高三物理競(jìng)賽課件：駐波-

駐波一駐波的產(chǎn)生1

現(xiàn)象2條件兩列振幅相同的相干波異向傳播疊加3

駐波的形成二駐波方程正向負(fù)向

駐波方程討論10(1)振幅隨x

而異,與時(shí)間無(wú)關(guān)a

當(dāng)為波節(jié)(的奇數(shù)倍)為波腹b

當(dāng)時(shí)(的偶數(shù)倍)時(shí)相鄰波腹（節(jié)）間距相鄰波腹和波節(jié)間距

結(jié)論有些點(diǎn)始終不振動(dòng),有些點(diǎn)始終振幅最大xy波節(jié)波腹振幅包絡(luò)圖(2)

相位分布結(jié)論一相鄰兩波節(jié)間各點(diǎn)振動(dòng)相位相同結(jié)論二一波節(jié)兩側(cè)各點(diǎn)振動(dòng)相位相反xy三駐波的能量ABC波節(jié)波腹位移最大時(shí)平衡位置時(shí)

駐波的能量在相鄰的波腹和波節(jié)間往復(fù)變化，在相鄰的波節(jié)間發(fā)生動(dòng)能和勢(shì)能間的轉(zhuǎn)換，動(dòng)能主要集中在波腹附近，勢(shì)能主要集中在波節(jié)附近，但無(wú)能量的定向傳播.駐波的能量四振動(dòng)的簡(jiǎn)正模式這種振動(dòng)方式稱為弦線振動(dòng)的簡(jiǎn)正模式.

兩端固定的弦線形成駐波時(shí)，波長(zhǎng)和弦線長(zhǎng)應(yīng)滿足,

兩端固定的弦振動(dòng)的簡(jiǎn)正模式一端固定一端自由的弦振動(dòng)的簡(jiǎn)正模式

邊界條件

駐波一般由入射、反射波疊加而成，反射發(fā)生在兩介質(zhì)交界面上，在交界面處出現(xiàn)波節(jié)還是波腹，取決于介質(zhì)的性質(zhì).u（波阻）小的介質(zhì)稱為波疏介質(zhì)；u（波阻）大的介質(zhì)稱為波密介質(zhì)。介質(zhì)分類波密介質(zhì)較大波疏介質(zhì)較小波疏介質(zhì)波密介質(zhì)

當(dāng)波從波疏介質(zhì)垂直入射到波密介質(zhì),被反射到波疏介質(zhì)時(shí)形成波節(jié).

入射波與反射波在此處的相位時(shí)時(shí)相反,即反射波在分界處產(chǎn)生的相位躍變，相當(dāng)于出現(xiàn)了半個(gè)波長(zhǎng)的波程差，稱半波損失.相位躍變（半波損失）

當(dāng)波從波密介質(zhì)垂直入射到波疏介質(zhì)，被反射到波密介質(zhì)時(shí)形成波腹.

入射波與反射波在此處的相位時(shí)時(shí)相同，即反射波在分界處不產(chǎn)生相位躍變.波密介質(zhì)波疏介質(zhì)例、已知駐波的方程為，則波節(jié)的位置坐標(biāo)在；波腹的位置坐標(biāo)在。例、一沿著Ｘ軸正方向傳播的入射波的波函數(shù)為在Ｘ＝０處發(fā)生反射，反射點(diǎn)為一波節(jié)，求：（１）反射波的波函數(shù)；（２）合成駐波的波函數(shù)；（３）各波腹和波節(jié)的位置坐標(biāo)。ＸＹＯ

例如圖,一列沿x軸正向傳播的簡(jiǎn)諧波方程為(m)（1）在1，2兩種介質(zhì)分界面上點(diǎn)A與坐標(biāo)原點(diǎn)O相距L=2.25m.已知介質(zhì)2的波阻大于介質(zhì)1的波阻,假設(shè)反射波與入射波的振幅相等,求：（a）反射波方程;（b）駐波方程;（c）在OA之間波節(jié)和波腹的位置坐標(biāo).yLOAx12yLOAx12解（a）設(shè)反射波方程為（2）由式（1）得A點(diǎn)的反射振動(dòng)方程（3）(m)(m)

由式（2）得A點(diǎn)的反射振動(dòng)方程（4）

由式(3)和式(4