第四章 波沿線(xiàn)路傳導(dǎo)

第四章波沿線(xiàn)路傳導(dǎo)12.0電磁暫態(tài)分析的理論基礎(chǔ)波傳導(dǎo)和電磁輻射是電磁干擾傳播的兩種最基本的形式任何形式的干擾都可以歸納到這兩種機(jī)理電磁暫態(tài)波傳播的波過(guò)程理論動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)基本理論電磁輻射理論22.1波過(guò)程的物理概念傳輸線(xiàn)的概念32.1波過(guò)程的物理概念傳輸線(xiàn)產(chǎn)生電磁干擾

與復(fù)雜系統(tǒng)相連，導(dǎo)致沿線(xiàn)路的電磁干擾傳輸進(jìn)入系統(tǒng)內(nèi)部與復(fù)雜系統(tǒng)相連，在系統(tǒng)內(nèi)部產(chǎn)生電磁輻射電磁波耦合進(jìn)入傳輸線(xiàn)，沿線(xiàn)路進(jìn)入屏蔽很好的電子設(shè)備內(nèi)部傳輸線(xiàn)間的耦合，特別是電路板上的耦合，能引起EMC問(wèn)題42.1波過(guò)程的物理概念電源向電容充電，在導(dǎo)線(xiàn)周?chē)⑵痣妶?chǎng)，靠近電源的電容立即充電，并向相鄰的電容放電由于電感作用，較遠(yuǎn)處電容要間隔一段時(shí)間才能充上一定的電荷，電壓波以某速度沿線(xiàn)路傳播隨著線(xiàn)路電容的充放電，將有電流流過(guò)導(dǎo)線(xiàn)的電感，在導(dǎo)線(xiàn)周?chē)⑵鸫艌?chǎng)。電流波以同樣速度沿x方向流動(dòng)

52.1波過(guò)程的物理概念電壓波和電流波沿線(xiàn)路的流動(dòng)，實(shí)際上就是電磁波沿線(xiàn)路的傳播過(guò)程

電壓波和電流波的關(guān)系

電流波和電壓波沿導(dǎo)線(xiàn)的傳播過(guò)程實(shí)際上就是電磁能量傳播的過(guò)程

62.2波動(dòng)方程單根無(wú)損線(xiàn)

72.2波動(dòng)方程采用運(yùn)算微積求解：拉氏變換82.2波動(dòng)方程根據(jù)拉氏變換的延遲定理

變量置換9前行波和反行波電壓波的分量以速度v向x方向運(yùn)動(dòng)

另一分量不變，以速度v向x反方向運(yùn)動(dòng)10前行波和反行波電壓波和電流波的關(guān)系電壓波與電流波通過(guò)波阻抗Z相互聯(lián)系電壓波符號(hào)只與地電容電荷的符號(hào)有關(guān)電流波符號(hào)由電荷符號(hào)和運(yùn)動(dòng)方向決定

11前行波和反行波單根無(wú)損線(xiàn)波過(guò)程特點(diǎn)

波阻抗表示同一方向傳播的電壓波與電流波之間的比例大小不同方向的行波，Z前面有正負(fù)號(hào)Z只與單位長(zhǎng)度的電感和電容有關(guān)，與線(xiàn)路長(zhǎng)度無(wú)關(guān)既有前行波，又有反行波12波的折射和反射

線(xiàn)路參數(shù)突然改變引起邊界條件：在節(jié)點(diǎn)A只有一個(gè)電壓和電流

13波的折射和反射

線(xiàn)路末端開(kāi)路折射系數(shù)=2，反射系數(shù)=1能量角度解釋?zhuān)篜2=0，全部能量反射回去，使線(xiàn)路上反射波到達(dá)的范圍，單位長(zhǎng)度總能量等于入射波能量的2倍，反射波到達(dá)后線(xiàn)路電流為零，磁場(chǎng)能量也為零，全部能量都儲(chǔ)存在電場(chǎng)14波的折射和反射

線(xiàn)路末端短路折射系數(shù)=0，反射系數(shù)=-1能量角度解釋?zhuān)阂驗(yàn)榫€(xiàn)路末端接地短路，入射波到達(dá)末段后，全部能量反射回去成為磁場(chǎng)能量，電流增加1倍

15波的折射和反射

線(xiàn)路末端接有負(fù)載電阻R=Z1

折射系數(shù)=1，反射系數(shù)=0相當(dāng)于線(xiàn)路末端接于另一波阻抗相同的線(xiàn)路，波到達(dá)末端后無(wú)反射兩種情況的物理意義相同嗎？

162.3集中參數(shù)等值電路（彼德遜法則）適用范圍：入射波必須沿分布參數(shù)線(xiàn)路傳播而來(lái)，和節(jié)點(diǎn)相連的線(xiàn)路必須無(wú)窮長(zhǎng)

