




已閱讀5頁,還剩2頁未讀, 繼續(xù)免費閱讀
版權說明:本文檔由用戶提供并上傳,收益歸屬內容提供方,若內容存在侵權,請進行舉報或認領
文檔簡介
萬方數(shù)據(jù) 第1 0 期郭蘊博 等 鐵電體物理特性的計算機模擬 電偶極子是否翻轉 若翻轉前后能量差 日 0 則體 系能量降低 電偶極子翻轉 p 一p 否則從能量角 度看應保持原取向 但熱擾動的影響仍然能使它翻 轉 產生一個 0 1 區(qū)間上的隨機數(shù)r f 如 e 一百 則p 保持不變 這樣的抽樣通常要 持續(xù)幾次 迭代 每次使抽樣遍歷體系中每一個格點 稱為一個蒙特卡洛步 m c s 在多次迭代后 一般體系 就可以達到一個穩(wěn)定的狀態(tài) 即平衡態(tài) 每一種取向的 電偶極子數(shù)目大體不變 這樣再迭代m 次 每迭代一 次計算一次極化強度P 再取其平均值就可以得到該 平衡態(tài)的極化強度P 對第g 次迭代有P p i 最終得極化強度為 P 去寶 2 n 1 由此 改變溫度參數(shù)矗r 和電場參數(shù)E 即可描述自發(fā) 極化強度與極化強度的變化曲線 程序框圖如圖1 本模擬中由于f 6 4 所以極化強度最大值約為4 0 0 0 肘 戈 表示第戈個瑚s 后的 暫時 極化強度 P 代表 最終計算出的平均極化強度 r 為隨機數(shù) 蕈 匭囪 臣翅 廣 7I 三匕竺l 產 2 P i lJ P i 一1j P i J 1 P i J 1 E P i J 岡 鄉(xiāng)迢 I J 田一 P i J 一P i J f N I lM x M x 卜P u 伸 圖l計算極化強度的流程圖 3 鐵電體自發(fā)極化強度隨溫度變化的模擬 在沒有外電場作用下 體系可以發(fā)生自發(fā)極化 自發(fā)極化強度只涉及大小而與方向無關 應該將算法 中的極化強度取絕對值 即 只 IPI 去弘 3 通過改變算法中的溫度參數(shù)k r 并計算這時的自發(fā)極 化強度 即可得出自發(fā)極化強度隨溫度的變化關系 具體結果如圖2 A 圖2自發(fā)極化強度隨溫度的變化 自發(fā)極化強度隨溫度下降 直到在某一溫度處降 為0 這一溫度即居里溫度r 在圖2 中k r 一2 2 2 理論上 自發(fā)極化強度隨溫度的變化關系在居里溫度 附近滿足居里 外斯定律H P f 叢等望1 i 4 p 其中a 與口都是常量 取決于材料 該定律大體趨勢 如圖2 中 r 2 0 6 2 2 2 一段 可見模擬與理論符合 得很好 4電滯回線及極化反轉過程中微觀結構模擬 當交變外電場頻率不很大時 可以認為鐵電體在 每一時刻都處于平衡態(tài) 因此鐵電體在外電場作用下 產生的電滯回線也可以通過本模型模擬出來 在選定 合適的溫度與外電場參數(shù)峰值后 這里選擇 r 1 0 0 E 0 0 6 通過逐步改變外電場 可畫出電滯回 線 通過模擬可得圖3 一A 上方與下方兩條曲線合并的部分就是飽和極化的 部分 通過實驗也可以得到真實的電滯回線 如圖3 B 實驗所使用的材料是鈮酸鋰 由于沒有真實情況 中雜質等因素的影響 所以模擬結果相對于實驗結果 顯得比較 方 A 萬方數(shù)據(jù) 11 9 2 廠 川 擬中使用的6 4 6 4 銪毒 列明聯(lián)系 將本橫 廠e自顏色的點來表示 可以三 三I 二3 巧H 用黑顏色與 引限V m 一 茹喜戇灞巍慧字三 磊荔 攔反登的詳細過程 