波動(dòng)光學(xué)基本原理

波動(dòng)光學(xué)基本原理第一頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日第2.1節(jié)光的電磁理論一、光是某一波段的電磁波1.在真空中電磁波的傳播速度:

EH第二頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日

3.可見(jiàn)光的波長(zhǎng)范圍和頻率范圍。（真空中）2.折射率連接光學(xué)和電磁學(xué)的橋梁。λ390~760nmυ7.5×1014~4.1×1014Hz二、光波是橫波（振向和傳向垂直）

單色波源振動(dòng)

傳到P點(diǎn)：紅外紫外——圓頻率

）——波速

A——振幅——初相位

第三頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日實(shí)驗(yàn)證明：對(duì)人眼視覺(jué)和感光儀器起作用的主要是光的振動(dòng)部分，所以一般用電振動(dòng)矢量來(lái)代表光的振動(dòng)。（光在不同介質(zhì)中，光速不同，但頻率不變，所以波長(zhǎng)變，波長(zhǎng)一般指真空中的波長(zhǎng)。介質(zhì)中真空中三、光的強(qiáng)度為描述方便，取相對(duì)光強(qiáng)第四頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日

復(fù)習(xí)：諧振動(dòng)的旋轉(zhuǎn)矢量表示法t=0：t

時(shí)刻參考圓振幅矢量逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)O第五頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日PS2·S1·r2r1波源振動(dòng)

(1)在P點(diǎn)相遇：S1P=r1S2P=r2

(2)第六頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日1.

P點(diǎn)總振動(dòng)EP=E1P+E2P=A（3）式中A有三種求法用旋轉(zhuǎn)矢量法最簡(jiǎn)單：如圖A為合振動(dòng)的總振幅

（4）（余弦定理）為合振動(dòng)的初相位

（5）

（3）第七頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日（1）瞬時(shí)光強(qiáng)Ⅰp=A2

但我們關(guān)心的是在觀察時(shí)間內(nèi)的平均光強(qiáng)，τ為觀察時(shí)間或稱響應(yīng)時(shí)間（2）平均光強(qiáng)

(3)非相干迭加：當(dāng)位相差隨時(shí)間變化時(shí)，在觀察時(shí)間內(nèi)取遍-1~+1之間的所有值，平均值為零。

∴Ⅰp=Ⅰ1+Ⅰ2

普通光源的非相干迭加。（4）相干迭加：當(dāng)位相差=恒量，不隨時(shí)間變化。

2.P點(diǎn)的光強(qiáng)與相干迭加第八頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日∴干涉項(xiàng)不為零，光強(qiáng)的大小取決于相位差

3.干涉的定義：在多個(gè)波迭加的區(qū)域內(nèi)，有些地方振動(dòng)始終加強(qiáng)，而有些地方的振動(dòng)始終減弱（與時(shí)間無(wú)關(guān)），這一強(qiáng)度按空間周期性變化的現(xiàn)象稱為干涉。這種不均勻分布的圖樣稱干涉條紋。

第九頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日4.相干條件頻率相同、振動(dòng)方向相同、相位差恒定兩列波有相互平行的電振動(dòng)分量，即:當(dāng)兩列波的振幅相等時(shí)，干涉現(xiàn)象最明顯。

兩列波的頻率相等。

常量，兩列波的初相位差恒定。=常量0第十頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日5.光強(qiáng)極大和極小的條件干涉相長(zhǎng)干涉相消第十一頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日光強(qiáng)隨相位差的分布曲線注：如果P點(diǎn)兩振動(dòng)的振幅不等，則：IImaxImino2-24-4第十二頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日6.光程差和相位差（1）光程光程差在介質(zhì)中傳播的波長(zhǎng)與真空中波長(zhǎng)的關(guān)系光程定義：光波在介質(zhì)中所經(jīng)歷的幾何路程l與介質(zhì)折射率n之積nl。其物理意義為：在光波在介質(zhì)中所經(jīng)歷的相同時(shí)間內(nèi)，光波在真空中傳播的距離

