光子晶體簡(jiǎn)介課件

光子晶體的發(fā)展與應(yīng)用第六組光子晶體的發(fā)展與應(yīng)用第六組一、光子晶體簡(jiǎn)介二、光子晶體中的量子理論三、光子晶體的發(fā)展歷程四、光子晶體的應(yīng)用五、光子晶體的發(fā)展前景一、光子晶體簡(jiǎn)介信息技術(shù)革命標(biāo)志：半導(dǎo)體技術(shù)趨勢(shì)：微型化和高度集成化限制：納米尺度的量子效應(yīng)摩爾定律：自從1970年以來(lái)，可以被放置到微電子芯片的電子元件數(shù)量以18月翻一番的速度增長(zhǎng)，這保證了計(jì)算機(jī)運(yùn)算速度在同時(shí)期隨之翻番，價(jià)格減半。

信息技術(shù)革命標(biāo)志：半導(dǎo)體技術(shù)趨勢(shì)：微型化和高度集成化限制：納光子時(shí)代的到來(lái)？光子

電子傳播速度

108m/s104-105m/s數(shù)據(jù)傳播速率光子遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于電子載體帶寬

1012Hz105Hz載流子相互作用弱強(qiáng)光子時(shí)代的到來(lái)？光子一、光子晶體簡(jiǎn)介光子晶體（photoniccrystal）是一種介電常數(shù)隨空間周期性變化的新型光學(xué)微結(jié)構(gòu)材料。

從晶體結(jié)構(gòu)來(lái)說(shuō)，晶體內(nèi)部的原子是周期性有序排列的，正是這種周期勢(shì)場(chǎng)的存在，使得運(yùn)動(dòng)的電子受到周期勢(shì)場(chǎng)的布拉格散射，從而形成能帶結(jié)構(gòu)，帶與帶之間可能存在帶隙。一、光子晶體簡(jiǎn)介光子晶體（photoniccrystal）光子晶體的結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)介

一光子晶體的能帶結(jié)構(gòu)

光子在光子晶體中的運(yùn)動(dòng)規(guī)律與電子在固體晶格的運(yùn)動(dòng)規(guī)律類(lèi)似,因此光子晶體中介電函數(shù)的周期性變化能產(chǎn)生光子能帶結(jié)構(gòu).當(dāng)電磁波在周期性排列的介電材料中傳播時(shí),由于在不同介質(zhì)交界面處介質(zhì)對(duì)電磁波的布拉格散射,電磁波將受到調(diào)制而形成能帶結(jié)構(gòu),并導(dǎo)致在帶與帶之間光子能隙的出現(xiàn).光子能隙不僅與光子能量有關(guān),而且與光波的傳播方向有關(guān).光子能隙可分為兩種:一種不完全能隙,能隙只出現(xiàn)在某些特定的方向上;另一種是完全能隙,即在各個(gè)方向上都有能隙存在.如果光子落在完全能隙內(nèi),則此頻率的光在該光子晶體中沿任何方向都不能傳播,這就是所謂的光子禁帶.由于光子禁帶的存在,光子晶體可以抑制自發(fā)輻射.我們知道,自發(fā)輻射的幾率是與光子所在頻率的態(tài)的數(shù)目成正比.當(dāng)原子被放在一個(gè)光子晶體里面,而它自發(fā)輻射的光頻率正好落在光子禁帶中時(shí),由于該頻率的光子的態(tài)的數(shù)目為零,自發(fā)輻射也就被抑制.反過(guò)來(lái),光子晶體也可增強(qiáng)自發(fā)輻射,只要增加該頻率光子的態(tài)的數(shù)目便可實(shí)現(xiàn).如在光子晶體中加入雜質(zhì),光子禁帶中會(huì)出現(xiàn)品質(zhì)因子非常高的雜質(zhì)態(tài),具有很大的態(tài)密度,這樣便可實(shí)現(xiàn)自發(fā)輻射的增強(qiáng).光子晶體的結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)介一光子晶體的能帶結(jié)構(gòu)二

