第五章粘性流體動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)及管內(nèi)流動(dòng)計(jì)算_1

1、第五章 粘性流體動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)及管內(nèi)流動(dòng)5-1 管道內(nèi)流動(dòng)阻力的成因及分類(lèi)管道內(nèi)流動(dòng)阻力的成因及分類(lèi)成因內(nèi)因：流體之間的摩擦和摻混，和d，Q，有關(guān)外因：流體和管壁及局部管件之間的摩擦和碰撞，流體與固體邊界的接觸面積，固壁粗糙度，Q有關(guān)流動(dòng)阻力分類(lèi)沿程阻力，沿程水頭損失（hf）局部阻力，局部水頭損失（hj）wfjhhh有效斷面的水利要素：流道面積A；濕周 ；絕對(duì)粗糙度水力半徑：hAR層流紊流過(guò)渡流動(dòng)雷諾實(shí)驗(yàn)雷諾實(shí)驗(yàn)5-2 通道內(nèi)流動(dòng)的一般特征通道內(nèi)流動(dòng)的一般特征1.1.層流與紊流層流與紊流臨界雷諾數(shù)臨界雷諾數(shù)決定層流向紊流轉(zhuǎn)換的判據(jù)是雷諾數(shù).ReuD在工程上Re2000Re2000層流紊流粘性力和慣

2、性力，誰(shuí)起主導(dǎo)作用。顯然，雷諾數(shù)很高的流動(dòng)仍然可能是層流。下臨界雷諾數(shù)（紊流層流） ：Red2330；上臨界雷諾數(shù)（層流紊流）：Reu13800沿軸向存在不規(guī)則的脈動(dòng).垂直于主軸方向也存在不規(guī)則脈動(dòng).紊流流2 起始段和充分發(fā)展段起始段和充分發(fā)展段進(jìn)口段 : ),(xruu 充分發(fā)展段 :)(ruu 層流 :0.06ReelD紊流:164.4ReelD當(dāng)4510Re10時(shí),2030eDlDx進(jìn)口段流動(dòng)充分發(fā)展流動(dòng)(2)(1)0UDru一、一、 粘性流體中的應(yīng)力粘性流體中的應(yīng)力理想流體（靜止或運(yùn)動(dòng)）理想流體（靜止或運(yùn)動(dòng)）),(tzyxppnp理想流體中只存在法應(yīng)力（壓力），其大小與其作用面方位無(wú)關(guān)

3、。粘性運(yùn)動(dòng)流體粘性運(yùn)動(dòng)流體 法應(yīng)力切應(yīng)力nnnAnnApn5-3 5-3 粘性流體的運(yùn)動(dòng)方程粘性流體的運(yùn)動(dòng)方程一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài), xxxyxzyyyxyzzzzxzyn x n y z 取 與 軸正方向相同分別取 與 軸、 軸正方向相同, , , , , , 過(guò)空間一點(diǎn)可以做無(wú)窮多個(gè)平面，不同方位的作用面，應(yīng)力大小和方向可能不同。似乎一點(diǎn)的應(yīng)力大小和方向有無(wú)窮多可能。雙下標(biāo)表示法：第一個(gè)下標(biāo)代表作用面的法線方向，第二個(gè)下標(biāo)代表應(yīng)力（分量）的方向?？梢宰C明，過(guò)一點(diǎn)作三個(gè)相互垂直的平面，則過(guò)該點(diǎn)的任意方位表面上的應(yīng)力都可以用這三個(gè)平面上的九個(gè)應(yīng)力分量來(lái)表示。若取此三個(gè)平面分別為三個(gè)坐標(biāo)

4、面，則九個(gè)應(yīng)力分量為：對(duì)于理想流體，一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)只需用一個(gè)標(biāo)量來(lái)描述。對(duì)于粘性流體，一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)則需要九個(gè)分量來(lái)描述，稱(chēng)其為應(yīng)力張量。 xxxyxzyyyxyzzxzyzz一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)應(yīng)力張量的九個(gè)分量中只有六個(gè)是相互獨(dú)立的，, , xyyxzxxzzyyz六面體流體微團(tuán)的表面力六面體流體微團(tuán)的表面力應(yīng)力正方向表示規(guī)則：當(dāng)一個(gè)表面的外法線方向和坐標(biāo)軸的正方向一致時(shí)，該表面所有應(yīng)力分量的正方向都分別和相應(yīng)坐標(biāo)軸正方向一致；當(dāng)表面的外法線方向和坐標(biāo)軸負(fù)向一致時(shí)，該表面上所有應(yīng)力分量的正向都分別和相應(yīng)坐標(biāo)軸負(fù)方向一致。xzYzxy222xzxzxxxxxyxyxxxxxx222x

