非零偏移距聲地層剖面多次波的時距分析及壓制示例.docx

1、第41卷增刊2011年3月中國海洋大學(xué)學(xué)報PERIODICALOFOCEANUNIVERSITYOFCHINA非零偏移距聲地層剖面多次波的時距分析及壓制示例收稿日期；2011-05-25,修訂日期作者簡介：王照偉(1984-),女.碩士生，E-tnaiI:通訊作*.E-mail:xtwang王鵬伽2.王修田1.漕(中國海洋大學(xué)1海洋地球科學(xué)學(xué)院,乙海底科學(xué)與探測技術(shù)教育部重點實驗室，山東育島266ioo)摘要：簽于對符合二維觀洌的模型中非零偏移距全程多次波時距關(guān)系的理論分析可知：無論地下反射界面為水平的還是傾斜的，非零偏移距的全程次多次波的旅行時總是小于相應(yīng)一次波旅行時的倍，但非零偏移距與零偏

2、移距全程多次波的時距差異.隨偏移距的增大而增大.而隨探測深度的增大而減??；基于該理論分析結(jié)論.對在零偏移距假設(shè)下計算的多次波旅行時先行調(diào)整.使其與非零偏移距的多次波旅行時相對應(yīng)后再進行壓制處理.可獲得更高質(zhì)量的聲地層剖面關(guān)鍵詞：非零偏移距聲地層剖面；全程多次波；非零偏移距多次波時距特征中圖法分類號：P631.4文獻(xiàn)標(biāo)志碼：A文章編號：1672-5174(2011)05II-324-08聲地層剖面測量，一般使用單道淺地層剖面儀F,是海洋淺地層地質(zhì)地球物理調(diào)查的重要手段之一因具有分辨率高經(jīng)濟高效及操作簡單等優(yōu)點.近年來聲地層剖面測量已被廣泛應(yīng)用于海洋科學(xué)研究國民經(jīng)濟建設(shè)國家領(lǐng)土安全及國家海洋權(quán)益等

3、各不方面國內(nèi)外辜者對聲地層剖面進行了大量的研究工作«,JonathanMBull»RoryQuinnJustinKDix對聲波反射系數(shù)的計算進行了研究并將其應(yīng)用于考古學(xué)研究中，呂國濤應(yīng)用邊緣檢測與均滑處理對聲地層剖面中分層不清晰的狀況進行了改善.rHaynes.劉秀娟羅進華等用不同的濾波方法對聲地層剖面中'的風(fēng)浪變形涌浪效應(yīng)進行了校正探索3】，劉金俊趙鐵虎等對聲地層剖面中地層厚度失真的問題進'行了分析SunilKAddya、IRStevenson.AGarcitrGarcia、潘國富、莊杰棗、季文雷等對聲地層剖面中的信號識別、解釋等進行了研究US5。然而.對

4、聲地層剖面進行整體的系統(tǒng)性處理尚處于起步階段.目前聲地層剖面探測還缺少相應(yīng)的后續(xù)數(shù)據(jù)處理配套技術(shù).各專業(yè)廠家提供的聲地層剖面處理軟件.一般只能進行增益控制、頻譜分析與帶通濾波等簡單處理因受野外施工條醇的限制及強波阻抗界面等因素的影響.聲地層剖面中經(jīng)常存在著大量多次反射波，其能量一般很強且分布廣泛，往往會掩蓋一次反射的有效信號.若不對其進行有效壓制.極易導(dǎo)致錯誤的地質(zhì)解釋.而常規(guī)的后處理一般解決不了聲地層剖面中存在的多次波問題目前.多次波壓制方法主要基于多次波的周期性、其與一次波的視速度差異或波動理論基于多次波周期性的傳統(tǒng)預(yù)測反褶積技術(shù)對周期性較好的短周期多次波可獲得理想的多次波壓制效果

5、4;.但聲地層剖面采集頻率很高.導(dǎo)致多次波相對周期較長.因而傳統(tǒng)的預(yù)測反褶積難以得到好的壓制效果：基于視速度差異的多次波壓制方法多是在共中心點道集上進行處理1B23,只有多道記錄能夠體現(xiàn)出信號在橫向上的相干程度或信號的視速度.而聲地層剖面多為單道接收，因此.通常無法應(yīng)用這類方法消除聲地層剖面中的多次波：基于波動理論的多次波壓制方法.尤其是SRME方法If,要求輸入的為包含零偏移距道的多道記錄.因此難以用于非零偏移距的單道聲地層剖面的多次波壓制顯然.正是聲地層剖面目前的單道采集方式及其高采集頻率.導(dǎo)致了常規(guī)多次波壓制方法的失效而若要進行聲地層剖面多次波的壓制處理.只能考慮在單道剖面上奏效的壓制技

