最新工程熱力學(xué)及傳熱學(xué)長沙理工大學(xué)

1、精品文檔第一章1.需詞解釋：熱力系統(tǒng)就是具體指定的熱力學(xué)研究對象。2. 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界只有能量的交換而無物質(zhì)的交換，這樣的系統(tǒng) 稱之為（閉口系統(tǒng)）。3. 在所研究的時間內(nèi).系統(tǒng)與外界只有熱量和機械能的交換而無物質(zhì)的交換，這 樣的系統(tǒng)稱之為（閉口系統(tǒng)）4. 4.在所研究的時間內(nèi).系統(tǒng)與外界既有熱量和機械能的交換且有物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為（開口系統(tǒng)）5. 5.在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既無熱量和機械能的交換且無物質(zhì)的交換. 這樣的系統(tǒng)稱之為（孤立系統(tǒng)）o6. 6.在所研究的時間內(nèi).系統(tǒng)與外界無熱量交換，但有其他形式能量交換，這樣 的系統(tǒng)稱之為（絕熱系統(tǒng)）。7. 7.熱力學(xué)中

2、把工質(zhì)所處的某種宏觀物理狀況稱之為工質(zhì)的熱力狀態(tài).簡稱為 （狀態(tài)）。8. 8.熱力學(xué)中有（3）個基本狀態(tài)參數(shù)。9. 9.對于準(zhǔn)靜態(tài)過程.要求過程進(jìn)行時間遠(yuǎn)遠(yuǎn)（大于）系統(tǒng)恢復(fù)平衡時間。10. 10.對于準(zhǔn)時態(tài)過程，要求過程進(jìn)行速度遠(yuǎn)遠(yuǎn)（小于）系統(tǒng)恢復(fù)平衡狀態(tài)的速度。11.11.當(dāng)系統(tǒng)由開始狀態(tài)變化到終止?fàn)顟B(tài)，如其能從終止?fàn)顟B(tài)沿原路徑返回到初 始狀態(tài)，且參與該變化過程的系統(tǒng)與外界均能完全返回到原來的狀態(tài).則稱這樣 的過程為（可逆）過程。12. 12.判斷一個過程是否為可逆過程.有兩個顯著的特點.其一要求在熱傳遞過 程中熱源與工質(zhì)之間無（溫差）o13. 13.判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的

3、特點.其二要求在機系統(tǒng)做 機械運動過程中無（摩擦）與（擾動）。14. 14.熱力學(xué)中.功的單位是（J） o15. 15.計算熱力學(xué)功過程中.廣義力為（壓力）；廣義位移為（比容）o16. 16.熱力學(xué)中.計算熱量過程中.廣義力是（溫度）；廣義位移是（爛）o第四章L根據(jù)卡諾循環(huán)的熱效率計算式，可知當(dāng)高溫?zé)嵩磁c低溫?zé)嵩粗g溫度相 等時，其熱效率為（0）。這表明卡諾循環(huán)與熱力學(xué)第二定律的（開爾文）說法是一 致的。2. 熱力學(xué)第二定律可表述為：不可能從單一熱源取熱使之完全變?yōu)橛杏霉Χ划a(chǎn) 生其他影響。這是（開爾文）的說法。3. 3.孤立系統(tǒng)做功能力的損失可用環(huán)境溫度與（系統(tǒng)爛增）的乘積來計算。4.當(dāng)工

4、質(zhì)在給定的高溫?zé)嵩磁c低溫?zé)嵩粗g進(jìn)行可逆循環(huán)時，工質(zhì)從高溫?zé)嵩次鼰酫I 中，最大限度地轉(zhuǎn)換為可用功的那一部分熱能，稱為在給定熱源條件下的（做功 能力）O4. 5.由于系統(tǒng)內(nèi)的不可逆因素導(dǎo)致功的損失所引起的爛的變化，稱之為（爛產(chǎn)）。6.系統(tǒng)與外界發(fā)生熱交換時而引起躺的變化量，稱之為（爛流）。5. 7.表征工質(zhì)熱運動混亂程度的狀態(tài)參數(shù)是（Wo8.熱力學(xué)第二定律的實質(zhì)是指 出一切自然過程的（不可逆性）。第五章1.縮放噴管或擴壓管的最小截面處稱之為（喉部）；此處的參數(shù)稱之為（臨 界）參數(shù)。2.為獲得超聲速氣流.則需要選擇（縮放）噴管3.亞聲速流動時.為獲得 高速氣流，則需選擇（漸縮）噴管。4.流速與當(dāng)