由于 a b 圖5 宅滯回線隨溫度的變化 萬方數(shù)據(jù) 第1 0 期郭蘊博 等 鐵電體物理特性的計算機模擬 6 結果與討論 f e r r o e l e c t r i cp e m v s k i t e sw i t haf i r s t o r d e rp h a s et r a n s i t i o n J P h y s R e v B 1 9 9 1 4 4 5 1 2 I s i n g 模型是解釋鐵電與鐵磁相關現(xiàn)象的經典模 b 1 執(zhí)L i u J M d W a n g p I i X m C 竹h a r d tH G i L 北b W 二 二 u l a J t i o r tP h o f t h e 型 盡管忽略了許多因素 但其中關鍵的物理內涵卻 R e v B 2 0 0 4 1 6 9 0 9 4 1 1 4 被有效地揭示出來 經過I s i n g 模型的模擬 可以得到 4 w gX u uJM C h a nH Lw 甜 M o n t e c a d i m u l a t i n0 n 實驗難以觀察到的鐵電體自發(fā)極化強度與電滯回線形d i e l e c t r i c a n df e r r o e l e c t r i cb e h a v i o r so fr e l a x o rf e r r o e l e c t r i c s J J A p p l 狀隨溫度的變化關系 極化反轉過程中的疇結構變化 P h y s 2 0 0 4 9 5 8 4 2 8 2 等結果 這些模擬的結果都與理論期望的一致 由此可 b 1 k W 刪a n ge Y m P n z 麓 o F R o o m m t e i 捌m p e r h a t u r e 圳s a t u i r a t e i d 以有效地彌補實驗室條件的不足 p h i n t r i 二g J A p p l P h y k n 2 0 0 4 8 4 1 0 1 J 7 3 l 1 r 7 3 3 參考文獻 6 j 饕莩 黧慧黑紫裟淼麓薏塒金 1 沙振舜 黃潤生 新編近代物理實驗 M 南京 南京大學大學出 鐘 吳興惠譯 j 匕京 化學工業(yè)出版社 2 0 0 5 3 2 3 3 2 5 版社 2 0 0 2 4 1 7 E 8 鐘維烈 鐵電體物理學 M 北京 科學出版社 1 9 9 6 2 9 d 2 W e n w uC a oa n dC r o s sLE T h e o r yo ft e t r a g o n a lt w i ns t r u c t u r e si n 上接第1 1 8 5 頁 4 2 2 加強教學與科研的結合 提高隊伍的整體素質 教學與科研相結合 就是制定合理的教學管理規(guī) 定 鼓勵有科研能力的中青年教師參加實驗教學第一 線的工作 長期參加基礎實驗教學的教師也有時間有 精力參加科研工作 促使整個實驗指導教師隊伍素質 的提高 使其能夠面向學科發(fā)展前沿 捕捉學科發(fā)展的 最新信息 接受并提出新的實驗選題 有能力指導學生 分析 解決在半設計 設計或自選類實驗中出現(xiàn)的新問 題 以教師自身的創(chuàng)新思維方式影響和培養(yǎng)學生 4 3 實施開放式實驗教學 促進創(chuàng)新人才的培養(yǎng) 在傳統(tǒng)的機械工程實驗教學中 