fluent經(jīng)典問題

1、本文只做學(xué)習(xí)交流，資源來自于他人網(wǎng)站，原網(wǎng)址如下Fluent經(jīng)典問題22008-05-29 17:537 可壓縮流動和不可壓縮流動，在數(shù)值解法上各有何特點(diǎn)？為何不可壓縮流動在求解時反而比可壓縮流動有更多的困難？ 可壓縮Euler及Navier-Stokes方程數(shù)值解描述無粘流動的基本方程組是Euler方程組，描述粘性流動的基本方程組是Navier-Stokes方程組。用數(shù)值方法通過求解Euler方程和Navier-Stokes方程模擬流場是計算流體動力學(xué)的重要內(nèi)容之一。由于飛行器設(shè)計實際問題中的絕大多數(shù)流態(tài)都具有較高的雷諾數(shù)，這些流動粘性區(qū)域很小，由對流作用主控，因此針對Euler方程發(fā)展的計

2、算方法，在大多數(shù)情況下對Navier-Stokes方程也是有效的，只需針對粘性項用中心差分離散。用數(shù)值方法求解無粘Euler方程組的歷史可追溯到20世紀(jì)50年代，具有代表性的方法是1952年Courant等人以及1954年Lax和Friedrichs提出的一階方法。從那時開始，人們發(fā)展了大量的差分格式。Lax和Wendroff的開創(chuàng)性工作是非定常Euler(可壓縮Navier-Stokes)方程組數(shù)值求解方法發(fā)展的里程碑。二階精度Lax-Wendroff格式應(yīng)用于非線性方程組派生出了一類格式，其共同特點(diǎn)是格式空間對稱，即在空間上對一維問題是三點(diǎn)中心格式，在時間上是顯式格式，并且該類格式是從時間

3、空間混合離散中導(dǎo)出的。該類格式中最流行的是MacCormack格式。采 用時空混合離散方法，其數(shù)值解趨近于定常時依賴于計算中采用的時間步長。盡管由時間步長項引起的誤差與截斷誤差在數(shù)量級上相同，但這卻體現(xiàn)了一個概念上的 缺陷，因為在計算得到的定常解中引進(jìn)了一個數(shù)值參數(shù)。將時間積分從空間離散中分離出來就避免了上述缺陷。常用的時空分別離散格式有中心型格式和迎風(fēng)型格式。空間二階精度的中心型格式(一維問題是三點(diǎn)格式)就屬于上述范疇。該類格式最具代表性的是Beam-Warming隱式格式和Jameson等人采用的Runge-Kutta時間積分方法發(fā)展的顯式格式。迎風(fēng)型差分格式共同特點(diǎn)是所建立起的特征傳播特

4、性與差分空間離散方向選擇的關(guān)系是與無粘流動的物理特性一致的。第一個顯式迎風(fēng)差分格式是由Courant等人構(gòu)造的，并推廣為二階精度和隱式時間積分方法?；谕糠较蛐噪x散的Steger-Warming和Van Leer矢通量分裂方法可以認(rèn)為是這類格式的一種。該類格式的第二個分支是Godunov方法，該方法在每個網(wǎng)格步求解描述相鄰間斷(Riemann問題)的當(dāng)?shù)匾痪SEuler方程。根據(jù)這一方法Engquist、Osher和Roe等人構(gòu)造了一系列引入近似Riemann算子的格式，這就是著名的通量差分方法。對于沒有大梯度的定常光滑流動，所有求解Euler方程格式的計算結(jié)果都是令人滿意的，但當(dāng)出現(xiàn)諸如激波

5、這樣的間斷時，其表現(xiàn)確有很大差異。絕大多數(shù)最初發(fā)展起來的格式，如Lax-Wendroff格式中心型格式，在激波附近會產(chǎn)生波動。人們通過引入人工粘性構(gòu)造了各種方法來控制和限制這些波動。在一個時期里，這類格式在復(fù)雜流場計算中得到了應(yīng)用。然而，由于格式中含有自由參數(shù)，對不同問題要進(jìn)行調(diào)整，不僅給使用上帶來了諸多不便，而且格式對激波分辨率受到影響，因而其在復(fù)雜流動計算中的應(yīng)用受到了一定限制。另外一種方法是力圖阻止數(shù)值波動的產(chǎn)生，而不是在其產(chǎn)生后再進(jìn)行抑制。這種方法是建立在非線性限制器的概念上，這一概念最初由Boris和Book及Van Leer提出，并且通過Harten發(fā)展的總變差減小(TVD, To

6、tal Variation Diminishing)的重要概念得以實現(xiàn)。通過這一途徑，數(shù)值解的變化以非線性的方式得以控制。這一類格式的研究和應(yīng)用，在20世紀(jì)80年代形成了一股發(fā)展浪潮。1988年，張涵信和莊逢甘利用熱力學(xué)熵增原理，通過對差分格式修正方程式的分析，構(gòu)造了滿足熵增條件能夠捕捉激波的無波動、無自由參數(shù)的耗散格式(NND格式)。該類格式在航空航天飛行器氣動數(shù)值模擬方面得到了廣泛應(yīng)用。1987年，Harten和Osher指出，TVD格式最多能達(dá)到二階精度。為了突破這一精度上的限制引入了實質(zhì)上無波動(ENO)格式的概念。該類格式“幾乎是TVD”的，Harten因此推斷這些格式產(chǎn)生的數(shù)值解是

7、一致有界的。繼Harten和Osher之后，Shu和Osher將ENO格式從一維推廣到多維。J.Y.Yang在三階精度ENO差分格式上也做了不少工作。1992年，張涵信另辟蹊徑，在NND格式的基礎(chǔ)上，發(fā)展了一種能捕捉激波的實質(zhì)上無波動、無自由參數(shù)的三階精度差分格式(簡稱ENN格式)。1994年，Liu、Osher和Chan發(fā)展了WENO(Weighted Essentially Non-Oscillatory)格式。WENO格式是基于ENO格式構(gòu)造的高階混合格式，它在保持了ENO格式優(yōu)點(diǎn)的同時，計算流場中虛假波動明顯減少。此后，Jiang提出了一種新的網(wǎng)格模板光滑程度的度量方法。目前高階精度格