5、地聲速之比稱之為（馬赫數(shù)）5.欲使 氣流壓縮以獲得高壓氣體則必須降低氣流的（流速）。6欲使氣流的速度增高以 得到具有大量動能的高速氣體則必須降低其（壓力）7.要使得一元流動滿足一元 穩(wěn)定流動的要求.則流過流道任何一個截面的（流量）必定相等。8.流動的一切參 數(shù)僅沿一個方向有顯著變化.而在其他兩個方向上的變化是極小而可以忽略的.這樣的流動稱之為（一元流動）。9.氣體流速為零或按照定爛壓縮過程折算為零的 各種參數(shù)稱之為（滯止）參數(shù)。10.臨界壓力與滯止壓力之比值稱之為（臨界壓力 比）11.漸縮噴管出口處的壓力稱之為（背壓）12.當(dāng)背壓與滯止壓力之比值小于界 壓壓力比時，選擇（縮放）噴管。13.當(dāng)背

6、壓與滯止壓力之比值大于臨界壓力比時. 選擇（漸縮）噴管。14.氣體在噴管流動時，當(dāng)它流速從零增加到臨界流速時.其壓 力大約下降（一半）。第六章1.壓氣機出口處與入口處壓力的比值，稱之為（增壓比）。2.為了防止發(fā)生 運動干涉，在活塞的上止點位置與氣缸蓋之間留有一定的空隙，稱之為（余隙容 積）。3.單級活塞式壓氣機中，實際吸入氣體的容積與氣缸排量之比稱之為（容積 效率）。4.由于系統(tǒng)內(nèi)的不可逆因素導(dǎo)致功的損失所引起的爛的變化，稱之為（爛 變）。5.為使得多級活塞式壓氣機耗功最小，則要求各級壓氣機采用相同的（增壓 比）。6.柴油機的理想循環(huán)為（混合加熱理想循環(huán)）。7.汽油機的理想循環(huán)為（定容 加熱理

7、想循環(huán)）。8.在進(jìn)氣狀態(tài)、壓縮比以及吸熱量相同條件下，（定壓加熱理想 循環(huán)）之熱效率最低。第二章1.熱力學(xué)第一定律的實質(zhì)是（能量守恒）。2.內(nèi)能由（內(nèi)動能）、（內(nèi)位能）、 分子能所組成，在熱力學(xué)中是不考慮的其中（分子能）3.單位質(zhì)量的工質(zhì)的內(nèi)能稱 之為（比內(nèi)能）其單位是（J/kg）。4.熱力學(xué)第一定律的文字表達(dá)式為（進(jìn)入系統(tǒng)的 能量-離開系統(tǒng)的能量二系統(tǒng)中儲存能量的增加）。5.熱力學(xué)中常見物理量的符號 非常重要，請指出放熱中熱量的符號為（負(fù)）；做壓縮功為（負(fù)）；內(nèi)能增加為（正）o6. 如果在流動過程中.熱力系統(tǒng)在任何界面上工質(zhì)的一切參數(shù)均不隨時間而變化. 則稱這種流動過程為（穩(wěn)定流動過程）.7

8、.開口系統(tǒng)中，隨工質(zhì)帶入系統(tǒng)的能量包 括哪幾種類型。（動能）、（內(nèi)能）、（位能）、（推動功）巳穩(wěn)定流動能量方程式中， 有幾項是可以在工程上直接利用的，稱之為（技術(shù)功）。9.對于技術(shù)功而言，其廣 義力為（比容）；廣義位移為（壓力）10.代表系統(tǒng)因流入工質(zhì)而獲得的能量中取決 于工質(zhì)熱力狀態(tài)的那部分能量.稱之為（焰），其單位為（KJ/kg）,這種能量稱之為 （比焙）11.用熔表示的熱力學(xué)第一定律解析式乂稱之為熱力學(xué)第一定律的第（二） 解析式。12.單位工質(zhì)流經(jīng)熱交換器時.其在熱交換器中吸入的熱量等于其（熔的 增量）。第三章1.在工程熱力學(xué)中.實際存在的一切氣體稱之為（實際氣體）。2.在工程 熱力學(xué)中

