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角動(dòng)量的加法角動(dòng)量的加法

一、LS的疊加例子對(duì)粒子的描述應(yīng)同時(shí)考慮空間與內(nèi)稟自由度。如自旋1/2粒子的基矢屬于由位置本征矢展開的無窮維空間和自旋本征矢構(gòu)成的二維空間的直積位置空間的算符與自旋空間的任意算符對(duì)易。波函數(shù)空間部分基矢可用|nlm>構(gòu)成,對(duì)應(yīng)L2和Lz的本征值分別為。自旋部分|±>對(duì)應(yīng)的S2和Sz本征值分別為轉(zhuǎn)動(dòng)算符:下面會(huì)介紹態(tài)矢也可用J2,Jz

,

L2和S2的共同本征矢為基展開兩自旋1/2粒子如兩電子在不考慮軌道自由度時(shí),總自旋算符為S=S1+S2.由可導(dǎo)出由此知相關(guān)算符的本征值:兩電子的任意自旋態(tài)可用1)S1z和S2z

或2)S2和Sz的本征矢展開:1)|++>,|+->,|-+>,|-->;2)在2)中,前者為自旋三重態(tài)而后者為自旋單態(tài)??紤]兩不同子空間的角動(dòng)量算符J1和J2,其分量滿足各自的角動(dòng)量對(duì)易關(guān)系作用于子空間1和2的無窮小轉(zhuǎn)動(dòng)算符可寫為定義總角動(dòng)量為,簡(jiǎn)記為有限轉(zhuǎn)角的形式:上述轉(zhuǎn)動(dòng)算符具有通常角動(dòng)量作為轉(zhuǎn)動(dòng)生成元的形式。易證:因此,以前所述關(guān)于的特征與行為均成立1)無耦合表象相互對(duì)易,取其共同本征態(tài)|j1j2;m1m2>為基2)耦合表象相互對(duì)易,取其共同本征態(tài)|j1j2;jm>為基(|jm>)由于J2與J1z(J2z)不對(duì)易,|j1j2;m1m2>不是J2的本征矢,|jm>不是J1z(J2z)的本征矢。|j1j2;m1m2>和|jm>各是一組完備基,包含了最大相互對(duì)易算符組的集合。直積空間:維數(shù)=N1*N2直和空間:維數(shù)=N1+N2表象變換由于對(duì)給定的j1,j2,m1和m2的完整組合是完備的,

有:

展開系數(shù)稱為Clebsch-Gordan系數(shù)1)由可知只有m=m1+m2的CG系數(shù)才可能不為零2)由矢量疊加模型可知,只有滿足的CG系數(shù)才可能不為零。3)CG系數(shù)據(jù)約定取實(shí)數(shù),故

<j1j2;m1m2|j1j2;jm>=<j1j2;jm|j1

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