同步電機課件

1、此得名。轉速度嚴格同步，并由定子磁場的旋轉子的旋轉速度必須與同步電機的運行特點是提條件，因此，實現(xiàn)機電能量轉換的前定是所有旋轉電機穩(wěn)定隙合成磁場恒轉子磁場相對靜止及氣確定的極性。由于定、磁，因而具有磁極并通入直流電流勵根本區(qū)別是轉子側裝有異步電機的一種，普通同步電機與同步電機是交流電機的。，極數(shù)越多，轉速越低，對應于高轉速，轉子最電網的標準工作頻率為成反比，我國規(guī)定交流，同步速與極對數(shù)或感應交流的頻率為，則在定子繞組中，極對數(shù)為為設同步電機的轉子轉速1min/3000506060PrnHzPfnPnfPn同步電機的用途因數(shù)，改善電性能。功率無功補償，以提高電網相機，專門用于電網的于電網空載運行

2、，稱調調相機，將同步電機接來改變功率因數(shù)；可以通過調節(jié)勵磁電流用作電動機，其特點是同步發(fā)電機發(fā)出；上的電力幾乎全部都由主要用作發(fā)電機，世界. 3. 2. 1凸極兩種型式。隱極和根據磁極形狀又可分為在旋轉磁極式結構中，旋轉磁極式結構。，一般同步電機都采用結構只用于小容量電機，旋轉電樞式旋轉磁極兩種結構形式同步電機有旋轉電樞和構成發(fā)電機組。旋轉場合，常與水輪機速或低速阻力大，比較適合于中隙不均勻，旋轉時空氣電機的氣成發(fā)電機組；凸極同步速旋轉，多于汽輪機構用于高，轉子機械強度高，適隱極同步電機氣隙均勻兩極結構。成具有最高同步轉速的所以汽輪發(fā)電機大多作成發(fā)電機組，速旋轉，多與汽輪機構隱極同步電機適合于

3、高一、隱極同步電機。，且容量越大比值越高之比發(fā)電機轉子長度與直徑必然細長，現(xiàn)代汽輪大，汽輪發(fā)電機的外形由于轉速高，離心力圖片中部汽輪發(fā)電機。片，汽輪發(fā)電機組的實物照為一臺圖5 . 65 . 2/2003 . 6DLMW。、轉子、端蓋和軸承等主要結構部件有：定子。、轉子、端蓋和軸承等主要結構部件有：定子定在機座上。緊成整體后固螺桿和非導磁端壓板壓風槽。整個鐵心用拉緊的徑向通，在兩段之間留有寬約每段長度為迭壓而成，的無取向冷軋綱片分段定子鐵心采用含硅量高。及若干緊固件連接而成由鐵心、繞組、機座以定子mmmm106030*:. 1的分布趨于均勻。換位方式，使電流密度定，并采用特殊的循環(huán)置不固，每股銅

4、線在槽內的位左右的扁銅線并聯(lián)而成截面為，每根導體由多股大，但為減小渦流損耗繞組導體的截面都比較，為限制電流密度，也就有特殊要求；此外對絕緣材料和絕緣結構達數(shù)萬伏；相應地都設計得很高，甚至可減小電流，繞組的電壓量很大，因此為組形式，由于發(fā)電機容一般采用雙層短矩迭繞215mm的受力要求。工、運輸和運行過程中強度，以滿足加求它具有足夠的剛度和需的通風路徑，因此要，并構成所構，用于支撐定子鐵心定子機座為鋼板焊接結*。，但最大線速度已高達多為心力限制，轉子直徑最等構成。由于受離、護環(huán)、中心環(huán)和滑環(huán)主要由鐵心、勵磁繞組轉子Smm/2365 . 1. 2靠性。要求高可鋁合金，繞組的絕緣亦，如硬質用高強度金屬

5、材料制成楔必須采旋轉離心力的需要，槽承受高速扁銅線繞制而成，考慮由特制采用同心式線圈結構，槽。內均勻銑制開口式平行）極距寬度（對稱兩側各大齒”，另外范圍內不開槽，稱為“極距寬度稱中心，表面，以主極軸線為對鍛為一個整體，在鐵心制而成，并與轉軸般采用鉻鎳鉬合金鋼鍛機械強度，轉子鐵心一備高導磁性能和高的受體，因此要求它兼主體，也是巨大離心力既是轉子磁極的最關鍵的部件之一，它轉子鐵心是汽輪發(fā)電機3/13/23/1。止勵磁繞組的軸向移動中心環(huán)用于支持護環(huán)阻非導磁合金鋼制成。用高強度心力作用而甩出，故采個端部，使之不會因離組的兩兩只，用于保護勵磁繞護環(huán)為一金屬圓筒，共連接。勵磁繞組與勵磁電源的滑環(huán)裝在轉軸

6、上，實現(xiàn)端蓋和軸承. 3則采用立式結構。型水輪發(fā)電機電機采用臥式結構；大相機和內燃機拖動的發(fā)電動機、調立式兩類：大多數(shù)同步凸極同步電機有臥式和二、凸極同步電機繞組等部分組成。勵磁線圈、磁軛和阻尼凸極機的轉子由磁極、的是轉子結構，極機基本相同，所不同凸極機的定子結構與隱足旋轉受力要求。間的連接應牢固，以滿片迭壓，磁極與磁軛之鑄鋼，也可用沖圈套裝結構，磁軛可用磁繞組多數(shù)為同心式線靴為外圓弧，勵電機磁極相近，只是極實心形式，外形與直流電機則采用的鋼板迭壓而成，高速磁極一般采用mmmm31而成。中的銅條經兩端環(huán)短接干插在極靴槽的籠形結構相似，由若阻尼繞組與異步電動機為勵磁系統(tǒng)。置稱供給勵磁電流的整個裝

7、電流，建立主磁場，將流須在勵磁繞組中通入直同步發(fā)電機運行時，必流變?yōu)橹绷麟娏?。通過整流裝置將交流電磁電流采用直流發(fā)電機供給勵為兩類：的重要組成部分，可分勵磁系統(tǒng)是同步發(fā)電機. 2. 1種：冷卻方式主要有以下幾日趨嚴重，同步電機的熱與冷卻問題高，大型同步電機的發(fā)隨著單機容量的不斷提下的汽輪發(fā)電機。以于容量向混合通風系統(tǒng)，適用主要采用扇式軸向和徑空氣冷卻MW50. 1問題。的是防漏和防爆熱量，應用中注意解決將氫氣壓縮進導體帶走成空心的，直接內冷，即定轉子導線作應用，并從外冷發(fā)展為電機中被廣泛于空氣冷卻，在汽輪發(fā)氫氣冷卻的效果明顯優(yōu)氫氣冷卻. 2機效率提高。電機繞組損耗消除，電同時，組的發(fā)熱、溫升問

