材料物理性能答案

1、材 料 電 學 性 能1如何評價材料的導電能力？如何界定超導、導體、半導體和絕緣體材料？ 用電阻率P或電阻率（7評價材料的導電能力。按材料的導電能力（電阻率），人們通常將材料劃分為：2、經(jīng)典導電理論的主要內(nèi)容是什么？它如何解釋歐姆定律？它有哪些局限性？金屬導體中，其原子的所有價電子均脫離原子核的束縛成為自由電子，而原子 核及內(nèi)層束縛電子作為一個整體形成離子實。所有離子實的庫侖場構(gòu)成一個平均值 的等勢電場，自由電子就像理想氣體一樣在這個等勢電場中運動。如果沒有外部電 場或磁場的影響，一定溫度下其中的離子實只能在定域作熱振動，形成格波，自由 電子則可以在較大范圍內(nèi)作隨機運動，并不時與離子實發(fā)生碰撞

2、或散射，此時定域 的離子實不能定向運動，方向隨機的自由電子也不能形成電流。施加外電場后，自 由電子的運動就會在隨機熱運動基礎(chǔ)上疊加一個與電場反方向的平均分量，形成定 向漂移，形成電流。自由電子在定向漂移的過程中不斷與離子實或其它缺陷碰撞或 散射，從而產(chǎn)生電阻。J E ,電導率（T =（其中醫(yī)=,為電子的漂移遷移率，表示單位場強下電子的漂移速度），它將外加電場強度和導體內(nèi)的電流密度聯(lián)系起來， 表示了歐姆定律的微觀形式。缺陷：該理論高估了自由電子對金屬導電能力的貢獻值，實際上并不是所有價電子 都參與了導電。（?把適用于宏觀物體的牛頓定律應用到微觀的電子運動中，并且承 認能量的連續(xù)性）3、自由電子近

3、似下的量子導電理論如何看待自由電子的能量和運動行為？自由電子近似下，電子的本證波函數(shù)是一種等幅平面行波，即振幅保持為常數(shù)；電 子本證能量E隨 E（k）波矢量的變化曲線是一條連續(xù)的拋物線。4、根據(jù)自由電子近似下的量子導電理論解釋：準連續(xù)能級、能級的簡并狀態(tài)、簡并度、能 態(tài)密度、k空間、等幅平面波和能級密度函數(shù)。準連續(xù)能級|：電子的本征能量是量子化的,其能量值由主量子數(shù)n決定，并且其能量值也是不連續(xù)的，能級差與材料線度L2成反比，材料的尺寸越大，其能級差越小，作為宏觀尺度的材料，其能級差幾乎趨于零，電子能量可以看成是準連續(xù)的。能級的簡并狀把同一能級下具有多種能態(tài)的現(xiàn)象稱為能級的簡并狀態(tài)。 簡并度|

4、：把同一能級下的能態(tài)數(shù)目稱為簡并度。能態(tài)密度|:對于某一個電子體系，在 k空間內(nèi)單位體積內(nèi)能態(tài)的數(shù)量或倒易節(jié)點 數(shù)稱為波矢能態(tài)密度。p =V/（2兀）3 ,含自旋的能態(tài)密度應為 2 PK空間I：如果使用波矢量k的三個分量k1,k2 ,k3為單位矢量構(gòu)筑坐標系，則每個能 態(tài)在該坐標中都是一個整數(shù)點，對于準連續(xù)的能級，此坐標系中的每個整數(shù)點都代 表一個能態(tài)。人們把此坐標系常數(shù)稱為k空間或狀態(tài)空間。等幅平面波量子導電理論中在自由電子近似下用來描述電子運動行為的本征波 函數(shù)，其波幅保持為常數(shù)。能級密度函數(shù)電子的波矢能態(tài)函數(shù)對其能量的分布函數(shù)，可以認為是在單位能 31量寬度上的能態(tài)分布，表達式為：Nv

5、dZ/dE (V/4 2)(2m/ 2)2 E25、自由電子近似下的等能面為什么是球面？倒易空間的倒易節(jié)點數(shù)與不含自旋的能態(tài)數(shù)是何關(guān)系？為什么自由電子的波矢量是一個倒易矢量？因為在k空間內(nèi)，能量的大小僅與波矢 k的長度有關(guān)，而與波矢的方向無關(guān)，所 以所有等長的波矢均代表一個相同的能級，因此代表同一能級的所有狀態(tài)點在k空間中應分布在以坐標原點為中心、以k為半徑的球面(等能面)上。倒易空間的倒易節(jié)點數(shù)=不含自旋的能態(tài)數(shù)在波矢的計算中利用周期性邊界條件、歐拉公式以及倒易矢量關(guān)系式得到如下關(guān) 系式6、自由電子在允許能級的分布遵循何種分布規(guī)律？何為費米面和費米能級？何為有效電子？ 價電子與有效電子有何關(guān)

6、系？如何根據(jù)價電子濃度確定原子的費米半徑？允許能級中的電子在各能態(tài)的分布遵循費米-狄拉克統(tǒng)計分布規(guī)律。其分布函數(shù)為：f(E) 1，其中E為電子的能量，Ef為費米能量或化學勢，kB為波爾exp( E EF)/kBT 1茲曼常數(shù)，T為絕對溫度。分布函數(shù)的物理意義表示：T溫度下，能量為 E的能態(tài)被電子占據(jù)的概率為 f (E), 其圖形如圖：絕對零度時(基態(tài))，E<E的能級的各能態(tài)被電子占據(jù)，f(E)=1 ; E<E的能級能態(tài)則 全空著，f(E)=0 ; E<E時，f (E)發(fā)生陡直的變化。T溫度下(T>0的激發(fā)態(tài))，分布函數(shù)在費米能量附近的陡直程度下降了，分布對應 的能量范圍

7、約為E附近kBT區(qū)間?？梢姕囟仍礁?，分布變化所對應的能量范圍越寬。 但E=E時，f(E)恒等于1/2.這種變化的物理本質(zhì)為：原來處于費米面以下鄰近費米 能級的一部分電子由于受到 守能量的熱激發(fā)而可以躍遷到費米面以上能區(qū)。費米面和費米能：按自由電子近似，電子的等能面在k空間是關(guān)于原點對稱的球 面。特別有意義的是 E=E的等能面，它被稱為費米面，相應的能量成為費米能 有效電子：能量位于費米面附近的部分價電子，當它們受到某種能量的激發(fā)而躍 遷到允許電子存在的不滿態(tài)能區(qū)時，才能成為真正意義上的自由電子，我們把這些 自由電子稱為有效電子。價電子是有可能越過費米面而參與導電的所有電子的集合，屬于原子中比較

8、活躍 的電子，有效電子屬于價電子，只是它越過了費米面而進入了未滿能帶而能夠參與 導電。費米半徑和價電子濃度 N的關(guān)系：7、自由電子的平均能量與溫度有何種關(guān)系？溫度如何影響費米能級？根據(jù)自由電子近似下 的量子導電理論，試分析溫度如何影響材料的導電性。溫度升高，自由電子的平均能量升高。溫度升高時，因為部分電子被激發(fā)，費米半徑減小，材料原子的費米面略微下降, 但在很大的溫度范圍內(nèi)，可近似認為不受溫度影響。對于自由電子，溫度上升使其能量提高，運動速度加快，但均勻的溫度場只能使 其作方向隨機的熱運動，只有不均勻的溫度場才能使其產(chǎn)生定向漂移；對于費米面 以下靠近費米面的價電子，溫度場能促進其激發(fā)，能增加材

