傳熱學(xué)名詞解釋及簡答題

1、1 .熱傳導(dǎo)：物體各部分之間不發(fā)生相對位移時，依靠分子、原子及自由電子等微觀粒子的熱運動而產(chǎn)生的熱能傳遞。2 .傳熱系數(shù)：在數(shù)值上等于冷、熱流體間溫差t=1°C、傳熱面積A=1m2時的熱流量的值，它表征傳熱過程的強烈程度。3 .傳熱過程：熱量從壁一側(cè)的高溫流體通過壁傳給另一側(cè)的低溫流體的過程。4 .溫度場：指各個時刻物體內(nèi)各點溫度組成的集合，又稱溫度分布。一般的，物體的溫度場是時間和空間的函數(shù)。5 .等溫面：同一瞬間，溫度場中所有溫度相同的點所組成的面。6 .等溫線：在任何一個二維截面上，等溫面表現(xiàn)為等溫線。7 .溫度梯度：在溫度場中某點處沿等溫面的法向的最大方向?qū)?shù)，t 。8 .熱

2、流量：單位時間內(nèi)通過某一給定面積的熱量。記為小。9 .熱流密度：通過單位面積的熱流量。記為q。10 .熱對流：由于流體的宏觀運動而引起的流體各部分之間發(fā)生相對位移，冷、熱流體相互摻混所導(dǎo)致的熱量傳遞過程。11 .表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)：單位面積上，流體與壁面之間在單位溫差下及單位時間內(nèi)所能傳遞的能量。12 .對流傳熱：流體流過一個物體表面時流體與物體表面間的熱量傳遞過程。13 .自然對流：由于流體冷、熱各部分的密度不同而引起流體的流動。14 .強制對流：流體的流動是由于水泵、風(fēng)機或者其他壓差作用所造成。15 .沸騰傳熱（凝結(jié)傳熱）：液體在熱表面上沸騰（及蒸汽在冷表面上凝結(jié)）的對流傳熱。16 .入口段和充

3、分發(fā)展段：流體從進入管口開始，需經(jīng)歷一段距離，管斷面流速分布和流動狀態(tài)才能達到定型，這一段距離通稱進口段。之后，流態(tài)定型，流動達到充分發(fā)展，稱為流動充分發(fā)展段。17 .自?；F(xiàn)象：自然對流紊流的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)與定型尺寸無關(guān)的現(xiàn)象。18 .輻射：物體通過電磁波來傳遞能量的方式。19 .熱輻射：物體會因各種原因發(fā)出輻射能，其中因熱的原因而發(fā)出輻射能的現(xiàn) 象稱020 .輻射傳熱：輻射與吸收過程的綜合結(jié)果就造成了以輻射的方式進行的物體問 的熱量傳遞。21 .黑體：指能吸收投入到其表面上的所有熱輻射能量的物體。22 .傅里葉導(dǎo)熱定律：在導(dǎo)熱過程中，單位時間內(nèi)通過給定截面的導(dǎo)熱量，正比 于垂直該截面方向上的

4、溫度變化率和截面面積，而熱量傳遞的方向則與溫度升高 的方向相反。23 .保溫材料：國家標(biāo)準(zhǔn)規(guī)定，凡平均溫度不高于350C,導(dǎo)熱系數(shù)不大于0.12w/(m?k)的材料。24 .熱擴散率(熱擴散系數(shù)/導(dǎo)溫系數(shù))：a ，表示物體被加熱或冷卻時，物 c體內(nèi)各部分溫度趨向均勻一致的能力。a越大，表示物體內(nèi)部溫度扯平的能力越 大，材料中溫度變化傳播的越迅速。25 .接觸熱阻：兩個名義上互相接觸的固體表面，實際上接觸僅發(fā)生在一些離散 的面積元上，在未接觸截面之間的間隙中充滿空氣， 熱量將以導(dǎo)熱的方式穿過這 種氣隙層。這種情況下與兩周體表面真正完全接觸相比， 增加了附加的傳遞阻力。26 .肋效率f,:衡量肋片

