物理光學(xué)：3-1光波的標量衍射理論-

光的衍射第三章一、光的衍射現(xiàn)象?‘光線’拐彎了！衍射現(xiàn)象：光波偏離直線傳播而出現(xiàn)光強不均勻分布的現(xiàn)象圓孔衍射Diffractionpatternofanicosahedral

quasicrystal

其中：光孔線度，波長一、>1000時，衍射效應(yīng)很弱，光線幾乎直線傳播。但在影界邊緣，衍射現(xiàn)象仍不可忽略。二、1000>>時，衍射現(xiàn)象顯著，出現(xiàn)了與光孔形狀對應(yīng)的衍射圖樣。四、<向散射過渡。光孔尺寸與衍射三、~衍射效應(yīng)過于強烈，只看到干涉。屏幕縫較大時光是直線傳播的縫很小時衍射現(xiàn)象明顯陰影屏幕①疊加圖樣：同為亮暗相間的條紋，但條紋圖樣的強度分布存在著均勻（干涉）和相對集中（衍射）的不同。

②物理本質(zhì)：同屬光波的相干疊加問題，研究問題的關(guān)鍵都在相位差上，并且極大值和極小值所要求的相位差條件相同，但兩者參與疊加的對象不同。干涉對應(yīng)有限多束光波的疊加，衍射對應(yīng)著無限多子波的疊加。③數(shù)學(xué)本質(zhì)：數(shù)學(xué)處理方法不同。干涉對應(yīng)著有限項求和，衍射對應(yīng)著無限項積分。

④理論基礎(chǔ)：干涉問題沒有離開幾何光學(xué)的直線傳播理論，衍射問題卻與幾何光學(xué)模型相矛盾。當參與疊加的各光波可以近似地用幾何光學(xué)直線傳播模型描述時，則疊加純屬干涉問題；若參與疊加的各光波自身的傳播行為明顯地不符合幾何光學(xué)模型，則對每一束光波而言，均存在著衍射，同時各光波之間又存在著干涉。

干涉與衍射的區(qū)別和聯(lián)系干涉與衍射是本質(zhì)上統(tǒng)一，但形式上、分布規(guī)律及數(shù)學(xué)處理方法上略有不同而又緊密相關(guān)的同一類物理現(xiàn)象。

不同的觀察區(qū)域，有不同的觀察結(jié)果。P1P2P3P4直線傳播菲涅耳衍射區(qū)夫瑯和費衍射區(qū)這種分類是從理論計算上考慮的。菲涅爾衍射是普遍的，夫朗和費衍射僅是它的一個特例?！斑h”和“近”與衍射孔徑D及波長的相對大小有關(guān)：對一定的，若D

越小，衍射現(xiàn)象越明顯。

對一定的D，若

越小，衍射現(xiàn)象越不明顯。觀察衍射現(xiàn)象一般都是在遠處，且使～D（衍射現(xiàn)象明顯）。

當/D→0時，波動光學(xué)幾何光學(xué)

障礙物—衍射屏復(fù)振幅透射函數(shù)—屏函數(shù)--瞳函數(shù)振幅型—只改變振幅位相型—只改變位相例如孔(圓,矩,縫)照明空間衍射屏觀察屏照明空間衍射空間或圖13-2衍射系統(tǒng)中的三個波前是衍射屏前表面的復(fù)振幅是衍射屏后表面的復(fù)振幅兩類衍射方式:

(2)夫瑯和費衍射遠場衍射S*

(1)菲涅耳衍射衍射屏觀察屏近場衍射S*惠更斯原理：波前上每一個點都可看做是發(fā)出球面子波的波源。菲涅爾1818年將惠更斯的子波概念修正為：1)波傳到的任意點都是子波的波源；2)各子波在空間各點進行相干疊加。

衍射的本質(zhì)：子波相干疊加§3-1.光波的標量衍射理論一、惠更斯－菲涅耳原理波陣面外任一點光振動應(yīng)該是波面上所有子波相干疊加的結(jié)果。子波向P點的球面波公式子波法線方向的振幅子波振幅隨q角的變化衍射角A為離開點光源單位距離處的振幅,R為波面∑’的半徑。當q=0時，K(q)=Max,q=p/2時，K(q)=Min.波面上子波Σ

對p點產(chǎn)生的總的復(fù)振幅為：菲涅爾假設(shè)：求解此公式主要問題：C、K(q)沒有確切的表達式?；莞埂颇硎菍獾难苌洮F(xiàn)象物理規(guī)律的認識。但其數(shù)學(xué)表達式則不夠精確，表達式中的一些參數(shù)也不夠嚴格?；鶢柣舴蚋鶕?jù)惠更斯—菲涅耳原理，利用電磁場理論推導(dǎo)出了嚴格的衍射公式。基爾霍夫衍射公式：lK一般在0－1之間，特別地，光線正入射時：三、基爾霍夫衍射公式的近似1、傍軸近似(1)(2)在振幅項中(3)設(shè)定孔徑函數(shù)進一步的計算需要將exp(ikr)中的

r表示成(x,y,z)的函數(shù)。2.菲涅耳近似（對位相項的近似）——菲涅耳近似得到菲涅