理論力學(xué)復(fù)習(xí)

1、理論力學(xué)復(fù)習(xí)指南第一部分 靜力學(xué)第1章靜力學(xué)基本概念和物體的受力分析1靜力學(xué)基本概念力是物體間相互的機械作用，這種作用使物體運動狀態(tài)發(fā)生變化或使物體產(chǎn)生變形。前者稱為力的運動效應(yīng)，后者稱為力的變形效應(yīng)。力對物體的作用決定力的三要素：大小、方向、作用點。力是一定位矢量。剛體是在力作用下不變形的物體，它是實際物體抽象化的力學(xué)模型。等效 若兩力系對物體的作用效應(yīng)相同，稱兩力系等效。用一簡單力系等效地替代一復(fù)雜力系稱為力系的簡化或合成。2靜力學(xué)基本公理力的平行四邊形法則給出了力系簡化的一個基本方法，是力的合成法則,也是一個力分解成兩個力的分解法則。二力平衡公理是最簡單的力系平衡條件。加減平衡力系公理是

2、研究力系等效變換的主要依據(jù)。作用與反作用定律概括了物體間相互作用的關(guān)系。剛化公理給出了變形體可看作剛體的條件。 3. 約束類型及其約束力限制非自由體位移的周圍物體稱為約束。工程中常見的幾種約束類型及其約束力光滑接觸面約束約束力作用在接觸點處，方向沿接觸面公法線并指向受力物體。柔索約束約束力沿柔索而背離物體。鉸鏈約束約束力在垂直銷釘軸線的平面內(nèi)，并通過銷釘中心。約束力的方向不能預(yù)先確定，常以兩個正交分量Fx和Fy表示。滾動支座約束約束力垂直滾動平面，通過銷釘中心。球鉸約束約束力通過球心，但方向不 能預(yù)先確定，常用三個正交分量Fx，F(xiàn)y，F(xiàn)z表示。止推軸承約束約束力有三個分量Fx ，F(xiàn)y ，F(xiàn)z

3、。4. 受力分析對研究對象進行受力分析、畫受力圖時，應(yīng)先解除約束、取分離體，并畫出分離體所受的全部已知載荷及約束力。畫受力圖的要點（1）熟知各種常見約束的性質(zhì)及其約束力的特點。（2）判斷二力構(gòu)件及三力構(gòu)件，并根據(jù)二力平衡條件及三力平衡條件確定約束力的方向。（3）熟練、正確表出作用力與反作用力。第2章平面力系 例桁架結(jié)構(gòu)0力桿（習(xí)題2-55）第3章空間任意力系1. 物體的重心 重心是物體重力的合力作用點。均質(zhì)物體的重心與幾何中心形心重合。重心坐標的一般公式是 ; 對于均質(zhì)物體第4章摩擦1.基本概念動滑動摩擦、靜滑動摩擦自鎖當物體處于臨界平衡狀態(tài)時，靜摩擦力的大小F與相互接觸物體之間的正壓力大小與

4、正比。2.基本計算動滑動摩擦、靜滑動摩擦的計算【例】物A重100KN，物B重25KN，A物與地面的摩擦系數(shù)為0.2，滑輪處摩擦不計。則物體A與地面間的摩擦力為?第二部分 運動學(xué)第5章點的運動1矢量法點位置確定運動方程 =軌跡：矢端曲線速度 方向沿軌跡切線加速度 2直角坐標法點位置確定運動方程 軌跡運動方程消去時間參數(shù)t，即可得到 軌跡的曲線方程。速度 加速度 3. 自然法前提：點的軌跡已知弧坐標的建立：在軌跡上確定點，規(guī)定“+”，“-”點位置確定：弧坐標s運動方程 速度 加速度 切向加速度 法向加速度 【例】題5-7，5-8例 在曲柄搖桿機構(gòu)中，曲柄與水平線夾角的變化規(guī)律為，設(shè)，求點的運動方程

5、和時點的速度和加速度 解法1 自然法 點的運動方程 速度 加速度 解法2 直角坐標法（坐標建立如圖）B點的運動方程：速度：加速度：時 第6章剛體的基本運動1平動剛體平動的特點是：剛體上各點的軌跡形狀、速度及加速度相同。因此，只要求得剛體上任一點的運動，就可得知其它各點的運動，從而確定整體運動。2定軸轉(zhuǎn)動描述定軸轉(zhuǎn)動剛體的位置用角坐標j。運動方程角速度角加速度 或w 為w 在z軸上的投影；a 為a 在z軸上的投影。 定軸轉(zhuǎn)動剛體上各點速度v及加速度a的計算： 速度，或，R為點到轉(zhuǎn)軸的距離。加速度其中 ,或切向加速度； ,或法向加速度。第7章點的合成運動1定系和動系理論上講，若存在兩個有相對運動的

