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文檔簡介
---符合測量部分原子核物理實驗報告---符合測量部分實驗員:學(xué)號:同組者:實驗原理:符合技術(shù)是利用電子學(xué)的方法在不同探測器的輸出脈沖中把有時間關(guān)聯(lián)的事件選擇 出來。選擇同一時刻脈沖的符合稱為瞬時符合。選擇不同時的,但有一定延遲時間聯(lián)系 的脈沖符合稱為延遲符合。而排斥同一時刻脈沖或時間關(guān)聯(lián)脈沖的技術(shù)就是反符合或延 遲反符合。符合法是研究相關(guān)事件的一種方法。符合概念與分辨時間真實符合:具有時間關(guān)聯(lián)性的同時事件
偶然符合:沒有時間關(guān)聯(lián)性的同時事件。例如某個核在某時刻發(fā)生衰變,其β粒子被β 探測器記錄,但級聯(lián)的γ射線卻沒有被γ探測器記錄到,如果恰好有另一個核的γ射線被 γ探測器記錄到,那么這兩個來自不同原子核的β和γ射線在符合電路中產(chǎn)生的符合就是 無時間關(guān)聯(lián)事件間的符合即屬偶然符合。當(dāng)兩個脈沖的起始時間差別很小,以致于符合裝置不能區(qū)分它們的時間差別時,就會被 當(dāng)作同時的事件記錄下來。符合裝置具有一定的時間分辨能力,符合裝置所能夠區(qū)分的 最小時間間隔τ稱為符合的分辨時間,它的大小與輸入脈沖的形狀、持續(xù)時間、符合 電路的性能有關(guān)。分辨時間是符合裝置的基本參量,它決定了符合裝置研究不同事件的 時間關(guān)系時所能達(dá)到的精確度。兩輸入脈沖出現(xiàn)的時間差小于某一值時,符合電路就把他們當(dāng)做同時脈沖。即為符 合電路的分辨時間。理想情況下。分辨時間的求法:a為理想情況下電子信號,b為物理信號,存在時間離散。,人為改變兩輸入道的相對 延遲時間td時,符合計數(shù)率隨延遲時間td的分布曲線稱為延遲符合曲線。對于瞬發(fā) 事件,即發(fā)生的時間間隔遠(yuǎn)小于符合的分辨時間τ的事件,測得的延遲符合曲線稱為 瞬時符合曲線,如圖所示,由于標(biāo)準(zhǔn)脈沖發(fā)生器產(chǎn)生的脈沖基本上沒有時間離散,測 得瞬時符合曲線為對稱的矩形分布。通常把瞬時符合曲線的寬度定為2τ,τ稱為電子 學(xué)分辨時間。用放射源60Co的β-γ瞬時符合信號,作瞬時符合曲線的測量,其結(jié)果 如圖(b)所示。以瞬時符合曲線的半寬度來定義符合分辯時間(即最高符合計數(shù)率一半處 的全寬度2τ)。τ又稱物理分辯時間。Co60原子衰變的情況,
Co60衰變發(fā)射的β
射線和兩種γ射線可以認(rèn)為是同步產(chǎn)生的。 用兩個γ探測器來探測β
和γ。兩探測器對β和γ射線的探測效率分別為ε1和ε2。設(shè)放射 源的活度為A0,由β和γ2引起的兩探測器的計數(shù)率分別為易得活度,這樣就擺脫了探測效率的效率的制約,形成絕對測量??紤]到γγ符合,以及偶然符合,本底計數(shù)率,我們得到:Nβ0=Nβ-(Nβb+Nβγ)Nγ0=Nγ-Nγb,利用鋁片我們可以求出γγ符合,最后求出本地計數(shù)率,得出實驗步驟與內(nèi)容:分別利用電子信號及放射源信號求出電子學(xué)分辨時間及物理學(xué)分辨時間。在測物理學(xué)分辨時間的條件下,分別蓋上鋁片求出三個道的數(shù)據(jù),以及撤掉源只留鋁片測出本地計數(shù)率。計算理論活度及測量活度。實驗數(shù)據(jù)記錄與處理:測量電子學(xué)分辨時間:電子學(xué)分辨時間為0.31us。b)物理學(xué)分辨時間:(用貝塞爾曲線進(jìn)行擬合)物理學(xué)分辨時間為0.34usc)活度測量狀態(tài)NβNγNβγ源7.37122.1387.23源加本底14.4786.50.63本底2.838.670.13用電子學(xué)分辨時間求出理論值:A0=1257.4/s用物理學(xué)分辨時間求出實驗值:A0=1257.5/s很明顯誤差極小。實驗結(jié)果分析與討論:實驗讓我們更加清晰地了解了符合測量的具體步驟及其思維的精妙。符合測量非常重 要,宇宙射線領(lǐng)域里的一些重要發(fā)現(xiàn)幾乎都和符合法分不開,符合法的發(fā)明為核物理、 宇宙射線和超聲波等方面的研究提供了有效工具。實驗數(shù)據(jù)在物理分辨時間測量中與理論有較大差別,可以認(rèn)為是由于漲落,測量數(shù)據(jù) 少造成的,屬隨機(jī)誤差。實驗在活度測量及分辨時間數(shù)據(jù)上誤差較小,人員無明顯操作失誤,可以認(rèn)為數(shù)據(jù)真 實有效,實驗結(jié)果符合要求。核物理實驗即將結(jié)束了,但是本次實驗給我本人帶
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