9、料的有效電子數(shù)量；對 于離子，增加溫度則顯著提高其熱振動的振幅和頻率，即增加聲子的數(shù)量，其效果 是極大地增加了離子實對電子的散射幾率；另外還可能改變晶格周期場和電子的有 效質(zhì)量?？傮w上材料的電阻率隨溫度增加而增加，但材料不同，溫度范圍不同，二 者的相關(guān)規(guī)律不同。8、自由電子近似下的量子導電理論與經(jīng)典導電理論在歐姆定律的微觀解釋方面有何異同 點？相同：都以自由電子作為電能傳輸?shù)妮d流子。不同：經(jīng)典導電理論認為原子核外的所有價電子都參與了導電，而量子導電理論則 是通過費米能級和費米面這一概念將價電子劃分為兩種狀態(tài)，并且認為只有越過費 米面之上的價電子（有效電子）才能夠參與導電。9、何為能帶理論？它與

10、近自由電子近似和緊束縛近似下的量子導電理論有何關(guān)系？ 在電子能量分布狀態(tài)中，如果考慮晶格周期勢場對其的作用，那么電子的本證波 函數(shù)就會變成一種由晶格周期勢場調(diào)制的調(diào)幅平面波，并且在一定特定的能量位置 上發(fā)生了斷裂，即在 k軸上出現(xiàn)了不允許電子存在的間斷點，材料中這些不允許電 子存在的能隙就是所謂的禁帶，而允許電子存在的能區(qū)被稱為允帶，相應的理論也 被稱為能帶理論。能帶理論與近自由電子近似和緊束縛近似下的量子導電理論的差別僅在于晶格周 期勢函數(shù)采用不同的近似，使得晶格周期勢場的起伏程度不同，晶格周期勢場無起 伏時稱為自由電子近似，晶格周期勢場起伏不大時稱為近自由電子近似，晶格周期 勢場起伏很大時

11、稱為緊束縛近似。10、孤立原子相互靠近時，為什么會發(fā)生能級分裂和形成能帶？禁帶的形成規(guī)律是什么？何為材料的能帶結(jié)構(gòu)？能級分裂：將 N個原子逐漸靠近，原子之間的相互作用逐漸增強，各原子上的電 子受其它原子(核)的影響；最外層電子的波函數(shù)將會發(fā)生重疊，簡并會解除，原 孤立原子能級分裂為 N個靠得很近的能級；原子靠得越近，波函數(shù)交疊越大，分裂 越顯著。能帶形成：當兩個原子靠近時，核外電子的交互作用逐漸增強，最外面的價電子最先產(chǎn)生交互作用，電子的能級發(fā)生交疊。因為越是處于外層的電子， 其能量越高， 能級量子數(shù)越大，所以這種能級交疊首先發(fā)生在價電子層，由于受到泡利不相容原 理的限制，能級雖然發(fā)生交疊，但

12、其中能態(tài)不能重疊，并且原子數(shù)量越多，這種交 疊區(qū)的能級密度就越高，這種交疊結(jié)果使許多能級聚集到一起形成了能帶。本征能量的函數(shù)的間斷點出現(xiàn)在布里淵區(qū)的界面處，能級間斷一定是在這些位置， 但是材料中這些位置并不一定出現(xiàn)禁帶，能隙的寬度等于晶格周期勢函數(shù)的傅立葉 展開式中相應項的系數(shù)的二倍，當能級的間斷寬度達到一定程度而使得大多數(shù)電子 不能夠跨越時，便形成了禁帶。材料的能帶結(jié)構(gòu)是指能帶的具體構(gòu)成形式，包括構(gòu)成、排列方式、能級差和費米 能級在其中位置等。11、在布里淵區(qū)的界面附近，費米面和能級密度函數(shù)有何變化規(guī)律？哪些條件下會發(fā)生禁 帶重疊或禁帶消失現(xiàn)象？試分析禁帶的產(chǎn)生原因。費米面變化規(guī)律：考慮到晶

13、格周期勢場影響時，費米面在與布里淵區(qū)界面的交界 處不連續(xù)，費米面有可能穿越布里淵區(qū)，受布里淵區(qū)的界面的影響，費米面的形狀 會發(fā)生畸變，這種影響和畸變程度隨兩個面間距的減小而加劇。能級密度函數(shù)變化規(guī)律：如果取等厚度球殼為k空間的微元體積，在布里淵區(qū)之內(nèi)，隨球半徑的增加球殼體積增加(同體積條件下球形表面積最小) ，即單位能量容 納的能態(tài)數(shù)增加，N (E)達到最大值，等能面半徑繼續(xù)增加，其外表面就逐漸接觸 第一布里淵區(qū)的界面，球殼外表面就會破裂，進而也會使整個球殼變得千瘡百孔， 支離破碎，k空間等厚度球殼微元體的體積就會逐步減小，該階段N (E)曲線會顯著下降。當部分球殼穿越第一布里淵區(qū)進入第二布里

14、淵區(qū)后，N (E)曲線會重新上升。禁帶不出現(xiàn)或禁帶重疊：受晶體結(jié)構(gòu)因素的影響，能帶的重疊可以使禁帶消失； 晶格周期勢場傅立葉展開級數(shù)的系數(shù)為零，禁帶消失；多原子原胞(復式格子)晶 體，因基元散射時的結(jié)構(gòu)消光而使禁帶消失。禁帶產(chǎn)生原因：本征能量出現(xiàn)在布里淵區(qū)界面處間斷造成了禁帶的產(chǎn)生。禁帶不出現(xiàn)的原因：(I)受晶體結(jié)構(gòu)因素影響，能帶的重疊可以使禁帶消失。（n）晶格周期勢場傅立葉展開級數(shù)的系數(shù)為零，禁帶消失。（田）多原子原胞（復式格子）晶體，因基元散射時的結(jié)構(gòu)消光而使禁帶消失。12、在能帶理論中，自由電子的能量和運動行為與自由電子近似下有何不同？能帶理論中，自由電子的波函數(shù)由等幅平面波變成晶格周期

15、勢場調(diào)制的調(diào)幅平面波， 電子的本征能量不再是連續(xù)的拋物線，而是在晶格的布里淵區(qū)界面處出現(xiàn)間斷，原 來準連續(xù)的能級現(xiàn)在變成了由允帶和禁帶組成的能帶結(jié)構(gòu)，這使得自由電子不能在 各個能級上自由地跨越和變動，而必須跨過禁帶才能到達不同的能級中，這需要外 界提供額外的能量，材料的能帶結(jié)構(gòu)以及費米面在能帶中的位置因素必然會影響電 子的激發(fā)躍遷行為，進而影響材料的導電性。13、自由電子的能態(tài)或能量與其運動速度和加速度有何關(guān)系？何為電子的有效質(zhì)量？其物 理本質(zhì)是什么？能量處于k狀態(tài)的電子運動速度等于波矢為 k電子波的傳播速度，其運動速度取決 于能量對波矢量的商數(shù)或者偏導數(shù)（前者為相速度，后者為群速度）。電子有