8、式的研究與應(yīng)用是計算流體力學(xué)的熱點(diǎn)問題之一。不可壓縮Navier-Stokes方程求解不可壓縮流體力學(xué)數(shù)值解法有非常廣泛的需求。從求解低速空氣動力學(xué)問題，推進(jìn)器內(nèi)部流動，到水動力相關(guān)的液體流動以及生物流體力學(xué)等。滿足這么廣泛問題的研究，要求有與之相應(yīng)的較好的物理問題的數(shù)學(xué)模型以及魯棒的數(shù)值算法。相 對于可壓縮流動，不可壓縮流動的數(shù)值求解困難在于，不可壓縮流體介質(zhì)的密度保持常數(shù)，而狀態(tài)方程不再成立，連續(xù)方程退化為速度的散度為零的方程。由此，在 可壓縮流動的計算中可用于求解密度和壓力的連續(xù)方程在不可壓縮流動求解中僅是動量方程的一個約束條件，由此求解不可壓縮流動的壓力稱為一個困難。求解不可 壓縮流動

9、的各種方法主要在于求解不同的壓力過程。目前，主要有兩類求解不可壓縮流體力學(xué)的方法，原始變量方法和非原始變量方法。求解不可壓縮流動的原始變量方法是將Navier-Stokes方程寫成壓力和速度的形式，進(jìn)行直接求解，這種形式已被廣為應(yīng)用。非原始變量方法主要有Fasel提出的流函數(shù)-渦函數(shù)法、Aziz和Hellums提出的勢函數(shù)-渦函數(shù)方法。在求解三維流動問題時，上述每一個方法都需要反復(fù)求解三個Possion方程，非常耗時。原始變量方法可以分為三類：第一種方法是Harlow和Welch首先提出的壓力Possion方程方法。該方法首先將動量方程推進(jìn)求得速度場，然后利用Possion方程求解壓力，這一種

10、方法由于每一時間步上需要求解Possion方程，求解非常耗時。第二種方法是Patanker和Spalding的SIMPLE(Semi-Implicit Method for Pressure-Linked Equation)法，它是通過動量方程求得壓力修正項對速度的影響，使其滿足速度散度等于零的條件作為壓力控制方程。第三種方法是虛擬壓縮方法，這一方法是Chorin于1967年提出的。該方法的核心就是通過在連續(xù)方程中引入一個虛擬壓縮因子，再附加一項壓力的虛擬時間導(dǎo)數(shù)，使壓力顯式地與速度聯(lián)系起來，同時方程也變成了雙曲型方程。這樣，方程的形式就與求解可壓縮流動的方程相似，因此，許多求解可壓縮流動的成

11、熟方法都可用于不可壓縮流動的求解。目前，由于基于求解壓力Possion方程的方法非常復(fù)雜及耗時，難于求解具體的工程實際問題，因此用此方法解決工程問題的工作越來越少。工程上常用的主要是SIMPLE方法和虛擬壓縮方法。8 什么叫邊界條件？有何物理意義？它與初始條件有什么關(guān)系？ 邊界條件與初始條件是控制方程有確定解的前提。 邊界條件是在求解區(qū)域的邊界上所求解的變量或其導(dǎo)數(shù)隨時間和地點(diǎn)的變化規(guī)律。對于任何問題，都需要給定邊界條件。 初始條件是所研究對象在過程開始時刻各個求解變量的空間分布情況，對于瞬態(tài)問題，必須給定初始條件，穩(wěn)態(tài)問題，則不用給定。對于邊界條件與初始條件的處理，直接影響計算結(jié)果的精度。

12、在瞬態(tài)問題中，給定初始條件時要注意的是：要針對所有計算變量，給定整個計算域內(nèi)各單元的初始條件；初始條件一定是物理上合理的，要靠經(jīng)驗或?qū)崪y結(jié)10 在數(shù)值計算中，偏微分方程的雙曲型方程、橢圓型方程、拋物型方程有什么區(qū)別？我們知道很多描述物理問題的控制方程最終就可以歸結(jié)為偏微分方程，描述流動的控制方程也不例外。從 數(shù)學(xué)角度，一般將偏微分方程分為橢圓型（影響域是橢圓的，與時間無關(guān)，且是空間內(nèi)的閉區(qū)域，故又稱為邊值問題），雙曲型（步進(jìn)問題，但依賴域僅在兩條特征 區(qū)域之間），拋物型（影響域以特征線為分界線，與主流方向垂直；具體來說，解的分布與瞬時以前的情況和邊界條件相關(guān)，下游的變化僅與上游的變化相關(guān)；也稱

13、 為初邊值問題）；從物理角度，一般將方程分為平衡問題（或穩(wěn)態(tài)問題），時間步進(jìn)問題。兩種角度，有這樣的關(guān)系：橢圓型方程描述的一般是平衡問題（或穩(wěn)態(tài)問題），雙曲型和拋物型方程描述的一般是步進(jìn)問題。至于具體的分類方法，大家可以參考一般的偏微分方程專著，里面都有介紹。關(guān)于各種不同近似水平的流體控制方程的分類，大家可以參考張涵信院士編寫計算流體力學(xué)差分方法的原理與應(yīng)用里面講的相當(dāng)詳細(xì)。三種類型偏微分方程的基本差別如下：1）三種類型偏微分方程解的適定性（即解存在且唯一，并且解穩(wěn)定）要求對定解條件有不同的提法；2）三種類型偏微分方程解的光滑性不同，對定解條件的光滑性要求也不同；橢圓型和拋物型方程的解是充分光

14、滑的，因此對定解條件的光滑性要求不高。而雙曲型方程允許有所謂的弱解存在（如流場中的激波），即解的一階導(dǎo)數(shù)可以不連續(xù)，所以對定解條件的光滑性要求很高，這也正是采用有限元法求解雙曲型方程困難較多的原因之一。3）三種類型偏微分方程的影響區(qū)域和依賴區(qū)域不一樣。在雙曲型和拋物型方程所控制的流場中，某一點(diǎn)的影響區(qū)域是有界的，可采用步進(jìn)求解。如對雙曲型方程求解時，為了與影響區(qū)域的特征一致，采用上風(fēng)格式比較適宜。而橢圓型方程的影響范圍遍及全場，必須全場求解，所采用的差分格式也要采用相應(yīng)的中心格式。以上只是一些較為膚淺的概念，如想深入，可參考相關(guān)的偏微分方程及數(shù)值計算等書籍Fluent經(jīng)典問題32008-05-

