電磁場(chǎng)及電磁波 電子科大 第六章

1、第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波1第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波2 討論內(nèi)容討論內(nèi)容 6.1 均勻平面波對(duì)分界面的垂直入射均勻平面波對(duì)分界面的垂直入射 6.2 均勻平面波對(duì)多層介質(zhì)分界平面的垂直入射均勻平面波對(duì)多層介質(zhì)分界平面的垂直入射 6.3 均勻平面波對(duì)理想介質(zhì)分界平面的斜入射均勻平面波對(duì)理想介質(zhì)分界平面的斜入射 6.4 均勻平面波對(duì)理想導(dǎo)體表面的斜入射均勻平面波對(duì)理想導(dǎo)體表面的斜入射第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波3邊界條件邊界條件入射波（已知）反射波（未知）入射波（已知）反射波（未知） 透射波（

2、未知）透射波（未知） 現(xiàn)象現(xiàn)象：電磁波入射到不同媒質(zhì)電磁波入射到不同媒質(zhì) 分界面上時(shí)，一部分波分界面上時(shí)，一部分波 被分界面反射，一部分被分界面反射，一部分 波透過分界波透過分界 面面。均勻平面波垂直入射到兩種不同媒均勻平面波垂直入射到兩種不同媒質(zhì)的分界平面質(zhì)的分界平面 入入射射波波 反反射射波波 介介質(zhì)質(zhì)分分界界面面 iE ik rE iH rH rk o z y x 媒媒質(zhì)質(zhì) 1 媒媒質(zhì)質(zhì) 2 tE tH tk 透透射射波波 入射方式入射方式：垂直入射、斜入射；垂直入射、斜入射； 媒質(zhì)類型媒質(zhì)類型： 理想導(dǎo)體、理想介質(zhì)、導(dǎo)電媒質(zhì)理想導(dǎo)體、理想介質(zhì)、導(dǎo)電媒質(zhì) 分析方法分析方法：第6 6章 均

3、勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波4 6.1 均勻平面波對(duì)分界平面的垂直入射均勻平面波對(duì)分界平面的垂直入射 6.1.1 對(duì)導(dǎo)電媒質(zhì)分界面的垂直入射對(duì)導(dǎo)電媒質(zhì)分界面的垂直入射111、222、zx媒質(zhì)媒質(zhì)1 1：媒質(zhì)媒質(zhì)2 2：111,222,yiEiHikrErHrktEtHtk 沿沿x方向極化的均勻平面波從方向極化的均勻平面波從 媒質(zhì)媒質(zhì)1 垂直入射到與導(dǎo)電媒質(zhì)垂直入射到與導(dǎo)電媒質(zhì) 2 的分界平面上。的分界平面上。 z 0中，導(dǎo)電媒質(zhì)中，導(dǎo)電媒質(zhì) 2 的參數(shù)為的參數(shù)為第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波52111111111)1 (jjjjkcc2111

4、1211111111)1 ()1 (jjcc媒質(zhì)媒質(zhì)1中的入射波：中的入射波：zcimyizimxiEezHEezE11e)(e)(1媒質(zhì)媒質(zhì)1中的反射波中的反射波：zcrmyrzrmxrEezHEezE11e)(e)(1媒質(zhì)媒質(zhì)1中的合成波中的合成波：zcrmyzcimyrizrmxzimxriEeEezHzHzHEeEezEzEzE1111ee)()()(ee)()()(2111第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波6媒質(zhì)媒質(zhì)2中的透射波中的透射波：2122222222)1 (jjjjkcc21222212222222)1 ()1 (jjcczctmytztmxtE

5、ezHEezE22e)(,e)(2在分界面在分界面z = 0 上，電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度切向分量連續(xù)，即上，電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度切向分量連續(xù)，即tmcrmimctmrmimEEEEEE211)(1)0()0()0()0(2121HHEE第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波7 定義分界面上的定義分界面上的反射系數(shù)反射系數(shù)為反射波電場(chǎng)的振幅與入射波電為反射波電場(chǎng)的振幅與入射波電場(chǎng)振幅之比、場(chǎng)振幅之比、透射系數(shù)透射系數(shù)為為透射波電場(chǎng)的振幅與入射波電場(chǎng)振幅透射波電場(chǎng)的振幅與入射波電場(chǎng)振幅之比，則之比，則21221212,tmcrmimctmrmimEEEEEE211)(12212t

6、mcimccEE2121rmccimccEE 討論：討論：1 和和 是復(fù)數(shù)，表明反射波和透射波的振幅和相位與入射波是復(fù)數(shù)，表明反射波和透射波的振幅和相位與入射波 都不同。都不同。01、 若媒質(zhì)若媒質(zhì)2理想導(dǎo)體，即理想導(dǎo)體，即 2= ，則，則2c= 0，故有，故有 若兩種媒質(zhì)均為理想介質(zhì)，即若兩種媒質(zhì)均為理想介質(zhì)，即 1= 2= 0，則得到，則得到第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波8imrmEE6.1.2 對(duì)理想導(dǎo)體表面的垂直入射對(duì)理想導(dǎo)體表面的垂直入射x媒質(zhì)媒質(zhì)1 1：媒質(zhì)媒質(zhì)2 2：111,2zz=0yiEiHikrErHrk媒質(zhì)媒質(zhì)1為理想介質(zhì)，為理想介質(zhì)，1

7、10 0媒質(zhì)媒質(zhì)2為理想導(dǎo)體，為理想導(dǎo)體，2 2故故01、媒質(zhì)媒質(zhì)1中的入射波：中的入射波：111( )e,( )ejzjzimiximiyEEze EHze媒質(zhì)媒質(zhì)1中的反射波中的反射波：111( )e,( )ejzjzimrximryEEze EHze 11 1, 111,則則20在分界面上，反射在分界面上，反射波電場(chǎng)與入射波電波電場(chǎng)與入射波電場(chǎng)的相位差為場(chǎng)的相位差為第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波9111111cos2)ee()(sin2)ee()(1111zEeEezHzEjeEezEimyzjzjimyimxzjzjimx 媒質(zhì)媒質(zhì)1中合成波的電磁場(chǎng)為中

