光譜線在電場中的效應(yīng)

1、第七章 光譜線在電場(din chng)中的效應(yīng) 共二十四頁7.1實(shí)驗(yàn)(shyn)現(xiàn)象 在發(fā)現(xiàn)塞曼效應(yīng)（1896年）后不久，就有研究人員試圖研究外電場對鈉原子D線的影響，但是沒有成功。1913年，斯塔克對氫原子的巴爾末系譜線進(jìn)行研究，才發(fā)現(xiàn)外電場可以使得光譜線發(fā)生分裂，這種現(xiàn)象(xinxing)被稱為斯塔克效應(yīng)。 共二十四頁一般來說，原子(yunz)處在外電場中，其能級受到外電場的作用而產(chǎn)生的附加能量，可以表示為： 第1項(xiàng)稱為一級斯塔克效應(yīng)，或線性斯塔克效應(yīng)，第2項(xiàng)稱為二級斯塔克效應(yīng)，第3項(xiàng)稱為三級斯塔克效應(yīng)等等。第2項(xiàng)以后也可以(ky)統(tǒng)稱為非線性斯塔克效應(yīng)。根據(jù)經(jīng)典物理的觀點(diǎn)，一級斯塔克效

2、應(yīng)是來自外電場與原子的電偶極矩的相互作用，二級斯塔克效應(yīng)是來自外電場與和外電場成正比的誘導(dǎo)偶極矩的相互作用。 （7.1）共二十四頁只有氫原子和類氫離子具有平均偶極矩，因而才顯示出較大的一級斯塔克效應(yīng)；而其它原子的平均偶極矩為零，因而沒有一級斯塔克效應(yīng)，只顯示出很小的非線性斯塔克效應(yīng)，在早期的實(shí)驗(yàn)(shyn)條件下，不易觀察到。因此，當(dāng)年對鈉原子D線的觀察沒有取得成功，而是首先在氫原子的巴爾末系譜線觀察到斯塔克效應(yīng)。（原子內(nèi)部的電場強(qiáng)度為109伏/cm，一般外電場強(qiáng)度為105伏/cm就算是很強(qiáng)）。 通過(tnggu)后來的理論研究才知道： 共二十四頁在氫原子的一級斯塔克效應(yīng)中，譜線分裂的各成分(

3、chng fn)在中心譜線的兩側(cè)對稱分布；而其它原子的二級斯塔克效應(yīng)，譜線分裂是不對稱分布的。斯塔克效應(yīng)要比塞曼效應(yīng)復(fù)雜得多。實(shí)驗(yàn)(shyn)還觀察到： 共二十四頁7.2一級斯塔克效應(yīng)(xioyng) 從電磁理論可以知道(zh do)，具有平均電偶極矩的體系，在外電場中的附加能量為 而根據(jù)量子力學(xué)知識可以證明，氫原子由于其能級是l簡并的，其平均電偶極矩不等于零，因此氫原子在外電場中，其能級分裂將與電場強(qiáng)度F成正比。 （7.2）共二十四頁通過量子力學(xué)(lin z l xu)的計(jì)算，可以得出一級斯塔克效應(yīng)的附加能為： 和各量子數(shù)的關(guān)系式為 在e為電子電荷，a1為第一玻爾半徑。量子數(shù)2為主量子數(shù)，它

4、可取任意正整數(shù)。n1、n2和ml都稱為電量子數(shù)，這些量子數(shù)是在拋物線坐標(biāo)系中求解量子力學(xué)(lin z l xu)方程中得出的。 （7.3）共二十四頁n1和n2又稱為(chn wi)拋物線量子數(shù)，它們的取值為： 共二十四頁氫原子H線的斯塔克分裂(fnli) 各量子數(shù)的取值為： 共二十四頁從圖中可知，H線應(yīng)分裂為15條線，但是因?yàn)槠渲?條強(qiáng)度太弱，實(shí)驗(yàn)上只能觀測到9條線。圖中線段長度表示譜線的強(qiáng)度。另外，從圖中還可以(ky)看出，在一級斯塔克效應(yīng)中，能級和譜線的分裂顯示為對稱分布。 選擇定則為 共二十四頁實(shí)驗(yàn)(shyn)觀測到的H線斯塔克效應(yīng)光譜 共二十四頁當(dāng)電場強(qiáng)度超過105V/cm時(shí)，發(fā)現(xiàn)H線