?！璶1n2nml1l2lm光程有可加性L

=

(nili)光程差與

位相差（同頻率光源）：(2)光程差第十三頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日用光程差表示光強(qiáng)極大極小一般空氣的n1，成像的等光程性(費(fèi)馬原理)透鏡或透鏡組在光路中不會(huì)帶來(lái)附加的光程差。以后討論問(wèn)題就從光程差入手AF和CF在空氣中傳播距離長(zhǎng)，在透鏡中傳播的距離短BF則相反AF、CF和BF的光程相等，它們會(huì)聚在F點(diǎn)，形成亮點(diǎn)第十四頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日：光在真空中的波長(zhǎng)光程差：相位差：第十五頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日

一、惠更斯原理論述：媒質(zhì)中波動(dòng)傳到的各點(diǎn)都可以看作是新的次波源，這些新波源發(fā)射的波稱為子波，其后任一時(shí)刻這些子波的包絡(luò)面就是該時(shí)刻的新波陣面第2.3節(jié)分波面法產(chǎn)生的干涉第十六頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日球面波波陣面波射線波陣面波射線平面波第十七頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日球面波平面波第十八頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日二、楊氏雙縫干涉(1801年)（1）實(shí)驗(yàn)原理So縫屏縫屏接收屏暗條紋以中央明紋為對(duì)稱的明暗相間的干涉條紋S1S2.........................第十九頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日第二十頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日1S2S設(shè)縫間距為d，兩屏間距為D>>d對(duì)任意點(diǎn)P：位相差為：明紋暗紋即：*

O點(diǎn)處是中央明紋（零級(jí)明紋）注：**若P點(diǎn)的光程差則P點(diǎn)為明暗條紋的過(guò)渡區(qū)干涉極大干涉極小（2）出現(xiàn)明暗條紋的位置（真空中）：第二十一頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日P點(diǎn)的坐標(biāo)（距O點(diǎn)很近）：干涉極大極小的條件干涉極大極小的位置1S2Sx——明條紋——暗條紋第二十二頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日——色散D、一定

條紋越清晰，反之d大到一定程度，條紋全部集中到屏中心。1S2Sx若白光入射，每一級(jí)都是彩色條紋分布（中央極大除外）同一級(jí)上

（3）條紋特征：相鄰兩條明（暗）紋的間距：

干涉圖樣是等間距明暗相間條紋。第二十三頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日表示P點(diǎn)的強(qiáng)度如何隨角變化（即：隨位相變化）——干涉極大

注：如果P點(diǎn)兩振動(dòng)的振幅不等，則：——干涉極小IImaxImino2-24-4第二十四頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日----I1、I2為兩相干光單獨(dú)在P點(diǎn)處的光強(qiáng)若，則明紋光強(qiáng)暗紋光強(qiáng)第二十五頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日（4）楊氏實(shí)驗(yàn)的另一形式焦平面仍有…明條紋…暗條紋

費(fèi)馬原理：從垂直于平行光的任一平面算起，各平行光線到會(huì)聚點(diǎn)的光程相等（即透鏡不附加光程差）。第二十六頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日例1：已知楊氏實(shí)驗(yàn)中：=0.55m，d=3.3mm，D=3m。求：（1）條紋間距x。（2）置厚度l=0.01mm的平行平面玻璃于S2之前，計(jì)算條紋移動(dòng)距離及方向。解：（1）（2）設(shè)未放玻璃前P為k級(jí)極大：1S2S加玻璃后增加了光程差：則：注：若測(cè)得x，則可求出n。<0第二十七頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日[例2]在楊氏雙縫實(shí)驗(yàn)中，用折射率n=1.58的透明薄膜蓋在上縫上，并用λ=6.32810－7m的光照射，發(fā)現(xiàn)中央明紋向上移動(dòng)了5條，求薄膜厚度解：P點(diǎn)為放入薄膜后中央明紋的位置第二十八頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日又因P點(diǎn)是未放薄膜時(shí)第N級(jí)的位置可得：第二十九頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日另解：光程差每改變一個(gè)，條紋移動(dòng)一條因r2光程未變，r1改變了(n-1)x第三十頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日思路擴(kuò)展：介紹全息概念

光的波長(zhǎng)是光的空間周期性的表現(xiàn)，值很小，不容易觀測(cè)到，通過(guò)雙縫干涉裝置把光波的空間周期性反應(yīng)為光強(qiáng)分布的空間周期性——即條紋分布（可測(cè)）。所以條紋分布既記錄了光強(qiáng)的分布，更重要的是記錄了兩相干光束位相差的分布。這就是光的全部信息（強(qiáng)度和相位），這便是全息光學(xué)的基本概念，第三十一頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日三、楊氏實(shí)驗(yàn)的變形1.菲涅耳雙棱鏡：關(guān)鍵求出d，已知α，n，則實(shí)驗(yàn)中，常用兩次成象法求