6、術(shù)如果聲地層剖面可近似為一個自激自收的零偏移距剖面.則可直接根據(jù)mbp軟件系統(tǒng)28提供的相關(guān)模塊在聲地層剖面上追蹤識別出多次波.進而通過基于模型的變周期預(yù)測反褶積技術(shù)對其進行壓制然而聲地層剖面往往是一個具有一定偏移距的單道淺層剖面.此時即使水平界面的全程次多次波旅行時也不再等于其所對應(yīng)的一次波旅行時的倍.因此不能簡單地將其等同于一個零偏移距的地震剖面而直接對多次波進行壓制處理本文對符合二維觀測的非零偏移距全程多次波時距關(guān)系進行了系統(tǒng)的理論分析.總結(jié)出非零偏移距的聲地層剖面與零偏移距剖面中多次波時距特征的不同點，得出了對聲地層剖面多次波壓制處理具有指導(dǎo)意義的結(jié)論.并給出了一種在非零偏移距的聲地層

7、剖面中衰減多次波的思路和成功示例O聲地層剖面中多次波的主要類型根據(jù)反射界面類型及傳播路徑.可將聲地層剖面中的多次波分為海底全程多次波深部強反射界面的全程多次波及層間多次波3類.帶其它類型的多次波可視為基于這3種類型的組合1.1海底的全程多次波因海面近于自由界面.而海底通常為較強的波阻抗界面，聲波信號可在上述2個界面間發(fā)生多次反射.其所形成的多次波即為海底的全程多次波這種類型的多次波能量較強.且通常具有較為明顯的周期性.如圖所示A聲膝沖接收位置Locationoftheacousticreceiver圖海底的全程多次波示意圖Fig.1TheloT）g-pathmultiplesoftheseaf

8、loor1.2深部強波阻抗界面的全程多次波從海底之下的某深部強波阻抗界面返回的一次波在海面上發(fā)生反射并向下傳播.然后在同一界面反射并返回海面.如此往返多次形成的多次波即為該波阻抗界面的全程多次波（見圖2）。由于至少在同一深部界面上發(fā)生了2次反射.因k其振幅的強弱主要取決于這個界面的反射系數(shù)海曲Seasurface海底Seafloor反射界而ReflectorV聲豚沖發(fā)射位罟LocationoftheacousticsourceAJ*1昧淖接收位罟Locationoftheacousticreceiver圖2深部強波阻抗界面的全程多次波示意圖Eig.2Thelong-pathtnultiples

9、ofadeepreflectorwithsirongacousticimpedance1.3層間多次波在海底之下某深部地層中多次震蕩形成的多次波稱為層間多次波（見圖3）。形成這種類型多次波的條件為該地層頂?shù)捉缑婢鶠閺姴ㄗ杩菇缑婧Ｃ鍿easurface海底Seanow反射界面IRctlixiwI配射界面2Renector2V聲沖發(fā)射位置LocationoftheacousticsourceA由詠沖接收位置Locationoftheacousticrecover圖3層間多次波示意圖Fig.3Theinterbednnihiplcs對于淺地層探測來說.由于海底通常為較強的波阻抗界面.而在海底與基巖之

10、間的地層多為松散”地層.因此一般情況下聲地層剖面上的多次波以海底的全程多次波為主02聲地層剖面中全程多次波的時距關(guān)系在單道聲地層剖面探測中.一般總是將激發(fā)點與接收點置于同一個水平面上就激發(fā)點與接收點的相對位置而言.其可分為收發(fā)合置與收發(fā)分置2種野外信息采集方式在收發(fā)合置方式下激發(fā)點與接收點可視為處于同一位置.由此所采集的聲地層剖面即為一個零偏移距剖面：在收發(fā)分置方式下激發(fā)點與接收點之間將存在著一定的偏移距.當(dāng)偏移距很小或地層較深時可忽略掉偏移距的影響而仍可將所采集的聲地層剖面近似為|個零偏移距剖面.但當(dāng)偏移距較大或地層較淺時忽略掉偏移距的影響將會造成較大的誤差.此時所采集的聲地層剖面不能簡單地