由于大多按實驗 教科書按部就班地進行 學生按教材上的實驗步驟做 完一遍 交上實驗結果 教師通過將學生的實驗結果與 標準結果比較進行實驗成績評定 這種實驗教學模式 是建立在相對穩(wěn)定的教學內容基礎上的 實驗課時 測 試所需設備 所耗儀器機時相對固定 教學易于組織 實驗能力易于評價 也能促進學生通過認真的實驗操 作以取得準確的實驗結果 幾十年來 這種教學方式 在機械工程人才的培養(yǎng)過程中也發(fā)揮過重要作用 但 它很難做到因材施教 不利于培養(yǎng)學生學習的興趣 難 以激發(fā)創(chuàng)新的思維 同時還會出現(xiàn)學生因不滿足于正 常實驗教學的內容 有厭倦感 逐漸失去對實驗的興 趣 興趣是探索未知與勇于創(chuàng)新的動力 如何激發(fā)學 生對實驗的興趣 是一個很重要的問題 而這個問題的 解決在很大程度上可依賴于實驗教學的開放 開放式實驗教學可體現(xiàn)為改變實驗成績評定中強 調一次性獲得準確結果的觀念 允許基礎差的學生從 失敗中學習 通過重復實驗達到實驗教學的要求 有 的實驗課時長 難以在課內重做 可在課余時間進入實 驗室訓練 對基礎好的學生 允許在完成基本實驗內 容的基礎上自選實驗 開放式實驗教學也體現(xiàn)在實驗 教學內容方面 如增加設計型綜合實驗 小型研究性實 驗 這類實驗將重點放在培養(yǎng)學生設計 制造 在實踐 中發(fā)現(xiàn)問題 分析問題及解決問題的綜合能力與素質 方面 開放實驗 有利于對學生因材施教 有利于學生 個性發(fā)展 也有利于培養(yǎng)學生對實驗的興趣 開放式 實驗教學無疑將增加教師的工作量 增加器材的消耗 量 增加儀器設備的損耗 因此應有相應的實驗教學經 費的投入和科學的實驗室開放管理制度與激勵機制 5結 語 近2 0 年來 機械工程實驗科學迅速發(fā)展 新的實 驗技術 新的儀器設備發(fā)展很快 在發(fā)達國家中 較高 檔的儀器設備已經進入本科教學實驗室 中國的大學 教育理論基礎并不比先進國家差 但實驗技能和實驗 設備低于先進國家 所培養(yǎng)的學生的差距是有目共睹 的 一方面爭取多渠道的基金投入 更新現(xiàn)有實驗教 學的陳舊設備 另方面通過教學與科研相結合 力求有 效地共享科研實驗室的先進設備 不僅有利于實驗教 學內容的更新 同時也可使所培養(yǎng)的機械工程人才具 有更高的素質 更具有競爭力 參考文獻 1 德里克 博克 美國高等教育 M 北京 北京師范學院出版社 1 9 9 1 3 2 李敏誼 2 l 世紀美國高等教育面對的挑戰(zhàn)與選擇 J 比較教育研 究 2 0 0 1 9 7 8 33 文輔相 面向2 1 世紀大學教育思想的變革 J 高等教育研究 1 9 9 7 3 9 2 4 時銘顯 面向2 1 世紀的美國工程教育改革 J 中國大學教育 2 0 0 2 1 0 1 5 3 5 趙婷婷 基于大工程觀的美國高等工程教育課程設置特點分析 J 高等教育研究 2 0 0 4 6 9 6 6 程介明 中國大陸教育實況 進展 局限 趨勢 M 臺北 臺灣商務 印書館 1 9 9 2 2 2 7 2 2 8 7 蔡克勇 2 1 世紀中國教育的走向 M 廣東高等教育出版社 2 0 0 4 7 萬方數(shù)據(jù) 鐵電體物理特性的計算機模擬鐵電體物理特性的計算機模擬 作者 郭蘊博 王礪鋒 于瑤 王均義 GUO Yun bo WANG