《聲學(xué)基本知識》課件

環(huán)境噪聲控制工程環(huán)境噪聲控制工程Chapter2

聲學(xué)基礎(chǔ)知識

2.1

聲音的產(chǎn)生和傳播2.2

聲波的描述2.3

聲波的傳播特性2.4

聲源的輻射特性Chapter2聲學(xué)基礎(chǔ)知識2.1聲音的產(chǎn)生和傳播2.1聲音的產(chǎn)生和傳播物體的振動是產(chǎn)生聲音的根源。

聲源：凡能產(chǎn)生聲音的振動物體稱作聲源。2.1聲音的產(chǎn)生和傳播物體的振動是產(chǎn)生聲音的根源。2.1.2

聲音的產(chǎn)生和傳播

聲波：這種向前推進(jìn)著的空氣振動稱為聲波。聲場：有聲波傳播的空間叫聲場。聲音傳播的實(shí)質(zhì):聲音的傳播是物體振動的傳播聲音產(chǎn)生于物體的振動并通過氣體、液體或固體以波的形式進(jìn)行傳播，聲音是物質(zhì)的一種運(yùn)動形式，即波動。2.1.2聲音的產(chǎn)生和傳播聲波：這種向前推進(jìn)著的空氣振2.2

聲波的描述

2.2.1

描述聲波的基本物理量2.2.2

聲音的物理量度2.2.3

聲波的類型2.2聲波的描述2.2.1描述聲波的基本物理量2.2.1描述聲波的基本物理量振幅位移位移：物體離開靜止位置的距離稱為位移，最大的位移叫振幅，振幅的大小決定了聲音的大小。周相2.2.1描述聲波的基本物理量振幅位移位移：物體離開靜止位2.2.1描述聲波的基本物理量1.周期：質(zhì)點(diǎn)振動每往復(fù)一次所需要的時間，單位為秒（s）。2.聲波頻率：一秒鐘內(nèi)媒質(zhì)質(zhì)點(diǎn)振動的次數(shù)，單位為赫茲(Hz)。頻率范圍(Hz)<2020-20000>20000聲音次<500500-2000>2000超低頻聲中頻聲高頻定義聲音頻聲聲2.2.1描述聲波的基本物理量1.周期：頻率范圍(Hz)<2.2.1描述聲波的基本物理量3.波長：聲波兩個相鄰密部或兩個相鄰疏部之間的距離叫做波長，或者說聲源每振動一次，聲波的傳播距離。2.2.1描述聲波的基本物理量3.波長：2.2.1描述聲波的基本物理量4.聲速：振動在媒質(zhì)中傳播的速度。媒質(zhì)特性的函數(shù)，取決于該媒質(zhì)的彈性和密度；聲速會隨環(huán)境的溫度有一些變化。媒質(zhì)名稱空氣水混凝土玻璃鐵鉛軟木硬木聲速3441372304836535182121933534267表21.1℃時聲速近似值（m/s）2.2.1描述聲波的基本物理量4.聲速：振動在媒質(zhì)中傳播的1.聲壓與聲壓級2.聲強(qiáng)與聲強(qiáng)級3.聲功率與聲功率級4.聲能密度5.頻譜和頻程2.2.2

聲波的物理量度1.聲壓與聲壓級2.2.2聲波的物理量度2.2.2聲波的物理量度1.聲壓和聲壓級：靜態(tài)壓強(qiáng)2.2.2聲波的物理量度1.聲壓和聲壓級：靜態(tài)壓強(qiáng)1.聲壓和聲壓級

a.瞬時聲壓：某一瞬間的聲壓。

b.有效聲壓（pe）：在一定時間間隔中將瞬時聲壓對時間求方均根值即得有效聲壓。1.聲壓和聲壓級a.瞬時聲壓：某一瞬間的聲壓。

1.聲壓和聲壓級：聲音種類聲壓聲音種類聲壓正常人耳能聽到最弱聲2X10-5織布車間2普通說話聲（1m遠(yuǎn)處）2X10-2柴油發(fā)動機(jī)、球磨機(jī)20公共汽車內(nèi)0.2噴氣飛機(jī)起飛200日常生活中聲音的聲壓數(shù)據(jù)(Pa)人耳感覺聽閾到痛閾的范圍是:2ⅹ10-5~20Pa1.聲壓和聲壓級：聲音種類聲壓聲音種類聲壓正常人耳能聽到最c.聲壓級:該聲音的聲壓與參考聲壓的比值取以10為底的對數(shù)再乘20，即：

1.聲壓和聲壓級：聲壓級單位：分貝。

用聲壓級表示人耳聽閾與痛閾范圍是:0~120dBc.聲壓級:1.聲壓和聲壓級：聲壓級單位：分貝。用聲壓2.聲強(qiáng)和聲強(qiáng)級：a.聲強(qiáng):在聲傳播方向上單位時間內(nèi)垂直通過單位面積的聲能量，稱為聲音的強(qiáng)度，簡稱為聲強(qiáng)，單位是瓦每平方米

。2.聲強(qiáng)和聲強(qiáng)級：a.聲強(qiáng):b.聲強(qiáng)級:該聲音的聲強(qiáng)與參考聲強(qiáng)的比值取以10為底的對數(shù)再乘10，即：2.聲強(qiáng)和聲強(qiáng)級：聲強(qiáng)級單位：分貝。b.聲強(qiáng)級:2.聲強(qiáng)和聲強(qiáng)級：聲強(qiáng)級單位：分貝。聲壓級和聲強(qiáng)級的關(guān)系：聲壓級和聲強(qiáng)級的關(guān)系：3.聲功率和聲功率級a.聲功率:聲源在單位時間內(nèi)輻射的總能量，單位是瓦。意義：聲功率是衡量聲源聲能量輸出大小的基本物理量；聲功率可用于鑒定各種聲源。3.聲功率和聲功率級a.聲功率:b.聲功率與聲強(qiáng)的關(guān)系球面輻射時：波陣面面積b.聲功率與聲強(qiáng)的關(guān)系球面輻射時：波陣面面積c.聲功率級聲功率級單位：分貝。c.聲功率級聲功率級單位：分貝。4.聲能密度定義：聲場中單位體積媒質(zhì)所含有的聲能量。

對于在自由空間內(nèi)傳播的平面聲波而言：

4.聲能密度定義：5.聲音的頻率分析(頻程和頻譜)

（1）頻段及其劃分頻段名稱頻率范圍（Hz）次聲10-4~20可聽聲20~2×104超聲2×104~5×108特超聲5×108~1012熱振動1012~10145.聲音的頻率分析(頻程和頻譜)（1）頻段及其劃分頻段名稱（2）倍頻程n—倍頻程數(shù)，正實(shí)數(shù)f1,f2—任一頻程的上限和下限頻率（3）中心頻率頻程又稱頻帶。兩個聲或其他信號的頻率間的距離,是頻率的相對尺度。以高頻與低頻的率比的對數(shù)來表示。此對數(shù)通常以2為底,單位稱為倍頻程(oct)。也可以以10為底的對數(shù)表示,此時單位為10倍程。