8、題。徹底解決了巨型電機繞從而狀態(tài)時電阻完全消失，超導電機的繞組在超導超導發(fā)電機. 4堵塞問題。多，但面臨泄露和積垢定子繞組內冷的應用為并以，主要方式為內冷式，水冷卻效果又優(yōu)于氫氣水冷卻. 3率：電機額定運行時的效額定效率因數(shù)電機額定運行時的功率額定功率因數(shù)線電流，單位為電機額定運行時定子的額定電流或線電壓，單位為電機額定運行時定子的額定電壓NNNNAIKVVU. 4cos. 3. 2. 1?；?、功率，單位為端額定無功；對于調相機，為出線或單位為定視在功率，對于發(fā)電機是出線端額額定容量MVarKVarVarKVAVAIUSSNNNN3. 5NNNNNNNIUSPPcos3cos. 6有功功率：對

9、于發(fā)電機為額定輸出額定功率NNNNNNNNIUSPcos3cos的額定機械功率對于電動機是軸上輸出）。（勵磁電壓），額定（），額定勵磁電流（轉速），額定（定頻率此外，銘牌上還有：額VUAIrnHzffNfNNNmin/載運行。時的運行工況，稱為空磁電流而定子繞組開路通入勵步轉速，轉子勵磁繞組同步發(fā)電機被拖動到同一、什么是空載運行？場。單獨建立，稱為勵磁磁及相應的勵磁磁動勢電流子勵磁，電機內的磁場僅由轉空載時，定子電流為零關系二、空載運行時的電磁ffFI程。電機的機電能量轉換過將參與表示，磁通用），其基波分量的每極正弦分布（由設計保證波形沿氣隙圓周近似作速的旋轉磁場，其磁密被原動機帶動到同步轉通

10、。顯然，這是一個定子的磁通，稱為主磁圖中既交鏈轉子又交鏈00磁場產生的漏磁通。表示是由勵磁表示，下標用漏磁通，機電能量轉換，統(tǒng)稱為不參與不與定子交鏈的磁通均組交鏈，勵磁磁場中僅與轉子繞通）和波成份（稱為諧波漏磁以外的所有諧基波主磁通ff0。稱為發(fā)電機的空載電勢動勢，其有效值為：的對稱三相基波電子繞組，感應出頻率為切割定旋轉，則基波主磁通設轉子以同步速三、空載特性001010144. 460EfNKEPnfnN（亦稱磁化曲線）線，由此可得空載特性曲和），可得到不同的動勢（既改變磁改變勵磁電流00EFIff）（）或（ffFfEIfE00）（）或（ffFfIf00NNUEoadhabacKUoaK數(shù)

11、，則電機磁路的飽和系代表額定電壓隙線，取延長線為氣特性起始段為直線，其是一條飽和曲線?？蛰d空載特性特性，所以一般電機的由于電機磁路具有飽和四、飽和系數(shù)0）倍。即（時的所需的磁動勢是未飽和壓路飽和后，建立額定電之間，表明磁約在的取值范圍普通同步電機，為氣隙線上的對應電壓FKFKUKEfN0025. 11 . 1空矢量圖五、空載時的時）中，（表示，如圖、旋轉，可用空間相量且與轉子一起以同步速直軸正方向上，位，其波幅均處在轉子空間分布波，兩者同相都為的基波和由它產生的氣隙磁密的基波勵磁磁勢bBFfBFFfffff16. 62111111旋轉。步電角速度三者重合，并一起以同、確地看出直軸與上轉子凸極，

12、以便更明）中，圖中并形象地畫（如圖1111216. 6fBFbff空矢量圖。時的時電機空載畫在一起便構成同步發(fā)角度，把上述兩類矢量電在時間上滯后表示，應的電勢可用時間相量在該相繞組所感，由表示，交變頻率為時間相量量是一時間量，可用與定子繞組交鏈的磁通磁密波00.0.0.0.10.190EEBf重合。、與電角度，故超前，在時軸上的投影最大）軸（相軸）重合（即與時大值，感應電勢瞬時值為正最磁密最大，此時繞組中，）線圈邊處于磁極中心時（一定重合，這是因為此矢量與簡稱相軸）上時，矢量在各自的相繞組軸線（軸）都取的時間參考軸（簡稱時由此可見，當定子各相110.00.0.0.0.10.900fffBFEE

13、EtB很快找到空間相量。量，也可以反之，如果知道時間相以很快找到時間相量，間相量可打下基礎，如果知道空后面畫同步電機相量圖方便，為一個圖上是為了找向量的意義截然不同，放在量和空間相量電角度，當然，時間相、空間相量是滯后于時間相量空間矢量圖可以看到，從時間0110.90ffBFE表示，即電壓分量的百分比；用方根值與該波形基波各次諧波電壓平方的平不包括基波在內的所有變率是指該電壓波形率。電壓波形正弦性畸所謂的電壓正弦性畸變困難的，因此提出了得嚴格的正弦波是非常弦波形，事實上，要獲發(fā)出的電動勢具有正穩(wěn)定，而且要求發(fā)電機不僅要求供電系統(tǒng)可靠了越來越高的要求，人們對電能的質量提出隨著現(xiàn)代社會的發(fā)展。變率

14、六、電壓波形正弦性畸MK%100. 3 . 244. 4122UUKnNKfUnnMnNnnn）（算公式為各次諧波電壓有效值計%100%500012UUTHFnnn）（電話諧波系數(shù)。，）的同步發(fā)電機，要求上（容量以為加權系數(shù)，對于中等，（包括所有諧波成分）值為實際電壓波形的有效為基波電壓有效值，式中響。上波形的質量對通訊的影用電話諧波系數(shù)來衡量%5 . 1%550001THFKKWPUUMNn影響稱為電樞反應。電樞磁勢對主極磁場的一、什么是電樞反應？平衡也就要破壞了。要變化，原有出現(xiàn)電流，這種情況就負載運行，即定子繞組，一旦電機帶衡就會維持不變。然而勵磁電流，否則這種平變，并保持恒定，除非改應

