激勵(lì)與溝通_激勵(lì)技巧大全70

努力了的才叫夢(mèng)想，不努力的就是空想！如果你一直空想的話，無(wú)論看多少正能量語(yǔ)錄，也趕不走滿滿的負(fù)能量！你還是原地踏步的你，一直在看別人進(jìn)步。矩形激勵(lì)線圈的分析摘要：本文由畢奧?D莎伐定律出發(fā)，首先討論了由一定長(zhǎng)度的線電流源和矩形環(huán)流源的磁感應(yīng)強(qiáng)度分布，然后在此基礎(chǔ)上，詳盡的論述了基于體電流源的矩形線圈產(chǎn)生的磁場(chǎng)分布。一、引言 載流線圈是大量電工設(shè)備中不可缺少的裝置 ，是科學(xué)研究和工程問題中最常用的一種磁體 ，在線圈磁體的設(shè)計(jì)與研制中 ，常需要計(jì)算線圈的磁場(chǎng)分布。由于工程實(shí)際需要和研究問題方便 ，人們對(duì)軸對(duì)稱線圈進(jìn)行了大量而廣泛的研究，取得了大量成果。在科學(xué)研究和工程設(shè)計(jì)中 ，矩形線圈的應(yīng)用也是相當(dāng)廣泛的，但人們對(duì)矩形線圈的研究卻很少 ，僅研究了長(zhǎng)方形載流導(dǎo)體的磁場(chǎng)計(jì)算問題 ，而未真正涉及矩形線圈的磁場(chǎng)計(jì)算。 為了實(shí)現(xiàn)對(duì)弱磁場(chǎng)或者對(duì)不均勻磁場(chǎng)的測(cè)量，都需要一個(gè)激勵(lì)源，以產(chǎn)生在一定體積范圍內(nèi)具有一定磁場(chǎng)強(qiáng)度（一般為幾個(gè)nT到0.1mT）的勻強(qiáng)磁場(chǎng)。在實(shí)際運(yùn)用中，用于產(chǎn)生勻強(qiáng)的裝置很多，如螺線管、Helmholtz線圈、矩形線圈等，在本文設(shè)計(jì)的無(wú)損檢測(cè)系統(tǒng)采用的是矩形線圈，本文將對(duì)矩形線圈產(chǎn)生勻強(qiáng)磁場(chǎng)的原理及計(jì)算方法進(jìn)行詳盡的分析。二、具有一定長(zhǎng)度帶電直導(dǎo)線的磁場(chǎng)計(jì)算 根據(jù)畢奧?D莎伐定律，空間線電流源產(chǎn)生的磁場(chǎng)強(qiáng)度為： （1） 式中： B?D空間點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度，其方向垂直于直導(dǎo)線與空間點(diǎn)構(gòu)成的平面； ?D真空導(dǎo)磁率（4p10-7Tm/A）； I?D導(dǎo)線的電流強(qiáng)度； l?D導(dǎo)線長(zhǎng)度； R?D源點(diǎn)到場(chǎng)點(diǎn)的距離； eR?DR方向的單位矢量。 為了計(jì)算具有一定長(zhǎng)度的電流源在其周圍產(chǎn)生的磁場(chǎng)，建立如圖1坐標(biāo)系，并用畢奧?D莎伐定律的積分形式： （2） 電流的方向?yàn)镮i （x方向），場(chǎng)點(diǎn)坐標(biāo)為P(0，0，Z)=Zk，而導(dǎo)線上的點(diǎn)可以表述為(x，Y，0)=xi+Yj，則有 帶入上式，利用 計(jì)算可得： （3） （4） （5） （6） 對(duì)于一般的情況而言： ?D該空間點(diǎn)到帶電導(dǎo)線的垂直距離，即|PQ|， ； a?D導(dǎo)線底端到該空間點(diǎn)在導(dǎo)線上投影間的距離，即|QA|； b?D導(dǎo)線頂端到該空間點(diǎn)在導(dǎo)線上投影間的距離，即|QB|； Y?D 在XOY平面的投影，即|OQ|； Z?D 在XOZ平面的投影，即|OP|。這樣空間點(diǎn)與其在導(dǎo)線和XOY平面的投影點(diǎn)構(gòu)成一直角三角形DPOQ。三、矩形環(huán)流的磁場(chǎng)計(jì)算 矩形線圈的每匝相當(dāng)于矩形環(huán)流，因此我們首先分析矩形環(huán)流在空間任意一點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度的計(jì)算。這里使用疊加原理，即考慮在空間中矩形環(huán)流四條邊（有一定長(zhǎng)度的帶電導(dǎo)線）的疊加效果，從而可得到在Z方向上的磁感應(yīng)強(qiáng)度的矢量和為： （76） 式中的B1z、B2z、B3z、B4z分別表示的是矩形線圈四條邊對(duì)空間點(diǎn)產(chǎn)生的Z方向上的磁感應(yīng)強(qiáng)度，也就是由公式（5）推導(dǎo)得到的結(jié)果。