每頻程的上限與下限頻率的幾何平均值稱為該頻程的中心頻率中間8段稱為倍頻程中心頻率。將每一倍頻程再分為3份，稱為1/3倍頻程中心頻率。

噪聲測量最常用的是倍頻程中心頻率和1/3倍頻程中心頻率。

（2）倍頻程n—倍頻程數(shù)，正實(shí)數(shù)（3）中心頻率頻程又稱頻帶聲音可以分解為若干（甚至無限多）頻率分量的合成。為了測量和描述聲音頻率特性，人們使用頻譜。頻率的表示方法常用倍頻程和1/3倍頻程。倍頻程的中心頻率是31.5、63、125、250、500、1K、2K、4K、8K、16KHz十個頻率，后一個頻率均為前一個頻率的兩倍，因此被稱為倍頻程，而且后一個頻率的頻率帶寬也是前一個頻率的兩倍。在有些更為精細(xì)的要求下，將頻率更細(xì)地劃分，形成1/3倍頻程，也就是把每個倍頻程再劃分成三個頻帶，中心頻率是20、31.5、40、50、63、80、100、125、160、200、250、315、400、500、630、800、1K、1.25K、1.6K、2K、2.5K、3.15K、4K、5K、6.3K、8K、10K、12.5K、16K、20KHz等三十個頻率，后一個頻率均為前一個頻率的21/3倍。

聲音可以分解為若干（甚至無限多）頻率分量的合成。為了測量和描（5）頻譜分析：使聲音的強(qiáng)度成為頻率的函數(shù)并考察其變化規(guī)律以頻率為橫軸，以聲壓為縱軸，繪出的圖叫聲音的頻譜圖。線譜連續(xù)譜混合譜噪聲頻譜分析的目的：分析了解噪聲的成分和性質(zhì)，了解峰值噪聲在低頻、中頻、還是高頻段，為噪聲控制提供依據(jù)（5）頻譜分析：使聲音的強(qiáng)度成為頻率的函數(shù)并考察其變化規(guī)律線**級的運(yùn)算

a.級的疊加（公式法）當(dāng)n個聲源互不干涉時：當(dāng)n=2時，**級的運(yùn)算a.級的疊加（公式法）當(dāng)n=2時，a.級的疊加（公式法）

由于：代入上式：a.級的疊加（公式法）由于：代入上式：a.級的疊加：當(dāng)n個聲源時，表示為聲壓級：a.級的疊加：當(dāng)n個聲源時，表示為聲壓級：a.級的疊加（查表、圖法）：

令：則：代入下式中：可得：a.級的疊加（查表、圖法）：令：則：代入下式中：可得：a.級的疊加（查表、圖法）：

令：a.級的疊加（查表、圖法）：令：a.級的疊加：△Lpa.級的疊加：△Lpa.級的疊加：

求出總聲壓的有效值當(dāng)n個聲源發(fā)生干涉時：先求出瞬時聲壓求出總聲壓級a.級的疊加：求出總聲壓的有效值當(dāng)n個聲源發(fā)生干涉時：求b.級的相減儀器測的噪聲聲源真實(shí)噪聲背景噪聲b.級的相減儀器測聲源真實(shí)噪聲背景噪聲b.級的相減b.級的相減b.級的相減：

b.級的相減：（1）按介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)振動與波動傳播方向的關(guān)系分：橫波：介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)的振動和波動的傳播方向相垂直的聲波。縱波：介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)的振動和波動的傳播方向相一致的聲波。※在本課程中，主要討論聲波在空氣的傳播，空氣具有體積彈性，聲波在空氣中主要以縱波形式傳播。（2）按波陣面分：波陣面：聲波在介質(zhì)中傳播時，其相位相同的各點(diǎn)連成的面稱為波陣面

球面波：波陣面為以聲源為中心的同心球面平面波：波陣面與傳播方向垂直的波柱面波：波陣面是同軸柱面的波

（3）按介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)振動的連續(xù)性分：連續(xù)波：聲波在介質(zhì)中傳播時，介質(zhì)中各質(zhì)點(diǎn)均作連續(xù)不斷地振動。脈沖波：聲波在介質(zhì)中傳播時，各質(zhì)點(diǎn)均作單個的或間歇的脈沖運(yùn)動。

2.2.3聲波的類型（1）按介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)振動與波動傳播方向的關(guān)系分：（2）按波陣面分聲波的波動方程1目的：為了定量地研究聲波在介質(zhì)中傳播的規(guī)律，就必須首先了解介質(zhì)運(yùn)動時這些物理量(聲壓、密度、振動速度)之間的基本關(guān)系，從而推導(dǎo)出描述介質(zhì)聲場中物理量的波動方程式。2方法：為了確定聲壓、密度、振動速度三個物理量之間關(guān)系，我們從物理概念出發(fā)來建立各變量間相互關(guān)系的方程式，這三個方程式是：1).運(yùn)動方程（牛頓第二定律的應(yīng)用）——給出了p和u之間的關(guān)系。2).連續(xù)性方程〈質(zhì)量不滅定律的應(yīng)用）——給出了u和ρ（密度）之間的關(guān)系。3).物態(tài)方程（絕熱壓縮定律的應(yīng)用）一給出了p和ρ之間的關(guān)系。聯(lián)立以上三個方程，即可求出波動方程-p、u和ρ對時間空間坐標(biāo)的偏微分方程式。從而建立聲波的波動方程。聲波的波動方程1目的：2方法：3方程的基本假設(shè)1).介質(zhì)是理想介質(zhì)，即不考慮介質(zhì)的粘滯阻力和熱交換，因而假設(shè)在聲波的傳播過程中沒有能量的損耗，介質(zhì)對聲能沒有吸收。由于假沒過程進(jìn)行得很怏，因此可以認(rèn)為介質(zhì)體積發(fā)生形變時沒有熱交換，即為絕熱過程。2).假設(shè)聲波是小振幅聲波，即滿足：