6、坐標系，則可指定其中一個為定系，另一個即為動系。但工程上一般以固定在地面上的坐標系為定系，相對于定系運動著的坐標系稱為動系。2動點和牽連點動點為研究的對象，是本章的主角。牽連點是動點在動系上的重合點，隨動點的相對運動而變，是動系上的點，不同瞬時，有不同的牽連點，弄清牽連點的概念十分重要。3三個運動的關(guān)系絕對運動動點相對于定系的運動；相對運動動點相對于動系的運動；牽連運動動系相對于定系的運動。（1）速度合成定理 （2）加速度合成定理 其中當動系平動時 ，當?！纠浚?-24，7-25【例】：正方形板以等角速度繞O軸轉(zhuǎn)動，小球M以均速度沿板內(nèi)半徑為R的圓槽運動。則M的絕對加速度為4應(yīng)用例 搖桿滑道

7、機構(gòu)已知h、 q 、v 、a求: OA桿的 w , a 。解： 選取動點、動系、靜系：動點: 桿BC上銷子D 點,動系: 固連搖桿OA ，靜系: 固連地面(機架)。2. 三種運動分析：3. 三種速度分析:由速度合成定理 ： 加速度分析:因牽連運動為定軸轉(zhuǎn)動，故有 作加速度矢量關(guān)系圖求解：將上式投影到沿切線的x 軸上，得：第8章剛體的平面運動1剛體平面運動定義剛體作平面運動的充要條件是：剛體在運動過程中，其上任何一點到某固定平面的距離始終保持不變。2平面運動方程剛體的平面運動可以簡化成平面圖形在平面上的運動。運動方程：其中A為基點。如果以 A 為原點建立平動動系A(chǔ)xy，則平面運動分解為跟隨基點（

8、動系）的平動和相對于基點（動系）的轉(zhuǎn)動。3平面運動剛體上各點的速度分析（1）基點法-應(yīng)用速度合成定理：（2）速度投影定理（由基點法推論）：剛體上任意兩點的速度在這兩點連線上的投影相等。 （3）瞬心法（由基點法推論）瞬心是瞬時速度為零的點，把瞬心作為基點求速度的方法，為瞬心法。8-15，例8-10【例】圖示系統(tǒng)中，ABCD為一平行四連桿機構(gòu)，某瞬時桿EF平行于CD，求桿EF的速度瞬心（F點）4加速度分析 只推薦用基點法分析平面運動剛體上各點的加速度。 例已知、,以及與AB的夾角，求角速度和角加速度。例 曲柄肘桿壓床機構(gòu) 已知:OA=0.15m,n=300 rpm,AB=0.76m, BC=BD=

9、0.53m. 圖示位置時, AB水平。求該位置時的， 及 解： 運動分析： OA,BC作定軸 轉(zhuǎn)動, AB,BD均作平面運動 研究AB;速度分析，用速度瞬心法求vB和wAB ：P為AB 桿速度瞬心 研究BD;速度分析，用速度瞬心法求vD 和w BD ：P2為其速度瞬心,DBDP2為等邊三角形DP2=BP2=BD第三部分 動力學(xué)第9章質(zhì)點運動微分方程1牛頓第二定律牛頓第二定律為質(zhì)點的質(zhì)量與加速度的乘積等于作用在質(zhì)點上力系的合力，即它是解決質(zhì)點動力學(xué)的基本定律。2質(zhì)點運動微分方程矢量形式 直角坐標形式 自然坐標形式一般在研究自由質(zhì)點的運動時，常采用直角坐標或極坐標形式的微分方程，研究非自由質(zhì)點動力

