125黑洞吸積理論的一些問(wèn)題

1、黑洞吸積理論的一些問(wèn)題i. 純理論問(wèn)題1. 粘滯的實(shí)質(zhì)2. 吸積盤(pán)的垂向結(jié)構(gòu)3. 黑洞吸積盤(pán)的內(nèi)邊界ii. 半實(shí)際問(wèn)題4. 各種吸積模型的比較、聯(lián)系、應(yīng)用（吳學(xué)兵、劉碧芳、王建成、王建民）5.吸積流中的物理過(guò)程：輻射、傳導(dǎo)、對(duì)流、激波、核反應(yīng)6.黑洞與吸積流的相互作用（王挺貴、張雙南、李惕碚）7.外流（風(fēng)、噴流）的形成（汪定雄、蔣棟榮）iii. 實(shí)際問(wèn)題8. 星系核中吸積的發(fā)生和吸積原料的供給（夏曉陽(yáng)、徐海光、劉富坤）9. 暴與黑洞吸積（袁業(yè)飛）10. ulx與黑洞吸積（李向東）1. 粘滯的實(shí)質(zhì)ssd(shakura & sunyaev 1973): 粘滯律, = csh , 粘滯是由

2、于湍流和無(wú)規(guī)磁場(chǎng). 但須預(yù)先給定,能否自恰地算出來(lái)?問(wèn)題:(1)大尺度湍流的動(dòng)能如何轉(zhuǎn)變?yōu)樾〕叨葻o(wú)規(guī)運(yùn)動(dòng)的熱能? (2)湍流如何保持?探索:(1)hd不穩(wěn)定性:對(duì)流 但是:(a)由標(biāo)準(zhǔn)混合程理論得出的 太小 (b) 為負(fù)值,即向內(nèi)轉(zhuǎn)移角動(dòng)量(ryu & goodman 1992) (c)湍流難以保持 (2)mhd:magneto-rotational instability (balbus & hawley 1991,1998) 大意:若向外減小,弱b不穩(wěn)定, 產(chǎn)生br, 被轉(zhuǎn)動(dòng)拉伸產(chǎn)生b. 磁壓高于 平均值處氣體壓低, 氣體密度小于環(huán)境, 故上浮(湍流), 又產(chǎn)生bz, 故

3、能保持湍流. 能產(chǎn)生 0.01 0.1 2. 吸積盤(pán)的垂向結(jié)構(gòu)ssd: 垂向流體靜力學(xué)平衡對(duì)薄盤(pán)尚可. 但adaf也沿用(轉(zhuǎn)動(dòng)球形結(jié)構(gòu))?blandford & begelman (2004):二維結(jié)構(gòu). 絕熱流體(弱輻射). 自相似解 + 數(shù)值模擬.結(jié)果: 垂向?qū)α? 轉(zhuǎn)移角動(dòng)量和能量, 在盤(pán)面連接自相似外流解, 內(nèi)接相對(duì)論流, 外接薄盤(pán)3. 黑洞吸積盤(pán)的內(nèi)邊界恒星、白矮星、中子星： 弱磁場(chǎng)：盤(pán)延伸到星體表面，有邊界層 強(qiáng)磁場(chǎng)：盤(pán)的內(nèi)邊界在alfven半徑，有吸積柱黑洞：絕對(duì)邊界：視界 rg = (gm/c2) (1 + (1 a2)1/2 ), 0 a 1 動(dòng)力學(xué)邊界： (1) 最后穩(wěn)定圓軌道 rms = 3 rg (schwarz.黑洞) rg (極端kerr黑洞) 但這是對(duì)檢驗(yàn)粒子的概念，而吸積物質(zhì)是流體(lu 1995) (2) 尖點(diǎn) rcusp: rmb rcusp rms (3) 聲速點(diǎn)：rsonic krolik & hawley 2002: (4) 湍流邊界 rtur：磁場(chǎng)由mhd湍流控制(盤(pán)本身)變?yōu)榱鲀鼋Y(jié)(flux-freezing) (5) 應(yīng)力邊界 rstr：吸積流開(kāi)始失去與外界動(dòng)力學(xué)聯(lián)系，即下落速度超過(guò)磁聲速 rtur rstr 觀(guān)測(cè)邊界： (1) 反射邊界 rref : 能對(duì)x光子反射和再輻射的最小半徑 (2) 輻射邊界 rrad