第三章 流體的熱力學(xué)性質(zhì)

第三章流體的熱力學(xué)性質(zhì)1第1頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月什么是流體的熱力學(xué)性質(zhì)？流體的熱力學(xué)性質(zhì)包括氣體、液體的T(溫度)、P(壓力)、V(體積)、Cp(等壓熱容)、Cv(等容熱容);U(內(nèi)能)、H(焓)、S(熵)、A(自由能)、G(自由焓)，f(逸度)等。按其來(lái)源分類⑴可直接測(cè)量的：P，V，T等；⑵不能直接測(cè)量的：U，H，S，A，G等；⑶可直接測(cè)量，也可推算的：Cp，Cv，z，κ，β，μJ等。2第2頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月化工熱力學(xué)的兩大任務(wù)給出物質(zhì)有效利用極限相平衡P,T,x,y汽相液相狀態(tài)方程EOS給出能量有效利用極限焓平衡U,H,S,G(難測(cè)）由P-V-T，X得到（易測(cè)）活度系數(shù)模型γi經(jīng)驗(yàn)型H=H（P,T）???U=U（P,T）???熱力學(xué)基本關(guān)系式Maxwell關(guān)系式3第3頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月焓平衡數(shù)據(jù)S,H,U,G倒底有什么用？1、怎樣去除酒精中的甲醇？2、精餾塔的設(shè)計(jì)再沸器多大？需通入多少蒸汽？如何移走放熱反應(yīng)中的熱量？移走多少？結(jié)論：熱量衡算是化工反應(yīng)與分離中最重要的計(jì)算。焓平衡數(shù)據(jù)S,H,U,G是關(guān)鍵的數(shù)據(jù)。4第4頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月第三章內(nèi)容§3.1

熱力學(xué)性質(zhì)間的關(guān)系§3.2熱力學(xué)性質(zhì)的計(jì)算§3.3兩相系統(tǒng)的熱力學(xué)性質(zhì)及熱力學(xué)圖表5第5頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.1.2封閉體系的基本微分方程如何計(jì)算U，H，A、G？1）由公式知U，H，A，G=f(P，V，T，S)

2）P、V、T、S中只有兩個(gè)是獨(dú)立變量。S不能直接測(cè)定，以（T,P

）和（T

，V）為自變量最有實(shí)際意義。（1）（2）（3）（4）6第6頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3、若有S=S(T，P)

和V=V(T，P)，就能推算不可直接測(cè)量的U，H，A，G。問(wèn)題：如何建立

V=V(T，P)和S=S(T，P)

？答案：

1）建立V=V(T，P)，用EOS。2）通過(guò)Maxwell關(guān)系式建立S=S(T，P)，使難測(cè)量與易測(cè)量聯(lián)系起來(lái)。7第7頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月將(6)式應(yīng)用于式(1)-(4)得Maxwell關(guān)系式(7)-(10)Maxwell關(guān)系式特點(diǎn)是將難測(cè)的量用易測(cè)的量代替。如用代;用代;§3.1.3Maxwell關(guān)系式

建立了S=S(T，P)。8第8頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§3.1.4熱力學(xué)偏導(dǎo)數(shù)關(guān)系式9第9頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§3.1.5熱力學(xué)基本關(guān)系式、偏導(dǎo)數(shù)關(guān)系式和Maxwell方程的意義描述單組分體系的8個(gè)熱力學(xué)量P，V，T，U，H，S，A，G每3個(gè)均可構(gòu)成一個(gè)偏導(dǎo)數(shù)，總共可構(gòu)成336個(gè)偏導(dǎo)數(shù)。獨(dú)立的一階偏導(dǎo)數(shù)共112個(gè)。其中有兩類共6個(gè)可通過(guò)實(shí)驗(yàn)直接測(cè)定。（1）由PVT實(shí)驗(yàn)測(cè)定的偏導(dǎo)數(shù)（2）由量熱實(shí)驗(yàn)測(cè)定的偏導(dǎo)數(shù)10第10頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（1）由PVT實(shí)驗(yàn)測(cè)定的偏導(dǎo)數(shù)其中只有兩個(gè)是獨(dú)立的。11第11頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（2）由量熱實(shí)驗(yàn)測(cè)定的偏導(dǎo)數(shù)其它106個(gè)偏導(dǎo)數(shù)不能直接實(shí)驗(yàn)測(cè)定。106個(gè)不可測(cè)偏導(dǎo)數(shù)應(yīng)用時(shí)必須將與6個(gè)可測(cè)的偏導(dǎo)數(shù)聯(lián)系起來(lái)。紐帶：熱力學(xué)基本方程和偏導(dǎo)數(shù)關(guān)系式和Maxwell方程！12第12頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例1：理想氣體從T1,P1變到T2,P2