15、電動勢定子（電樞）繞組中感，在主磁通，該磁場單獨產生基波速旋轉的轉子勵磁磁場只有以同步定子繞組開路，電機中同步電機空載運行時，00E了。勢也就不再是負載前的感應電動于空載時的勵磁磁場，但氣隙磁場已完全不同轉子勵磁電流未改變，共同建立，此時，盡管與將由電機內的氣隙磁場在空間相對靜止，于是與示，則表波用圓形旋轉磁動勢，其基一個與轉子同步旋轉的系統(tǒng)產生三相對稱電流，該電流三相對稱繞組中會出現(xiàn)作用下，定子（電樞），則在設電機接三相對稱負載0110EFFFFFEfafaa共同建立與負載時電機中的磁場由1faFF有關。之間的相位差與電樞電流動勢一相對位置僅與勵磁電表明，這的空間相對位置，分析與勵磁磁動勢動

16、勢基波于電樞磁、去磁、交磁）將取決電樞反應的性質（助磁二、電樞反應的性質.0.1IEFFfa同相位）時的電樞反應與（.0.00. 1IE。相軸線軸）超前于（極軸線時刻繪圖，這時轉子磁相勵磁電勢達到最大值取波，并且選勢和電樞磁勢只考慮基極畫成凸極式，勵磁磁來表示，磁一個等效整距集中線圈圖中電樞繞組每一相用，的原理圖，為簡單起見所示是一臺同步發(fā)電機如圖09017. 6AdA同相位）時的電樞反應與（.0.00IE注意：應性質為交磁和助磁；，電樞反時，氣隙磁勢第一，21200faFFF重合。與上，第四，將時軸取在相軸一相；是哪相畫圖，沒有必要指明都是一樣的可取其中一關系每一相各物理量之間的第三，由于三

17、相對稱，持相對靜止；同步旋轉，在空間保三者都以、第二，.11IFFFFafa步速旋轉。，它們和轉子一起以同軸上畫出電樞磁勢子，而在轉軸上畫出勵磁磁勢基波可在轉子概念，在兩極電機中，間矢量的軸（交軸）上，根據空電角度的軸（直軸）波幅在滯后產生的電樞磁勢的基波因此求得三相電流聯(lián)合轉到該相軸線的位置，就時，三相旋轉磁勢，哪一相電流達最大值繞組電流產生旋轉磁勢一章分析可知，相電樞所示），根據電樞磁勢（電流的實際方向如圖；電流的瞬時值分別為手定則可判斷出）三相據勵磁磁場轉向，用右示。在圖示瞬間，（根和電流的時間矢量如圖相電勢同相位，所以，所以三與，因、設對稱三相電流為，、三相電勢三相繞組中感應對稱的旋轉

18、的勵磁磁場在定子afamCBmACBACBAFqFdqdFaIiiIiEIIIIEEE100.0.0.0.9021。電樞磁勢稱為交軸電樞磁勢電樞反應，而把這時的這種電樞反應稱為交軸把軸）相重合，因此我們（電角，而和轉子的交軸軸）相差（軸線的軸線總是和轉子磁極同相時，電樞磁勢與由此可見，aqaaFFqdFEI00.90磁和助磁作用。表明交軸電樞磁勢起交轉向后移了一個銳角，空載時的直軸處逆，且使合成磁場軸線從旋轉。則以同步電角速度、空間矢量空間靜止不動，而三根，在（相軸）互差，圖中三相繞組的軸線可得出氣隙磁勢矢量，用矢量法相加相差和）中，空間矢量顯然，在上圖（122111001212090fafa

19、fafFFFFfFFFFFFa一相的量。沒有必要指明是屬于哪一樣的，因此，各物理量之間的關系是三相對稱，每一相內部物理量，由于量都是屬于某一相中的注意：上述所有時間矢，起交磁和助磁作用。勢樞磁電樞磁勢稱為為交軸電電樞反應，而把這時的電樞反應稱為交軸軸）重合，因此把這種交軸（電角，和轉子的軸）相差與轉子磁極的軸線（的軸線總是同相位）時，電樞磁勢與（aqaFqdFIE0.0.0900）時的電樞反應滯后00.090(90. 2EI總是重合的。與軸上，注意：若將時軸取在相aFI.。因此氣隙磁場被削弱了，勢而得到氣隙中的合成磁的方向相反，兩者相減勢的方向總是和勵磁磁時電樞磁勢滯后由圖可見，F(xiàn)FFEIfa

20、100.90。勢磁我們把它稱為直軸電樞軸）上，位于直軸（勢磁磁的，由于這時的電樞電樞反應的性質是純去adaFdF）時的電樞反應超前00.090(90. 3EI氣隙磁場加強了。，因此磁勢加而得到氣隙中的合成方向相同，它們直接相的的方向總是和勵磁磁勢時，電樞磁勢超前FFFEIfa100.90。直軸電樞磁勢為質是純助磁的，同樣也所以這時電樞反應的性adF時的電樞反應00900. 4分量。分解為交軸和直軸兩個反應角，我們將此時的電樞）（滯后同相，與角，滯后一個銳角，由圖可見，滯后于勵磁電勢，即電樞電流在一般情況下，afaaFFFIFEIEI01.0.0.0090900cossinaaqaadaqada

21、FFFFFFFcossin.IIIIIIIqdqd去磁作用。電樞反應對氣隙磁場起產生的磁作用，對氣隙磁通起交磁和助直軸分量。的叫作，因此分量，它們產生滯后而的交軸分量，叫做，因此將）產生、即的該分量，同相位，它們（指三相與電勢其中dqdaddqaqqCqBqAqIIIIFEIIIFIIIEI.00.0.90進行考慮。電機分開需要將隱極電機和凸極與電機磁路有關；因此響，這隙磁場及感應電勢的影下面討論電樞反應對氣影響?？烧w考慮電樞反應的分解），和沒有必要分解（按上述通都是相同的，因此，隙磁場和每極磁的任何位置所產生的氣動勢作用在圓周氣隙上，同一電樞磁特點是氣隙均勻，因此隱極同步發(fā)電機的結構.IF

22、a多。通常第一類問題用的較。及端電壓角，求負載電流抗及負載阻抗的大小和阻勢已知電機的實際勵磁磁）（應多大；際磁勢幅值，求電機勵磁繞組的實、的已知電機帶額定負載時在電機設計或運行中，）（解決一般存在兩類問題需要.2cos1UIFFIUff載運行分開考慮。飽和和飽和情況下的負為分析問題方便，將不可得如下關系：和漏磁電勢生于每一相的漏磁通電樞漏磁場產磁通和電勢，再考慮到時產生于定子每一相的單獨作用和迭加原理分別求出不考慮飽和時，可利用一、不考慮飽和EFFaf 1（電樞反應電勢）（電樞反應磁通）（電樞磁勢基波）系統(tǒng)（定子三相電流）aaaEFI.（定子漏磁感應電勢）（定子漏磁通）.E（勵磁電勢）（勵磁磁