10、學(xué)問題時常采用自然坐標形式的微分方程。3質(zhì)點運動微分方程的應(yīng)用運用質(zhì)點運動微分方程，可解決質(zhì)點動力學(xué)兩類問題，即（1）已知質(zhì)點的運動規(guī)律，求作用在質(zhì)點上的力，通常是未知的約束力。這是點的運動方程對時間求導(dǎo)數(shù)的過程。（2）已知作用在質(zhì)點上的力，求質(zhì)點的運動規(guī)律。這是運動微分方程的積分過程，或求解過程。 對于多數(shù)非自由質(zhì)點，一般同時存在以上動力學(xué)的兩類問題，對于這種問題一般首先解除約束以相應(yīng)的約束力代替，根據(jù)已知的主動力及運動初始條件，求解質(zhì)點的運動規(guī)律；然后在運動確定的條件下再求解未知約束力，約束力一般包括靜約束力和附加動約束力兩部分。 利用質(zhì)點運動微分方程求解質(zhì)點的運動規(guī)律時，視問題的性質(zhì)，可

11、采用兩種分離變量的方法對微分方程進行積分，即 或質(zhì)點的運動規(guī)律還決定于初始條件，利用運動的初始條件，可確定定積分的下限或不定積分的積分常數(shù)。視問題的性質(zhì)，也可以用解微分方程的方法求解。4解決質(zhì)點動力學(xué)問題的步驟（1）分析質(zhì)點的受力，分清主動力與約束力。對非自由質(zhì)點需解除約束，以約束力代替。主動力一般為已知，約束力通常是未知的，但其方向往往可根據(jù)約束的性質(zhì)確定。畫出質(zhì)點的受力圖。（2）分析質(zhì)點的運動，畫出質(zhì)點的運動分析圖，一般包括廣義坐標，加速度、速度在坐標上的分量等。 （3）列寫質(zhì)點運動微分方程。列方程時要注意力及運動量在坐標上投影的正負號。 （4）微分方程的求解及問題的進一步討論?！纠恳阎?/p>

12、物體的質(zhì)量為m，彈簧的剛度為，原長為，靜伸長為，則對于以彈簧靜伸長末端為坐標原點，鉛直向下的坐標OX，重物運動微分方程應(yīng)為【例】質(zhì)量M的重量為m，從離地面高H處自由降落，它所受空氣阻力假定下速度的一次成正比，即R=-Kv，其中K為比例系數(shù)。畫出該質(zhì)點在一般位置的受力圖如圖所示，并取x軸鉛直向中，則它的運動微分方程為：x=-mg-Kx；【例】點作曲線運動如圖所示。若點在不同位置時的加速度是一個恒矢量，則該點作變速運動?！纠苛?xí)題9-18，9-14第10章動量定理1質(zhì)點系動量的計算質(zhì)點系的動量為質(zhì)點系中各質(zhì)點動量的矢量和，即在直角坐標系中可表示為質(zhì)點系的動量還可用質(zhì)心的速度直接表示，即2質(zhì)點系動量

13、定理質(zhì)點系動量定理建立了質(zhì)點系動量的變化率與外力主矢量之間的關(guān)系，可表示為如下幾種形式：質(zhì)點系動量定理質(zhì)心運動定理3動量定理的應(yīng)用應(yīng)用動量定理解質(zhì)點系動力學(xué)問題時，應(yīng)注意以下幾點：（1）質(zhì)點系動量的變化與內(nèi)力無關(guān)。應(yīng)用動量定理時，必須明確研究對象，分清外力與內(nèi)力，只需將外力表示在受力圖上。（2）應(yīng)用動量定理可解決質(zhì)點系動力學(xué)的兩類問題，即已知力求運動的問題和已知運動求力的問題。一般用動量定理求未知約束力。4.動量守恒定理當外力系的主矢量為零時，系統(tǒng)的動量守恒，即常矢量 外力系的主矢量在某一軸（如x軸）上投影為零時，系統(tǒng)的動量在該軸上的分量為一常數(shù)常數(shù)第11章動量矩定理1. 轉(zhuǎn)動慣量剛體對Z軸的

14、轉(zhuǎn)動慣量 回轉(zhuǎn)半徑的定義2質(zhì)點系動量矩質(zhì)點系對任意一點的動量矩為質(zhì)點系中各點的動量對同一點的矩的矢量和，即質(zhì)點系對軸z 動量矩 平動剛體 定軸(z軸)轉(zhuǎn)動剛體 平面運動的剛體 3質(zhì)點系動量矩定理質(zhì)點系的動量矩定理建立了質(zhì)點系動量矩的變化率與作用于質(zhì)點系上外力的主矩之間的關(guān)系?？杀硎緸槿缦聨追N形式：（1）對固定點的動量矩定理 質(zhì)點系對固定點的動量矩對時間的一階導(dǎo)數(shù)，等于外力系對同一點的主矩，即 用投影式表示為 （2）相對質(zhì)心動量矩定理 質(zhì)點系相對質(zhì)心的動量矩對時間的一階導(dǎo)數(shù)等于外力系對質(zhì)心的主矩。即 （3）剛體繞固定軸轉(zhuǎn)動的微分方程 4剛體平面運動微分方程 5動量矩定理的應(yīng)用在應(yīng)用動量矩定理時，