◆聲壓P比大氣壓Po要小得很多，即P＜＜Po

◆質(zhì)點(diǎn)的位移ζ比波長λ要小得很多，即ζ＜＜λ

；

◆質(zhì)點(diǎn)振動速度u比聲速c要小得很多，即u＜＜

c，

◆介質(zhì)密度的相對變化要遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于1，即3).介質(zhì)在宏觀上處于靜止?fàn)顟B(tài)，并忽略介質(zhì)體元本身的自重作用。上述假設(shè)總稱為理想流體介質(zhì)小振幅假定。在實(shí)際情況下，這些是很容易滿足的滿足其中一個，其它的也就滿足了。3方程的基本假設(shè)運(yùn)動方程連續(xù)性方程物態(tài)方程消去p、u、ρ中任意兩個可得聲壓波動方程在三維直角坐標(biāo)系中：運(yùn)動方程連續(xù)性方程物態(tài)方程消去p、u、ρ中任意兩個可得聲壓波在均勻的理想流體中的小振幅聲波的波動方程為：或在均勻的理想流體中的小振幅聲波的波或在球坐標(biāo)系中：在圓柱坐標(biāo)系中：在直角坐標(biāo)系中：半徑方向角極角圓柱截面直徑Z軸坐標(biāo)方向角在球坐標(biāo)系中：在圓柱坐標(biāo)系中：在直角坐標(biāo)系中：半徑方向角極角聲波的類型波陣面:是指空間同一時刻相位相同的各點(diǎn)的軌跡曲線。根據(jù)波振面的形狀可將聲波分為不同的類型。聲線：常稱為聲射線，就是子聲源發(fā)出的代表能量傳播方向的直線，在各向同性的媒質(zhì)中，聲線就是代表波的傳播方向且處處與波陣面垂直的直線。聲波的類型波陣面:是指空間同一時刻相位相同的各點(diǎn)的軌跡曲線。2.2.3聲波的類型1.平面聲波：聲波的波陣面是垂直于傳播方向的一系列平面時，稱其為平面聲波。波前：聲波傳播時處于最前沿的波陣面稱為波前。2.2.3聲波的類型1.平面聲波：波前：聲波傳播時處于最前1.平面聲波：a.波動方程：對于簡諧振動而言：1.平面聲波：a.波動方程：對于簡諧振動而言：1.平面聲波：b.質(zhì)點(diǎn)振動速度：對于簡諧振動而言：質(zhì)點(diǎn)振動的速度振幅1.平面聲波：b.質(zhì)點(diǎn)振動速度：質(zhì)點(diǎn)振動的速度振幅1.平面聲波：c.聲阻抗率：對于平面聲波而言：媒質(zhì)的特性阻抗，單位（Pa·s/m）1.平面聲波：c.聲阻抗率：對于平面聲波而言：媒質(zhì)的特性阻抗1.平面聲波：d.聲線：也稱聲射線,指自聲源發(fā)出的代表能量傳播方向的直線.在平面聲波中,聲線表示相互平行的一系列直線。1.平面聲波：d.聲線：也稱聲射線,指自聲源發(fā)出的代表能量傳2.球面聲波：波陣面是以任何r值為半徑的球面。

a.波動方程：對于從球心向外傳播的簡諧球面聲波而言：特點(diǎn)：振幅隨傳播距離r的增加而減少，二者成反比關(guān)系。2.球面聲波：波陣面是以任何r值為半徑的球面。對于從球心向2.球面聲波：b.聲線：是由聲源點(diǎn)發(fā)出的半徑線。2.球面聲波：b.聲線：是由聲源點(diǎn)發(fā)出的半徑線。3.柱面聲波：波陣面為同軸圓柱面的聲波稱為柱面聲波。a.波動方程：對于遠(yuǎn)場簡諧柱面聲波而言：特點(diǎn)：振幅隨徑向距離的增加而減少，與距離的平方根成反比關(guān)系。3.柱面聲波：波陣面為同軸圓柱面的聲波稱為柱面聲波。對于遠(yuǎn)場3.柱面聲波：

b.聲線：是由線聲源發(fā)出的徑向線。3.柱面聲波：b.聲線：是由線聲源發(fā)出的徑向線。2.2.2聲波的類型

聲波的類型類型波陣面聲線聲源類型平面聲波垂直于傳播方向的平面相互平行的直線平面聲源球面聲波以任何值為半徑的球面由聲源發(fā)出的半徑線點(diǎn)聲源柱面聲波同軸圓柱面線聲源發(fā)出的半徑線線聲源2.2.2聲波的類型聲波的類型類型波陣面聲線聲源類型平面聲2.3聲波的傳播特性2.3.1聲場2.3.2聲波的反射、透射、折射

2.3.3聲波的散射與衍射

2.3.4聲波的疊加2.3.5聲波在傳播中的衰減2.3聲波的傳播特性2.3.1聲場2.3.1

聲場（SoundField）1.聲場的概念：聲場是指傳播聲波的空間。按聲場的性質(zhì)可以將聲場分為：自由聲場；擴(kuò)散聲場；半自由聲場

2.3.1聲場（SoundField）1.聲場的概念：2.聲場的分類自由聲場:我們把可以忽略邊界影響，由各向同性的均勻介質(zhì)形成的聲場稱為自由聲場。2.聲場的分類自由聲場:2.聲場的分類擴(kuò)散聲場（混響聲場）:如果室內(nèi)各處的聲壓級幾乎相等，聲能密度也處處相等，那么這樣的聲場就叫做擴(kuò)散聲場（混響聲場）。半自由聲場(半擴(kuò)散聲場):2.聲場的分類2.聲場的分類半自由聲場(半擴(kuò)散聲場):2.聲場的分類聲波的反射、透射、折射aθpiptpr聲波的反射、透射、折射aθpiptpr1.聲波的反射定律與折射定律aθ入射聲波、反射聲波與折射聲波的傳播方向應(yīng)該滿足Snell定律：a.反射定律：b.折射定律：1.聲波的反射定律與折射定律aθ入射聲波、反射聲波與折射聲波c.與折射定律有關(guān)的討論由折射定律可知：聲波的折射是由聲速決定的。思考題：1.為什么聲音在晚上要比晴朗的白天傳播的遠(yuǎn)一點(diǎn)？2.為什么逆風(fēng)傳播的聲音難以聽清？c.與折射定律有關(guān)的討論由折射定律可知：思考題：2.反射系數(shù)和透射系數(shù)a.聲壓的反射系數(shù)和透射系數(shù)聲壓的反射系數(shù)的定義為反射聲壓與入射聲壓的比值。聲壓的透射系數(shù)為透射聲壓與入射聲壓的比值。2.反射系數(shù)和透射系數(shù)a.聲壓的反射系數(shù)和透射系數(shù)a.聲壓的反射系數(shù)和透射系數(shù)在邊界上，兩面的聲壓與法向的質(zhì)點(diǎn)速度應(yīng)該連續(xù)，即：可以導(dǎo)出：a.聲壓的反射系數(shù)和透射系數(shù)在邊界上，兩面的聲壓與法向的質(zhì)點(diǎn)b.聲強(qiáng)的反射系數(shù)和透射系數(shù)：b.聲強(qiáng)的反射系數(shù)和透射系數(shù)：3.吸聲系數(shù)定義：我們將入射聲波在界面上失去的聲能（包括透射到媒質(zhì)2中去的聲能）與入射聲能之比稱為吸聲系數(shù)。rp