5、yxyxxxxxzxzxxxxxx二、二、 納維納維- -斯托克斯方程（斯托克斯方程（N-S N-S 方程）方程）六面體表面力的合力六面體表面力的合力() ()22 () ()22 +() ()22 ()yxxxzxxxxxsxxxxxyxyxyxyxzxzxzxzxxxFy zxxyyx zyyzzx yzzx y zxyz X方向zxy2xxxxxx2xxxxxx2yxyxyy2yxyxyy2zxzxzz2zxzxzz()()xyyyzysyyzxzzzszx y zFxyzx y zFxyz 同樣可推得Y方向和Z方向合力，六面體表面力的合力六面體表面力的合力BxByBzFX x y zF

6、Y x y zFZ x y z 六面體所受質(zhì)量力（重力）六面體所受質(zhì)量力（重力）微分形式的動(dòng)量方程微分形式的動(dòng)量方程-運(yùn)動(dòng)方程運(yùn)動(dòng)方程 xsxBxysyByzszBzDumFFDtDumFFDtDumFFDtBxByBzFX x y zFY x y zFZ x y z ()()()xyxyxzsxyxyyyzsyzyzxzzszx y zFxyzx y zFxyzx y zFxyz mx y z xyxxxzyxyyyzzyzxzzxyzDuXDtxyzDuYDtxyzDuZDtxyz這是以應(yīng)力表示的粘性流體運(yùn)動(dòng)方程，對(duì)任何粘性流體、任何運(yùn)動(dòng)狀態(tài)都適用。()()xzxzxzxyxxxzxzyx

7、xzxxxxxyyyyyyyzzzzzyxxxxXyyyyyYyDuuuuuuuuDttxyzDuuuuuuuuDttxyzDuuuuuuuuDttxyzuuuuuuutxyzxyzuuuuuuutxyz()yyyzzyzxzzxzzzzzZyxyzuuuuuuutxyzxyz微分形式的動(dòng)量方程微分形式的動(dòng)量方程-運(yùn)動(dòng)方程運(yùn)動(dòng)方程xyxxxzyxyyyzzyzxzzxyzDuXDtxyzDuYDtxyzDuZDtxyz本構(gòu)方程本構(gòu)方程（廣義牛頓內(nèi)摩擦定律）（廣義牛頓內(nèi)摩擦定律）223223223()()()xxxyyyzzzyxxyyxyzyzzyxzzxxzupuxupuyupuzuuxyu

8、uyzuuzx 13()xxyyzzp粘性運(yùn)動(dòng)不可壓縮流體中的壓力，靜壓力。切應(yīng)力與剪切變形率成正比。法應(yīng)力與線性變形率，相對(duì)體積膨脹率有關(guān)。Navier-Stokes公式公式將本構(gòu)方程代入動(dòng)量方程12 () () ()31 ()2 () ()3 () (yxxxxzyyyyxzyxzzuuDuuuupXuDtxxyyxzxzxDuuuuuupYuDtyxyxyzzyyuuDuupZDtzxxzyz 1)2 ()3zzuuuyzz xyxxxzyxyyyzzyzxzzxXyYzZDuDtxyzDuDtxyzDuDtxyz222222222222212 () () ()32 2()()32 ()

9、()3 (yxxxzyxxzxyxxxxzuuuuuuxyyxzxzxuuuuuuxxyyxzxzuuuuuuuxyzxxyzx222222222222222221)()3()xxxxxxxxxxuuuuuuuxyzxxyzuuuDupXDtxxyz., const不可壓縮流體。Navier-Stokes公式公式12 () () ()3yxxxxzuuDuuuupXuDtxxyyxzxzxNavier-Stokes公式公式., const不可壓縮流體。222222222222222222()()()xxxxyyyyzzzzuuuDupXDtxxyzDuuuupYDtyxyzuuuDupZDtz