5、散熱有效程度的指標(biāo)，定義為在肋片表面平均溫度tm下, 肋片的實際散熱量小與假定整個肋片表面處在肋基溫度 to時的理想散熱量°的 比值。27 .肋面總效率:28 .形狀因子S:將有關(guān)涉及物體幾何形狀和尺寸的因素歸納在一起。形狀因子僅 適用于計算發(fā)生在兩個等溫表面之間的導(dǎo)熱熱流量。形狀因子S是有量綱的物理量，其單位是m。S（t1-t2）29 .蓄熱系數(shù)：S Jc ,當(dāng)物體表面溫度波振幅為1C時，導(dǎo)入物體的最大 T熱流密度。S越大感覺越冰冷。30 .非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：物體的溫度隨時間而變化的導(dǎo)熱過程。31 .特征數(shù)（準(zhǔn)則數(shù)）：表征某一類物理現(xiàn)象或者物理過程特征的無量綱數(shù)。32 .特征長度：出現(xiàn)在

6、特征數(shù)定義式中的幾何尺度。33 .集中參數(shù)法：當(dāng)Bi<0.1時，可以近似的認(rèn)為物體的溫度是均勻的，這種忽略 物體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻，認(rèn)為物體溫度均勻的分析方法。cV34 .時間常數(shù)c： c一，具有時間的量綱，時間常數(shù)的數(shù)值越小表示測溫元hA件越能迅速反映出流體的溫度變動。35 .吸熱系數(shù)：JT,它的大小代表了物體向與其接觸的高溫物體吸熱的能力。36 .流動邊界層（速度邊界層）：在固體表面附近流體速度發(fā)生劇烈變化的薄層。37 .溫度邊界層（熱邊界層）：固體表面附近流體溫度發(fā)生劇烈變化的薄層。38 .流動邊界層厚度6 :通常規(guī)定達到主流速度的99%處的距離丫為39 .定性溫度：確定特征數(shù)中流體物性

7、的溫度。40 .比擬理論：指利用兩個不同物理現(xiàn)象之間在控制方程方面的類似性，通過測定其中一種現(xiàn)象的規(guī)律而獲得另一種現(xiàn)象基本關(guān)系的方法。41 .畢渥數(shù)Bi: Bi且，固體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻和界面上換熱熱阻之比。（入為固體的 導(dǎo)熱系數(shù)）42 .傅里葉數(shù)Fo： Fo 雪，表征非穩(wěn)態(tài)過程進行深度的無量綱時間，這一無量12綱時間越大，熱擾動就越深入的傳播到物體內(nèi)部，因而物體內(nèi)各點的溫度越接近 周圍介質(zhì)的溫度。43 .格拉曉夫數(shù)Gr： Gr g1上，浮升力與粘性力之比的一種量度。44 .體脹系數(shù)v:它是定壓下與溫度變化相對應(yīng)的密度相對變化的度量。45 .努塞爾數(shù)Nu: Nu里，壁面上流體的無量綱溫度梯度。（入為

8、流體的導(dǎo)熱系數(shù)）從對流換熱微分方程產(chǎn)生。46 .普朗特數(shù)Pr： Pr p動量擴散能力與熱量擴散能力的一種量度。a47 .雷諾數(shù)Re： Re史，慣性力與粘性力之比的一種量度，從動量微分方程產(chǎn)生。48 .斯坦頓數(shù)St: St一種修正的Nu數(shù)，或視為流體實際的換熱熱流密RePr度與流體可傳遞的最大熱流密度之比。49 .貝克萊數(shù)Pe： Pe RePr ,從能量微分方程產(chǎn)生。50 .熱邊界條件：當(dāng)流體在管內(nèi)被加熱或冷卻時，加熱或冷卻壁面的熱狀況稱為51 .膜狀凝結(jié)：如果凝結(jié)液體能很好地潤濕壁面，它就能在壁面上鋪展成膜。52 .珠狀凝結(jié)：當(dāng)凝結(jié)液不能很好地潤濕壁面時，凝結(jié)液體在壁面上形成一個個 的小液珠。