15、應(yīng)注意以下幾點：（1）正確計算質(zhì)點系的動量矩；（2）質(zhì)點系動量矩的變化率與外力矩有關(guān)。所以，在分析問題時要明確研究對象，分清內(nèi)力與外力；（3）當對固定點的外力矩為零時，質(zhì)點系對該點的動量矩守恒。即 時，常矢量或?qū)δ齿S（如z 軸）的外力矩為零時，質(zhì)點系對該軸的動量矩守恒。即時，常數(shù)例 兩質(zhì)量各為8 kg的均質(zhì)桿固連成T 字型，可繞通過O點的水平軸轉(zhuǎn)動，當OA 處于水平位置時, T 形桿具有角速度w=4rad/s 。求該瞬時軸承O 的反力。解： 選T 字型桿為研究對象； 受力分析如圖示； 運動分析：剛體繞O 軸轉(zhuǎn)動； 根據(jù)定軸轉(zhuǎn)動微分方程求解：再根據(jù)質(zhì)心運動定理有： 運動學(xué)補充方程： 解得： 課本

16、【例11-5】：注意等式右邊的正、負號。如果桿件在鉛垂線的右鍘呢？（在右鍘，則為負，為正）第12章動能定理1.質(zhì)點系動能的計算質(zhì)點的動能 ：質(zhì)點系的動能等于質(zhì)點系內(nèi)各質(zhì)點動能的總和，即（2）剛體動能的計算平動剛體： 定軸轉(zhuǎn)動剛體： 平面運動剛體：分別為剛體對固定軸，質(zhì)心軸和瞬心軸的轉(zhuǎn)動慣量。2. 力的功的計算作用在質(zhì)點系上的力通常為變力，變力的元功為 力在有限路程上的功為 或如（1）重力在有限路程上的功為即決定于軌跡兩端的高度差，而與軌跡形狀無關(guān)。（2）彈性恢復(fù)力在有限路程上的功為其中為彈簧剛度系數(shù)，彈性恢復(fù)力的功僅決定于質(zhì)點在軌跡兩端時彈簧的變形，而與軌跡形狀無關(guān)。3. 動能定理 微分形式的

17、動能定理：積分形式的動能定理：動能定理給出了質(zhì)點系在運動過程中速度與位置的關(guān)系。具有理想約束的一個自由度系統(tǒng)，利用動能定理就可以決定質(zhì)點系在已知主動力作用下的運動規(guī)律。4. 機械能守恒在理想約束的情況下，若作用在系統(tǒng)上的主動力有勢,則系統(tǒng)的機械能守恒，即應(yīng)用機械能守恒定律可得到系統(tǒng)運動微分方程的初積分。常見勢力的勢能，（1）重力勢能 式中由零勢面鉛垂向上為正。（2）彈性恢復(fù)力勢能 式中為彈簧的變形量。以彈簧原長處為勢能零點。5. 普遍定理的綜合應(yīng)用普遍定理提供了解決質(zhì)點系動力學(xué)問題的一般方法。在許多較為復(fù)雜的問題中，往往需要聯(lián)合應(yīng)用幾個普遍定理以求得問題的解答。例如時常遇到這樣一種類型的問題：已知作用于系統(tǒng)上的主動力，需求系統(tǒng)的運動及未知約束力。這時應(yīng)首先根據(jù)系統(tǒng)中各物體的運動情況及系統(tǒng)所受力的特點，考慮應(yīng)用哪一個普遍定理可以建立已知的主動力和運動的關(guān)系，在理想約束的情形下，應(yīng)用動能定理常?？梢宰龅竭@點。由反映這些關(guān)系的方程求得系統(tǒng)的運動后，再應(yīng)用相應(yīng)的普遍定理，通常是應(yīng)用動量定理或動量矩定理，以求出未知的約束力。 例 圖示系統(tǒng)中,均質(zhì)圓盤A、B各重P，半徑均為R, 兩盤中心線為水平線, 盤A上作用矩為M(常量)的一力偶；重物D重Q。問下落距離h時重物的速度與加速度。(