，求熵變?chǔ)。解：可以把這種變化看成是兩步進(jìn)行：（1）恒壓過(guò)程：在壓力P1下，溫度T1變到T2（2）恒溫過(guò)程在溫度T2下，壓力從P1壓縮到P2。如果氣體為真實(shí)氣體，并可以用vanderwaals狀態(tài)方程表達(dá)，則ΔS為多少？13第13頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例2證明：14第14頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月教材P.35例3-2試計(jì)算在0.1013MPa下，液態(tài)汞有275K恒容加熱到277K時(shí)所產(chǎn)生的壓力。由循環(huán)關(guān)系可知15第15頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§3.2熱力學(xué)性質(zhì)的計(jì)算§3.2.1Maxwell關(guān)系式的應(yīng)用1熵的普遍關(guān)系2焓的普遍關(guān)系3內(nèi)能的普遍關(guān)系§3.2.2焓、熵的計(jì)算16第16頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.2.1Maxwell關(guān)系式的應(yīng)用例3

一貯槽（堅(jiān)硬且絕緣良好）分成兩部分，中間有隔板，把隔板抽掉，氣體趨向于平衡，求平衡溫度。設(shè)氣體服從vanderWaalseq.。IVI=1m3n=0.5molT=313.6KIIVII=1m3真空17第17頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例4：證明狀態(tài)方程p(V-b)=RT表達(dá)的流體:在一個(gè)等焓變化過(guò)程中，溫度是隨壓力的下降而上升。18第18頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月p(V-b)=RT解法2：循環(huán)關(guān)系例4：P38例3-3說(shuō)明該流體不能作為制冷介質(zhì)19第19頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月一、參比態(tài)的選擇二、剩余性質(zhì)的引入三、剩余性質(zhì)MR的計(jì)算①普遍化維里系數(shù)法②普遍化壓縮因子法四、真實(shí)氣體焓、熵的計(jì)算五、真實(shí)氣體的焓變和熵變六、偏離函數(shù)與剩余性質(zhì)的關(guān)系§3.2.2焓、熵的計(jì)算20第20頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月物化——焓變、熵變化工熱力學(xué)——為了工程方便，需要絕對(duì)熵S、絕對(duì)熵H的計(jì)算。猶如“海拔高度”的概念§3.2.2焓、熵的計(jì)算參比態(tài)如何選擇？21第21頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§3.2.2焓、熵的計(jì)算H(T0,P0)=CS(T0,P0)=CH(T,P)=?TPT0，P0T，P一.參比態(tài)的選擇參比態(tài)參比態(tài)：假設(shè)物質(zhì)某狀態(tài)下的焓和熵為已知值，則此狀態(tài)為參比態(tài)。22第22頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月參比態(tài)的選擇規(guī)則：參比態(tài)的壓力P0應(yīng)足夠低?；鶞?zhǔn)態(tài)的選擇是任意的，常常出于方便，但通常多選物質(zhì)的某些特征狀態(tài)做基準(zhǔn)態(tài)，例如：①水（水蒸氣）以三相點(diǎn)為基準(zhǔn)態(tài)，即：令三相點(diǎn)（0.01℃）的飽和水U=0，S=0

②對(duì)于氣體，大多選取1atm（100kPa）；25℃（298K）為基準(zhǔn)態(tài)。一.參比態(tài)的選擇23第23頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月水蒸氣表

國(guó)際上規(guī)定，以液體水的三相點(diǎn)為計(jì)算基準(zhǔn)。水的三相點(diǎn)參數(shù)為：

規(guī)定三相點(diǎn)時(shí)液體水內(nèi)能和熵值為零。24第24頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§3.2.2焓、熵的計(jì)算H(T0,P0)=CH(T,P)=?T,P0TPT0,P0T，PH(T,P0)①

②

怎么算H(T,P)=?