8、合成波的電磁場(chǎng)為合成波的平均能流密度矢量合成波的平均能流密度矢量0)cos2(sin2Re21Re21*111*11zEezEjeHESimyimxavtzEezHtzHtzEezEtzEimytjimxtjcoscos2e)(Re),(sinsin2e)(Re),(1111111瞬時(shí)值形式瞬時(shí)值形式1011012|cos2)(| )(imxzimyzznSEezEeezHeJ理想導(dǎo)體表面上的感應(yīng)電流理想導(dǎo)體表面上的感應(yīng)電流第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波10 合成波的特點(diǎn)合成波的特點(diǎn)1 minzn 1min2nz 1max(21)4nz (n = 0,1,2,3

9、,) (n = 0 ,1,2,3,) 媒質(zhì)媒質(zhì)1中的合成波是駐波。中的合成波是駐波。 電場(chǎng)振幅的最大值為電場(chǎng)振幅的最大值為2Eim， 最小值為最小值為0 ；磁場(chǎng)振幅的最；磁場(chǎng)振幅的最 大值為大值為2Eim /1，最小值也，最小值也 為為0。1( ) zE 電場(chǎng)波節(jié)點(diǎn)（電場(chǎng)波節(jié)點(diǎn)（ 的最小值的位置）：的最小值的位置）： 電場(chǎng)波腹點(diǎn)（電場(chǎng)波腹點(diǎn)（ 的最大值的位置）的最大值的位置）1( ) zE1 min(21) /2zn 第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波11 坡印廷矢量的平均值為零，不坡印廷矢量的平均值為零，不 發(fā)生能量傳輸過程，僅在兩個(gè)發(fā)生能量傳輸過程，僅在兩個(gè) 波

10、節(jié)間進(jìn)行電場(chǎng)能量和磁場(chǎng)能波節(jié)間進(jìn)行電場(chǎng)能量和磁場(chǎng)能 的交換。的交換。 在時(shí)間上在時(shí)間上有有/ 2 的相移的相移 11、EH 在空間上錯(cuò)開在空間上錯(cuò)開/ 4，電，電 場(chǎng)的波腹（節(jié)）點(diǎn)正好是磁場(chǎng)場(chǎng)的波腹（節(jié)）點(diǎn)正好是磁場(chǎng) 的波節(jié)腹）點(diǎn)；的波節(jié)腹）點(diǎn)；11、EH 兩相鄰波節(jié)點(diǎn)之間任意兩點(diǎn)兩相鄰波節(jié)點(diǎn)之間任意兩點(diǎn) 的電場(chǎng)同相。同一波節(jié)點(diǎn)兩的電場(chǎng)同相。同一波節(jié)點(diǎn)兩 側(cè)的電場(chǎng)反相側(cè)的電場(chǎng)反相第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波12 例例6.1.1 一均勻平面波沿一均勻平面波沿+z+z方向傳播，其電場(chǎng)強(qiáng)度矢量為方向傳播，其電場(chǎng)強(qiáng)度矢量為100sin()200cos() V/mixy

11、Eetzetz 解解：(1) (1) 電場(chǎng)強(qiáng)度的復(fù)數(shù)表示電場(chǎng)強(qiáng)度的復(fù)數(shù)表示 zjyjzjxieeEe200ee1002（1）求相伴的磁場(chǎng)強(qiáng)度）求相伴的磁場(chǎng)強(qiáng)度 ；（2）若在傳播方向上）若在傳播方向上z = 0處，放置一無限大的理想導(dǎo)體平板，處，放置一無限大的理想導(dǎo)體平板， 求區(qū)域求區(qū)域 z 0 中的電場(chǎng)強(qiáng)度中的電場(chǎng)強(qiáng)度 和磁場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度 ；（3）求理想導(dǎo)體板表面的電流密度。）求理想導(dǎo)體板表面的電流密度。)100200(11)(200jzjyzjxizieeeeEezHe則則 第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波13寫成瞬時(shí)表達(dá)式寫成瞬時(shí)表達(dá)式 (2) 反射波的電場(chǎng)

12、為反射波的電場(chǎng)為 )21cos(100)cos(2001)(Re),(0ztezteezHtzHyxtjii反射波的磁場(chǎng)為反射波的磁場(chǎng)為12( )100e200ejjzjzrxyEzeee )ee100e200(1)(1)(200jzjyzjxrzreeEezH第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波14)cose200cos400(1sin400sine2002101211zezeHHHzjezjeEEEjyxriyjxri06. 153. 0400200210210yjxyjxeeeeee在區(qū)域在區(qū)域 z 1時(shí)，時(shí)， 0，反射波電場(chǎng)與入射波電場(chǎng)同相反射波電場(chǎng)與入射波電

13、場(chǎng)同相 當(dāng)當(dāng)21時(shí)，時(shí)， 0）當(dāng)當(dāng)1z=(2n1)/2，即，即z=(n/2+1/4)1 (n=0,1,2,)時(shí)，有時(shí)，有第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波1912211( )1e12cos(2)jzimimE zEEz1min( )1imE zE當(dāng)當(dāng)1z=n，即，即z=n1/2 (n=0,1,2,)時(shí)，有時(shí)，有1max( )1imE zE 合成波電場(chǎng)振幅合成波電場(chǎng)振幅（ 0）當(dāng)當(dāng)1z=(2n1)/2，即，即z=(n/2+1/4)1 (n=0,1,2,)時(shí)，有時(shí)，有2/1 1 2/31 12 2/51 41431451491471 合成波電合成波電 場(chǎng)振幅場(chǎng)振幅 合成

14、波電合成波電 場(chǎng)場(chǎng)z z第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波20 駐波系數(shù)駐波系數(shù) S 定義為駐波的電場(chǎng)強(qiáng)度振幅的最大值與最小值之定義為駐波的電場(chǎng)強(qiáng)度振幅的最大值與最小值之比，即比，即11SS駐波系數(shù)駐波系數(shù)(駐波比駐波比) Smaxmin11ESE 討論：討論： 當(dāng)當(dāng)0 時(shí)，時(shí)，S 1，為行波；，為行波； 當(dāng)當(dāng)1 時(shí)，時(shí)，S = ，是純駐波。是純駐波。 當(dāng)當(dāng) 時(shí)，時(shí)，1 S ，為混合波。，為混合波。S 越大，駐波分量越大，駐波分量 越越 大，行波分量越??；大，行波分量越??；01第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波21 例例6.1.2 在自由