Li feng YU Yao WANG Jun yi 作者單位 南京大學 物理系 江蘇 南京 210093 刊名 實驗室研究與探索 英文刊名 RESEARCH AND EXPLORATION IN LABORATORY 年 卷 期 2006 25 10 被引用次數(shù) 0次 參考文獻 8條 參考文獻 8條 1 沙振舜 黃潤生 新編近代物理實驗 2002 2 Wenwu Cao Cross L E Theory of tetragonal twin structures in ferroelectric perovskites with a first order phase transition 1991 44 3 Liu J M Wang X Chan H L W Monte Carlo simulation of the dielectric susceptibility of Ginzburg Landau mode relaxors 2004 69 4 Wang X Liu J M Chan H L W Monte Carlo simulation on dielectric and ferroelectric behaviors of relaxor ferroelectrics 2004 08 5 Wang Y P Zhou L Zhang M F Room temperature saturated ferroelectric polarization in BiFeO3 ceramics synthesized by rapid liquid phase sintering 2004 10 6 馬文淦 計算物理學 2005 7 C 基泰爾 項金鐘 吳興惠 固體物理導論 2005 8 鐘維烈 鐵電體物理學 1996 相似文獻 6條 相似文獻 6條 1 學位論文 崔春玲 鐵電體疇結構和極化反轉的計算機模擬 2006 鐵電材料是應用廣泛的一大類功能材料 鐵電性的有效利用和新功能效應的發(fā)現(xiàn)都有賴于對鐵電性內在本質的深入理解 鐵電體物理學是當代凝聚 態(tài)物理學的一個重要分支 鐵電體疇結構的理論和實驗研究對理解鐵電體極化反轉過程及其相關物理性質有著十分重要的影響 深刻了解疇結構的形成 過程及其動態(tài)過程對于控制和調節(jié)鐵電材料的特性是非常必要的 先前對鐵電體疇結構的研究主要有以下兩個方面 一是基于最小自由能原理與居里原 理之上的疇結構確定 包括疇尺寸 疇壁尺寸及相鄰疇的取向關系等研究 另一是基于實驗觀測與運動模式推想相結合的動力學研究 目前的疇結構的模擬主要是在伊辛 Ising 模型基礎上進行的 模擬結果與實際的疇結構圖案有較大的差別 而且在極化反轉過程中不能夠反映出疇 的縱向長大過程 本工作利用計入四自旋相互作用的伊辛模型的格林函數(shù)方法進行計算機模擬 直觀地顯示鐵電體的疇結構隨外場電壓的變化圖樣 從 而對鐵電體疇結構的反轉機理進行了一些理論研究 這一模型所得結果可以與實驗結果定量地符合 而且在足夠大的四自旋相互作用下可以描述一級相 變過程 本論文在二維伊辛模型基礎上 運用蒙特卡羅方法展開了以下三方面的研究 1 近鄰和四自旋相互作用對鐵電體疇結構影響的模擬 在被研究體系的哈密頓量中分別計入最近鄰相互作用 最近鄰與次近鄰相互作用 最近鄰與 次近鄰和第三近鄰相互作用 采用蒙特卡羅方法進行模擬計算鐵電體疇結構的動態(tài)演化和極化反轉過程 