電磁場與電磁波課件ppt(電子科技大學)第一章 矢量分析

第一章矢量分析1本章內(nèi)容1.1矢量代數(shù)1.2

常用正交曲線坐標系1.3

標量場的梯度1.4

矢量場的通量與散度1.5

矢量場的環(huán)流和旋度1.6

無旋場與無散場1.7

拉普拉斯運算與格林定理1.8

亥姆霍茲定理21.標量和矢量矢量的大小或模：矢量的單位矢量：標量：一個只用大小描述的物理量。矢量的代數(shù)表示：1.1矢量代數(shù)矢量：一個既有大小又有方向特性的物理量，常用黑體字母或帶箭頭的字母表示。

矢量的幾何表示：一個矢量可用一條有方向的線段來表示

注意：單位矢量不一定是常矢量。

矢量的幾何表示常矢量：大小和方向均不變的矢量。

3矢量用坐標分量表示zxy——為的方向余弦。

式中：

4（1）矢量的加減法兩矢量的加減在幾何上是以這兩矢量為鄰邊的平行四邊形的對角線,如圖所示。矢量的加減符合交換律和結合律2.矢量的代數(shù)運算矢量的加法矢量的減法在直角坐標系中兩矢量的加法和減法：結合律交換律5（2）標量乘矢量（3）矢量的標積（點積）——矢量的標積符合交換律q矢量與的夾角

矢量的投影運算：矢量

在矢量

方向上的投影分矢量為6

矢量的投影運算：矢量

在矢量

方向上的投影分矢量為7（4）矢量的矢積（叉乘、叉積）qsinABq矢量與的叉積用坐標分量表示為寫成行列式形式為若，則若，則8（5）矢量的混合運算——分配律——

分配律——

標量三重積——

矢量三重積9

三維空間任意一點的位置可通過三條相互正交曲線的交點來確定。1.2

三種常用的正交曲線坐標系

在電磁場與波理論中，三種常用的正交曲線坐標系為：直角坐標系、圓柱坐標系和球面坐標系。三條正交曲線組成的確定三維空間任意點位置的體系，稱為正交曲線坐標系；三條正交曲線稱為坐標軸；描述坐標軸的量稱為坐標變量。101、直角坐標系

位置矢量面元矢量線元矢量體積元坐標變量坐標單位矢量

點P(x0,y0,z0)0yy=（平面）

o

x

y

z0xx=（平面）0zz=（平面）P

直角坐標系

x

yz直角坐標系的長度元、面積元、體積元

odzdydx112、圓柱面坐標系坐標變量坐標單位矢量位置矢量線元矢量體積元面元矢量123、球面坐標系球面坐標系球坐標系中的線元、面元和體積元坐標變量坐標單位矢量位置矢量線元矢量體積元面元矢量134、坐標單位矢量之間的關系

直角坐標與圓柱坐標系圓柱坐標與球坐標系直角坐標與球坐標系oqrz單位圓

柱坐標系與求坐標系之間坐標單位矢量的關系qq

ofxy單位圓

直角坐標系與柱坐標系之間坐標單位矢量的關系

f14備注：數(shù)學符號的標準讀音念作：del或Nabla念作：derta

念作：partial偏微分算符151.3標量場的梯度如果物理量是標量，稱該場為標量場。

例如：溫度場、電位場、高度場等。如果物理量是矢量，稱該場為矢量場。

例如：流速場、重力場、電場、磁場等。如果場與時間無關，稱為靜態(tài)場，反之為時變場。時變標量場和矢量場可分別表示為：

確定空間區(qū)域上的每一點都有確定物理量與之對應，稱在該區(qū)域上定義了一個場。從數(shù)學上看，場是定義在空間區(qū)域上的函數(shù)：標量場和矢量場靜態(tài)標量場和矢量場可分別表示為：16標量場的等值面

標量場的等值線(面)等值面:

標量場取得同一數(shù)值的點在空間形成的曲面。等值面方程：常數(shù)C取一系列不同的值，就得到一系列不同的等值面，形成等值面族；標量場的等值面充滿場所在的整個空間；標量場的等值面互不相交。

等值面的特點：意義:

形象直觀地描述了物理量在空間的分布狀態(tài)。17梯度的表達式：圓柱面坐標系

球面坐標系直角面坐標系

2、標量場的梯度（或）意義：描述標量場在某點的最大變化率及其變化最大的方向。概念：，其中

取得最大值的方向18關于：方向導數(shù)意義：方向導數(shù)，是標量，表示標量場沿某方向的空間變化率的大小。概念：

M0M方向導數(shù)的概念

——的方向余弦。

式中：

方向導數(shù)與梯度的關系：標量場在某個方向上的方向導數(shù)，是梯度在該方向上的投影分量的大小。特點：（某一點的）方向導數(shù)的大小，既與點M0有關，也與方向有關。19

——u(M)沿方向增加；

——u(M)沿方向減小；

——u(M)沿方向無變化。試問：在什么方向上變化率最大？其最大的變化率為多少？關于方向導數(shù)的討論：20標量場的梯度是矢量場，它在空間某點的方向表示該點場變化最大的方向，其數(shù)值表示變化最大方向上場的空間變化率。標量場在某個方向上的方向導數(shù)，是梯度在該方向上的投影分量的大小。梯度的性質：梯度運算的基本公式：標量場的梯度垂直于通過該點的等值面（或切平面）21小結：幾個概念方向導數(shù)；標量場在點M在某個方向

上的變化率=（方向導數(shù)）方向余弦（）；方向的單位方向矢量：梯度（標量場在點M在變化率為最大的方向上的變化率；）22

例1.2.1

設一標量函數(shù)(x,y,z)=x2＋y2－z描述了空間標量場。試求：

(1)該函數(shù)在點P(1,1,1)處的梯度，以及表示該梯度方向的單位矢量；

(2)求該函數(shù)沿單位矢量el=

excos60＋ey

cos45

＋ezcos60方向的方向導數(shù)，并以點P(1,1,1)處的方向導數(shù)值與該點的梯度值作以比較，得出相應結論。

解

(1)由梯度計算公式，可求得P點的梯度為23表征其方向的單位矢量

(2)由方向導數(shù)與梯度之間的關系（方向導數(shù)=梯度·el單位方向矢）可知，沿el方向的方向導數(shù)為：對于給定的P點，上述方向導數(shù)在該點取值為24而該點的梯度值為

顯然，梯度描述了P點處標量函數(shù)的最大變化率，即最大的方向導數(shù)，故恒成立。251.4矢量場的通量與散度

1、矢量線

意義：形象直觀地描述了矢量場的空間分布狀態(tài)。矢量線方程：概念：矢量線是這樣的曲線，其上每一點的切線方向代表了該點矢量場的方向。矢量線oM

262、矢量場的通量

問題：如何定量描述矢量場的大?。恳胪康母拍?。

通量的概念：其中：——面積元矢量；——面積元的法向單位矢量；——穿過面積元的通量；

如果曲面S是閉合的，則規(guī)定曲面法矢由閉合曲面內(nèi)指向外，矢量場對閉合曲面的通量是：面積元矢量27通過閉合曲面有凈的矢量線穿出有凈的矢量線進入進入與穿出閉合曲面的矢量線相等矢量場通過閉合曲面通量的三種可能結果

閉合曲面的通量從宏觀上建立了矢量場通過閉合曲面的通量與曲面內(nèi)產(chǎn)生矢量場的源的關系。通量的物理意義黑洞283、矢量場的散度為了定量研究場與源之間的關系，需建立場空間任意點（小體積元）的通量源與矢量場（小體積元曲面的通量）的關系。利用極限方法得到這一關系：稱為矢量場的散度。

散度是矢量通過包含該點的任意閉合小曲面的通量與曲面元體積之比的極限，是通量的點密度。29柱面坐標系球面坐標系直角坐標系散度的表達式：散度的有關公式：30直角坐標系下散度表達式的推導

由此可知，穿出前、后兩側面的凈通量值為oxy在直角坐標系中計算?·FzzDxDyDP

不失一般性，令包圍P點的微體積V為一直平行六面體，如圖所示。則31根據(jù)定義，則得到直角坐標系中的散度

表達式為

同理，分析穿出另兩組側面的凈通量，并合成之，即得由點P穿出該六面體的凈通量為324、散度定理體積的剖分VS1S2en2en1S從散度的定義出發(fā)，可以得到矢量場在空間任意閉合曲面的通量，等于該閉合曲面所包含體積中矢量場的散度的體積分，即散度定理是閉合曲面積分與體積分之間的一個變換關系，在電磁理論中有著廣泛的應用。331.5矢量場的環(huán)流和旋度