的數(shù)值與入射方向有關(guān)，因此α也與入射的方向有關(guān)。3.吸聲系數(shù)定義：rp的數(shù)值與入射方向有關(guān)，因此α也與入4.當(dāng)聲波垂直入射時的反射系數(shù)和透射系數(shù)

當(dāng)聲波垂直入射時，聲壓的反射系數(shù)和透射系數(shù)可以表示為：聲強(qiáng)的反射系數(shù)和透射系數(shù)可以表示為：4.當(dāng)聲波垂直入射時的反射系數(shù)和透射系數(shù)當(dāng)聲波垂直入2.3.3聲波的散射與衍射1.聲波的散射在聲波傳播過程中，遇到的障礙物表面較粗糙或者障礙物的大小與波長差不多，則當(dāng)聲波入射時，就產(chǎn)生各個方向的反射，這種現(xiàn)象稱為散射。聲波的散射既與障礙物的形狀有關(guān)，又與入射聲波的頻率有關(guān)。2.3.3聲波的散射與衍射1.聲波的散射2.3.3聲波的散射與衍射2.聲波的衍射：在聲波傳播過程中，遇到的障礙物或孔洞時，如果聲波的波長比障礙物尺寸大得多，聲波會繞過障礙物而使傳播方向改變，這種現(xiàn)象稱為聲波的衍射。2.3.3聲波的散射與衍射2.聲波的衍射：2.3.4聲波的疊加

1.聲壓的疊加2.能量的疊加2.3.4聲波的疊加1.聲壓的疊加2.3.4聲波的疊加

3.聲波的干涉現(xiàn)象:兩列波的頻率相同，振動方向相同和具有恒定相位差的聲波，合成聲仍是同一頻率的振動，在空間某一些位置的振動始終加強(qiáng)，在另一些位置的振動始終減弱，這種現(xiàn)象稱為聲波的干涉現(xiàn)象。能產(chǎn)生干涉現(xiàn)象的聲波稱為相干波，產(chǎn)生干涉現(xiàn)象的聲源稱為相干聲源。2.3.4聲波的疊加3.聲波的干涉現(xiàn)象:2.3.5

聲波在傳播中的衰減1.擴(kuò)散引起的衰減（Ad）2.空氣吸收引起的附加衰減（Aa）3.地面吸收的附加衰減（Ag）4.聲屏障衰減（Ab）5.氣象條件的影響（Am

）2.3.5聲波在傳播中的衰減1.擴(kuò)散引起的衰減（Ad）

1.擴(kuò)散引起的衰減擴(kuò)散衰減的定義：由于波陣面的擴(kuò)展而引起的聲強(qiáng)隨距離而減弱的現(xiàn)象稱為擴(kuò)散衰減。

1.擴(kuò)散引起的衰減擴(kuò)散衰減的定義：

1.擴(kuò)散引起的衰減根據(jù)聲強(qiáng)的定義：波陣面面積為S處的聲強(qiáng)級可表示為：

1.擴(kuò)散引起的衰減根據(jù)聲強(qiáng)的定義：波陣面面積為S處的聲強(qiáng)級

1.擴(kuò)散引起的衰減由于：

將W0=10-12W、I0=10-12W代入式中便得到：

1.擴(kuò)散引起的衰減由于：將W0=10-12W、I

1.擴(kuò)散引起的衰減因此從S1處傳播到S2處時的發(fā)散衰減可表示為：

1.擴(kuò)散引起的衰減因此從S1處傳播到S2處時的發(fā)散衰減可

a.平面聲源的擴(kuò)散衰減當(dāng)平面聲源輻射平面波時：

因此從S1處傳播到S2處時的發(fā)散衰減：

a.平面聲源的擴(kuò)散衰減當(dāng)平面聲源輻射平面波時：因此從S

b.點(diǎn)聲源的擴(kuò)散衰減點(diǎn)聲源輻射的一般為球面波，波陣面面積可表示為：

因此從r1處傳播到r2處時的發(fā)散衰減：

b.點(diǎn)聲源的擴(kuò)散衰減點(diǎn)聲源輻射的一般為球面波，波陣面面積因c.線聲源的擴(kuò)散衰減r0≤L/π，線聲源視為無限長線聲源：r0>L/π，線聲源視為點(diǎn)聲源。LAr0c.線聲源的擴(kuò)散衰減r0≤L/π，線聲源視為無限長線聲源：Ld.矩形面聲源的擴(kuò)散衰減r0≤a/π，聲源輻射平面聲波，聲壓不衰減。a/π≤r0<b/π,面聲源視為無限長線聲源來計算。r0>b/π，面聲源視為點(diǎn)聲源。LabAr0a<bd.矩形面聲源的擴(kuò)散衰減r0≤a/π，聲源輻射平面聲波，聲

2.空氣吸收引起的附加衰減空氣吸收：聲波在空氣中傳播時，因空氣的粘滯性和熱傳導(dǎo)，在壓縮和膨脹過程中，使一部分聲能轉(zhuǎn)化為熱能而損耗，稱為空氣吸收。這種吸收稱為經(jīng)典吸收。弛豫吸收：所謂弛豫吸收是指空氣分子轉(zhuǎn)動或振動時存在固有頻率，當(dāng)聲波的頻率接近這些頻率時要發(fā)生能量交換。能量交換的過程都有滯后現(xiàn)象，這種現(xiàn)象稱為弛豫吸收。

2.空氣吸收引起的附加衰減空氣吸收：聲波在空氣中傳播時，因

2.空氣吸收引起的附加衰減對于噪聲控制工程，可以采用下面的半經(jīng)驗(yàn)公式來估算空氣吸收衰減。在20℃時：

聲波的頻率，Hz相對濕度傳播距離，m

2.空氣吸收引起的附加衰減對于噪聲控制工程，可以采用下面的

2.空氣吸收引起的附加衰減對于不同溫度，可采用下式來估算：

與20℃相差的攝氏溫度β=4×10-6

2.空氣吸收引起的附加衰減對于不同溫度，可采用下式來估算：

3.地面吸收的附加衰減當(dāng)?shù)孛媸欠莿傂员砻鏁r：地面吸收將會對聲傳播產(chǎn)生附加衰減，但短距離（30-50m）其衰減可以忽略，而在70m以上應(yīng)予以考慮。

3.地面吸收的附加衰減當(dāng)?shù)孛媸欠莿傂员砻鏁r：

3.地面吸收的附加衰減聲波在厚的草地上面或穿過灌木叢傳播時，在頻率為1000Hz時的附加衰減較大，可高達(dá)

25/100mdB。附加衰減量的近似計算公式為：聲波的頻率，Hz傳播距離，m

3.地面吸收的附加衰減聲波在厚的草地上面或穿過灌木叢傳播時

3.地面吸收的附加衰減聲波穿過樹木或者森林時，不同樹林的衰減相差很大，在1000赫茲時：濃密的常綠樹樹冠23dB／100m地面上稀疏的樹干3dB／100m各種樹林平均的附加衰減大致為：