討論極化強度P和外電場E之間的關系曲線 P E電滯回線 兩自旋相互作用對電疇的縱向長大趨勢沒有明顯的影響 次近鄰和第三近鄰相互作用增強疇壁的運動 而不利于成核過程 為討論鐵 電體中發(fā)生的一級相變 必須計入四自旋相互作用 因此 在前面計算的基礎上在哈密頓量中計入四自旋相互作用以及與近鄰相互作用 計算鐵電體疇 結構和電滯回線與近鄰自旋相互作用下的區(qū)別 結果表面方型的四自旋相互作用對于疇的縱向生長起主要作用 T型的四自旋相互作用可以導致反鐵電相 的出現(xiàn) 在考慮最近鄰 第三近鄰和T型四體相互作用時 出現(xiàn)場致鐵電一反鐵電相變 電滯回線呈壓扁狀 在考慮最緊鄰 第三近鄰 T型和方型四體 相互作用時 出現(xiàn)更加明顯的場致鐵電一反鐵電相變 2 溫度對鐵電體疇結構和極化反轉影響的模擬 溫度對鐵電體的疇結構和自發(fā)極化有著十分重要的影響 為了了解這個問題 我們模擬了點陣系統(tǒng) 從隨機產生的初態(tài)演化到與目標溫度對應的平衡態(tài)的一個微觀態(tài) 而平衡態(tài)的每個微觀態(tài)給出了該溫度下的各個格點自旋指向的一種分布 根據(jù)自旋指 向分布可得到極化強度 在近鄰 次近鄰 三近鄰和四自旋相互作用的Ising模型的基礎上 利用蒙特卡轉過程 計算結果表明鐵電體的平均自發(fā)極化隨 溫度的增加而減小 鐵電體系統(tǒng)的剩余極化 矯頑力隨溫度的升高而下降 這是由于隨著溫度的升高 系統(tǒng)自旋組態(tài)變得更無序 使得反鐵電更容易出 現(xiàn) 導致了矯頑場的減小 并且 通過模擬不同溫度下的疇結構圖樣 發(fā)現(xiàn)溫度也可誘導疇結構類型的轉化 3 電場對鐵電體疇結構和極化反轉的影響 在外加電場的作用下 鐵電疇結構會發(fā)生變化 通過成核以后的疇壁的運動實現(xiàn)疇的轉向 旅加電場時 極化強度平行于外加電場的疇將增大 而反平行于外電場的疇將縮小 當外加電場大于鐵電材料的矯頑場時 鐵電疇將發(fā)生反轉 本人利用二自旋和 四自旋相互作用的Ising模型 采用蒙特卡羅方法研究了不同電場強度下 鐵電體疇結構的動態(tài)演化和極化反轉過程 研究結果表明鐵電體的平均自發(fā)極 化隨場強的增加而略有增加 矯頑場隨場強的增加出現(xiàn)了少許的增大 而系統(tǒng)的剩余極化Pr基本保持不變 不同頻率下鐵電體系統(tǒng)的電滯回線 結果顯 示電滯回線逐漸變寬 這說明電場頻率越高鐵電體系統(tǒng)的矯頑場就越大 而電場頻率的改變對剩余極化Pr的影響不大 2 學位論文 張艷飛 多晶材料鐵電熱電性質的蒙特卡羅模擬 2009 晶粒長大是純金屬 合金 陶瓷等多晶材料中最普遍的晶粒生長現(xiàn)象 對材料的各種物理化學性能有重要影響 對大多數(shù)多晶材料而言 晶粒尺寸 大小及均勻性是決定其性能優(yōu)劣的關鍵因素之一 因此 系統(tǒng)的研究多晶材料晶粒長大過程及其動力學 以及晶粒形貌對其各種物理性能的影響具有重 要的理論和工程意義 近年來 國內外許多材料研究者利用能量模型蒙特卡羅方法模擬晶粒生長過程的技術已經發(fā)展得比較成熟了 不僅獲得了晶粒尺 寸變化的信息 而且可以直觀的觀察到晶粒形貌的演變過程 因此 為進一步研究晶粒形貌對多晶材料性能的影響及其變化規(guī)律奠定了良好的理論技術 基礎 二十一世紀是新技術和新材料飛速發(fā)展的世紀 鐵電材料不僅是重要的電子功能材料 