9、53 .飽和沸騰：大容器沸騰中流體主要部分的溫度等于響應(yīng)壓力下的飽和溫度，則這種沸騰稱為054 .過冷沸騰：若大容器沸騰中流體主要部分的溫度低于響應(yīng)壓力下的飽和溫度， 則這種沸騰稱055 .大容器沸騰：加熱壁面沉浸在具有自由表面的液體中所發(fā)生的沸騰。56 .鏡體（白體） ：能全部反射外來射線的物體。57 .絕對透明體（透明體） ：能被外來射線全部透射的物體。58 .輻射力E： 單位時間內(nèi)單位表面積向其上的半球空間的所有方向輻射出去的全部波長范圍內(nèi)的能量。59 .光譜輻射力Eb ： 單位時間內(nèi)單位表面積向其上的半球空間的所有方向輻射出去的在包含波長人在內(nèi)的單位波長內(nèi)的能量。60 .定向輻射強度：

10、從黑體單位可見面積發(fā)射出去的落到空間任意方向的單位立體角中的能量。61 .定向輻射力：單位時間，單位輻射面積在某一方向的單位立體角內(nèi)的輻射能稱該方向的。62 .黑度（發(fā)射率）：實際物體的輻射力E總是小于同溫度下黑體的輻射力Eb,兩者的比值稱。63 .投入輻射：單位時間內(nèi)從外界投入到物體的單位表面積上的輻射能。64 .有效輻射：單位時間內(nèi)離開表面單位面積的總輻射能。65 .光譜吸收比：物體吸收某一特定波長輻射能的百分?jǐn)?shù)。66 .光譜發(fā)射率：表示實際物體的光譜輻射力E 與同溫度下黑體的光譜輻射力Eb 的比值。67 .漫射表面：通常把服從蘭貝特定律的表面稱，即該表面的定向輻射關(guān)系與方向無關(guān)。68 .

11、灰體：在熱輻射分析中，把光譜吸收比與波長無關(guān)的物體稱為 。69 .角系數(shù)：表面1 發(fā)出的輻射能中落到表面2 的百分?jǐn)?shù)稱為表面1 對表面 2 的角系數(shù)。70 .蘭貝特定律：黑體表面具有漫輻射的性質(zhì)，在半球空間各個方向上的定向輻 射強度相等，即說明黑體在任何方向上的定向輻射強度與方向無關(guān)。服從蘭貝特定律的輻射，在半球空間不同方向的單位立體角內(nèi)的輻射能數(shù)值不等，其值正比于該方向與輻射面法線方向夾角的余弦，所以蘭貝特定律又叫余弦定律。71 .基爾霍夫定律：熱平衡時，任意物體對黑體投入輻射的吸收比等于同溫度下 該物體的發(fā)射率。72 .重輻射面：輻射傳熱系統(tǒng)中，這種表面溫度未定而凈的輻射傳熱量為零的表 面

12、。73 .遮熱板：插入兩個輻射傳熱表面之間用以削弱輻射傳熱的薄板（如：屋頂隔 熱板，遮陽傘）。74 .肋化系數(shù)：A0 ,加肋后的總表面積與內(nèi)側(cè)未加肋時的表面積之比。Ai75 .換熱器（換熱交換設(shè)備）：用來使熱量從熱流體傳遞到冷流體，以滿足規(guī)定的 工藝要求的裝置。1 .安裝新空調(diào)時，在沖灌制冷劑之前，通常要對系統(tǒng)抽真空，試敘述這樣做的理由。兩個理由： 一是殘留的空氣會改變制冷劑的物性； 二是殘留的空氣可能會在管道里形成氣泡，影響對流換熱。2 .判斷：溫度梯度是沿等溫面法線方向的矢量，它的正方向是朝著溫度升高的方向。對3 .冬天時節(jié)，如果白天曬被子，晚上人蓋著睡覺會感到暖和一些，是由于曬被子使被子

