduutA=+)(()[]πω反xcosy=d+p()uωtA考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動方程：[π]反射波在疊加點(diǎn)(m點(diǎn))

的振動方程：第82頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波oycoscos2ddduuuttAA==++)((())[[]]ππωω反xxcosy=d+p()uωtA考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動方程：[π]反射波在疊加點(diǎn)(m點(diǎn))

的振動方程：第83頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月駐波方程：第84頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月yyy=+駐波方程：入反第85頁，課件共93頁，創(chuàng)作于2023年2月yyycoscost2==+++(()πππωx駐波方程：入反22ddλλ22[)π]A第86頁，課件