15、空間，一均勻平面波垂直入射到半無限大的在自由空間，一均勻平面波垂直入射到半無限大的無耗介質(zhì)平面上，已知自由空間中，合成波的駐波比為無耗介質(zhì)平面上，已知自由空間中，合成波的駐波比為3，介質(zhì)內(nèi)，介質(zhì)內(nèi)傳輸波的波長是自由空間波長的傳輸波的波長是自由空間波長的1/6，且分界面上為駐波電場(chǎng)的最，且分界面上為駐波電場(chǎng)的最小點(diǎn)。求介質(zhì)的相對(duì)磁導(dǎo)率和相對(duì)介電常數(shù)。小點(diǎn)。求介質(zhì)的相對(duì)磁導(dǎo)率和相對(duì)介電常數(shù)。131S解解：因?yàn)轳v波比因?yàn)轳v波比由于界面上是駐波電場(chǎng)的最小點(diǎn)，故由于界面上是駐波電場(chǎng)的最小點(diǎn)，故6002rr又因?yàn)橛忠驗(yàn)?區(qū)的波長區(qū)的波長12 2121而反射系數(shù)而反射系數(shù)10,2202rr式中式中1291r

16、r36rr02312r18r第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波2222121(1)(1)2222221Re22imavxyzEEHSeee媒質(zhì)媒質(zhì)2中的平均功率密度中的平均功率密度媒質(zhì)媒質(zhì)1中沿中沿z方向傳播的平均功率密度方向傳播的平均功率密度21*21Re21imziiiavEeHES*22111Re22ravrrzimE SEHe 電磁能流密度電磁能流密度由由2211111Re(1)22imavzESEHe12avavSS入射波平均功率入射波平均功率密度減去反射波密度減去反射波平均功率密度平均功率密度第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波

17、23 例例6.1.3 入射波電場(chǎng)入射波電場(chǎng) ，從，從空氣（空氣（z 0區(qū)域區(qū)域 r=1 、r = 4 。求區(qū)域。求區(qū)域 z 0的電場(chǎng)和磁場(chǎng)的電場(chǎng)和磁場(chǎng) 。 V/m)10103cos(1009ztx eEi 解解：z 0區(qū)域的本征阻抗區(qū)域的本征阻抗 602120220222rr透射系數(shù)透射系數(shù) 667. 0601206022212媒質(zhì)媒質(zhì)1媒質(zhì)媒質(zhì)20,1110,222zxyiEiHiSrErHrStEtHtS第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波24相位常數(shù)相位常數(shù) 故故 rad/m20210310389200222rV/m)20103cos(67. 6)20103co

18、s(10667. 0)cos()cos(9921222ztezteztEeztEeExxmxmxA/m)20103cos(036. 0)20103cos(6067. 6199222ztezteEeHyyz第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波25 例例 6.1.4 已知媒質(zhì)已知媒質(zhì)1的的r1=4、r1=1、1=0 ； 媒質(zhì)媒質(zhì)2 的的r2=10、r2 = 4、2= 0 。角頻率。角頻率5108 rad /s 的均勻平面波從媒質(zhì)的均勻平面波從媒質(zhì)1垂垂直入射到分界面上，設(shè)入射波是沿直入射到分界面上，設(shè)入射波是沿 x 軸方向的線極化波，在軸方向的線極化波，在t0、z0 時(shí)，

19、入射波電場(chǎng)的振幅為時(shí)，入射波電場(chǎng)的振幅為2.4 V/m 。求：。求： (1) 1和和2 ； (2) 反射系數(shù)反射系數(shù)1 和和2 ； (3) 1區(qū)的電場(chǎng)區(qū)的電場(chǎng) ； (4) 2區(qū)的電場(chǎng)區(qū)的電場(chǎng) 。),(1tzE),(2tzE解解:（1） rad/m33. 32103105881100111rrrad/m54.104101031058822002rr第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波2660210110111rr9 .751040220222rr117. 09 .7560609 .751212（2 2） （3 3） 1 1區(qū)的電場(chǎng)區(qū)的電場(chǎng)33. 3sin234. 0e

20、)117. 01(4 . 2sin2e )1()ee (e )1 ()ee ()()()(33. 311111111zjezjEeEeEezEzEzEzjxzjimxzjzjzjimxzjzjimxri第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波27（4）zjimxzjtmxEeEezE22ee)(2故故 12. 1221282( , )2.68cos(5 1010.54 )xEz tetz或或 zjxzjxrieEzzz33. 333. 31281. 04 . 2)()()(eeEEE)33. 3105cos(281. 0)33. 3105cos(4 . 2e )(Re),

21、(8811zteztezEtzExxtj10.5410.541.12 2.4e2.68ejzjzxxee第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波28 電磁波在多層介質(zhì)中的傳播具有普遍的實(shí)際意義。以三種介質(zhì)電磁波在多層介質(zhì)中的傳播具有普遍的實(shí)際意義。以三種介質(zhì)形成的多層媒質(zhì)為例，說明平面波在多層媒質(zhì)中的傳播過程及其形成的多層媒質(zhì)為例，說明平面波在多層媒質(zhì)中的傳播過程及其求解方法。求解方法。 如圖所示，當(dāng)平面波自媒質(zhì)如圖所示，當(dāng)平面波自媒質(zhì)向分界面垂直入射時(shí)，在媒質(zhì)向分界面垂直入射時(shí)，在媒質(zhì)和和之間的分界面上發(fā)生反射之間的分界面上發(fā)生反射和透射。當(dāng)透射波到達(dá)媒質(zhì)和透射。當(dāng)透射

22、波到達(dá)媒質(zhì)和和的分界面時(shí)，又發(fā)生反射與透的分界面時(shí)，又發(fā)生反射與透射，而且此分界上的反射波回到射，而且此分界上的反射波回到媒質(zhì)媒質(zhì)和和的分界面上的分界面上時(shí)再次發(fā)時(shí)再次發(fā)生反射與透射。生反射與透射。由此可見，在兩個(gè)分界面上發(fā)生多次反射與透射現(xiàn)象。由此可見，在兩個(gè)分界面上發(fā)生多次反射與透射現(xiàn)象。6.2 6.2 均勻平面波對(duì)多層介質(zhì)分界平面的垂直入射均勻平面波對(duì)多層介質(zhì)分界平面的垂直入射 0dz 1, 1k1iH1iE1ik1rH2iE2ik2iE1rH1rk2rE2rH2rk3iH2iE3i 2, 2 3, 3x界面界面1 1界面界面2 2第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與

