光波導(dǎo)模式理論小結(jié)_第1頁(yè)
光波導(dǎo)模式理論小結(jié)_第2頁(yè)
光波導(dǎo)模式理論小結(jié)_第3頁(yè)
光波導(dǎo)模式理論小結(jié)_第4頁(yè)
光波導(dǎo)模式理論小結(jié)_第5頁(yè)
已閱讀5頁(yè),還剩14頁(yè)未讀 繼續(xù)免費(fèi)閱讀

下載本文檔

版權(quán)說(shuō)明:本文檔由用戶提供并上傳,收益歸屬內(nèi)容提供方,若內(nèi)容存在侵權(quán),請(qǐng)進(jìn)行舉報(bào)或認(rèn)領(lǐng)

文檔簡(jiǎn)介

1、波導(dǎo)模式理論小結(jié)(階躍光纖部分)2006年3月1一、階躍光纖的矢量模解三維矢量波動(dòng)方程分解成橫向分量和縱向分量 圓柱面波導(dǎo)波動(dòng)方程縱向分量的微分方程2用分離變量法解二階偏微分方程,得到關(guān)于R 和 兩個(gè)解。其中:m = 0、1、2、- - - 第一類貝塞爾函數(shù) 第二類貝塞爾函數(shù)變態(tài)貝塞爾函數(shù)和3纖芯內(nèi)場(chǎng)量在半徑方向的分布:第一類貝塞爾函數(shù)4包層內(nèi)場(chǎng)量在半徑方向的分布:變態(tài)貝塞爾函數(shù)5縱向分量Ez 和 Hz的特點(diǎn):在纖芯內(nèi)沿半徑方向場(chǎng)量呈駐波分布,用貝塞爾函數(shù)描述。在圓周方向場(chǎng)量呈sin m 或 cos m 駐波分布,m是沿圓周方向出現(xiàn)最大值的對(duì)數(shù)。m = 0 對(duì)應(yīng)子午光線。沿z軸呈行波狀態(tài),波的

2、相位常數(shù)為。在包層內(nèi)沿半徑方向呈漸消場(chǎng),用變態(tài)貝塞爾函數(shù)描述,以保證電磁波能量集中在纖芯和邊界面附近。在圓周方向場(chǎng)量分布和纖芯內(nèi)相同,以保證滿足界面邊界條件。具有表面波特性。否則成為輻射波而不是導(dǎo)波。6纖芯內(nèi)的場(chǎng)解A1, B1是待定常數(shù)包層內(nèi)的場(chǎng)解A2, B2是待定常數(shù)注意兩個(gè)貝塞爾函數(shù)的差異。(3.8)(3.9)縱向分量(3.2)式場(chǎng)解用貝塞爾函數(shù)表示,則有:7引入兩個(gè)參數(shù): 表示纖芯內(nèi)場(chǎng)沿半徑a方向分布規(guī)律 纖芯內(nèi)橫向傳播常數(shù) 表示包層內(nèi)場(chǎng)沿半徑a方向衰減程度 包層內(nèi)橫向衰減系數(shù) 表示軸向相位常數(shù),與波矢量k0和橫向傳播常數(shù)kc之間有確定關(guān)系:8二、導(dǎo)波模的特征方程利用邊界條件(邊界場(chǎng)的切向分量連續(xù))確定特征方程:其中弱導(dǎo)波光纖( a18兩種極端狀態(tài):遠(yuǎn)

溫馨提示

  • 1. 本站所有資源如無(wú)特殊說(shuō)明,都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請(qǐng)下載最新的WinRAR軟件解壓。
  • 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等,如果需要附件,請(qǐng)聯(lián)系上傳者。文件的所有權(quán)益歸上傳用戶所有。
  • 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙,網(wǎng)頁(yè)內(nèi)容里面會(huì)有圖紙預(yù)覽,若沒(méi)有圖紙預(yù)覽就沒(méi)有圖紙。
  • 4. 未經(jīng)權(quán)益所有人同意不得將文件中的內(nèi)容挪作商業(yè)或盈利用途。
  • 5. 人人文庫(kù)網(wǎng)僅提供信息存儲(chǔ)空間,僅對(duì)用戶上傳內(nèi)容的表現(xiàn)方式做保護(hù)處理,對(duì)用戶上傳分享的文檔內(nèi)容本身不做任何修改或編輯,并不能對(duì)任何下載內(nèi)容負(fù)責(zé)。
  • 6. 下載文件中如有侵權(quán)或不適當(dāng)內(nèi)容,請(qǐng)與我們聯(lián)系,我們立即糾正。
  • 7. 本站不保證下載資源的準(zhǔn)確性、安全性和完整性, 同時(shí)也不承擔(dān)用戶因使用這些下載資源對(duì)自己和他人造成任何形式的傷害或損失。

最新文檔

評(píng)論

0/150

提交評(píng)論