9、.分子本身體積及分子間相互作用力都可以忽略不計完全實現(xiàn)了彈性 碰撞的那樣一種氣體.稱之為（理想氣體）.3.理想氣體的內(nèi)能是（溫度）的單位函 數(shù)。4.理想氣體的熔是（溫度）的單值函數(shù)。5.遠(yuǎn)離液態(tài)的氣體稱之為（理想氣 體） 6.接近液態(tài)的氣體稱之為（實際氣體）.7.工程中判斷氣體為實際氣體還是理 惣?xì)怏w的唯一標(biāo)準(zhǔn)懸著氣體是否接近或遠(yuǎn)離（液態(tài)）.8. 一物體溫度升高lk所需 的熱量.稱為該物體的（熱容量）9.單位物量物體的熱容量稱為該物體的比熱容量.簡稱為（比熱）.10. -T-摩爾比熱等于容積 比熱乘以（22. 4） o 11.千摩爾比熱等于質(zhì)量比熱乘以工質(zhì)的（分子量）。12.定壓比 熱與定容比

10、熱之比.稱之為（比熱比）：用符號（k）表示。13.工質(zhì)在絕熱流動過程中 對外所做的技術(shù)功等于工質(zhì)（熔）的減少；外界對工質(zhì)所做的技術(shù)功則等于工質(zhì) （焰）的增加。14.在T-S圖上.定容線比定壓線要（陡）.1S.在P-V圖上.絕熱過程 線比定溫過程線丟（陡）o 16.在絕熱過程中.工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的（k） 倍.17.在多變過程中.工質(zhì)對外所做的技術(shù)功力膨脹功的（n）倍。18.某一多變過 程.如果其多變指數(shù)等于0.則該過程為（定壓）過程。19.某一多變過程.如果其多 變指數(shù)為無窮大，則該過程為（定容）過程。20.某一多變過程確定為定爛過程. 則其多變指數(shù)等干（k） o 21.某一多變過程

11、.如果其多變指數(shù)等于0.則該過程為 （定壓）過程。22.某一多變過程.如果其多變指數(shù)等于1.則該過程為（定溫）過程。第一章基本概念1在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界只有熱量和機械能的交換而無物質(zhì)的交換，這樣的系統(tǒng)稱 之為一一系統(tǒng)閉I I2在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既有熱量和機械能的交換且有物質(zhì)的交換，這樣的系統(tǒng)稱 之為一一系統(tǒng)開口3在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既無熱量和機械能的交換且無物質(zhì)的交換，這樣的系統(tǒng)稱 之為一一系統(tǒng)孤立4在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界無熱量交換，但有其他形式能量交換，這樣的系統(tǒng)稱之為_系統(tǒng) 絕執(zhí)5熱力學(xué)中把工質(zhì)所處的某種宏觀物理狀況稱之為工質(zhì)的熱力狀態(tài)，簡稱為狀態(tài)6熱力學(xué)中

12、有一一個基本狀態(tài)參數(shù)7對于準(zhǔn)靜態(tài)過程，要求過程進(jìn)行時間遠(yuǎn)遠(yuǎn)一一系統(tǒng)恢復(fù)平衡時間大于8對于準(zhǔn)靜態(tài)過程，要求過程進(jìn)行速度遠(yuǎn)遠(yuǎn)一一系統(tǒng)恢復(fù)平衡狀態(tài)的速度小于9當(dāng)系統(tǒng)由開始狀態(tài)變化到終止?fàn)顟B(tài)，如其能從終止?fàn)顟B(tài)沿原路徑返回到初始狀態(tài)，且參與精品文檔精品文檔該變化過程的系統(tǒng)與外界均能完全返回到原來的狀態(tài)，則稱這樣的過程為過程可逆10判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其一要求在熱傳遞過程中熱源與工 質(zhì)之間無一一溫差11判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其二要求在機系統(tǒng)做機械運動過程 中無一一與摩擦擾動12熱力學(xué)中，功的單位是J13計算熱力學(xué)功過程中，廣義力為；廣義位移為壓力比容14熱