光子晶體中自發(fā)輻射簡(jiǎn)介當(dāng)原子處于激發(fā)態(tài)時(shí),如果不受外界影響,它們會(huì)自發(fā)地回到基態(tài),從而放出光子,我們把這樣一過(guò)程稱(chēng)為自發(fā)輻射過(guò)程.自發(fā)輻射過(guò)程并不是物質(zhì)的固有性質(zhì),而是物質(zhì)與場(chǎng)相互作用的結(jié)果,也就是說(shuō)它本質(zhì)上是電磁振蕩為零時(shí)的受激輻射,即所謂的電磁真空.John等人研究發(fā)現(xiàn)在光子晶體中,由于能隙能使某些頻率的光的傳播被禁止而形成光的局域態(tài),原子自發(fā)輻射所發(fā)出的光子就會(huì)被限制在原子周?chē)?而不是以光速傳播,原子與輻射場(chǎng)之間仍存在能量交換,這樣,輻射場(chǎng)對(duì)原子進(jìn)行修飾而形成光子—原子束縛態(tài).現(xiàn)從實(shí)驗(yàn)上已觀察到了光子晶體中自發(fā)輻射具有不同于真空中指數(shù)衰減的性質(zhì),因此,對(duì)光子晶體原子自發(fā)輻射性質(zhì)的研究,為研制新型的低噪音,高相性的激發(fā),尋找奇異的光學(xué)材料等都具有十分重要的意義.二光子晶體中自發(fā)輻射簡(jiǎn)介當(dāng)原子處于激發(fā)態(tài)時(shí),如果不受JohnS.Phys.Rev.Lett.1987.58:2486-2489YablonovitchEPhys.Rev.Lett.,1987.58:2059-2062光子晶體具有不同介電常數(shù)的介質(zhì)材料隨空間呈周期性的變化時(shí)，在其中傳播的光波的色散曲線將成帶狀結(jié)構(gòu)，當(dāng)這種空間有序排列的周期可與光的波長(zhǎng)相比位于同一量級(jí)，而折射率的變化反差較大時(shí)帶與帶之間有可能會(huì)出現(xiàn)類(lèi)似于半導(dǎo)體禁帶的“光子禁帶”(photonicbandgap)。JohnS.Phys.Rev.Lett.1987.58:光子晶體--自然界中的例子

ButterflyOpalSeamouse光子晶體--自然界中的例子

ButterflyOpalSe

在1991年，Yablonovich制作了第一塊光子晶體。他所采用的方法是在折射率為3.6的材料上用機(jī)械方法鉆出許多直徑為1mm的孔，并呈周期性分布。這種材料從此被稱(chēng)為“Yablonovich”，它可阻止里面的微波從任何方向傳播出去。在1991年，Yablonovich制作了第一塊光子晶體的特性晶格類(lèi)型，光子材料的介電常數(shù)配比，高介電常數(shù)材料的填充比。點(diǎn)缺陷線缺陷面缺陷2光子局域在光子晶體中引入雜質(zhì)和缺陷時(shí)，與缺陷態(tài)頻率符合的光子會(huì)被局限在缺陷位置，而不能向空間傳播。1光子帶隙在一定頻率范圍內(nèi)的光子在光子晶體內(nèi)的某些方向上是嚴(yán)格禁止傳播的光子晶體的特性晶格類(lèi)型，點(diǎn)缺陷2光子局域在光子晶體中

光子晶體可控制光子的運(yùn)動(dòng)，是光電集成、光子集成、光通信的一種關(guān)鍵性基礎(chǔ)材料。優(yōu)點(diǎn)：（一）光子晶體波導(dǎo)具有優(yōu)良的彎曲效應(yīng)。