10、xyz矢量式DufpuDt 或：21DufpuDt 適用條件：牛頓流體;不可壓縮流體;物性為常數(shù)。物理意義：質(zhì)量力、壓力、粘性力與慣性力平衡討論比較已學(xué)過(guò)的微分方程222222222222222222222222222 () () ()() ()+ ()+ (xyzyyyxxxzijkijkxyzxyzxyzuu iu ju kxyzuuuuuuuijkxyzxyzx 拉普拉斯算子22222222) = =zzxyzuuyzuu i +u ju kNavier-Stokes公式公式DugpuDt 當(dāng) .，四個(gè)方程，未知量也是四個(gè) 方程組是封閉的。 ,xyzu , u , u , p2()01u

11、tDufpuDt 三、三、 流體力學(xué)方程組流體力學(xué)方程組.const邊界條件邊界條件uU固 0u 當(dāng)固體壁面靜止時(shí)，四、四、 N-S方程的幾種解析解方程的幾種解析解(1) = =常數(shù)；常數(shù)； = =常數(shù)常數(shù)(2)定常流動(dòng)：定常流動(dòng)：0t(3)充分發(fā)展流動(dòng)充分發(fā)展流動(dòng): :220 , uuuu( y )xx(4) 忽略重力忽略重力:0 0XY已知條件：已知條件：1、平行平板間的泊謖葉流平行平板間充滿牛頓流體，平板不動(dòng)，流體在壓力梯度dp/dx作用下流動(dòng)。0yxuuxy0 0yxyuuuxy2222()()xxxxxxyuuupuuuuXtxyxxydd2x2pup,0 xyy簡(jiǎn)化得：簡(jiǎn)化得：第一

12、式左邊與第一式左邊與y無(wú)關(guān)，右邊與無(wú)關(guān)，右邊與x無(wú)關(guān)，只能均為常數(shù)。無(wú)關(guān)，只能均為常數(shù)。第二式表明壓強(qiáng)與第二式表明壓強(qiáng)與y無(wú)關(guān)（截面上均布），僅是無(wú)關(guān)（截面上均布），僅是x的函數(shù)。的函數(shù)。連續(xù)性方程連續(xù)性方程N(yùn)-S方程方程2222()()yyyyyxyuuuuupuuYtxyyxy000000000001速度分布速度分布 y = 0，u = 0，C2= 0 y = b，u = 0， 11 d2dpCbx 21 d()2dxpuuybyx最大速度最大速度 2d8dmbpux 2121 d2dxpuyC yCx積分得積分得邊界條件：邊界條件：22d1 dddxupyx 常數(shù)常數(shù)可得可得流量流量 3

13、2001 ddd2d12dbbpbpQudyybyyxx 平均速度平均速度2d212d3mQbpVubx d2 dwb px切應(yīng)力分布切應(yīng)力分布dddd2upb( y)yx切應(yīng)力沿切應(yīng)力沿y方向?yàn)榫€性分布，方向?yàn)榫€性分布，在壁面達(dá)最大值在壁面達(dá)最大值2、平行、平行平板間的庫(kù)埃特流動(dòng)平板間的庫(kù)埃特流動(dòng)在平板泊謖葉流上再增加上板以在平板泊謖葉流上再增加上板以U 運(yùn)動(dòng)條件，方程不變。運(yùn)動(dòng)條件，方程不變。速度分布速度分布20,0,0 yuC2121 d2dpuyC yCx1d2dUbpyb , uU , Cbx21 d()2dUpuyybybx平板剪切流平板剪切流泊謖葉流泊謖葉流上式表示流場(chǎng)為平板剪切

14、流與泊謖葉流疊加的結(jié)果。上式表示流場(chǎng)為平板剪切流與泊謖葉流疊加的結(jié)果。無(wú)量綱形式為無(wú)量綱形式為2d12duyyybpB,BUbbbUx 平板庫(kù)埃特流流場(chǎng)取決于平板庫(kù)埃特流流場(chǎng)取決于U 和和 （或（或B)的大小和方向。設(shè)的大小和方向。設(shè)U 0 ddpx 順壓梯度順壓梯度 庫(kù)埃特流庫(kù)埃特流 直線拋物線直線拋物線 零壓強(qiáng)梯度零壓強(qiáng)梯度 純剪切流純剪切流 直線直線 條件條件 流動(dòng)類(lèi)型流動(dòng)類(lèi)型 速度廓線速度廓線 逆壓梯度逆壓梯度 庫(kù)埃特流庫(kù)埃特流 直線拋物線直線拋物線d0dpxd0dpxd0dpx切應(yīng)力分布切應(yīng)力分布沿沿y 方向線性分布方向線性分布dd()d2 dpUb pyxbx5-4 圓管內(nèi)的充分發(fā)

