物理下 第十二章 電磁感應(yīng)

物理下第十二章電磁感應(yīng)第一頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三問(wèn)題1、長(zhǎng)螺線管（N，l）,若在t秒內(nèi)，電流由I均勻減小到零，線圈下去中的自感電動(dòng)勢(shì)為多少？解：?jiǎn)栴}2、若長(zhǎng)螺線管的體積不變,繞線直徑增大一倍,則自感系數(shù)增加多少?第二頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三問(wèn)題3:

已知螺繞環(huán)的自感系數(shù)為L(zhǎng),則半個(gè)螺繞環(huán)的自感系數(shù)為多少?問(wèn)題4:

兩線圈的電流變化,那個(gè)大?第三頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三~例2、如圖所示，截面積為S，單位長(zhǎng)度上匝數(shù)為n的螺繞環(huán)上套一邊長(zhǎng)為L(zhǎng)的正方形線圈?，F(xiàn)在正方形線圈中通以交變電流，螺繞環(huán)兩端為開(kāi)路，試求螺繞環(huán)兩端的互感電動(dòng)勢(shì)。12解：設(shè)螺繞環(huán)I2，產(chǎn)生的磁場(chǎng)為在方線圈中引起的磁通量為利用第四頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三3、同軸螺旋管的互感系數(shù)和自感系數(shù)的關(guān)系：已知l、匝數(shù)分別為N1、N2，

由無(wú)限長(zhǎng)螺線管的自感系數(shù)可知無(wú)漏磁——即彼此磁場(chǎng)完全穿過(guò)有漏磁:耦合系數(shù)k——與線圈的相對(duì)位置有關(guān)。第五頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三4、線圈的連接：IB1B2順接B1B2反接若無(wú)漏磁第六頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三a

a’b

b’例、在紙筒上繞有兩個(gè)相同的線圈L1=L2=0.05H求：1）a和a’相接，Lbb’2）a’和b相接，Lab’3）aa’相接,bb’相接a

a’b

b’反接a

a’b

b’順接并聯(lián)第七頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三（LR電路暫態(tài)過(guò)程）baa：b：——LR電路的時(shí)間常數(shù)5、自感電路中電流的增長(zhǎng)和衰減第八頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三自感為

L的線圈,通有電流I所儲(chǔ)存的磁能等于這電流消失時(shí)自感電動(dòng)勢(shì)所做的功.四、磁場(chǎng)的能量1、自感磁能:第九頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三電源反抗自感電動(dòng)勢(shì)所做的功線圈儲(chǔ)存的磁能等于通電建立磁場(chǎng)過(guò)程中，電源反抗自感電動(dòng)勢(shì)所做的功。第十頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三自感磁能:2、磁場(chǎng)的能量螺線管的自感：螺線管內(nèi)的磁能:第十一頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三定義磁場(chǎng)的能量密度:磁場(chǎng)所儲(chǔ)存的總能量:（積分應(yīng)遍及磁場(chǎng)存在的全空間）電磁場(chǎng)的能量密度:電磁場(chǎng)的總能量:第十二頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三例、同軸電纜由圓柱形導(dǎo)體R1和薄圓筒R2組成，筒間充滿磁介質(zhì)r.求：（1）單位長(zhǎng)度的磁能；（2）單位長(zhǎng)度的自感系數(shù)。R1R2r解：按照安培環(huán)路定理第十三頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三r<R1R1<r<R2第十四頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三(2)第十五頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三五、位移電流(displacementcurrent)靜電場(chǎng)穩(wěn)恒磁場(chǎng)感生電場(chǎng)第十六頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三安培環(huán)路定理遇到的問(wèn)題：穩(wěn)恒條件下LS2S1I電流連續(xù)性方程—電荷守恒定律第十七頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三考慮電容器充放電時(shí)的磁感應(yīng)強(qiáng)度沿任何閉合回路L的線積分：LS2S1I——安路環(huán)路定理成立非穩(wěn)恒條件下LS2S1安路環(huán)路定理不成立I第十八頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三麥克斯韋（1831-1897）英國(guó)物理學(xué)家.經(jīng)典電磁理論的奠基人,氣體動(dòng)理論創(chuàng)始人之一.他提出了有旋場(chǎng)和位移電流的概念,建立了經(jīng)典電磁理論,并預(yù)言了以光速傳播的電磁波的存在.在氣體動(dòng)理論方面,他還提出了氣體分子按速率分布的統(tǒng)計(jì)規(guī)律.第十九頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三1861年麥克斯韋注意到充電時(shí)，極板間電場(chǎng)是變化的，1）按對(duì)應(yīng)原理有電流存在（不是傳導(dǎo)電流）2）穿過(guò)S1面的電流在極板上積累應(yīng)滿足電流連續(xù)性原理LS2S1I永遠(yuǎn)是連續(xù)的在非穩(wěn)恒時(shí)，傳導(dǎo)電流不一定連續(xù)第二十頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三放電時(shí)：Id與Ic方向相同充電時(shí)：+++++

q+

--qIcqDqD與D的方向相同Ic+++++

q+-qIc平板電容器中與D的方向相反Id與Ic方向相同-Ic第二十一頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三位移電流密度矢量全電流3、麥克斯韋的位移電流安路環(huán)路定理成立傳導(dǎo)電流位移電流在變化的電場(chǎng)中存在著電流，它和傳導(dǎo)電流一樣能激發(fā)磁場(chǎng)變化的電場(chǎng)將激發(fā)渦旋磁場(chǎng)在交變電場(chǎng)中電介質(zhì)的反復(fù)極化第二十二頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三

1.在上述例子里，位移電流只存在于電容器兩極板之間，而傳導(dǎo)電流只存在于導(dǎo)線中。在一般情況下，通過(guò)一個(gè)橫截面同時(shí)存在傳導(dǎo)電流及位移電流。這二電流之和稱為全電流。2.在電流非穩(wěn)恒的電路中，安培環(huán)路定律仍然正確。4.在真空中位移電流無(wú)熱效應(yīng)。在介質(zhì)中位移電流有熱效應(yīng)，但是并不遵守焦耳定律。3.位移電流在產(chǎn)生磁場(chǎng)這一點(diǎn)上和傳導(dǎo)電流完全相同。由位移電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)也是有旋場(chǎng)。*第二十三頁(yè)，共二十四頁(yè)，編輯于2023年，星期三例、半徑為R=5.0cm的圓形平板電容器，設(shè)充電后電荷在極板上均勻分布，兩極板間dE