11、近似為|個零偏移距剖面.而是個具有一定偏移距的單道聲地層剖面對于收發(fā)合置方式下符合二維觀測的零偏移距聲地層剖面而言.多次波與一次波的時距關(guān)系與地震勘探中自激自收時的結(jié)論一致.其主要內(nèi)容可概括為：來自地下同一水平界面的全程次多次波的旅行時等于一次反射波旅行時的倍：來自地下傾角為°的同一傾斜界面的全程次多浪波的旅行時與一次反射波旅行時具有固定的比例關(guān)系（即魚1地）其視傾ksin（9）角也與一次反射波的視傾角成固定比例關(guān)系（一般近似為倍）。收發(fā)分置是聲地層剖面探測時常用的野外信息采集方式為敘述方便起見.將信號發(fā)射系統(tǒng)與信號接收系統(tǒng)的組合簡稱為收發(fā)排列.其代表了激發(fā)點與接收點（二者一般位于同

12、1個水平面上）的連線方向在實際的探測中收發(fā)分置方式一般又可分為.，種常用ia的模式：（1）激發(fā)與接收器分別位于測量船的兩側(cè),即收發(fā)排列與測線方向垂直：（2）激發(fā)與接收器均沿船行方向前后布置即收發(fā)排列與測線方向一致以下Q將針對這2種觀測模式.就符合二維觀測的全程多次波時距關(guān)紊展開討論2.1收發(fā)分置時水平界面全程多次波時距關(guān)系當(dāng)?shù)叵陆缑鏋樗浇缑鏁r.無論是收發(fā)排列與測線方向垂直（見圖|）還是收發(fā)昴列與洌線方向一致（見圖5）.-次波與全程多次波均在過收發(fā)排列的鉛垂面上傳播在圖4（或圖5）中,s與r分別代表收發(fā)排列所在的觀測平面（為簡單起見.設(shè)其為海水面）與地下反射界面.設(shè)兩界面間的距離為/,（即反射

13、界面深度為/,）；o與S分別代表激發(fā)點與接收點.兩者之間的偏移距M=d.而M為其中點位置圖收發(fā)排列與測線垂直時的觀測示意圖(地下界面為水平界面)Fig.4Anobservationdiagramwhenthesourec-receiverlayoutisperpendiculartolhelineorientation(Thesub-interfaceishorizontal)測線方向LineOrientation圖5收發(fā)排列與測線方向一致時的觀測示意圖（地下界面為水平界面）Fig.5Anobservationdiagramwhenthesourec-receiverlayoutisalong

14、thelineorientation（Thesub-interfaceishorizontal）設(shè)聲波信號由O點出發(fā).在界面r上的P點發(fā)生反射.然后傳播至S點根據(jù)簡單的幾何關(guān)系.容易得到由條發(fā)點o出發(fā)至接收點s的一次波旅行商為4=號加+號）2（1）式中.%,表示觀測界面以上介質(zhì)的聲速現(xiàn)考慮全程二次多次波的時距關(guān)系.其傳播路徑示意于圖6.其中AJi為界面廠上的2個反射點.從激發(fā)點°出發(fā)的全程三次多次波經(jīng)人、和0點反射后抵達(dá)接收點S。容易得出全程二次藍(lán)次波的旅行時為M+申推廣至全程次多次波.可得出全程次多次波的旅行時為奪龍+專（=2.3.4,.）圖6全程二次多次波傳播路徑示意圖Fig.6

15、Thepropagationpathofthe2"orderlong-pathmultiple為考察全程次多次波的旅行時與一次波旅行時之間的關(guān)系.設(shè)人與倍一次波旅行時，小的比值為人根據(jù)式（1）及/,則得/甲+（第2土=她一（”=2.3.4.）（4）由式（4）可知.因/>0,在N2時g恒小于§.則2n2必有義恒小于1.即此時界面的全程次多次波旅行時總小于其所對應(yīng)一次波旅行時的倍.但對于給定的偏移距d和不變的反射界面深度人.全程次多次波的旅行時與一次反射波旅行時仍具有固定的比例關(guān)系現(xiàn)分析人隨偏移距d與反射界面深度人的變化規(guī)律將式（4）進一步整理.可得(5)令(6)則式（5