5、的斯塔克分裂不再是對稱的，明顯(mngxin)偏離一級效應(yīng)，這是由于此時(shí)受到二級斯塔克效應(yīng)的影響。當(dāng)電場強(qiáng)度超過4x105V/cm時(shí)，還可以觀察到三級斯塔克效應(yīng)。 共二十四頁氫原子巴耳末線系在強(qiáng)電場(din chng)中的斯塔克效應(yīng) 共二十四頁7.3 二級斯塔克效應(yīng)(xioyng) 除了氫原子和類氫離子，對于其它原子，其能級(nngj)的軌道量子數(shù)l是退簡并的，即一個(gè)給定的能級對應(yīng)著一定的l軌道。通過量子力學(xué)可以證明，在這種能級中其平均點(diǎn)偶極矩為零，因此原子在外電場中不出現(xiàn)一級斯塔克效應(yīng)。但是在外電場的作用下，可以使得原子發(fā)生極化，即使得原子的正電荷中心K和負(fù)電荷中心S分開，產(chǎn)生一個(gè)與電場強(qiáng)度

6、成正比的誘導(dǎo)電偶極矩，它的大小取決于角動(dòng)量在電場中的取向。 共二十四頁電場對原子(yunz)的作用 角動(dòng)量 繞電場方向作進(jìn)動(dòng)，并且是空間量子化的，用mj來表征。 共二十四頁由于誘導(dǎo)偶極矩與電場強(qiáng)度(qingd)成正比，所以斯塔克效應(yīng)與電場強(qiáng)度(qingd)的平方成正比。但是，電場的作用與磁場不同，電場的作用不因電子軌道運(yùn)動(dòng)的方向反轉(zhuǎn)（即從+mj變-mj為）而發(fā)生變化，對+mj和-mj來說，電場作用的附加能量是相同的。根據(jù)理論計(jì)算可以得出，在電場作用下，對能級所產(chǎn)生的附加能量可以表示為 （7.4）共二十四頁式中mJ量子數(shù)的取值分為(fn wi)兩種情況： 1、J為正整數(shù)時(shí)， 2、J為半整數(shù)(zh

7、ngsh)時(shí)， 其中，A、B是兩個(gè)常數(shù)，取決于L、S和J值。 可見 值不同，能級的附加能量不同，能級將發(fā)生分裂。 共二十四頁2、當(dāng)J為半整數(shù)(zhngsh)時(shí)，能級分裂數(shù)目為（J+1/2）個(gè);1、當(dāng)J為整數(shù)時(shí)，能級(nngj)分裂數(shù)目為（J+1）個(gè)；3、而 的能級是二度簡并的。一般來說， 值最小的能級位于最低的位置。 光譜的選擇定則為： 共二十四頁1、當(dāng)垂直于電場方向觀察時(shí)， 的躍遷為成分， 的躍遷為成分。 2、當(dāng)沿著電場方向觀察時(shí)，成分不出現(xiàn)，而成分仍是線偏振而不是圓偏振。原因是電場中原子的能量是+mj和-mj簡并的，對應(yīng)的 為+1和-1的左右旋圓偏振重合在一起形成線偏振。 共二十四頁Na原

8、子(yunz)D雙線的斯塔克分裂 圖中所畫的實(shí)線是有外電場時(shí)的情況，而虛線所示是無外電場時(shí)的情況。從圖中可以看出，與塞曼效應(yīng)不同，斯塔克效應(yīng)的能級分裂和譜線分裂不是對稱地分布(fnb)在無電場時(shí)的能級和譜線位置的兩側(cè)，而是向長波方向有一個(gè)位移。 共二十四頁He原子(yunz)=438.8nm的斯塔克分裂隨電場增強(qiáng)的現(xiàn)象 共二十四頁從圖中可以看出，有些分裂的譜線向長波方向位移(wiy)，有些方向向短波方向位移(wiy)，這是因?yàn)樵趶?qiáng)電場的作用下，選擇定則不再是嚴(yán)格的，可發(fā)生無外電場時(shí)是被禁戒的躍遷。He原子=438.8nm譜線對應(yīng)于21p51D的允許躍遷。在電場內(nèi)，相鄰的原本是禁戒的21p51P、21p51F、21p51G躍遷也同樣發(fā)生。這些躍遷產(chǎn)生了圖中短波方向的譜線，而21p51D允許躍遷產(chǎn)生的譜線所發(fā)生的斯塔克分裂成分位于長波方向。 共二十四頁7.1實(shí)驗(yàn)(shyn)現(xiàn)象 7.2一級斯塔克效應(yīng) 7.3二級斯塔克效應(yīng) 共二十四頁內(nèi)容摘要第七章 光譜線在電場中的效應(yīng)。而其它原子的平均偶極矩為零，因而沒有一級斯塔克效應(yīng)，只顯示出很小的非線性斯塔克效應(yīng)，在早期的實(shí)驗(yàn)條件下，不易觀察到。通過量子力學(xué)的計(jì)算，可以得出一級斯塔克效應(yīng)的附加能為：。n1、n2和ml都稱為電量子數(shù)，這些量子數(shù)是在拋物線坐標(biāo)系中求解(qi ji)量子力學(xué)方程中得出的。當(dāng)