15、29 17:5413 在GAMBIT中顯示的“check”主要通過哪幾種來判斷其網(wǎng)格的質(zhì)量？及其在做網(wǎng)格時大致注意到哪些細(xì)節(jié)？ 判斷網(wǎng)格質(zhì)量的方面有： Area單元面積，適用于2D單元，較為基本的單元質(zhì)量特征。 Aspect Ratio長寬比，不同的網(wǎng)格單元有不同的計算方法，等于1是最好的單元，如正三角形，正四邊形，正四面體，正六面體等；一般情況下不要超過5：1. Diagonal Ratio對角線之比，僅適用于四邊形和六面體單元，默認(rèn)是大于或等于1的，該值越高，說明單元越不規(guī)則，最好等于1，也就是正四邊形或正六面體。 Edge Ratio長邊與最短邊長度之比，大于或等于1，最好等于1，解釋同

16、上。 EquiAngle Skew通過單元夾角計算的歪斜度，在0到1之間，0為質(zhì)量最好，1為質(zhì)量最差。最好是要控制在0到0.4之間。 EquiSize Skew通過單元大小計算的歪斜度，在0到1之間，0為質(zhì)量最好，1為質(zhì)量最差。2D質(zhì)量好的單元該值最好在0.1以內(nèi)，3D單元在0.4以內(nèi)。 MidAngle Skew通過單元邊中點(diǎn)連線夾角計算的歪斜度，僅適用于四邊形和六面體單元，在0到1之間，0為質(zhì)量最好，1為質(zhì)量最差。 Size Change相鄰單元大小之比，僅適用于3D單元，最好控制在2以內(nèi)。 Stretch伸展度。通過單元的對角線長度與邊長計算出來的，僅適用于四邊形和六面體單元，在0到1之

17、間，0為質(zhì)量最好，1為質(zhì)量最差。 Taper錐度。僅適用于四邊形和六面體單元，在0到1之間，0為質(zhì)量最好，1為質(zhì)量最差。 Volume單元體積，僅適用于3D單元，劃分網(wǎng)格時應(yīng)避免出現(xiàn)負(fù)體積。 Warpage翹曲。僅適用于四邊形和六面體單元，在0到1之間，0為質(zhì)量最好，1為質(zhì)量最差。 以上只是針對Gambit幫助文件的簡單歸納，不同的軟件有不同的評價單元質(zhì)量的指標(biāo)，使用時最好仔細(xì)閱讀幫助文件。另外，在Fluent中的窗口鍵入：grid quality 然后回車，F(xiàn)luent能檢查網(wǎng)格的質(zhì)量，主要有以下三個指標(biāo)：1.Maxium cell squish: 如果該值等于1，表示得到了很壞的單元；2.

18、Maxium cell skewness: 該值在0到1之間，0表示最好，1表示最壞；3.Maxium aspect-ratio: 1表示最好。以上的一些只是簡略提要，具體的請參考相關(guān)資料。18 在設(shè)置GAMBIT邊界層類型時需要注意的幾個問題：a、沒有定義的邊界線如何處理？b、計算域內(nèi)的內(nèi)部邊界如何處理（2D）？ gambit默認(rèn)為wall，一般情況下可以到fluent再修改邊界類型。 內(nèi)部邊界如果是split產(chǎn)生的，那么就不需再設(shè)定了，如果不是，那么就需要設(shè)定為interface或者是internal 19 為何在劃分網(wǎng)格后，還要指定邊界類型和區(qū)域類型？常用的邊界類型和區(qū)域類型有哪些？ 要

19、得到一個問題的定解就需要有定解條件，而邊界條件就屬于定解條件。也就是說邊界條件確定了結(jié)果。不同的流體介質(zhì)有不同的物理屬性，也就會得到不同的結(jié)果，所以必須指定區(qū)域類型。對于gambit來說，默認(rèn)的區(qū)域類型是fluid，所以一般情況下不需要再指定了。20 何為流體區(qū)域（fluid zone）和固體區(qū)域（solid zone）？為什么要使用區(qū)域的概念？FLUENT是怎樣使用區(qū)域的？ Fluid Zone是一個單元組，是求解域內(nèi)所有流體單元的綜合。所激活的方程都要在這些單元上進(jìn)行求解。向流體區(qū)域輸入的信息只是流體介質(zhì)（材料）的類型。對于當(dāng)前材料列表中沒有的材料，需要用戶自行定義。注意，多孔介質(zhì)也當(dāng)作流

20、體區(qū)域?qū)Υ?。Solid Zone也是一個單元組，只不過這組單元僅用來進(jìn)行傳熱計算，不進(jìn)行任何的流動計算。作為固體處理的材料可能事實上是流體，但是假定其中沒有對流發(fā)生，固體區(qū)域僅需要輸入材料類型。Fluent中使用Zone的概念，主要是為了區(qū)分分塊網(wǎng)格生成，邊界條件的定義等等；21 如何監(jiān)視FLUENT的計算結(jié)果？如何判斷計算是否收斂？在FLUENT中收斂準(zhǔn)則是如何定義的？分析計算收斂性的各控制參數(shù)，并說明如何選擇和設(shè)置這些參數(shù)？解決不收斂問題通常的幾個解決方法是什么？可以采用殘差控制面板來顯示；或者采用通過某面的流量控制；如監(jiān)控出口上流量的變化；采用某點(diǎn)或者面上受力的監(jiān)視；渦街中計算達(dá)到收斂時

21、，繞流體的面上受的升力為周期交變，而阻力為平緩的直線。怎樣判斷計算結(jié)果是否收斂？1、觀察點(diǎn)處的值不再隨計算步驟的增加而變化；2、各個參數(shù)的殘差隨計算步數(shù)的增加而降低，最后趨于平緩；3、要滿足質(zhì)量守恒（計算中不牽涉到能量）或者是質(zhì)量與能量守恒（計算中牽涉到能量）。特別要指出的是，即使前兩個判據(jù)都已經(jīng)滿足了，也并不表示已經(jīng)得到合理的收斂解了，因為，如果松弛因子設(shè)置得太緊，各參數(shù)在每步計算的變化都不是太大，也會使前兩個判據(jù)得到滿足。此時就要再看第三個判據(jù)了。還需要說明的就是,一般我們都希望在收斂的情況下，殘差越小越好，但是殘差曲線是全場求平均的結(jié)果，有時其大小并不一定代表計算結(jié)果的好壞，有時即使計算