16、）化為/4疽+妒分析式（7）可知.當(dāng)龍-o時.a>1；而當(dāng)4-oo時,上以值越大則人值越?。划?dāng)為（0.+8）時.恒有人小于1.即，“總小于，心。由于T，進一步分析可知：菖反射界面深度力一定時衛(wèi)值隨偏移距"的增大而增大.而,1值則越來越小于1.表示與布的差異逐漸變大圖7給出的全程2次多次場的人隨4變化的曲線驗證了這一結(jié)論6MU-二。ARHUAHEPd£JOWulf烏-elopM-2VE=節(jié)>£Q&=nEqsd&uo一。-2Cpcz0-Eocssw-0.51.01.52.02.5303.54.04.550佩移距與界而深度的比佰Fherati

17、oofoffsettodqHh/k圖7全程2次多次波入隨k變化的曲線（水平反射界面）Fig.7AvariationcurveofAwithkofthe2"orderlong-pathmultiple（horizontalreflector）當(dāng)偏移距"一定時”值隨反射界面深度力的增大而減小.而入值則越來越接近于1.L與，心的差異逐漸變小。圖8給出了取v=i500m/s.偏移距d=20m時，“與W隨界面深度力變化的示例.其中實線表示一次波或全程次多次波的旅行時隨界面深度的變化關(guān)系.而虛線則為倍一次波旅行時隨界面深度變化的曲線綜上所述.當(dāng)?shù)叵路瓷浣缑鏋樗浇缑鏁r.對于具有一定偏移

18、距的單道聲地層剖面.全程次多次波的旅行時與一次反射波旅行時仍具曷固定的比例關(guān)系.但總是小于相應(yīng)一次波旅行時的倍：兩者的差異隨偏移距的增大而增大.但隨反射界面深度的增大而減小2.9收發(fā)分置時傾斜界面全程多次波時距關(guān)系當(dāng)?shù)叵陆缑鏋閮A斜界面時.則對于符合二維觀測的全程多次波來講也可分為兩種情況.即收發(fā)排列與測線及界面傾向均一致（見圖9）.或收發(fā)排列與界面傾向一致但與測線方向垂直（見圖l（）c此時對于同一偏移距的收發(fā)排列來講.一次波與全程多次波也均在過收發(fā)排列的鉛垂面上傳播但對于前者.測線的不同位置將對應(yīng)著不同的一次波或多次波旅行時：而對于后者.因為測線與地下構(gòu)造的走向重合.所以唐點對應(yīng)的一次波旅行時

19、或多次波旅行時均是不變的.這一般應(yīng)是實際野外觀測時盡量避免的情況下面僅以前者的激發(fā)點位于界面上傾方向（即圖9所示）為例分析全程多次波的時距關(guān)系測線萬向LineOnentaiion350010IS2025303540界向深ftDepths0000505Gs1122TAEMca-Q舉圖9收發(fā)排列與測線及界面傾向均一致時的觀測示意圖（地下界面為傾斜界面）Fig.9Anobservationdiagramwhenthesource-receiverlayoutisalongboththelineandthedipdirection（Thesulrinterfaceisadippingiulerface

20、）（實線表示一次波或全程”次多次波的旅行時隨界面深度的變化關(guān)系，而虛皺則為倍一次波旅行時隨界面深度變化的Thesolidlineisthetraveltimevariationoftheprimarywaveorthenthorderlongn>athmultiplewithdepth,andthedashedlinethevariationofntimesoftheprimarywavetraveltimewithdepth.）圖8”與歸隨界面深度力變化示例Fig.8Thevariaiionoft&withinterfacedepth圖0收發(fā)排列與界面傾向一致但與測線垂直時的觀

21、測示意圖（地下界面為傾斜界面）Fig.10Auobservationdiagramwhenthesource-receiverlayoutisalongthedipdirectionbinpcr|x?ndiculartothelineorientation（Thesulrintcrfaccisaclippinginterface）在圖9中與,分別代表收發(fā)排列所在的觀測平面（為簡單起見.設(shè)其為海水面）和地下反射界面.設(shè)反射界面，.與水平面的夾角大小為8.0與S分別代表激發(fā)點與接收點.兩者之間的偏移距os=d,激發(fā)點°至反射界面的法線深度為而叭顯然.此時的多次波傳播規(guī)律可以視為多道地震觀