而且被認為是最有應用前景的智能基礎材料 在傳感器和光 調制器等高性能微電子 光電子集成器件方面有著廣泛的研究和應用 受到了材料科學 物理學 微電子學和信息科學等眾多領域學者的關注 與鐵電 單晶相比 鐵電陶瓷具有制備容易 成本低廉 化學成份可進行調整以及可做成任意形狀的制品等優(yōu)點 另一方面 因為鐵電陶瓷是燒結而成的多晶體 不是理想的單晶狀態(tài) 存在晶粒間界 雜質 晶體缺陷等 所以可以通過控制晶粒間界 雜質 晶體缺陷等手段獲得理想單晶狀態(tài)所不具有的性能 自二十世紀八十年代出現(xiàn)納米材料以后 多晶鐵電材料的尺寸效應就引起了人們的注意 受晶粒尺寸及組成影響的鐵電體的疇結構是影響其物理性質的 一個重要方面 對鐵電體性能和尺寸關系的研究不僅是一個理論上感興趣的問題 而且具有實際應用的意義 現(xiàn)已成為材料科學中一個倍受重視的課題 迄今為止 還未見在模擬多晶鐵電材料晶粒生長過程的基礎上進一步對其物理性質進行模擬研究的報道 熱電材料是一種能夠實現(xiàn)電能和熱能直接相互轉換的半導體功能材料 在熱電發(fā)電和制冷 恒溫控制與溫度測量以及各種傳感器件等領域具有極為 廣闊的應用前景 但是 與傳統(tǒng)的制冷和發(fā)電技術相比 熱電轉換技術由于其相對較低的轉換效率而在應用上受到一定的限制 因此 對多晶熱電材料 的熱電性能進行研究以提高其熱電轉換效率具有很強的現(xiàn)實意義 限域效應是通過多個界面 這里可以看作晶界 來實現(xiàn)的 可以有效地降低聲子在某 些方向的傳播從而降低熱導率 界面效應對聲子散射也通常用來降低熱導率 如何利用限域效應和界面效應的協(xié)同提高多晶熱電材料的熱電性能是本工 作的研究重點 隨著計算材料科學的發(fā)展 計算機模擬已逐漸成為除了實驗和理論之外 對材料微觀組織演化及微觀組織設計研究的另一個重要手段 鑒于對多晶 材質性能模擬的重要性 本論文首次基于Potts Ising模型利用蒙特卡羅方法 首先模擬了多晶材質的晶粒生長過程 進而研究了包括晶粒尺寸在內的多 種因素對多晶鐵電材料的鐵電以及介電性質等的影響 此外 本論文還對多晶熱電材料的熱電性質進行了模擬研究 第一章主要介紹了本論文的選題意義及研究概況 首先簡要地介紹了晶粒生長過程的研究意義和模擬方法 著重介紹了蒙特卡羅方法和本論文所采 用的Potts Ising模型 通過對兩種改進的晶粒生長的蒙特卡羅模擬方法的比較 得到了更為準確地反映近穩(wěn)態(tài)晶粒長大特征的策略 且進一步提高了模 擬效率 本章的后半部分首先介紹了近幾年來對鐵電材料的鐵電介電性能及熱電材料的熱電性能進行模擬研究的現(xiàn)狀 由于大部分研究工作是針對單晶 和薄膜的情況 所以本章介紹了多晶材料物理性質模擬的意義 從而給出了本論文的選題和研究內容 最后一部分通過一個例子 利用蒙特卡羅方法確定 伊辛帶的寬度閾值 來驗證方法和模擬程序的可靠性 第二章利用發(fā)展的Potts Ising模型蒙特卡羅方法對正常多晶鐵電陶瓷和存在偶極缺陷的多晶鐵電陶瓷的極化反轉過程分別進行了模擬研究 首先給 出了利用Potts模型得到的多晶鐵電陶瓷的晶粒形貌圖 其疇結構 電滯回線和開關電流的模擬結果與實驗結果符合得很好 對于正常多晶鐵電陶瓷 主 要模擬了外界條件 溫度 外加電場幅值及頻率 對電滯回線的影響情況 發(fā)現(xiàn)溫度的升高使得鐵電陶瓷的剩余極化和矯頑場顯著降低 