電磁場與微波技術(shù)04(時(shí)變)

1、3. 在導(dǎo)電媒質(zhì)在導(dǎo)電媒質(zhì)1( )中有電流密度中有電流密度 50A/m2，方向與界面的法線方向成方向與界面的法線方向成 。如果媒質(zhì)。如果媒質(zhì)2的電導(dǎo)率為的電導(dǎo)率為10S/m、相相對介電常數(shù)為對介電常數(shù)為4，求媒質(zhì)求媒質(zhì)2中的電流密度、以及交界面上的電荷中的電流密度、以及交界面上的電荷密度。密度。S/m,1001101r302. 對地對地電壓電壓為為U、半徑為半徑為a的長直傳輸線距的長直傳輸線距離地面的高度為離地面的高度為h。證明傳輸線周圍的等位。證明傳輸線周圍的等位線為一組偏心圓。線為一組偏心圓。1J2 233交變電路用安交變電路用安培環(huán)路定律培環(huán)路定律iSl1ddSJlH0dd2SlSJlH

2、SDJlHd)(dSlt22ddSitqSttSSDiSSJ d14DtJDt DJHDclsiitSDJlHd)(d55dtuEDduE)(,)dd(tudtDJDCSDDituCtudSSJidd)dd(d66)/()10103cos(1063. 295mAztyHt DH)/()10103sin(1063. 2294mAztzHHHHzyxtyZyxdxxzyxHDJ77SBlBVSElEddd)( d)(dtLsili在靜止媒質(zhì)中在靜止媒質(zhì)中tiBEt)(iBBVEiEt B88變化的磁場產(chǎn)變化的磁場產(chǎn)生感應(yīng)電場生感應(yīng)電場t BE,iCEEESlSBttlEdddddd99(3) 運(yùn)動(dòng)

3、線圈，時(shí)變磁場運(yùn)動(dòng)線圈，時(shí)變磁場iabcv1010綜上所述綜上所述, , (Maxwell(Maxwell方程方程) )為為SDJlHDJHd)(dlsttSBlEBEddlktt0d0sSBBsqSDDd11111212)cos(0ztE xEtEzyxzyxxHE000)sin(0ztEy1313)(sin00zyxHzHyHxtztEy)cos()cos()sin(0, 0000000ztEyztEHztEtHHHyyzxH1414)/()10103cos(1063. 295mAztyHt DH)/()10103sin(1063. 2294mAztzHHHHzyxtyZyxxxzyxHD

4、1515)A/m()10103sin(1063. 2294ztzHtyxxD)C/m()10103cos(1077. 8)10103cos(1031063. 22914994ztztxxD)V/m()10103cos(01. 0)10103cos(1085. 81077. 89912140ztztxxDE1616ttEE12nnDD12kHHtt12nnBB212121tantan2121tantan1717),(,0常數(shù)CtBBE只有,所以,0即, 0的建立 過0由, 0若EJEBCBCt程0CB0, 0ntntBkHDE 分界面介質(zhì)側(cè)的邊界條件為分界面介質(zhì)側(cè)的邊界條件為電磁波的全反射電磁波

5、的全反射解解 理想導(dǎo)體中理想導(dǎo)體中 為有限值，當(dāng)為有限值，當(dāng)EJ,;0E1818)cos(2)(tItijjjIeI )90cos(2d)(dtIttijIeI )cos(),(2),(tzyxtzyxFFj),(ezyxFF )90cos(),(2tzyxtFFjjjeFF 1919SDJlHd)j(dSl0dSSBSlSBlEdjdqSSD dDJHjBEj0 B D2020兩圓電極的平板電容器兩圓電極的平板電容器zdUE2jdUHffEH361092121例例 N匝長直螺線管，通有正弦交流電流匝長直螺線管，通有正弦交流電流 。試分析螺線。試分析螺線管儲(chǔ)存的電場和磁場。管儲(chǔ)存的電場和磁場。

6、)(ti解解 忽略邊緣效應(yīng)及位移電流，則時(shí)變忽略邊緣效應(yīng)及位移電流，則時(shí)變磁場可用磁場可用恒定磁場的方法恒定磁場的方法計(jì)算。計(jì)算。20j2HE2j0HEzdNIHSHlEdjd0Sl0HE2222例例 計(jì)算銅中的位移電流密度和傳導(dǎo)電流密度的比值。設(shè)銅中的計(jì)算銅中的位移電流密度和傳導(dǎo)電流密度的比值。設(shè)銅中的電場為電場為E0sint，銅的電導(dǎo)率，銅的電導(dǎo)率=5.8107S/m, 0。解解 銅中的傳導(dǎo)電流密度和位移電流密度大小為銅中的傳導(dǎo)電流密度和位移電流密度大小為 tEEJcsin0tEtEtDJdcos0ffJJcd1979106 . 9108 . 5103612則比值為則比值為23ejx=co