16、效質(zhì)量m*定義為：22 .由dv '廿下對比于牛頓運動方程a F得：（m*）1工色上出dk2.mdk2電子的有效質(zhì)量是對電子本征質(zhì)量的一種修正，為的是在計算中將電子受到的外 場作用和晶格周期場對電子綜合作用力綜合在一起考慮，從而折算為電子的質(zhì)量變 化，方便計算和表達。引入電子有效質(zhì)量概念完全是為了讓電子在晶格周期場中的 運動規(guī)律仍具有牛頓定律的形式而把晶格周期場對電子的作用力折換成其質(zhì)量變化, 或者說電子的有效質(zhì)量中包含了晶格周期場對電子作用力的影響。電子有效質(zhì)量的 變化實際上反映了晶格周期場對電子運動速度、加速度和能量的影響。14、試分析、闡述導體、半導體（本征、摻雜）和絕緣體的能帶

17、結(jié)構(gòu)特點。導體中含有未滿帶，在外場的作用下，未滿帶上的電子分布發(fā)生偏移，從而改變 了原來的中心堆成狀態(tài)，占據(jù)不同狀態(tài)的電子鎖形成的運動電流不能完全抵消，未 抵消的部分就形成了宏觀電流；絕緣體不含未滿帶，滿帶中的電子不會受外場的 作用而產(chǎn)生偏離平衡態(tài)的分布，而一些含有空帶的絕緣體，也因為禁帶間隙過大， 下層滿帶的電子無法躍遷到空帶上來形成可以導電的未滿帶，所以絕緣體不能導電; 本本征半導體的情況和絕緣體類似，區(qū)別是其禁帶能隙比較小，當受到熱激發(fā)或 外場作用時，滿帶中的電子比較容易越過能隙，進入上方空的允帶，從而使材料具 有一定的導電能力；摻雜半導體則是通過摻入異質(zhì)元素，從而提供額外的自由電 子或

18、者額外的空穴以供下層電子向上跨越，使得跨越禁帶的能量變低，電子更加容 易進入上層的空帶中，從而具有導電能力。15、能帶論對歐姆定律的微觀解釋與自由電子近似下的量子導電理論有何異同點？ 自由電子近似下的量子導電理論中那些能量低于費米能且遠離費米面的價電子，因 其周圍的能態(tài)都是滿態(tài)，其行動并不自由，不能導電，只有能量位于費米面附近的 部分價電子才能夠參與導電，成為有效電子，材料的導電能力主要取決于這些有效 電子的運動狀態(tài)與能量分布。能帶理論基礎(chǔ)與之類似，不同的是能帶理論在此基礎(chǔ) 上還引入了能量分布斷裂和禁帶對自由電子能量和運動狀態(tài)分布的影響，材料能帶 結(jié)構(gòu)對其電導率的影響則主要通過電子分布狀態(tài)改變

19、的難易程度來反映。16、解釋原胞、基矢、基元和布里淵區(qū)的含義原胞：一種表征晶體結(jié)構(gòu)的最小單元，每個原胞中只能包含一個點陣節(jié)點（基元）,原胞也是一個平行六面體。基矢：原胞的相鄰三個棱邊的單位矢量。基元：晶胞中所包含的節(jié)點，可以是單個原子，也能代表多個同種或不同種的原子。 布里淵區(qū)：在倒易空間以某倒格點為坐標原點，作所有倒格矢的垂直平分面，倒易 空間被這些平面包圍和分割成許多的多面體區(qū)域，這些區(qū)域被稱為布里淵區(qū)。17、試指出影響材料導電性的內(nèi)外因素和影響規(guī)律，并分析其原因。內(nèi)在因素：原子結(jié)構(gòu)、晶體結(jié)構(gòu)和晶格的完整性原子結(jié)構(gòu)決定了其核外電子的組態(tài)，從而決定了電子的價態(tài)分布，以及能夠參與 導電的自由電

20、子數(shù)目；晶體結(jié)構(gòu)能夠影響能帶結(jié)構(gòu)和晶格作用場的狀況；晶格中存 在缺陷時，材料導電能力下降。外在因素：溫度場、電場、磁場溫度能夠增大自由電子的能量，但同時也會使得原子中自由電子的運動狀態(tài)變得 更加無序，總體上來講，金屬的電阻隨著溫度的升高而增大；電場能夠使電子發(fā)生 定向漂移，磁場能夠改變電子的自旋狀態(tài)，從而改變其分布。18、材料電阻的測試方法有哪幾種？各有何特點？電橋法、直流電位差法、直流四探針法電橋法的特點是測試精度較高，但連線電阻難于消除；直流電壓差法的特點之一是 對連線電阻無要求，可用于高、低溫條件下的溫度的電阻測量；直流探針法檢測速 度較快。19、簡述用電阻法測繪固溶度曲線的原理和方法。

21、原理：固溶體的電阻率隨成分非線性變化而多相合金的電阻率成分線性變化。方法：取幾組成分密集變化的電阻分析試件；分別在不同溫度Ti下測試其電阻，也可將該溫度下長時間保溫的樣品快速激冷至室溫，然后在室溫下測試其電阻；對各Ti繪制的電阻率-固溶度曲線；確定各 Ti曲線上曲線與直線的交點成分a i 和相應的溫度；在TB%繪出各a i,并連接成曲線。材料力學性能一熱學性能1、簡述材料熱容的定義，為什么說材料的等容熱容Cv的物理本質(zhì)是材料內(nèi)能隨溫度的變化率時常需附加無相變、無化學反應和無非體積功的條件？CV和CP的本質(zhì)差別是什么？對實際材料進行熱分析時，若有相變發(fā)生，為什么其CP中還能反應相變的熱效應？熱容

22、指一定量物質(zhì)在規(guī)定條件下溫度每變化一度（或K）所吸收或放出的熱量。當體系處于一般情況時，8Q=dU£ Y dyi -匯i dni ,其熱容中將包含更多的能量因素引起的熱效應，只有在材料中無相變、無化學反應和無非體積功的條件下才有8Q=dU從而Cv=S Q/dT=dU/dT,其等容熱容CV的物理本質(zhì)是材料內(nèi)能隨溫度的變化率。Cv=S Q/dT=dU/dT, Cp=S Q/dT=dH/dT ,它們的本質(zhì)差別在于 Cp中包含了其他熱效應。因為Cp包含了相變等除內(nèi)能以外的其他變化所產(chǎn)生的熱效應。2、微觀上如何認識材料內(nèi)能的構(gòu)成？答：內(nèi)能是材料內(nèi)部微觀粒子運動能量總和的統(tǒng)計平均值。3、簡述杜隆