23、電磁波29 媒質(zhì)媒質(zhì)和和中存在兩種平面波，其一是向正中存在兩種平面波，其一是向正 z 方向傳播的波，方向傳播的波，另一是向負(fù)另一是向負(fù) z 方向傳播的波，在媒質(zhì)方向傳播的波，在媒質(zhì)中僅存在向正中僅存在向正 z 方向傳播方向傳播的波的波 。因此，各個(gè)媒質(zhì)中的電場(chǎng)強(qiáng)度可以分別表示為。因此，各個(gè)媒質(zhì)中的電場(chǎng)強(qiáng)度可以分別表示為 1 1、 多層介質(zhì)中的場(chǎng)量關(guān)系與等效波阻抗多層介質(zhì)中的場(chǎng)量關(guān)系與等效波阻抗 )ee ()()ee ()ee)(111111111111111zjzjimyzjzjimxzjrmzjimxEezHEeEEezE)ee ()(ee ee)()(2)(2112)(2)(11)(2)(

24、22222222dzjdzjimydzjdzjimxdzjrmdzjimxEezHEeEEezE)(31213)(121)(33222e)(ee)(dzjimydzjimxdzjimxEezHEeEezE111rmimEEimimEE121imrmEE222imimEE232第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波30ee )1 (12222111djdj3222)1 (1ee 1)21122djdj221根據(jù)根據(jù)邊界條件，在邊界條件，在分界面分界面z = d上 ， 得得)()()()(3232dHdHdEdE、在在分界面分界面z = 0 上，上， ，得，得)0()0()

25、0()0(2121HHEE、,2323223322,111efefdjdj22ee1211其中：其中：)tan()tan(eeee23223322222222djdjdjdjdjdjef等效波阻抗等效波阻抗第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波31 在計(jì)算多層媒質(zhì)的第一個(gè)分界面上的總反射系數(shù)時(shí)，引入在計(jì)算多層媒質(zhì)的第一個(gè)分界面上的總反射系數(shù)時(shí)，引入等效波阻抗概念可以簡化求解過程。等效波阻抗概念可以簡化求解過程。則媒質(zhì)則媒質(zhì)中任一點(diǎn)的波阻抗為中任一點(diǎn)的波阻抗為 ( )( )( )E zzH z2222()()2222()()22( )ee( )( )eejz djz dj

26、z djz dzzHzE 定義媒質(zhì)中任一點(diǎn)的合成波電場(chǎng)與合成波磁場(chǎng)之比稱為該點(diǎn)定義媒質(zhì)中任一點(diǎn)的合成波電場(chǎng)與合成波磁場(chǎng)之比稱為該點(diǎn)的波阻抗的波阻抗 ，即，即( ) z在在z z0 0 處，有處，有22222222ee(0)eejdjdefjdjd 由此可見，由此可見， 即為媒質(zhì)即為媒質(zhì)中中z0 處的波阻抗。處的波阻抗。 ef第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波32 引入等效波阻抗以后，在計(jì)算第一層媒質(zhì)分界面上的反射系引入等效波阻抗以后，在計(jì)算第一層媒質(zhì)分界面上的反射系數(shù)數(shù) 時(shí)時(shí) ，第二層媒質(zhì)和第三層媒質(zhì)可以看作等效波阻抗為，第二層媒質(zhì)和第三層媒質(zhì)可以看作等效波阻抗為

27、的的一種媒質(zhì)。一種媒質(zhì)。ef10dz 1, 1k1iH1iE1ik1rH2iE2ik2iE1rH1rk2rE2rH2rk3iH2iE3i 2, 2 3, 3x界面界面1 1界面界面2 20z 1, 1k1iH1iE1ik1rH2E2k2E1rH1r efx界面界面1 1第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波33 利用等效波阻抗計(jì)算利用等效波阻抗計(jì)算n 層媒質(zhì)的第一條邊界上的總反射系數(shù)層媒質(zhì)的第一條邊界上的總反射系數(shù)時(shí)，首先求出第時(shí)，首先求出第 (n2) 條分界面處的等效波阻抗條分界面處的等效波阻抗(n-2)ef ，然后用，然后用波阻抗為波阻抗為(n-2)ef 的媒質(zhì)代替

28、第的媒質(zhì)代替第(n1) 層及第層及第 n 層媒質(zhì)。層媒質(zhì)。 依次類推，自右向左逐一計(jì)算各條分界面處的等效波阻抗，直依次類推，自右向左逐一計(jì)算各條分界面處的等效波阻抗，直至求得第一條邊界處的等效波阻抗后，即可計(jì)算總反射系數(shù)。至求得第一條邊界處的等效波阻抗后，即可計(jì)算總反射系數(shù)。123(n-2)ef(3)(2)(1)(n-3)12ef(1)123(n-2)(n-1)n(n-2) (n-1)(3)(2)(1)(n-3)123(n-2)(n-1)ef(n-2)(3)(2)(1)(n-3)第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波34 設(shè)兩種理想介質(zhì)的波阻抗分別為設(shè)兩種理想介質(zhì)的波阻

29、抗分別為1 與與2 ，為了消除分界面，為了消除分界面的反射，可在兩種理想介質(zhì)中間插入厚度為四分之一波長（該的反射，可在兩種理想介質(zhì)中間插入厚度為四分之一波長（該波長是指平面波在夾層中的波長）的理想介質(zhì)夾層，波長是指平面波在夾層中的波長）的理想介質(zhì)夾層，如圖所示。如圖所示。 首先求出第一個(gè)分界面上的等效波首先求出第一個(gè)分界面上的等效波阻抗?？紤]到阻抗?？紤]到4d1242d為了消除反射，必須要求為了消除反射，必須要求 ，那么由上式得，那么由上式得1ef21 2、四分之一波長匹配層、四分之一波長匹配層2212222tan()tan()efjdjd第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)

