表面自由能和界面潤濕演講學習教案

1、會計學1表面表面(biomin)自由能和界面潤濕演講自由能和界面潤濕演講第一頁，共32頁。一、表面一、表面(biomin)自由能自由能1. 固體固體(gt)表面力場表面力場2. 表面表面(biomin)能和表能和表面面(biomin)張力張力3. 表面行為表面行為第1頁/共32頁第二頁，共32頁。1. 固體固體(gt)表面力場表面力場 晶體中質點的受力場可認為是有心對稱的。晶體中質點的受力場可認為是有心對稱的。 固體表面質點力場對稱性被破壞，存在有指向的剩余力固體表面質點力場對稱性被破壞，存在有指向的剩余力 場，使固體表面表現(xiàn)出對其他場，使固體表面表現(xiàn)出對其他(qt)物質有吸引作用（如吸附、物

2、質有吸引作用（如吸附、 潤濕等），該力稱為固體表面力。潤濕等），該力稱為固體表面力。 表面力分為化學力和分子力：表面力分為化學力和分子力： 化學力：本質是靜電力。當固體表面質點通過不飽和鍵化學力：本質是靜電力。當固體表面質點通過不飽和鍵 與被吸附物間發(fā)生電子轉移時，產生化學力。與被吸附物間發(fā)生電子轉移時，產生化學力。一、表面一、表面(biomin)自自由能由能第2頁/共32頁第三頁，共32頁。范德華力（分子力）：范德華力（分子力）： 定向作用力定向作用力(靜電力靜電力)：發(fā)生在極性物質之間。相鄰兩個：發(fā)生在極性物質之間。相鄰兩個 極化電矩相互作用的力。極化電矩相互作用的力。 誘導作用力：發(fā)生在

3、極性與非極性物質之間。指在極性誘導作用力：發(fā)生在極性與非極性物質之間。指在極性 物質作用下，非極性物質被極化誘導出暫態(tài)的極化電矩，物質作用下，非極性物質被極化誘導出暫態(tài)的極化電矩， 隨后與極性物質產生定向作用。隨后與極性物質產生定向作用。 分散作用力分散作用力(色散力色散力)：發(fā)生在非極性物質之間。非極性：發(fā)生在非極性物質之間。非極性 物質瞬間電子分布并非嚴格對稱，呈現(xiàn)瞬間的極化電矩，物質瞬間電子分布并非嚴格對稱，呈現(xiàn)瞬間的極化電矩， 產生瞬間極化電矩間相互作用。產生瞬間極化電矩間相互作用。在固體表面上，化學力和范德華力可以同時在固體表面上，化學力和范德華力可以同時(tngsh)存在，但兩者在

4、表面存在，但兩者在表面力中所占比重，將隨具體情況而定。力中所占比重，將隨具體情況而定。第3頁/共32頁第四頁，共32頁。2. 表面表面(biomin)能和表面能和表面(biomin)張力張力 狹義的表面(biomin)自由能定義：B, ,()p T nGA保持溫度、壓力和組成不變，每增加單位保持溫度、壓力和組成不變，每增加單位(dnwi)表面積時，表面積時，Gibbs自由能自由能(函數(shù)函數(shù))的增加值的增加值稱為表面稱為表面Gibbs自由能自由能(函數(shù)函數(shù)) ，或簡稱表面自由能或表面能，單位，或簡稱表面自由能或表面能，單位(dnwi)為為Jm-2。表面張力：表面張力：把作用于單位邊界線上的張力稱

5、為表面張力，用把作用于單位邊界線上的張力稱為表面張力，用g 表示，單位是表示，單位是Nm-1。 廣義的表面自由能定義：廣義的表面自由能定義：保持相應的特征變量不變，每增加單位表面積保持相應的特征變量不變，每增加單位表面積時，相應熱力學函數(shù)的增值。時，相應熱力學函數(shù)的增值。第4頁/共32頁第五頁，共32頁。cos2grh 液體液體(yt)密度；密度；g 重力加速度；重力加速度；r 毛細管半徑；毛細管半徑；接觸角。接觸角。（1）液體表面能）液體表面能 傾向于形成球形表面，降低總表面能。傾向于形成球形表面，降低總表面能。 液體表面能和表面張力具有相同的數(shù)值液體表面能和表面張力具有相同的數(shù)值(shz)