（d1,d2分別為兩次成象時(shí)的寬度）2.維納駐波實(shí)驗(yàn)abc重點(diǎn)：半波損失及條件：近垂直入射相鄰兩條紋中心的高ac=λ/2ab=ac/sinθθ→1′則ab→1mm可測(cè)d第三十二頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日明暗條紋的位置：真空中：將屏移到B處，證實(shí)了半波損失的存在3.洛埃鏡(簡(jiǎn)單介紹)SS’…明條紋…暗條紋第三十三頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日4.菲涅耳雙面鏡實(shí)驗(yàn)等效為兩個(gè)虛光源光的干涉第三十四頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日第2.4節(jié)干涉條紋的可見(jiàn)度及光波的時(shí)空間相干性一、條紋的可見(jiàn)度：（描述條紋的清晰可見(jiàn)程度）

在楊氏雙縫干涉實(shí)驗(yàn)中的兩縫寬度一樣和一大一小時(shí)條紋能一樣清晰嗎？1.定義

當(dāng)Ⅰmin=0時(shí)V=1最大；當(dāng)Ⅰmin=Ⅰmax時(shí)V=0∴0≤V≤12.雙縫干涉屏上光強(qiáng)分布曲線

IImaxImino2-24-4第三十五頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日當(dāng)時(shí)，

一般情況下

影響可見(jiàn)度的主要因素是，即振幅之比。以上討論都是在理想的單色光，理想的線光源條件下討論的，而實(shí)際并非如此！第三十六頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日二、光源的非單色性對(duì)干涉條紋的影響光波的時(shí)間相干性：譜線寬度相干時(shí)間：波列長(zhǎng)度所對(duì)應(yīng)的時(shí)間相干長(zhǎng)度：兩個(gè)分光束能產(chǎn)生干涉效應(yīng)的最大光程差不同波長(zhǎng)的光是非相干的

范圍內(nèi)同種波長(zhǎng)的光是相干光。第三十七頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日重疊處的光強(qiáng)為每種波長(zhǎng)光的相干條紋的非相干疊加干涉條紋的可見(jiàn)度下降波長(zhǎng)為的第K+1級(jí)條紋與波長(zhǎng)為的第K級(jí)條紋重合時(shí)，條紋不能分辯，干涉現(xiàn)象消失第三十八頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日最大光程差為----相干長(zhǎng)度與單色光的線寬成反比第三十九頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日三、光源寬度對(duì)干涉條紋的影響將面光源看成是無(wú)數(shù)個(gè)互不相干的線光源組成每個(gè)線光源在屏上形成一套干涉條紋，彼此錯(cuò)開(kāi)第四十頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日第2.5節(jié)菲涅耳公式及半波損失的定性解釋

一、菲涅耳公式

◎◎◎n1n2AP1A`P1AP2A`S1AS1AS2i1i2第四十一頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日式中各量的物理意義：以入射面為基礎(chǔ)，光矢量分為平行分量P，垂直分量S，S、P和傳向構(gòu)成右手關(guān)系，圖中規(guī)定了正方向，若結(jié)果為負(fù)時(shí)，則和規(guī)定的正方向相反。反射定律，折射定律以上公式是菲涅耳從光的電磁理論中導(dǎo)出的，對(duì)以后各光學(xué)現(xiàn)象都能解釋。二、半波損失的解釋

1.掠入射

由公式可知和入射光的兩分量正好都反向，但傳向幾乎都在同一直線上）∴反射光總振動(dòng)方向和入射光總振動(dòng)相反。（相當(dāng)于位相突變）2、近垂直入射，，，可得