鑒于此可以根 據(jù)溫度對電滯回線的影響粗略地確定居里溫度 外電場的頻率越高或者其幅值越大 需要做的功也會越多 從而導致電滯回線的面積不斷增大 模擬結 果還表明隨著晶粒尺寸的增加 鐵電陶瓷的疇結構逐漸由單疇演化為多疇結構 此外 剩余極化強度和矯頑場也會隨著晶粒尺寸的增大而增加 進一步 的分析發(fā)現(xiàn) 小晶粒尺寸的鐵電陶瓷在極化反轉過程會出現(xiàn)更多的新疇成核 這也正是平均晶粒尺寸小的鐵電陶瓷矯頑場相對較小的原因 體系中缺陷 的引入不僅降低了剩余極化強度 同時也降低了矯頑場 對極化反轉過程的疇結構分析可以發(fā)現(xiàn)在多晶形態(tài)還存在不同于傳統(tǒng)意義的特殊疇結構 這里 稱之為 擴展疇 擴展疇的范圍可以包括幾個晶粒 這幾個晶粒中的極化強度方向大致沿外加電場的方向 正常多晶鐵電陶瓷中新疇成核主要出現(xiàn)在 晶界處 當系統(tǒng)中引入缺陷時 新疇成核更易于出現(xiàn)在缺陷處 缺陷濃度和平均晶粒尺寸對開關電流也有一定的影響 缺陷濃度的增加和平均晶粒尺寸 的減小都會降低開關電流的峰值 但對回轉電流的影響相對較不明顯 第三章利用蒙特卡羅方法Potts Ising偶極玻璃模型 研究了一類具有特殊性質的多晶鐵電材料 弛豫鐵電體的物理性質 本章主要研究了晶粒尺寸 效應 外加交變電場幅值及頻率對介電常數(shù)的影響 模擬結果表明 隨著平均晶粒尺寸的增大或隨著交變電場頻率的減小或其幅值的減小 介電常數(shù)都 會增大 同時 介電常數(shù)達到最大值時的溫度Tm會移向較低的溫度處 與實驗結果符合的很好 此外 由類居里外斯定律得到的弛豫系數(shù) 進一步論證 了弛豫鐵電體的弛豫性 通過比較弛豫鐵電體和正常鐵電體在極化反轉過程中的疇演化圖發(fā)現(xiàn) 它們的主要區(qū)別在于新疇成核的數(shù)量 當電場反向時 弛豫鐵電體中新疇成核的數(shù)量要比正常鐵電體中的多得多 另外 在疇長大的過程中 正常鐵電體中的新疇是一個接一個的長大 而在弛豫鐵電體中 多數(shù)新成核的疇幾乎是同時長大 在第四章中 發(fā)展了一種研究多晶體系電子態(tài)以及熱電性質的蒙特卡羅 才算方法 首先利用Potts模型蒙特卡羅方法模擬多晶材質圖案的演化過程 再由此利用模型序參量構造晶界的勢函數(shù) 用近自由電子近似構造體系的哈密頓量 求解薛定諤方程得到體系的本征態(tài) 通過電荷密度的分布研究電 子的限域特征 分析模擬結果發(fā)現(xiàn)對于晶界為勢壘的情況 電子的基態(tài)出現(xiàn)在最大晶粒中 由求得的本征能級和波函數(shù)可以計算出溫差導致的電位差 即得到賽貝克系數(shù)隨溫度的變化 模擬結果表明以晶界為勢壘的多晶體系的賽貝克系數(shù)要高于以晶界為勢阱的多晶體系 進一步研究了平均晶粒尺寸 對賽貝克系數(shù)和電導率的影響 賽貝克系數(shù)隨著平均晶粒尺寸的增大而減小 模擬得到的電導率與晶界勢壘的位置對應關系表明晶界勢壘高的地方電導 率低 電導率隨著平均晶粒尺寸的增大而增大 隨著外場強度的增加而減小 得到的結果與實驗基本一致 通過分析說明平均晶粒尺寸對賽貝克系數(shù)及 電導率的影響主要來自于晶界的作用 最后一部分求得了多晶材質熱電材料的熱導率 結果不是很理想 第五章對本論文進行了總結 并對今后擬開展的工作進行了展望 本論文在模擬晶粒生長過程的基礎上 首次利用Potts