7、sxjsinx sinx=(ejx-e-jx)/(2j)，cosx=(ejx+e-jx)/2 歐拉公式歐拉公式24 kztEykztExkzteExkztaxEykztEyyxazsinsin4cos3sinsin2sin1000EEEE求下列各場量的相量表達(dá)式。求下列各場量的相量表達(dá)式。25 zyxyzExzExEzee6e54cosj3sin2e140j -220j30j00-j0EEEE求下列各復(fù)場量的瞬時(shí)值表達(dá)式。求下列各復(fù)場量的瞬時(shí)值表達(dá)式。2626(1) (1) 能量密度能量密度在時(shí)變場中，電、磁能量相互依存，總能量密度為在時(shí)變場中，電、磁能量相互依存，總能量密度為HBED2121

8、mewwwVVwWVVd21d）（HBED體積體積V內(nèi)存儲(chǔ)的電磁場能量內(nèi)存儲(chǔ)的電磁場能量2727dVttwdV)2121()(HBEDdVdVtt)()()(EHJHEBHDE取體積分，得取體積分，得VVSdVd)(wdVtJESHE設(shè)體積微元儲(chǔ)存的能量隨時(shí)間的變化率為設(shè)體積微元儲(chǔ)存的能量隨時(shí)間的變化率為)()()(HEEHHE利用矢量恒等式利用矢量恒等式dVtwdV)()(JEHE則則2828VVSdVd)(wdVtJESHEtWdVJdVdVeS2)(VJESHE整理得整理得坡印亭定理坡印亭定理2929dVJdVdSsVVe2)(JEHEHESW/m23030例例 用坡印亭矢量分析直流電源

9、沿同軸電纜向負(fù)載傳用坡印亭矢量分析直流電源沿同軸電纜向負(fù)載傳送能量的過程。設(shè)電纜為理想導(dǎo)體，內(nèi)外半徑分別為送能量的過程。設(shè)電纜為理想導(dǎo)體，內(nèi)外半徑分別為a和和b。解解 理想導(dǎo)體內(nèi)部電磁場為零。電磁場分布如圖所示。理想導(dǎo)體內(nèi)部電磁場為零。電磁場分布如圖所示。電場強(qiáng)度電場強(qiáng)度)/ln(abUE2IH磁場強(qiáng)度磁場強(qiáng)度3131baAUIdabUIdP2/ln22AS 穿出任一橫截面的能量相等，電源提供的能量全部被負(fù)載吸收。 電磁能量是通過導(dǎo)體周圍的介質(zhì)傳播的，電磁能量是通過導(dǎo)體周圍的介質(zhì)傳播的，導(dǎo)線只起導(dǎo)導(dǎo)線只起導(dǎo)向作用向作用。zIabU2)/ln(HES單位時(shí)間內(nèi)流入內(nèi)外導(dǎo)體間的橫截面A的總能量為3

10、232zaI2JE22aIH 以導(dǎo)體表面為閉合面，則以導(dǎo)體表面為閉合面，則導(dǎo)體吸收的功率為導(dǎo)體吸收的功率為例例 導(dǎo)線半徑為導(dǎo)線半徑為a，長為，長為 ，電導(dǎo)率為，電導(dǎo)率為 ，試用坡印，試用坡印亭矢量計(jì)算導(dǎo)線損耗的能量。亭矢量計(jì)算導(dǎo)線損耗的能量。l電場強(qiáng)度電場強(qiáng)度磁場強(qiáng)度磁場強(qiáng)度解解 SHEd)(PSd2) (222laaaIaISRIalI2223333SHEd)(PSRIalI222表明表明，導(dǎo)體電阻所消耗的能量是由外部傳遞的。，導(dǎo)體電阻所消耗的能量是由外部傳遞的。HEStnHESnt另一部分傳遞給負(fù)載另一部分傳遞給負(fù)載3434在正弦電磁場中，坡印亭矢量的瞬時(shí)形式為在正弦電磁場中，坡印亭矢量的

