共反射面元疊加理論部分

共反射面元疊加理論部分第一頁，共六十頁，2022年，8月28日目錄常規(guī)MZO疊加方法疊前時間偏移(PSTM)方法共反射面元疊加方法的理論基礎(chǔ)共反射面元疊加方法的實現(xiàn)理論數(shù)據(jù)與實際數(shù)據(jù)上的試驗結(jié)果問題與結(jié)論致謝第二頁，共六十頁，2022年，8月28日一、常規(guī)MZO疊加方法CMP水平疊加(NMO)CMP道集，對稱性疊加NMO+DMO(=MZO)疊加共偏移距道集，非對稱性疊加第三頁，共六十頁，2022年，8月28日CMP水平疊加基本假設(shè)：介質(zhì)水平層狀、小偏移距NMO公式：局限性：地層傾斜時，CMP道集對應(yīng)的反射點發(fā)生彌散；交叉同相軸發(fā)生矛盾疊加。加強斜層，壓制平層；反之亦然。理論問題：大偏移距及介質(zhì)非水平分布時，NMO公式需要修正。

第四頁，共六十頁，2022年，8月28日第五頁，共六十頁，2022年，8月28日CMP水平疊加NMO校正錯誤的例證第六頁，共六十頁，2022年，8月28日第七頁，共六十頁，2022年，8月28日第八頁，共六十頁，2022年，8月28日第九頁，共六十頁，2022年，8月28日第十頁，共六十頁，2022年，8月28日NMO+DMO=MZODMO的目的：消除傾斜地層對疊加的影響，克服反射點彌散，使NMO+DMO后的結(jié)果是真正的零偏移距剖面。DMO的基本假設(shè)：介質(zhì)為常速或介質(zhì)速度隨深度變化。DMO的基本公式：NMODMO第十一頁，共六十頁，2022年，8月28日NMO+DMO=MZO常規(guī)DMO實現(xiàn)方法F-K域DMO積分法DMO（假頻現(xiàn)象）波動方程疊前部分偏移第十二頁，共六十頁，2022年，8月28日NMO+DMO=MZO與速度有關(guān)的DMO與速度無關(guān)的DMO第十三頁，共六十頁，2022年，8月28日NMO+DMO=MZO動校正后DMO基本公式第十四頁，共六十頁，2022年，8月28日NMO+DMO=MZO動校正前DMO基本公式（與速度無關(guān)）：第十五頁，共六十頁，2022年，8月28日NMO+DMO=MZO常速情況下DMO的幾何關(guān)系：XZPR(x,z)微笑形響應(yīng)可能的反射軌跡第十六頁，共六十頁，2022年，8月28日NMO+DMO=MZODMO后遺留的問題：橫向變速情況下，目前所有的DMO公式均不成立。因此，NMO+DMO的結(jié)果不是真正的零偏移距(ZERO-OFFSET)剖面。積分法DMO的算子假頻問題。作了DMO后，并沒有解決繞射波的收斂問題。繞射波會干擾速度分析。第十七頁，共六十頁，2022年，8月28日NMO+DMO=MZO作了DMO后，并沒有解決反射波的歸位問題。速度分析點的反射波并不代表地下界面的真實狀況。復(fù)雜構(gòu)造情況下，速度分析點會偏離地下反射點很遠(yuǎn)。這樣的速度場用于偏移時會產(chǎn)生較大的偏移誤差。NMO+DMO依賴于未知的宏觀速度模型。第十八頁，共六十頁，2022年，8月28日