13、蓬松， 里面有許多的空氣氣隙， 而空氣的導(dǎo)熱系數(shù)要比被子本身的導(dǎo)熱系數(shù)小許多，使得總的導(dǎo)熱系數(shù)下降，有利于保溫。4 .純導(dǎo)熱存在于(不透明的固體)中。5 .簡述影響導(dǎo)熱系數(shù)的因素導(dǎo)熱系數(shù)不僅與物質(zhì)的種類有關(guān)， 還與物質(zhì)的物理結(jié)構(gòu)和狀態(tài)有關(guān)。 溫度、 多孔材料的含水量、 疏松物質(zhì)的折合密度等都影響材料的導(dǎo)熱系數(shù)。 對各項異性的材料，還與方向有關(guān)。6 .黑體的性質(zhì)：1) 、同溫度下輻射力最大； 2 ) 、吸收比為 1 ； 3) 、其輻射力與絕對溫度的四次方成正比；4) 、單色輻射力服從普朗克定律；5) 、定向輻射強度與方向無關(guān)。7 .舉例：隔熱保溫措施，并且用傳熱學(xué)的理論闡明其中的原理。1)在熱力

14、管道上敷設(shè)保溫材料，以增加傳熱熱阻，減少管道散熱；2）保溫材料外敷設(shè)防水材料，以避免受潮而降低保溫效果； 3）保溫層外采用低發(fā)射率材料，以降低輻射換熱熱量；4）對于管道保溫，將導(dǎo)熱系數(shù)小的材料包在內(nèi)層，以增加保溫層熱阻；5）采用遮熱板，增加系統(tǒng)輻射熱阻，以減少高溫物體的輻射散熱。8 .采用溫度計套管測量氣體溫度時，輻射和導(dǎo)熱會引起測溫誤差，請?zhí)岢鎏岣邷y溫精度的措施。1）采用導(dǎo)熱系數(shù)小的材料作套管，盡量增加套管高度，并減小套管的壁厚，從而降低套管頂端與根部之間的導(dǎo)熱量；2）強化套管與流體間的對流換熱，從而降低套管頂端與氣體的溫差；3）在氣體測量段或者氣體容器外部進行保溫處理和減小套管表面黑度，從

15、而降低套管與氣體容器壁面的輻射換熱量；4）降低溫度計探頭與套管內(nèi)壁的接觸熱阻， 如采用導(dǎo)熱油、 水銀、 導(dǎo)熱硅膠等。9 .判斷：任何物體都在不斷的發(fā)射熱射線。對10 .判斷：傅里葉導(dǎo)熱定律只適用于穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱。錯11 .試指出導(dǎo)熱系數(shù)入、對流換熱表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)h及傳熱過程傳熱系數(shù)k的區(qū)別。導(dǎo)熱系數(shù)人是材料傳導(dǎo)熱量能力的度量，是物性參數(shù)，其單位是 W/（m K）;對流換熱表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)h 是對流換熱過程中對流換熱強弱的度量， 它與流體的物性參數(shù)、流動狀態(tài)等因素有關(guān)，不是流體的物性參數(shù)，其單位是W （/ m2 K） ；傳熱過程是指高溫流體通過對流換熱， 將熱量傳遞到壁面另外一側(cè)的低溫流體的過程。傳熱過程的