15、展層流圓管內(nèi)的充分發(fā)展層流已知條件已知條件均直管 垂直流動(dòng)方向定常流動(dòng) 處于充分發(fā)展區(qū)域均質(zhì)不可壓縮流體 g0t( )zzuu rconst.constD0ruurxyRzuz221212 20 prprrlppp 令wwRrRlprlp22此公式適用于層流也適用于紊流流體元受力分析流體元受力分析壓力和粘性力的平衡切應(yīng)力沿管徑線性分布x速度分布速度分布022, (絕對(duì)粗糙度時(shí)， 對(duì)流動(dòng)阻力影響不計(jì)，稱(chēng)為水力光滑。30Red：沿程阻力系數(shù)（1）層流底層：當(dāng)流動(dòng)是紊流狀態(tài)時(shí)，在貼近管壁的地方保持層流狀態(tài)的薄層叫層流底層，厚度用表示。（3）水力粗糙：當(dāng) 時(shí)， 對(duì)流動(dòng)阻力有很大影響，稱(chēng)為水力粗糙。同一

16、管道，由于Re數(shù)大小的變化，可以是水力光滑管或水力粗糙管 起始段和充分發(fā)展段起始段和充分發(fā)展段進(jìn)口段 : ),(xruu 充分發(fā)展段 :)(ruu 層流 :0.06ReelD紊流:164.4ReelD當(dāng)4510Re10時(shí),2030eDlDx進(jìn)口段流動(dòng)充分發(fā)展流動(dòng)(2)(1)0UDru當(dāng)流場(chǎng)中存在速度梯度時(shí),流體分子在流體層與層之間的隨機(jī)無(wú)規(guī)則熱運(yùn)動(dòng)引起動(dòng)量交換,流體中各個(gè)分子之間還存在吸引力,這些因素綜合起來(lái)宏觀上表現(xiàn)為剪切應(yīng)力.單位時(shí)間通過(guò)界面的動(dòng)量（動(dòng)量通量）等于作用在該界面上的力.流體粘性與流體分子的質(zhì)量和熱運(yùn)動(dòng)速度有關(guān). dyudlam流體分子由高速區(qū)移向低速區(qū)-使低速區(qū)流體加速，相當(dāng)

17、于沿流動(dòng)方向作用一個(gè)力。流體分子由低速區(qū)移向高速區(qū)-使高速區(qū)流體減速，相當(dāng)于逆流動(dòng)方向作用一個(gè)力。層流粘性應(yīng)力層流粘性應(yīng)力三、紊流附加應(yīng)力和混合長(zhǎng)度理論紊流由一系列三維的隨機(jī)渦旋運(yùn)動(dòng)所組成,導(dǎo)致流體內(nèi)部的劇烈混合和動(dòng)量交換.因此紊流剪切應(yīng)力要大的多.turbxylamturbxyu uduu udy 雷諾應(yīng)力雷諾應(yīng)力yxyxymuA tku uA txkxu uAt()xxyxyxyxyuuuAu uu uAu uA xyturbu u 流體質(zhì)量X方向動(dòng)量通量單位時(shí)間動(dòng)量通量的平均值-作用在 A上的力A上的切應(yīng)力 雷諾應(yīng)力雷諾應(yīng)力Axyturbu u 為什么負(fù)號(hào)？流體質(zhì)點(diǎn)向上運(yùn)動(dòng)，從平均速度較

18、小的區(qū)域到達(dá)速度較大的區(qū)域，由于它們大體上保持原來(lái)的平均速度，所以引起負(fù)的 x 方向速度脈動(dòng)分量，0 0 0yxxyuuu u 0 0 0yxxyuuu u 同理，因此，xyturbu u 雷諾應(yīng)力雷諾應(yīng)力wRr圓管內(nèi)充分發(fā)展紊流的剪切應(yīng)力分布圓管內(nèi)充分發(fā)展紊流的剪切應(yīng)力分布lam管中心管壁( ) rWrRturb 不同于 ，她還取決于流場(chǎng)結(jié)構(gòu)和流動(dòng)條件。 可以從數(shù)據(jù)表中查出，而 對(duì)于不同的流動(dòng)或同一流場(chǎng)內(nèi)的不同點(diǎn), 則可能取不同的值. 紊流是迄今尚未解決的世界科學(xué)難題.工程紊流計(jì)算中廣泛采用半經(jīng)驗(yàn)的紊流流動(dòng)模型.turbdudyk布辛涅斯克布辛涅斯克(boussinesq)(boussine