23、通）（勵磁磁勢基波）（轉子勵磁電流）0.01EFIffaaRIUEEEEKVL.0. 1程式說，可得電動勢平衡方定律，對電樞某一相來根據電勢平衡方程式正方向規(guī)定如下圖所示同步發(fā)電機各物理量的相的電勢方程即可。稱的，所以僅需列出一由于電樞三相繞組是對降，為電樞一相繞組的電壓壓，為電樞一相繞組的端電式中：aRIU.動勢的能力。在定子相繞組中感應電所產生的電樞反應磁場對稱三相電流勢，在物理意義上表示所感應的電樞反應電動在數(shù)值上等于單位電流稱為電樞反應電抗，它上式中，）（形式，即可以寫成負電抗壓降的），因此滯后，故滯后同相，與重合，與同相，與相角（因在相位上滯后，可見，再從，不考慮飽和時，由于aaaa

24、aaaaaaaaaaaaaaXXI jEEIEEIFIFIEIEIFFE24. 6909090.0.0.0.）（通理有恒成立，故線性的，即此外，因為漏磁路總是25. 6.XI jEIE）（）式可寫成綜合上述，以上（26. 623. 6.0.taaaXI jRIUXI jXI jRIUE步電抗。稱為隱極同步電機的同上式中：tatXXXX電路如圖示）對應的相量圖和等效與式（ 26. 6）（ 26. 6.0.taXIjRIUE廣泛應用。故在工程上被簡單，物理意義明確，由于這個等效電路極為反應磁場的總作用。表示定子漏磁場和電樞表示電樞電阻，表示勵磁磁場的作用，串聯(lián)電路，其中電抗和同步電勢步發(fā)電機就相當

25、于勵磁從電路觀點看，隱極同tatatXREjXRZE00的。也是比較符合實際情況或在氣隙線上找出以用求出的成正比，所或的大小則和勵磁磁勢況，相角是比較符合實際情的，這時求出的），可以求出（圖簡單的電勢相量圖，如最以及電機的參數(shù)，利用、如當給定的是端點的量，）（ffffIFEIFEEEaIU0.0.0.0.22. 6cos1是工程上允許的。要出現(xiàn)誤差，但這往往因此，不可避免電磁關系是非線性的，由于實際同步發(fā)電機的）。頁圖（壓變化率。（可參看來求電機的電我們不能用電勢相量圖生很大的誤差，所以，端電壓，那就要產作為負載除去后的無載但是，不能把15. 62970PE電流等。路，方可算出端電壓、代入等值

26、電，再用這個的和氣隙線找出線性化后空載特性曲線也不行，除非我們根據壓、電流和勢和負載阻抗去求端電如果給定實際的無載電）（00cos2EE端點的情況。求，然后代入等值電路去后的用氣隙線先找出線性化，我們應該利和勵磁磁勢如果給出勵磁電流）（03EFiff表示，其關系如下和合成電勢的氣隙合成磁通特性）才能找出負載時電機的磁化曲線（空載的合成磁勢，然后利用先求出作用在主磁路上能再適用，而必須首非線性，迭加原理就不運行，這時由于磁路的化曲線膝部）區(qū)域電機都在接近飽和（磁在大多數(shù)情況下，同步二、考慮飽和EEF（氣隙合成磁勢）affFIFI系統(tǒng)（定子三相電流（勵磁電流）1XIjE.）（為基波（簡稱氣隙磁勢）

27、此時氣隙中的合成磁勢28. 61afFFFF）（）（為：樞某一相的電勢方程式根據電路定律，可得電aaRIUEEEXIjRIUE.30. 6還要作如下處理：），（或勵磁電流程式求得勵磁磁勢要想通過該電勢平衡方ffIF性曲線。才能查空載特幅值得到相應的階梯形磁勢除以性，必須把形，要想利用空載特在空間的分布是正弦波負載時，合成磁勢，同步發(fā)電機波幅值），這個階梯磁勢的基（是階梯波的幅值所示），波（如圖在氣隙中的分布是階梯磁勢，在隱極電機中，勵磁）的橫坐標是勵磁磁勢（特性曲線均為基波磁勢，但空載、）中式（FKFFFKFINFFFFfEFFFffffffffffaf10123. 628. 6頁）（推倒過程

28、略，參看經推導：動勢的波形系數(shù)。為隱極同步電機勵磁磁稱為折算系數(shù)，常令3062sin8112PKKKKKKfafafa大齒張角）（半周期內齒槽區(qū)張角103. 193. 0aK對于汽輪發(fā)電機正弦波幅值階梯波（幅值）階梯波正弦波階梯波幅值正弦波（值幅）正弦波階梯波因此：afKK磁動勢。等效氣隙磁動勢和電樞梯形波的分別為折算到勵磁磁勢和式中，）兩側，可得乘以式（用aaaaafaFKFFKFFFFK28. 6時間相量。），用作圖法求得（，根據電壓方程得到、及電機參數(shù)、由于已知隙電勢先用相量圖求出一相氣.cos) 1 (EjXRIUEXRIUEaa。量電角度，據此可畫出相將超前圖上，空矢量，在時勢正弦波

29、幅值知的，由此可得合成磁是可系數(shù)發(fā)電機，勵磁磁勢波形，對于一臺具體的同步值波幅所需要的合成磁勢梯形產生應用空載特性可以得到磁勢利用空載特性求出合成）（FEFFKFKFEFff0.902空矢量圖時。此可畫出相量重合，據與時間相量，在相量圖上的位置應磁勢相繞組產生的電樞反應已知，可以求得定子三由于求出電樞反應磁勢aNaaFIKPINFIF.1.35. 1) 3(1114faffffFFFFFKF邊形法則可求得，在相量圖中用平行四根據式求出基波勵磁磁勢）（15faffFKFF梯波幅值求出實際的勵磁磁勢階）（電角度。落后空矢量圖上，在時找到在空載特性曲線上，由電勢求出同步發(fā)電機的空載）（010.00.