1）理想氣體狀態(tài)下，T的影響理想氣體狀態(tài)理想氣體狀態(tài)真實(shí)氣體狀態(tài)2）再在等T條件下，考慮P的影響25第25頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月T0，P0理想氣體（參比態(tài)）(T，P)真實(shí)氣體T，

P0理想氣體T，

P理想氣體①③

②剩余性質(zhì)ResidualProperty二、剩余性質(zhì)的引入26第26頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月定義：剩余性質(zhì)（ResidualProperty）是指氣體真實(shí)狀態(tài)下的熱力學(xué)性質(zhì)M與同一T，P下當(dāng)氣體處于理想狀態(tài)下熱力學(xué)性質(zhì)M*之間的差額。剩余性質(zhì)MR可用下式表示：M=V，U，H，S，A，G，CP，CVT、P真實(shí)氣體狀態(tài)T、P理想氣體狀態(tài)（虛擬狀態(tài)）二、剩余性質(zhì)的引入27第27頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月二、剩余性質(zhì)的引入必須注意：既然氣體在真實(shí)狀態(tài)下，那么在相同T和P下，氣體狀態(tài)不可能處于理想狀態(tài)。所以剩余性質(zhì)是一個(gè)假想的概念，用此概念找出真實(shí)狀態(tài)與假想的理想狀態(tài)之間熱力學(xué)性質(zhì)的差額。這是熱力學(xué)處理問(wèn)題的方法。理想氣體狀態(tài)對(duì)理想氣體函數(shù)的校正，取決于PVT數(shù)據(jù)真實(shí)氣體狀態(tài)28第28頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月1、狀態(tài)方程法2、實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)（繁瑣）3、普遍化方法自學(xué)，p.41例3-4①普遍化壓縮因子法②普遍化維里系數(shù)法三、剩余性質(zhì)MR的計(jì)算29第29頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月1、狀態(tài)方程法

（1）以T、P為自變量的狀態(tài)方程30第30頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月

例5計(jì)算1.013MPa、453K的飽和苯蒸氣的HR和SR，已知解31第31頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月常用的狀態(tài)方程中均把P表示成V，T的函數(shù)，而不是把V表示成P和T的函數(shù)故不易使用下式1、狀態(tài)方程法（2）以T、V為自變量的狀態(tài)方程32第32頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月同理可得:33第33頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月SRK方程

PR方程

34第34頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月用壓縮因子表示HR和SR的壓縮因子表達(dá)式3由普遍化計(jì)算HR和SR35第35頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月1）普遍化壓縮因子法借助上章“三參數(shù)對(duì)比態(tài)原理”的思路，將(1)寫(xiě)成(2)的形式。2）普遍化維里系數(shù)法推導(dǎo)思想：以壓縮因子為基礎(chǔ)。36第36頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月1）普遍化壓縮因子法37第37頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月特點(diǎn)：只要知道Tr，Pr，，就可求出HR和SR1）普遍化壓縮因子法38第38頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月2）普遍化維里系數(shù)法39第39頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月40第40頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月只要知道Tr，Pr，，就可求出HR和SR第二章所學(xué)P.1841第41頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月普遍化方法計(jì)算HR

和SR小結(jié)1、普遍化方法普遍化壓縮因子法普遍化維里系數(shù)法2、普遍化方法特點(diǎn)只要知道Tr，Pr

，，就可求出HR

和SR3、普遍化方法適用范圍普遍化壓縮因子法和普遍化維里系數(shù)法的適用范圍同圖2-842第42頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月T0，P0理想氣體（參比態(tài)）(T，P)真實(shí)氣體T，

P0理想氣體T，

P理想氣體①

③

②

剩余性質(zhì)ResidualProperty四、真實(shí)氣體焓、熵的計(jì)算43第43頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月理想氣體等壓焓變理想氣體等溫焓變CP——理想氣體的等壓熱容，有實(shí)驗(yàn)值!!!理想氣體等壓熵變理想氣體等溫熵變44第44頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例5：已知在298.15K，101.33kPa下CO2的理想氣體狀態(tài)的絕對(duì)熵為213.79J·mol-1·K-1，其理想氣體的等壓熱容為：試求1）在373.15K和10132.5kPa下的氣態(tài)CO2的絕對(duì)熵。（已知S的文獻(xiàn)值為177.75J·mol-1·K-1。）2）求373.15K和10132.5kPa下，H,V,U,A,G(講一下思路)45第45頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月298.15K，101.33kPa理想氣體=213.79J·mol-1·K-1（參比態(tài)）373.15K，10132.5kPa真實(shí)氣體373.15K,

101.33kPa理想氣體373.15K,

10132.5kPa理想氣體①

③

②

解：46第46頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月1、S=178.25J·mol-1·K-1剩余熵可以用普遍化方法計(jì)算。文獻(xiàn)值為177.75J·mol-1·K-1。47第47頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月2）如何求H,V,U,A,G(講一下思路)H:類似SV:第二章V=ZRT/PU=H-PVA=U-TSG=H-TS教材P.48~50的例3-648第48頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月真實(shí)氣體T1,P1,M1T2,P2,M2真實(shí)氣體理想氣體T1,P1,理想氣體