19、sq)渦粘性系數(shù)渦粘性系數(shù)混合長(zhǎng)度模型, 模型,雷諾應(yīng)力的微分方程模型(DSM),雷諾應(yīng)力的代數(shù)方程模型(ASM). 稱(chēng)混合長(zhǎng)度,相當(dāng)于分子熱運(yùn)動(dòng)的自由程. 不是確定值,因處理的流場(chǎng)不同而需取不同形式,由理論假設(shè)結(jié)合分析歸納實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)而得到.混合長(zhǎng)度假說(shuō)混合長(zhǎng)度假說(shuō) 22, mturbmdudu dulldydy dymlml, 0.4mlkyk在固壁附近,普朗特(Prandtl)混合長(zhǎng)度模型5-6 園管紊流的沿程水頭損失園管紊流的沿程水頭損失按達(dá)西公式計(jì)算，22fL VhDg紊流沿程阻力系數(shù)卻不能象層流那樣通過(guò)嚴(yán)格的理論推導(dǎo)得出，現(xiàn)有的計(jì)算方法都建立在試驗(yàn)數(shù)據(jù)的基礎(chǔ)上。既適用于水平管，也適用于

20、非水平管；適用于任何截面形狀的光滑或粗糙管內(nèi)的充分發(fā)展層流或紊流流動(dòng)沿程水頭損失-摩擦阻力-壁面切應(yīng)力-速度分布-流量，與管道方向無(wú)關(guān)但，均直圓管壓降卻和管道是否水平有關(guān)(Re,)fD一、尼古拉茲實(shí)驗(yàn)人工粗糙管壁,把均勻粒度的沙粒貼附在管壁上。6Re5001011101430D二、工業(yè)管道水頭損失的計(jì)算方法12.512.0 log3.7ReD 科爾布魯克（科爾布魯克（Colebrook） 公式公式適用于整個(gè)紊流區(qū)域，精度15 % 。對(duì)常用商品管通過(guò)實(shí)驗(yàn)，用馮卡門(mén)公式（尼古拉茲公式）確定其當(dāng)量粗糙度,當(dāng)量粗糙度不一定等于管壁的實(shí)際粗糙高度。2)1D(1.74+2lg2對(duì)商品管做了大量實(shí)驗(yàn),d層流

21、層流臨界區(qū)臨界區(qū)水力水力光滑管光滑管過(guò)渡過(guò)渡粗糙區(qū)粗糙區(qū)完全粗糙區(qū)完全粗糙區(qū)二、工業(yè)管道水頭損失的計(jì)算方法莫迪圖 dd二、工業(yè)管道水頭損失的計(jì)算方法經(jīng)驗(yàn)公式我國(guó)石油工業(yè)部門(mén)常用的計(jì)算沿程阻力系數(shù)的經(jīng)驗(yàn)公式：見(jiàn)教材P120，表62非圓形斷面的管路沿程水頭損失計(jì)算：當(dāng)量直徑4hdR當(dāng) 單根管沿程損失計(jì)算分兩類(lèi)三種：?jiǎn)胃苎爻虛p失計(jì)算分兩類(lèi)三種：(1)正問(wèn)題正問(wèn)題 由于不知由于不知Q或或d不能計(jì)算不能計(jì)算Re ,無(wú)法確定流動(dòng)區(qū)域，可用莫迪無(wú)法確定流動(dòng)區(qū)域，可用莫迪圖，或計(jì)算公式作迭代計(jì)算。圖，或計(jì)算公式作迭代計(jì)算。 , , , fdhQb. 已知已知 , , fQ hdc. 已知已知(2)反問(wèn)題反問(wèn)