23、一珀替經(jīng)典熱容理論模型和結(jié)果，評價其局限性。理論模型：把構(gòu)成晶體點陣的基元近似成獨立粒子和理想氣體，并只考慮其平均動能和勢能，沒有考 慮原子振動形成的格波。結(jié)果：CV=?E/?T=3R局限性：模型太簡化，結(jié)果僅反映當T> G）d時，C/m3R,且Cv與溫度無關(guān)，對單原子氣體的實驗結(jié)果是比較符合的。4、解釋何為品格熱振動、格波和色散關(guān)系？何為簡諧近似和非簡諧近似？如何界定連續(xù)介 質(zhì)和非連續(xù)介質(zhì)？色散關(guān)系式的個數(shù)如何確定？色散與非色散介質(zhì)中格波的相速度和群速 度有何差異？晶格熱振動就是晶體中的原子在熱能驅(qū)動下在其平衡位置附近進行的一種微振動。由于原子之間的相互作用，這種振動以行波的形式在晶格

24、中傳播，形成格波。格波的頻率與波矢q之間的關(guān)系稱為色散關(guān)系。簡諧近似是指將晶格熱振動近似為一個簡諧振動的模型， 材料中原子的總作用勢能 Un只能取到U2項, 如果按非簡諧近似 5常取到u3項。如果格波波長入遠遠大于原子間距a,則認為是連續(xù)介質(zhì)，否則需按非連續(xù)介質(zhì)處理。色散關(guān)系的個數(shù)由單胞原子數(shù)P決定。如單原子原胞 P=1,則只有一種色散關(guān)系式。非色散介質(zhì)中相速度與群速度相等，而色散介質(zhì)中不相等。5、解釋何為品格振動模式？格波的波矢數(shù)和模式數(shù)如何確定？為什么晶體中有3PN種振動模式（或格波）？振動模式：由于頻率和波矢是一種波的主要特征參量，晶體中一種格波就有一組 （co, q）與之相對應，我們把

25、它定義為一種振動模式。格波波矢個數(shù)等于其倒易空間的倒易節(jié)點數(shù)，也等于晶格的原胞數(shù)N一維單原子原胞的振動模式數(shù)等于格波數(shù)N, 一維多原子原胞（設(shè)其原胞內(nèi)有P個原子）的振動模式數(shù)為PN,三維多原子原胞白振動模式數(shù)為3PN由于原子熱振動的位移具有 3個自由度，所以晶體中總共會有3PN種振動模式或格波。6、對品格熱振動進行正則坐標變換的意義是什么？根據(jù)量子力學，線性諧振子的能量表達 式是什么？答：通過正則坐標變換，原空間中3PN個振動模式（格波）或有相互作用的振動節(jié)點在新坐標系就被等效成為3PN個獨立的簡諧振子。求晶體晶格振動的總能量也轉(zhuǎn)化為求3PN個獨立簡諧振子能量之和的問題。根據(jù)量子力學，頻率為

26、3 1的線性諧振子的本征能量為：e 1=（?+ni）| l, ni=o,i,2,37、何為聲子？對一個線性諧振子，聲子的種類、聲子的數(shù)量及其數(shù)量的增減各代表什么物理意義？為什么聲子數(shù)量具有統(tǒng)計平均值？它與溫度有何關(guān)系？格波（或等效諧振子）能量變化的最小單元1被稱為聲子。一種聲子代表一種格波即一種振動模式。當一種振動模式1處于其能量本征態(tài)時，稱這種振動模式有 ni個聲子，即用一種聲子的數(shù)量表征該簡諧振子能量高低。聲子數(shù)量增減表示諧振子能量的起伏變化。由于一定溫度下，振動能量存在著起伏，因此聲子數(shù)量具有統(tǒng)計平均值。溫度升高，聲子數(shù)目增加。8、解釋何為格波模式密度或模式密度函數(shù)？簡述模式密度函數(shù)的求

27、取方法。模式密度為在單位頻率范圍內(nèi)的振動模式（或格波）數(shù)，即 g（co）=dn/d 3, dn表示頻率在33 +dco范 圍內(nèi)的振動模式（或格波）數(shù)。求取方法就是求導數(shù)9、簡述與品格熱振動有關(guān)的等容熱容的求解方法，并分別說明愛因斯坦理論和德拜理論的近似方法和效果特點，你對兩種理論的結(jié)果有何評價？晶格熱振動的總能量等于3PN個簡諧振子振動能量之和，E=根據(jù)麥克斯韋-波爾茲曼統(tǒng)計分布規(guī)律和積分中值定理求得T溫度下ni的統(tǒng)計平均值 ，得晶格熱振動的總能量然后求該函數(shù)對溫度的導函數(shù)即可得到。愛因斯坦假設(shè)所有諧振子有相同頻率，即能量相同，并且頻率與波矢q無關(guān)。該結(jié)果除在高溫時 Cs3R外，多數(shù)情況下與實

28、驗結(jié)果有較大偏差。德拜假設(shè)晶體為連續(xù)介質(zhì)，格波等效為彈性波（主要考慮其中聲頻支），并認為縱波與兩支橫波傳播速度均等于V。德拜晶格熱振動熱容理論在解釋金屬熱容實驗現(xiàn)象方面是成功的，特別在低溫下，理論結(jié)果與實驗數(shù)據(jù)符合的非常好。但隨溫度增加，德拜熱容理論的誤差會越來越大。10、自由電子對晶體等容熱容有何貢獻？該熱容隨溫度如何變化？自由電子對等容熱容的貢獻此貢獻在低溫區(qū)對熱容的貢獻很小，但在極低溫和高溫下不容忽視，造成理論熱容值在極低溫和高溫下雨實驗結(jié)果出現(xiàn)偏差的根本原因就是未考慮自由電子的能量。11、實際材料的等壓熱容通常由哪些部分組成？又受到哪些因素的影響？有什么影響規(guī)律？實際材料的等壓熱容包括

29、等容熱容部分和材料除內(nèi)能以外的其它變化所產(chǎn)生的熱效應。受到溫度、晶體結(jié)構(gòu)和成分以及相變的影響。溫度升高，材料的熱容增大。晶體結(jié)構(gòu)能夠改變材料恢復系數(shù)3、基元構(gòu)成和原子間距，從而改變色散關(guān)系和諧振子數(shù)量；化學成分還能夠決定原子質(zhì)量M和各種原z數(shù)量及比例，也能夠影響材料的 Cv值及變化規(guī)律。一級相變導致等壓熱容出現(xiàn)不連續(xù)奇異，二級相變導致等壓熱容出現(xiàn)連續(xù)奇異。12、一級相變、二級相變?nèi)绾谓缍ǎ繛槭裁匆患壪嘧?、二級相變在相變溫度點其熱容曲線會出現(xiàn)差異？在相變點，一級相變的特點是：兩相化學位連續(xù)；兩相化學位一階偏導數(shù)有突變；二級相變的特點是：兩相化學位和化學位一階偏導數(shù)連續(xù)；兩相化學位二階偏導數(shù)存在突