6、和量綱。和量綱。 液體液體 液體表面能常用測定方法是將一毛細管插入液體中，測定液體表面能常用測定方法是將一毛細管插入液體中，測定 液體在毛細管中上升的高度液體在毛細管中上升的高度h，由下式求出表面張力，由下式求出表面張力： 第5頁/共32頁第六頁，共32頁。（2）固體）固體(gt)表面能表面能 一般不等于表面張力一般不等于表面張力，其差值與過程的彈性應變有關。，其差值與過程的彈性應變有關。 固體表面能確定的方法：實驗測定和理論計算固體表面能確定的方法：實驗測定和理論計算(j sun)。 實驗方法實驗方法 較普遍采用的是將固體熔化測定液態(tài)表面張力與溫度的較普遍采用的是將固體熔化測定液態(tài)表面張力與

7、溫度的 關系，作圖外推到凝固點以關系，作圖外推到凝固點以下來估算固體的表面張力。下來估算固體的表面張力。 理論計算理論計算(j sun) 理論計算理論計算(j sun)比較復雜。比較復雜。 第6頁/共32頁第七頁，共32頁。共價晶體表面能共價晶體表面能當共價晶體不考慮長程力的作用，表面能當共價晶體不考慮長程力的作用，表面能(us)即是拆開單位面積上的全部鍵即是拆開單位面積上的全部鍵所需能量所需能量(nngling)之一半：之一半： bsuu21223319/72. 510022. 6106 .3761083. 121mJus式中 ub 為破壞化學鍵所需能量。以金剛石的表面能計算為例，若解理面平

8、行(pngxng)于(111)面，可以算出每m2上有1.8310 19個鍵，若取鍵能為376.6 kJ/mol，則可算出表面能為：第7頁/共32頁第八頁，共32頁。3. 表面表面(biomin)行為行為（1）表面）表面(biomin)吸附與偏析吸附與偏析（2）彎曲表面效應）彎曲表面效應(xioyng)（3）附加壓力與表面張力的關系附加壓力與表面張力的關系（4）開爾文開爾文(Kelvin)公式公式（5）毛細管的開爾文公式毛細管的開爾文公式（6）固體溶解度的開爾文公式固體溶解度的開爾文公式第8頁/共32頁第九頁，共32頁。（1）表面吸附與偏析）表面吸附與偏析吸附：異相原子吸附：異相原子(yunz)

9、或分子附著在固體表面上的現(xiàn)象?；蚍肿痈街诠腆w表面上的現(xiàn)象。偏析：固溶體（或液體）中的溶質原子偏析：固溶體（或液體）中的溶質原子(yunz)富集在表面或界面層。富集在表面或界面層。 3. 表面表面(biomin)行為行為第9頁/共32頁第十頁，共32頁。（2）彎曲表面效應）彎曲表面效應(xioyng)表面張力的存在，使彎曲表面上產生一個附加壓力。設平面壓力為表面張力的存在，使彎曲表面上產生一個附加壓力。設平面壓力為P0，附加壓力為，附加壓力為P，則，則彎曲表面壓力為：彎曲表面壓力為：P P0 P （正負號取決于曲面形狀），不同曲率表面的情況如圖：（正負號取決于曲面形狀），不同曲率表面的情況如圖

10、： 彎曲表面上的附加壓力彎曲表面的附加壓力彎曲表面的附加壓力P 總是指向總是指向(zh xin)曲面的曲率中心。曲面的曲率中心。 第10頁/共32頁第十一頁，共32頁。（3）附加壓力與表面張力的關系）附加壓力與表面張力的關系如圖，當管內壓力增加，氣泡體積增加如圖，當管內壓力增加，氣泡體積增加dV ，相應表面積增加，相應表面積增加dA 。忽略重力，則體積。忽略重力，則體積增加的唯一阻力是擴大表面所需的表面能。為克服表面張力，環(huán)境所做的功為增加的唯一阻力是擴大表面所需的表面能。為克服表面張力，環(huán)境所做的功為(P-P0)dV ，平衡這個，平衡這個(zh ge)功應等于系統(tǒng)表面能的增加：功應等于系統(tǒng)表