22、題 , , , fdQha. 已知已知直接用莫迪圖求解直接用莫迪圖求解 ，或用公式計(jì)算，或用公式計(jì)算.二、工業(yè)管道水頭損失的計(jì)算方法問(wèn)題分類(lèi)求：求： 冬天和夏天的沿程損失冬天和夏天的沿程損失hf解：解：30 02778m s3600mQ.2240.27840.884m s0.2QVd冬天冬天140.8850.2161920001.092 10VdRe層流層流夏天夏天240.8840.2498020000.355 10VdRe紊流紊流冬天冬天(油柱油柱)112221646430000.88523.6m2Re216190.229.81fl Vl Vhdgdg在夏天，查舊無(wú)縫鋼管絕對(duì)粗糙度在夏天，查

23、舊無(wú)縫鋼管絕對(duì)粗糙度=0.2mm, /d=0.001查莫迪圖查莫迪圖2=0.0385夏天夏天222230000.8840.038523.0m20.229.81fl Vhdg(油柱油柱)已知已知: : d20cm , l3000m 的舊無(wú)縫鋼管的舊無(wú)縫鋼管, 900 kg/m3, , 在冬天為冬天為1.092 10-4 m2/s , 夏天為夏天為0.355 10-4 m2/s 90t/hm 例例1 1 沿程損失：已知管道和流量，求沿程損失沿程損失：已知管道和流量，求沿程損失 例例2 2 沿程損失：已知管道和壓降求流量沿程損失：已知管道和壓降求流量求：求： 管內(nèi)流量管內(nèi)流量Q 解：解：13800

24、1090.61m98100.9fphg0.2 1000.002dMooddy圖完全粗糙區(qū)的圖完全粗糙區(qū)的0.025 , 設(shè)設(shè)10.025 , 由達(dá)西公式由達(dá)西公式11221121129.81 0.1 90.61()()6.325 0.66674.22m s4000.025fgdhVl210.66674.06m s0.027V 244.06 10Re Re14.22104，查，查Mooddy圖得圖得20.027 ,重新計(jì)算重新計(jì)算速度速度查查Mooddy圖得圖得20.027234.060.10.0319m s4QVA已知已知: : d10cm , l400m 的舊無(wú)縫鋼管輸送比重為的舊無(wú)縫鋼管輸

25、送比重為0.9, =10 -5 m2/s 的油，的油，800KPap 例例3 沿程損失：已知沿程損失和流量求管徑沿程損失：已知沿程損失和流量求管徑求：求： 管徑管徑d 應(yīng)選多大應(yīng)選多大 解：解：220.0319 40.04QVAdd由達(dá)西公式由達(dá)西公式 22225141()0.082622fl VlQhl Qdgdgdd25240.08260.0826 400 0.03193.71 1090.61fl Qdh250.040.04400010VddReddd已知已知: : l400m 的舊無(wú)縫鋼管輸送相對(duì)密度的舊無(wú)縫鋼管輸送相對(duì)密度0.9, =10 -5 m2/s 的的油，油， ，800KPap

26、 Q = 0.0319 m3/s 414000/0.09854.06 10Re 由由/ d = 0.2 / 98.5 = 0.002，查，查Moody圖得圖得2 = 0.027 d 2 = (3.7110 4 0.027) 1 / 5 = 0.1 mRe2 = 4000 / 0.1 = 4104 / d = 0.2 / 100 = 0.002，查，查Moody圖得圖得3 = 0.027 取取 d =0.1m。 參照例參照例2 2用迭代法用迭代法, ,設(shè)設(shè)1=0.025 41/51(3.71 100.025)0.0985md5-7局部水頭損失局部阻力產(chǎn)生的原因1、液流速度重新分布，產(chǎn)生能耗；2、產(chǎn)生旋渦，粘性力做功產(chǎn)生能耗；3、流體質(zhì)點(diǎn)混摻，產(chǎn)生動(dòng)量交換，消耗能量。gVhj22局部水頭損失計(jì)算公式局部阻力系數(shù)產(chǎn)生原因產(chǎn)生原因微團(tuán)碰撞摩擦微團(tuán)碰撞摩擦形成旋渦形成旋渦速度重新分布速度重新分布計(jì)算公式計(jì)算公式局部損失局部損失閥閥 門(mén)門(mén)彎管與分叉管彎管與分叉管擴(kuò)大與縮小擴(kuò)大與縮小入口與出口入口與出口22jVh =gV應(yīng)是和應(yīng)是和 相對(duì)相對(duì)應(yīng)的應(yīng)的管段速度管段速度hj 局部水頭損失局部水頭損失 局部阻力