16、傳熱系數(shù)k包含了冷熱兩側(cè)流體與壁面對流換熱系數(shù)和壁面內(nèi)壁導(dǎo)熱系數(shù)的綜合作用，其單位是W （/ m2 K） 。12 .熱對流時，能量與（質(zhì)量）同時轉(zhuǎn)移。13 .三種熱傳導(dǎo)方式的特點：A.熱傳導(dǎo) 1）導(dǎo)熱依靠微觀粒子（分子，原子，電子等）的無規(guī)則熱運動，物體之間不發(fā)生宏觀相對位移；2）導(dǎo)熱是物質(zhì)的固有本質(zhì)，在氣體，液體和固體中存在。B.熱對流在宏觀運動，在氣體，液體中進行，C熱輻射1）物體溫度大于0K,就有輻射傳熱；2）不依靠任何介質(zhì)在真空中傳播，有能量形式的變化。14 .什么是串聯(lián)熱阻疊加原則，它在什么前提下成立？以固體中的導(dǎo)熱為例，試討論有哪些情況可能使熱量傳遞方向上不同截面的熱流量不相等。在

17、一個串聯(lián)的熱傳遞過程中， 如果通過各環(huán)節(jié)的熱流量都相等， 則總熱阻等于各環(huán)節(jié)熱阻之和， 這就是串聯(lián)熱阻疊加原則。 其前提是通過各環(huán)節(jié)的熱流量必須相等。 當(dāng)存在內(nèi)熱源或者熱匯時， 就會使熱量傳遞方向上不同截面的熱流量不相等。15 .一水平夾層內(nèi)充滿流體，試分析上下表面冷熱狀態(tài)顛倒時熱量交換的方式有何不同？如果要通過實驗來測定夾層中流體的導(dǎo)熱系數(shù)，應(yīng)采用哪一種布置？熱面在上，冷面在下時，夾層中流體不易對流，熱量通過夾層時以導(dǎo)熱為主，而冷面在上， 熱面在下時， 熱量通過夾層時以對流為主。 要測定夾層中流體的導(dǎo)熱系數(shù)，應(yīng)采用熱面在上的布置形式。16 .導(dǎo)熱、對流傳熱、熱輻射的區(qū)別1）導(dǎo)熱、對流兩種熱量

18、傳遞方式，只在有物質(zhì)存在的條件下才能實現(xiàn)。而熱輻射不需要中間介質(zhì)，可以在真空中傳遞，而且在真空中輻射能的傳遞最有效；2）物體溫度>0k 時，就有輻射能發(fā)射；在輻射傳熱過程中，不僅有能量的轉(zhuǎn)移，而且伴隨有能量形式的轉(zhuǎn)換。即在發(fā)射時，從熱能轉(zhuǎn)換為輻射能；在吸收時，由輻射能轉(zhuǎn)換為熱能；3）輻射傳熱是一種雙向傳熱過程，即不僅高溫物體向低溫物體輻射熱能，而且低溫物體也向高溫物體輻射熱能；4）物體的輻射能力與溫度有關(guān)，同一溫度下不同物體的輻射與吸收本領(lǐng)也不大一樣。17 .解釋現(xiàn)象：某辦公室由中央空調(diào)系統(tǒng)維持室內(nèi)恒溫，人們注意到盡管冬夏兩季室內(nèi)都是20 度，但感覺卻不同。這是因為冬夏兩季室外溫度不同，

19、 在對流傳熱的作用下， 導(dǎo)致冬夏兩季墻壁的溫度是不同的。 考慮輻射傳熱， 人體與墻壁之間進行輻射傳熱， 由于冬天的壁溫較低， 所以冬天人體與墻壁之間的輻射傳熱量更大。 所有盡管冬夏兩季室內(nèi)溫度都是 20 度，但是人的感覺是不一樣的。18 .對流傳熱和熱對流有何本質(zhì)上的區(qū)別？對流傳熱不是基本的傳熱方式。 它是流體與相互接觸的固體表面之間的熱能傳遞現(xiàn)象， 是導(dǎo)熱和熱對流兩種基本傳熱方式共同作用的結(jié)果； 而熱對流時由于流體的宏觀運動使不同溫度的流體相對位移而產(chǎn)生的熱能傳遞現(xiàn)象， 熱對流只發(fā)生在流體之中，并伴隨有微觀粒子熱運動而產(chǎn)生的導(dǎo)熱。19 .判斷：流體發(fā)生熱對流時，必然會伴有導(dǎo)熱。對20 .肋片

