工程流體力學(xué)及泵與風(fēng)機(jī)ppt課件

1、十一、工程流膂力學(xué)及十一、工程流膂力學(xué)及泵與風(fēng)機(jī)泵與風(fēng)機(jī)主講教師：趙靜野主講教師：趙靜野 w11-l流體動力學(xué)流體動力學(xué) w11-2類似原理和模型實驗方法類似原理和模型實驗方法w11-3流動阻力和能量損失流動阻力和能量損失w11-4管道計算管道計算w11-5特定流動分析特定流動分析w11-6氣體射流氣體射流w11-7泵與風(fēng)機(jī)與網(wǎng)絡(luò)系統(tǒng)的匹配泵與風(fēng)機(jī)與網(wǎng)絡(luò)系統(tǒng)的匹配第十一章工程流膂力學(xué)及第十一章工程流膂力學(xué)及泵與風(fēng)機(jī)泵與風(fēng)機(jī)11-l流體動力學(xué)流體動力學(xué) w11111 11 1描畫流體運動的兩種方法描畫流體運動的兩種方法w11111 12 2恒定流動和非恒定流動恒定流動和非恒定流動w11111 1

2、3 3恒定元流能量方程恒定元流能量方程w11111 14 4恒定總流能量方程伯努利方程恒定總流能量方程伯努利方程及其運用條件及其運用條件11111 11 1描畫流體運動的兩種方法描畫流體運動的兩種方法wA、拉格朗日法：整個流體運動是無數(shù)單個質(zhì)點運動的總和，以個別、拉格朗日法：整個流體運動是無數(shù)單個質(zhì)點運動的總和，以個別質(zhì)點為研討對象來描畫流體運動，再將每個質(zhì)點的運動情況匯總起質(zhì)點為研討對象來描畫流體運動，再將每個質(zhì)點的運動情況匯總起來，就描畫了流體的整個流動。來，就描畫了流體的整個流動。w跡線：一段時間內(nèi)流體質(zhì)點所走過的軌跡，是拉格朗日法籠統(tǒng)描畫跡線：一段時間內(nèi)流體質(zhì)點所走過的軌跡，是拉格朗日

3、法籠統(tǒng)描畫流體運動的工具。流體運動的工具。wB、歐拉法：、歐拉法： 以流體運動的空間點作為察看對象，察看一個時辰各以流體運動的空間點作為察看對象，察看一個時辰各空間點上流體質(zhì)點的運動，再將每個時辰的情況匯總起來，就描畫空間點上流體質(zhì)點的運動，再將每個時辰的情況匯總起來，就描畫了整個運動。了整個運動。 w流線：在某一時辰，各點的切線方向與經(jīng)過該點的流體質(zhì)點的流速流線：在某一時辰，各點的切線方向與經(jīng)過該點的流體質(zhì)點的流速方向重合的空間曲線稱為流線方向重合的空間曲線稱為流線 ，流線是歐拉法籠統(tǒng)描畫流體運動的，流線是歐拉法籠統(tǒng)描畫流體運動的工具。流線上一點的切線方向即為該點的流速方向；流線不能是折工具

4、。流線上一點的切線方向即為該點的流速方向；流線不能是折線；流線不能相交；流線密集的地方流速大，稀疏的地方流速小。線；流線不能相交；流線密集的地方流速大，稀疏的地方流速小。11111 12 2恒定流動和非恒定流動恒定流動和非恒定流動w恒定流動：流場中各點流動參數(shù)不隨時間變化的恒定流動：流場中各點流動參數(shù)不隨時間變化的流動稱為恒定流動，我們研討的流動多數(shù)都按恒流動稱為恒定流動，我們研討的流動多數(shù)都按恒定流動處置。定流動處置。w非恒定流動：流場中的流動參數(shù)隨時間變化而變非恒定流動：流場中的流動參數(shù)隨時間變化而變化的流動稱為非恒定流動。化的流動稱為非恒定流動。0t0t11111 13 3恒定元流能量方

5、程恒定元流能量方程w理想不可緊縮流體恒定流元流能量方程，或伯努利方程理想不可緊縮流體恒定流元流能量方程，或伯努利方程的表達(dá)式為：的表達(dá)式為： 2211221222pupuZZggw這是能量守恒定律在流膂力學(xué)中的特殊表達(dá)方式，請留這是能量守恒定律在流膂力學(xué)中的特殊表達(dá)方式，請留意式中各項的物理意義和幾何意義意式中各項的物理意義和幾何意義w元流能量方程的典型運用是畢托管問題，請參照根底部元流能量方程的典型運用是畢托管問題，請參照根底部分的有關(guān)內(nèi)容。分的有關(guān)內(nèi)容。w實踐不可緊縮流體恒定流元流能量方程，或伯努利方程的實踐不可緊縮流體恒定流元流能量方程，或伯努利方程的表達(dá)式為：表達(dá)式為：22112212

6、1 222lpupuZZhgg w請留意式中各項的物理意義和幾何意義，特別是總水頭，請留意式中各項的物理意義和幾何意義，特別是總水頭，測壓管水頭與水頭損失測壓管水頭與水頭損失1 2lh22upHZgPpHZ11111 14 4恒定總流能量方程恒定總流能量方程伯努利方程及其運用條件伯努利方程及其運用條件w實踐不可緊縮流體恒定流總的流能量方程，或伯努利方實踐不可緊縮流體恒定流總的流能量方程，或伯努利方程的表達(dá)式為：程的表達(dá)式為： 2211 122 2121 222lpvpvZZhggw表示兩斷面單位分量流體平均的能量轉(zhuǎn)化與守恒關(guān)系。表示兩斷面單位分量流體平均的能量轉(zhuǎn)化與守恒關(guān)系。w式中式中為動能修

7、正系數(shù)：是一個大于為動能修正系數(shù)：是一個大于1的數(shù)，與斷面速度的數(shù)，與斷面速度分布均勻性有關(guān)，速度分布越均勻該系數(shù)越接近分布均勻性有關(guān)，速度分布越均勻該系數(shù)越接近1，紊，紊流時經(jīng)常取流時經(jīng)常取1，而層流時為，而層流時為2AvdAu33伯努利方程的運用條件：伯努利方程的運用條件： pZC 在均勻流或漸變流過流斷面上，壓強(qiáng)分布符合靜壓分布規(guī)律，在均勻流或漸變流過流斷面上，壓強(qiáng)分布符合靜壓分布規(guī)律，或者說各點的測壓管水頭為常數(shù)?；蛘哒f各點的測壓管水頭為常數(shù)。在方程推導(dǎo)過程中運用了這一條件，所以要求能量方程的計在方程推導(dǎo)過程中運用了這一條件，所以要求能量方程的計算斷面為均勻流斷面或漸變流斷面。算斷面為