3.地面吸收的附加衰減聲波穿過樹木或者森林時，不同樹林的衰

4.聲屏障衰減當(dāng)聲源與接收點(diǎn)之間存在密實(shí)材料形成的障礙物時會產(chǎn)生顯著的附加衰減，這樣的障礙物稱為聲屏障。

4.聲屏障衰減當(dāng)聲源與接收點(diǎn)之間存在密實(shí)材料形成的障礙物時

4.聲屏障衰減聲波遇到屏障時會產(chǎn)生反射、透射和衍射三種傳播現(xiàn)象。屏障的作用：阻擋直達(dá)聲的傳播，隔絕透射聲，并使衍射聲有足夠的衰減。聲屏障的附加衰減與聲源及接收點(diǎn)相對屏障的位置、聲屏障的高度及結(jié)構(gòu)以及聲波的頻率密切相關(guān)。

4.聲屏障衰減聲波遇到屏障時會產(chǎn)生反射、透射和衍射三種傳播

4.聲屏障衰減聲屏障的附加衰減與聲源及接收點(diǎn)相對屏障的位置、聲屏障的高度及結(jié)構(gòu)以及聲波的頻率密切相關(guān)。

4.聲屏障衰減

5.氣象條件的影響雨、雪、露等對聲波的散射會引起聲能的衰減。但這種因素引起的衰減量很小，大約每1000m衰減不到0.5dB，因此可以忽略不計。風(fēng)和溫度梯度對聲波傳播的影響很大。

5.氣象條件的影響雨、雪、露等對聲波的散射會引起聲能的衰減2.4聲源的輻射特性聲源的指向性：聲源發(fā)出的聲波，在各個方向上的聲壓分布并不一定相同，這種隨方向分布的不均勻性，稱為聲源的指向性。指向性因數(shù)：在離聲源中心不同距離處，測量球面上各點(diǎn)的聲強(qiáng)，求得所有方向上的平均聲強(qiáng)，將某一方向上得聲強(qiáng)與其相比就是該方向的指向性因數(shù)：2.4聲源的輻射特性聲源的指向性：聲源發(fā)出的聲波，在各個方向2.4聲源的輻射特性考慮到聲源的指向性，需要對聲壓級的計算公式進(jìn)行修正，自由聲場中在某一方向θ上的聲壓級公式可表示為：DI是指指向性因數(shù)，2.4聲源的輻射特性考慮到聲源的指向性，需要對聲壓級的計算公2.4聲源的輻射特性聲源的指向性與聲源的尺寸有關(guān)。聲源的指向性與頻率相關(guān)。2.4聲源的輻射特性聲源的指向性與聲源的尺寸有關(guān)。幾種典型聲源的輻射特性聲源類型輻射特性聲壓空間分布輻射效率點(diǎn)聲源無指向性均勻高線聲源有一定的指向性聲偶極子有很強(qiáng)的方向性不均勻低平面聲源復(fù)雜的指向性分布幾種典型聲源的輻射特性聲源類型輻射特性聲壓空間分布輻射效率點(diǎn)環(huán)境噪聲控制工程環(huán)境噪聲控制工程Chapter2

聲學(xué)基礎(chǔ)知識

2.1

聲音的產(chǎn)生和傳播2.2

聲波的描述2.3

聲波的傳播特性2.4

聲源的輻射特性Chapter2聲學(xué)基礎(chǔ)知識2.1聲音的產(chǎn)生和傳播2.1聲音的產(chǎn)生和傳播物體的振動是產(chǎn)生聲音的根源。

聲源：凡能產(chǎn)生聲音的振動物體稱作聲源。2.1聲音的產(chǎn)生和傳播物體的振動是產(chǎn)生聲音的根源。2.1.2

聲音的產(chǎn)生和傳播

聲波：這種向前推進(jìn)著的空氣振動稱為聲波。聲場：有聲波傳播的空間叫聲場。聲音傳播的實(shí)質(zhì):聲音的傳播是物體振動的傳播聲音產(chǎn)生于物體的振動并通過氣體、液體或固體以波的形式進(jìn)行傳播，聲音是物質(zhì)的一種運(yùn)動形式，即波動。2.1.2聲音的產(chǎn)生和傳播聲波：這種向前推進(jìn)著的空氣振2.2

聲波的描述

2.2.1

描述聲波的基本物理量2.2.2

聲音的物理量度2.2.3

聲波的類型2.2聲波的描述2.2.1描述聲波的基本物理量2.2.1描述聲波的基本物理量振幅位移位移：物體離開靜止位置的距離稱為位移，最大的位移叫振幅，振幅的大小決定了聲音的大小。周相2.2.1描述聲波的基本物理量振幅位移位移：物體離開靜止位2.2.1描述聲波的基本物理量1.周期：質(zhì)點(diǎn)振動每往復(fù)一次所需要的時間，單位為秒（s）。2.聲波頻率：一秒鐘內(nèi)媒質(zhì)質(zhì)點(diǎn)振動的次數(shù)，單位為赫茲(Hz)。頻率范圍(Hz)<2020-20000>20000聲音次<500500-2000>2000超低頻聲中頻聲高頻定義聲音頻聲聲2.2.1描述聲波的基本物理量1.周期：頻率范圍(Hz)<2.2.1描述聲波的基本物理量3.波長：聲波兩個相鄰密部或兩個相鄰疏部之間的距離叫做波長，或者說聲源每振動一次，聲波的傳播距離。2.2.1描述聲波的基本物理量3.波長：2.2.1描述聲波的基本物理量4.聲速：振動在媒質(zhì)中傳播的速度。媒質(zhì)特性的函數(shù)，取決于該媒質(zhì)的彈性和密度；聲速會隨環(huán)境的溫度有一些變化。媒質(zhì)名稱空氣水混凝土玻璃鐵鉛軟木硬木聲速3441372304836535182121933534267表21.1℃時聲速近似值（m/s）2.2.1描述聲波的基本物理量4.聲速：振動在媒質(zhì)中傳播的1.聲壓與聲壓級2.聲強(qiáng)與聲強(qiáng)級3.聲功率與聲功率級4.聲能密度5.頻譜和頻程2.2.2