30、變。一級相變在相變點處其化學位的一階偏導數(shù)不連續(xù)，其二階偏導數(shù)肯定不存在，因此其等壓熱容在相 變點出現(xiàn)間斷奇異。二級相變的化學位一階偏導數(shù)在相變點連續(xù)，而二階偏導數(shù)在相變點不連續(xù)，故其 等壓熱容在相變點出現(xiàn)連續(xù)奇異。#鋼由 曲線， 相變。 于同 對試13、解釋差熱分析（DTA、差示掃描量熱分析（DSC;畫出45室溫加熱到Ac3+3A50C ,保溫后再空冷到室溫全過程的 （DTA 分析該曲線的形成原因，標出各特征溫度點，并說明其發(fā)生的差熱分析：熱差分析是按一定程序控制實驗溫度變化，并實時監(jiān)測處 一條件下樣品與標準樣品（參比物）的溫度差與溫度或時間的關(guān)系從而 樣的組織結(jié)構(gòu)進行分析的一種技術(shù)。差示掃

31、描量熱分析：在程序控制溫度條件下，測量輸入到試樣率差和參比物與溫度或時間關(guān)系的一種測試分析技術(shù)。通常勢的其平衡位置距平均尺寸T1為液相線溫度，T2為共晶溫度。因為共晶合金在凝固過程中， 當有固相從液相中析出和發(fā)生共晶轉(zhuǎn)變時，伴有一定的熱效應產(chǎn)生，示差熱電偶便將這些熱效應引起的溫差以熱電形式記錄下來。14、何謂材料的熱膨脹？其物理本質(zhì)是什么？為什么熱膨脹系 能反映原子結(jié)合力的大小？為什么簡諧振動近似無法說明熱膨 的物理本質(zhì)？熱膨脹：材料在加熱和冷卻過程中，其宏觀尺寸隨溫度發(fā)生變化的現(xiàn)象。物理本質(zhì)：在非簡諧近似下，隨溫度增加，原子熱振動不僅振幅和頻率增加, 也增加，宏觀上變現(xiàn)為熱膨脹。因為原子偏離

32、平衡位置的距離 Un與原子間作用力有關(guān)。因為簡諧近似下，原子的相互作用勢能展開函數(shù)近取到位移的二次項，該勢能函數(shù)是關(guān)于原子平衡位 置對稱的。說明原子只以其平衡位置為中心振動，溫度增加時振幅和頻率增加。但微觀上原子的平衡間 距不發(fā)生變化，宏觀上晶體尺寸不改變。15.相變、合金化、晶體結(jié)構(gòu)的不同以及晶體缺陷都會影響材料的熱膨脹特性。熱膨脹曲線在一級相變點間斷奇異，在二級相變點連續(xù)變化。合金化對膨脹系數(shù)的影響很復雜,定近似下的共性有：單相連續(xù)固溶體的膨脹系數(shù)其量值通常在兩組元膨脹系數(shù)之間；固溶體從無序向有序轉(zhuǎn)變膨脹系數(shù)常降低；兩組元形成化合物膨脹系數(shù)一般比形成E和體積分數(shù)有關(guān)；鐵磁合金中易出現(xiàn)膨固溶

33、體低；多相合金的膨脹系數(shù)與各相的膨脹系數(shù)、彈性模量 脹反常現(xiàn)象。晶體結(jié)構(gòu)與原子間距、恢復力系數(shù)有關(guān)，影響原子結(jié)合力，也造成膨脹系數(shù)各向異性；晶體缺陷破壞晶體結(jié)構(gòu)的完整性，使膨脹系數(shù)增加。16試畫出亞共析、共析、過共析碳鋼由室溫到奧氏體化溫度緩慢加熱和冷卻過程的普通和 示差光學膨脹曲線，分析曲線的形成原因，標出各特征溫度點，并說明其發(fā)生的相變和組 織轉(zhuǎn)變。普通 示差17簡述由熱膨脹分析方法測繪過冷奧氏體等溫轉(zhuǎn)變曲線的原理和方法，并說明為什么由膨脹曲線能獲得組織轉(zhuǎn)變量曲線？對不完全轉(zhuǎn)變又如何處理？原理：利用熱膨脹測試分析材料中的組織或相轉(zhuǎn)變的原理是假設(shè)試樣的體積膨脹量與其中的組織或相變量成正比。即

34、相或組織轉(zhuǎn)變量（衿=（發(fā)生的膨脹量/總膨脹量）X該相或組織在最終組織中 的百分數(shù)方法：為了測繪等溫或連續(xù)轉(zhuǎn)變曲線，必須首先把各試樣在等溫或連續(xù)冷卻條件 下測得的膨脹曲線變換為相應的轉(zhuǎn)變量-時間曲線，然后再繪制等溫或連續(xù)轉(zhuǎn)變曲 線。18解釋溫度場、溫度梯度、熱通量、導熱系數(shù)、熱阻、導溫系數(shù)。溫度場：指物體內(nèi)溫度隨空間和時間的分布規(guī)律。溫度梯度：溫度沿其等溫面法向的變化率，方向指向溫度增加方向。熱通量（熱流密度）：指單位時間內(nèi)通過單位法向面積的熱量。導熱系數(shù)：對于導熱性質(zhì)各向同性的材料，有q=-人 gradT,其中比例因子人稱為導熱系數(shù)或熱導率。單位： W/（m-K）熱阻：定義 W=1/人為熱阻，

35、單位：m- K/W導溫系數(shù)：a=人/pC,單位：（cm） 2/S ,表征材料傳熱的快慢程度。其中p為材 料密度，c為材料比熱。19材料導熱的物理本質(zhì)是什么？有哪幾種導熱機制？微觀上它們的導熱系數(shù)有何不同？影 響導熱的因素有哪些？本質(zhì)：熱傳導是熱量（能量）在溫度梯度驅(qū)動下的定向運輸過程。機制：熱量的載運者可以是自由電子（電子導熱） 、格波（聲子導熱）和電磁波（光 子導熱等）。影響因素：原子結(jié)構(gòu)、晶體結(jié)構(gòu)、成分、組織及晶體結(jié)構(gòu)完整性。第三章：材料的磁學性能1復習磁場、磁場強度、磁化強度、磁感應強度（磁通量密度）、磁化率、磁導率等概念及它們的關(guān)系。磁場：任何磁極和運動電荷（或電流）都能在其周圍產(chǎn)生磁

36、場，磁場的特性是能 使其中的磁介質(zhì)磁化，對在其中運動的電荷或載流導體產(chǎn)生作用力并對它們做功。磁感應強度B:表征不同介質(zhì)中磁場強弱和方向的物理量。磁場強度H:任何介質(zhì)中，磁場中某點處的磁感應強度與該點磁導率的比值被定義 為該點的磁場強度。消除了磁介質(zhì)對磁場強弱的影響。后=磁化強度M:f0:"=Hq+J/="。+ 1用"。=（1 + 2/"。=兒"。，其中，及為該磁介質(zhì)的磁化率磁導率r： r=1+X定義為材料的相對磁導率，簡稱磁導率。關(guān)系為：后二瓦+"二京。+=（1 + ZQHq =，丹。豆=岫丹0=田廣凡B。2簡述環(huán)電流與磁矩的關(guān)系、電