合成后反射光總矢量和入射光總矢量反相。第四十二頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日一、等傾干涉薄膜厚度為d，折射率為n——厚度均勻的薄膜所得到的干涉設(shè)n1<

n

<n2光程差第2.6節(jié)分陣幅法產(chǎn)生的干涉（薄膜干涉）第四十三頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日注意：1.“明紋”中，k0因?yàn)閐不可能為零。2.明暗條件中沒(méi)有號(hào)，因條紋不對(duì)稱。+3.明暗條件還可用折射角表示為：4.是否考慮額外光程差，要看n1,n,n2三者關(guān)系不考慮！要加!!!第四十四頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日(1)傾角i相同的光線對(duì)應(yīng)同一條干涉圓環(huán)條紋干涉條紋特征：L

fPo

r環(huán)n1n2niiPifor環(huán)n面光源··—等傾干涉(2)不同傾角i構(gòu)成的等傾條紋是一系列同心圓環(huán)S

·點(diǎn)光源第四十五頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日(1)傾角i相同的光線對(duì)應(yīng)同一條干涉圓環(huán)條紋干涉條紋特征：—等傾干涉(2)不同傾角i構(gòu)成的等傾條紋是一系列同心圓環(huán)(3)愈往中心，條紋級(jí)別愈高d一定時(shí)，*若改變d即：中心O點(diǎn)處的干涉級(jí)最高-d中心向外冒條紋ˉd中心向內(nèi)吞條紋(4)條紋間隔分布：內(nèi)疏外密-kgˉkgD(5)光源是白光ˉ?iˉ?kr-l——彩色干涉條紋L

fPo

r環(huán)n1n2niSi

·第四十六頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日（1）透射光也有干涉現(xiàn)象，反射光加強(qiáng)的點(diǎn)，透射光正好減弱（互補(bǔ)）補(bǔ)充說(shuō)明：明暗條件為：

單色光垂直入射時(shí)：復(fù)色光垂直入射時(shí)，（2）平行光垂直入射的干涉現(xiàn)象：薄膜表面或全亮、或全暗、或全居中。n1n2n薄膜表面有的顏色亮，有的消失(k=1,2,…)明條紋(k=0,1,2,…)暗條紋in1<n<n2P第四十七頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日反射光干涉圖樣條紋可見(jiàn)度高，清晰透射光干涉條紋可見(jiàn)度低，不清晰第四十八頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日[例1]在白光下，觀察一層折射率為1.30的薄油膜，若觀察方向與油膜表面法線成300角時(shí)，可看到油膜呈藍(lán)色(波長(zhǎng)為4800A),試求油膜的最小厚度，如果從法向觀察，反射光呈什么顏色?解:需考慮額外程差。根據(jù)明紋條件第四十九頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日k=1時(shí)有第五十頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日從法向觀察，i=0:k=1時(shí)：k=2時(shí)：----綠色光----紫外光，不可見(jiàn)第五十一頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日例2.折射率n=1.50的玻璃表面涂一層

MgF2(n=1.38),為使它在5500?波長(zhǎng)處產(chǎn)生極小反射，這層膜應(yīng)多厚？最薄的膜k=0，此時(shí)解：假定光垂直入射(n1<n<n2),不加/2(k=0,1,2,…)暗條紋如：照相機(jī)鏡頭呈現(xiàn)藍(lán)紫色——消除黃綠色的反射光。等傾干涉的應(yīng)用1使某些顏色的單色光在表面的反射干涉相消，增加透射——增透膜：第五十二頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日應(yīng)用2——多層膜（增加反射）使某些顏色的光反射本領(lǐng)高達(dá)99%，而使透射減弱。例3氦氖激光器中的諧振腔反射鏡，對(duì)波長(zhǎng)=6328?的單色光的反射率要求達(dá)99%以上，為此反射鏡采用在玻璃表面鍍上的多層膜，求每層薄膜的實(shí)際厚度（按最小厚度要求，光近似垂直入射）

第一層：第二層：第五十三頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日夾角很小的兩個(gè)平面所構(gòu)成的薄膜二、劈尖膜形成的干涉——等厚干涉dn1n·A反射光2反射光1入射光(單色平行光垂直入射)A點(diǎn)處光線1、2的光程差明紋：暗紋：同一厚度d對(duì)應(yīng)同一級(jí)條紋——等厚條紋n1第五十四頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日干涉條紋的分布特征：棱邊處d=0每一k值對(duì)應(yīng)劈尖某一確定厚度d即同一厚度對(duì)應(yīng)同一干涉級(jí)干涉條紋是一組與棱邊平行的明暗相間的條紋——等厚條紋n1=n2n