22、測時的一個特例.因此將多道地震中一次波和全程多次波時距曲線璀的偏移距均固定為j.即可得到具有一定偏移距的單道聲地層剖面中一次波與全程次多次波的旅行時分別為11(o)vT*零+版等奇(=2,3.4.)(9)其中”表示觀測界面,.以上介質(zhì)的聲速與多道地震傾斜界面時的情況類似.由于等效界面的傾角湖不能大于90(°).因而在具有一定偏移距的單道聲地層削面中多次波的次數(shù)也不能是任意的類似于水平反射界面的情況.為考察全程次多次波的旅行時與一次波旅行時之間的關(guān)系.設(shè)與倍一次波旅行時，心的比值為人.并令則根據(jù)式(8)與(9)可得Lsin'(泌)|sin'(泌)Vsin%siMk-Yk

23、2nt1nx/444sin<?kk24.)(=2,3.(10)分析式(10)可知.的最大值為迎Wlvi；當(dāng)虹*nsin()、'。時有人A迎縹：當(dāng)A'，+oc時.有AJ-；當(dāng)£6(0.+8).恒有AVI成立.即總有成立.亦即傾斜界面的全程次多次波旅行時總小于其所對應(yīng)一次波旅行時的倍；對于給定的偏移距當(dāng)沿界面上傾方向觀測時.界面法線深度人將逐漸變小值逐漸增大.從而使得義值越來越小于應(yīng)M業(yè).表示由偏移距j造sin(0)成的差異性影響逐漸變大：反之.當(dāng)沿界面下傾方向觀測時.界面法線深度將逐漸變大.則對于給定的偏移距以4值逐漸變小.從而使得人值越來越趨向于血(仞表示由偏移

24、距"造成的差異性影響逐漸變sin(。)小圖1以全程二次多次波為例給出了界面傾角為20；。)情況下久隨龍變化的曲線顯然.由于在傾斜界面情況下不同的觀測點將具有不同的法線深度力.即使固定了偏移距也將對應(yīng)不同的4值.從而使得義為一個處處變化的量由此可以推斷.不同于零偏移距的情況在非零偏移距的聲P§MrtMcflE-cda-sJOSOEMEqnopo-s卷=IuAe-id-Mss-scd.suo-J8JCpscJQ。二BJuqJLsmwM骸罷集Z塢mt贈務(wù)必地層剖面上.傾斜界面的全程多次波的旅行時與一次反射波旅行時不再具有固定的比例關(guān)系.因而其在時間域的視傾角也不再與一次反射波的視

25、傾角成固定比例關(guān)系O1.000.201°00.51.01.52.02.53.03.54.04.55.0侗移左'j界I印法找深度的比伯TheratioofofFsettonormaldepth-k圖|全程二次多次波義隨上變化的曲線(界面傾角。為20(°)Fig.11AvariationcurveofAwithkofthe2"orderlong-pathmultiple(Thedipofthereflectoris20()綜合收發(fā)分置方式下符合二維觀測的水平界面與傾斜界面兩種情況的分析結(jié)果.可得出如下結(jié)論：當(dāng)?shù)叵路瓷浣缑鏋?/p>

26、水平界面時.非零偏移距的全程次多次波的旅行時與一次反射波的旅行時仍具有固定的比例關(guān)系.但其總是小于相應(yīng)一次波旅行時的倍；當(dāng)?shù)叵路瓷浣缑鏋閮A斜界面時.非零偏移距的全程次多次波的旅行時與一次反射波的旅行時不再具有固定的比例關(guān)系.因而其在時間域的視傾角也不再與一次反射波的視傾角成固定的比例關(guān)系：非零偏移距與零偏移距全程次多次波的時距差異:隨偏移距的增大而增大但隨探測深度的增大而減小.3多次波同相軸的追蹤調(diào)整與壓制效果由以上分析可知.如果按照常規(guī)的零偏移距模型追蹤多次波同相軸.則理論追蹤結(jié)果必然與非零偏移距剖面上的多次波同相軸存在差異.從而導(dǎo)致壓制效果變差但同時也可看出.只有在偏移距較大的情況下.非零

27、偏移距與零偏移距的多次波才顯示出較為明顯的時距差異.且這種差異將隨探測深度的增大而減小因此對于較小偏移距的聲地層剖面.仍可先按零偏移距的假設(shè)根據(jù)MRP軟件系統(tǒng)】2睨提供的基于模型的多次波追蹤識別技術(shù)在聲地層剖面上追蹤識別出多次波同相軸的位置.再結(jié)合理論指導(dǎo)對計算的旅行時進行調(diào)整.使其與實際非零偏移距的多次波旅行時相對應(yīng).從而可直接應(yīng)用軟件系統(tǒng)中基于模型的變周期預(yù)測反褶積技術(shù)E進行聲地層剖面多次波的壓制處理現(xiàn)選用我國某海域的實際聲地層剖面記錄其野外觀測時采用的偏移距約為6m.剖面的炮間距道間距約為2m.采樣間隔為。.。52ms.記錄長度為195my選取海水的速度為500m/s.通過時深轉(zhuǎn)換將聲地