37、子的循軌磁矩與其角動量（動量矩）的關(guān)系、電子的自旋磁 矩與其自旋角動量的關(guān)系；說明主量子數(shù)、軌道角量子數(shù)、軌道磁量子數(shù)（空間量子數(shù)） 自旋量子數(shù)、自旋磁量子數(shù)及其取值范圍。環(huán)電流與磁矩的關(guān)系：/- ''軌道磁矩：可見軌道磁矩正比于其角動量而方向相反。電子自旋磁矩："丹'小1） 可見其大小成正比，方向相反電子自旋角動量（自旋動量矩）P$=*(s + l)h , y = 1/2主量子數(shù)：主量子數(shù)的n的取值為1, 2, 3等正整數(shù)角量子數(shù)：L只能取小于n的非負整數(shù)：l=0,1,2,3（n1）?磁量子數(shù)：，-1.自旋量子數(shù)：m =1/23孤立原子的總磁矩與其核外電子的

38、循軌磁矩和自旋磁矩是什么關(guān)系？?原子的總磁矩是由原子核外未被電子填滿的殼層上的所有電子的軌道磁矩冉和自旋磁矩區(qū)及其組合形式。4解釋什么是抗磁性、順磁性和鐵磁性物質(zhì)?？勾判裕勾刨|(zhì)）2X0, 10-610-4數(shù)量級，與m、h,T無關(guān)順磁性（順磁質(zhì)）彳明數(shù)值在10-510-2量級，m與H無關(guān)，但與T有關(guān)。鐵磁性（鐵磁質(zhì)）2用9°, 101106數(shù)量級，m與H呈非線性關(guān)系，與溫 度有關(guān)熱HC/（T4）。5簡述物質(zhì)的順磁性和抗磁性是如何產(chǎn)生的？它們都受到哪干因素的影響？,物質(zhì)順磁性的產(chǎn)生主要是由各原子和離子實的磁矩.J和各自由電子的自旋磁矩 "S在外磁場中的取向過程中造成的。6簡述

39、鐵磁質(zhì)磁化曲線和磁滯回線的特點，解釋剩余磁感應強度和矯頑力；何謂磁位能，它與哪些因素有關(guān)？如何降低體系的磁位能？1）磁化曲線是磁介質(zhì)的磁化強度 M（或磁感應強度B）隨外磁場強度H的變化曲線,分為靜態(tài)磁化曲線和動態(tài)磁化曲線（磁滯回線）。鐵磁質(zhì)的磁化曲線的特點：鐵磁質(zhì)的靜態(tài)磁化曲線按磁化強度M隨外磁場H的變化規(guī)律大致可分為三個階段。第一階段磁化強度隨外磁場緩慢增加；撤除外磁場， 磁化強度恢復為原始值（可逆磁化）。第二階段磁化強度隨外磁場強度增加而快速增加； 去 除外磁場，磁化強度不能完全恢復至原始狀態(tài)（不可 逆磁化或有剩磁）。第三階段磁化強度又隨外磁場強度增加而緩慢增加并趨 于飽和狀態(tài)。磁滯回線的

40、形狀與磁場強度和磁場強度的變化頻率及 變化波形有關(guān)；頻率一定時，隨交變磁場強度幅值的減 小，磁滯回線的形狀逐漸趨近于變?yōu)闄E圓形；隨頻率增 加，磁滯回線呈現(xiàn)橢圓形的磁場強度幅值的范圍擴大， 且各磁場強度幅值下回線的矩形比增大。2）磁滯回線中，外磁場H減小為零時，鐵磁質(zhì)所具有E 磁感應強度為剩余磁感應強度 Br,簡稱為剩磁；為使剩磁降低為零而施加的反向外 磁場強度He,稱為矯頑力。 c4）外磁場H與鐵磁質(zhì)的相互作用能為磁位能 EH5）某處某磁矩的磁位能與外磁場強度 H,該處的磁導率，該磁矩j的大小和磁矩與 外磁場的夾角。有關(guān)。6）使更多的磁矩轉(zhuǎn)向與外磁場一致的方向能降低體系磁位能。7解釋磁各向異性

41、、易磁化方向和難磁化方向，簡述什么是磁各向異性能和磁化功？它們 有何關(guān)系？如何降低體系的磁各向異性能？1）外磁場對鐵磁單晶體的磁化，在不同的晶向上，磁化的難易程度各不相同，這種 現(xiàn)象為磁各向異性。容易磁化的晶向為易磁化方向，難磁化的晶向為難磁化方向。2）磁化功是磁介質(zhì)磁化過程中，外磁場對其所做的功。3）磁介質(zhì)在磁化過程中，外磁場對其所做的功轉(zhuǎn)變?yōu)榇沤橘|(zhì)體系的內(nèi)能，沿不同晶 向磁化而增加的體系內(nèi)能為各向異性能Ek。磁各向異性能可以用不同晶向的磁化功表示。4）磁介質(zhì)的磁化盡可能優(yōu)先選擇易磁化方向進行。8解釋磁致伸縮、磁致伸縮系數(shù)和磁彈性能。如何降低體系的磁彈性能？1）磁致伸縮指磁介質(zhì)被磁化時，其尺

42、寸和形狀發(fā)生改變的現(xiàn)象。2）磁致伸縮系數(shù)：磁致伸縮系數(shù)l （l l0）/l0或v （v v0）/v0。磁致伸縮系數(shù)的量值為10 6103;可以是正值，也可以是負值。磁致伸縮系數(shù)隨磁 場強度H的變化因材料而異，存在各向異性和磁飽和現(xiàn)象。3）磁介質(zhì)磁化時，當磁致伸縮受到應變阻力，磁化功中必須額外增加一部分用于克服這種應變阻力，所額外增加的部分以磁彈性能形式進入磁介質(zhì)體系的內(nèi)能中。4）盡量避免磁致伸縮現(xiàn)象。9、簡述形狀各向異性、退磁場強度、退磁因子、退磁能和它們的關(guān)系。如何降低體系的退 磁能？1）磁介質(zhì)的外部幾何形狀影響其磁化的現(xiàn)象叫磁化的形狀各向異性。2）出現(xiàn)上述現(xiàn)象的原因是鐵磁介質(zhì)被磁化時，其內(nèi)

43、部會出現(xiàn)退磁場Hd,用以阻礙外磁場對它的磁化。HdnM 其中N為形狀退磁因子，與鐵磁質(zhì)的幾何形狀、是否存在磁極有關(guān)，Hd的方向總是與M 或H相反。I 白.3）退磁場Hd與鐵磁質(zhì)的相互作用能為退磁能Ee一E Edod（Ed） HddM 因此鐵磁質(zhì)的退磁能為J4）為降低體系的退磁能，鐵磁質(zhì)磁化時盡可能形成封閉磁回路，此時因其形狀退磁因子趨于零（N 0）,其退磁能也趨于零。10簡述Wiss鐵磁性假說的主要內(nèi)容，說明物質(zhì)自發(fā)磁化形成鐵磁質(zhì)的條件；為什么交換積分常數(shù)A能決定原子磁矩的磁有序結(jié)構(gòu)？原子間距為什么能影響交換積分常數(shù)A居里溫度Tc以上，鐵磁質(zhì)為什么轉(zhuǎn)變?yōu)轫槾刨|(zhì)？1） Wiss鐵磁性假說的主要內(nèi)