8、均勻流斷面或漸變流斷面。 w11-2類似原理和模型實驗方法類似原理和模型實驗方法 w11-2-1物理景象類似的概念物理景象類似的概念w11-2-2類似三定理類似三定理w11-2-3方程和因次分析法方程和因次分析法 w11-2-4流膂力學(xué)模型研討方法流膂力學(xué)模型研討方法w11-2-5實驗數(shù)據(jù)處置方法實驗數(shù)據(jù)處置方法w11-2-1物理景象類似的概念物理景象類似的概念w 幾何類似幾何類似 運動類似運動類似 動力類似動力類似 1212pplmmllllpm222pAlmll333pVlmll1212pppmmmuuvvuuvppmltmmpvtlutluppppmmmmTGPITGpI類似的前提 研討

9、的目的 類似的保證 11-2-2類似三定理類似三定理w 類似準(zhǔn)數(shù)類似準(zhǔn)數(shù)w1、無因次數(shù)、無因次數(shù) 就是雷諾準(zhǔn)數(shù)，它表征慣性就是雷諾準(zhǔn)數(shù)，它表征慣性力與粘滯力之比力與粘滯力之比 。w2、無因次數(shù)、無因次數(shù) 稱為弗諾得準(zhǔn)數(shù)，它表征慣稱為弗諾得準(zhǔn)數(shù)，它表征慣性力與重力之比性力與重力之比 。w3、無因次數(shù)、無因次數(shù) 稱為歐拉準(zhǔn)數(shù)，它表征壓力稱為歐拉準(zhǔn)數(shù)，它表征壓力與慣性力之比。與慣性力之比。 w此外還有馬赫數(shù)此外還有馬赫數(shù) 等類似準(zhǔn)數(shù)等類似準(zhǔn)數(shù)vlReglvFr22pEuvavM 類似第一定理：兩個類似的物理過程，其對應(yīng)的同類似第一定理：兩個類似的物理過程，其對應(yīng)的同名類似準(zhǔn)數(shù)相等名類似準(zhǔn)數(shù)相等,即：

10、即：mnReRe mmmnnnlvlvmmnnglvglv22mnFrFr 22nmnnmmppvvmnEuEu w類似第二定理：w不可緊縮流體運動時，不計彈性力的作用，思索慣性力、重力、粘性力、壓力四個力的平衡關(guān)系，知四個中的三個，第四個是獨一確定的，那么四個力組成的三個類似準(zhǔn)數(shù)是相互關(guān)聯(lián)的，兩個是決議性類似準(zhǔn)數(shù)，一個是被決議類似準(zhǔn)數(shù)，通常歐拉數(shù)為被決議類似準(zhǔn)數(shù)，有：Re),(FrfEu w就是說：假設(shè)兩個不可緊縮流動類似，只需求同就是說：假設(shè)兩個不可緊縮流動類似，只需求同時滿足重力類似和粘性力類似兩個類似準(zhǔn)那么即時滿足重力類似和粘性力類似兩個類似準(zhǔn)那么即可?？?。w類似第三定理：w兩流動類似

11、除要求類似準(zhǔn)數(shù)相等外，還要求單值性條件類似。單值性條件類似包括幾何類似，初始條件和邊境條件類似。w類似準(zhǔn)數(shù)相等，意味流動方程有一樣的通解，而初始條件和邊境條件類似那么確定了方程的特解。11-2-3方程和因次分析法方程和因次分析法w把物理量的屬性類別稱為因次或量綱把物理量的屬性類別稱為因次或量綱 ,一個正確的物一個正確的物理方程，其各項的量綱或因此應(yīng)該是一樣的，這就是量綱理方程，其各項的量綱或因此應(yīng)該是一樣的，這就是量綱調(diào)和原理。調(diào)和原理。w根據(jù)量綱調(diào)和原理，可以推求描畫物理過程的方程或公式，根據(jù)量綱調(diào)和原理，可以推求描畫物理過程的方程或公式，這一過程稱為因次分析。這一過程稱為因次分析。w因次分

12、析法有兩種，一種稱為瑞利法，適用于比較簡單的因次分析法有兩種，一種稱為瑞利法，適用于比較簡單的單項指數(shù)公式推求；另一種為單項指數(shù)公式推求；另一種為 定理或稱巴金漢法，定理或稱巴金漢法，是一種更具有普遍性的方法。是一種更具有普遍性的方法。w對某一流動問題，設(shè)影響該流動的物理量有對某一流動問題，設(shè)影響該流動的物理量有n個：個：w ；而在這些物理量中的根本因次為；而在這些物理量中的根本因次為m個，個，可以把這些量陳列成可以把這些量陳列成n-m個獨立的無因次參數(shù)的函數(shù)關(guān)系：個獨立的無因次參數(shù)的函數(shù)關(guān)系：w這一函數(shù)就是所要推求的新的物理方程，由根本物理量出這一函數(shù)就是所要推求的新的物理方程，由根本物理量

13、出發(fā)，組合無量綱數(shù)是運用發(fā)，組合無量綱數(shù)是運用定理的關(guān)鍵。定理的關(guān)鍵。nxxx,210),(212mnf例如有壓管流中的壓強(qiáng)損失例如有壓管流中的壓強(qiáng)損失 ：w解解 根據(jù)實驗，知道壓強(qiáng)損失與管長根據(jù)實驗，知道壓強(qiáng)損失與管長l，管徑，管徑d，管壁粗糙，管壁粗糙度度K，流體運動粘性系數(shù)，密度，流體運動粘性系數(shù)，密度和平均流速和平均流速v有關(guān)，即有關(guān)，即w取管徑取管徑 d, 平均流速平均流速 v , 密度密度 為根本物理量，其中幾何為根本物理量，其中幾何量量d 只含只含L量綱的，運動量量綱的，運動量v 只含只含T或含或含T，L的，的，動力量動力量 含含M量綱的各一個。量綱的各一個。),(vkdlfpw

14、用用d、v、 對對 中的各項進(jìn)展無中的各項進(jìn)展無量綱化，得到量綱化，得到734個無量綱數(shù)：個無量綱數(shù)：),(vkdlfp2kdplvdvd、 、 、w組合成新的函數(shù)關(guān)系：組合成新的函數(shù)關(guān)系：式中函數(shù)的詳細(xì)方式由實驗確定。實驗得知，壓差式中函數(shù)的詳細(xì)方式由實驗確定。實驗得知，壓差p 與管長與管長l成正比，因此：成正比，因此：這樣，我們運用這樣，我們運用定理，結(jié)合實驗，得到了大家熟知的管流沿程損失公式。定理，結(jié)合實驗，得到了大家熟知的管流沿程損失公式。由分析過程可見，參數(shù)無量綱化是關(guān)鍵，應(yīng)給予充分的由分析過程可見，參數(shù)無量綱化是關(guān)鍵，應(yīng)給予充分的注重，有時可以用單位分析來進(jìn)展無量綱化。注重，有時可

