2022-2023學(xué)年高二物理競賽課件：波函數(shù)+薛定諤方程_第1頁
2022-2023學(xué)年高二物理競賽課件：波函數(shù)+薛定諤方程_第2頁
2022-2023學(xué)年高二物理競賽課件：波函數(shù)+薛定諤方程_第3頁
2022-2023學(xué)年高二物理競賽課件：波函數(shù)+薛定諤方程_第4頁
2022-2023學(xué)年高二物理競賽課件：波函數(shù)+薛定諤方程_第5頁
已閱讀5頁，還剩7頁未讀， 繼續(xù)免費閱讀

下載本文檔

版權(quán)說明：本文檔由用戶提供并上傳，收益歸屬內(nèi)容提供方，若內(nèi)容存在侵權(quán)，請進行舉報或認領(lǐng)

文檔簡介

波函數(shù)及其統(tǒng)計詮釋薛定諤方程

得到描寫自由粒子的平面波波函數(shù)：利用關(guān)系

用某種函數(shù)表達式來表述與微觀粒子相聯(lián)系的物質(zhì)波，該函數(shù)表達式稱為物質(zhì)波的波函數(shù)。機械波或波函數(shù)及其統(tǒng)計詮釋薛定諤方程一、物質(zhì)波函數(shù)及其統(tǒng)計詮釋物質(zhì)波的物理意義可以通過與光波的對比來闡明物質(zhì)波的強度大光強度大光波振幅平方大（波動觀點）光子在該處出現(xiàn)的概率大（微粒觀點）波函數(shù)振幅的平方大單個粒子在該處出現(xiàn)的概率大（波動觀點）（微粒觀點）

在某一時刻，在空間某處，微觀粒子出現(xiàn)的概率正比于該時刻、該地點波函數(shù)的平方。

在空間一很小區(qū)域（以體積元dV=dxdydz表征）出現(xiàn)粒子的概率為：及單值、連續(xù)、有限等標準化條件波函數(shù)還須滿足：歸一化條件

稱為概率密度，表示在某一時刻在某點處單位體積內(nèi)粒子出現(xiàn)的概率。解:（1）由歸一化條件得:

（2）粒子的概率密度為：試求：（1）常數(shù)A；（2）粒子在0到a/2區(qū)域出現(xiàn)的概率；

（3）粒子在何處出現(xiàn)的概率最大？例題13-8

作一微運動的粒子被束縛在0<x<a的范圍內(nèi)。已知其波函數(shù)為

在0<x<a/2區(qū)域內(nèi)，粒子出現(xiàn)的概率為：（3）概率最大的位置應(yīng)滿足因0<x<a/2，故得粒子出現(xiàn)的概率最大。

薛定諤建立的適用于低速情況的、描述微觀粒子在外力場中運動的微分方程，稱為薛定諤方程。二、薛定諤方程1、自由粒子的薛定諤方程自由粒子平面波函數(shù)方程對x取二階偏導(dǎo)數(shù)對t取一階偏導(dǎo)數(shù)由于可得一維自由粒子含時的薛定諤方程2、在勢場中粒子的薛定諤方程勢場中粒子的總能量則可得一維運動粒子含時薛定諤方程

質(zhì)量為m

的粒子在勢能為的外力場中運動，含時薛定諤方程為：拉普拉斯算符一般的薛定諤方程用分離變量法：代入薛定諤方程，采用分離變量，得到:3、定態(tài)薛定諤方程討論勢能函數(shù)與時間無關(guān)的情形，即此時粒子的能量是一個與時間

溫馨提示

  • 1. 本站所有資源如無特殊說明，都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請下載最新的WinRAR軟件解壓。
  • 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等，如果需要附件，請聯(lián)系上傳者。文件的所有權(quán)益歸上傳用戶所有。
  • 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙，網(wǎng)頁內(nèi)容里面會有圖紙預(yù)覽，若沒有圖紙預(yù)覽就沒有圖紙。
  • 4. 未經(jīng)權(quán)益所有人同意不得將文件中的內(nèi)容挪作商業(yè)或盈利用途。
  • 5. 人人文庫網(wǎng)僅提供信息存儲空間，僅對用戶上傳內(nèi)容的表現(xiàn)方式做保護處理，對用戶上傳分享的文檔內(nèi)容本身不做任何修改或編輯，并不能對任何下載內(nèi)容負責(zé)。
  • 6. 下載文件中如有侵權(quán)或不適當內(nèi)容，請與我們聯(lián)系，我們立即糾正。
  • 7. 本站不保證下載資源的準確性、安全性和完整性, 同時也不承擔用戶因使用這些下載資源對自己和他人造成任何形式的傷害或損失。

評論

0/150

提交評論