聲波的物理量度1.聲壓與聲壓級2.2.2聲波的物理量度2.2.2聲波的物理量度1.聲壓和聲壓級：靜態(tài)壓強(qiáng)2.2.2聲波的物理量度1.聲壓和聲壓級：靜態(tài)壓強(qiáng)1.聲壓和聲壓級

a.瞬時聲壓：某一瞬間的聲壓。

b.有效聲壓（pe）：在一定時間間隔中將瞬時聲壓對時間求方均根值即得有效聲壓。1.聲壓和聲壓級a.瞬時聲壓：某一瞬間的聲壓。

1.聲壓和聲壓級：聲音種類聲壓聲音種類聲壓正常人耳能聽到最弱聲2X10-5織布車間2普通說話聲（1m遠(yuǎn)處）2X10-2柴油發(fā)動機(jī)、球磨機(jī)20公共汽車內(nèi)0.2噴氣飛機(jī)起飛200日常生活中聲音的聲壓數(shù)據(jù)(Pa)人耳感覺聽閾到痛閾的范圍是:2ⅹ10-5~20Pa1.聲壓和聲壓級：聲音種類聲壓聲音種類聲壓正常人耳能聽到最c.聲壓級:該聲音的聲壓與參考聲壓的比值取以10為底的對數(shù)再乘20，即：

1.聲壓和聲壓級：聲壓級單位：分貝。

用聲壓級表示人耳聽閾與痛閾范圍是:0~120dBc.聲壓級:1.聲壓和聲壓級：聲壓級單位：分貝。用聲壓2.聲強(qiáng)和聲強(qiáng)級：a.聲強(qiáng):在聲傳播方向上單位時間內(nèi)垂直通過單位面積的聲能量，稱為聲音的強(qiáng)度，簡稱為聲強(qiáng)，單位是瓦每平方米

。2.聲強(qiáng)和聲強(qiáng)級：a.聲強(qiáng):b.聲強(qiáng)級:該聲音的聲強(qiáng)與參考聲強(qiáng)的比值取以10為底的對數(shù)再乘10，即：2.聲強(qiáng)和聲強(qiáng)級：聲強(qiáng)級單位：分貝。b.聲強(qiáng)級:2.聲強(qiáng)和聲強(qiáng)級：聲強(qiáng)級單位：分貝。聲壓級和聲強(qiáng)級的關(guān)系：聲壓級和聲強(qiáng)級的關(guān)系：3.聲功率和聲功率級a.聲功率:聲源在單位時間內(nèi)輻射的總能量，單位是瓦。意義：聲功率是衡量聲源聲能量輸出大小的基本物理量；聲功率可用于鑒定各種聲源。3.聲功率和聲功率級a.聲功率:b.聲功率與聲強(qiáng)的關(guān)系球面輻射時：波陣面面積b.聲功率與聲強(qiáng)的關(guān)系球面輻射時：波陣面面積c.聲功率級聲功率級單位：分貝。c.聲功率級聲功率級單位：分貝。4.聲能密度定義：聲場中單位體積媒質(zhì)所含有的聲能量。

對于在自由空間內(nèi)傳播的平面聲波而言：

4.聲能密度定義：5.聲音的頻率分析(頻程和頻譜)

（1）頻段及其劃分頻段名稱頻率范圍（Hz）次聲10-4~20可聽聲20~2×104超聲2×104~5×108特超聲5×108~1012熱振動1012~10145.聲音的頻率分析(頻程和頻譜)（1）頻段及其劃分頻段名稱（2）倍頻程n—倍頻程數(shù)，正實(shí)數(shù)f1,f2—任一頻程的上限和下限頻率（3）中心頻率頻程又稱頻帶。兩個聲或其他信號的頻率間的距離,是頻率的相對尺度。以高頻與低頻的率比的對數(shù)來表示。此對數(shù)通常以2為底,單位稱為倍頻程(oct)。也可以以10為底的對數(shù)表示,此時單位為10倍程。

每頻程的上限與下限頻率的幾何平均值稱為該頻程的中心頻率中間8段稱為倍頻程中心頻率。將每一倍頻程再分為3份，稱為1/3倍頻程中心頻率。

噪聲測量最常用的是倍頻程中心頻率和1/3倍頻程中心頻率。

（2）倍頻程n—倍頻程數(shù)，正實(shí)數(shù)（3）中心頻率頻程又稱頻帶聲音可以分解為若干（甚至無限多）頻率分量的合成。為了測量和描述聲音頻率特性，人們使用頻譜。頻率的表示方法常用倍頻程和1/3倍頻程。倍頻程的中心頻率是31.5、63、125、250、500、1K、2K、4K、8K、16KHz十個頻率，后一個頻率均為前一個頻率的兩倍，因此被稱為倍頻程，而且后一個頻率的頻率帶寬也是前一個頻率的兩倍。在有些更為精細(xì)的要求下，將頻率更細(xì)地劃分，形成1/3倍頻程，也就是把每個倍頻程再劃分成三個頻帶，中心頻率是20、31.5、40、50、63、80、100、125、160、200、250、315、400、500、630、800、1K、1.25K、1.6K、2K、2.5K、3.15K、4K、5K、6.3K、8K、10K、12.5K、16K、20KHz等三十個頻率，后一個頻率均為前一個頻率的21/3倍。

聲音可以分解為若干（甚至無限多）頻率分量的合成。為了測量和描（5）頻譜分析：使聲音的強(qiáng)度成為頻率的函數(shù)并考察其變化規(guī)律以頻率為橫軸，以聲壓為縱軸，繪出的圖叫聲音的頻譜圖。線譜連續(xù)譜混合譜噪聲頻譜分析的目的：分析了解噪聲的成分和性質(zhì)，了解峰值噪聲在低頻、中頻、還是高頻段，為噪聲控制提供依據(jù)（5）頻譜分析：使聲音的強(qiáng)度成為頻率的函數(shù)并考察其變化規(guī)律線**級的運(yùn)算

a.級的疊加（公式法）當(dāng)n個聲源互不干涉時：當(dāng)n=2時，**級的運(yùn)算a.級的疊加（公式法）當(dāng)n=2時，a.級的疊加（公式法）

由于：代入上式：a.級的疊加（公式法）由于：代入上式：a.級的疊加：當(dāng)n個聲源時，表示為聲壓級：a.級的疊加：當(dāng)n個聲源時，表示為聲壓級：a.級的疊加（查表、圖法）：

令：則：代入下式中：可得：a.級的疊加（查表、圖法）：令：則：代入下式中：可得：a.級的疊加（查表、圖法）：

令：a.級的疊加（查表、圖法）：令：a.級的疊加：△Lpa.級的疊加：△Lpa.級的疊加：

求出總聲壓的有效值當(dāng)n個聲源發(fā)生干涉時：先求出瞬時聲壓求出總聲壓級a.級的疊加：求出總聲壓的有效值當(dāng)n個聲源發(fā)生干涉時：求b.級的相減儀器測的噪聲聲源真實(shí)噪聲背景噪聲b.級的相減儀器測聲源真實(shí)噪聲背景噪聲b.級的相減b.級的相減b.級的相減：

b.級的相減：（1）按介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)振動與波動傳播方向的關(guān)系分：橫波：介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)的振動和波動的傳播方向相垂直的聲波?？v波：介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)的振動和波動的傳播方向相一致的聲波?！诒菊n程中，主要討論聲波在空氣的傳播，空氣具有體積彈性，聲波在空氣中主要以縱波形式傳播。（2）按波陣面分：波陣面：聲波在介質(zhì)中傳播時，其相位相同的各點(diǎn)連成的面稱為波陣面

