9電學(xué)4靜電場中的導(dǎo)體資料

導(dǎo)體1、導(dǎo)體內(nèi)部場強到處為零。2、表面上場強方向到處與導(dǎo)體表面垂直。導(dǎo)體是一個等勢體；導(dǎo)體表面是一個等勢面。一、靜電平衡條件9.5靜電場中的導(dǎo)體1導(dǎo)體表面旁邊場強在表面旁邊作圓柱形高斯面，===一半在內(nèi)，一半在外。留意：E是全部電荷產(chǎn)生的合場強二、靜電平衡時導(dǎo)體上電荷的分布１、實心導(dǎo)體上電荷的分布高斯面內(nèi)電荷代數(shù)和為零靜電平衡時，導(dǎo)體內(nèi)部到處無凈電荷，電荷只能分布在導(dǎo)體表面。22、空腔導(dǎo)體上電荷的分布(1)空腔內(nèi)部沒有帶電體②內(nèi)表面無凈電荷①導(dǎo)體內(nèi)部無凈電荷靜電計：接法拉第圓筒可定量測電量

范德格拉夫起電機電荷只能分布在空腔導(dǎo)體的外表面。帶電導(dǎo)體與導(dǎo)體空腔內(nèi)表面接觸會發(fā)生什么3范德格拉夫起電機4(2)空腔（Q）內(nèi)部有帶電體（q）①導(dǎo)體內(nèi)部無電荷②內(nèi)表面有電荷③空腔導(dǎo)體外表面帶電為Q+qr，qR，Q簡潔模型3、孤立導(dǎo)體表面的電荷分布與導(dǎo)體的形態(tài)有關(guān)。曲率越小(曲率半徑越大，越平坦)，電荷面密度越小。5當帶電體尖端場強很強的狀況下，尖端旁邊的空氣分子發(fā)生電離，產(chǎn)生尖端放電現(xiàn)象。尖端放電現(xiàn)象6靜電平衡時導(dǎo)體上的電荷分布2、當空腔導(dǎo)體內(nèi)部無帶電體時，空腔導(dǎo)體和實心導(dǎo)體一樣，內(nèi)部場強到處為零；電荷全部分布在導(dǎo)體的外表面。3、當空腔導(dǎo)體帶電為Q，空腔內(nèi)部有帶電體q時，空腔內(nèi)表面出現(xiàn)感應(yīng)電荷，空腔導(dǎo)體的外表面帶電為。1、靜電平衡時，導(dǎo)體內(nèi)部到處無凈電荷，電荷只能分布在導(dǎo)體表面。結(jié)論4、孤立導(dǎo)體表面的電荷分布與導(dǎo)體的形態(tài)有關(guān)。曲率半徑越大，電荷面密度越小。導(dǎo)體表面附近場強7靜電屏蔽接地導(dǎo)體殼（或金屬絲網(wǎng)）將內(nèi)外的電場影響完全隔絕。導(dǎo)體殼（不論接地與否）內(nèi)部的物體不受外電場的影響；++++81、帶電導(dǎo)體放入導(dǎo)體球殼內(nèi)證明:利用電場線定性分析有關(guān)導(dǎo)體的靜電平衡問題2、將一負電荷由無窮遠處移至一不帶電導(dǎo)體旁邊，則導(dǎo)體內(nèi)的場強和電勢如何變更？場強不變，電勢減小9例題帶電量為q的導(dǎo)體球（半徑R1）和帶電量為Q的同心導(dǎo)體球殼（半徑R2和R3）組成一帶電體系。當它們達到靜電平衡時，求體系的電荷分布、電場分布及球心處的電勢。解：由靜電平衡條件，電荷分布如圖，由高斯定理知，電場分布為R3R2R1qQ10球和球殼之間區(qū)域的電勢差球心處的電勢或由疊加原理寫出11A板:B板:解：由靜電平衡條件可知：由電荷守恒定律可知：例、兩平行且面積相等的導(dǎo)體板，其面積比兩板間的距離平方大得多，兩板帶電量分別為QA和QB。試求靜電平衡時兩板各表面上的電荷面密度。解方程得電荷分布：

12a點：接地時：（2）若將B板接地，求電荷分布？接地導(dǎo)體V=0探討（1）b點：A板電荷分布131414腔內(nèi)任一點的、例空腔導(dǎo)體（不接地）半徑R，外有點電荷q,距球心O點的距離為d,求解：腔內(nèi)任一點（導(dǎo)體的靜電平衡條件）導(dǎo)體為等勢體感應(yīng)電荷在O處的電勢dq040pe+=14總結(jié):有導(dǎo)體存在時求解靜電場問題的方法1.靜電平衡的條件和性質(zhì):2.電荷守恒定律（不接地）；接