30、906ffFEEFE壓變化率：電以來計算同步發(fā)電機的的大小，這樣我們就可電勢應出電機空載運行時的感的大小，而且還可以求磁勢的勵磁我們不僅可以找到實際通過磁勢電勢相量圖，0EFf%100%0NNUUEU是額定電壓。電勢；勵磁電流下得到的空載壓時的勵磁電流，在此額定負載和額定電是空載電勢，是對應于式中：NUE0情況。交軸時氣隙磁場的分布軸和波磁動勢分別作用于直）表示相同幅值的正弦）和（通都會不一樣，圖生的氣隙磁場和每極磁不同的氣隙位置時所產磁動勢作用在是不均勻的，同一電樞凸極同步發(fā)電機的氣隙雙反應理論一、凸極同步發(fā)電機的cb19. 6樞反應不難確定。的分布還是對稱的，電波形不同，但氣隙磁場，場幅值

31、不等，即）位置時，所得氣隙磁和交軸（）在直軸（正弦波磁動勢正好作用上圖表示，幅值相同的1100090aqadBB理論：布隆代爾提出了雙反應，大小，為解決這一問題此難以確定電樞反應的無法用解析式求解，因角的位置而異，的大小和定，實際情況完全因分布的對稱性也不能確值和波形不確定，就連意位置上，此時非但幅在交軸上，而是一個任也不是作用既不是作用在直軸上，即但在一般情況下，aaFF00900加起來。最后再將它們的效果迭直軸電樞反應，分量，先分別求出交、分解成直軸分量和交軸時，可將其交、直軸間的任意位置即當電樞磁動勢作用于電機的基本方法之一。成為分析各類意，因此，雙反應理論凸極電機，結果令人滿用此法來分

32、析證明，不計飽和時，采應用了這種理論，實踐面實際已經實質上是迭加原理，前雙反應理論的理論基礎和交軸兩個分量進行。只是應將其分解成直軸磁繞組一邊，要把電樞磁勢折算到勵在凸極同步電機中也需磁化曲線）使用電機的空載特性（與隱極電機類似，為了勢的折算二、直軸和交軸電樞磁應的等效勵磁磁動勢。直軸正弦磁動勢所對場時，單位安匝的交、建立同樣大小的基波磁理意義是：磁勢的折算系數(shù)。其物分別稱為交、直軸電樞、。和勢為磁折算到勵磁繞組的等效和交軸電樞磁勢將直軸電樞磁勢aqadaqaqaqadadadaqadaqadKKFKFFKFFFFF具體可參考有關書籍。結合傅立葉級數(shù)求出，數(shù)值方法（有限元法）圖解法或現(xiàn)代計算機

33、切相關，需要通過磁場磁路結構及磁場分布密機的，其具體數(shù)值與凸極電、系數(shù)折算的關鍵是求取折算aqadKK基本電磁關系為：不飽和運行時原理，凸極同步發(fā)電機根據雙反應理論和迭加不考慮飽和時的矢量圖抗和矢量圖勢平衡方程式、同步電三、不考慮飽和時的電. 1）（電勢方程式由此可得電樞某一相的36. 6.0.aaqadRIUEEEEE）所示（對應的相量圖如圖a25. 6qaqaqaqaqdadadadadIFFEIFFE飽和時應有與隱極電機類似，不計步電抗直軸同步電抗與交軸同. 2aqqaqaddadXIjEXIjE.則：果。機雙反應理論的必然結相同，是凸極電與隱極電機的反應電抗，其物理意義抗和交軸電樞分別

34、為直軸電樞反應電和式中：aaqadXXX）（）（）（）（）改寫為綜上，最后可將式（40. 636. 6.0.qqddaaqqaddaqdaqqaddaaqqaddaaqadaXI jXI jRIUXXI jXXI jRIUXIIjXI jXI jRIUXI jXI jXI jRIUEEERIUE交軸同步電抗直軸同步電抗其中：qaqqdaddXXXXXXXX）（。，故有步電抗。由于反應理論導出了兩個同機氣隙不均勻，由雙相同。只是由于凸極電意義與隱極電機的抗，同步電抗和交軸同步電被稱為凸極電機的直軸和式中：mqdaqadtqdNLXXXXXXXX2）所示（如圖）對應的相量圖與式（b25. 640.

35、 6）（ 40. 6.0.qqddaXI jXI jRIUE角還是可能的。作圖方法確定已知條件下，通過幾何、載確定，即事先給定。不過，在負的一個輔助量，并不能角只是分析中一般情況下，角是已知的，然而，在假設，和分解成相量圖時，為將需要說明的是，在作此cos.IUIIIqdcossincos26. 6. 31UIRUIXtgIXXIRQaqqqq即：，由于參看圖相量圖畫法0.4321EOTTXIjXIjRIIIIOQXIjRIUEIUddqqqdqaQ即為，連接至端點和點依次作從）（；和分解為將）（角；角即為的夾與，則畫出相量）（；和）由已知條件畫出（為故作相量圖的實際步驟后求得。的延長線于直并

36、交垂作點，過點和確定和點作也可從故，有的延長線于交垂直于此外，由于作TOQXTXXQXIjXIjREIXXISTRXXRQOTXTdqddd.0.sinsin是不行的。率來求發(fā)電機的電壓變化可見用以上電勢相量圖無載電勢，不能作為同步發(fā)電機的是可以的，但的大小作為衡量得到的有很大缺點，由相量圖樣，隱極機的電勢相量圖一相量圖與不考慮飽和時時的凸極發(fā)電機的電勢以上作出的不考慮飽和注意：000EEE題）頁例（見例題1 . 6310P關系如下：直軸的感應電勢，整個特性曲線分別求出交、，然后利用空載軸和直軸上的合成磁勢雙反應理論分別求出交來決定，采用磁場應由總的合成磁勢考慮飽和后，氣隙合成四、考慮飽和fI

37、轉子勵磁電流.I定子三相電流dI.qI.adFaqFfFdFd.dE.Eaq.aqE.E平衡方程式為：，則電樞任一相的電勢和特性曲線得查空載和等效勵磁磁動勢，用繞組的等效勵磁繞組的折算到勵磁、均為基波磁動勢和、其中，aqdaqdaqaddaqaddEEFFFFFFFF）（ 45. 6.aaqdRIUEEEEEEaqqadXI jXI jRIUE.45. 6）可寫為（仍可設想為線性，則式由于交軸氣隙大，磁路）（空矢量圖如圖對應的時a27. 6。在空載特性曲線上求得的大小，由后，即能得到）計算得出可知：（由圖軸合成磁勢特性曲線上得到相應直在空載）所示，由（空矢量圖如圖對應的時027. 627. 6