T2,P2

,五、真實(shí)氣體的焓變和熵變49第49頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§3.3兩相系統(tǒng)的熱力學(xué)性質(zhì)及熱力學(xué)圖表

§3.3.1兩相系統(tǒng)的熱力學(xué)性質(zhì)§3.3.2熱力學(xué)性質(zhì)圖表水蒸汽特性表TS圖50第50頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§3.3兩相系統(tǒng)的熱力學(xué)性質(zhì)及熱力學(xué)圖表熱力學(xué)性質(zhì)表示法方程式（便于數(shù)學(xué)計(jì)算．準(zhǔn)確．計(jì)算量大,如EOS,前面的焓、熵計(jì)算）；表（精確,但需內(nèi)插）圖(直觀，數(shù)據(jù)粗糙)解決熱機(jī)、制冷、壓縮機(jī)工質(zhì)狀態(tài)變化的有關(guān)問(wèn)題。

51第51頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§3.3.1兩相系統(tǒng)的熱力學(xué)性質(zhì)MgMlMx·—系統(tǒng)所處兩相狀態(tài)點(diǎn)?！?2第52頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§3.3.1兩相系統(tǒng)的熱力學(xué)性質(zhì)x=0時(shí)為飽和液體,M=Ml0

x=1時(shí)為飽和蒸汽,M=Mg1

x為氣相的質(zhì)量分?jǐn)?shù)(品質(zhì)或干度）；M為單位質(zhì)量的某一熱力學(xué)性質(zhì)；Ml為單位質(zhì)量飽和液體的熱力學(xué)性質(zhì)；Mg為單位質(zhì)量飽和蒸汽的熱力學(xué)性質(zhì)。0<x<1時(shí)為汽液混合物53第53頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§3.3.2熱力學(xué)性質(zhì)圖、表純物質(zhì)常用圖、表1、純物質(zhì)：水、水蒸氣、氨、空氣、氟里昂2、純物質(zhì)常用表：飽和水及水蒸氣表（附錄四-A，B分別按T，P排列。）過(guò)熱水蒸氣(附錄四-C)、過(guò)冷水(附錄四-D)54第54頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3、過(guò)熱度與過(guò)冷度的定義①一定壓力P下，蒸汽的過(guò)熱度=(T汽-T飽)P②一定壓力P下，水的過(guò)冷度=(T飽-T水)PT飽——P下，飽和蒸汽溫度。例1：1atm下，T飽=1000C，水溫為600C，則水的過(guò)冷度為400C。例2：10atm下，T飽=1800C，水溫為600C，則水的過(guò)冷度為1200C。55第55頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月水蒸氣表

國(guó)際上規(guī)定，以液體水的三相點(diǎn)為計(jì)算基準(zhǔn)。水的三相點(diǎn)參數(shù)為：

規(guī)定三相點(diǎn)時(shí)液體水內(nèi)能和熵值為零。56第56頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例11已知50℃時(shí)測(cè)得某濕蒸汽的質(zhì)量體積為1000cm3g-1，問(wèn)其壓力多大？單位質(zhì)量的U、H、S、A和G函數(shù)各是多少？解：對(duì)于濕蒸汽，最重要的是先得到x57第57頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月58第58頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月4、純物質(zhì)常用圖：溫熵圖——T－S壓焓圖——lnP－H焓熵圖（Mollier圖）——H－S絕熱可逆膨脹（等熵）絕熱節(jié)流膨脹（等焓）§3.3.2熱力學(xué)性質(zhì)圖、表59第59頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.6.2熱力學(xué)性質(zhì)圖臨界點(diǎn)T－S圖h－S圖60第60頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月溫熵圖——T-S1-過(guò)冷水2-飽和水Ml3-飽和水蒸氣Mg4-過(guò)熱水蒸氣等壓線1-2-3-41、T-S圖中的可逆過(guò)程，熱量Q等于過(guò)程下方與S軸所圍成的面積，因?yàn)?、等壓過(guò)程1-2-3-4的Q＝H4-H1，數(shù)值也等于T-S圖中1-2-3-4曲線下方的面積,因[dH=TdS]P61第61頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月完整的Ｔ－Ｓ圖具有以下曲線BCDST⑴飽和曲線ＢＣＤBC－飽和液體線CD－飽和蒸汽線⑵等壓線以Ｐ表示⑶等Ｈ線，以紅線表示⑷等容線，以虛線表示⑸等干度線，以紅虛線表示干度：汽相的重量分率或摩爾分率⑹等Ｔ線，平行于橫坐標(biāo)⑺等Ｓ線，平行于縱坐標(biāo)PHVx62第62頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月壓焓圖——lnP-H絕熱節(jié)流膨脹（等焓過(guò)程）用得多等壓線1-2-3-463第63頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月總結(jié)1§3.1