15、以用單位分析來進(jìn)展無量綱化。 w11-2-4流膂力學(xué)模型研討方法流膂力學(xué)模型研討方法 1、模型律的選擇：、模型律的選擇： 為了使模型和原型流動完全類似，除要幾何為了使模型和原型流動完全類似，除要幾何類似外，各獨立的類似準(zhǔn)數(shù)應(yīng)同時滿足。但實踐上類似外，各獨立的類似準(zhǔn)數(shù)應(yīng)同時滿足。但實踐上要同時滿足各準(zhǔn)數(shù)很困難，甚至是不能夠的，普通要同時滿足各準(zhǔn)數(shù)很困難，甚至是不能夠的，普通只能到達(dá)近似類似，就是保證對流動起重要作用的只能到達(dá)近似類似，就是保證對流動起重要作用的力類似。如有壓管流，粘滯力起主要作用，應(yīng)按雷力類似。如有壓管流，粘滯力起主要作用，應(yīng)按雷諾準(zhǔn)數(shù)設(shè)計模型；在大多明渠流動中，重力起主要諾準(zhǔn)數(shù)

16、設(shè)計模型；在大多明渠流動中，重力起主要作用，應(yīng)按弗諾得準(zhǔn)數(shù)設(shè)計模型。作用，應(yīng)按弗諾得準(zhǔn)數(shù)設(shè)計模型。 2、模型設(shè)計：、模型設(shè)計： 進(jìn)展模型設(shè)計，通常先根據(jù)實驗場地、模型制造進(jìn)展模型設(shè)計，通常先根據(jù)實驗場地、模型制造和丈量條件定出長度比尺；再以選定的比尺減少原和丈量條件定出長度比尺；再以選定的比尺減少原型的幾何尺寸，得出模型的幾何邊境；根據(jù)對流動型的幾何尺寸，得出模型的幾何邊境；根據(jù)對流動受力情況的分析，滿足對流動起主要作用的力類似，受力情況的分析，滿足對流動起主要作用的力類似，選擇模型律；最后按選用的模型律，確定流速比尺選擇模型律；最后按選用的模型律，確定流速比尺及模型的流量。及模型的流量。 w

17、11-2-5實驗數(shù)據(jù)處置方法實驗數(shù)據(jù)處置方法 w模型實驗的數(shù)據(jù)處置，主要是根據(jù)實驗時所選定的模型律，模型實驗的數(shù)據(jù)處置，主要是根據(jù)實驗時所選定的模型律，將模型實驗獲得的速度、壓強(qiáng)、流量等實驗數(shù)據(jù)換算成原將模型實驗獲得的速度、壓強(qiáng)、流量等實驗數(shù)據(jù)換算成原型的相應(yīng)數(shù)據(jù)。型的相應(yīng)數(shù)據(jù)。w例：管流阻力實驗，模型比尺為例：管流阻力實驗，模型比尺為5，原型模型介質(zhì)一樣，假，原型模型介質(zhì)一樣，假設(shè)測出模型的壓差為設(shè)測出模型的壓差為50Kpa，求原型的壓差。，求原型的壓差。w解：根據(jù)雷諾模型律：解：根據(jù)雷諾模型律：w 又：又：w mmmnnnlvlvnmnv1v5mll22nmnnmmppvv22221502

18、25nnnnmmmmmvvpppKPavvw11-3-1層流與紊流景象層流與紊流景象w11-3-2流動阻力分類流動阻力分類w11-3-3圓管中層流與紊流的速度分布圓管中層流與紊流的速度分布w11-3-4層流與紊流沿程阻力系數(shù)的計算層流與紊流沿程阻力系數(shù)的計算w11-3-5部分阻力產(chǎn)生的緣由和計算方法部分阻力產(chǎn)生的緣由和計算方法w11-3-6減少部分阻力的措施減少部分阻力的措施w11-3流動阻力和能量損失流動阻力和能量損失w11-3-1層流與紊流景象層流與紊流景象層流為各層質(zhì)點互不摻混分層有規(guī)那么的流動。層流為各層質(zhì)點互不摻混分層有規(guī)那么的流動。紊流為流體質(zhì)點相互劇烈摻混運動極不規(guī)那么的流動。紊

19、流為流體質(zhì)點相互劇烈摻混運動極不規(guī)那么的流動。流態(tài)的判別條件是流態(tài)的判別條件是 層流：層流： 紊流：紊流： 2000Revd2000Revdw5004RevdRvReRv 時4deRw流動阻力分為沿程阻力和部分阻力：流動阻力分為沿程阻力和部分阻力：w11-3-2流動阻力分類流動阻力分類lfjhhh2222242fl vl vlvhdgdegRggvhj22w層流：圓管中層流斷面流速分布是以層流：圓管中層流斷面流速分布是以管中心線為軸的旋轉(zhuǎn)拋物面管中心線為軸的旋轉(zhuǎn)拋物面 w11-3-3圓管中層流與紊流的速度分布圓管中層流與紊流的速度分布)(4220rrJumax21uv Re64w層流總結(jié)：層流

20、總結(jié)：w11-3-3圓管中層流與紊流的速度分布圓管中層流與紊流的速度分布w斷面平均流速是最大流速的斷面平均流速是最大流速的1/2；w動能修正系數(shù)動能修正系數(shù)2w動量修正系數(shù)動量修正系數(shù)1.33w沿程損失系數(shù)只是沿程損失系數(shù)只是Re數(shù)的函數(shù)而與管道數(shù)的函數(shù)而與管道粗糙程度無關(guān)：粗糙程度無關(guān)：w紊流：紊流：w對于圓管紊流，可以從實際上證明斷面上對于圓管紊流，可以從實際上證明斷面上流速分布是對數(shù)型的流速分布是對數(shù)型的 ：cyuln10式中式中為卡門通用系數(shù)由實驗確定，為卡門通用系數(shù)由實驗確定，y為點到管壁的間隔，為點到管壁的間隔，C為為積分常數(shù)。積分常數(shù)。w11-3-4層流與紊流沿程阻力系數(shù)的計算層