22、的殘差很大，但結(jié)果也許是好的，關(guān)鍵是要看計算結(jié)果是否符合物理事實，即殘差的大小與模擬的物理現(xiàn)象本身的復(fù)雜性有關(guān)，必須從實際物理現(xiàn)象上看計算結(jié)果。比如說一個全機(jī)模型，在大攻角情況下,解震蕩得非常厲害，而且殘差的量級也總下不去，但這仍然是正確的，為什么呢，因為大攻角下實際流動情形就是這樣的，不斷有渦的周期性脫落,流場本身就是非定常的，所以解也是波動的，處理的時候取平均就可以呢:)Fluent經(jīng)典問題42008-05-29 17:5422 什么叫松弛因子？松弛因子對計算結(jié)果有什么樣的影響？它對計算的收斂情況又有什么樣的影響？1、亞松馳（Under Relaxation）：所謂亞松馳就是將本層次計算結(jié)

23、果與上一層次結(jié)果的差值作適當(dāng)縮減，以避免由于差值過大而引起非線性迭代過程的發(fā)散。用通用變量來寫出時，為松馳因子（Relaxation Factors）。數(shù)值傳熱學(xué)-2142、FLUENT中的亞松馳：由于FLUENT所解方程組的非線性，我們有必要控制的變化。一般用亞松馳方法來實現(xiàn)控制，該方法在每一部迭代中減少了的變化量。亞松馳最簡單的形式為：單元內(nèi)變量等于原來的值加上亞松馳因子a與變化的積, 分離解算器使用亞松馳來控制每一步迭代中的計算變量的更新。這就意味著使用分離解算器解的方程，包括耦合解算器所解的非耦合方程（湍流和其他標(biāo)量）都會有一個相關(guān)的亞松馳因子。在FLUENT中，所有變量的默認(rèn)亞松馳因

24、子都是對大多數(shù)問題的最優(yōu)值。這個值適合于很多問題，但是對于一些特殊的非線性問題（如：某些湍流或者高Rayleigh數(shù)自然對流問題），在計算開始時要慎重減小亞松馳因子。使用默認(rèn)的亞松馳因子開始計算是很好的習(xí)慣。如果經(jīng)過4到5步 的迭代殘差仍然增長，你就需要減小亞松馳因子。有時候，如果發(fā)現(xiàn)殘差開始增加，你可以改變亞松馳因子重新計算。在亞松馳因子過大時通常會出現(xiàn)這種情況。最 為安全的方法就是在對亞松馳因子做任何修改之前先保存數(shù)據(jù)文件，并對解的算法做幾步迭代以調(diào)節(jié)到新的參數(shù)。最典型的情況是，亞松馳因子的增加會使殘差有少 量的增加，但是隨著解的進(jìn)行殘差的增加又消失了。如果殘差變化有幾個量級你就需要考慮停

25、止計算并回到最后保存的較好的數(shù)據(jù)文件。注意：粘性和密度的亞松馳 是在每一次迭代之間的。而且，如果直接解焓方程而不是溫度方程（即：對PDF計算），基于焓的溫度的更新是要進(jìn)行亞松馳的。要查看默認(rèn)的亞松弛因子的值，你可以在解控制面板點(diǎn)擊默認(rèn)按鈕。對于大多數(shù)流動，不需要修改默認(rèn)亞松弛因子。但是，如果出現(xiàn)不穩(wěn)定或者發(fā)散你就需要減小默認(rèn)的亞松弛因子了，其中壓力、動量、k和e的亞松弛因子默認(rèn)值分別為0.2，0.5，0.5和0.5。對于SIMPLEC格式一般不需要減小壓力的亞松弛因子。在密度和溫度強(qiáng)烈耦合的問題中，如相當(dāng)高的Rayleigh數(shù)的自然或混合對流流動，應(yīng)該對溫度和/或密度（所用的亞松弛因子小于1.

26、0）進(jìn)行亞松弛。相反，當(dāng)溫度和動量方程沒有耦合或者耦合較弱時，流動密度是常數(shù)，溫度的亞松弛因子可以設(shè)為1.0。對于其它的標(biāo)量方程，如漩渦，組分，PDF變量，對于某些問題默認(rèn)的亞松弛可能過大，尤其是對于初始計算。你可以將松弛因子設(shè)為0.8以使得收斂更容易。SIMPLE與SIMPLEC比較在FLUENT中，可以使用標(biāo)準(zhǔn)SIMPLE算法和SIMPLEC（SIMPLE-Consistent）算法，默認(rèn)是SIMPLE算法，但是對于許多問題如果使用SIMPLEC可能會得到更好的結(jié)果，尤其是可以應(yīng)用增加的亞松馳迭代時，具體介紹如下:對于相對簡單的問題（如：沒有附加模型激活的層流流動），其收斂性已經(jīng)被壓力速度

27、耦合所限制，你通常可以用SIMPLEC算法很快得到收斂解。在SIMPLEC中，壓力校正亞松馳因子通常設(shè)為1.0，它有助于收斂。但是，在有些問題中，將壓力校正松弛因子增加到1.0可能會導(dǎo)致不穩(wěn)定。對于所有的過渡流動計算，強(qiáng)烈推薦使用PISO算法鄰近校正。它允許你使用大的時間步，而且對于動量和壓力都可以使用亞松馳因子1.0。對于定常狀態(tài)問題，具有鄰近校正的PISO并不會比具有較好的亞松馳因子的SIMPLE或SIMPLEC好。對于具有較大扭曲網(wǎng)格上的定常狀態(tài)和過渡計算推薦使用PISO傾斜校正。當(dāng)你使用PISO鄰近校正時，對所有方程都推薦使用亞松馳因子為1.0或者接近1.0。如果你只對高度扭曲的網(wǎng)格使

28、用PISO傾斜校正，請設(shè)定動量和壓力的亞松馳因子之和為1.0比如：壓力亞松馳因子0.3，動量亞松馳因子0.7）。如果你同時使用PISO的兩種校正方法，推薦參閱PISO鄰近校正中所用的方法。23在FLUENT運(yùn)行過程中，經(jīng)常會出現(xiàn)“turbulence viscous rate”超過了極限值，此時如何解決？而這里的極限值指的是什么值？修正后它對計算結(jié)果有何影響？ Lets take care of the warning turbulent viscosity limited to viscosity ratio* which is not physical. This problem is m