30、與電磁波35同時(shí)，同時(shí)， 3、 半波長介質(zhì)窗半波長介質(zhì)窗 2222tan()tan()tan02d322231232tan()tan()efjdjd1110efef22112211ee1jdjd 1 21 31tiEE 312/2d 如果介質(zhì)如果介質(zhì)1和介質(zhì)和介質(zhì)3是相同的介質(zhì)，即是相同的介質(zhì)，即 ，當(dāng)介質(zhì)，當(dāng)介質(zhì)2的厚的厚度度 時(shí)，有時(shí)，有由此得到介質(zhì)由此得到介質(zhì)1與介質(zhì)與介質(zhì)2的分界面上的反射系數(shù)的分界面上的反射系數(shù)2/2d2d 結(jié)論結(jié)論：電磁波可以無損耗地通過厚度為：電磁波可以無損耗地通過厚度為 的介質(zhì)層。因此，的介質(zhì)層。因此，這種厚度這種厚度 的介質(zhì)層又稱為半波長介質(zhì)窗。的介質(zhì)層又稱為

31、半波長介質(zhì)窗。22d第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波36 此外，如果夾層媒質(zhì)的相對(duì)介電常數(shù)等于相對(duì)磁導(dǎo)率，即此外，如果夾層媒質(zhì)的相對(duì)介電常數(shù)等于相對(duì)磁導(dǎo)率，即 r = r ，那么，夾層媒質(zhì)的波阻抗等于真空的波阻抗。，那么，夾層媒質(zhì)的波阻抗等于真空的波阻抗。 由此可見，若使用這種媒質(zhì)制成保護(hù)天線的天線罩，其電由此可見，若使用這種媒質(zhì)制成保護(hù)天線的天線罩，其電磁特性十分優(yōu)越。但是，普通媒質(zhì)的磁導(dǎo)率很難與介電常數(shù)達(dá)磁特性十分優(yōu)越。但是，普通媒質(zhì)的磁導(dǎo)率很難與介電常數(shù)達(dá)到同一數(shù)量級(jí)。近來研發(fā)的新型磁性材料可以接近這種需求。到同一數(shù)量級(jí)。近來研發(fā)的新型磁性材料可以接近這種需

32、求。 當(dāng)這種夾層置于空氣中，平面波向其表面正投射時(shí)，無論夾當(dāng)這種夾層置于空氣中，平面波向其表面正投射時(shí)，無論夾層的厚度如何，反射現(xiàn)象均不可能發(fā)生。換言之，這種媒質(zhì)對(duì)于層的厚度如何，反射現(xiàn)象均不可能發(fā)生。換言之，這種媒質(zhì)對(duì)于電磁波似乎是完全電磁波似乎是完全“透明透明”的。的。應(yīng)用：應(yīng)用：雷達(dá)天線罩的設(shè)計(jì)就利用了這個(gè)原理。為了使雷達(dá)天線免雷達(dá)天線罩的設(shè)計(jì)就利用了這個(gè)原理。為了使雷達(dá)天線免受惡劣環(huán)境的影響，通常用天線罩將天線保護(hù)起來，若天線罩的受惡劣環(huán)境的影響，通常用天線罩將天線保護(hù)起來，若天線罩的介質(zhì)層厚度設(shè)計(jì)為該介質(zhì)中的電磁波的半個(gè)波長，就可以消除天介質(zhì)層厚度設(shè)計(jì)為該介質(zhì)中的電磁波的半個(gè)波長，就

33、可以消除天線罩對(duì)電磁波的反射。線罩對(duì)電磁波的反射。 第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波376.3 6.3 均勻平面波對(duì)理想介質(zhì)分界平面的斜入射均勻平面波對(duì)理想介質(zhì)分界平面的斜入射 當(dāng)平面波向平面邊界上當(dāng)平面波向平面邊界上以任意角度斜投射時(shí)，同樣以任意角度斜投射時(shí)，同樣會(huì)發(fā)生反射與透射現(xiàn)象，而會(huì)發(fā)生反射與透射現(xiàn)象，而且通常透射波的方向與入射且通常透射波的方向與入射波不同，其傳播方向發(fā)生彎波不同，其傳播方向發(fā)生彎折，因此，這種透射波又稱折，因此，這種透射波又稱為折射波。為折射波。入射面入射面：入射線與邊界面法線構(gòu)成的平面：入射線與邊界面法線構(gòu)成的平面反射角反射角r ：反

34、射線與邊界面法線之間的夾角反射線與邊界面法線之間的夾角入射角入射角i ：入射線與邊界面法線之間的夾角：入射線與邊界面法線之間的夾角折射角折射角t ：折射線與邊界面法線之間的夾角：折射線與邊界面法線之間的夾角均勻平面波對(duì)理想介質(zhì)分界面的斜入射均勻平面波對(duì)理想介質(zhì)分界面的斜入射 iqrqtqzxyiE/iEiE入射波入射波 反射波反射波 透射波透射波 分界面分界面 入射面入射面 /rErErEtEtE/tEikrktk第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波38設(shè)入射面位于設(shè)入射面位于 x z 平面內(nèi)，則入射波的電場(chǎng)強(qiáng)度可以表示為平面內(nèi)，則入射波的電場(chǎng)強(qiáng)度可以表示為1ii(s

35、incos)( )ejkxziimqqErE1( sincos)( )e,rrjkxzrrmqqErE2( sincos)( )ettjkxzttmqqE rE反射波及折射波電場(chǎng)分別為反射波及折射波電場(chǎng)分別為 6.3.1 反射定律與折射定律反射定律與折射定律由于分界面由于分界面 (z = 0) 上電場(chǎng)切向分量連續(xù)，得上電場(chǎng)切向分量連續(xù)，得 trxjktmzxjkrmxjkimzEeEEeqqqsinsinsin21i1eee上述等式對(duì)于任意上述等式對(duì)于任意 x 均應(yīng)成立，因此各項(xiàng)指數(shù)中對(duì)應(yīng)的系數(shù)應(yīng)該均應(yīng)成立，因此各項(xiàng)指數(shù)中對(duì)應(yīng)的系數(shù)應(yīng)該相等，即相等，即trikkkqqqsinsinsin211

