《真空中的恒定磁場(chǎng)》PPT課件.ppt

右手螺旋法則 畢 薩定律 真空中的磁導(dǎo)率 大小 方向 四運(yùn)動(dòng)電荷的磁場(chǎng) 畢 薩定律 運(yùn)動(dòng)電荷的磁場(chǎng) 11 3畢奧 薩伐爾定律的應(yīng)用 由畢奧 薩伐爾定律求磁場(chǎng) 步驟 1 將電流分解為無(wú)數(shù)個(gè)電流元 2 由電流元求 據(jù)畢 薩定律 3 對(duì)積分求 矢量積分須化作分量積分去做 Bx dBx By dBy Bz dBz P 例1長(zhǎng)直電流的磁場(chǎng) 解 方向均垂直指向里 1 在導(dǎo)線(xiàn)延長(zhǎng)線(xiàn)上 P 2 無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線(xiàn) 電流與磁感強(qiáng)度成右螺旋關(guān)系 3 導(dǎo)線(xiàn)半無(wú)限長(zhǎng)時(shí) I 真空中 半徑為R的載流導(dǎo)線(xiàn) 通有電流I 稱(chēng)圓電流 求其軸線(xiàn)上一點(diǎn)p的磁感強(qiáng)度 解根據(jù)對(duì)稱(chēng)性分析 例2圓電流軸線(xiàn)上的磁場(chǎng) p 2 在圓心處 1 的方向不變 和成右螺旋關(guān)系 3 長(zhǎng)度為的圓弧在圓心處 例3載流直螺線(xiàn)管的磁場(chǎng) 密繞直螺線(xiàn)管 長(zhǎng)為l 半徑為R 單位長(zhǎng)度上的匝數(shù)為n 通有電流I 求管內(nèi)軸線(xiàn)上一點(diǎn)P處的磁感強(qiáng)度 解由圓形電流磁場(chǎng)公式 1 無(wú)限長(zhǎng)的螺線(xiàn)管 2 半無(wú)限長(zhǎng)螺線(xiàn)管 例如圖載流長(zhǎng)直導(dǎo)線(xiàn)的電流為 試求通過(guò)線(xiàn)圈的磁通量 解 x 例求如圖所示的電流中球心0的磁感應(yīng)強(qiáng)度 紙面向外 o R 圖 2 2 紙面向里 解 圓電流的磁場(chǎng) 向外 例半徑為的帶電薄圓盤(pán)的電荷面密度為 并以角速度繞通過(guò)盤(pán)心垂直于盤(pán)面的軸轉(zhuǎn)動(dòng) 求圓盤(pán)中心的磁感強(qiáng)度 向內(nèi) 與成右螺旋 一 圓形回路 11 4安培環(huán)路定理 與成右螺旋 二 任意形狀的回路 三 電流在回路之外 四 多電流情況 以上結(jié)果對(duì)任意形狀的閉合電流 伸向無(wú)限遠(yuǎn)的電流 均成立 安培環(huán)路定理 即在真空的穩(wěn)恒磁場(chǎng)中 磁感應(yīng)強(qiáng)度沿任一閉合路徑的積分的值 等于乘以該閉合路徑所包圍的各電流的代數(shù)和 1 電流正負(fù)的規(guī)定 與成右螺旋時(shí) 為正 反之為負(fù) 2 的環(huán)流與曲線(xiàn)形狀無(wú)關(guān) 與內(nèi)電流有關(guān) 與外電流無(wú)關(guān) 3 是上的值 是空間所有電流激發(fā)的 1 分析磁場(chǎng)分布的對(duì)稱(chēng)性 2 選擇一個(gè)合適的積分回路或者使某一段積分線(xiàn)上B為常數(shù) 或者使某一段積分線(xiàn)路上B處處與dl垂直 11 5安培環(huán)路定理的應(yīng)用 求 要求磁場(chǎng)分布具有對(duì)稱(chēng)性 其步驟為