21、流與紊流沿程阻力系數(shù)的計算164(Re)Ref根據(jù)尼古拉茲實驗沿程阻力系數(shù)隨雷諾數(shù)和粗糙度的根據(jù)尼古拉茲實驗沿程阻力系數(shù)隨雷諾數(shù)和粗糙度的變化，劃分為五個區(qū)：變化，劃分為五個區(qū)：I、層流區(qū)、層流區(qū) II、臨界過渡區(qū)、臨界過渡區(qū) (Re)2f III、紊流光滑區(qū) 30.250.3164(Re)RefIV、紊流過渡區(qū)、紊流過渡區(qū) )(Re,4dKf V、紊流粗糙區(qū)、紊流粗糙區(qū)(阻力平方區(qū)阻力平方區(qū)) )(5dKfw 尼古拉茲實驗曲線尼古拉茲實驗曲線光滑區(qū)的布拉修斯公式光滑區(qū)的布拉修斯公式 25. 0Re3164. 0粗糙區(qū)的希弗林松公式粗糙區(qū)的希弗林松公式 25. 0)(11. 0dk柯列勃洛克公

22、式光滑、過渡、粗糙均適用柯列勃洛克公式光滑、過渡、粗糙均適用)Re51. 27 . 3lg(21dk阿里特蘇里公式光滑、過渡、粗糙均適用阿里特蘇里公式光滑、過渡、粗糙均適用25. 0)Re68(11. 0dk 常用計算公式常用計算公式 ： 莫迪圖 w11-3-5部分阻力產(chǎn)生的緣由和計算方法部分阻力產(chǎn)生的緣由和計算方法w部分阻力產(chǎn)生的緣由主要是由于固體邊境斷面的尺寸、外部分阻力產(chǎn)生的緣由主要是由于固體邊境斷面的尺寸、外形、流動方向的改動而呵斥部分流速分布的重新組合，構(gòu)成形、流動方向的改動而呵斥部分流速分布的重新組合，構(gòu)成漩渦，從而加大了部分的機(jī)械能耗費。漩渦，從而加大了部分的機(jī)械能耗費。w部分阻

23、力計算方法部分阻力計算方法2j2vhggvAAgvAAhj21212221221221忽然擴(kuò)展忽然擴(kuò)展22111AA212()2jvvhg忽然減少忽然減少22210.5 12jAvhAg2210.5 1AA建議記憶流速大的對應(yīng)的系數(shù)兩個特殊情況：淹沒出流，管道進(jìn)口 1 0.5w1、流線或錐形管道進(jìn)口、流線或錐形管道進(jìn)口w2、漸擴(kuò)縮或階梯擴(kuò)縮替代突擴(kuò)縮、漸擴(kuò)縮或階梯擴(kuò)縮替代突擴(kuò)縮w3、加大彎管轉(zhuǎn)彎半徑、加大彎管轉(zhuǎn)彎半徑w4、導(dǎo)葉彎管減小二次流、導(dǎo)葉彎管減小二次流w5、順流三通或、順流三通或TY三通或切割折角三通三通或切割折角三通w6、先擴(kuò)后彎或先彎后縮、先擴(kuò)后彎或先彎后縮w11-3-6減少部分阻

24、力的措施減少部分阻力的措施w11-4-1 簡單管路的計算簡單管路的計算w11-4-2 串聯(lián)管路的計算串聯(lián)管路的計算w11-4-3并聯(lián)管路的計算并聯(lián)管路的計算w11-4管道計算管道計算w所謂簡單管路就是具有一樣管徑所謂簡單管路就是具有一樣管徑d，一樣流量，一樣流量Q的管段，的管段，它是組成各種復(fù)雜管路的根本單元它是組成各種復(fù)雜管路的根本單元 11-4-1簡單管路的計算簡單管路的計算2428QgddlH5242/8msgddlSH2HHSQw液體情況液體情況氣體情況：氣體情況：2QSHpH428ddlSSHp2ppSQS稱為管路阻抗，在阻力平方區(qū)，S 不隨流速的變化而變化，以為是常數(shù)氣體情況：氣體

25、情況：2QSHpH428ddlSSHp2ppSQS稱為管路阻抗，在阻力平方區(qū)，S 不隨流速的變化而變化，以為是常數(shù) 虹吸管即管道中一部分高出上游供水液面的簡單管路。虹吸管即管道中一部分高出上游供水液面的簡單管路。由于虹吸管中存在真空區(qū)段，有氣化問題。為了保證虹吸由于虹吸管中存在真空區(qū)段，有氣化問題。為了保證虹吸管正常流動，必需限定管中最大真空高度不得超越允許值管正常流動，必需限定管中最大真空高度不得超越允許值hv=78.5m11-4-2串聯(lián)管路的計算串聯(lián)管路的計算串聯(lián)管路是兩條或兩條以上串聯(lián)管路是兩條或兩條以上簡單管路首尾相接組合而成簡單管路首尾相接組合而成 。管段相接之點稱為節(jié)點。管段相接之

26、點稱為節(jié)點。水力特征：水力特征：如各節(jié)點沒有流量流出那么如各節(jié)點沒有流量流出那么各管段流量相等：各管段流量相等：各管段損失之和為總損失：各管段損失之和為總損失： 321QQQ23322221132131QSQSQShhhhllll321SSSS11-4-3并聯(lián)管路的計算并聯(lián)管路的計算w并聯(lián)管路是兩條或并聯(lián)管路是兩條或兩條以上簡單管路兩條以上簡單管路首首相連尾尾相連首首相連尾尾相連而成而成 。w水力特征：水力特征：w 總流量等于各支總流量等于各支管的流量之和管的流量之和w 321QQQQ各支管的水頭損失相等，等于總損失各支管的水頭損失相等，等于總損失blalllhhhh321w得到總阻抗公式：得

27、到總阻抗公式：3211111SSSSw各管段的流量關(guān)系：各管段的流量關(guān)系：1212111:.:.:nnQQQSSSw11-5-1勢函數(shù)和流函數(shù)概念勢函數(shù)和流函數(shù)概念w11-5-2簡單流動分析簡單流動分析w11-5-3圓柱形測速管原理圓柱形測速管原理w11-5-4旋轉(zhuǎn)氣流性質(zhì)旋轉(zhuǎn)氣流性質(zhì)w11-5-5紊流射流的普通特性紊流射流的普通特性w11-5-6特殊射流特殊射流w11-5特定流動分析與射流特定流動分析與射流w為無旋流動，也為無旋流動，也稱為有勢流動，稱為有勢流動，簡稱勢流簡稱勢流w11-5-1勢函數(shù)和流函數(shù)概念勢函數(shù)和流函數(shù)概念021021021yuxuxuzuzuyuxyzzxyyzx速度