20、高度增加引起兩種效果：肋效率下降及散熱表面積增加。因而有人認(rèn)為，隨著肋片高度的增加會出現(xiàn)一個臨界高度， 超過這個高度之后， 肋片的導(dǎo)熱熱流反而會下降。試分析這一觀點的正確性。這個觀點是不正確的。計算公式表明，肋片散熱量與mH 的雙曲正切成正比，而雙曲正切是單調(diào)增加函數(shù)，所以散熱量不會隨高度增加而下降。且隨著H 增加，th （ mH）1，而當(dāng) th （mH） =1 后，其值為無限長細長桿的散熱量。21 .對于無限大平板的一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題，試說明在三類邊界條件中，兩側(cè)面邊界條件的哪些組合可以使平板中的溫度場獲得確定的解？兩側(cè)面不能全為第二類邊界條件，因為對于穩(wěn)態(tài)無內(nèi)熱源的情況，平壁兩側(cè)熱流 密度相

21、等，對于穩(wěn)態(tài)有內(nèi)熱源的情況，兩側(cè)熱流必須與內(nèi)熱源平衡，所以兩側(cè)熱 流密度并不相互獨立，其他情況對邊界條件沒有限制。22 .導(dǎo)熱微分方程所依據(jù)的基本定律傅里葉定律和能量守恒定律23 .常物性、無內(nèi)熱源的穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱方程2t 0中，不包含任何物性量，這是否說明導(dǎo)熱物體中的溫度分布與導(dǎo)熱物體的物性無關(guān)，為什么？若有一側(cè)的邊界條件是第三類邊界條件，則平壁內(nèi)的溫度分布與物性參數(shù)有關(guān)。否則，在無內(nèi)熱源穩(wěn)態(tài)的情況下，平壁內(nèi)的溫度分布與材料的物性參數(shù)無關(guān)。 實 際上，若有一側(cè)為第二類邊界條件，壁溫為均勻分布。24 .對于球?qū)咏^熱，有無“臨界熱絕緣直徑”問題？同樣有，因為對流熱阻和導(dǎo)熱熱阻均與半徑有關(guān)，且兩者隨半徑

22、變化規(guī)律相反， 故存在極值。25 .判斷：濕材料的導(dǎo)熱系數(shù)可以比誰的導(dǎo)熱系數(shù)還要大。對26 .判斷：電線上包有的絕緣層可以起到幫助散熱的作用。錯27 .判斷：導(dǎo)熱微分方程是導(dǎo)熱的普遍規(guī)律的數(shù)學(xué)描寫，所以它對任意物體的內(nèi) 部和邊界都適用。對28 .在用熱電偶測定氣流的非穩(wěn)態(tài)溫度場時，怎樣才能改善熱電偶的溫度響應(yīng)特性？ 一一 cV要改善熱電偶的溫度響應(yīng)特性，即最大限度降低熱電偶的時間常數(shù)c ，一hA在形狀上要降低體面比，要選擇熱容小的材料，要強化熱電偶表面的對流換熱。30 .試說明“無限大”平板的物理概念，并舉出一兩個可以按無限大平板處理的 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題。所謂“無限大”平板，是指其長度尺度遠大于

