光學儀器玻璃

光學儀器玻璃對擴大光學玻璃光學常數(shù)的要求隨著光學儀器使用范圍的擴大及精度的提光學系統(tǒng)的遠過率，反而降低了光學系統(tǒng)貭量．而非球面透鏡又由于加王困難到目前為止還難于大§2．1—20C器對擴大光學玻璃學玻璃如K51／64F61／366等郎蘇聯(lián)牌號K-2或德國耶拿—蕭特B—?F-4，因而這些玻璃的用量也比較大．對于較完善的光學儀器，則必需考慮到光學系統(tǒng)各類誤差的校正問題．由單色光所形成的誤差包括：軸向球面差、彗星差、象散、場曲及畸變等．如使用白光則還包括對不同波長軸上一點，產(chǎn)生所謂球差．此外，當入射光不是單色光時，由于不同波長光綫偏折不同，不同顏色的光綫聚焦于軸上不同位置而產(chǎn)生所謂色差，如圖2．1-3所示．為了校正球差和色差最簡潔的狀況是承受二種具有不同折射率及色散的光學玻璃制成一組雙膠合透鏡np大的冕牌玻璃作為正透鏡及f2v小的礎石玻璃作為負透鏡組成膠合p程時色差亦可得到校正．(A)(B)圖2．1—3球差CA)與色差(B)P，——近軸光焦點：廠——遠軸光焦點：尸扯——紫色光焦點：(1-52v，余色差(二級光譜)2．1-4b所示，雖然邊緣帶與近軸帶的軸向象差已完全消退，但中間局部還有球差剩余(高級球差)．消退高級球差的方法之一是增大膠合面曲率牛徑。為增加曲率半徑必需使二玻璃u值之差要求pLaK-15(nJc＝62＝623與F-16＝159＝356)是這方面進展的一個例子．消退高級球差的另一途徑是增加膠合面二方的折射率差，因此，高折射率的重嬸及特重燧玻璃(蘇聯(lián)TO，CTsF，SSF等)和低折射率的氟冕玻璃(蘇K及德國FK)也得到了進展．總之，為了進一步消退球差，要求更加擴大現(xiàn)有光學玻璃的光學常數(shù)范圍．圖2．1—4a二2．1—4h鬲轍球差I——校正前：)1——校正前：ⅡI——校正后一般消色差只是對紅紫二色(c綫及F綫)而言，但此時其他各波長仍存在著色差(二級光譜)，如圖1-4ali——／旦絲li＼8Ncrl＼8Nc／vX9式中8N真F及8NcrF和C，F(xiàn)之折射瘁差值，$Nx8Nc，一般稱相對局部色散(KF分別表示冕稗與隧石玻璃)，二級光譜的局部色散而有不同的v值與占N真6Ncr值間成直綫關系，圖2．1-5表示蘇聯(lián)商品光學玻璃相對局部色散玻璃與色散倒數(shù)間關系．因此，在某些光學系統(tǒng)的設計中不得不使用晶體(caFz及LiF等)，最近“://DONGSH.NET/“DONGSH.NET磷冕與氟磷玻璃(蘇聯(lián)中K，德國PsK，PsKs)以及特燈玻璃(蘇聯(lián)00，德國KzF，KzFs)L，j1：則其紕向色差將較原有色差小得多(圖2．1-4aU)，大孔徑鏡頭要求光綫通過透鏡后具有較大的偏折角古，如圖2．1-6所示．如將透鏡邊緣局部作為棱鏡對待，