11、面能的增加：dAdVPP)(0dAPdVdrrdV24rdrdA8rP2 附加壓力的氣泡模型附加壓力的氣泡模型因為因為(yn wi)：得：得：第11頁/共32頁第十二頁，共32頁。r1 和和r2：曲面的兩個主曲率：曲面的兩個主曲率(ql)半徑。此式對固體表面適用。半徑。此式對固體表面適用。)11(21rrP 對非球面曲面就是著名對非球面曲面就是著名(zhmng)的拉普拉斯的拉普拉斯(Laplace)公式：公式： 第12頁/共32頁第十三頁，共32頁。（4）開爾文）開爾文(Kelvin)公式公式凸形液滴的附加壓力使其化學位增加凸形液滴的附加壓力使其化學位增加(zngji)，從而使液滴的蒸氣壓，從

12、而使液滴的蒸氣壓隨之增大。即凸形液滴的蒸氣壓大于同溫度下平面液體的蒸氣壓。其隨之增大。即凸形液滴的蒸氣壓大于同溫度下平面液體的蒸氣壓。其關系為：關系為：rRTMPP12ln0)11(ln210rrRTMPP式中P 為曲面蒸氣壓，P0 為平面蒸氣壓，r 為球形液滴的半徑，r1 和r2 是非球面曲面兩個主曲率半徑，為液體(yt)密度，M 為分子量，R 為氣體常數(shù)。開爾文公式關于蒸氣壓大小的結論是：凸面平面凹面。或或第13頁/共32頁第十四頁，共32頁。 cos12ln0rRTMPPrRTMPP12ln0（5）毛細管的開爾文公式）毛細管的開爾文公式(gngsh)如果毛細管液體對管壁潤濕，則蒸氣壓變化

13、的開爾文公式如果毛細管液體對管壁潤濕，則蒸氣壓變化的開爾文公式(gngsh)：式中：r 為毛細管半徑(bnjng)；為接觸角。若0，液體對毛細管壁完全潤濕，液面呈半球形凹面，則： 第14頁/共32頁第十五頁，共32頁。式中 為固液界面張力，C0、C 分別為大晶體和半徑為r 的小晶體的溶解度，d 為固體密度(md)。上式含義是微小晶粒溶解度大于普通顆粒的溶解度。dRTrMCCLS2ln0（6）固體）固體(gt)溶解度的開爾文公式溶解度的開爾文公式第15頁/共32頁第十六頁，共32頁。二、界面二、界面(jimin)潤濕潤濕1. 潤濕潤濕(rn sh)與粘附與粘附 2. 接觸角與楊氏方程接觸角與楊氏

14、方程(fngchng)3. 潤濕現(xiàn)象潤濕現(xiàn)象4. 影響潤濕的因素影響潤濕的因素第16頁/共32頁第十七頁，共32頁。1. 潤濕潤濕(rn sh)與粘附與粘附潤濕是固液界面的重要行為，機械潤滑、注水采油、油漆涂布、金屬焊接、搪瓷坯釉、陶瓷/金屬的封接等工藝和理論都與潤濕過程有關(yugun)。潤濕的熱力學定義：固體與液體接觸后能使體系的吉布斯自由能降低，稱為潤濕。第17頁/共32頁第十八頁，共32頁。 2. 接觸角與楊氏方程接觸角與楊氏方程(fngchng) 接觸角接觸角 當一液滴在固體表面上不完全展開時，在當一液滴在固體表面上不完全展開時，在g, l, s 三相會合點，液三相會合點，液-固固界