13、力學(xué)中，計算熱量過程中，廣義力是一一：廣義位移是一一溫度15絕熱過程中系統(tǒng)與外界不町能有能量的交換錯誤16非準(zhǔn)靜態(tài)過程是可以在參數(shù)坐標(biāo)圖中用實線表示出來的錯誤17可逆的絕熱過程為定爛過程正確18對剛性容器內(nèi)的水做功，使其在恒溫卞蒸發(fā)，這是一個可逆過程。錯誤19對剛性容器內(nèi)的水加熱，使其在恒溫卞蒸發(fā)，這是一個不可逆過程精品文檔錯誤第一章熱力學(xué)第一定律20熱力學(xué)第一定律的實質(zhì)是一一能量守恒21內(nèi)能由一、一一、分子能所組成，其中一一在熱力學(xué)中是不考慮的內(nèi)動能內(nèi)位能分子能22單位質(zhì)量的工質(zhì)的內(nèi)能稱之為一一，其單位是一一比內(nèi)能J/kg23熱力學(xué)第一定律的文字表達(dá)式為一一進(jìn)入系統(tǒng)的能屋-離開系統(tǒng)的能量=系

14、統(tǒng)中儲存能量的増加24閉I I系統(tǒng)熱力學(xué)第一定律解析式僅適用于可逆過程錯誤25閉I I系統(tǒng)熱力學(xué)第一定律解析式僅適用于理想氣體，不適用于實際氣體錯誤26熱力學(xué)中常見物理量的符號非常重要，請指出放熱中熱量的符號為一一：做壓縮功為一:內(nèi)能增加為負(fù)負(fù)正27如果在流動過程中，熱力系統(tǒng)在任何界面上工質(zhì)的一切參數(shù)均不隨時間而變化，則稱這種流動過程為一一穩(wěn)定流動過程28穩(wěn)定流動過程中，系統(tǒng)進(jìn)出II處工質(zhì)質(zhì)量相等且不隨時河而變，滿足質(zhì)量守恒條件精品文檔精品文檔正確29穩(wěn)定流動過程中，系統(tǒng)內(nèi)儲存的能力可以改變錯誤30開口系統(tǒng)中，隨工質(zhì)帶入系統(tǒng)的能量包括哪幾種類型一一、一一、一一、一一動能位能內(nèi)能推動功31穩(wěn)定流

15、動能量方程式中，有幾項是可以在工程上直接利用的，稱之為一一技術(shù)功32對于技術(shù)功而言，其廣義力為一一；廣義位移為一一比容壓力33代表系統(tǒng)因流入工質(zhì)而獲得的能量中取決于工質(zhì)熱力狀態(tài)的那部分能量，稱之為 單位工質(zhì)的這種能量稱之為一一，其單位為一一焰比焰KJ/kg34用熔表示的熱力學(xué)第一定律解析式又稱之為熱力學(xué)第一定律的第一一解析式35單位工質(zhì)流經(jīng)熱交換器時，其在熱交換器中吸入的熱量等于其一一焰的增量36內(nèi)能為一個狀態(tài)參數(shù)，它是溫度與比容的函數(shù)。正確37噴管中氣體動能的增加是由氣體進(jìn)出丨I的焰降轉(zhuǎn)換而來的。49千摩爾比熱等于質(zhì)量比熱乘以工質(zhì)的一一分子量50工質(zhì)的比熱在任何情況下均是一個定值錯誤51氣體