29、ainly due to one of the following:1)Poor mesh quality(i.e.,skewness 0.85 for Quad/Hex, or skewness 0.9 for Tri/Tetra elements). what values do you have?2)Use of improper turbulent boudary conditions.3)Not supplying good initial values for turbulent quantities.出 現(xiàn)這個警告，一般來講，最可能的就是網(wǎng)格質(zhì)量的問題，尤其是Y+值的問題；在劃分

30、網(wǎng)格的時候要注意，第一層網(wǎng)格高度非常重要，可以使用NASA的 Viscous Grid Space Calculator來計算第一層網(wǎng)格高度；如果這方面已經(jīng)注意了，那就可能是邊界條件中有關(guān)湍流量的設(shè)置問題，關(guān)于這個，本版中已經(jīng)有專門的帖子進(jìn)行了 討論，F(xiàn)luent培訓(xùn)的教程中也有講到，請大家參考。24在FLUENT運(yùn)行計算時，為什么有時候總是出現(xiàn)“reversed flow”？其具體意義是什么？有沒有辦法避免？如果一直這樣顯示，它對最終的計算結(jié)果有什么樣的影響？這個問題的意思是出現(xiàn)了回流，這個問題相對于湍流粘性比的警告要寬松一些，有些case可能只在計算的開始階段出現(xiàn)這個警告，隨著迭代的計算，

31、可能會消失，如果計算一段時間之后，警告消失了，那么對計算結(jié)果是沒有什么影響的，如果這個警告一直存在，可能需要作以下處理：1.如果是模擬外部繞流，出現(xiàn)這個警告的原因可能是邊界條件取得距離物體不夠遠(yuǎn)，如果邊界條件取的足夠遠(yuǎn)，該處可能在計算的過程中的確存在回流現(xiàn)象；對于可壓縮流動，邊界最好取在10倍的物體特征長度之處；對于不可壓縮流動，邊界最好取在4倍的物體特征長度之處。2.如果出現(xiàn)了這個警告，不論對于外部繞流還是內(nèi)部流動，可以使用pressure-outlet邊界條件代替outflow邊界條件改善這個問題。25 燃燒過程中經(jīng)常遇到一個“頭疼”問題是計算后溫度場沒什么變化？即點(diǎn)火問題，解決計算過程中

32、點(diǎn)火的方法有哪些？什么原因引起點(diǎn)火困難的問題?26 什么叫問題的初始化？在FLUENT中初始化的方法對計算結(jié)果有什么樣的影響？初始化中的“patch”怎么理解？ 問題的初始化就是在做計算時，給流場一個初始值，包括壓力、速度、溫度和湍流系數(shù)等。理論上，給的初始場對最終結(jié)果不會產(chǎn)生影響，因為隨著跌倒步數(shù) 的增加，計算得到的流場會向真實的流場無限逼近，但是，由于Fluent等計算軟件存在像離散格式精度（會產(chǎn)生離散誤差）和截斷誤差等問題的限制，如果初 始場給的過于偏離實際物理場，就會出現(xiàn)計算很難收斂，甚至是剛開始計算就發(fā)散的問題。因此，在初始化時，初值還是應(yīng)該給的盡量符合實際物理現(xiàn)象。這就要求 我們對

33、要計算的物理場，有一個比較清楚的理解。初始化中的patch就是對初始化的一種補(bǔ)充，比如當(dāng)遇到多相流問題時，需要對各相的參數(shù)進(jìn)行更細(xì)的限制，以最大限度接近現(xiàn)實物理場。這些就可以通過patch來實現(xiàn)，patch可以對流場分區(qū)進(jìn)行初始化，還可以通過編寫簡單的函數(shù)來對特定區(qū)域初始化。27 什么叫PDF方法？FLUENT中模擬煤粉燃燒的方法有哪些？概率密度函數(shù)輸運(yùn)輸運(yùn)方程方法 (PDF方法)是近年來逐步建立起來的描述湍流兩相流動的新模型方法。所謂的概率密度函數(shù)(Probability Density Function,簡稱PDF)方法是基于湍流場隨機(jī)性和概率統(tǒng)計描述，將流場的速度、溫度和組分濃度等特征量

34、作為隨機(jī)變量，研究其概率密度函數(shù)在相空間 的傳遞行為的研究方法。PDF模型介于統(tǒng)觀模擬和細(xì)觀模擬之間，是從隨機(jī)運(yùn)動的分子動力論和兩相湍流的基本守恒定律出發(fā)，探討兩相湍流的規(guī)律，因此可作為 發(fā)展雙流體模型框架內(nèi)兩相湍流模型的理論基礎(chǔ)。它實質(zhì)上是溝通E-L模型和E-E模型的橋梁，可以用顆粒運(yùn)動的拉氏分析通過統(tǒng)計理論，即PDF方程的積分 建立封閉的E-E兩相湍流模型。 非預(yù)混湍流燃燒過程的正確模擬要求同時模擬混合和化學(xué)反應(yīng)過程。FLUENT 提供了四種反應(yīng)模擬方法：即有限率反應(yīng)法、混合分?jǐn)?shù)PDF 法、不平衡（火焰微元）法和預(yù)混燃燒法?；鹧嫖⒃ㄊ腔旌戏?jǐn)?shù)PDF 方法的一種特例。該方法是基于不平衡反應(yīng)

35、的，混合分?jǐn)?shù)PDF 法不能模擬的不平衡現(xiàn)象如火焰的懸舉和熄滅，NOx 的形成等都可用該方法模擬。但由于該方法還未完善，在FLUENT 只能適用于絕熱模型。 對許多燃燒系統(tǒng)，輻射式主要的能量傳輸方式，因此在模擬燃燒系統(tǒng)時，對輻射能量的傳輸?shù)哪M也是非常重要的。在FLUENT 中，對于模擬該過程的模型也是非常全面的。包括DTRM、P-1、Rosseland、DO 輻射模型，還有用WSGG 模型來模擬吸收系數(shù)。30FLUENT運(yùn)行過程中，出現(xiàn)殘差曲線震蕩是怎么回事？如何解決殘差震蕩的問題？殘差震蕩對計算收斂性和計算結(jié)果有什么影響？一. 殘差波動的主要原因：1、高精度格式； 2、網(wǎng)格太粗；3、網(wǎng)格質(zhì)量