對(duì)于1邊產(chǎn)生的磁場(chǎng)，首先做出如圖2中的三角形，依據(jù)上一部分的推導(dǎo)可以很容易得到該條邊產(chǎn)生的Z方向的磁感應(yīng)強(qiáng)度，其他幾條邊的推導(dǎo)相同，在此不再贅述。 （8） 式中：I?D矩形環(huán)流的通電電流強(qiáng)度； P?D空間點(diǎn)，坐標(biāo)為（X，Y，Z）； 2a、2b?D矩形線圈的長(zhǎng)和寬。 本文設(shè)計(jì)的矩形線圈將用于無(wú)損檢測(cè)的激勵(lì)磁場(chǎng)的產(chǎn)生，因此關(guān)心的是矩形每條邊垂直方向的磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化情況，也就是1、3邊將產(chǎn)生的x方向上的磁感應(yīng)強(qiáng)度，以及2、4邊產(chǎn)生的y方向上的磁感應(yīng)強(qiáng)度，因此有以下的結(jié)論： （9）（10） 四、矩形線圈磁場(chǎng)的積分計(jì)算 以上對(duì)一定長(zhǎng)度的帶電導(dǎo)線以及矩形環(huán)流在其四周產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度進(jìn)行了分析，下面在此基礎(chǔ)上詳盡介紹矩形線圈作為激勵(lì)源產(chǎn)生的磁場(chǎng)分布。為了便于分析，對(duì)矩形線圈建立如圖3的坐標(biāo)系，由體電流源產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度，可以通過下式進(jìn)行計(jì)算： （11） 對(duì)于矩形線圈建立的坐標(biāo)系，可以知道，一個(gè)場(chǎng)點(diǎn)的矢量可以表述為： ，一個(gè)源點(diǎn)的矢量可以表述為 ，空間任意點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度可以看作是矩形四邊的線圈共同作用的結(jié)果，同樣有以下的結(jié)論： 對(duì)于區(qū)域1和區(qū)域3只可能產(chǎn)生x、z方向的磁感應(yīng)強(qiáng)度，而區(qū)域2和區(qū)域4只可能產(chǎn)生y、z方向的磁感應(yīng)強(qiáng)度，下面分析區(qū)域1產(chǎn)生的磁場(chǎng)分布： 由（11）式可得： （12） 其中： ； 在這里考慮的是矩形線圈，線圈的厚度相同，因此這里k1=1，其它幾個(gè)方向在其周圍產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度推導(dǎo)過程相同，其各自的電流可以分別描述為-Ji，-Jj，Ji，其具體的論證在此就不再贅述，以下就是分析得到的結(jié)果： （13） 其中： ； 另外，對(duì)于區(qū)域3有： （14） 其中： ； 對(duì)于區(qū)域4有： （15） 其中： ； 因此對(duì)于空間任意一點(diǎn)，在坐標(biāo)軸方向上的磁感應(yīng)強(qiáng)度的分布可以通過下列計(jì)算式進(jìn)行計(jì)算： (16） 下面分析y方向上的磁場(chǎng)分布情況： (17） 矩形線圈的四條邊對(duì)空間的任意一點(diǎn)都會(huì)產(chǎn)生z方向上的磁場(chǎng)，因此由下式存在：（18） 下面再介紹一下對(duì)上述（12）、（13）、（14）、（15）式進(jìn)行數(shù)值積分計(jì)算的方法。在此介紹的使用復(fù)化梯形的方法，其積分形式如下： 對(duì)區(qū)間a，b和c，d分別選取正整數(shù)m和n，在x軸和y軸上分別有步長(zhǎng)： 用復(fù)化梯形公式計(jì)算 ，計(jì)算中將x視為常數(shù)，有： （19） 在將y當(dāng)作常數(shù)，在x方向上計(jì)算（19）式，最終可得到下面的結(jié)論： （20） 由分析可知，積分區(qū)域的4個(gè)角點(diǎn)的系數(shù)是1/4，4個(gè)邊界的系數(shù)是1/2，內(nèi)部的節(jié)點(diǎn)的系數(shù)是1，積分結(jié)果的誤差可以通過下式得到： （21） 其