熱力學(xué)性質(zhì)間的關(guān)系§3.2熱力學(xué)性質(zhì)的計(jì)算§3.3兩相系統(tǒng)的熱力學(xué)性質(zhì)及熱力學(xué)圖表64第64頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月總結(jié)1

學(xué)習(xí)化工熱力學(xué)的目的在于應(yīng)用，最根本的應(yīng)用就是熱力學(xué)性質(zhì)的推算。本章的主要任務(wù)就是將純物質(zhì)和均相定組成混合物系統(tǒng)的一些有用的熱力學(xué)性質(zhì)表達(dá)成為能夠直接測(cè)定的p、V、T及Cp*（理想氣體熱容）的普遍化函數(shù)，再結(jié)合狀態(tài)方程和Cp*模型，就可以得到從p、V、T推算其它熱力學(xué)性質(zhì)的具體關(guān)系式。即可以實(shí)現(xiàn)由一個(gè)狀態(tài)方程和理想氣體熱容模型推算其它熱力學(xué)性質(zhì)。

65第65頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月總結(jié)2§3.1

熱力學(xué)性質(zhì)間的關(guān)系S,H,U,G是化工分離中最關(guān)鍵的熱力學(xué)數(shù)據(jù)，但不易測(cè)。2、Maxwell方程1、熱力學(xué)基本關(guān)系式U，H，A，G=f(P,V,T,S)建立了S=S(T，P)66第66頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月總結(jié)3熱力學(xué)基本方程和偏導(dǎo)數(shù)關(guān)系式和Maxwell方程將不可測(cè)量與可測(cè)量聯(lián)系了起來(lái)。3、熱力學(xué)偏導(dǎo)數(shù)關(guān)系式4、6個(gè)可測(cè)的偏導(dǎo)數(shù)67第67頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月總結(jié)41、焓H的普遍關(guān)系§3.2熱力學(xué)性質(zhì)的計(jì)算2、熵S的普遍關(guān)系3、內(nèi)能U的普遍關(guān)系CP,CV+PVT數(shù)據(jù)：難測(cè)的H，S，U，與易測(cè)的PVT聯(lián)系了起來(lái)！68第68頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月總結(jié)53、焓、熵的計(jì)算1）參比態(tài)的選擇熔點(diǎn)下的飽和液體（Tm，Ps）如水。在正常沸點(diǎn)的飽和液體（Tb，1atm),如輕烴類2）剩余性質(zhì)MR的引入T、P真實(shí)氣體狀態(tài)T、P理想氣體狀態(tài)（虛擬狀態(tài)）69第69頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月(1)狀態(tài)方程法(2)普遍化方法①普遍化壓縮因子法②普遍化維里系數(shù)法3）剩余性質(zhì)MR的計(jì)算總結(jié)670第70頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月①普遍化壓縮因子法查圖3-2~3-9只要知道Tr，Pr，，就可求出HR和SR總結(jié)7②普遍化維里系數(shù)法71第71頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月總結(jié)84)真實(shí)氣體焓、熵的計(jì)算5)真實(shí)氣體的焓變和熵變72第72頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月1、熱力學(xué)性質(zhì)表示法方程式;表（精確,但需內(nèi)插）;圖(直觀，有助于理解，數(shù)據(jù)粗糙)2、純物質(zhì)常用圖、表飽和水及飽和蒸氣表（附錄四-A，B分別按T，P排列。）過(guò)熱水蒸氣(附錄四-C)、過(guò)冷水

(附錄四-D)空氣的T-S圖氨的T-S圖氟里昂的壓焓圖§3.3兩相系統(tǒng)的熱力學(xué)性質(zhì)及熱力學(xué)圖表總結(jié)973第73頁(yè)，課件共81頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3、干度4、用水蒸汽表計(jì)算時(shí)應(yīng)注意判斷體系所處的狀態(tài)：飽和水、飽和蒸氣、過(guò)熱水蒸氣、過(guò)冷水、濕蒸氣(Ml<M<Mg)?？偨Y(jié)