172.4等值波法則（廣義彼德遜法則）182.4等值波法則（廣義彼德遜法則）也適用于有限長(zhǎng)線(xiàn)路連接的節(jié)點(diǎn)，只要把線(xiàn)路m在t時(shí)刻傳播到節(jié)點(diǎn)x的入射電壓波正確地理解為包含時(shí)刻從線(xiàn)路的另一端m反射回來(lái)的反射波和從其他線(xiàn)路折射到線(xiàn)路m上來(lái)的折射波的總和即可。這樣等值波法則就可用來(lái)計(jì)算任意的復(fù)雜網(wǎng)絡(luò)19丟阿摩爾（Duhamel）積分202.5波經(jīng)過(guò)電容和電感212.5波經(jīng)過(guò)電容和電感222.5波經(jīng)過(guò)電容和電感最大陡度發(fā)生在t=0時(shí)刻

只要增加電容或電感就可以將限制侵入波的陡度

在無(wú)窮長(zhǎng)的直角波作用下，電容和電感對(duì)最終的穩(wěn)態(tài)值沒(méi)有影響，因?yàn)橹绷麟妷鹤饔孟拢娙菹喈?dāng)于開(kāi)路、電感相當(dāng)于短路

232.5波經(jīng)過(guò)電容和電感先求出線(xiàn)路在斜角波u1=Et/b作用下的解再將波頭時(shí)間為b、幅值為E的斜角波分解為兩個(gè)極性相反、且在時(shí)間上相差b的斜角波242.5波經(jīng)過(guò)電容和電感252.5波經(jīng)過(guò)電容和電感【例】幅值E＝100kV的直角波，發(fā)電機(jī)繞組Z2=800Ω，繞組每匝長(zhǎng)度為3m，匝間絕緣耐壓為600V，繞組中波的傳播速度v=6107m/s。求用并聯(lián)電容器來(lái)保護(hù)匝間絕緣時(shí)所需的電容值

262.6計(jì)算波過(guò)程的特性線(xiàn)法272.6計(jì)算波過(guò)程的特性線(xiàn)法28應(yīng)用特性線(xiàn)法求解線(xiàn)路波過(guò)程的方法Case1Case229應(yīng)用特性線(xiàn)法求解線(xiàn)路波過(guò)程的方法Case330應(yīng)用特性線(xiàn)法求解線(xiàn)路波過(guò)程的方法Case4Z1=50Z0=500Z2=5000AB312.7波的多次折反射322.7波的多次折反射332.7波的多次折反射342.8波在平行多導(dǎo)線(xiàn)系統(tǒng)中的傳播靜電方程

352.8波在平行多導(dǎo)線(xiàn)系統(tǒng)中的傳播考慮到為第k根導(dǎo)線(xiàn)中的電流

36平行多導(dǎo)線(xiàn)的耦合系數(shù)導(dǎo)線(xiàn)1對(duì)導(dǎo)線(xiàn)2的耦合系數(shù)<1

37平行多導(dǎo)線(xiàn)的耦合系數(shù)隨導(dǎo)線(xiàn)之間距離的減小而增大，兩根導(dǎo)線(xiàn)越靠近，其耦合系數(shù)越大耦合系數(shù)是輸電線(xiàn)路防雷計(jì)算的一個(gè)重要參數(shù)由于耦合作用，當(dāng)導(dǎo)線(xiàn)1上有電壓波作用時(shí)，導(dǎo)線(xiàn)1、2之間的電位差不再等于E，而是比E小

導(dǎo)線(xiàn)之間的耦合系數(shù)越大，其電位差越小，這對(duì)線(xiàn)路防雷是有利的

382.9變壓器繞組中的波過(guò)程通解

392.9變壓器繞組中的波過(guò)程繞組末端接地時(shí)

繞組末端開(kāi)路時(shí)

40起始電位分布

繞組末端接地時(shí)