Ising模型蒙特卡羅方法模 擬了鐵電及熱電多晶材料的物理性能 并進一步研究了其受各種外界及內部條件的影響情況 3 期刊論文 崔春玲 朱化鳳 近鄰和四自旋相互作用對鐵電體疇結構影響的模擬 青島大學學報 自然科學版 2010 23 3 在二維Ising模型基礎上 采用蒙特卡羅方法研究了二自旋和四自旋相互作用下 鐵電體疇結構的動態(tài)演化和極化反轉過程 數(shù)值模擬結果表明二自旋 相互作用下極化反轉過程中顯示不出明顯的疇縱向生長趨勢 而四自旋相互作用下 方型的四自旋相互作用對于疇的縱向生長起主要作用 T型的四自旋相 互作用可以導致反鐵電相的出現(xiàn) 4 學位論文 張建 鈣鈦礦鐵電體及其薄膜的相變 介電和非線性光學性質研究 2002 鈣鈦礦氧化物鐵電體同時具有壓電 熱釋電 電光 聲光 光折變和非線性
溫馨提示
- 1. 本站所有資源如無特殊說明,都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請下載最新的WinRAR軟件解壓。
- 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等,如果需要附件,請聯(lián)系上傳者。文件的所有權益歸上傳用戶所有。
- 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙,網(wǎng)頁內容里面會有圖紙預覽,若沒有圖紙預覽就沒有圖紙。
- 4. 未經權益所有人同意不得將文件中的內容挪作商業(yè)或盈利用途。
- 5. 人人文庫網(wǎng)僅提供信息存儲空間,僅對用戶上傳內容的表現(xiàn)方式做保護處理,對用戶上傳分享的文檔內容本身不做任何修改或編輯,并不能對任何下載內容負責。
- 6. 下載文件中如有侵權或不適當內容,請與我們聯(lián)系,我們立即糾正。
- 7. 本站不保證下載資源的準確性、安全性和完整性, 同時也不承擔用戶因使用這些下載資源對自己和他人造成任何形式的傷害或損失。
最新文檔
- 福建龍巖第一中學2024~2025學年高一下冊第一次月考數(shù)學試題
- 家庭臨終關懷服務支持考核試卷
- 光纜通信在智能電網(wǎng)電力市場交易信息傳輸中的應用考核試卷
- 光刻工藝中的圖案轉移技術挑戰(zhàn)考核試卷
- 印刷企業(yè)綠色采購成本效益分析考核試卷
- 農村物流配送效率影響因素及對策研究考核試卷
- 電感器在高頻電路中的磁路損耗分析考核試卷
- 情商在激勵團隊中的作用考核試卷
- 企業(yè)多元化戰(zhàn)略的執(zhí)行與監(jiān)控考核試卷
- 職業(yè)衛(wèi)生法律法規(guī)遵守與違法責任分析考核試卷
- 2025云南中考歷史真題及答案
- 四川省成都市蓉城聯(lián)盟2024-2025學年高一下學期6月期末考試物理試題(含答案)
- 壓軸訓練:全等三角形(多解、動點、新定義型壓軸)(原卷版)
- 2025年全國新高考II卷高考全國二卷真題英語試卷(真題+答案)
- DLT 5035-2016 發(fā)電廠供暖通風與空氣調節(jié)設計規(guī)范
- 經濟法學-001-國開機考復習資料
- 2024年廣東省中考生物+地理試卷(含答案)
- 淺談如何營造初中語文教學中課堂氛圍
- MSDS(10-100093)聚脂烤漆
- 信號點燈電路
- 關于成立保密工作領導小組的通知
評論
0/150
提交評論