二、疊前時間偏移方法起因：NMO+DMO后的CMP道集，仍然受到該CMP點正下方周圍傾斜反射層的影響，使速度分析的結(jié)果變壞。目的：提高速度分析結(jié)果的精度改善疊加剖面的質(zhì)量第十九頁，共六十頁，2022年，8月28日共成像點道集疊加與速度分析例證橫向變速介質(zhì)中的CMP道集第二十頁，共六十頁，2022年，8月28日共成像點道集疊加與速度分析例證疊前時間偏移前后的CMP道集第二十一頁，共六十頁，2022年，8月28日共成像點道集疊加與速度分析共成像點道集生成的方法波動方程偏移與反偏移Gardner提出的DMO+PSI方法等價偏移距方法其他疊前時間偏移方法第二十二頁，共六十頁，2022年，8月28日共成像點道集疊加與速度分析常速情況下疊前時間偏移的幾何關(guān)系ZX(x,z)(b,0)(b+r,0)第二十三頁，共六十頁，2022年，8月28日共成像點道集疊加與速度分析波動方程偏移與反偏移的典型處理流程NMO共偏移距剖面（常速）DMO（常速）共偏移距剖面時間偏移抽共成像點道集反NMO---時差恢復(fù)常規(guī)速度分析、疊加（常速）反偏移疊后時間偏移或疊后深度偏移第二十四頁，共六十頁，2022年，8月28日共成像點道集疊加與速度分析共偏移距道集的疊前時間偏移與反偏移方法共偏移距道集相移偏移方法共偏移距道集相移反偏移方法第二十五頁，共六十頁，2022年，8月28日共成像點道集疊加與速度分析Gardner的DMO+PSI方法與速度無關(guān)的DMO第二十六頁，共六十頁，2022年，8月28日共成像點道集疊加與速度分析Gardner的DMO+PSI方法（與速度無關(guān)）疊前時間偏移(PSI)令：定義：第二十七頁，共六十頁，2022年，8月28日共成像點道集疊加與速度分析等價偏移距方法(EquivalentOffsetMigration)（與速度有關(guān)）常速情況下的雙平方根算子令：第二十八頁，共六十頁，2022年，8月28日共成像點道集疊加與速度分析總的特點：不需要做NMO，避開了動校拉伸，提高了疊加分辨率。同相軸歸位、繞射波收斂。速度分析的精度提高。進(jìn)一步地提高了疊加剖面的質(zhì)量。計算簡單，很容易實現(xiàn)。缺點：大多數(shù)方法依賴于宏觀速度場。所有方法僅在常速或速度隨深度變化情況下成立。第二十九頁，共六十頁，2022年，8月28日三、共反射面元疊加理論基礎(chǔ)目的：解決任意變速介質(zhì)情況下的疊加問題，充分地改進(jìn)疊加剖面的質(zhì)量。特點：在任意緩變速介質(zhì)情況下，生成零偏移距疊加剖面。不依賴于宏觀速度場。改變共反射面元的方向與幾何形態(tài)（零偏移距射線出射角和曲率半徑），從而實現(xiàn)對它的最佳照明及對來自它的多次覆蓋數(shù)據(jù)的最優(yōu)疊加。第三十頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)Stacking)特點：可以區(qū)分反射波與繞射波。除提供疊加剖面外，還給出如下結(jié)果：零偏移距射線(zero-offsetray)出射角剖面NormalWave波前曲率剖面Normal-Incident-PointWave波前曲率剖面利用上述三張剖面，可以恢復(fù)宏觀速度場，用于疊后深度偏移。第三十一頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

