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1、第九章 多體問題復(fù)旦大學(xué) 蘇汝鏗9.1 全同粒子的性質(zhì)定義： 內(nèi)稟固有屬性完全相同的粒子(m,e,s,)稱為全同粒子9.1 全同粒子的性質(zhì)性質(zhì)：全同性原理：全同粒子不可區(qū)分，不可編號(hào) 全同粒子的哈密頓算符有交換對(duì)稱性9.1 全同粒子的性質(zhì) 交換算符Pij與H對(duì)易9.1 全同粒子的性質(zhì)9.1 全同粒子的性質(zhì)9.1 全同粒子的性質(zhì) 全同粒子對(duì)稱性不隨時(shí)間變化而變化9.1 全同粒子的性質(zhì) 波色子(Boson) s=偶數(shù)hbar/2 光子、介子 費(fèi)米子(Fermion) s=奇數(shù)hbar/2 電子、質(zhì)子，中子9.1 全同粒子的性質(zhì) 全同粒子體系波函數(shù)的對(duì)稱性和Pauli原理9.1 全同粒子的性質(zhì)9.1

2、 全同粒子的性質(zhì)9.1 全同粒子的性質(zhì)9.1 全同粒子的性質(zhì)9.1 全同粒子的性質(zhì)9.1 全同粒子的性質(zhì)9.1 全同粒子的性質(zhì)9.2 全同粒子的散射不考慮自旋 非全同粒子的散射9.2 全同粒子的散射 Boson-Boson9.2 全同粒子的散射9.2 全同粒子的散射 Fermion-Fermion9.2 全同粒子的散射考慮自旋：ee散射(無極化，略去LS耦合) s=1 三重態(tài) 空間對(duì)稱 s=0 單態(tài) 空間反對(duì)稱9.2 全同粒子的散射極化電子散射9.2 全同粒子的散射任意自旋的全同粒子散射 s：sz本征值 mshbar ms取值-s,-s+1,+s 共(2s+1) 兩個(gè)粒子(2s+1)(2s+1) 9.2 全同粒子的散射9.2 全同粒子的散射9.2 全同粒子的散射9.2 全同粒子的散射9.3 氦原子目的：用微擾論討論，考慮交換簡(jiǎn)并 簡(jiǎn)并微擾相當(dāng)于考慮波函數(shù)對(duì)稱性，用波函數(shù)對(duì)稱化重新組合簡(jiǎn)并波函數(shù)9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.4 分子Born-Oppenheimer近似：將原子核之間的距離看成參數(shù)，令V=V(|r1-r2|)9.4 分子9.4 分子9.4 分子雙原子分子的轉(zhuǎn)動(dòng)和振動(dòng)9.4 分子9.4 分子9.4 分子9.4

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