一般的光纖波導(dǎo)中，波導(dǎo)拐彎時(shí)，全內(nèi)反射條件不再有效．會(huì)漏掉部分光波能量，使傳輸效率降低。而光子晶體彎曲波導(dǎo)中，利用不同方向缺陷模共振匹配原理。原則上只要達(dá)到模式匹配，不管拐多大彎，都能達(dá)到很高的傳輸效率。光子晶體可控制光子的運(yùn)動(dòng)，是光電集成、光子集成、光（二）能量傳輸基本無(wú)損失，也不會(huì)出現(xiàn)延遲等影響數(shù)據(jù)傳輸率的現(xiàn)象。（三）光子晶體制成的光纖具有極寬的傳輸頻帶，可全波段傳輸。（二）能量傳輸基本無(wú)損失，也不會(huì)出現(xiàn)延遲等影響數(shù)據(jù)傳輸率的現(xiàn)二、光子晶體中的量子理論電磁波可表示為：

分別為角頻率和波數(shù)，它們與周期T和波長(zhǎng)的關(guān)系為：二、光子晶體中的量子理論電磁波可表示為：波的傳播速度（相速）為：波的傳播速度（相速）為：

對(duì)于非均勻介質(zhì)，尤其是其介電常數(shù)是周期性變化時(shí)，有對(duì)于非均勻介質(zhì)，尤其是其介電常數(shù)光子晶體簡(jiǎn)介ppt課件比較電子和光子（在晶體中）的定態(tài)波動(dòng)方程，可以看出兩式得相似之處：比較電子和光子（在晶體中）的定態(tài)波動(dòng)方程，

光子晶體中的光子能帶不同于半導(dǎo)體中的電子能帶光子晶體中的光子能帶不同于半導(dǎo)體中的電子能帶光子晶體制備方法精密機(jī)械加工法

半導(dǎo)體微納米制造法

膠體晶體自組裝法

反蛋白石結(jié)構(gòu)法

液晶全息法等困難：制備足夠小的周期性結(jié)構(gòu)。光子晶體制備方法精密機(jī)械加工法半導(dǎo)體微納米制造法膠體晶體LinSYetalNature1998,394,251半導(dǎo)體微納米制造法由一維等距排列的棒逐層疊加而成，層與層間棒取向是垂直的，次相鄰層的棒相對(duì)于第一層均平移了1/2棒間距，以四層為一個(gè)重復(fù)單元，構(gòu)成面心四方結(jié)構(gòu)。d為每一層中棒的間距，w表示棒寬度，c表示一個(gè)重復(fù)單元的尺寸。Layerbylayermethod

OzbayetalAppl.Phys.Lett.,1994,64,2059;OzbayetalAppl.Phys.Lett.,1996,69,3797.LinSYetalNature1998,394ShenPingetalPhys.Rev.Lett.1999，82,4238當(dāng)外加電場(chǎng)增大時(shí)，微球自組裝形成體心立方，柱內(nèi)是有序的晶體排列；進(jìn)一步加上磁場(chǎng)后，內(nèi)部的晶體結(jié)構(gòu)發(fā)生變化，由體心四方結(jié)構(gòu)轉(zhuǎn)化為面心立方結(jié)構(gòu)。由于小球只需微小的運(yùn)動(dòng)即可以造成結(jié)構(gòu)的轉(zhuǎn)換，故這種三維光子晶體的結(jié)構(gòu)轉(zhuǎn)換只需簡(jiǎn)單的變化外加磁場(chǎng)的相對(duì)強(qiáng)度即可達(dá)到。磁場(chǎng)包覆球截面的SEM照片電場(chǎng)體心立方面心立方結(jié)構(gòu)可轉(zhuǎn)換的三維光子晶體ShenPingetalPhys.Rev.Le反蛋白結(jié)構(gòu)法以膠體自組裝法生長(zhǎng)出的密堆積的膠體晶體為模板，向球形膠體顆粒的間隙填充高介電常數(shù)的材料，然后通過(guò)焙燒、化學(xué)腐蝕等方法將模板除去，得到三維周期性的反蛋白石結(jié)構(gòu)，其典型結(jié)構(gòu)是空氣小球以面心立方的形式分布于高介電系數(shù)的介質(zhì)中。如果基底為高介電系數(shù)材料的空氣孔面心立方結(jié)構(gòu)，在第八個(gè)和第九個(gè)光子能帶間將會(huì)產(chǎn)生空隙。反蛋白結(jié)構(gòu)法以膠體自組裝法生長(zhǎng)出的密堆積的膠體晶體為模板，向AlvaroBlancoetalNature405,437–440;2000Milestoneforphotonicband-gapmaterialsAlvaroBlancoetalNature40光子晶體的應(yīng)用