36、 此式表明反射波及透射波的相位沿分界面的變化始終與入射此式表明反射波及透射波的相位沿分界面的變化始終與入射波保持一致，因此，該式又稱為分界面上的波保持一致，因此，該式又稱為分界面上的相位匹配條件相位匹配條件。 第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波39 折射角折射角 q t 與入射角與入射角 q i 的關(guān)系；的關(guān)系； （斯耐爾折射定律斯耐爾折射定律）12sinsinkktiqq式中式中 ， 。111k222k由由rikkqqsinsin11，得，得 irqq 反射角反射角q r 等于入射角等于入射角 q i （斯耐爾反射定律斯耐爾反射定律）由由tikkqqsinsin2

37、1，得，得 斯耐爾定律描述了電磁波反射和折射規(guī)律，具有廣泛應(yīng)用。斯耐爾定律描述了電磁波反射和折射規(guī)律，具有廣泛應(yīng)用。上述兩條結(jié)論總稱為斯耐爾定律。上述兩條結(jié)論總稱為斯耐爾定律。第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波40 斜投射時(shí)的反射系數(shù)及透射斜投射時(shí)的反射系數(shù)及透射系數(shù)與平面波的極化特性有關(guān)。系數(shù)與平面波的極化特性有關(guān)。6.3.2 反射系數(shù)與折射系數(shù)反射系數(shù)與折射系數(shù)任意極化波平行極化波垂直極化波任意極化波平行極化波垂直極化波 定義定義（如圖所示（如圖所示) ) 平行極化波平行極化波:電場(chǎng)方向與入電場(chǎng)方向與入 射面平行的平面波射面平行的平面波； 垂直極化波垂直極化波:

38、電場(chǎng)方向與入電場(chǎng)方向與入 射面平行的平面波射面平行的平面波；均勻平面波對(duì)理想介質(zhì)分界面的斜入射均勻平面波對(duì)理想介質(zhì)分界面的斜入射 iqrqtqzxyiE/iEiE入射波入射波 反射波反射波 透射波透射波 分界面分界面 入射面入射面 /rErErEtEtE/tEikrktk 根據(jù)邊界條件可推知，無論平行極化平面波或者垂直極化平根據(jù)邊界條件可推知，無論平行極化平面波或者垂直極化平面波在平面邊界上被反射和折射時(shí)，極化特性都不會(huì)發(fā)生變化，面波在平面邊界上被反射和折射時(shí)，極化特性都不會(huì)發(fā)生變化，即反射波及折射波與入射波的極化特性相同。即反射波及折射波與入射波的極化特性相同。第6 6章 均勻平面波的反射與

39、透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波411、垂直極化波的反射系數(shù)與透射系數(shù)、垂直極化波的反射系數(shù)與透射系數(shù)媒質(zhì)媒質(zhì)1 1中的入射波中的入射波：1( sincos)( )eiijkxziyimE rEqq e111( sincos)1( sincos)11( )( )1(sincos)e(sincos)eiiiiiiijkxzxiziyimjkxzimzixiEEqqqqqqqqH reE reeeee111 1,sincos,iiixizixyzkkxyz qqkeeeereee由于由于故故介質(zhì)介質(zhì)1 1介質(zhì)介質(zhì)2 2z zxiEiHierHrEretHtEte入射波入射波反射波反射波透射波透射波

40、rqiqtq第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波42媒質(zhì)媒質(zhì)1 1中的反射波中的反射波：1( sincos)( )riijryimjkxzyimE eE eqqk rE ree111( sincos)1( sincos)11( )( )1(sincos)e(sincos)eiiiirrrjkxzxiziyimjkxzimzixiEEqqqqqqqqHreEreeeee111 1,sincosrrrxizikk qqkeeee由于由于故故介質(zhì)介質(zhì)1 1介質(zhì)介質(zhì)2 2z zxiEiHierHrEretHtEte入射波入射波反射波反射波透射波透射波rqiqtq第6 6章 均

41、勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波43媒質(zhì)媒質(zhì)1 1中的合成波中的合成波：111111( sincos)( sincos)coscossin( )( )( )ee)(ee)eiiiiiiiirjkxzjkxzyimjk zjk zjk xyimEEqqqqqqqE rE rEree11111111( sincos)( sincos)1( sincos)( sincos)1coscossin1( )( )( )sineecoseesineeeiiiiiiiiiiiirjkxzjkxzimzijkxzjkxzimxijk zjk zjk ximziimxEEEEqqqqqqqqqqq

42、qqqHrH rHreeee111coscossin1coseeeiiijk zjk zjk xiqqqq第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波44媒質(zhì)媒質(zhì)2中的透射波中的透射波：22( sincos)( )( )etttjkxzyimEqqErEre2222,sincostttxtztxyzkkxyz qqkeeeereee2222( sincos)21( )( )( )1(sincos)e(sincos)ettttttjxtztyimjkxzimztxtEEqqqqqqk rHrHreE reeeee介質(zhì)介質(zhì)1 1介質(zhì)介質(zhì)2 2z zxiEiHierHrEretHt

43、Ete入射波入射波反射波反射波透射波透射波rqiqtq故故由于由于第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波45分界面上電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量連續(xù)，有分界面上電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量連續(xù)，有)0 ,()0 ,(21xExEyy)0 ,()0 ,(21xHxHxx對(duì)于非磁性介質(zhì)，對(duì)于非磁性介質(zhì)，120 ，則則111222, sinsintiqqtiititiqqqqqqqcoscoscos2coscoscoscos1221212iiiiiiiqqqqqqq212212212sincoscos2sincossincos1qq21cos)1 (costi菲涅爾公式菲涅爾

44、公式第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波462、平行極化波的反射系數(shù)與透射系數(shù)、平行極化波的反射系數(shù)與透射系數(shù)11 1,sincosiiiixizik qqkeeeee由于由于11( sincos)11( )eiiiiijkxzimyEqqH reEe故故1( sincos)( )(sincos)iijkxzizixiimrE eqqqq Eee 媒質(zhì)媒質(zhì)1中的入射波中的入射波介質(zhì)介質(zhì)1 1介質(zhì)介質(zhì)2 2ziEiHierHrEretHtEte入射波入射波反射波反射波透射波透射波rqiqtqx第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波471( sin