16、的定壓比熱比定容比熱的數(shù)值要人正確52理想氣體的定壓比熱減定容比熱的數(shù)值是一個固定值。錯誤53理想氣體的定壓千摩爾比熱減去定容摩爾比熱，所得值為一固定值。正確54定壓比熱與定容比熱之比，稱之為一一：用符號一一表示比熱比K55在定溫過程中，加給理想氣體的熱量全部轉(zhuǎn)變?yōu)閷ν獾呐蛎浌?；反之，在壓縮時，外界 所消耗的功，全部轉(zhuǎn)變?yōu)闊?，并全部對外放出。正確56絕熱過程中，工質(zhì)對外膨脹做功時，消耗工質(zhì)內(nèi)能，反之，外界對工質(zhì)做壓縮功時，則 全部用以增加工質(zhì)的內(nèi)能。正確57工質(zhì)在絕熱流動過程中對外所做的技術(shù)功等于工質(zhì)一一的減少；外界對工質(zhì)所做的技術(shù) 功則等于工質(zhì)一一的增加。焰焰58在T-S圖上，定容線比定壓線

17、要陡59在P-V圖上，絕熱過程線比定溫過程線要陡60在絕熱過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的一一倍K61在多變過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的一一倍N62某一多變過程，如果其多變指數(shù)等于0,則該過程為一一過程定壓63某一多變過程,如果其多變指數(shù)等于1，則該過程為過程定溫64某一多變過程確定為定爛過程，則其多變指數(shù)等于K65某一多變過程，如果其多變指數(shù)為無窮人，則該過程為一一過程定容66選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮，使其體積為原來的1/2,則定溫過程耗 功最多。錯誤67選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮，使其體積為原來的1/2,則定溫過程放 熱最多。正確68選擇不

18、同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮，使其體積為原來的1/2,則定爛過程放 熱最小，但耗功最多。正確第三章氣體的流動69流動的一切參數(shù)僅沿一個方向有顯著變化，而在其他兩個方向上的變化是極小而可以忽 略的，這樣的流動稱之為一一°一元流動70要使得一元流動滿足一元穩(wěn)定流動的要求，則流過流道任何一個截面的一必定相等。流量71欲使氣流的速度增高以得到具有人量動能的高速氣體，則必須降低其一一壓力72欲使氣流壓縮以獲得高壓氣體，則必須降低氣流的一一。流速73流速與當(dāng)?shù)芈曀僦确Q之為一一。馬赫數(shù)74亞聲速流動時，為獲得高速氣流，則需選擇一一噴管。漸縮75為獲得超聲速氣流，則需要選擇一一噴管縮放76

19、縮放噴管或擴壓管的最小截面處稱之為一一；此處的參數(shù)稱之為一一參數(shù)。喉部臨界77氣體流速為零或按照定爛壓縮過程折算為零的各種參數(shù)稱之為一一參數(shù)。滯止78臨界壓力與滯止壓力之比值稱之為一一。臨界壓力比79漸縮噴管出I處的壓力稱之為一一。背壓80當(dāng)背壓與滯止壓力之比值小于臨界壓力比時，選擇一一噴管?？s放81從理論上看，氣體流經(jīng)噴管的流量隨著背壓的降低先增加再降低。但實際情況是，當(dāng)流 量增加至最大時，隨著背壓的降低，流量保持不變。正確82隨著背壓的降低，氣體流經(jīng)噴管的流量會先增加，再降低。錯誤83對于指定的工質(zhì)，臨界壓力比為一個常數(shù)。正確84臨界壓力比與工質(zhì)無關(guān)，是一個常數(shù)。錯誤85為獲得高壓氣流，當(dāng)

20、流體流速高于音速時，需選擇漸縮擴壓管。正確86為獲得高壓氣體，當(dāng)流速低于音速時，則擴壓管應(yīng)選擇漸擴擴壓管。正確87為獲得超聲速氣流，則需選擇足夠高壓的氣體，但無需考慮噴管的形狀。正確88借助漸縮噴管，可以通過降低流體的壓力而獲得不高于音速的高速氣體。正確89在其他條件不變的情況下，可以通過降低流體的壓力而獲得高速的氣體。錯誤90氣體在噴管流動時，當(dāng)它流速從零增加到臨界流速時，其壓力大約下降一一o一半91當(dāng)背壓與滯止壓力之比值大于臨界壓力比時，選擇一一噴管。漸縮1,爛增加的過程必為不可逆過程。X2, 因為爛只增不減，故躺減少的過程是不可能實現(xiàn)的。X3, 只要設(shè)計得當(dāng)，總可以找到那么一款熱機，使得