球面波：波陣面為以聲源為中心的同心球面平面波：波陣面與傳播方向垂直的波柱面波：波陣面是同軸柱面的波

（3）按介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)振動的連續(xù)性分：連續(xù)波：聲波在介質(zhì)中傳播時，介質(zhì)中各質(zhì)點(diǎn)均作連續(xù)不斷地振動。脈沖波：聲波在介質(zhì)中傳播時，各質(zhì)點(diǎn)均作單個的或間歇的脈沖運(yùn)動。

2.2.3聲波的類型（1）按介質(zhì)質(zhì)點(diǎn)振動與波動傳播方向的關(guān)系分：（2）按波陣面分聲波的波動方程1目的：為了定量地研究聲波在介質(zhì)中傳播的規(guī)律，就必須首先了解介質(zhì)運(yùn)動時這些物理量(聲壓、密度、振動速度)之間的基本關(guān)系，從而推導(dǎo)出描述介質(zhì)聲場中物理量的波動方程式。2方法：為了確定聲壓、密度、振動速度三個物理量之間關(guān)系，我們從物理概念出發(fā)來建立各變量間相互關(guān)系的方程式，這三個方程式是：1).運(yùn)動方程（牛頓第二定律的應(yīng)用）——給出了p和u之間的關(guān)系。2).連續(xù)性方程〈質(zhì)量不滅定律的應(yīng)用）——給出了u和ρ（密度）之間的關(guān)系。3).物態(tài)方程（絕熱壓縮定律的應(yīng)用）一給出了p和ρ之間的關(guān)系。聯(lián)立以上三個方程，即可求出波動方程-p、u和ρ對時間空間坐標(biāo)的偏微分方程式。從而建立聲波的波動方程。聲波的波動方程1目的：2方法：3方程的基本假設(shè)1).介質(zhì)是理想介質(zhì)，即不考慮介質(zhì)的粘滯阻力和熱交換，因而假設(shè)在聲波的傳播過程中沒有能量的損耗，介質(zhì)對聲能沒有吸收。由于假沒過程進(jìn)行得很怏，因此可以認(rèn)為介質(zhì)體積發(fā)生形變時沒有熱交換，即為絕熱過程。2).假設(shè)聲波是小振幅聲波，即滿足：

◆聲壓P比大氣壓Po要小得很多，即P＜＜Po

◆質(zhì)點(diǎn)的位移ζ比波長λ要小得很多，即ζ＜＜λ

；

◆質(zhì)點(diǎn)振動速度u比聲速c要小得很多，即u＜＜

c，

◆介質(zhì)密度的相對變化要遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于1，即3).介質(zhì)在宏觀上處于靜止?fàn)顟B(tài)，并忽略介質(zhì)體元本身的自重作用。上述假設(shè)總稱為理想流體介質(zhì)小振幅假定。在實(shí)際情況下，這些是很容易滿足的滿足其中一個，其它的也就滿足了。3方程的基本假設(shè)運(yùn)動方程連續(xù)性方程物態(tài)方程消去p、u、ρ中任意兩個可得聲壓波動方程在三維直角坐標(biāo)系中：運(yùn)動方程連續(xù)性方程物態(tài)方程消去p、u、ρ中任意兩個可得聲壓波在均勻的理想流體中的小振幅聲波的波動方程為：或在均勻的理想流體中的小振幅聲波的波或在球坐標(biāo)系中：在圓柱坐標(biāo)系中：在直角坐標(biāo)系中：半徑方向角極角圓柱截面直徑Z軸坐標(biāo)方向角在球坐標(biāo)系中：在圓柱坐標(biāo)系中：在直角坐標(biāo)系中：半徑方向角極角聲波的類型波陣面:是指空間同一時刻相位相同的各點(diǎn)的軌跡曲線。根據(jù)波振面的形狀可將聲波分為不同的類型。聲線：常稱為聲射線，就是子聲源發(fā)出的代表能量傳播方向的直線，在各向同性的媒質(zhì)中，聲線就是代表波的傳播方向且處處與波陣面垂直的直線。聲波的類型波陣面:是指空間同一時刻相位相同的各點(diǎn)的軌跡曲線。2.2.3聲波的類型1.平面聲波：聲波的波陣面是垂直于傳播方向的一系列平面時，稱其為平面聲波。波前：聲波傳播時處于最前沿的波陣面稱為波前。2.2.3聲波的類型1.平面聲波：波前：聲波傳播時處于最前1.平面聲波：a.波動方程：對于簡諧振動而言：1.平面聲波：a.波動方程：對于簡諧振動而言：1.平面聲波：b.質(zhì)點(diǎn)振動速度：對于簡諧振動而言：質(zhì)點(diǎn)振動的速度振幅1.平面聲波：b.質(zhì)點(diǎn)振動速度：質(zhì)點(diǎn)振動的速度振幅1.平面聲波：c.聲阻抗率：對于平面聲波而言：媒質(zhì)的特性阻抗，單位（Pa·s/m）1.平面聲波：c.聲阻抗率：對于平面聲波而言：媒質(zhì)的特性阻抗1.平面聲波：d.聲線：也稱聲射線,指自聲源發(fā)出的代表能量傳播方向的直線.在平面聲波中,聲線表示相互平行的一系列直線。1.平面聲波：d.聲線：也稱聲射線,指自聲源發(fā)出的代表能量傳2.球面聲波：波陣面是以任何r值為半徑的球面。

a.波動方程：對于從球心向外傳播的簡諧球面聲波而言：特點(diǎn)：振幅隨傳播距離r的增加而減少，二者成反比關(guān)系。2.球面聲波：波陣面是以任何r值為半徑的球面。對于從球心向2.球面聲波：b.聲線：是由聲源點(diǎn)發(fā)出的半徑線。2.球面聲波：b.聲線：是由聲源點(diǎn)發(fā)出的半徑線。3.柱面聲波：波陣面為同軸圓柱面的聲波稱為柱面聲波。a.波動方程：對于遠(yuǎn)場簡諧柱面聲波而言：特點(diǎn)：振幅隨徑向距離的增加而減少，與距離的平方根成反比關(guān)系。3.柱面聲波：波陣面為同軸圓柱面的聲波稱為柱面聲波。對于遠(yuǎn)場3.柱面聲波：

b.聲線：是由線聲源發(fā)出的徑向線。3.柱面聲波：b.聲線：是由線聲源發(fā)出的徑向線。2.2.2聲波的類型

聲波的類型類型波陣面聲線聲源類型平面聲波垂直于傳播方向的平面相互平行的直線平面聲源球面聲波以任何值為半徑的球面由聲源發(fā)出的半徑線點(diǎn)聲源柱面聲波同軸圓柱面線聲源發(fā)出的半徑線線聲源2.2.2聲波的類型聲波的類型類型波陣面聲線聲源類型平面聲2.3聲波的傳播特性2.3.1聲場2.3.2聲波的反射、透射、折射

