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文檔簡介

22.4抱負氣體的絕熱過程絕熱過程的泊松方程設想肯定量的抱負氣體經受一個準靜態(tài)的絕熱膨脹(或壓縮)過程，從初態(tài)1變化到終態(tài)2,依據(jù)熱力學第肯定律有W=-(U2-U})=--^CVfin(T2-Tl)做mol在絕熱過程中，抱負氣體的三個狀態(tài)參量夕、K廠是同時變化的。可以證明，絕熱過程中壓強與體積有如下關系p片=常量其中/是抱負氣體的比熱比。上式常稱為絕熱過程的泊松方程。采用抱負氣體的狀態(tài)方程，還可以由此得到y(tǒng)r-lpyr-lpr^Tr=常量絕熱過程的p-1/關系曲線稱為絕熱線，如下圖所示TjpTjpLTjpTjpL在上圖中畫出了抱負氣體的絕熱線AC,同時還畫出了一條等溫線AB進行比較?？梢钥闯觯^熱線比等溫線陡。這表明同一氣體從同一狀態(tài)作同樣的體積壓縮時，壓強的變化在絕熱過程中要比等溫過程中大。二.泊松方程的推導依據(jù)熱力學第肯定律及絕熱過程的特征（dQ=。），可得pdV=CVmdTRT對于抱負氣體有pV=RT由于在絕熱過程中，夕、K廠三個量都在變化，所以M

pdV+Vdp=RdTMm。1消去上面兩式中的dT,有g<pdV+Vdp）=-RpdV采用可得。刖（pdV+陟）=…-cJpdV簡化后，有dpdV—+y—=0PV對上式積分得p『=常量例1.有l(wèi)m。/剛性多原子抱負氣體，原來壓強為l.Oatm,體積為2.46xIO-2/??3,若經過一絕熱壓縮過程，體積縮小為原來的1/8,求：(1)氣體內能的增加;(2)該過程中氣體所作的功；(3)終態(tài)時氣體的分子數(shù)密度。解：(1)對剛性多原子抱負氣體('=6),有i+26+24…i63由絕熱過程方程，得P2=（―）zP、=\6atmV2所以。=600KR氣體內能的增量為AE=vCyW一式）=3R（『2-1）=7479J(2

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