38、EFFFFFFaFEaffadadfddd相量圖）相量圖又稱為布朗戴爾角都是比較準確的（該及、軸磁路飽和，求得的該相量圖由于考慮了fFEd0小結：的數(shù)值。的夾角與地說，它取決于部的參數(shù)，明確于負載的性質和電機內電樞反應的性質是取決有重要地位，物理情況時，電樞反應在分析同步電機內部的的關系。流和勵磁電流之個電勢、端電壓、相電重分析了對稱負載下各電磁過程，著電機對稱負載運行時的本節(jié)研究了三相同步發(fā).0.IE直軸電樞反應。在直軸方向產生去磁的，方向產生交軸電樞反應在交軸，其中，和是具有兩個分量軸也不在直軸方向，而在交，這時的電樞磁勢既不更大的一個銳角，因此是比圖可見電機矢量（滯后功率因數(shù)），由的銳角

39、況，功率因數(shù)為一個正），一般的負載運行情）或增強（隙磁場削弱（向，使氣時，電樞磁勢在直軸方轉向位移一個角度；當發(fā)電機向，使氣隙磁場軸線逆時，電樞磁勢在交軸方當adaqadaqFFFF00009090900*。流，使端電壓保持不變據需要自動調節(jié)勵磁電機負載變化時，它能根調勵磁裝置，使得在電步發(fā)電機必須裝有自動電壓顯著下降，因此同端未作調節(jié)時，發(fā)電機的，故當明顯低于反應，其結果使樞產生，并相應地出現(xiàn)電負載，即有相電流出線端接至一般的感性時，如將電勢所不同，當發(fā)電機空載同步發(fā)電機中，情況有通基本不變；在，外加電壓不變，主磁在變壓器和異步電機中fNNIUEUIUE00*考慮電樞磁勢的作用。圖時，首先要

40、研究如何特別廣泛。在繪制矢量別重要的意義，應用過程時，矢量圖具有特分析同步發(fā)電機的電磁電勢矢量圖。勢磁通和電勢，并作出磁空載特性來確定相應的隙合成磁勢，然后利用先將磁勢迭加，求出氣在考慮飽和時，則必須由此作出電勢矢量圖；通及感應電勢，并為各個磁勢分別產生磁在不考慮飽和時，可認*到轉子勵磁磁勢。必須先把電樞磁勢折算或感應的電勢時，樞反應磁勢建立的磁通使用空載特性來確定電之間相互演化。和空間矢量、便于在時間矢量這個空間矢量重合，而和電樞磁勢這個時間矢量即樞電流時軸與相軸重合，而電軸線（即相軸上），使組）取在各相自己的相繞矢量的參考軸（即時軸時，必須把各相的時間空矢量圖時電機的重要方法，繪制空矢量圖

41、也是分析同步時BFIFIa.*磁場的效果。產生的電樞總表征直軸和交軸電流所兩個同步電抗，以分別和出應理論對凸極電機推導場和感應電勢，由雙反分別研究它們產生的磁兩個分量，和分解為采用雙反應理論把于一般的運行情況，都計算的磁場，所以，對性的便于作理論分析和磁勢才能產生具有對稱，由于只有直軸和交軸建立的磁通大小不一樣在交軸或直軸上時，所樣大小的電樞磁勢作用的氣隙是不均勻的，同電機的情況則不同，它果。凸極同步應和漏磁通所產生的效同步電抗來表征電樞反的參數(shù)所以可用一個單一，由于氣隙是均勻的，對于隱極同步電機來說qdaqadaXXFFF*。價電機性能的基本依據電機主要參數(shù)，評的運行特性曲線是確定同步發(fā)電機

42、對稱負載下定如下也采用標幺值，基值選同步電機在分析中習慣；單位為電流基值：；單位為電壓基值：；單位為容量基值：AIIVUUVAImUSNbNbNNb”代表空載。一相的量，“”代表是”代表額定，“”代表基值，“以上，下標“；單位為）（勵磁電流：；單位為轉速基值：0/60/200NbAUEIISradnNffbNb）。（常數(shù)時，常數(shù)，即調整特性：）（）；（常數(shù)時，常數(shù)，即外特性：）（）；（常數(shù)時，常數(shù)，即負載特性：）（）；（時，即短路特性：）（）；（）（或時，空載特性：即）（IfIUIfUIIfUIIfIUIfEUIffffKfcos5cos4cos3020100）關系曲線。（，一、空載特性、短路

43、比特性、直軸不飽和電抗（一）空載特性、短路fNIfUInn00曲線。得到工程中實用的校正體右移，正值，再將實測曲線整為校取交點與原點的距離相交，勢，將曲線延長與橫軸時有剩磁電動曲線。圖中的下降開始至般采用磁化曲線不會重合，一下降的由于磁滯現(xiàn)象，上升和性時，用實驗方法測定空載特00003 . 1fffNiIIUU）曲線。（的關系曲線。即與勵磁電流時，短路電流態(tài)短路穩(wěn)，定子三相繞組出線端短路特性是指轉子轉速二、短路特性fKfKNIfIIIUnn0正比變化成勵磁電流和短路電流fKiI成正比變化。勵磁電流與線，即短路電流記錄下來，它是一條直與勵磁電流，把對應的短路電流然后減小，也改變，使，改變路電流產

44、生短，這時電樞繞組中必然通入勵磁電流步速，在勵磁繞組中接，再把電機拖動到同機的三相出線端短作短路實驗時，先把電fKfKfNKKfKfIIIIIIIIiIi2 . 1實驗方法. 1成磁動勢為：都相同，這時，氣隙合相電動勢方程和相量圖它們的極電機還是凸極電機，這樣一來，不管是隱，不存在交軸磁動勢，勢，即純去磁作用的直軸磁動一個，電樞磁動勢基本上是即路電流可視為純感性，因此，短樞電阻遠小于同步電抗阻同步電抗，而由于電發(fā)電機的電樞電，限制短路電流的只有由于短路時、相電動勢和相量圖穩(wěn)定短路時的電磁過程0900. 20aqadaFFFUadfFFF氣隙合成磁動勢為：adfFFFXI jXI jRIUEEE

45、KKaKad.0.軸上。氣隙電動勢為在量都可見，各磁動勢空間相d”表示是由氣隙線得）決定（各電動勢加“也都由氣隙線、產生的電動勢、上磁動勢由以點，即磁路不飽和時，）中的（態(tài)，相當于圖不飽和狀也很小，電機磁路處于、數(shù)值很小，因而的只與漏抗壓降平衡，它勢即穩(wěn)定短路時氣隙電動adadfEEEFFFCaFE0.29. 6XI jXI jRIUEEEKKaKad.0.0.adEEE不飽和值，即電樞反應電抗為不飽和電機磁路不飽和，直軸adKadXI jE.）（不飽和不飽和49. 6.0.dKKadKadXI jXI jXI jEEE）（短路特性fKIfI. 3。故短路特性為一條直線式可看出）（由式可看出）