28、勢函數(shù)速度勢函數(shù) 與速度分量存在與速度分量存在如下關(guān)系：如下關(guān)系：dzudyudxuzyxdzyx),(dzzdyydxxdzuyuxuzyxw不可緊縮流體勢流的速度勢函數(shù)，滿足不可緊縮流體勢流的速度勢函數(shù)，滿足拉普拉斯方程，是調(diào)和函數(shù)拉普拉斯方程，是調(diào)和函數(shù) 2222220 xyz對于不可緊縮流體平面流動，存在流函數(shù)對于不可緊縮流體平面流動，存在流函數(shù)),(yx。xuyuyx不可緊縮流體平面無旋流動的流函數(shù)，滿足拉普拉斯方程，不可緊縮流體平面無旋流動的流函數(shù)，滿足拉普拉斯方程，也是調(diào)和函數(shù)也是調(diào)和函數(shù) 02222yx流函數(shù)等值線即流線和勢函數(shù)流函數(shù)等值線即流線和勢函數(shù)等值線簡稱等勢線正交，構(gòu)

29、成等值線簡稱等勢線正交，構(gòu)成流網(wǎng)。流網(wǎng)。 。w 一切不可緊縮流體的平面流動，無論是有旋流動或是無旋流一切不可緊縮流體的平面流動，無論是有旋流動或是無旋流動都存在流函數(shù)，但是，只需無旋流動才存在勢函數(shù)。平面勢動都存在流函數(shù)，但是，只需無旋流動才存在勢函數(shù)。平面勢流的流函數(shù)和勢函數(shù)互為共軛函數(shù)。流的流函數(shù)和勢函數(shù)互為共軛函數(shù)。 w勢流在數(shù)學(xué)上的一個非常有意義的性質(zhì)，是勢流的可疊勢流在數(shù)學(xué)上的一個非常有意義的性質(zhì)，是勢流的可疊加性，新流動的流函數(shù)為原來流函數(shù)的代數(shù)和。加性，新流動的流函數(shù)為原來流函數(shù)的代數(shù)和。w偶極流與勻速直線流的疊加就構(gòu)成繞圓柱體的流動，疊偶極流與勻速直線流的疊加就構(gòu)成繞圓柱體的流

30、動，疊加后的速度分量為：加后的速度分量為：w11-5-3圓柱形測速管原理圓柱形測速管原理cos)1 (220rRvrursin)1 (220rRvru在輪廓線上：在輪廓線上： sin200vuurw圓柱形測速管原理圓柱形測速管原理在輪廓線上在輪廓線上/2處：處： 02uv 為來流速度的為來流速度的2倍倍利用這一關(guān)系可以制成圓柱形測速管：利用這一關(guān)系可以制成圓柱形測速管：在輪廓線上在輪廓線上/6和和5/6處：處： 0uv sin20vvs00212vvvvCB0Av22022ABBABBBppvzzgvpzg20()()2ABABvppzzg02()()ABABppvgzz假設(shè)假設(shè)B孔開在孔開在

31、/2處怎樣計算？處怎樣計算？20(2)()()2ABABvppzzg012()()2ABABppvgzz()()ABABppzz的計算照舊是關(guān)鍵的計算照舊是關(guān)鍵w 可將旋轉(zhuǎn)射流的速度分解為三個分量：可將旋轉(zhuǎn)射流的速度分解為三個分量：w(1)沿射流前進(jìn)方向的軸向速度；沿射流前進(jìn)方向的軸向速度；w(2)在橫截面上沿半徑方向的徑向速度；在橫截面上沿半徑方向的徑向速度；w(3)在橫截面上做圓周運動的切向速度在橫截面上做圓周運動的切向速度 。w切向速度的存在或旋轉(zhuǎn)是其根本特征，由于離心力的作用切向速度的存在或旋轉(zhuǎn)是其根本特征，由于離心力的作用和普通射流相比其分散速度快，射程短，紊動性強(qiáng)，中心和普通射流相

32、比其分散速度快，射程短，紊動性強(qiáng)，中心區(qū)域有回流。區(qū)域有回流。w由于切向速度、徑向速度沿半徑方向上分布不均勻，使得由于切向速度、徑向速度沿半徑方向上分布不均勻，使得沿半徑方向上靜壓強(qiáng)分布也不均勻，那么對于周圍介質(zhì)的沿半徑方向上靜壓強(qiáng)分布也不均勻，那么對于周圍介質(zhì)的靜壓差也不相等。這與軸對稱圓斷面自在射流是不同的。靜壓差也不相等。這與軸對稱圓斷面自在射流是不同的。w 氣體自孔口、管嘴或條縫向外放射所構(gòu)成的流動，稱為氣體淹沒射氣體自孔口、管嘴或條縫向外放射所構(gòu)成的流動，稱為氣體淹沒射流。簡稱為氣體射流。當(dāng)出口速度較大，流動呈紊流形狀時，叫做紊流流。簡稱為氣體射流。當(dāng)出口速度較大，流動呈紊流形狀時，

33、叫做紊流射流。出流到無限大空間中，流動不受固體邊壁的限制，為無限空間射射流。出流到無限大空間中，流動不受固體邊壁的限制，為無限空間射流，又稱自在射流。反之，為有限空間射流，又稱受限射流。流，又稱自在射流。反之，為有限空間射流，又稱受限射流。w11-5-5紊流射流的普通特性紊流射流的普通特性w 1、射流構(gòu)造：過流斷面、起始段及主體段、射流構(gòu)造：過流斷面、起始段及主體段w 2、幾何特征：射流按一定的分散角向前作分散運動，這就、幾何特征：射流按一定的分散角向前作分散運動，這就是它的幾何特征，圓斷面射流射流半徑沿射程的變化規(guī)律：是它的幾何特征，圓斷面射流射流半徑沿射程的變化規(guī)律： 147. 08 .