23、其厚度，從邊緣交換的熱量可以忽 略不計，當(dāng)平板兩側(cè)換熱均勻時，熱量只垂直于板面流動。如薄板兩側(cè)均勻加熱 或冷卻、爐墻或冷庫的保溫層導(dǎo)熱等情況可以按無限大平板處理。31 .什么是“半無限大”的物體？半無限大物體的非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱存在正規(guī)狀況階段 么？所謂“半無限大”物體是指平面一側(cè)空間無限延伸的物體。 因為物體向縱深無限 延伸，初始溫度的影響永遠不會消除，所以半無限大物體的非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱不存在正 規(guī)狀況階段。32 .推導(dǎo)導(dǎo)熱微分方程的步驟和過程與用熱平衡法建立節(jié)點溫度離散方程的過程 十分相似，為什么前者得到的是精確描寫，后者解出的卻是近似解。差分方程與微分方程的主要區(qū)別是前者用有限小量代替了后者的無限小量

24、，前者用各離散點參數(shù)代替了后者的連續(xù)參數(shù)。 實際上物體中的物理參數(shù)是時間和空間 的連續(xù)函數(shù)，所以說微分方程解是精確解，而差分方程解是近似解。33 .什么是顯式格式？什么是顯式格式計算中的穩(wěn)定性問題？什么是隱式格式？在非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的差分分析中，取溫度對時間的向前差分，使后一時刻的溫度分布 完全取決于前一時刻的溫度分布，而不必聯(lián)立方程求解，這樣的差分格式稱顯式 格式。在顯式計算中，時間步長和空間步長的選擇會影響求解過程的穩(wěn)定性，選擇得不適當(dāng)會使溫度產(chǎn)生震蕩，而不收斂于某一數(shù)值，這是不符現(xiàn)實的。對于隱式格式來說，節(jié)點n的下一時刻的溫度是用自身節(jié)點和當(dāng)前時刻以及相鄰 節(jié)點的下一時刻溫度來表示的，因此必須

25、一次列出全部待求節(jié)點差分方程并聯(lián)立 求解。34 .分析顯式差分和隱式差分格式的穩(wěn)定性特性。在應(yīng)用顯式差分格式計算時，一旦x選定，T的選擇就不能是任意的，要受到1穩(wěn)定性條件式Fo -的限制。2隱式差分格式：因為它是聯(lián)系求解節(jié)點離散方程組得出各節(jié)點溫度，所以這種計算時無條件穩(wěn)定的，x 和 可以任意獨立的選取而不受限制。但計算工作量較大。35 .什么是內(nèi)部流動？什么是外部流動？所謂內(nèi)部流動是指流體流過與之換熱的管壁內(nèi)部， 其流動邊界層與熱邊界層不能自由發(fā)展， 最后匯合于管道中心。 而外部流動指的是換熱壁面上的流動邊界層和熱邊界層可以自由發(fā)展，存在一個邊界層外的區(qū)域。36 .對于外掠管束的換熱，整個管

26、束的平均表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)只有在流動方向管排數(shù)大于一定值后才與排數(shù)無關(guān)，試分析原因。原因是上游排管尾流擾動對后排管傳熱的影響知道一定排數(shù)后才能消失。37 .什么叫大空間自然對流換熱？什么叫有限空間自然對流換熱？這與強制對流中的外部流動及內(nèi)部流動有什么異同？所謂大空間指的是邊界層可以自由生長的空間， 而有限空間指的是邊界層相互干擾的空間，與強制對流相比，除流動的成因不同外，就邊界層的生長方式而言，大空間類似于外部流動，有限空間類似于內(nèi)部流動。38 .對于熱流密度可控及壁面溫度可控的兩種換熱情形，分別說明控制熱流密度小于臨界熱流密度及溫差小于臨界溫差的意義， 并針對上述兩種情形分別舉出一個工程應(yīng)用實例。對于熱流密度可控的設(shè)備， 如電加熱器， 控制熱流密度小于臨界熱流密度， 是為了防止設(shè)備被燒毀， 對比壁溫可控的設(shè)備， 如冷凝蒸發(fā)器， 控制溫差小于臨界溫差，是為了防止設(shè)備換熱量下降。39