對(duì)應(yīng)著暗紋n1<

n<n2對(duì)應(yīng)著亮紋相鄰兩明（暗）紋間對(duì)應(yīng)的厚度差為:復(fù)色光入射得彩色條紋第五十五頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日明（暗）紋間距l(xiāng):、一定，l確定，條紋等間距(條紋變密),(條紋疏遠(yuǎn))一定，、l；、l第五十六頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日明暗條件：

平板玻璃平凸透鏡干涉環(huán)半徑：

rRd三、等厚干涉的應(yīng)用之一——牛頓環(huán)（平凸透鏡的曲率半徑很大）第五十七頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日干涉條紋特征：（4）已知可求出R：干涉環(huán)半徑：

（2）通常牛頓環(huán)的中心是暗點(diǎn)。（3）相鄰兩暗環(huán)的間隔可見(jiàn)：干涉環(huán)中心疏、兩邊密。（5）已知R可求愈往邊緣，條紋級(jí)別愈高。

（1）

與等傾干涉的本質(zhì)區(qū)別（6）透射光與之互補(bǔ)第五十八頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日第五十九頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日平凸透鏡向上平移時(shí)，中心處有圓環(huán)吞入；反之則有圓環(huán)冒出對(duì)空氣層：平移距離時(shí)有一條條紋移過(guò)第六十頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日等厚干涉的應(yīng)用之二*劈尖的應(yīng)用測(cè)波長(zhǎng)：已知θ、n，測(cè)L可得λ測(cè)折射率：已知θ、λ，測(cè)L可得n測(cè)細(xì)小直徑、厚度、微小變化Δh待測(cè)塊規(guī)λ標(biāo)準(zhǔn)塊規(guī)玻璃測(cè)表面平行度等厚條紋待測(cè)工件標(biāo)準(zhǔn)件第六十一頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日[例3]為測(cè)定Si上的SiO2厚度d，可用化學(xué)方法將SiO2膜的一部分腐蝕成劈尖形?，F(xiàn)用λ=5893A的光垂直入射,觀察到7條明紋,，問(wèn)d=?(已知Si:n1=3.42，SiO2:n=1.50).解：上下面都有半波損失SiO2Si第六十二頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日因棱邊處對(duì)應(yīng)于k=0，故d處明紋對(duì)應(yīng)于k=6第六十三頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日[例4]利用劈尖干涉可對(duì)工件表面微小缺陷進(jìn)行檢驗(yàn)。當(dāng)波長(zhǎng)為的單色光垂直入射時(shí)，觀察到干涉條紋如圖。問(wèn)(1)不平處是凸的，還是凹的?(2)凹凸不平的高度為多少?第六十四頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日解：(1)等厚干涉，同一條紋上各點(diǎn)對(duì)應(yīng)的空氣層厚度相等所以不平處是凸的(2)由相似三角形關(guān)系得第六十五頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日

第2.7節(jié)邁克爾遜干涉儀補(bǔ)償玻璃板半透明鍍銀層一.原理M1可移動(dòng)

M2固定第六十六頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日半透膜補(bǔ)償板M1與M2′形成厚度均勻的薄膜,——等傾條紋M1與

M2′形成一空氣隙劈尖——等厚條紋當(dāng)當(dāng)M1M2’dM1M2’第六十七頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日半透膜補(bǔ)償板干涉條紋的位置取決于光程差,只要光程差有微小的變化,干涉條紋就發(fā)生可鑒別的移動(dòng)。光程差改變‘’這么長(zhǎng)，就有一條明紋移動(dòng)已知可測(cè)已知可測(cè)M1平移一條明紋移動(dòng)明紋移動(dòng)的數(shù)目NM2平移的距離平移M1（即改變光程差），

第六十八頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日第六十九頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日第七十頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日用邁克爾遜干涉儀研究相干長(zhǎng)度光程差不大不相干相干光程差較大第七十一頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日第2.8節(jié)多光束的干涉——法布里玻羅干涉儀h內(nèi)面平行而鍍高反射率層多光束干涉n一、構(gòu)造和原理第七十二頁(yè)，共七十六頁(yè)，編輯于2023年，星期日相鄰兩光束的光程差和相位差（第一面的出射角為i2）形成N束等振幅、相鄰光束有固定