45、cos)/( )(sincos)eiijkxzrzixiimEqqqq Eree111 1,sincosrrrxizikk qqkeeee由于由于故故/rmimEE11( sincos)/11( )eiirrijkxzimyEqqHreEe介質(zhì)介質(zhì)1 1介質(zhì)介質(zhì)2 2ziEiHierHrEretHtEte入射波入射波反射波反射波透射波透射波rqiqtqx其中其中 媒質(zhì)媒質(zhì)1中的反射波中的反射波第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波481111coscossin/1( )( )( )(ee)eiiiirjk zjk zjk ximyrrrEqqqHHHe1111111co

46、scossin/coscossin/( )( )( )sin( ee)ecos(ee)eiiiiiiirjk zjk zjk xzimijk zjk zjk xximiEEqqqqqqqqErE rEree 媒質(zhì)媒質(zhì)1中的合成波中的合成波第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波49222( sincos)/21( )( )( )ettttjkxzimyEqqHrH reE re2222,sincostttxtztkk qqkeeee2( sincos)2/( )( )(sincos)ettjkxztztxtimEqqqq ErEree/tmimEE其中其中 媒質(zhì)媒質(zhì)2中的

47、透射波中的透射波介質(zhì)介質(zhì)1 1介質(zhì)介質(zhì)2 2ziEiHierHrEretHtEte入射波入射波反射波反射波透射波透射波rqiqtqx第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波50分界面上電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度切向分量連續(xù)：分界面上電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度切向分量連續(xù)：1020( )|( )|xzxzErEr1020( )|( )|yzyzHrHr/1211(1)/(1)coscositqqtiititiqqqqqqqcoscoscos2coscoscoscos212/2121/111222, sinsintiqqiiiiiiiqqqqqqq2121212/2121221212/sin

48、)(cos)(cos)(2sin)(cos)(sin)(cos)(對(duì)于非磁性介質(zhì)，對(duì)于非磁性介質(zhì)，120 ，則則菲涅爾公式菲涅爾公式第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波51riq qq q 12sinsinitkkqqtrikkkq qq qq qsinsinsin211 小結(jié)小結(jié) 分界面上的分界面上的相位匹配條件相位匹配條件 反射定律反射定律 折射定律折射定律12sinsinitnnqq 或或 反射系數(shù)、折射系數(shù)與兩種媒質(zhì)性質(zhì)、入射角大小以及反射系數(shù)、折射系數(shù)與兩種媒質(zhì)性質(zhì)、入射角大小以及 入射波的極化方式有關(guān)，由菲涅爾公式確定入射波的極化方式有關(guān)，由菲涅爾公式確定

49、第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波521020,2.25,垂直極化波垂直極化波平行極化波平行極化波/40.20.40.60.81.0/20.0透射系數(shù)透射系數(shù)反射系數(shù)反射系數(shù)/4/20.20.40.60.81.00.0透射系數(shù)透射系數(shù)反射系數(shù)反射系數(shù)120 布儒斯特角布儒斯特角b ：使平行極化波的反射系數(shù)等于：使平行極化波的反射系數(shù)等于0 的角的角/第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波536.3.3 全反射與全透射全反射與全透射 1. 全反射與臨界角全反射與臨界角問題問題：電磁波在理想導(dǎo)體表面會(huì)產(chǎn)生全反射，在理想介質(zhì)表面也電磁波在理想導(dǎo)體表

50、面會(huì)產(chǎn)生全反射，在理想介質(zhì)表面也 會(huì)產(chǎn)生全反射嗎？會(huì)產(chǎn)生全反射嗎？概念概念：反射系數(shù)的模等于反射系數(shù)的模等于 1 的電磁現(xiàn)象的電磁現(xiàn)象當(dāng)當(dāng)22121/22121/cos/sin/cos/siniiiiqqqq221221cos/sincos/siniiiiqqqq0sin212iq條件條件：（非磁性媒質(zhì)，即（非磁性媒質(zhì)，即 ）120由于由于12sinqi/| | 1第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波54因此得到，產(chǎn)生全反射的條件為：因此得到，產(chǎn)生全反射的條件為： 電磁波由稠密媒質(zhì)入射到稀疏媒質(zhì)電磁波由稠密媒質(zhì)入射到稀疏媒質(zhì)中，即中，即1 221arcsin,cq 入

51、射角不小于入射角不小于cq稱為全反射的稱為全反射的臨界角臨界角。 對(duì)全反射的進(jìn)一步討論對(duì)全反射的進(jìn)一步討論 i c 時(shí)，時(shí)，/1 透射波仍然是沿分界面方向傳播，但振幅沿垂直于分界面的透射波仍然是沿分界面方向傳播，但振幅沿垂直于分界面的方向上按指數(shù)規(guī)律衰減。這種波稱為表面波。方向上按指數(shù)規(guī)律衰減。這種波稱為表面波。 cq12第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波56z分界面分界面稀疏媒質(zhì)稀疏媒質(zhì)表面波表面波第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波57 例例 6.3.1 一圓極化波以入射角一圓極化波以入射角i/ 3 從媒質(zhì)從媒質(zhì)1（參數(shù)為（參數(shù)為=0、

52、40 ）斜入射至空氣。試求臨界角，并指出此時(shí)反射波是什么）斜入射至空氣。試求臨界角，并指出此時(shí)反射波是什么極化？極化？0210arcsinarcsin46cq 入射的圓極化波可以分解成平行入射的圓極化波可以分解成平行極化極化與垂直與垂直極化的極化的兩個(gè)線極兩個(gè)線極化波，雖然兩個(gè)線極化波的反射系數(shù)的大小此時(shí)都為化波，雖然兩個(gè)線極化波的反射系數(shù)的大小此時(shí)都為1，但它們的，但它們的相位差不等于相位差不等于/ 2，因此反射波是橢圓極化波。，因此反射波是橢圓極化波。解解：臨界角為：臨界角為可見入射角可見入射角i/ 3大于臨界角大于臨界角c/ 6 ，此時(shí)發(fā)生全反射。，此時(shí)發(fā)生全反射。第6 6章 均勻平面波