34、600dasdDw 3、運動特征：用半閱歷公式表示射流各橫截面上的無因次、運動特征：用半閱歷公式表示射流各橫截面上的無因次速度分布速度分布 ：25 . 11Ryvvmw 4、動力特征：沿程動量守恒、動力特征：沿程動量守恒w計算可參照表格數(shù)據(jù)和公式計算可參照表格數(shù)據(jù)和公式w11-5-6特殊射流特殊射流w 1 溫差或濃差射流：溫差、濃差射流就是射流本身的溫溫差或濃差射流：溫差、濃差射流就是射流本身的溫度或濃度與周圍氣體的溫度、濃度有差別。射流是質(zhì)量交度或濃度與周圍氣體的溫度、濃度有差別。射流是質(zhì)量交換，熱量交換，濃度交換的過程。而在這些交換中，由于換，熱量交換，濃度交換的過程。而在這些交換中，由于

35、熱量分散比動量分散要快些，因此溫度邊境層比速度邊境熱量分散比動量分散要快些，因此溫度邊境層比速度邊境層開展要快些厚些。層開展要快些厚些。w 3有限空間射流有限空間射流 ：由于房間邊壁限制了射流邊境層的開展：由于房間邊壁限制了射流邊境層的開展分散，射流半徑及流量不是不斷添加，增大到一定程度后分散，射流半徑及流量不是不斷添加，增大到一定程度后反而逐漸減小，使其邊境限呈橄欖形，如圖反而逐漸減小，使其邊境限呈橄欖形，如圖 w橄欖形的邊境外部橄欖形的邊境外部與固體邊壁間構(gòu)成與固體邊壁間構(gòu)成與射流方向相反的與射流方向相反的回流區(qū)，于是流線回流區(qū)，于是流線呈閉合狀。這些閉呈閉合狀。這些閉合流線環(huán)繞的中心，合

36、流線環(huán)繞的中心，就是射流與回流共就是射流與回流共同構(gòu)成的旋渦中心。同構(gòu)成的旋渦中心。w貼附射流：射流噴貼附射流：射流噴w口比較接近固體邊境時會出現(xiàn)射流的貼附景象。貼附射流口比較接近固體邊境時會出現(xiàn)射流的貼附景象。貼附射流可以看成是完好射流的一半，規(guī)律一樣?？梢钥闯墒峭旰蒙淞鞯囊话耄?guī)律一樣。w11-6-1壓力波傳播和音速概念壓力波傳播和音速概念w11-6-2可緊縮流體一元穩(wěn)定流動的根本方程可緊縮流體一元穩(wěn)定流動的根本方程w11-6-3漸縮噴管與拉伐爾管的特點漸縮噴管與拉伐爾管的特點w11-6-5實踐噴管的性能實踐噴管的性能w11-6氣體動力學(xué)氣體動力學(xué) 音波傳播速度很快，在傳播過程中與外界來不

37、及進(jìn)展音波傳播速度很快，在傳播過程中與外界來不及進(jìn)展熱量交換，且忽略切應(yīng)力作用，無能量損失。所以整個傳熱量交換，且忽略切應(yīng)力作用，無能量損失。所以整個傳播過程可作為等熵過程。播過程可作為等熵過程。 運用氣體等熵過程方程式，運用氣體等熵過程方程式， ，得到氣體中音速，得到氣體中音速公式公式: :cpkkRTpkddpc 其中其中k為定壓比熱與定容比熱之比為定壓比熱與定容比熱之比 。 氣流某斷面的流速，想象以無摩擦絕熱過程降低至零氣流某斷面的流速，想象以無摩擦絕熱過程降低至零時，斷面各參數(shù)所到達(dá)的值，稱為氣流在該斷面的滯止時，斷面各參數(shù)所到達(dá)的值，稱為氣流在該斷面的滯止參數(shù)。滯止參數(shù)以下標(biāo)參數(shù)。滯

38、止參數(shù)以下標(biāo)“0表示。例如表示。例如 等相等相應(yīng)地稱為滯止壓強(qiáng)、滯止密度、滯止溫度、滯止焓值、應(yīng)地稱為滯止壓強(qiáng)、滯止密度、滯止溫度、滯止焓值、滯止音速滯止音速 。00000,ciTpw(1)等熵流動中，各斷面滯止參數(shù)不變，其中等熵流動中，各斷面滯止參數(shù)不變，其中 反映了包括熱能在內(nèi)的氣流全部能量。反映了包括熱能在內(nèi)的氣流全部能量。w(2)等熵流動中，氣流速度假設(shè)沿流增大，那么氣流溫等熵流動中，氣流速度假設(shè)沿流增大，那么氣流溫度、焓、音速，沿程降低。度、焓、音速，沿程降低。w(3)由于當(dāng)?shù)貧饬魉俣鹊拇嬖冢粴饬髦挟?dāng)?shù)匾羲儆烙捎诋?dāng)?shù)貧饬魉俣鹊拇嬖?，同一氣流中?dāng)?shù)匾羲儆肋h(yuǎn)小于滯止音速，氣流中最大音

39、速是滯止時的音速。遠(yuǎn)小于滯止音速，氣流中最大音速是滯止時的音速。w馬赫數(shù)為當(dāng)?shù)厮俣扰c該點當(dāng)?shù)匾羲俚谋戎担厚R赫數(shù)為當(dāng)?shù)厮俣扰c該點當(dāng)?shù)匾羲俚谋戎担簑 即氣流本身速度大于音速，那么氣流中即氣流本身速度大于音速，那么氣流中參數(shù)的變化不能向上游傳播，這就是超音速流動。參數(shù)的變化不能向上游傳播，這就是超音速流動。w 氣流本身速度小于音速，那么氣流中參氣流本身速度小于音速，那么氣流中參數(shù)的變化可以各向傳播，這就是亞音速流動。數(shù)的變化可以各向傳播，這就是亞音速流動。 w馬赫數(shù)馬赫數(shù)M是氣體動力學(xué)中一個重要無因次數(shù)，它反映是氣體動力學(xué)中一個重要無因次數(shù)，它反映慣性力與彈性力的相對比值，是確定氣體流動形狀的慣性力

40、與彈性力的相對比值，是確定氣體流動形狀的準(zhǔn)數(shù)。準(zhǔn)數(shù)。cvM cvM , 1cvM , 1000,ciTw氣體一元流動微分方式的伯努利方程：氣體一元流動微分方式的伯努利方程：w定容流動定容流動w等溫流動等溫流動w絕熱流動絕熱流動 w其中其中k為定壓比熱與定容比熱之比為定壓比熱與定容比熱之比 w11-6-2可緊縮流體一元穩(wěn)定流動的根本方程可緊縮流體一元穩(wěn)定流動的根本方程0)2(2vddp c，cgvp22 cT cvpRT2ln2221212kpvkvRTckkcpk 絕熱過程中，單位質(zhì)量流體所具有的內(nèi)能：絕熱過程中，單位質(zhì)量流體所具有的內(nèi)能：絕熱過程的全能方程式：絕熱過程的全能方程式：用焓用焓