11、瞬時(shí)形式為)cos()(2)cos()(2),(HEtttrHrErS)2cos()cos()(HEHEtHETHEaVdttT0)cos()(),(1)(HErSrS平均功率流密度平均功率流密度3535)()(HErSeaVR)( jjjHEHEe )(e )(e )(HErHrEHEaVHEeRSHEHE)cos()(EjEett)( )cos()(),(rEErErEHje)(rHH HES定義定義坡印亭矢量的復(fù)數(shù)形式坡印亭矢量的復(fù)數(shù)形式3636)()()(HEEHHES)j(jDJEHBVEHVJVdVVVeSd )(jdd)(222JESHE取體積分，利用取體積分，利用高斯散度定理高

12、斯散度定理，并將，并將 代入代入體積分項(xiàng)，有體積分項(xiàng)，有eEJE3737QPVEHVJVVSjd )(jdd)(222SHEVJIRIIPRVSed1d )(122*22SHEVEHIIIIQXVSmd )(1d)(122222SHE38例 兩無限大理想導(dǎo)體平板相距d, 在平行板間存在時(shí)諧電磁場, 其電場強(qiáng)度為 )V/m()cos(sin)(0kztdxEytE(1)求磁場強(qiáng)度H(t); (2)求坡印廷矢量S(t)及平均功率流密度; (3)求導(dǎo)體表面的面電流分布。 解 (1)kzedxEyEj0sinHEj由 , 得EHj3939kzkzyyyedxEdzedxEkxxEzzExEzyxzyx

13、EHj0j0cosjsinj00jj)cos(sinRe)(0jkztdxEkxeHtHt)A/m()sin(cos0kztdxEdz4040(2)W/m()(2sin2sin4)(cos)(sin)()()(2202220kztdxEdxkztdxEkztHtEtSdxEdxdxEkzHES2sin4jsin22120220*)W/m(sin2Re2220dxEkzSSav4141(3) x=0板： kzxseEdyHxJj00j)A/m()sin(Re)(0jkztEdyeJtJtssx=d板：kzdxseEdyHxJj0j)A/m()sin(Re)(0jkztEdyeJtJtss421

14、1 在位于在位于x=0=0、x= =a的導(dǎo)電板限定的區(qū)域中的電場強(qiáng)度的導(dǎo)電板限定的區(qū)域中的電場強(qiáng)度表達(dá)式為，表達(dá)式為，kztaxaHsinsin0yE(1) 求磁場強(qiáng)度求磁場強(qiáng)度H(t); (2) 求導(dǎo)體表面的面電流分布。求導(dǎo)體表面的面電流分布。 2 2 在位于在位于x=0=0、x= =a，以及以及y=0、y=b的無限長導(dǎo)電板限的無限長導(dǎo)電板限定的區(qū)域中的電場強(qiáng)度表達(dá)式為，定的區(qū)域中的電場強(qiáng)度表達(dá)式為，ztaxnEsinsin0yE(1) 求區(qū)域中的位移電流密度和磁場強(qiáng)度求區(qū)域中的位移電流密度和磁場強(qiáng)度; (2) 計(jì)算穿過該區(qū)域任一橫截面的平均功率。計(jì)算穿過該區(qū)域任一橫截面的平均功率。 課堂練

15、習(xí)課堂練習(xí)43434.6.1 波動(dòng)方程波動(dòng)方程4.6.2 波動(dòng)性波動(dòng)性44444.6.1 波動(dòng)方程波動(dòng)方程 媒質(zhì)媒質(zhì) 均勻均勻, ,線性線性, ,各向同性。各向同性。,討論前提：討論前提： 遠(yuǎn)離激勵(lì)源；遠(yuǎn)離激勵(lì)源； 從電磁場基本方程組推導(dǎo)電磁波動(dòng)方程從電磁場基本方程組推導(dǎo)電磁波動(dòng)方程0222ttHHH22)(ttHHHH20 B)(t EEHt HE1 1）45454.6.1 波動(dòng)方程波動(dòng)方程0222ttHHH0222ttEEE222)(ttEEEE0 Dt EEH2 2）tHE1 1）46464.6.1 波動(dòng)方程波動(dòng)方程0222ttHHH0222ttEEE3 3）電磁場波動(dòng)方程）電磁場波動(dòng)方