36、差；4、流場本身邊界復(fù)雜，流動復(fù)雜；5、模型的不恰當(dāng)使用。二. 問：在進(jìn)行穩(wěn)態(tài)計算時候，開始?xì)埐罹€是一直下降的，可是到后來各種殘差線都顯示為波形波動，是不是不收斂阿？ 答：有些復(fù)雜或流動環(huán)境惡劣情形下確實很難收斂。計算的精度（2 階），網(wǎng)格太疏，網(wǎng)格質(zhì)量太差，等都會使殘差波動。經(jīng)常遇到，一開始下降，然后出現(xiàn)波動，可以降低松弛系數(shù)，我的問題就能收斂，但如果網(wǎng)格質(zhì)量不好，是很 難的。通常，計算非結(jié)構(gòu)網(wǎng)格，如果問題比較復(fù)雜，會出現(xiàn)這種情況，建議作網(wǎng)格時多下些功夫。理論上說，殘差的震蕩是數(shù)值迭代在計算域內(nèi)傳遞遭遇障礙物反射 形成周期震蕩導(dǎo)致的結(jié)果，與網(wǎng)格亞尺度雷諾數(shù)有關(guān)。例如，通常壓力邊界是主要的反射

37、源，換成OUTFLOW 邊界會好些。這主要根據(jù)經(jīng)驗判斷。所以我說網(wǎng)格和邊界條件是主要因素。三. 1、網(wǎng)格問題：比如流場內(nèi)部存在尖點(diǎn)等突變，導(dǎo)致網(wǎng)格在局部質(zhì)量存在問題，影響收斂。 2、可以調(diào)整一下courant number，courant number實際上是指時間步長和空間步長的相對關(guān)系，系統(tǒng)自動減小courant數(shù)，這種情況一般出現(xiàn)在存在尖銳外形的計算域，當(dāng)局部的流速過大或者壓差過大時出錯，把局部的網(wǎng)格加密再試一下。 在fluent中，用courant number來調(diào)節(jié)計算的穩(wěn)定性與收斂性。一般來說，隨著courant number的從小到大的變化，收斂速度逐漸加快，但是穩(wěn)定性逐漸降低。

38、所以具體的問題，在計算的過程中，最好是把courant number從小開始設(shè)置，看看迭代殘差的收斂情況，如果收斂速度較慢而且比較穩(wěn)定的話，可以適當(dāng)?shù)脑黾觕ourant number的大小，根據(jù)自己具體的問題，找出一個比較合適的courant number，讓收斂速度能夠足夠的快，而且能夠保持它的穩(wěn)定性。31數(shù)值模擬過程中，什么情況下出現(xiàn)偽擴(kuò)散的情況？以及對于偽擴(kuò)散在數(shù)值模擬過程中如何避免？ 假擴(kuò)散（false diffusion）的含義：基本含義：由于對流擴(kuò)散方程中一階導(dǎo)數(shù)項的離散格式的截斷誤差小于二階而引起較大數(shù)值計算誤差的現(xiàn)象。有的文獻(xiàn)中將人工粘性（artificial viscosit

39、y）或數(shù)值粘性（numerical viscosity）視為它的同義詞。拓寬含義：現(xiàn)在通常把以下三種原因引起的數(shù)值計算誤差都?xì)w在假擴(kuò)散的名稱下1.非穩(wěn)態(tài)項或?qū)α黜棽捎靡浑A截差的格式;2.流動方向與網(wǎng)格線呈傾斜交叉(多維問題);3.建立差分格式時沒有考慮到非常數(shù)的源項的影響?？朔驕p輕假擴(kuò)散的格式或方法，為克服或減輕數(shù)值計算中的假擴(kuò)散(包括流向擴(kuò)散及交叉擴(kuò)散)誤差，應(yīng)當(dāng)：1. 采用截差階數(shù)較高的格式；2. 減輕流線與網(wǎng)格線之間的傾斜交叉現(xiàn)象或在構(gòu)造格式時考慮到來流方向的影響。3. 至于非常數(shù)源項的問題，目前文獻(xiàn)中，還沒有為克服這種影響而專門構(gòu)造的格式，但是高階格式顯然對減輕其影響是有利的。32

40、FLUENT輪廓（contour）顯示過程中，有時候標(biāo)準(zhǔn)輪廓線顯示通常不能精確地顯示其細(xì)節(jié)，特別是對于封閉的3D物體（如柱體），其原因是什么？如何解決？ FLUENT等高線（contour）顯示過程中，可以通過調(diào)節(jié)顯示的水平等級來調(diào)節(jié)其顯示細(xì)節(jié)，Levels.最大值允許設(shè)置為100.對于 封閉的3D物體，可以通過建立Surface，監(jiān)視Surface上的量來顯示計算結(jié)果?；蛘哂嬎阒髮⒔Y(jié)果導(dǎo)入到Tecplot中，作切片圖顯示。Fluent經(jīng)典問題52008-05-29 17:5533 如果采用非穩(wěn)態(tài)計算完畢后，如何才能更形象地顯示出動態(tài)的效果圖？ 對于非定常計算，可以通過創(chuàng)建動畫來形象地顯示出

41、動態(tài)的效果圖。Solve-Animate-Define.，具體操作請參考Fluent用戶手冊。34在FLUENT的學(xué)習(xí)過程中，通常會涉及幾個壓力的概念，比如壓力是相對值還是絕對值？參考壓力有何作用？如何設(shè)置和利用它？ GAUGE PRESSURE 就是靜壓。 GAUGE total PRESSURE 是總壓。 這里需要強(qiáng)調(diào)一下 Gauge為名義值， 什么意思呢？如果， INITIAL Gauge PRESSURE 0 那么 GAUGE PRESSURE 就是實際的靜壓Pinf。 GAUGE total PRESSURE 是實際的總壓Pt。 如果INITIAL Gauge PRESSURE 不等

42、于零 GAUGE PRESSURE Pinf - INITIAL Gauge PRESSURE GAUGE total PRESSURE Pt - INITIAL Gauge PRESSURE35 在FLUENT結(jié)果的后處理過程中，如何將美觀漂亮的定性分析的效果圖和定量分析示意圖插入到論文中來說明問題？ 1.在Fluent中顯示你想得到的效果圖的窗口，可以直接在任務(wù)欄中右鍵該窗口將其復(fù)制到剪貼板，保存；或者打印到文件，保存。2.在Fluent中，在你想要保存相關(guān)窗口的效果圖時，首先激活效果圖監(jiān)視窗口，就是用鼠標(biāo)左鍵監(jiān)視窗口，然后在Fluent中操作，F(xiàn)luent-File-Hardcopy.，