21、其熱效率為1 X4, 根據(jù)卡諾循環(huán)的熱效率計算式，可知當(dāng)高溫?zé)嵩磁c低溫?zé)嵩粗g溫度相等時， 其熱效率為一一零。這表明卡諾循環(huán)與熱力學(xué)第二定律的一一開爾文說法是一致 的。5, 熱力學(xué)第二定律可表述為：不可能從單一熱源取熱使之完全變?yōu)橛杏霉Χ?產(chǎn)生其他影響。這是一一開爾文的說法。6, 孤立系統(tǒng)做功能力的損失可用環(huán)境溫度與一一系統(tǒng)爛增的乘積來計算7, 當(dāng)工質(zhì)在給定的高溫?zé)嵩磁c低溫?zé)嵩粗g進(jìn)行可逆循環(huán)時，工質(zhì)從高溫?zé)嵩次鼰酫1中，最大限度地轉(zhuǎn)換為可用功的那一部分熱能，稱為在給定熱源條件下 的做功能力。8, 孤立系統(tǒng)內(nèi)進(jìn)行可逆過程時，則其爛不變；而如進(jìn)行不可逆過程，則爛必定增加。不論發(fā)生什么，孤立系統(tǒng)

22、的躺均不會減少。Y9, 孤立系統(tǒng)的爛會一直增加N10, 爛產(chǎn)只能大于等于零，不能少于零Y11, 爛流只能大于等于零，不能少于零N12, 系統(tǒng)與外界發(fā)生熱交換時而引起爛的變化量，稱之為一一躺流13, 表征工質(zhì)熱運動混亂程度的狀態(tài)參數(shù)是一一爛14, 在相同溫度的高溫?zé)嵩磁c相同溫度的低溫?zé)嵩粗g工作的一切不可逆循環(huán)，其熱效率必小于可逆循環(huán)。Y15, 由于系統(tǒng)內(nèi)的不可逆因素導(dǎo)致功的損失所引起的爛的變化，稱之為一一爛產(chǎn)16, 在相同溫度的高溫?zé)嵩春拖嗤瑴囟鹊牡蜏責(zé)嵩粗g工作的一切可逆循環(huán)，其熱效率都相等，與釆用哪一種工質(zhì)有關(guān)。N17, 提高高溫?zé)嵩磫栴}，降低低溫?zé)嵩礈囟?，可以提高卡諾循環(huán)的熱效率Y18,

23、 熱力學(xué)第二定律的實質(zhì)是指出一切自然過程的一一不可逆性19, 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮，使其體積為原來的1/2,則定爛過程放熱最小，但耗功最多。Y20, 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮，使其體積為原來的1/2,則定溫過程放熱最多。Y21, 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮，使其體積為原來的1/2,則定溫過程耗功最多。N22, 某一多變過程，如果其多變指數(shù)為無窮大，則該過程為一一定容過程23, 某一多變過程確定為定爛過程，則其多變指數(shù)等于一一ko24, 某一多變過程，如果其多變指數(shù)等于1,則該過程為一一定溫過程25, 某一多變過程，如果其多變指數(shù)等于0,則

24、該過程為一一定壓過程26, 在多變過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的一一n倍27, 在絕熱過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的一一k倍28, 在P-V圖上，絕熱過程線比定溫過程線要一一陡29, 在T-S圖上，定容線比定壓線要陡30, 工質(zhì)在絕熱流動過程中對外所做的技術(shù)功等于工質(zhì)一一焙的減少；外界對工 質(zhì)所做的技術(shù)功則等于工質(zhì)一一熔的增加31, 絕熱過程中，工質(zhì)對外膨脹做功時，消耗工質(zhì)內(nèi)能，反之，外界對工質(zhì)做壓縮功時，則全部用以增加工質(zhì)的內(nèi)能。Y32, 在定溫過程中，加給理想氣體的熱量全部轉(zhuǎn)變?yōu)閷ν獾呐蛎浌?；反之，在壓縮時，外界所消耗的功，全部轉(zhuǎn)變?yōu)闊?，并全部對外放出。Y33, 定壓比熱與