16、程- -達(dá)郎貝爾方程達(dá)郎貝爾方程理想介質(zhì)中理想介質(zhì)中0222tHH0222tEE47474.6.1 波動(dòng)方程波動(dòng)方程在直角坐標(biāo)系中在直角坐標(biāo)系中000222222222222222222222222tEzEyExEtEzEyExEtEzEyExEzzzzyyyyxxxx48484.6.1 波動(dòng)方程波動(dòng)方程3 3）電磁場波動(dòng)方程）電磁場波動(dòng)方程- -達(dá)郎貝爾方程達(dá)郎貝爾方程對于時(shí)諧場對于時(shí)諧場022HHk022EEk0j22HHHk0j22EEEk理想介質(zhì)中理想介質(zhì)中設(shè)設(shè)k49494.6.2 波動(dòng)性波動(dòng)性1) 1) 達(dá)郎貝爾方程的解達(dá)郎貝爾方程的解02222trAAvrtfvrtfA21對于達(dá)郎

17、貝爾方程對于達(dá)郎貝爾方程其解為其解為50504.6.2 波動(dòng)性波動(dòng)性2) 2) 傳播速度傳播速度vrtfvrtfA211vm/s1031800v真空中真空中波速波速51514.6.2 波動(dòng)性波動(dòng)性3) 3) 時(shí)諧場時(shí)諧場022HHk例例 一維時(shí)諧場，設(shè)一維時(shí)諧場，設(shè) ，則，則02 EkE zEE解得解得kzkzeEeEEjjkztEkztEtzEcos2cos2,022EEk52524.7.1 標(biāo)量位和矢量位標(biāo)量位和矢量位4.7.2 位函數(shù)的方程位函數(shù)的方程4.7.3 位函數(shù)的解位函數(shù)的解5353仍從電磁場基本方程組出發(fā)仍從電磁場基本方程組出發(fā), ,0Bt BE0)(tAEtAE- -稱為稱為

18、動(dòng)態(tài)位動(dòng)態(tài)位（potential of Kinetic potential of Kinetic StateState）。）。 ,AAB4.7.1 標(biāo)量位和矢量位標(biāo)量位和矢量位由由由由5454tAE4.7.2 位函數(shù)的方程位函數(shù)的方程t DJH)(1ttAJA D)(tA由由由由5555tAE經(jīng)整理后，得經(jīng)整理后，得t)(t222AJAAAt2洛侖茲條件（規(guī)范）洛侖茲條件（規(guī)范）t A定義定義A A的散度的散度4.7.2 位函數(shù)的方程位函數(shù)的方程5656洛侖茲條件（規(guī)范）洛侖茲條件（規(guī)范）t A為非齊次波動(dòng)方程為非齊次波動(dòng)方程達(dá)朗貝爾方程達(dá)朗貝爾方程222222ttJAA4.7.2 位函數(shù)的方

19、程位函數(shù)的方程5757JA22) 2) 若場不隨時(shí)間變化，波動(dòng)方程蛻變?yōu)椴此煞饺魣霾浑S時(shí)間變化，波動(dòng)方程蛻變?yōu)椴此煞匠坛?洛侖茲條件是電流連續(xù)性原理的體現(xiàn)。洛侖茲條件是電流連續(xù)性原理的體現(xiàn)。1 1） 洛侖茲條件（洛侖茲條件（Luo lunci Condition)Luo lunci Condition)的重要的重要意義意義/2 確定了確定了 的值的值，與，與 共同唯共同唯一確定一確定A A；AAB說明說明4.7.2 位函數(shù)的方程位函數(shù)的方程58584.7.3 位函數(shù)的解位函數(shù)的解以位于坐標(biāo)原點(diǎn)時(shí)變點(diǎn)電荷為例以位于坐標(biāo)原點(diǎn)時(shí)變點(diǎn)電荷為例0222t22222)(1)(trvrr)(1)(121vr

20、tfrvrtfr式中式中 具有速度的量綱，具有速度的量綱，f f1，f f2 是具有是具有二階連續(xù)偏導(dǎo)數(shù)的任意函數(shù)。二階連續(xù)偏導(dǎo)數(shù)的任意函數(shù)。1v （除（除q q點(diǎn)外）點(diǎn)外）球坐標(biāo)系球坐標(biāo)系59594.7.3 位函數(shù)的解位函數(shù)的解)(1vrtf的物理意義的物理意義 f f1 1 在在 時(shí)間內(nèi)經(jīng)過時(shí)間內(nèi)經(jīng)過 距離后不變距離后不變, ,說明它說明它是以有限速度是以有限速度 v 向向 r 方向傳播，稱之為方向傳播，稱之為入射波入射波。)()(11vrtfvtvrttf有有信號從信號從rr+r當(dāng)時(shí)間從當(dāng)時(shí)間從t tt t+ +t t，t r60604.7.3 位函數(shù)的解位函數(shù)的解當(dāng)點(diǎn)電荷不隨時(shí)間發(fā)生變