41、表示的全能方程式：表示的全能方程式：空氣的絕熱指數(shù)空氣的絕熱指數(shù)k1.4，氣體常數(shù)，氣體常數(shù)R287J/kg K ， 1VkpucTk22pvuc22vicpiu 氣體延續(xù)性運動方程：氣體延續(xù)性運動方程：斷面斷面A與氣流速度與氣流速度v間的關(guān)系間的關(guān)系 ， 0AdAdvdvvdvMAdA) 1(2w1、 M 1時為亞音速，時為亞音速，A增大增大v減小，與不可緊減小，與不可緊縮時情況一樣；縮時情況一樣；w2、 M 1時為超音速，時為超音速，A增大增大v增大，與不可緊增大，與不可緊縮時情況不同；縮時情況不同； 3、 M1為臨界形狀，氣體到達(dá)為臨界形狀，氣體到達(dá)臨界形狀的斷面，稱為臨界斷臨界形狀的斷

42、面，稱為臨界斷面，臨界斷面只能是最小斷面。面，臨界斷面只能是最小斷面。w 為了得到超音速氣流，為了得到超音速氣流，可使亞音速氣流流經(jīng)收縮管，可使亞音速氣流流經(jīng)收縮管，并使其在最小斷面上到達(dá)音并使其在最小斷面上到達(dá)音速，然后再進(jìn)入擴(kuò)張管，滿速，然后再進(jìn)入擴(kuò)張管，滿足氣流的進(jìn)一步膨脹增速，足氣流的進(jìn)一步膨脹增速，便可獲得超音速氣流。這就便可獲得超音速氣流。這就確定了從亞音速獲得超音速確定了從亞音速獲得超音速的噴管外形，見圖，此種噴的噴管外形，見圖，此種噴管稱為拉伐爾噴管管稱為拉伐爾噴管 。管斷面。管斷面面積、壓力、流速的變化規(guī)面積、壓力、流速的變化規(guī)律如圖。律如圖。w w11-6-3漸縮噴管與拉伐

43、爾管的特點漸縮噴管與拉伐爾管的特點w噴管中各參數(shù)的變化規(guī)律噴管中各參數(shù)的變化規(guī)律w11-6-4實踐噴管的性能實踐噴管的性能w11-7-1泵與風(fēng)機(jī)的運轉(zhuǎn)曲線泵與風(fēng)機(jī)的運轉(zhuǎn)曲線w11-7-2網(wǎng)絡(luò)系統(tǒng)中泵與風(fēng)機(jī)的任務(wù)點網(wǎng)絡(luò)系統(tǒng)中泵與風(fēng)機(jī)的任務(wù)點w11-7-3離心式泵與風(fēng)機(jī)的工況調(diào)理離心式泵與風(fēng)機(jī)的工況調(diào)理w11-7-4離心式泵與風(fēng)機(jī)的選擇離心式泵與風(fēng)機(jī)的選擇w11-7-5氣蝕氣蝕 安裝要求安裝要求w11-7泵與風(fēng)機(jī)與網(wǎng)絡(luò)系統(tǒng)的匹配泵與風(fēng)機(jī)與網(wǎng)絡(luò)系統(tǒng)的匹配w11-7-1泵與風(fēng)機(jī)的運轉(zhuǎn)曲線泵與風(fēng)機(jī)的運轉(zhuǎn)曲線 由于泵和風(fēng)機(jī)的揚程、流量以及所需的功率等性能是由于泵和風(fēng)機(jī)的揚程、流量以及所需的功率等性能是相互

44、影響的，所以通常用以下三種方式來表示這些性能相互影響的，所以通常用以下三種方式來表示這些性能之間的關(guān)系：之間的關(guān)系： 1、泵或風(fēng)機(jī)所提供的流量和揚程之間的關(guān)系，、泵或風(fēng)機(jī)所提供的流量和揚程之間的關(guān)系，用用 來表示；來表示；2、泵或風(fēng)機(jī)所提供的流量和所需外加軸功率之間的關(guān)系，、泵或風(fēng)機(jī)所提供的流量和所需外加軸功率之間的關(guān)系，用用 來表示。來表示。3、泵或風(fēng)機(jī)所提供的流量與設(shè)備本身效率之間的關(guān)系，用、泵或風(fēng)機(jī)所提供的流量與設(shè)備本身效率之間的關(guān)系，用 來表示；來表示； 上述三種關(guān)系常以曲線方式繪在以流量上述三種關(guān)系常以曲線方式繪在以流量Q為橫坐標(biāo)的為橫坐標(biāo)的圖上。這些曲線叫做性能曲線。圖上。這些曲線

45、叫做性能曲線。)(1QfH )(2QfN )(3Qfw泵與風(fēng)機(jī)的性能參數(shù)及有關(guān)概念泵與風(fēng)機(jī)的性能參數(shù)及有關(guān)概念 w水泵揚程水泵揚程H：單位分量的水經(jīng)過水泵獲得的機(jī)械能增量。：單位分量的水經(jīng)過水泵獲得的機(jī)械能增量。w風(fēng)機(jī)全壓風(fēng)機(jī)全壓p：以壓強(qiáng)表示的，單位分量的氣體經(jīng)過風(fēng)機(jī)獲得：以壓強(qiáng)表示的，單位分量的氣體經(jīng)過風(fēng)機(jī)獲得的機(jī)械能增量。的機(jī)械能增量。w體積流量體積流量Q：單位時間里泵或風(fēng)機(jī)保送流體的體積。：單位時間里泵或風(fēng)機(jī)保送流體的體積。w功率功率Ne，N:單位時間內(nèi)流體從泵或風(fēng)機(jī)所獲得的機(jī)械能稱單位時間內(nèi)流體從泵或風(fēng)機(jī)所獲得的機(jī)械能稱為有效功率；單位時間內(nèi)原動機(jī)給泵或風(fēng)機(jī)的機(jī)械能稱為軸為有效功率；

46、單位時間內(nèi)原動機(jī)給泵或風(fēng)機(jī)的機(jī)械能稱為軸功率。功率。w效率效率：有效功率占軸功率的百分比稱為效率。：有效功率占軸功率的百分比稱為效率。NeQHNepQ（泵） （風(fēng)機(jī)） 22221121()()22pvpvHzzggpHNeNw泵的揚程計算泵的揚程計算w1、讀表、讀表22221121()()22pvpvHzzggw2、向水箱供水：、向水箱供水：w 單位分量水的機(jī)械能的增量，加上管路總損失單位分量水的機(jī)械能的增量，加上管路總損失w3、閉合管路、閉合管路2HHSQw機(jī)器內(nèi)的各種損失機(jī)器內(nèi)的各種損失 w泵或風(fēng)機(jī)損失可分為流動水力損失泵或風(fēng)機(jī)損失可分為流動水力損失(降低實踐壓力降低實踐壓力)，容，容積損