15、面的水平線、與氣界面的水平線、與氣-液界面切線之間通過液界面切線之間通過(tnggu)液體內部的夾角。液體內部的夾角。圖圖8.4.1 接觸角與各界面張力的關系接觸角與各界面張力的關系(gun x)OAC氣氣固固液液 B(b) 不潤濕不潤濕 3 種界面張力作用于種界面張力作用于O點點, sv， ls ， lv 處于平衡狀態(tài)時處于平衡狀態(tài)時 楊氏方程楊氏方程 sv= ls + lv cos 由實驗測定由實驗測定BOAC氣氣固固 ls l液液(a) 潤濕潤濕 s 第18頁/共32頁第十九頁，共32頁。楊氏方程與潤濕(rn sh)過程 將楊氏方程將楊氏方程 sv= ls + ls cos 代入上三過程

16、的代入上三過程的G 附著過程附著過程 Ga= ls- lv- sv= - lv(cos+1) 自發(fā)進行自發(fā)進行 Ga0 180浸濕過程浸濕過程 Gi= ls- sv = - lvcos 自發(fā)進行自發(fā)進行 Gi0 90鋪展過程鋪展過程 Gs= ls+ lv- sv=- lv(cos-1) 自發(fā)進行自發(fā)進行Gs0 =0/不存在不存在 可見可見, 90 180, 液體只能沾濕固體；液體只能沾濕固體； 0 90, 液體不僅能沾濕固體，還能浸濕固體；液體不僅能沾濕固體，還能浸濕固體； =0或不存在或不存在, 液體不僅能沾濕、浸濕固體液體不僅能沾濕、浸濕固體, 還能鋪展。還能鋪展。 習慣上，常用接觸角判斷

17、液體對固體的潤濕：習慣上，常用接觸角判斷液體對固體的潤濕： 90, 稱為稱為(chn wi)不潤濕；不潤濕； =0或不存在，完全潤濕；或不存在，完全潤濕； =180，完全不潤濕。，完全不潤濕。第19頁/共32頁第二十頁，共32頁。3. 潤濕潤濕(rn sh)現(xiàn)象現(xiàn)象 潤濕的程度潤濕的程度(chngd)用用G 衡量衡量 一定一定T, p下，潤濕過程下，潤濕過程G 減少減少多，多，易潤濕。易潤濕。 潤濕的類型潤濕的類型 3類：附著，鋪展，浸漬潤濕。類：附著，鋪展，浸漬潤濕。潤濕潤濕(rn sh)形式：形式： 附著潤濕附著潤濕(rn sh) 鋪展?jié)櫇皲佌節(jié)櫇?rn sh) 浸漬潤濕浸漬潤濕(rn s

18、h) 第20頁/共32頁第二十一頁，共32頁。相當于外界(wiji)所做的功W： )(1SVLVSLGSLSVLVG2SLSVLVW 附著功示意圖附著功示意圖（1）附著）附著(fzhu)潤濕潤濕概念：液體和固體接觸，變液概念：液體和固體接觸，變液/氣和固氣和固/氣為固氣為固/液界面。液界面。設三種界面的面積均為單位設三種界面的面積均為單位(dnwi)值，比表面吉布斯自由能分別為值，比表面吉布斯自由能分別為 LV、SV、SL，則，則過程吉布斯自由能變化：過程吉布斯自由能變化：逆過程：逆過程：W 稱為附著功或粘附功。此值越大固液界面結合越牢，即附著潤濕越強。第21頁/共32頁第二十二頁，共32頁。

19、SLv沾濕沾濕(zhn sh)過程過程第22頁/共32頁第二十三頁，共32頁。 式中是潤濕角； F 稱潤濕張力(zhngl)。 90不潤濕； SL， 浸漬潤濕過程(guchng)自發(fā)進行。若 SV SL，固體浸于液體必須做功。 三種潤濕的共同特點：三種潤濕的共同特點： 液體將氣體從固體表面排開，使原有的固液體將氣體從固體表面排開，使原有的固-氣界面（或液氣界面（或液-氣界面）變氣界面）變成固成固-液界面。鋪展是濕潤的最高標準。液界面。鋪展是濕潤的最高標準。 潤濕現(xiàn)象的應用潤濕現(xiàn)象的應用 需要潤濕：需要潤濕：如用錫焊東西時，希望焊錫能鋪展。如用錫焊東西時，希望焊錫能鋪展。 不需要潤濕：不需要潤濕：如雨傘、防水涂層等。如雨傘、防水涂層等。第25頁/共32頁