46、（由可得：決定。再以上推導關系動勢成比例，由氣隙線磁磁相電動勢與產生它的勵由于電機磁路不飽和，直線呢？短路特性為什么是一條KfadfKadadKIFFFFIEFIEF49. 647. 6。磁磁動勢電樞反應等效的直軸勵電流時的是當直軸電流等于額定，電流時的漏抗壓降是額定，時，對應的勵磁電流為當短路電流三角形。稱為同步發(fā)電機的特性）中的三角形（圖特性三角形adNfNfNKFABXIACIIIIABCa29. 6. 4三角形。的特性則應指明是對應于，如于短路電流特性三角形的邊長比例IIIINKK的不飽和值路特性確定三、利用空載特性和短dX不飽和由上述分析得：dKXIjE.0.）（用標幺值表示就是）（

47、，得和取曲線上分別求在氣隙線上和短路特性，對應于任一勵磁電流參照圖（不飽和）不飽和不飽和53. 652. 636. 6*00*00KNNKbddKdKfIEUIIEZXXIEXIEI四、短路比得：一直線，由圖表示。由于短路特性為用之比，與額定電流短路電流下，三相穩(wěn)態(tài)短路時的流的勵磁電在空載額定電壓所對應短路比是指同步發(fā)電機36. 600CNKfKIII）（）（）（不飽和）（不飽和）（不飽和）54. 6*10000000ddbdNNNfKfffNKfKNfNKCXKXZKXIUKEUKIIIIIIIUUIIIK數(shù)。為電機主磁路的飽和系，上額定電壓的勵磁電流為產生氣隙線勵磁電流，為產生額定短路電流

48、的勵磁電流，為產生空載額定電壓的）中，式（KIIIffkf0054. 6需的勵磁電流之比。電壓和額定短路電流所改為：產生空載額定）可將短路比的定義修由式（ 54. 6有較大的短路比。輪發(fā)電機要求定問題較嚴重，所以水因為水電站距離長，穩(wěn)，對水輪發(fā)電機對汽輪發(fā)電機價增高。一般和轉子用銅量增大，造能變好，但勵磁電動勢性，使短路比增大，電機隙可減小機造價較便宜。增大氣度較差，但電聯(lián)運行時發(fā)電機的穩(wěn)定電機的電壓變化大，并載變化時發(fā)響很大，短路比小，負短路比的數(shù)值對電機影8 . 18 . 00 . 14 . 0CCdKKX抗和直軸飽和電抗梯電功率因數(shù)負載特性，保（二）同步發(fā)電機的另能很有意義。）磁勢，對分

49、析電機的性樞反應和特定負載電流時的電漏抗確定同步發(fā)電機的定子因為它可用來特性最有實用價值。（其中以另功率因數(shù)負載），（線勵磁電流之間的關系曲數(shù)的條件下，端電壓與常常數(shù)，是在同步發(fā)電機的負載特性性一、另功率因數(shù)負載特XIfUInnfNcos）曲線。（，常數(shù)，另功率因數(shù)負載特性：量圖過程、電動勢方程及相另功率因數(shù)負載的電磁fNIfUInn0cos,. 1可簡化為勢平衡方程式都一樣，電機的電勢方程式、磁和凸極同步發(fā)此對于隱極同步發(fā)電機沒有交軸電樞反應，因，看出，動勢，從相量圖中可以是純去磁作用的直軸磁的電樞磁動勢也，故另功率因數(shù)負載時的夾角與可以忽略不計。即相比很小，所以且電樞電阻與回路電抗，滯后于

50、電壓言，負載相電流對于另功率因數(shù)負載而090900.0.0.aqaFIERUI）或（）（afadadFFFXIjUEEEIXUEEEIXUE.0.0曲線。）中的（得圖端電壓下的勵磁電流成正比變化，記錄不同將隨電抗壓），這時端電持為常值（例如的大小，使負載電流保和負載電抗時調節(jié)發(fā)電機勵磁電流變純電感負載，然后同相對稱可同步發(fā)電機，電樞接三直接負載法：對于小型）（KFbUIXIXUIIfN31. 61求取另功率因數(shù)負載特性的. 2)(fIfU 。，即得曲線上的額定點，這時，出無功電流為調節(jié)勵磁電流使電樞輸作空載運行點，將發(fā)電機并入電網測點；得，由測，點，作短路實驗，測測取空載特性，步驟如下：很高，

51、常用實驗作圖法接負載法代價當電機容量較大時，直實驗作圖法FUUIFKIOKIIIUKNNfKfKNK0cos*0*)2(EAFF點的特性三角形作*。因數(shù)特性于交另功率應的去磁影響，延長克服漏抗壓降和電樞反），以（）必須大于（不變，要保持端電壓，接另功率因數(shù)負載時磁電流產生額定電壓所需的勵表示空載時，表示額定相電壓）中，（在圖FBCBCIBFIUIBCUOBbffNfN0031. 6。，得垂線作，由線交空載特性于上方作平行在時，計算第一種方案：在已知方案點的特性三角形有兩種作EAFXIEABFEEBFXIXFNN。，得特性三角形垂線點作點，過性于平行線交空載特點作空載特性氣隙線的，過上截點，在未

52、知時，利用第二種方案：當EAFEABFEEOOKFOBFKX形大小不變。流保持不變，故此三角功率因數(shù)特性時電三角形，由于在測定另特性之間存在一個特性特性與另功率因數(shù)角形。由此可知，空載義，也是電機的特性三具有相同的物理意）中的三角形（與圖三角形ABCaEAF29. 6）曲線。（的，點的軌跡為載特性滑動，則得點沿空的將特性三角形fNIfUIIFEEAF0cos效勵磁磁動勢漏電抗和電樞反應的等子每相率因數(shù)特性曲線確定定二、由空載特性和另功形的方法如下：，作三角和理想另功率因數(shù)特性性三角形，如給定空載特不變的特性因數(shù)特性之間存在一個由于空載特性與另功率21。點，則于點作垂線交點，過載特性于隙線）交空