繞組末端開(kāi)路時(shí)41穩(wěn)態(tài)電位分布和振蕩過(guò)程

繞組末端接地時(shí)42穩(wěn)態(tài)電位分布和振蕩過(guò)程

繞組末端開(kāi)路時(shí)各點(diǎn)電位均為U043三相繞組中的振蕩過(guò)程一繞組來(lái)波44三相繞組中的振蕩過(guò)程三繞組來(lái)波45繞組間波的傳遞低壓側(cè)開(kāi)路，C20只有繞組本身的很小對(duì)地電容，因此可能出現(xiàn)C12>>C20，此時(shí)U20～U0，從而可能造成低壓繞組的損壞若在低壓繞組開(kāi)路后還接有一段電纜，則由于電纜對(duì)地電容較大，即C20增大，一般來(lái)說(shuō)，靜電耦合分量仍很低，對(duì)低壓繞組沒(méi)有危險(xiǎn)三繞組來(lái)波46變壓器內(nèi)部保護(hù)橫補(bǔ)償：使用與線(xiàn)端相連的附加電容，在繞組首端加電容環(huán)或采用屏蔽線(xiàn)匝，向?qū)Φ仉娙軨0提供電荷，以使所有縱向電容K0上的電荷都相等或接近相等47變壓器內(nèi)部保護(hù)縱補(bǔ)償：盡量加大縱向電容K0的數(shù)值，以削弱對(duì)地電容電流的影響工程上常采用的措施是糾結(jié)式繞組482.10旋轉(zhuǎn)電機(jī)繞組中的波過(guò)程電機(jī)繞組的線(xiàn)圈深嵌在定子鐵芯的槽中，大容量電機(jī)多為單匝，各匝間的電容影響可略去，則發(fā)電機(jī)繞組的等值電路與輸電線(xiàn)路一樣。只有衰減,不會(huì)變形的條件繞組可分槽內(nèi)、槽外兩部分。由于絕緣介質(zhì)不同，對(duì)地高度不一樣，因此槽內(nèi)、外波阻抗及速度均不同。通常所說(shuō)的波阻抗、波速只是槽內(nèi)外的平均值

492.10旋轉(zhuǎn)電機(jī)繞組中的波過(guò)程電機(jī)繞組的波阻抗與其匝數(shù)、電壓等級(jí)及額定容量有關(guān)，一般隨容量增大而減小，隨額定電壓提高而增加電機(jī)繞組的波速也隨容量的增加而下降通常電機(jī)繞組的波阻抗Z在200~1000范圍在電機(jī)繞組的槽內(nèi)部分波速只有10～23m/s

502.10旋轉(zhuǎn)電機(jī)繞組中的波過(guò)程若在直角波作用下，中性點(diǎn)不接地，中性點(diǎn)附近的主絕緣所承受的電壓將達(dá)來(lái)波電壓的兩倍，隨著反射波向首端推進(jìn)，這個(gè)兩倍電壓將逐漸作用在主絕緣上若降低來(lái)波陡度，將會(huì)有效地降低末端開(kāi)路電壓；加之損耗的存在，會(huì)使波的幅值下降將來(lái)波陡度限制在2kV/s以下估算繞組中的最大縱向電位梯度時(shí)，可以近似認(rèn)為僅由侵入繞組的前行電壓波造成斜角波作用512.11波的衰減和變形只有衰減,不會(huì)變形的條件

不致引起波傳播過(guò)程中電能與磁能的相互交換，電磁波只是逐漸衰減而不致變形522.12波的衰減和變形電壓波和電流波的形式為

實(shí)際中輸電線(xiàn)路并不滿(mǎn)足無(wú)變形條件，因此波在傳播過(guò)程中不僅會(huì)衰減，還會(huì)變形

53沖擊電暈的伏庫(kù)特性

伏庫(kù)特性，就是波傳播過(guò)程中，導(dǎo)線(xiàn)上的沖擊電壓瞬時(shí)值u與電暈套內(nèi)的總電荷q的關(guān)系現(xiàn)行規(guī)程計(jì)算負(fù)極性伏庫(kù)特性經(jīng)驗(yàn)公式

比較通用的伏庫(kù)特性

54沖擊電暈的伏庫(kù)特性

伏庫(kù)特性，就是波傳播過(guò)程中，導(dǎo)線(xiàn)上的沖擊電壓瞬時(shí)值u與電暈套內(nèi)的總電荷q的關(guān)系現(xiàn)行規(guī)程計(jì)算負(fù)極性伏庫(kù)特性經(jīng)驗(yàn)公式

比較通用的伏庫(kù)特性

55電暈電路的波動(dòng)方程動(dòng)態(tài)電容：式中為C0幾何電容；正極性時(shí)，常數(shù)M=1.35。負(fù)極性時(shí)，M=1.13

計(jì)及電暈損耗時(shí)的波速度

56電暈電路的波動(dòng)方程動(dòng)態(tài)電容：式中為C0幾何電容；正極性時(shí)，常數(shù)M=1.35。負(fù)極性時(shí)，M=1.13

計(jì)及電暈損耗時(shí)的波速度

57沖擊電暈引起波的衰變和變形

計(jì)及電暈損耗時(shí)的波速度波經(jīng)過(guò)傳播距離l后的時(shí)延為

58沖擊電暈引起波的衰變和變形

59沖擊電暈使導(dǎo)線(xiàn)間的耦合系數(shù)增大

發(fā)生電暈以后在導(dǎo)線(xiàn)