2.3.3聲波的散射與衍射

2.3.4聲波的疊加2.3.5聲波在傳播中的衰減2.3聲波的傳播特性2.3.1聲場2.3.1

聲場（SoundField）1.聲場的概念：聲場是指傳播聲波的空間。按聲場的性質(zhì)可以將聲場分為：自由聲場；擴(kuò)散聲場；半自由聲場

2.3.1聲場（SoundField）1.聲場的概念：2.聲場的分類自由聲場:我們把可以忽略邊界影響，由各向同性的均勻介質(zhì)形成的聲場稱為自由聲場。2.聲場的分類自由聲場:2.聲場的分類擴(kuò)散聲場（混響聲場）:如果室內(nèi)各處的聲壓級幾乎相等，聲能密度也處處相等，那么這樣的聲場就叫做擴(kuò)散聲場（混響聲場）。半自由聲場(半擴(kuò)散聲場):2.聲場的分類2.聲場的分類半自由聲場(半擴(kuò)散聲場):2.聲場的分類聲波的反射、透射、折射aθpiptpr聲波的反射、透射、折射aθpiptpr1.聲波的反射定律與折射定律aθ入射聲波、反射聲波與折射聲波的傳播方向應(yīng)該滿足Snell定律：a.反射定律：b.折射定律：1.聲波的反射定律與折射定律aθ入射聲波、反射聲波與折射聲波c.與折射定律有關(guān)的討論由折射定律可知：聲波的折射是由聲速決定的。思考題：1.為什么聲音在晚上要比晴朗的白天傳播的遠(yuǎn)一點(diǎn)？2.為什么逆風(fēng)傳播的聲音難以聽清？c.與折射定律有關(guān)的討論由折射定律可知：思考題：2.反射系數(shù)和透射系數(shù)a.聲壓的反射系數(shù)和透射系數(shù)聲壓的反射系數(shù)的定義為反射聲壓與入射聲壓的比值。聲壓的透射系數(shù)為透射聲壓與入射聲壓的比值。2.反射系數(shù)和透射系數(shù)a.聲壓的反射系數(shù)和透射系數(shù)a.聲壓的反射系數(shù)和透射系數(shù)在邊界上，兩面的聲壓與法向的質(zhì)點(diǎn)速度應(yīng)該連續(xù)，即：可以導(dǎo)出：a.聲壓的反射系數(shù)和透射系數(shù)在邊界上，兩面的聲壓與法向的質(zhì)點(diǎn)b.聲強(qiáng)的反射系數(shù)和透射系數(shù)：b.聲強(qiáng)的反射系數(shù)和透射系數(shù)：3.吸聲系數(shù)定義：我們將入射聲波在界面上失去的聲能（包括透射到媒質(zhì)2中去的聲能）與入射聲能之比稱為吸聲系數(shù)。rp

的數(shù)值與入射方向有關(guān)，因此α也與入射的方向有關(guān)。3.吸聲系數(shù)定義：rp的數(shù)值與入射方向有關(guān)，因此α也與入4.當(dāng)聲波垂直入射時的反射系數(shù)和透射系數(shù)

當(dāng)聲波垂直入射時，聲壓的反射系數(shù)和透射系數(shù)可以表示為：聲強(qiáng)的反射系數(shù)和透射系數(shù)可以表示為：4.當(dāng)聲波垂直入射時的反射系數(shù)和透射系數(shù)當(dāng)聲波垂直入2.3.3聲波的散射與衍射1.聲波的散射在聲波傳播過程中，遇到的障礙物表面較粗糙或者障礙物的大小與波長差不多，則當(dāng)聲波入射時，就產(chǎn)生各個方向的反射，這種現(xiàn)象稱為散射。聲波的散射既與障礙物的形狀有關(guān)，又與入射聲波的頻率有關(guān)。2.3.3聲波的散射與衍射1.聲波的散射2.3.3聲波的散射與衍射2.聲波的衍射：在聲波傳播過程中，遇到的障礙物或孔洞時，如果聲波的波長比障礙物尺寸大得多，聲波會繞過障礙物而使傳播方向改變，這種現(xiàn)象稱為聲波的衍射。2.3.3聲波的散射與衍射2.聲波的衍射：2.3.4聲波的疊加

1.聲壓的疊加2.能量的疊加2.3.4聲波的疊加1.聲壓的疊加2.3.4聲波的疊加

3.聲波的干涉現(xiàn)象:兩列波的頻率相同，振動方向相同和具有恒定相位差的聲波，合成聲仍是同一頻率的振動，在空間某一些位置的振動始終加強(qiáng)，在另一些位置的振動始終減弱，這種現(xiàn)象稱為聲波的干涉現(xiàn)象。能產(chǎn)生干涉現(xiàn)象的聲波稱為相干波，產(chǎn)生干涉現(xiàn)象的聲源稱為相干聲源。2.3.4聲波的疊加3.聲波的干涉現(xiàn)象:2.3.5

聲波在傳播中的衰減1.擴(kuò)散引起的衰減（Ad）2.空氣吸收引起的附加衰減（Aa）3.地面吸收的附加衰減（Ag）4.聲屏障衰減（Ab）5.氣象條件的影響（Am

）2.3.5聲波在傳播中的衰減1.擴(kuò)散引起的衰減（Ad）

1.擴(kuò)散引起的衰減擴(kuò)散衰減的定義：由于波陣面的擴(kuò)展而引起的聲強(qiáng)隨距離而減弱的現(xiàn)象稱為擴(kuò)散衰減。

1.擴(kuò)散引起的衰減擴(kuò)散衰減的定義：

1.擴(kuò)散引起的衰減根據(jù)聲強(qiáng)的定義：波陣面面積為S處的聲強(qiáng)級可表示為：

1.擴(kuò)散引起的衰減根據(jù)聲強(qiáng)的定義：波陣面面積為S處的聲強(qiáng)級

1.擴(kuò)散引起的衰減由于：

將W0=10-12W、I0=10-12W代入式中便得到：

1.擴(kuò)散引起的衰減由于：將W0=10-12W、I

1.擴(kuò)散引起的衰減因此從S1處傳播到S2處時的發(fā)散衰減可表示為：

1.擴(kuò)散引起的衰減因此從S1處傳播到S2處時的發(fā)散衰減可

a.平面聲源的擴(kuò)散衰減當(dāng)平面聲源輻射平面波時：

因此從S1處傳播到S2處時的發(fā)散衰減：

a.平面聲源的擴(kuò)散衰減當(dāng)平面聲源輻