43、選擇好你想要的圖片格式，然后就可以保存了。3.將計算結(jié)果或者相關(guān)數(shù)據(jù)導(dǎo)入到Tecplot中，然后作出你想要的效果圖，這種方法得出的圖片，個人感覺比Fluent得到的圖片美觀簡潔大方。37 在FLUENT定義速度入口時，速度入口的適用范圍是什么？湍流參數(shù)的定義方法有哪些？各自有什么不同？ 速度入口的邊界條件適用于不可壓流動，需要給定進(jìn)口速度以及需要計算的所有標(biāo)量值。速度入口邊界條件不適合可壓縮流動，否則入口邊界條件會使入口處的總溫或總壓有一定的波動。關(guān)于湍流參數(shù)的定義方法，根據(jù)所選擇的湍流模型的不同有不同的湍流參數(shù)組合，具體可以參考Fluent用戶手冊的相關(guān)章節(jié)，也可以參考王福軍的書計算流體動力

44、學(xué)分析CFD軟件原理與應(yīng)用的第214-216頁，也可以參考本版的帖子：38 在計算完成后，如何顯示某一斷面上的溫度值？如何得到速度矢量圖？如何得到流線？ 這些都可以用tecplot來處理 將fluent計算的date和case文件倒入到tecplot中 斷面可以做切片速度矢量圖流線圖 直接就可以選擇相應(yīng)選項來查看39 分離式求解器和耦合式求解器的適用場合是什么？分析兩種求解器在計算效率與精度方面的區(qū)別。 分離式求解器以前主要用于不可壓縮流動和微可壓流動，而耦合式求解器用于高速可壓流動?，F(xiàn)在，兩種求解器都適用于從不可壓到高速可壓的很大范圍的流動，但總的來講，當(dāng)計算高速可壓流動時，耦合式求解器比分

45、離式求解器更有優(yōu)勢。Fluent默認(rèn)使用分離式求解器，但是，對于高速可壓流動，由強(qiáng)體積力(如浮力或者旋轉(zhuǎn)力)導(dǎo)致的強(qiáng)耦合流動，或者在非常精細(xì)的網(wǎng)格上求解的流動，需要考慮耦合式求解器。耦合式求解器耦合了流動和能量方程，常常很快便可以收斂。耦合式求解器所需要的內(nèi)存約是分離式求解器的1.5到2倍，選擇時可以根據(jù)這一情況來權(quán)衡利弊。在需要耦合隱式的時候，如果計算機(jī)內(nèi)存不夠，就可以采用分離式或耦合顯式。耦合顯式雖然也耦合了流動和能量方程，但是它還是比耦合隱式需要的內(nèi)存少，當(dāng)然它的收斂性也相應(yīng)差一些。需要注意的是，在分離式求解器中提供的幾個物理模型，在耦合式求解器中是沒有的。這些物理模型包括：流體體積模型

46、(VOF)，多項混合模型，歐拉混合模型，PDF燃燒模型，預(yù)混合燃燒模型，部分預(yù)混合燃燒模型，煙灰和NOx模型，Rosseland輻射模型，熔化和凝固等相變模型，指定質(zhì)量流量的周期流動模型，周期性熱傳導(dǎo)模型和殼傳導(dǎo)模型等。而下列物理模型只在耦合式求解器中有效，在分離式求解器中無效：理想氣體模型，用戶定義的理想氣體模型，NIST理想氣體模型，非反射邊界條件和用于層流火焰的化學(xué)模型40 在處理高速空氣動力學(xué)問題時，采用哪種耦合求解器效果更好？為什么？ （#68）43 FLUENT中常用的文件格式類型：dbs，msh，cas，dat，trn，jou，profile等有什么用處？ 在Gambit目錄中，

47、有三個文件，分別是default_id.dbs，jou，trn文件，對Gambit運(yùn)行save，將會在工作目錄下保存這三個文件：default_id.dbs，default_id.jou，default_id.trn。jou文件是gambit命令記錄文件，可以通過運(yùn)行jou文件來批處理gambit命令；dbs文件是gambit默認(rèn)的儲存幾何體和網(wǎng)格數(shù)據(jù)的文件；trn文件是記錄gambit命令顯示窗（transcript）信息的文件；msh文件可以在gambit劃分網(wǎng)格和設(shè)置好邊界條件之后export中選擇msh文件輸出格式，該文件可以被fluent求解器讀取。Case文件包括網(wǎng)格，邊界條件，解

48、的參數(shù)，用戶界面和圖形環(huán)境。Data文件包含每個網(wǎng)格單元的流動值以及收斂的歷史紀(jì)錄（殘差值）。Fluent自動保存文件類型，默認(rèn)為date和case文件Profile文件邊界輪廓用于指定求解域的邊界區(qū)域的流動條件。例如，它們可以用于指定入口平面的速度場。 讀入輪廓文件，點(diǎn)擊菜單.彈出選擇文件對話框，你就可以讀入邊界輪廓文件了。 寫入輪廓文件，你也可以在指定邊界或者表面的條件上創(chuàng)建輪廓文件。例如：你可以在一個算例的出口條件中創(chuàng)建一個輪廓文件，然后在其它算例中讀入該輪廓文件，并使用出口輪廓作為新算例的入口輪廓。要寫一個輪廓文件，你需要使用Write Profile面板(Figure 1)，菜單：.

49、44 在計算區(qū)域內(nèi)的某一個面（2D）或一個體（3D）內(nèi)定義體積熱源或組分質(zhì)量源。如何把這個zone定義出來？而且這個zone仍然是流體流動的。 在gambit中先將需要的zone定義出來，對于要隨流體流動我覺得這個可以用動網(wǎng)格來處理 在動網(wǎng)格設(shè)置界面 將這個隨流體流動的zone設(shè)置成剛體 這樣既可以作為zone不影響流體流通 也可以隨流體流動 只是其運(yùn)動的udf不好定義 最好根據(jù)其流動規(guī)律編動網(wǎng)格udf46 如何選擇單、雙精度解算器的選擇？ Fluent的單雙精度求解器適合于所有的計算平臺，在大多數(shù)情況下，單精度求解器就能很好地滿足計算精度要求，且計算量小。但在有些情況下推薦使用雙精度求解器：