微波天線高效率低反射透鏡微諧振腔高效率發(fā)光二極管和低閾值激光震蕩寬帶帶阻濾波器和極窄帶濾波器非線性光子器件和光子存儲(chǔ)器光子晶體的應(yīng)用微波天線三、光子晶體的應(yīng)用

--光子晶體光纖（PCF）分類(lèi):實(shí)心光纖和空心光纖

實(shí)心光纖是將石英玻璃毛細(xì)管以周期性規(guī)律排列在石英玻璃棒周?chē)墓饫w空心光纖是將石英玻璃毛細(xì)管以周期性規(guī)律排列在石英玻璃管周?chē)墓饫w三、光子晶體的應(yīng)用分類(lèi):實(shí)心光纖和空心光纖

根據(jù)固體物理理論，電子在晶體中的運(yùn)動(dòng)可視為一個(gè)電子在周期勢(shì)場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)，由薛定諤方程描述為根據(jù)固體物理理論，電子在晶體中的運(yùn)動(dòng)可PCF導(dǎo)光機(jī)理可以分為兩類(lèi)：

折射率導(dǎo)光機(jī)理光子能隙導(dǎo)光機(jī)理這里主要講一下光子能隙導(dǎo)光機(jī)理：在理論上,求解電磁波(光波)在光子晶體中的本征方程即可導(dǎo)出實(shí)芯和空芯PCF的傳導(dǎo)條件,其結(jié)果就是光子能隙導(dǎo)光理論。PCF導(dǎo)光機(jī)理可以分為兩類(lèi)：這里主要講一下光子能隙導(dǎo)光機(jī)理：空芯PCF的光子能隙傳光機(jī)理的具體解釋是：利用包層對(duì)一定波長(zhǎng)的光形成光子能隙，光波只能在空氣芯形成的缺陷中存在和傳播。包層中的小孔點(diǎn)陣結(jié)構(gòu)像一面鏡子，使光在許多的空氣小孔和石英玻璃界面多次發(fā)生反射?？招綪CF的光子能隙傳光機(jī)理的具體解釋是：光子晶體光纖（PCF）的特性：(1)無(wú)截止單模(EndlesslySingleMode)

(2)不同尋常的色度色散

(3)極好的非線性效應(yīng)(4)優(yōu)良的雙折射效應(yīng)光子晶體光纖（PCF）的特性：

此外，光子晶體還可用于制造各種性能優(yōu)良的光通訊器件，如光子晶體激光器。此外，光子晶體還可用于制造各種性能優(yōu)良的光通訊器件，如光子利用光子晶體的帶隙特點(diǎn)，可以制造了出理想帶阻濾波器，獲得優(yōu)良的光波濾波性能。

利用光子晶體的帶隙特點(diǎn)，可以制造了出理想帶阻濾波器，獲得優(yōu)良未來(lái)展望探求光子晶體的新物理效應(yīng)設(shè)計(jì)有特定帶隙結(jié)構(gòu)的光子晶體

制作光子晶體的新方法

光子晶體在實(shí)際中的應(yīng)用

未來(lái)展望探求光子晶體的新物理效應(yīng)設(shè)計(jì)有特定帶隙結(jié)構(gòu)的四、光子晶體的發(fā)展前景

光子晶體被科學(xué)界和產(chǎn)業(yè)界稱(chēng)為“光半導(dǎo)體”或“未來(lái)的半導(dǎo)體”?？梢灶A(yù)計(jì)，在五年之內(nèi)，光子晶體的許多基本應(yīng)用將會(huì)在市場(chǎng)上體現(xiàn)出來(lái)，在這些應(yīng)用中，將會(huì)有高