21、化時(shí)，波動(dòng)方程為當(dāng)點(diǎn)電荷不隨時(shí)間發(fā)生變化時(shí)，波動(dòng)方程為 ，在無限大均勻媒質(zhì)中在無限大均勻媒質(zhì)中, ,其特解為其特解為02rq4由此，時(shí)變點(diǎn)電荷的動(dòng)態(tài)標(biāo)量位為由此，時(shí)變點(diǎn)電荷的動(dòng)態(tài)標(biāo)量位為連續(xù)分布電荷產(chǎn)生的標(biāo)量位可利用連續(xù)分布電荷產(chǎn)生的標(biāo)量位可利用迭加原理迭加原理獲得獲得VrvrtzyxtzyxVd),(41),(無反射無反射rvrtqt4)()(61614.7.3 位函數(shù)的解位函數(shù)的解VrvrtzyxtzyxVd),(41),(無反射無反射若激勵(lì)源是時(shí)變電流源時(shí)，可得到若激勵(lì)源是時(shí)變電流源時(shí)，可得到A的表達(dá)式的表達(dá)式無反射無反射VrvrtzyxtzyxVd),(4),(JA當(dāng)場源不隨時(shí)間變化時(shí)

22、，蛻變?yōu)楹愣ù艌鲋械拇攀肝?。?dāng)場源不隨時(shí)間變化時(shí)，蛻變?yōu)楹愣ù艌鲋械拇攀肝弧?2624.7.3 位函數(shù)的解位函數(shù)的解波的入射、反射與透射波的入射、反射與透射63634.7.3 位函數(shù)的解位函數(shù)的解 達(dá)朗貝爾方程解的形式表明達(dá)朗貝爾方程解的形式表明t t時(shí)刻的響應(yīng)取決于時(shí)刻的響應(yīng)取決于 時(shí)刻激勵(lì)源的情況。故又稱時(shí)刻激勵(lì)源的情況。故又稱A A、為為滯后位滯后位（Retarded PotentialRetarded Potential）。）。)(vrt 電磁波是以有限速度傳播的，稱為波速電磁波是以有限速度傳播的，稱為波速1v6464 它具有速度的量綱；且通解中的它具有速度的量綱；且通解中的 經(jīng)過經(jīng)過

23、 后得以保持不變，必有自變量不變，即后得以保持不變，必有自變量不變，即4.7.3 位函數(shù)的解位函數(shù)的解 電磁波在真空中的波速與光速相等。電磁波在真空中的波速與光速相等。光也是一種光也是一種電磁波電磁波。表明：表明： f1是一個(gè)以速度是一個(gè)以速度v v沿沿 r方向前進(jìn)的波。方向前進(jìn)的波。vtrconsttvrconstvrtdd)()(1vrtft6565 電磁波從波源出發(fā)，以有限速度電磁波從波源出發(fā)，以有限速度 在媒質(zhì)中向四面八方傳播，在媒質(zhì)中向四面八方傳播，一部分電磁波能量脫離波源而單獨(dú)在空間波動(dòng)，不再返回波源，一部分電磁波能量脫離波源而單獨(dú)在空間波動(dòng)，不再返回波源，這種現(xiàn)象稱為輻射。這種現(xiàn)

24、象稱為輻射。 輻射是有方向性的，在給定的方向產(chǎn)生指定的場。輻射是有方向性的，在給定的方向產(chǎn)生指定的場。 輻射過程是能量的傳播過程，要考慮天線發(fā)射和接收信號能力。輻射過程是能量的傳播過程，要考慮天線發(fā)射和接收信號能力。 研究輻射的方向性和能量傳播的前提是掌握輻射電磁場的特性。研究輻射的方向性和能量傳播的前提是掌握輻射電磁場的特性。 輻射的波源是天線、天線陣。發(fā)射天線和接收天線是互易的。輻射的波源是天線、天線陣。發(fā)射天線和接收天線是互易的。天線的幾何形狀、尺寸是多樣的，單元偶極子天線（電偶極子天線的幾何形狀、尺寸是多樣的，單元偶極子天線（電偶極子天線和磁偶極子天線）是天線的基本單元，也是最簡單的天