28、層時間剖面轉(zhuǎn)換到深度域然后拾取海底界面形成'相應(yīng)的深度速度模型（圖示從略）.由此可追蹤出海底全程二次多次波的同相軸約在l20rns左右（見圖49504975500()5025505050755100512551505175520()5225525052755300炮號ShotNo.圖12壓制多次波前的聲地層剖面示例Eig.12Aacousticsulrboilomprofilebeforetnuhiplcattenuating49504975500()5025505050755100512551505175520()5225525052755300炮號ShotNo.圖12壓制多次波前的

29、聲地層剖面示例Eig.12Aacousticsulrboilomprofilebeforetnuhiplcattenuating70.X0-90-多次波Multiple100120130140*J*"I607080W00IO2030_nnnnSul、>uNe酒律專撇KMt；aVJa%149504975500()50255()5050755100512551505175520()5225525052755300旭號ShotNo.圖Z壓制多次波后的聲地層剖面示例Fig.13Aacousticsub-lx>ltotnprofileaflcrmuhipleattenuating1

30、2）經(jīng)剖面分析可知.該多次波能量較強.其與一次波同相軸相切割.模糊了同時段的有效信號.干擾了有效構(gòu)造的判讀將理論追蹤結(jié)果進行調(diào)整.使其與實際的多次波同相軸相一致再行壓制.最后經(jīng)偏移歸位反褚積及能量均衡等處理后得到最終的成果剖面（見圖13）。可見.在該剖面中多次波得到了明顯壓制.傾斜構(gòu)造的有效波同相軸連續(xù)性變好.地質(zhì)構(gòu)造愈加明顯.相應(yīng)時段的信噪比大有提高5結(jié)論針對非零偏移距的聲地層剖面通過符合二維觀測的水平界面與傾斜界面兩類模型進行詳細(xì)的理論與實驗分析.得出了具有指導(dǎo)意義的結(jié)論：(1) 當(dāng)?shù)叵路瓷浣缑鏋樗浇缑鏁r.非零偏移距的全程次多次波的旅行時與一次反射波的旅行時仍具有固定的比例關(guān)系.但其總是

31、小于相應(yīng)一次波旅行時的倍.(2) 當(dāng)?shù)叵路瓷浣缑鏋閮A斜界面時.非零偏移距的全話多次波的旅行時與一次反射波的旅行時不再具有固定的比例關(guān)系，因而其在時間域的視傾角也不再與一次反射波的視傾角成固定的比例關(guān)系：(3) 非零偏移距與零偏移距全程多敲波的時距差異.隨偏移距的增大而增大.但隨探測深度的增大而減小以非零偏移距聲地層剖面多次波時距關(guān)系分析結(jié)論為指導(dǎo).可先按零偏移距的假設(shè)在聲地層剖面上追蹤識別出多次波同相軸的位置.再對計算的旅行時進行調(diào)整.使其與實際非零偏移距的多次波旅行時相對應(yīng)后再進行多次波的壓制處理，由此可獲得更高質(zhì)量的聲地層剖面參考文獻(xiàn)：I何振才，唐健高精度水上淺層地岌勘探方法應(yīng)用研究：J.

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42、n-Kai1(1.CollegeofMarineGcoscicnccs*OceanUniversityofChina»Qingdao266100,Chinai2.CollegeofResourcesScience&Technology,BeijingNormalUniversity,Beijing100875*China)Abstract：GaojioilfieldwhichwascuttedintomanysmallfaultblocksislocatedinthemiddleofwesternslopeinJinhusagandresearchareaisoneofthe

43、mainblocks.Onthebasisofcorrecting,organizingandiinalysizingallkindsofbasicdata»theauthorstudiedthefaultdistributionandreservoircharacterondetail.Accordingtothebasictheoriesofgeostatistics,reservoirsedimentologyandstructuralgeology.31)finestructuremodelwasestablished,'hencombiningthedistributionfeatureofplaneandprofilefacies,theauthorcomparedandanalysizedthesedimentarymicrofaciesmodelwithmethodsoftruncatedGaussiansimulationandsequentialindicatorsimulation,andestablishedthesedimentarymicrofaciesmodel.Finally»