53、的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波58 例例6.3.2 下圖為光纖的剖面示意圖，如果要求光波從空氣進(jìn)下圖為光纖的剖面示意圖，如果要求光波從空氣進(jìn)入光纖芯線后，在芯線和包層的分界面上發(fā)生全反射，從一端傳入光纖芯線后，在芯線和包層的分界面上發(fā)生全反射，從一端傳至另一端，確定入射角的最大值。至另一端，確定入射角的最大值。1qtqiqrn22rn111q 解解：在芯線和包層的分界面上發(fā)射全反射的條件為：在芯線和包層的分界面上發(fā)射全反射的條件為12121arcsin/arcsin(/)cnnqq22221112112sinsin1cos1(/)ittnnnnnnnqqq121sinsin/cnnq

54、q1sinsin()cos2ttqqq21cossintcnnqq12tqq由于由于所以所以22max12arcsin()innq故故第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波592. 全透射和布儒斯特角全透射和布儒斯特角平行極化波發(fā)生全透射平行極化波發(fā)生全透射當(dāng)當(dāng)ib 時(shí)，時(shí)，/ = 0 全透射現(xiàn)象全透射現(xiàn)象：反射系數(shù)為：反射系數(shù)為0 無反射波無反射波21arctanbq 布儒斯特角布儒斯特角（非磁性媒質(zhì)）（非磁性媒質(zhì)） ： 討論討論2btqq 產(chǎn)生全透射時(shí)，產(chǎn)生全透射時(shí)， 在非磁性媒質(zhì)中，垂直極化入射的波不會(huì)產(chǎn)生全透射在非磁性媒質(zhì)中，垂直極化入射的波不會(huì)產(chǎn)生全透射 任意

55、極化波以任意極化波以ib 入射時(shí)，反射波中只有垂直極化分量入射時(shí)，反射波中只有垂直極化分量 極極 化濾波化濾波第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波6022211/22211cossin0cossiniiiiqqqq22211cossin0iiqq2222211() cossiniiqq22222222111()sectan(tan1)taniiiiqqqq21tan/iq21arctan(/)bq第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波61 例例6.3.3 一平面波從介質(zhì)一平面波從介質(zhì)1 斜入射到介質(zhì)與空氣的分界面，試斜入射到介質(zhì)與空氣的分界面，

56、試計(jì)算：（計(jì)算：（1）當(dāng)介質(zhì)）當(dāng)介質(zhì)1分別為水分別為水r 81、玻璃、玻璃r 9 和聚苯乙烯和聚苯乙烯r 1.56 時(shí)的臨界角時(shí)的臨界角c ；（；（2）若入射角）若入射角i = b ，則波全部透射入空氣。，則波全部透射入空氣。上述三種介質(zhì)的上述三種介質(zhì)的i =？ 解解：21arcsin(/)cq6.3819.4738.68水水玻璃玻璃聚苯乙烯聚苯乙烯介質(zhì)介質(zhì)臨界角臨界角 布儒斯特角布儒斯特角21arctan(/)bq6.3418.4332第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波626.46.4 均勻平面波對(duì)理想導(dǎo)體平面的斜入射均勻平面波對(duì)理想導(dǎo)體平面的斜入射 6.4.1

57、垂直極化波對(duì)理想導(dǎo)體表面的斜入射垂直極化波對(duì)理想導(dǎo)體表面的斜入射 tcicictcictcicqqqqqqqcoscoscos2coscoscoscos1221212222222/()0ccj01設(shè)媒質(zhì)設(shè)媒質(zhì)1為理想介質(zhì)，媒質(zhì)為理想介質(zhì)，媒質(zhì)2 為理想導(dǎo)電體，即為理想導(dǎo)電體，即120, 則媒質(zhì)則媒質(zhì) 2 的波阻抗為的波阻抗為 此結(jié)果表明，當(dāng)平面波向理想導(dǎo)體表面斜投射時(shí)，無論入射此結(jié)果表明，當(dāng)平面波向理想導(dǎo)體表面斜投射時(shí)，無論入射角如何，均會(huì)發(fā)生全反射。因?yàn)殡姶挪o法進(jìn)入理想導(dǎo)體內(nèi)部，角如何，均會(huì)發(fā)生全反射。因?yàn)殡姶挪o法進(jìn)入理想導(dǎo)體內(nèi)部，入射波必然被全部反射。入射波必然被全部反射。 第6 6章

58、 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波63111( sincos)( sincos)1sin1( )ee2sin(cos)eiirrijkxzjkxzyimimjk xyimiEEj Ek zqqqqqq E ree11sin111sin112sin( )sin(cos)e2coscos(cos)eiijk ximizijk ximixij Ek zEk zqqqqqq Hree媒質(zhì)媒質(zhì)1中的合成波中的合成波 合成波是沿合成波是沿 x 方向的行波，其振幅沿方向的行波，其振幅沿 z 方向成駐波分布，是方向成駐波分布，是非均勻平面波；非均勻平面波； 合成波電場(chǎng)垂直于傳播方向，而磁場(chǎng)則

59、存在合成波電場(chǎng)垂直于傳播方向，而磁場(chǎng)則存在 x 分量，這種波分量，這種波 稱為橫電波，即稱為橫電波，即TE 波；波； 合成波的特點(diǎn)合成波的特點(diǎn)第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波64 在在 處，合成波電場(chǎng)處，合成波電場(chǎng)E1= 0，如果在此處放置一如果在此處放置一塊無限大的理想導(dǎo)電平面，則塊無限大的理想導(dǎo)電平面，則 不會(huì)破壞原來的場(chǎng)分布，這就不會(huì)破壞原來的場(chǎng)分布，這就 意味著在兩塊相互平行的無限意味著在兩塊相互平行的無限 大理想導(dǎo)電平面之間可以傳播大理想導(dǎo)電平面之間可以傳播 TE波。波。1/(2cos)iznq 11111112111Re( )( )21Re( )( )( )( )24sinsin (cos)avxyzzyximxiiEHEHEk zqqSErHrerrerre 合成波的平均能流密度矢量合成波的平均能流密度矢量第6 6章 均勻平面波的反射與透射電磁場(chǎng)與電磁波電磁場(chǎng)與電磁波65 例例6.4.1 當(dāng)垂直極化的平面波以角度當(dāng)垂直極化的平面波以角度qi 由空氣向無限大