25、線。天線和磁偶極子天線）是天線的基本單元，也是最簡單的天線。6666以平行板電容器和長直載流螺線管為例可知以平行板電容器和長直載流螺線管為例可知 即增加電容器極板間距即增加電容器極板間距d d，縮，縮小極板面積小極板面積S S，減少線圈數(shù)，減少線圈數(shù)n n，就，就可達(dá)到上述目的，具體方式如圖可達(dá)到上述目的，具體方式如圖所示。所示。 從從LCLC電路的振蕩頻率電路的振蕩頻率 式可知，要提高振蕩頻式可知，要提高振蕩頻率、開放電路，就必須降低電路中的電容值和電感值。率、開放電路，就必須降低電路中的電容值和電感值。LCf121dsC0VNL204.8.1 電流元電流元6767 開放的開放的LCLC電路

26、電路就是就是天線天線！當(dāng)有電荷（或電流）在天線中振蕩時(shí)，就！當(dāng)有電荷（或電流）在天線中振蕩時(shí)，就激發(fā)出變化的電磁場在空中傳播。激發(fā)出變化的電磁場在空中傳播。 當(dāng)電流元當(dāng)電流元或 電 偶 極 子或 電 偶 極 子p=qdp=qd 以簡諧以簡諧方式振蕩時(shí)向方式振蕩時(shí)向外輻射電磁波。外輻射電磁波。4.8.2 電流元輻射的電磁場電流元輻射的電磁場6868設(shè)設(shè) 天線幾何尺寸遠(yuǎn)小于電磁波波長，天線上不計(jì)推遲效應(yīng)；天線幾何尺寸遠(yuǎn)小于電磁波波長，天線上不計(jì)推遲效應(yīng)； 研究場點(diǎn)遠(yuǎn)離天線；研究場點(diǎn)遠(yuǎn)離天線； 正弦電磁波。正弦電磁波。4.8.3 電流元輻射的電磁場電流元輻射的電磁場qIIeItIimj2)cos(j

27、lrore IlAd4j遠(yuǎn)離天線遠(yuǎn)離天線P P點(diǎn)的動(dòng)態(tài)位為點(diǎn)的動(dòng)態(tài)位為6969在球坐標(biāo)系中，在球坐標(biāo)系中， 的三個(gè)變量的三個(gè)變量4.8.3 電流元輻射的電磁場電流元輻射的電磁場lrore IlAd4jA0sin4sincos4cosj0j0AreI lAAreI lAArzrzr70704.8.3 電流元輻射的電磁場電流元輻射的電磁場j)(jAAEAB根據(jù)根據(jù)24sinrlIH32jcosrlIEor302cosrP34jsinrlIEo304sinrP0EHHrqIjlqp式中忽略式中忽略 的低次項(xiàng)，得的低次項(xiàng)，得), 1(rr或或（1 1）近區(qū)）近區(qū))1 (r71714.8.3 電流元輻射

28、的電磁場電流元輻射的電磁場特點(diǎn)：特點(diǎn)： 無推遲效應(yīng)；無推遲效應(yīng)； 電場與靜電場中電電場與靜電場中電偶極子的場相同，磁場與恒偶極子的場相同，磁場與恒定磁場中元電流的場相同，定磁場中元電流的場相同，因此有結(jié)論：因此有結(jié)論：任一時(shí)刻，電、任一時(shí)刻，電、磁場的分布規(guī)律分別與靜態(tài)磁場的分布規(guī)律分別與靜態(tài)場中電、磁場相同，稱之為場中電、磁場相同，稱之為似穩(wěn)場。似穩(wěn)場。 近區(qū)內(nèi)電場與磁場相位差為近區(qū)內(nèi)電場與磁場相位差為9090，只有電，只有電磁能量交換，沒有波的傳播（輻射）。磁能量交換，沒有波的傳播（輻射）。72724.8.3 電流元輻射的電磁場電流元輻射的電磁場（2 2）遠(yuǎn)區(qū)亦稱輻射區(qū)）遠(yuǎn)區(qū)亦稱輻射區(qū)1r忽略忽略 的高次項(xiàng)的高次項(xiàng), , 遠(yuǎn)區(qū)的電磁場遠(yuǎn)區(qū)的電磁場r1rerlIEj02sin4jrerlIHjsin4j0rrEEHH73734.8.3 電流元輻射的電磁場電流元輻射的電磁場特點(diǎn)特點(diǎn) 有推遲效應(yīng)；有推遲效應(yīng)； E E、H H和和S S時(shí)間上同相，空間上正交，有波阻抗時(shí)間上同相，空間上正