44、容：鐵磁質(zhì)內(nèi)部存在很強的分子場，在該分子場的作用下，原子磁矩趨向于同方向平行排列。分子場假說。鐵磁質(zhì)內(nèi)分布有若干原子磁矩同向平行排列的小區(qū)域（磁疇），各磁疇的磁化方向隨機分布，彼此抵消，整體對外不顯磁性。一一磁疇假說。2）物質(zhì)自發(fā)形成鐵磁質(zhì)的條件：原子結(jié)構(gòu)條件（必要）：要求構(gòu)成物質(zhì)的原子（或離子）總磁矩 j 0,即存在未被抵消的軌道、自旋磁矩，特別是S 00晶體結(jié)構(gòu)條件（充分）：交換積分常數(shù)A>0o交換能：EexA3 Ps2APs1 Ps2 cosA為交換積分常數(shù)，取決于電子運動狀態(tài)的波函數(shù)和兩原子間距。3）若A 0,當 0時此時，兩電子自旋磁矩同向平行排列交換能最低。若A 0,當 時此

45、時兩電子自旋磁矩反向平行排列交換能最低。4）在Wiss假說中，使原子磁矩同方向平行排列的“分子場”，實際上是晶體內(nèi)相鄰原子間電子自旋的交換作用，是一種量子效應。當相鄰兩原子相互靠近，核外電子 云相互重疊，其電子自旋角動量產(chǎn)生一種交換作用，與其相對應的能量為交換能。改變原子間距，能改變兩原子電子云相互重疊的程度，影響相鄰電子自旋角動量交換作用，從而影響交換積分常數(shù) A。5）當溫度升高至居里溫度時，晶體的 a/r3d 6,相鄰電子自旋角動量的交互作用已 很弱，交換積分常數(shù) A趨于零，故鐵磁質(zhì)轉(zhuǎn)變?yōu)轫槾刨|(zhì)。11何謂磁疇？簡述鐵磁質(zhì)磁疇結(jié)構(gòu)特點，并指出磁疇結(jié)構(gòu)和磁疇壁結(jié)構(gòu)的決定因素；磁疇 壁的本質(zhì)是什

46、么？有幾種類型？（1）磁疇 指鐵磁質(zhì)內(nèi)部自發(fā)磁化至飽和狀態(tài)（原子磁矩同向平行排列）的小區(qū)域。（2）磁疇結(jié)構(gòu) 是對磁疇的形態(tài)、尺寸、取向、疇壁類型、疇壁厚度及其組成形式的一種描述，類似金屬材料的組織，因此也稱磁疇組態(tài)。磁疇結(jié)構(gòu)的特點：a）磁疇分為主疇和副疇，主疇一般都為大而長的片狀或棱柱狀，通常沿晶體易磁化 方向；副疇多為短而小的三角形，不能保證都出現(xiàn)在易磁化方向；b）相鄰磁疇通過主疇、副疇和磁疇壁組合形成自己封閉的磁回路；c）相鄰磁疇之間是磁疇壁，它是自旋磁矩改變方向的過渡區(qū)；d）磁疇的尺度通常小于晶粒，疇壁不能穿越晶界。磁疇是自發(fā)磁化的結(jié)果，但決定磁疇結(jié)構(gòu)的卻是體系中的各種能量因素。（3）決

47、定磁疇結(jié)構(gòu)的因素以下能量因素決定磁疇的結(jié)構(gòu)。其原則是使體系的內(nèi)能最低。交換能最低：傾向于讓所有自旋磁矩同方向平行排列，形成磁單疇。退磁能最低：傾向于讓所有磁疇均形成封閉磁回路。磁彈性能最低：傾向于形成多數(shù)量、小尺寸、多方向、應變自恰的磁疇結(jié)構(gòu)。磁各向異性能最低：傾向于讓所有磁化方向均處于易磁化晶向。上述各種能量因素都希望自身所誘發(fā)的能量在系統(tǒng)總能量中所占比例盡可能低，但 它們所傾向的磁疇結(jié)構(gòu)卻經(jīng)常是相互矛盾的。各種能量因素經(jīng)矛盾運動，最后結(jié)果 是形成的磁疇結(jié)構(gòu)一定是使體系總的能量處于最低狀態(tài)。（4）磁疇壁是相鄰磁疇之間自旋磁矩轉(zhuǎn)向的過渡區(qū)。有兩種類型。Blooh壁：疇壁內(nèi)所有自旋磁矩變向的轉(zhuǎn)軸

48、垂直于壁面。Neel壁：疇壁內(nèi)所有自旋磁矩變向的轉(zhuǎn)軸平行于壁面。其厚度和類型主要由交換能和磁各向異性能決定(1)交換能：疇壁越厚，交換能越低 ，當然磁疇壁厚度增加，牽涉的過渡原子總數(shù) 會增加，這會改變總的疇壁能及其構(gòu)成。(2)磁各向異性能：疇壁越薄，磁各向異性能越低。但最后的疇壁厚度一定使體系總疇壁能最低。12何謂鐵磁質(zhì)的技術(shù)磁化？具磁化過程中磁疇結(jié)構(gòu)的變化規(guī)律是什么？1)鐵磁質(zhì)的技術(shù)磁化是指鐵磁質(zhì)在外磁場作用下對外顯示磁性的過程。s=I/ III旋轉(zhuǎn)區(qū) 一 11不可逆遷移區(qū)y i可逆遷移區(qū)3-00S疇壁經(jīng)過該區(qū)域時因磁致伸縮而引起疇壁內(nèi)的彈性應變與該區(qū)域的應力狀態(tài)一致, 應力區(qū)相當于能量起伏

49、的“波谷”，對磁疇壁具有“釘扎”作用，也需要外磁場額外 做功才能讓疇壁離開該處。c）應力區(qū)不改變磁疇壁的疇壁能此時相當于無交互作用。夾渣或雜質(zhì)對鐵磁質(zhì)而言，夾渣或雜質(zhì)主要指磁和磁化特性不同的異 類物質(zhì)。當疇壁經(jīng)過此類異質(zhì)物時，同樣會與疇壁產(chǎn)生交 互作用使疇壁能增高或降低，造成疇壁經(jīng)過時的“位壘” 或“釘扎”。14何為動態(tài)磁特性？磁場頻率和場強幅值對動態(tài)下磁滯回線的形狀有何種影響規(guī)律？復數(shù)磁導率的實部和虛部各有什么物理含義？1）動態(tài)磁特性是指鐵磁質(zhì)在交變磁場作用下的特性。2）頻率一定，隨交變磁場強度幅值的減小，磁滯回線的形狀逐漸趨近于變?yōu)闄E圓 形。隨頻率增加，磁滯回線呈現(xiàn)橢圓形的磁場強度幅值的范