矢量場的環(huán)流與旋渦源

不是所有的矢量場都由通量源激發(fā)。存在另一類不同于通量源的矢量源，它所激發(fā)的矢量場的力線是閉合的，它對于任何閉合曲面的通量為零。但在場所定義的空間中閉合路徑的積分不為零。則稱：存在一種源（旋渦源），該源是產(chǎn)生該矢量場的原因；34

如磁場沿任意閉合曲線的積分與通過閉合曲線所圍曲面的電流成正比，即：上式建立了磁場的環(huán)流與電流的關系。

S,是閉合環(huán)的面積35如果矢量場的任意閉合回路的環(huán)流恒為零，稱該矢量場為無旋場，又稱為保守場。如果矢量場對于任何閉合曲線的環(huán)流不為零，稱該矢量場為有旋矢量場；能夠激發(fā)有旋矢量場的源稱為旋渦源。電流是激發(fā)產(chǎn)生磁場的旋渦源。環(huán)流的概念矢量場對于閉合曲線C的環(huán)流定義為該矢量對閉合曲線C的線積分，即36過點M作一微小曲面S，它的邊界曲線記為C，曲面的法線方向n與曲線的繞向成右手螺旋法則。當S0時，極限稱為矢量場在點M處沿方向n的環(huán)流面密度。

矢量場的環(huán)流給出了矢量場與積分回路所圍曲面內(nèi)旋渦源的宏觀聯(lián)系。為了給出空間任意點矢量場與旋渦源的關系，引入矢量場的旋度。

特點：其值與點M處的方向n有關。2、矢量場的旋度（）

（1）環(huán)流面密度37而

推導

的示意圖如圖所示。oyDz

DyCMzx1234計算的示意圖

直角坐標系中

、、的表達式38于是

同理可得故得概念：矢量場在M點處的旋度為一矢量，其數(shù)值為M點的環(huán)流面密度最大值，其方向為取得環(huán)量密度最大值時面積元的法線方向，即物理意義：旋渦源密度矢量。性質：（2）矢量場的旋度39旋度的計算公式:直角坐標系圓柱面坐標系球面坐標系40旋度的有關公式：矢量場的旋度的散度恒為零標量場的梯度的旋度恒為零413、Stokes定理

Stokes定理，是閉合曲線積分與曲面積分之間的一個變換關系式，也在電磁理論中有廣泛的應用。曲面的剖分方向相反大小相等結果抵消

從旋度的定義出發(fā)，可以得到矢量場沿任意閉合曲線的環(huán)流，等于矢量場的旋度在該閉合曲線所圍的曲面的通量，即42散度場旋度場散度場、旋度場，反映：空間分布不同的兩種矢量場；散度場，切向分量等于零，徑向分量不為零；旋度場，徑向分量等于零，切向分量不為零；4、散度場、旋度場

435、散度和旋度的區(qū)別

44有旋、有散場，沿切向、徑向分解為：無散場、無旋場；451、矢量場的源散度源：是標量，產(chǎn)生的矢量場在包圍源的封閉面上的通量

等于（或正比于）該封閉面內(nèi)所包圍的源的總和；源在一給定點的（體）密度等于（或正比于）矢量場在該點的散度；

旋度源：是矢量，產(chǎn)生的矢量場具有渦旋性質，穿過一曲面

的旋度源等于（或正比于）沿此曲面邊界的閉合回

路的環(huán)量；在給定點上，這種源的（面）密度等于（或正比于）矢量場在該點的旋度。1.6無旋場與無散場（如：P71頁，式2.6.4）（即：斯托克斯定理）462、矢量場按源的分類（1）無旋場也有：，線積分與路徑無關，是保守場。僅有散度源而無旋度源的矢量場，性質：無旋場，總可以用標量場的梯度表示為：例如：靜電場性質：梯度場的旋度，恒為零：47（2）無散場僅有旋度源而無散度源的矢量場，即也有：性質：無散場，總可以表示為另一個矢量場的旋度；例如，恒定磁場性質：矢量場的旋度的散度，恒為零；48（3）無旋、無散場【注：散度源、旋度源，均分布在所討論的區(qū)域之外?！浚?）有散、有旋場根據(jù)前面的性質，這樣的場可分解為兩部分：無旋場部分和無散場部分無旋場部分無散場部分由代入：（即：無源自由空間區(qū)域的拉普拉斯方程）491.7拉普拉斯運算與格林定理

1、拉普拉斯運算標量的拉普拉斯運算定義式：——拉普拉斯算符直角坐標系計算公式：圓柱坐標系球坐標系——哈密頓算符（比較）50矢量場的拉普