53、特性起始段的直線（氣點作平行于空載，再經點向左取水平線段，過點，在另功率因數(shù)特性上取ABCCBACAOBBOAOOAAUKAANNNICBXXICB其中：為每相漏電抗?；颍篨IBCXXIBCNNfaIAC 。匝，則流，若勵磁繞組為磁電軸電樞磁動勢的等效勵）時，直值（如圖中是當直軸電流為給定fafadfNdfaINFNIII。，稱為保梯電抗計算的電抗將大于漏抗，這時性三角形為示，則如上述所得的特中虛線所實驗測得時，如圖若另功率因數(shù)特性是由三、保梯電抗 PPXCBCBCBAX35. 6NPICBX更飽和。分磁路主極漏磁增大，轉子部現(xiàn)，使于直軸去磁磁動勢的出時由原因：另功率因數(shù)負載作為漏抗。計算中，

54、可用，在同步電機）（于凸極電機，有；對）（漏電抗。對于隱極電機于梯三角形，保梯電抗大應于額定點處稱之為保），而對中的三角形之為短路三角形（圖稱變的，對應于短路點，特性三角形不是恒定不，飽和對轉子漏磁的影響綜上所述，考慮主磁路PPPXXXXXABC3 . 11 . 110. 105. 135. 6）上的壓降遠小于變化不大，（因為電流和功率因數(shù)時下運行，且在不同負載步電機主要在額定負載）繪制相量圖。由于同（式方程后，再根據電動勢平衡電動勢在空載特性上得出氣隙磁勢態(tài)，要求先由氣隙行時，磁路處于飽和狀當電機在額定電壓下運的飽和值功率因數(shù)特性確定四、利用空載特性和另NaadUjXREjXRIUEEFX.

55、ATKAXIUEdNN（飽和）00EKTTKAOBBLEA為勵磁電動勢，則的延長線于交相應的線性化空載特性并將之延長作為據連作為考慮飽和程度的依對應的性上額定點近似地取另功率因數(shù)特因此為簡化分析，可以（飽和）dNXIAT KAATKAIIATZXXNNbdd（飽和）（飽和）*特性性、電壓調整率和調整三）同步發(fā)電機的外特(）。（的關系曲線端電壓與負載電流之間常數(shù)條件下，常數(shù)，外特性是發(fā)電機在一、外特性IfUInnfNcos是上升的。，所以外特性漏抗壓降使端電壓上升及容性電流的于電樞反應起助磁作用時，由且是下降的，在容性負載影響，外特性磁作用和定子漏抗壓降）時，由于電樞反應去負載（負載或純電阻數(shù)時

56、的外特性，在感性率因表示同步發(fā)電機不同功圖01cos32. 6的電壓調整率所示，則得同步發(fā)電機，如圖電動勢而卸去負載，讀取空載，若保持定勵磁電流額）運行時的勵磁電流為，負載（電機在額定的電壓調整率，定義發(fā)從外特性可求出發(fā)電機33. 6coscos0EIInnIUUIIfNfNfNNNN%1000NNUUEU。般要求壓變化率應盡量小。一，它的電電流的變化而劇烈波動不隨負載使同步發(fā)電機的端電壓一。為了運行性能的重要數(shù)據之發(fā)電機電壓調整率是表征同步%50U二、電壓調整率的范圍內。也就較大，通常在于電樞反應較大，之間，汽輪發(fā)電機則由一般在發(fā)電機的以內。近代凸極式同步限制在最好上升，以致?lián)舸┙^緣，被斷開

57、時，端電壓急劇端的開關障同步發(fā)電機電樞出線去負載，特別是短路故被突然卸了。為防止同步發(fā)電機壓變化率可以不加限制等于對電保持基本不變。但這不磁電流使發(fā)電機端電壓動改變勵根據端電壓的變化，自自動電壓調節(jié)器，它能備有快速，現(xiàn)代同步發(fā)電機都裝了保證電網電壓的質量變化。為必然要引起端電壓明顯產生的同步電抗電壓降流變化數(shù)值相對較大，負載電實際上由于同步電抗的%48%30%30%18%50%UUU）。（電流的關系曲線發(fā)電機勵磁電流與電樞常數(shù)時，常數(shù)，特性是當電機的勵磁電流。調整，必須調節(jié)發(fā)時，為保持端電壓不變當發(fā)電機負載電流變化二、調整特性IfIUnnfNcos降。性會下載電流的助磁作用，特，因負的；而對于

58、電容性負載是上升負載增加而增加，特性電流隨電阻性負載，轉子勵磁性和與外特性相反，對于感：起，具體作圖步驟如下和空載特性曲線畫在一，把相量圖代替漏抗抗梯圖表示，即用保梯電保，在實際作圖時，可用量圖可求出電壓變化率電勢相和時，采用磁勢隱極同步發(fā)電機磁路飽隱極同步發(fā)電機時）磁勢的求法（磁路飽和三、電壓調整率和勵磁XXUP. 1）（求）（相量；，畫出空載特性縱坐標的位置相量畫在將額定電壓PaNNNjXRIUEIU.2) 1 (；為，其傾斜角畫）（；使作為半徑作圓弧，?。╢afICBIOCECCE43%100%100%0NNNNUUEUUDEU可得電壓調整率ODIfN065EDEDEODDOBOBII

59、OBfNfN，則上得在空載特性曲線點，由標于為半徑作圓弧交橫坐以）（；，即即為連）（上允許。時，所導致的誤差工程但，結果肯定會有誤差，電樞反應進行分別處理軸。由于沒有對直軸和交和，即可用作圖法求得替代，用代替，這時同樣用也用于凸極同步發(fā)電機且不僅用于隱極電機，而也叫保梯相量圖，一般圖）（凸極同步發(fā)電機8 . 0cos40. 61. 20faaaadPIEFKFKXX已作分析）。前面量圖。量圖，也叫布朗戴爾向考慮飽和時的凸極機向畫出變化率的另一種方法是凸極同步發(fā)電機求電壓）（(2狀態(tài)，作圖步驟如下：已知，對應于額定運行、數(shù)電機相量圖，設電機參根據飽和時凸極同步發(fā)aqadaKKXR）（先作出：jX

60、RIUEaNN.) 1 (角。確定了從而點，連接，得已知，可令如果）（OMMIXAMXaqaq2）；后即可得出，計算，（）（；查空載特性曲線得由）（；為，則垂線交點作過）（fadadadadaadaddfdddFFFKFFFOZFFFOYFEEOBBOMAcos543.：和空載勵磁電流分別為，故可得電壓變化率在空載特性曲線上求得由）（ONEOZ06）（）（57. 656. 6%100%ffNNNNOZIUUONU具體測法自己看書。的不飽和值，和利用轉差法，可測得qdXX的基礎。研究同步電機運行性能，是深入同步發(fā)電機的基本理論其參數(shù)，這些內容都是量圖及機內部的電磁過程，相前面已研究了同步發(fā)電變。