47、失積損失(減少流量減少流量)，機(jī)械損失。，機(jī)械損失。w1水力損失，主要包括進(jìn)口損失，撞擊損失，葉輪中的水力損失，主要包括進(jìn)口損失，撞擊損失，葉輪中的水力損失，動壓轉(zhuǎn)換和機(jī)殼出口損失。水力損失，動壓轉(zhuǎn)換和機(jī)殼出口損失。w2容積損失，由高壓區(qū)走漏回低壓區(qū)的回流量。容積損失，由高壓區(qū)走漏回低壓區(qū)的回流量。w3機(jī)械損失，泵和風(fēng)機(jī)的機(jī)械損失包括軸承和軸封的摩機(jī)械損失，泵和風(fēng)機(jī)的機(jī)械損失包括軸承和軸封的摩擦損失，還包括葉輪轉(zhuǎn)動時其外表與機(jī)殼內(nèi)流體之間發(fā)擦損失，還包括葉輪轉(zhuǎn)動時其外表與機(jī)殼內(nèi)流體之間發(fā)生的所謂圓盤摩擦損失。生的所謂圓盤摩擦損失。mhvmTTeHQQHNNw機(jī)器內(nèi)的各種損失機(jī)器內(nèi)的各種損失 w

48、水力損失水力損失w各種損失各種損失w容積損失與圓盤損失容積損失與圓盤損失w其他機(jī)械損失其他機(jī)械損失w性能曲線構(gòu)成過程表示性能曲線構(gòu)成過程表示 w實踐的性能曲線實踐的性能曲線 w性能曲線中性能曲線中HQ曲線最常用，由于它提示了泵或風(fēng)機(jī)的曲線最常用，由于它提示了泵或風(fēng)機(jī)的兩個最重要、最有實意圖義的性能參數(shù)之間的關(guān)系兩個最重要、最有實意圖義的性能參數(shù)之間的關(guān)系 。通常。通常按照曲線的大致傾向可將其分為以下三種：按照曲線的大致傾向可將其分為以下三種：w(1)平坦型，平坦型，(2)陡降型，陡降型，(3)駝峰型。駝峰型。w有駝峰性能的泵或風(fēng)機(jī)在一定的運轉(zhuǎn)條件下能夠出現(xiàn)不穩(wěn)有駝峰性能的泵或風(fēng)機(jī)在一定的運轉(zhuǎn)條

49、件下能夠出現(xiàn)不穩(wěn)定任務(wù)。這種不穩(wěn)定任務(wù)，是該當(dāng)防止的。定任務(wù)。這種不穩(wěn)定任務(wù)，是該當(dāng)防止的。w 性能曲線的作用主要是為設(shè)計選型和指點運轉(zhuǎn)性能曲線的作用主要是為設(shè)計選型和指點運轉(zhuǎn)w離心泵和風(fēng)機(jī)普通應(yīng)關(guān)閥門啟動和停頓。離心泵和風(fēng)機(jī)普通應(yīng)關(guān)閥門啟動和停頓。 w11-7-2網(wǎng)絡(luò)系統(tǒng)中泵與風(fēng)機(jī)的任務(wù)點網(wǎng)絡(luò)系統(tǒng)中泵與風(fēng)機(jī)的任務(wù)點 通常泵或風(fēng)機(jī)通常泵或風(fēng)機(jī)是與一定的管路相是與一定的管路相銜接而任務(wù)的。普銜接而任務(wù)的。普通情況下，流體在通情況下，流體在管路中流動時所耗管路中流動時所耗費的能量，首先用費的能量，首先用于補(bǔ)償壓差、高差：于補(bǔ)償壓差、高差：112HHppZw其次是用來抑制流體在管路中的流動阻力及其次

50、是用來抑制流體在管路中的流動阻力及由管道排出時的動壓頭：由管道排出時的動壓頭： 21SQh w揚程為上述兩者之和：揚程為上述兩者之和：21112SQHhHppHZw上述上述 方程描畫的方程描畫的HQ關(guān)關(guān)系做成管路特性曲線，與系做成管路特性曲線，與泵的特性曲線的交點即為泵的特性曲線的交點即為其任務(wù)點。其任務(wù)點。w泵與風(fēng)機(jī)的不穩(wěn)定任務(wù)泵與風(fēng)機(jī)的不穩(wěn)定任務(wù)dQdHdQdH機(jī)管為穩(wěn)定工況點，為穩(wěn)定工況點，反之，為不穩(wěn)定反之，為不穩(wěn)定工況點工況點 w泵與風(fēng)機(jī)的結(jié)合運轉(zhuǎn)泵與風(fēng)機(jī)的結(jié)合運轉(zhuǎn)w泵與風(fēng)機(jī)并聯(lián)運轉(zhuǎn)泵與風(fēng)機(jī)并聯(lián)運轉(zhuǎn)w泵與風(fēng)機(jī)串聯(lián)運轉(zhuǎn)泵與風(fēng)機(jī)串聯(lián)運轉(zhuǎn)w泵與風(fēng)機(jī)的串并聯(lián)都最好是性能一致的機(jī)器泵與風(fēng)機(jī)的串

51、并聯(lián)都最好是性能一致的機(jī)器之間進(jìn)展，假設(shè)條件不允許，至少應(yīng)該是流之間進(jìn)展，假設(shè)條件不允許，至少應(yīng)該是流量接近的串聯(lián)，揚程接近的并聯(lián)，否那么會量接近的串聯(lián)，揚程接近的并聯(lián)，否那么會大大降低系統(tǒng)整體效率。大大降低系統(tǒng)整體效率。w工況調(diào)理就是改動任務(wù)點，從而改動流量。應(yīng)從改動工況調(diào)理就是改動任務(wù)點，從而改動流量。應(yīng)從改動機(jī)器性能曲線和改動管路性能曲線兩個途徑著手。機(jī)器性能曲線和改動管路性能曲線兩個途徑著手。w11-7-3離心式泵與風(fēng)機(jī)的工況調(diào)理離心式泵與風(fēng)機(jī)的工況調(diào)理一、改動管路性能曲線的調(diào)理方法一、改動管路性能曲線的調(diào)理方法1節(jié)流法：在泵節(jié)流法：在泵或風(fēng)機(jī)轉(zhuǎn)數(shù)不變或風(fēng)機(jī)轉(zhuǎn)數(shù)不變的情況下，只調(diào)的情況下，只調(diào)理管路閥門開度理管路閥門開度(節(jié)流節(jié)流)，人為地，人為地改動管路性能曲改動管路性能曲線。線。2調(diào)理液面高度調(diào)