25、定容比熱之比，稱之為一一比熱比；用符號一一k表示34, 理想氣體的定壓千摩爾比熱減去定容千摩爾比熱，所得值為一固定值。Y35, 理想氣體的定壓比熱減定容比熱的數(shù)值是一個固定值。Y36, 氣體的定壓比熱比定容比熱的數(shù)值要大Y37, 工質(zhì)的比熱在任何情況下均是一個定值N38, T摩爾比熱等于質(zhì)量比熱乘以工質(zhì)的一一分子量39, 千摩爾比熱等于容積比熱乘以一一22.440, 單位物量物體的熱容量稱為該物體的比熱容量，簡稱為一一比容41, 一物體溫度升高lk所需的熱量，稱為該物體的一一熱容量42, 接近液態(tài)的氣體稱之為一一實際氣體43, 遠(yuǎn)離液態(tài)的氣體稱之為一一理想氣體44, 工程中判斷氣體為實際氣體還

26、是理想氣體的唯一標(biāo)準(zhǔn)是看氣體是否接近或遠(yuǎn) 離一一液態(tài)45, 理想氣體的熔是一一溫度的單值函數(shù)46, 理想氣體的內(nèi)能是一一溫度的單值函數(shù)47, 在工程熱力學(xué)中，分子本身體積及分子間相互作用力都可以忽略不計，完全 實現(xiàn)了彈性碰撞的那樣一種氣體，稱之為一一理想氣體48, 在工程熱力學(xué)中，實際存在的一切氣體稱之為一一實際氣體49, 如果爛不發(fā)生改變，則系統(tǒng)不可能從外界吸熱或者放熱。Y50, 噴管中氣體動能的增加是由氣體進(jìn)出口的焙降轉(zhuǎn)換而來的。Y1, 熱力系統(tǒng)熱力系統(tǒng)就是具體指定的熱力學(xué)研究對象2, 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界只有能量的交換而無物質(zhì)的交換，這樣的系統(tǒng)稱之為閉口系統(tǒng)3, 在所研究的時間內(nèi)

27、，系統(tǒng)與外界只有熱量和機械能的交換而無物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為一一閉口系統(tǒng)4, 熱力學(xué)中有一一3個基本狀態(tài)參數(shù)5, 熱力學(xué)中把工質(zhì)所處的某種宏觀物理狀況稱之為工質(zhì)的熱力狀態(tài)，簡稱為 狀態(tài)。6, 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界無熱量交換，但有其他形式能量交換，這樣 的系統(tǒng)稱之為一一絕熱系統(tǒng)7, 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既無熱量和機械能的交換且無物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為一一孤立系統(tǒng)8, 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既有熱量和機械能的交換且有物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為一一開口系統(tǒng)9, 判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其二要求在機系統(tǒng)做機械運動過程中無一一摩擦與擾動10, 判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其一要求在熱傳遞 過程中熱源與工質(zhì)之間無一一溫差11, 當(dāng)系統(tǒng)由開始狀態(tài)變化到終止?fàn)顟B(tài)，如其能從終止?fàn)顟B(tài)沿原路徑返回到初始狀態(tài)，且參與該變化過程的系統(tǒng)與外界均能完全返回到原來的狀態(tài)，則 稱這樣的過程為可逆過程12, 對于準(zhǔn)靜態(tài)過程，要求過程進(jìn)行速度遠(yuǎn)遠(yuǎn)一一小于系統(tǒng)恢復(fù)平衡狀態(tài)的 速度13, 對于準(zhǔn)靜態(tài)過程，要求過程進(jìn)行時間遠(yuǎn)遠(yuǎn)一一大于系統(tǒng)恢復(fù)平衡時間14, 非準(zhǔn)靜態(tài)過程是