50、圍擴大，且各磁場強度幅 值下回線的矩形比&/Bmi增大。3） N b/h （Bm/Hm）eii其中 實部（Bm/Hm）cos 為彈性磁導率，表征磁性材料儲存能量的能力。虛部（Bm/Hm）sin 為損耗（或粘滯）磁導率，表征磁性材料磁化一周的能量損耗情況。15材料磁性的影響因素有哪些？影響規(guī)律是什么？1）溫度溫度增加，體系的熱運動能量（kBT）增加，它阻礙或破壞原子磁矩或自旋磁性的有序性，對順磁性、鐵磁性磁化過程均有不利影響；溫度增加，原子（或離子）熱振動振幅增加（熱振動） 、原子平均間距增大（熱膨 脹），進而能改變原子間電子自旋磁矩的交換積分常數(shù)和交換能，破壞鐵磁質(zhì)的自發(fā) 磁化條件。2

51、）應力 若規(guī)定：0表示磁致伸長，0表示磁致收縮；0,表示拉應力， 0,表示壓應力，則： ，同號，有利磁化； ，異號，不利磁化。3）材料的不完整性（雜質(zhì)、缺陷、冷變形加工硬化、晶界數(shù)量等）材料不完整性濃度的增加，均增加材料的磁化阻力，使磁化變得困難。4）織構(gòu)由于鐵磁質(zhì)磁化時伴隨有磁各向異性能和磁彈性能的改變，因此人們可以采取某種 工藝措施，使鐵磁質(zhì)的易磁化晶向擇優(yōu)取向，形成所需的織構(gòu)組織，并同時盡量降 低其磁彈性能，進而提高材料的磁性能。例如，通過冷加工或控制軋制工藝，可獲得軋制織構(gòu)（主要是易磁化方向的擇優(yōu)取向）；而通過磁場中退火工藝可獲得磁織構(gòu)（主要是易磁化方向和內(nèi)應力的雙重擇優(yōu)取向）。5）材

52、料的成分與組織（合金化）材料的成分、組織對其磁化的影響非常復雜，很難總結(jié)其普遍規(guī)律。16對多相合金，其飽和磁化強度Ms與各組成相的Msi和體積分數(shù)Vi有何關(guān)系？該關(guān)系有 何應用？如何用磁性分析法分析淬火鋼中殘余奧氏體的相對量？1）對于多相合金，其飽和磁化強度Ms與其各組成相的M Si和體積分數(shù)V具有線性關(guān)系，即MSVViMSi2）可以利用此關(guān)系用磁性分析法進行定量金相分析。3）對于碳鋼和低合金鋼，淬火后只有馬氏體M和殘余奧氏體A o其中：Ms,MSm，MSa分別是待測試樣、純馬氏體和純殘余奧氏體的飽和磁化強度； S SM SAV,VM,VA分別是它們的體積。由于奧氏體為順磁體，Msa 0,則上

53、式變?yōu)镸s MsmVm V殘余奧氏體的體積分數(shù)a（%） （V Vm）/V （Msm Ms）/Msm 100%。有兩種方法可獲得 M SM值標準試樣：用同種材料，淬火后冷處理，再進行回火，以獲得盡可能為單一純馬氏體組織，然后測定其飽和磁化強度作為MSMo計算：Msm 1720 74WC當鋼中除馬氏體 M、殘余奧氏體M VmW、 A VaN、 cm 其中：Msm可用標準樣品測定， 用前述磁性測量方法測得。WC為鋼的含碳量（要求WC 1.2%）A外還有其它碳化物時，設(shè)它們的體積分數(shù)分別為：Vcm/V , M A cm 1cm用萃取法或定量金相法確定，待測試樣的MS可cm第五章：材料的彈性與內(nèi)耗1何謂

54、材料的彈性？彈性模量的物理意義是什么？哪些因素影響材料的彈性模量？材料的 靜態(tài)彈性模量和動態(tài)彈性模量有何差異？1）給材料施加外力，材料會發(fā)生變形，外力去除后材料能恢復原狀的性質(zhì)稱為材料 的彈性。2）宏觀上，E代表材料對彈性正應變的抗力；微觀上 E表征原子間的結(jié)合力。3）影響因素（1）原子結(jié)構(gòu)和晶體結(jié)構(gòu)：原子結(jié)構(gòu)不同，價電子層和能帶結(jié)構(gòu)不同，直接影響原 子間相互作用勢能，再加上晶體結(jié)構(gòu)不同，原子間距和近鄰原子數(shù)都不同，也對原 子的相互作用勢能和恢復力系數(shù)有影響，E對晶體結(jié)構(gòu)十分敏感。（2）溫度：溫度通過熱膨脹或熱振動，影響原子間距，進而影響彈性模量；另外，溫度還能顯著降低原子位移的阻力。（3）電

55、、磁場：對于介電質(zhì)和鐵磁質(zhì)，電場、磁場能分別引起電致伸縮、 磁致伸縮， 再加上熱膨脹、外力等因素的復合作用，也會影響彈性模量。（4）變形速率和弛豫時間：由于應變在微觀上常與原子遷移、位錯運動、晶界滑移 等機制相關(guān)，而這些微觀運動是需要時間來完成的，因此，宏觀上的變形速率、弛 豫時間等因素也能影響E。4）由材料的單向拉伸實驗和應力、應變曲線獲得的彈性模量，通常被稱為靜態(tài)彈性 模量。由共振頻率法和超聲法測得的彈性模量為動態(tài)彈性模量。靜態(tài)模量大多低于 動態(tài)模量，這是因為靜態(tài)測試彈性模量（1）測試時的應變速率太低，過程中容易產(chǎn) 生應變弛豫現(xiàn)象；（2）測試時應力太大，很難保證微觀上不發(fā)生塑性變形。2何謂

56、理想彈性體？實際彈性體在彈性范圍內(nèi)存在哪些非彈性現(xiàn)象？什么是材料的內(nèi)耗現(xiàn) 象？解釋動滯后和靜滯后。1）嚴格符合虎克定律的材料被稱為理想彈性體，要求材料同時滿足三條標準： 線性、瞬時性、唯一性。2）實際彈性體在彈性范圍內(nèi)存在的非彈性現(xiàn)象有：線性瞬時性唯一性理想彈性VVV非線性彈性 線性滯彈性 線性粘彈性 瞬時范性XVVI "XVVXXXVX3）材料的內(nèi)耗是指材料在彈性范圍內(nèi)由于其內(nèi)部各種微觀因素的原因致使機械能 逐漸轉(zhuǎn)化成為材料內(nèi)能的現(xiàn)象。4）動滯后：線性滯彈性和線性粘彈性都不滿足瞬時性，即存在應變滯后應力的現(xiàn)象,因此都會產(chǎn)生內(nèi)耗，并且這種應變滯后效應與加載速率或頻率關(guān)系密切。如果加 載的速率非常緩慢或頻率很低，這種滯后效應就不會出現(xiàn)，因此，又把這種滯后 稱為動滯后。5）靜滯后：瞬時范性滿足瞬時性，此類彈性體應變滯后應力是瞬時動態(tài)發(fā)生的，不 依賴于加載速率或頻率，僅與應力大小有關(guān)。再緩慢的速率或頻率，滯后現(xiàn)象也 存在。3什么是粘、滯彈性的靜態(tài)響應