(Common-Reflection-Surface(CRS)Stacking)CRS疊加的原理GelchinsKy(1988)提出CRE(Common-Reflection-Element)方法DeBazelaire(1986)三參數(shù)動校正Hubral(1983)提出特征波的概念他們共同奠定了共反射面元疊加的理論基礎(chǔ)共反射面元疊加依賴的理論是傍軸射線近似。該方法成立的條件是和傍軸近似理論成立的條件一致的。第三十二頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)Stacking常速模型。用零偏移距射線參數(shù)表示CRS的時距關(guān)系第三十三頁，共六十頁，2022年，8月28日用零偏移距射線參數(shù)表示CRS的時距關(guān)系第三十四頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元迭加第三十五頁，共六十頁，2022年，8月28日第三十六頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加的原理常速情況零偏移距情況下，ZO射線參數(shù)表示的時距關(guān)系：其中：第三十七頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加的原理非零偏移距情況下，ZO射線參數(shù)表示的時距關(guān)系：其中，第三十八頁，共六十頁，2022年，8月28日變速介質(zhì)模型第三十九頁，共六十頁，2022年，8月28日反射界面的同胚像第四十頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加原理任意變速情況零偏移距情況下，zo射線參數(shù)表示的時距關(guān)系其中，第四十一頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加的原理非零偏移距情況下，ZO射線參數(shù)表示的時距關(guān)系其中，第四十二頁，共六十頁，2022年，8月28日特征波(NormalWave)波前第四十三頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加的原理任意變速介質(zhì)情況下的時距關(guān)系的雙曲近似：第四十四頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加的原理CRS疊加與DMO疊加及疊前深度偏移疊加的區(qū)別與聯(lián)系第四十五頁，共六十頁，2022年，8月28日對反射點R來講，MZO疊加把不同偏移距的觀測影射到對應(yīng)零偏移距射線的自激自收觀測實現(xiàn)同相疊加第四十六頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)Stacking對反射點R來講，MZO疊加把不同偏移距的觀測影射到對應(yīng)零偏移距射線的自激自收觀測實現(xiàn)同相疊加MZO疊加隱含著界面形態(tài)已經(jīng)確定MZO疊加對滿足零偏移距等時關(guān)系的反射點是最佳照明的。等時關(guān)系是由MZO關(guān)系式定義的，該關(guān)系式在速度橫向變化時誤差較大，而且它本身依賴于宏觀速度場。第四十七頁，共六十頁，2022年，8月28日沿NMO+DMO疊加面疊加產(chǎn)生的零偏移距剖面第四十八頁，共六十頁，2022年，8月28日MZO疊加剖面的疊后深度偏移第四十九頁，共六十頁，2022年，8月28日對反射點R來講，Kirchhoff積分疊前深度偏移把它視為一個繞射點，把不同偏移距的多次覆蓋數(shù)據(jù)中滿足繞射時距關(guān)系的振幅值疊加到深度域的點R上第五十頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)StackingKirchhoff積分疊前深度偏移(PSDM)認(rèn)為地下全部由繞射點組成Kirchhoff積分疊前深度偏移(PSDM)對繞射點是最佳照明的，提供最佳的疊加效果Kirchhoff積分疊前深度偏移疊加效果的好壞完全依賴于速度場，因為旅行時關(guān)系是有速度場決定的。然而，對實際資料而言，速度場是相對準(zhǔn)確的。第五十一頁，共六十頁，2022年，8月28日Kirchhoff積分疊前深度偏移疊加結(jié)果第五十二頁，共六十頁，2022年，8月28日對反射點R來講，共反射面元疊加是把來自與R點相切的一段圓?。≧點反射界面的二階近似）上的多次覆蓋觀測數(shù)據(jù)按共反射面元疊加面描述的旅行時關(guān)系加在一起第五十三頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)Stacking共反射面元疊加利用依賴三個波場屬性參數(shù)的共反射面元疊加面的旅行時關(guān)系式進(jìn)行疊加，反射界面的方向及幾何形態(tài)都是未定的，因此，通過多參數(shù)尋優(yōu)可以實現(xiàn)對反射界面的最佳照明及最佳疊加第五十四頁，共六十頁，2022年，8月28日共反射面元疊加理論

Common-Reflection-Surface(CRS)Stacking如果把點R處圓弧形反射面的曲率半徑減小到零，共反射面元疊加就等同于Kirchhoff積分疊前深度偏移共反射面元疊加本身就包含了MZO疊加MZO疊加和Kirchhoff積分疊前深度偏移是共反射面元疊加的兩個特例第五十五頁，共六十頁，2022年，8月28日共