50、1， 如果幾何體包含完全不同的尺度特征（如一個長而壁薄的管），用雙精度的；2， 如果模型中存在通過小直徑管道相連的多個封閉區(qū)域，不同區(qū)域之間存在很大的壓差，用雙精度。3， 對于有較高的熱傳導(dǎo)率的問題或?qū)τ谟休^大的長寬比的網(wǎng)格，用雙精度。47 求 解器為flunet5/6在設(shè)置邊界條件時，specify boundary types下的types中有三項關(guān)于interior，interface，internal設(shè)置，在什么情況下設(shè)置相應(yīng)的條件？它們之間的區(qū)別是什 么？interior好像是把邊界設(shè)置為內(nèi)容默認(rèn)的一部分；interface是兩個不同區(qū)域的邊界區(qū)，比如說離心泵的葉輪旋轉(zhuǎn)區(qū)和葉輪出口的

51、交界面； internal；請問以上三種每個的功能？最好能舉一兩個例子說明一下，因為這三個都是內(nèi)部條件吧，好像用的很多。 在Fluent中，Interface意思為“交接面”，主要用途有三個：多重坐標(biāo)系模型中靜態(tài)區(qū)域與運(yùn)動區(qū)域之間的交接面的定義；滑移網(wǎng)格交接處 的交接面定義，例如：兩車交會，轉(zhuǎn)子與定子葉柵模型，等等，在Fluent中，interface的交接重合處默認(rèn)為interior，非重合處默認(rèn)為 wall；非一致網(wǎng)格交接處，例如：上下網(wǎng)格網(wǎng)格間距不同等。Interior意思為“內(nèi)部的”，在Fluent中指計算區(qū)域。Internal意思為“內(nèi)部的”，比如說內(nèi)能，內(nèi)部放射率等，具體應(yīng)用不太清

52、楚。48 FLUENT并行計算中Flexlm如何對多個License的管理？ 在FLEXlm LMTOOLS Utility-config services-service name里選好你要啟動的軟件的配備的service name，然后配置好下邊的path to the lmgrd.exe to the license file，然后save service,轉(zhuǎn)到FLEXlm LMTOOLS Utility-config services-start/stop/reread下，選中要啟動的license，start server即可。49 在“solver”中2D 、axisymmetri

53、c和axisymmetric swirl如何區(qū)別？對于2D和3D各有什么適用范圍？ 從字面的意思很好理解axisymmetric和axisymmetric swirl的差別：axisymmetric：是軸對稱的意思，也就是關(guān)于一個坐標(biāo)軸對稱，2D的axisymmetric問題仍為2D問題。而axisymmetric swirl：是軸對稱旋轉(zhuǎn)的意思，就是一個區(qū)域關(guān)于一條坐標(biāo)軸回轉(zhuǎn)所產(chǎn)生的區(qū)域，這產(chǎn)生的將是一個回轉(zhuǎn)體，是3D的問題。在Fluent中使用這個，是將 一個3D的問題簡化為2D問題，減少計算量，需要注意的是，在Fluent中，回轉(zhuǎn)軸必須是x軸。50 在設(shè)置速度邊界條件時，提到了“Velo

54、city formulation(Absolute和Relative)”都是指的動量方程的相對速度表示和絕對速度表示，這兩個速度如何理解？ 在定義速度入口邊界條件時，Reference Frame中有Absolute和Relative to Adjacent Cell Zone的選項，關(guān)于這個，F(xiàn)luent用戶手冊上是這樣寫的：“ If the cell zone adjacent to the velocity inlet is moving, you can choose to specify relative or absolute velocities by selecting Rel

55、ative to Adjacent Cell Zone or Absolute in the Reference Frame drop-down list. If the adjacent cell zone is not moving, Absolute and Relative to Adjacent Cell Zone will be equivalent, so you need not visit the list. ”如 果速度入口處的單元在計算的過程中有運(yùn)動發(fā)生的情況（如果你使用了運(yùn)動參考系或者滑移網(wǎng)格），你可以選擇使用指定相對于鄰近單元區(qū)域的速度或在參考坐標(biāo)系 中的絕對速度來定

56、于入口處的速度；如果速度入口處的相鄰單元在計算過程中沒有發(fā)生運(yùn)動，那么這兩種方法所定義的速度是等價的。Note that if the adjacent cell zone is not moving, the absolute and relative options are equivalent.這個問題好像問的不是特別清楚，在Fluent6.3中，問題出現(xiàn)的這個Velocity formulation(Absolute和Relative)設(shè)置，應(yīng)該是設(shè)置求解器時出現(xiàn)的選項，在使用Pressure-based的求解器時，F(xiàn)luent允許用戶定義的速度形式有絕對的和相對的，使用相對的速度形式

57、是為了在Fluent中使用運(yùn)動參考系以及滑移網(wǎng)格方便定義速度，關(guān)于這兩個速度的理解很簡單，可以參考上面的說明；如果使用Density-based的求解器，這個求解器的算法只允許統(tǒng)一使用絕對的速度形式。51 對于出口有回流的問題，在出口應(yīng)該選用什么樣的邊界條件（壓力出口邊界條件、質(zhì)量出口邊界條件等）計算效果會更好？ 給定流動出口的靜壓。對于有回流的出口，壓力出口邊界條件比質(zhì)量出口邊界條件邊界條件更容易收斂。 壓力出口邊界條件壓力根據(jù)內(nèi)部流動計算結(jié)果給定。其它量都是根據(jù)內(nèi)部流動外推出邊界條件。該邊界條件可以處理出口有回流問題，合理的給定出口回流條件，有 利于解決有回流出口問題的收斂困難問題。 出口

58、回流條件需要給定：回流總溫（如果有能量方程），湍流參數(shù)（湍流計算），回流組分質(zhì)量分?jǐn)?shù)（有限速率模型模擬組分輸運(yùn)），混合物質(zhì)量分?jǐn)?shù)及其方差 （PDF 計算燃燒）。如果有回流出現(xiàn)，給的表壓將視為總壓，所以不必給出回流壓力。回流流動方向與出口邊界垂直。52 對于不同求解器，離散格式的選擇應(yīng)注意哪些細(xì)節(jié)？實際計算中一階迎風(fēng)差分與二階迎風(fēng)差分有什么異同？ 離散格式對求解器性能的影響控制方程的擴(kuò)散項一般采用中心差分格式離散，而對流項則可采用多種不同的格式進(jìn)行離散。Fluent允許用戶為對流項選擇不同的離散格式(注意：粘性項總是自動地使用二階精度的離散格式)。默認(rèn)情況下，當(dāng)使用分離式求解器時，所有方程中的對流項均用